![8 Capítulo 1 Física y medición
Los símbolos que se usan en este libro para especificar las dimensiones de longitud,
masa y tiempo son L, M y T, respectivamente.3
Con frecuencia se usarán los corchetes []
para denotar las dimensiones de una cantidad física. Por ejemplo, el símbolo que se usa
en este libro para rapidez es v, y en esta notación, las dimensiones de rapidez se escriben
[v] L/T. Como otro ejemplo, las dimensiones del área A son [A] L2
. En la tabla 1.5
se mencionan las dimensiones y unidades de área, volumen, rapidez y aceleración. Las
dimensiones de otras cantidades, como fuerza y energía, se describirán conforme se in-
troduzcan en el texto.
En muchas situaciones es posible que deba verificar una ecuación específica, para ver
si satisface sus expectativas. Un procedimiento útil y poderoso llamado análisis dimensio-
nal ayuda para esta comprobación porque las dimensiones son tratadas como cantidades
algebraicas. Por ejemplo, las cantidades se suman o restan sólo si tienen las mismas di-
mensiones. Además, los términos en ambos lados de una ecuación deben tener las mismas
dimensiones. Al seguir estas simples reglas le será posible usar el análisis dimensional para
determinar si una expresión tiene la forma correcta. Cualquier correspondencia es correc-
ta sólo si las dimensiones en ambos lados de la ecuación son las mismas.
Para ilustrar este procedimiento, suponga que está interesado en una ecuación para
la posición x de un automóvil en un tiempo t si el automóvil parte del reposo en x 0
y se mueve con aceleración constante a. La expresión correcta para esta situación es
x 1
2at2
. Aplique el análisis dimensional para cotejar la validez de esta expresión. La
cantidad x en el lado izquierdo tiene la dimensión de longitud. Para que la ecuación sea
correcta en términos dimensionales, la cantidad en el lado derecho también debe tener
la dimensión de longitud. Es posible realizar una verificación dimensional al sustituir las
dimensiones para aceleración, L/T2
(tabla 1.5), y tiempo, T, en la ecuación. Esto es, la
forma dimensional de la ecuación x 1
2at2
es
L
L
T2
# T2
L
Las dimensiones de tiempo se cancelan, como se muestra, lo que deja a la dimensión de
longitud en el lado derecho para igualar con la de la izquierda.
Un procedimiento más general de análisis dimensional es establecer una expresión
de la forma
x t an
tm
donde n y m son exponentes que se deben determinar y el símbolo t indica una propor-
cionalidad. Esta correspondencia es correcta sólo si las dimensiones de ambos lados son
las mismas. Puesto que la dimensión del lado izquierdo es longitud, la dimensión del lado
derecho también debe ser longitud. Esto es,
3an
tm
4 L L1
T0
Puesto que las dimensiones de la aceleración son L/T2
y la dimensión de tiempo es T:
1LT2
2n
Tm
L1
T0
S 1Ln
Tm 2n
2 L1
T0
PREVENCIÓN DE RIESGOS
OCULTOS 1.2
Símbolos para cantidades
Algunas cantidades tienen
un pequeño número de
símbolos que las representan.
Por ejemplo, el símbolo para
tiempo casi siempre es t.
Otras cantidades tienen varios
símbolos que se aplican según
el uso. La longitud se describe
con símbolos tales como x, y y z
(para posición); r (para radio);
a, b y c (para los lados de un
triángulo recto); (para la
longitud de un objeto); d (para
una distancia); h (para una
altura); y así por el estilo.
TABLA 1.5
Dimensiones y unidades de cuatro cantidades deducidas
Cantidad Área Volumen Rapidez Aceleración
Dimensiones L2
L3
L/T L/T2
Unidades del SI m2
m3
m/s m/s2
Sistema usual estadounidense ft2
ft3
ft/s ft/s2
3
Las dimensiones de una cantidad se simbolizarán mediante letras mayúsculas no cursivas, como L o T.
El símbolo algebraico para la cantidad en sí será en cursiva, como L para la longitud de un objeto o t para
tiempo.](https://image.slidesharecdn.com/serway-7ed-231103141217-8cf794d3/85/Serway-7Ed-pdf-36-320.jpg)
![planas a lo largo de las cuales se separa un cristal, o fractu-
ra, cuando se rompe. Suponga que este cristal se fractura a
lo largo de una cara diagonal, como se muestra en la figura
P1.6b. Calcule el espaciamiento d entre dos planos atómicos
adyacentes que se separan cuando el cristal se fractura.
4FDDJwOOgMJTJTEJNFOTJPOBM
7. ¿Cuáles de las siguientes ecuaciones son dimensional-
mente correctas? a) vf vi ax, b) y (2 m) cos (kx),
donde k 2 m1
.
8. La figura P1.8 muestra el tronco de un cono. De las siguientes
expresiones de medición (geométrica), ¿cuál describe i) la cir-
cunferencia total de las caras circulares planas, ii) el volumen
y iii) el área de la superficie curva? a) Q(r1 r2) [h2
(r2
r1)2
]1/2
, b) 2Q(r1 r2), c) Qh(r1
2
r1r2 r2
2
)/3.
16. Un cargador de mineral mueve 1 200 tons/h de una mina a
la superficie. Convierta esta relación a libras por segundo, 1
ton 2 000 lb.
17. Cuando se imprimió este libro, la deuda nacional estadouni-
dense era de aproximadamente $8 billones. a) Si se hicieran
pagos con una rapidez de $1 000 por segundo, ¿cuántos años
tardaría en ser pagada la deuda, si supone que no se cargan in-
tereses? b) Un billete de dólar mide aproximadamente 15.5
cm de largo. Si ocho billones de billetes de dólar se pusiesen
extremo con extremo alrededor del ecuador de la Tierra,
¿cuántas veces darían la vuelta al planeta? Considere que el
radio de la Tierra en el ecuador es de 6 378 km. Nota: Antes
de hacer algún cálculo, intente adivinar las respuestas. Se sor-
prenderá.
18. Una pirámide tiene una altura de 481 ft y su base cubre una
área de 13.0 acres (figura P1.18). El volumen de una pirámide
está dado por la expresión V 1
3 Bh, donde B es el área de la
base y h es la altura. Encuentre el volumen de esta pirámide
en metros cúbicos. (1 acre 43 560 ft2
)
9. La ley de gravitación universal de Newton se representa por
F
GMm
r2
Aquí F es la magnitud de la fuerza gravitacional ejercida por
un objeto pequeño sobre otro, M y m son las masas de los
objetos y r es una distancia. La fuerza tiene las unidades del SI
kg · m/s2
. ¿Cuáles son las unidades del SI de la constante de
proporcionalidad G?
4FDDJwO$POWFSTJwOEFVOJEBEFT
10. Suponga que su cabello crece a una proporción de 1/32 pul-
gada por cada día. Encuentre la proporción a la que crece en
nanómetros por segundo. Dado que la distancia entre átomos
en una molécula es del orden de 0.1 nm, su respuesta sugiere
cuán rápidamente se ensamblan las capas de átomos en esta
síntesis de proteínas.
11. Un lote rectangular mide 100 ft por 150 ft. Determine el área
de este lote en metros cuadrados.
12. Un auditorio mide 40.0 m 20.0 m 12.0 m. La densidad
del aire es 1.20 kg/m3
. ¿Cuáles son a) el volumen de la ha-
bitación en pies cúbicos y b) el peso en libras del aire en la
habitación?
13. ; Una habitación mide 3.8 m por 3.6 m y su techo está a
2.5 m de altura. ¿Es posible empapelar por completo las pare-
des de esta habitación con las páginas de este libro? Explique
su respuesta.
14. Suponga que llenar un tanque de gasolina de 30.0 galones
tarda 7.00 min. a) Calcule la rapidez a la cual el tanque se
llena en galones por segundo. b) Calcule la rapidez a la cual el
tanque se llena en metros cúbicos por segundo. c) Determine
el intervalo, en horas, que se requiere para llenar un volumen
de 1.00 m3
a la misma rapidez (1 galón 231 pulg3
).
15. Una pieza sólida de plomo tiene una masa de 23.94 g y un vo-
lumen de 2.10 cm3
. A partir de estos datos, calcule la densidad
del plomo en unidades del SI (kg/m3
).
h
r1
r2
Figura P1.8
19. La pirámide descrita en el problema 18 contiene aproxima-
damente 2 millones de bloques de piedra que en promedio
pesan 2.50 toneladas cada uno. Encuentre el peso de esta pi-
rámide en libras.
20. Un átomo de hidrógeno tiene un diámetro de 1.06 1010
m
según se deduce del diámetro de la nube esférica de electrones
que rodea al núcleo. El núcleo de hidrógeno tiene un diá-
metro de aproximadamente 2.40 1015
m. a) Para un mo-
delo a escala, represente el diámetro del átomo de hidrógeno
por la longitud de un campo de futbol americano (100 yardas
300 ft) y determine el diámetro del núcleo en milímetros.
b) ¿Cuántas veces el átomo es más grande en volumen que
su núcleo?
21. Un galón de pintura (volumen 3.78 103
m3
) cubre un
área de 25.0 m2
. ¿Cuál es el grosor de la pintura fresca sobre la
pared?
22. El radio medio de la Tierra es de 6.37 106
m y el de la Luna
es de 1.74 108
cm. A partir de estos datos calcule a) la ra-
zón del área superficial de la Tierra con la de la Luna y b) la
relación del volumen de la Tierra con la de la Luna. Recuer-
de que el área superficial de una esfera es 4Qr2
y el volumen de
una esfera es
4
3Qr3
.
23. Un metro cúbico (1.00 m3
) de aluminio tiene una masa de
2.70 103
kg, y el mismo volumen de hierro tiene una masa
de 7.86 103
kg. Encuentre el radio de una esfera de aluminio
sólida que equilibraría una esfera de hierro sólida de 2.00 cm
de radio sobre una balanza de brazos iguales.
24. Sea SAl la representación de la densidad del aluminio y SFe la
del hierro. Encuentre el radio de una esfera de aluminio sólida
que equilibra una esfera de hierro sólida de radio rFe en una
balanza de brazos iguales.
Figura P1.18 Problemas 18 y 19.
Sylvain
Grandadam/Photo
Researchers,
Inc.
Problemas 15
2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo](https://image.slidesharecdn.com/serway-7ed-231103141217-8cf794d3/85/Serway-7Ed-pdf-43-320.jpg)
![30 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión
La aceleración en cualquier instante es la pendiente de
la tangente a la gráfica vx–t en dicho instante. En la figura
2.8c se muestra la gráfica de aceleración en funció del tiem-
po para ese objeto. La aceleración es constante y positiva
entre 0 y t, donde la pendiente de la gráfica vx–t es positi-
va. Es cero entre t y t y para t t porque la pendiente
de la gráfica vx–t es cero en estos tiempos. Es negativa entre
t y t porque la pendiente de la gráfica vx–t es negativa
durante ese intervalo. Entre t y t la aceleración es posi-
tiva como lo es entre 0 y t, pero mayor en valor porque la
pendiente de la gráfica vx–t es más inclinada.
Advierta que los cambios súbitos en aceleración que se
muestran en la figura 2.8c no son físicos. Tales cambios
instantáneos no ocurren en la realidad.
Figura 2.8 (Ejemplo 2.5) a) Gráfica posición-tiempo para un objeto
que se mueve a lo largo del eje x. b) La gráfica velocidad-tiempo
para el objeto se obtiene al medir la pendiente de la gráfica posición-
tiempo en cada instante. c) La gráfica aceleración-tiempo para el
objeto se obtiene al medir la pendiente de la gráfica velocidad-
tiempo en cada instante.
EJEMPLO 2.6 Aceleración promedio e instantánea
La velocidad de una partícula que se mueve a lo
largo del eje x varía de acuerdo con la expresión
vx (40 5t2
) m/s, donde t está en segundos.
A) Encuentre la aceleración promedio en el interva-
lo de tiempo t 0 a t 2.0 s.
SOLUCIÓN
Piense qué hace la partícula a partir de la represen-
tación matemática. ¿Se mueve en t 0? ¿En qué di-
rección? ¿Aumenta velocidad o frena? La figura 2.9
es una gráfica vx–t que se creó a partir de la expre-
sión de velocidad en función del tiempo dada en el
enunciado del problema. Puesto que la pendiente
de toda la curva vx–t es negativa, se espera que la
aceleración sea negativa.
Encuentre las velocidades en ti t 0 y tf t
2.0 s al sustituir estos valores de t en la expresión
para la velocidad:
Encuentre la aceleración promedio en el intervalo
de tiempo especificado $t t t 2.0 s:
El signo negativo es consistente con las expectativas, a saber: que la aceleración, representada por la pendiente de la línea
que une los puntos inicial y final en la gráfica velocidad-tiempo, es negativa.
B) Determine la aceleración en t 2.0 s.
a)
b)
c)
x
t
t
t
t
t
t
t
t
t
t
t
t
t
O
t
O
t
O t
t
t
t
vx
ax
10
10
0
0 1 2 3 4
t (s)
vx (m/s)
20
30
40
20
30
Pendiente 20 m/s2
Figura 2.9 (Ejemplo 2.6)
Gráfica velocidad-tiempo para
una partícula que se mueve a
lo largo del eje x de acuerdo
con la expresión vx (40
5t2
) m/s. La aceleración en
t 2 s es igual a la pendiente
de la línea tangente verde en
dicho tiempo.
vx (40 5t 2) m/s [40 5(0)2] m/s 40 m/s
vx (40 5t 2) m/s [40 5(2.0)2] m/s 20 m/s
10 ms2
ax, prom
vxf vxi
tf ti
vx vx
t t
120 402 ms
12.0 02 s](https://image.slidesharecdn.com/serway-7ed-231103141217-8cf794d3/85/Serway-7Ed-pdf-58-320.jpg)
![Respuesta Si se jala más fuerte, el bloque debe acelerar a una cierta rapidez en una distancia más corta, así que se espera
que $x $x. En ambos casos, el bloque experimenta el mismo cambio en energía cinética $K. Matemáticamente, a partir
del teorema trabajo–energía cinética, se encuentra que
¢x¿
F
F ¿
¢x
F
2F
¢x 1
2¢x
W F ¿¢x¿ ¢K F ¢x
y la distancia es más corta, como se sugiere por el argumento conceptual.
EJEMPLO CONCEPTUAL 7.7 ¿La rampa reduce el trabajo requerido?
Un hombre quiere cargar un refrigerador en una camioneta
con el uso de una rampa a un ángulo V, como se muestra en
la figura 7.14. Él afirma que se debe requerir menos trabajo
para cargar la camioneta si la longitud L de la rampa aumen-
ta. ¿Esta afirmación es válida?
SOLUCIÓN
No. Suponga que el refrigerador se sube por la rampa en una
carretilla con rapidez constante. En este caso, para el sistema
del refrigerador y la carretilla, $K 0. La fuerza normal que
ejerce la rampa sobre el sistema se dirige 90° al desplazamien-
to de su punto de aplicación y por lo tanto no realiza trabajo
sobre el sistema. Puesto que $K 0, el teorema trabajo–ener-
gía cinética produce
Wneto Wpor hombre Wpor gravedad 0
El trabajo invertido por la fuerza gravitacional es igual al producto del peso mg del sistema, la distancia L a través de la que
se desplaza el refrigerador y cos (V 90°). En consecuencia,
Wpor hombre Wpor gravedad (mg)(L)[cos (V 90°)]
mgL sen V mgh
donde h L sen V es la altura de la rampa. Por lo tanto, el hombre debe realizar la misma cantidad de trabajo mgh sobre
el sistema sin importar la longitud de la rampa. El trabajo sólo depende de la altura de la rampa. Aunque se requiere menos
fuerza con una rampa más larga, el punto de aplicación de dicha fuerza se mueve a través de un mayor desplazamiento.
Sección 7.6 Energía potencial de un sistema 177
Figura 7.15 El trabajo invertido
por un agente externo en el
sistema del libro y la Tierra a
medida que el libro se levanta
lentamente desde una altura yi a
una altura yf es igual a mgyf mgyi.
7.6 Energía potencial de un sistema
Hasta el momento en este capítulo se ha definido un sistema en general, pero la atención
se ha enfocado principalmente sobre partículas u objetos solos bajo la influencia de fuerzas
externas. Considere ahora sistemas de dos o más partículas u objetos que interactúan a
través de una fuerza que es interna al sistema. La energía cinética de tal sistema es la suma
algebraica de las energías cinéticas de todos los integrantes del sistema. Sin embargo,
puede haber sistemas en los que un objeto sea tan masivo que se pueda modelar como fijo
y su energía cinética sea despreciable. Por ejemplo, si se considera un sistema bola–Tierra
mientras la bola cae a la Tierra, la energía cinética del sistema se puede considerar sólo
como la energía cinética de la bola. La Tierra se mueve tan lentamente en este proceso
que se puede ignorar su energía cinética. Por otra parte, la energía cinética de un sistema
de dos electrones debe incluir las energías cinéticas de ambas partículas.
Piense en un sistema que consiste de un libro y la Tierra, que interactúa a través de la
fuerza gravitacional. Se hace algo de trabajo sobre el sistema al levantar el libro lentamente
desde el reposo a través de una desplazamiento vertical $r
S
(yf yi) ĵ , como en la figura
7.15. De acuerdo con la discusión del trabajo como una transferencia de energía, este
trabajo invertido en el sistema debe aparecer como un aumento en energía del sistema.
yf
yi
r
mg
F
$
Física
V
h
L
Figura 7.14 (Ejemplo conceptual 7.7) Un refrigerador unido a
una carretilla con ruedas sin fricción se mueve por una rampa con
rapidez constante.](https://image.slidesharecdn.com/serway-7ed-231103141217-8cf794d3/85/Serway-7Ed-pdf-205-320.jpg)
![182 Capítulo 7 Energía de un sistema
sistema (esto es, entre el libro y la superficie) como un mecanismo de transformación para
energía. Este trabajo transforma la energía cinética del sistema en energía interna. De
igual modo, cuando un libro cae recto hacia abajo sin resistencia del aire, el trabajo in-
vertido por la fuerza gravitacional dentro del sistema libro–Tierra transforma la energía
potencial gravitacional del sistema a energía cinética.
Las figuras 7.18b y 7.18c muestran gráficas de barras de energía para la situación en
la figura 7.18a. En la figura 7.18b, la gráfica de barras muestra que el sistema contiene
energía cinética en el instante en que su mano libera el libro. En este instante se define
la cantidad de energía interna de referencia en el sistema igual a cero. En la figura 7.18c,
después de que el libro deja de deslizarse, la energía cinética es cero y ahora el sistema
contiene energía interna. Observe que la cantidad de energía interna en el sistema, des-
pués de que el libro se detiene, es igual a la cantidad de energía cinética en el sistema en
el instante inicial. Esta igualdad se describe mediante un principio importante llamado
conservación de energía. Este principio se explorará en el capítulo 8.
Ahora considere con más detalle un objeto que se mueve hacia abajo, cerca de la super-
ficie de la Tierra. El trabajo invertido por la fuerza gravitacional en el objeto no depende
de si cae vertical o se desliza hacia abajo de un plano muy inclinado. Todo lo que importa
es el cambio en la elevación del objeto. Sin embargo, la transformación de energía a
energía interna debida a fricción en dicho plano depende de la distancia que el objeto se
desliza. En otras palabras, la trayectoria no hace diferencia cuando se considera el trabajo
invertido por la fuerza gravitacional, pero sí hace una diferencia cuando se considera la
transformación de energía debida a fuerzas de fricción. Se puede usar esta dependencia
variable con la trayectoria para clasificar fuerzas como conservativas o no conservativas. De
las dos fuerzas mencionadas, la fuerza gravitacional es conservativa y la fuerza de fricción
es no conservativa.
Fuerzas conservativas
Las fuerzas conservativas tienen estas dos propiedades equivalentes:
1. El trabajo invertido por una fuerza conservativa sobre una partícula móvil entre
dos puntos cualesquiera es independiente de la trayectoria tomada por la par-
tícula.
2. El trabajo invertido por una fuerza conservativa en una partícula móvil a lo largo de
cualquier trayectoria cerrada es cero. (Una trayectoria cerrada es aquella en la que
el punto de partida y el punto final son idénticos.)
La fuerza gravitacional es un ejemplo de fuerza conservativa; la fuerza que un resorte
ideal ejerce en cualquier objeto unido al resorte es otra. El trabajo invertido por la fuerza
gravitacional en un objeto móvil entre dos puntos cualesquiera cerca de la superficie de la
Tierra es Wg mg ĵ [(yf yi) ĵ ] mgyi mgyf . A partir de esta ecuación, observe que Wg
sólo depende de las coordenadas y inicial y final del objeto y por tanto es independiente
de la trayectoria. Además, Wg es cero cuando el objeto se traslada en cualquier trayectoria
cerrada (donde yi yf).
Para el caso del sistema objeto–resorte, el trabajo Ws invertido por la fuerza del resorte
se conoce por Ws
1
2kxi
2 1
2kxf
2
(ecuación 7.12). Se ve que la fuerza del resorte es con-
servativa porque Ws sólo depende de las coordenadas x, inicial y final del objeto y es cero
para cualquier trayectoria cerrada.
Es posible asociar una energía potencial para un sistema con una fuerza que actúa entre
integrantes del sistema, pero sólo se puede hacer para fuerzas conservativas. En general,
el trabajo Wc invertido por una fuerza conservativa en un objeto que es integrante de un
sistema conforme el objeto se traslada de una posición a otra es igual al valor inicial de la
energía potencial del sistema menos el valor final:
Wc Ui Uf $U (7.23)
Como ejemplo, compare esta ecuación general con la ecuación específica para el trabajo
invertido por la fuerza de resorte (ecuación 7.12) como la extensión de los cambios del
resorte.
Propiedades de fuerzas
conservativas
0
PREVENCIÓN DE RIESGOS
OCULTOS 7.10
Advertencia sobre ecuaciones
similares
Compare la ecuación 7.23
con la ecuación 7.20. Estas
ecuaciones son similares
excepto por el signo negativo,
que es una fuente común de
confusión. La ecuación 7.20
dice que trabajo positivo se
invierte por un agente externo
en un sistema que causa un
aumento en la energía potencial
del sistema (sin cambio en la
energía cinética o interna).
La ecuación 7.23 establece
que el trabajo invertido en una
componente de un sistema por
una fuerza conservativa interna
a un sistema aislado causa una
disminución en la energía
potencial del sistema.](https://image.slidesharecdn.com/serway-7ed-231103141217-8cf794d3/85/Serway-7Ed-pdf-210-320.jpg)
Serway-7Ed.pdf
- 3. Raymond A. Serway Emérito, James Madison University John W. Jewett, Jr. California State Polytechnic University, Pomona Traducción Víctor Campos Olguín Traductor profesional Revisión Técnica Misael Flores Rosas Profr. de Termodinámica Escuela Superior de Ingeniería Química e Industrias Extractivas Instituto Politécnico Nacional Australia • Brasil • Corea • España • Estados Unidos • Japón • México • Reino Unido • Singapur FÍSICA para ciencias e ingeniería Volumen 1 Séptima edición
- 4. Física para ciencias e ingeniería Volumen 1. Séptima edición. Raymond A. Serway y John W. Jewett, Jr. Presidente de Cengage Learning Latinoamérica: Javier Arellano Gutiérrez Director general México y Centroamérica: Héctor Enrique Galindo Iturribarría Director editorial Latinoamérica: José Tomás Pérez Bonilla Editor: Sergio R. Cervantes González Director de producción: Raúl D. Zendejas Espejel Editora de producción: Abril Vega Orozco Ilustrador: Rolin Graphics, Progressive Information Technologies, Lachina Publishing Services Diseño de portada: Patrick Devine Design Imagen de portada: Portada: © 2005 Tony Dunn; Contraportada: © 2005 Kurt Hoffman, Abra Marketing Composición tipográfica: EDITEC S.A. de C.V. © D.R. 2008 por Cengage Learning Editores, S.A. de C.V., una Compañía de Cengage Learning, Inc. Corporativo Santa Fe Av. Santa Fe núm. 505, piso 12 Col. Cruz Manca, Santa Fe C.P. 05349, México, D.F. Cengage Learning™ es una marca registrada usada bajo permiso. DERECHOS RESERVADOS. Ninguna parte de este trabajo amparado por la Ley Federal del Derecho de Autor, podrá ser reproducida, transmitida, almacenada o utilizada en cualquier forma o por cualquier medio, ya sea gráfico, electrónico o mecánico, incluyendo, pero sin limitarse a lo siguiente: fotocopiado, reproducción, escaneo, digitalización, grabación en audio, distribución en Internet, distribución en redes de información o almacenamiento y recopilación en sistemas de información a excepción de lo permitido en el Capítulo III, Artículo 27 de la Ley Federal del Derecho de Autor, sin el consentimiento por escrito de la Editorial. Traducido del libro Physics for Scientists and Engineers Volume 1, Seventh Edition Publicado en inglés por Brooks/Cole ©2008 ISBN: 0-495-11243-7 Datos para catalogación bibliográfica: Raymond A. Serway y John W. Jewett, Jr. Física para ciencias e ingeniería. Volumen 1. Séptima edición. ISBN-13: 978-607-481-357-9 ISBN-10: 607-481-357-4 Visite nuestro sitio en: http://latinoamerica.cengage.com
- 5. Dedicamos este libro a nuestras esposas Elizabeth y Lisa, y a todos nuestros hijos y nietos por su amorosa comprensión cuando pasamos tiempo escribiendo en lugar de estar con ellos.
- 7. v Parte 1 MECÁNICA 1 1 Física y medición 2 2 Movimiento en una dimensión 19 3 Vectores 53 4 Movimiento en dos dimensiones 71 5 Las leyes del movimiento 100 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton 137 7 Energía de un sistema 163 8 Conservación de energía 195 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones 227 10 Rotación de un objeto rígido en torno a un eje fijo 269 11 Cantidad de movimiento angular 311 12 Equilibrio estático y elasticidad 337 13 Gravitación universal 362 14 Mecánica de fluidos 389 Contenido breve Parte 2 OSCILACIONES Y ONDAS MECÁNICAS 417 15 Movimiento oscilatorio 418 16 Movimiento ondulatorio 449 17 Ondas sonoras 474 18 Sobreposición y ondas estacionarias 500 Parte 3 TERMODINÁMICA 531 19 Temperatura 532 20 Primera ley de la termodinámica 553 21 Teoría cinética de los gases 587 22 Máquinas térmicas, entropía y segunda ley de la termodinámica 612 Apéndices A-1 Respuestas a problemas con número impar A-25 Índice I-1 Cortesía de NASA . r J , t t e w e J . W n h o J
- 9. vii Acerca de los autores xi Prefacio xiii Al estudiante xxiii PARTE 1 MECÁNICA 1 Capítulo 1 Física y medición 2 1.1 Estándares de longitud, masa y tiempo 3 1.2 Materia y construcción de modelos 6 1.3 Análisis dimensional 7 1.4 Conversión de unidades 10 1.5 Estimaciones y cálculos de orden de magnitud 11 1.6 Cifras significativas 12 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión 19 2.1 Posición, velocidad y rapidez 20 2.2 Velocidad y rapidez instantánea 23 2.3 Modelos de análisis: La partícula bajo velocidad constante 26 2.4 Aceleración 27 2.5 Diagramas de movimiento 31 2.6 La partícula bajo aceleración constante 32 2.7 Objetos en caída libre 36 2.8 Ecuaciones cinemáticas deducidas del cálculo 39 Estrategia General para Resolver Problemas 42 Capítulo 3 Vectores 53 3.1 Sistemas coordenados 53 3.2 Cantidades vectoriales y escalares 55 3.3 Algunas propiedades de los vectores 55 3.4 Componentes de un vector y vectores unitarios 59 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones 71 4.1 Vectores de posición, velocidad y aceleración 71 4.2 Movimiento en dos dimensiones con aceleración constante 74 4.3 Movimiento de proyectil 77 4.4 Partícula en movimiento circular uniforme 84 4.5 Aceleraciones tangencial y radial 86 4.6 Velocidad y aceleración relativas 87 Capítulo 5 Las leyes del movimiento 100 5.1 Concepto de fuerza 100 5.2 Primera ley de Newton y marcos inerciales 102 5.3 Masa 103 5.4 Segunda ley de Newton 104 5.5 Fuerza gravitacional y peso 106 5.6 Tercera ley de Newton 107 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton 109 5.8 Fuerzas de fricción 119 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton 137 6.1 Segunda ley de Newton para una partícula en movimiento circular uniforme 137 6.2 Movimiento circular no uniforme 143 6.3 Movimiento en marcos acelerados 145 6.4 Movimiento en presencia de fuerzas resistivas 148 Capítulo 7 Energía de un sistema 163 7.1 Sistemas y entornos 164 7.2 Trabajo invertido por una fuerza constante 164 7.3 Producto escalar de dos vectores 167 7.4 Trabajo consumido por una fuerza variable 169 7.5 Energía cinética y el teorema trabajo–energía cinética 174 7.6 Energía potencial de un sistema 177 7.7 Fuerzas conservativas y no conservativas 181 7.8 Correspondencia entre fuerzas conservativas y energía potencial 183 7.9 Diagramas de energía y equilibrio de un sistema 185 Capítulo 8 Conservación de energía 195 8.1 El sistema no aislado: conservación de energía 196 8.2 El sistema aislado 198 8.3 Situaciones que incluyen fricción cinética 204 8.4 Cambios en energía mecánica para fuerzas no conservativas 209 8.5 Potencia 213 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones 227 9.1 Cantidad de movimiento lineal y su conservación 228 9.2 Impulso y cantidad de movimiento 232 9.3 Colisiones en una dimensión 234 9.4 Colisiones en dos dimensiones 242 9.5 El centro de masa 245 9.6 Movimiento de un sistema de partículas 250 9.7 Sistemas deformables 253 9.8 Propulsión de cohetes 255 Contenido © Thomson Learning/Charles D. Winters
- 10. Capítulo 10 Rotación de un objeto rígido en torno a un eje fijo 269 10.1 Posición, velocidad y aceleración angular 269 10.2 Cinemática rotacional: Objeto rígido bajo aceleración angular constante 272 10.3 Cantidades angulares y traslacionales 273 10.4 Energía cinética rotacional 276 10.5 Cálculo de momentos de inercia 278 10.6 Momento de torsión 282 10.7 Objeto rígido bajo un momento de torsión neto 283 10.8 Consideraciones energéticas en el movimiento rotacional 287 10.9 Movimiento de rodamiento de un objeto rígido 291 Capítulo 11 Cantidad de movimiento angular 311 11.1 Producto vectorial y momento de torsión 311 11.2 Cantidad de movimiento angular: el sistema no aislado 314 11.3 Cantidad de movimiento angular de un objeto rígido giratorio 318 11.4 El sistema aislado: conservación de cantidad de movimiento angular 321 11.5 El movimiento de giroscopios y trompos 326 Capítulo 12 Equilibrio estático y elasticidad 337 12.1 Objeto rígido en equilibrio 337 12.2 Más acerca del centro de gravedad 340 12.3 Ejemplos de objetos rígidos en equilibrio estático 341 12.4 Propiedades elásticas de los sólidos 347 Capítulo 13 Gravitación universal 362 13.1 Ley de Newton de gravitación universal 363 13.2 Aceleración en caída libre y fuerza gravitacional 365 13.3 Las leyes de Kepler y el movimiento de los planetas 367 13.4 El campo gravitacional 372 13.5 Energía potencial gravitacional 373 13.6 Consideraciones energéticas en el movimiento planetario y de satélites 375 Capítulo 14 Mecánica de fluidos 389 14.1 Presión 390 14.2 Variación de la presión con la profundidad 391 14.3 Mediciones de presión 395 14.4 Fuerzas de flotación y principio de Arquímedes 395 14.5 Dinámica de fluidos 399 14.6 Ecuación de Bernoulli 402 14.7 Otras aplicaciones de la dinámica de fluidos 405 PARTE 2 OSCILACIONES Y ONDAS MECÁNICAS 417 Capítulo 15 Movimiento oscilatorio 418 15.1 Movimiento de un objeto unido a un resorte 419 15.2 Partícula en movimiento armónico simple 420 15.3 Energía del oscilador armónico simple 426 15.4 Comparación de movimiento armónico simple con movimiento circular uniforme 429 15.5 El péndulo 432 15.6 Oscilaciones amortiguadas 436 15.7 Oscilaciones forzadas 437 Capítulo 16 Movimiento ondulatorio 449 16.1 Propagación de una perturbación 450 16.2 El modelo de onda progresiva 454 16.3 La rapidez de ondas en cuerdas 458 16.4 Reflexión y transmisión 461 16.5 Rapidez de transferencia de energía mediante ondas sinusoidales en cuerdas 463 16.6 La ecuación de onda lineal 465 Capítulo 17 Ondas sonoras 474 17.1 Rapidez de ondas sonoras 475 17.2 Ondas sonoras periódicas 476 17.3 Intensidad de ondas sonoras periódicas 478 17.4 El efecto Doppler 483 17.5 Grabación de sonido digital 488 17.6 Sonido cinematográfico 491 Capítulo 18 Sobreposición y ondas estacionarias 500 18.1 Sobreposición e interferencia 501 18.2 Ondas estacionarias 505 18.3 Ondas estacionarias en una cuerda fija en ambos extremos 508 18.4 Resonancia 512 18.5 Ondas estacionarias en columnas de aire 512 18.6 Ondas estacionarias en barras y membranas 516 18.7 Batimientos: interferencia en el tiempo 516 18.8 Patrones de onda no sinusoidales 519 NASA viii Contenido
- 11. Contenido ix PARTE 3 TERMODINÁMICA 531 Capítulo 19 Temperatura 532 19.1 Temperatura y ley cero de la termodinámica 532 19.2 Termómetros y escala de temperatura Celsius 534 19.3 Termómetro de gas a volumen constante y escala absoluta de temperatura 535 19.4 Expansión térmica de sólidos y líquidos 537 19.5 Descripción macroscópica de un gas ideal 542 Capítulo 20 Primera ley de la termodinámica 553 20.1 Calor y energía interna 554 20.2 Calor específico y calorimetría 556 20.3 Calor latente 560 20.4 Trabajo y calor en procesos termodinámicos 564 20.5 Primera ley de la termodinámica 566 20.6 Algunas aplicaciones de la primera ley de la termodinámica 567 20.7 Mecanismos de transferencia de energía 572 Capítulo 21 Teoría cinética de los gases 587 21.1 Modelo molecular de un gas ideal 587 21.2 Calor específico molar de un gas ideal 592 21.3 Procesos adiabáticos para un gas ideal 595 21.4 Equipartición de la energía 597 21.5 Distribución de magnitudes de velocidad moleculares 600 Capítulo 22 Máquinas térmicas, entropía y segunda ley de la termodinámica 612 22.1 Máquinas térmicas y segunda ley de la termodinámica 613 22.2 Bombas de calor y refrigeradores 615 22.3 Procesos reversibles e irreversibles 617 22.4 La máquina de Carnot 618 22.5 Motores de gasolina y diesel 622 22.6 Entropía 624 22.7 Cambios de entropía en procesos irreversibles 627 22.8 Entropía de escala microscópica 629 Apéndice A Tablas A–1 Tabla A.1 Factores de conversión A-1 Tabla A.2 Símbolos, dimensiones y unidades de cantidades físicas A-2 Apéndice B Repaso matemático A–4 B.1 Notación científica A-4 B.2 Álgebra A-5 B.3 Geometría A-9 B.4 Trigonometría A-10 B.5 Series de expansión A-12 B.6 Cálculo diferencial A-13 B.7 Cálculo integral A-16 B.8 Propagación de incertidumbre A-20 Apéndice C Tabla periódica de los elementos A–22 Apéndice D Unidades del SI A–24 D.1 Unidades del SI A-24 D.2 Algunas unidades del SI deducidas A-24 Respuestas a problemas con número impar A–25 Índice I–1 George Semple
- 13. xi Raymond A. Serway recibió su doctorado en el Illinois Institute of Technology y es profesor emérito en la James Madison University. En 1990 recibió el Madison Scholar Award en la James Madison University, donde enseñó durante 17 años. El doctor Serway comenzó su carrera docente en la Clarkson University, donde dirigió investigación y en- señó de 1967 a 1980. En 1977 recibió el Distinguished Teaching Award en la Clarkson University y el Alumni Achievement Award del Utica College en 1985. Como científico invitado en el IBM Research Laboratory en Zurich, Suiza, trabajó con K. Alex Müller, ganador del premio Nobel 1987. El doctor Serway también fue científico visitante en el Argonne National Laboratory, donde colaboró con su mentor y amigo, Sam Marshall. Además de las primeras ediciones de este libro, el doctor Serway es coautor de Principles of Physics, cuarta edición; College Physics, séptima edición; Essentials of College Physics; y Modern Physics, tercera edición. También es coautor del libro de bachillerato Physics, publicado por Holt, Rinehart y Winston. Además, el doctor Serway ha publicado más de 40 artículos de investigación en el campo de física de materia condensada y ha impartido más de 70 conferencias en reuniones profesionales. El doctor Serway y su esposa, Elizabeth, disfrutan viajar, jugar al golf, cantar en un coro de iglesia y pasar tiempo de calidad con sus cuatro hijos y ocho nietos. John W. Jewett, Jr., obtuvo su doctorado en la Ohio State University, con especia- lidad en las propiedades ópticas y magnéticas de la materia condensada. El doctor Jewett comenzó su carrera académica en el Richard Stockton College de Nueva Jersey, donde enseñó de 1974 a 1984. En la actualidad es profesor de física en la California State Po- lytechnic University, Pomona. A lo largo de su carrera docente, el doctor Jewett ha sido un activo promotor de la educación en ciencias. Además de recibir cuatro becas National Science Foundation, ayudó a fundar y dirigir el Southern California Area Modern Physics Institute. También dirigió el Science IMPACT (Institute of Modern Pedagogy and Creative Teaching), que trabaja con profesores y escuelas para desarrollar currícula efectiva en cien- cia. Los premios del doctor Jewett incluyen el Stockton Merit Award en el Richard Stoc- kton College en 1980, el Outstanding Professor Award en la California State Polythecnic University para 1991-1992, y el Excellence in Undergraduate Physics Teaching Award de la American Association of Physics Teachers en 1998. Ha impartido más de 80 conferencias en reuniones profesionales, incluidas conferencias en eventos internacionales en China y Japón. Además de su trabajo en este libro, es coautor de Principles of Physics, cuarta edición, con el doctor Serway, y autor de The World of Physics... Mysteries, Magic and Myth. Al doctor Jewett le gusta tocar piano con su banda de físicos, viajar y coleccionar antigüedades que se puedan usar como aparatos de demostración en clases de física. Lo más importante, le gusta pasar el tiempo con su esposa, Lisa, y sus hijos y nietos. Acerca de los autores
- 15. Al escribir esta séptima edición de Física para ciencias e ingeniería, continuamos nuestros es- fuerzos actuales por mejorar la claridad de la presentación e incluir nuevas características pedagógicas que ayudan a apoyar los procesos de aprendizaje y enseñanza. Al retroalimen- tar las sugerencias de los usuarios de la sexta edición, así como de los revisores, hemos clarificado el texto para satisfacer mejor las necesidades de los estudiantes y profesores. Este libro está pensado para un curso introductorio de física para estudiantes que se especializan en ciencia o ingeniería. Todo el contenido del libro en su versión amplia podría cubrirse en un curso de tres semestres, pero es posible usar el material en secuen- cias más breves con la omisión de capítulos y subtemas seleccionados. Los antecedentes matemáticos ideales de los estudiantes que tomen este curso deben incluir un semestre de cálculo. Si esto no es posible, el estudiante debe inscribirse en un curso simultáneo de introducción al cálculo. Objetivos Este libro de introducción a la física tiene dos objetivos principales: proporcionar al estu- diante una presentación clara y lógica de los conceptos básicos y principios de la física y fortalecer la comprensión de los conceptos y principios a través de un amplio intervalo de aplicaciones interesantes al mundo real. Para satisfacer estos objetivos, hemos enfatizado en argumentos físicos sólidos y metodología para resolver problemas. Al mismo tiempo hemos intentado motivar al estudiante mediante ejemplos prácticos que demuestren el papel de la física en otras disciplinas, incluidas ingeniería, química y medicina. Cambios en la séptima edición Para preparar la séptima edición de este texto se hicieron varios cambios y mejoras. Algu- nas de las nuevas características se basan en nuestras experiencias y en tendencias actuales en educación en ciencia. Otros cambios se incorporaron en respuesta a comentarios y sugerencias ofrecidos por los usuarios de la sexta edición y por revisores del manuscrito. Las características que se mencionan aquí representan los principales cambios en la sép- tima edición. PREGUNTAS Y PROBLEMAS Se hizo una revisión sustancial de las preguntas y problemas de fin de capítulo con la finalidad de mejorar su variedad, interés y valor pedagógico, mientras conservaban su claridad y calidad. Cerca de 23% de las preguntas y problemas son nuevos o cambiaron sustancialmente. Muchas de las preguntas para cada capítulo están en formato objetivo. Numerosos problemas en cada capítulo piden explícitamente razonamiento cualitativo en algunas partes, así como respuestas cuantitativas en otras: xiii Prefacio 19. Considere una porción de aire en un tubo recto que se mueve con una aceleración constante de 4.00 m/s2 y tiene una velo- cidad de 13.0 m/s a las 10:05:00 a.m., en cierta fecha. a) ¿Cuál es su velocidad a las 10:05:01 a.m.? b) ¿A las 10:05:02 a.m.? c) ¿A las 10:05:02.5 a.m.? d) ¿A las 10:05:04 a.m.? e) ¿A las 10:04:59 a.m.? f) Describa la forma de una gráfica de velocidad en función del tiempo para esta porción de aire. g) Argumente a favor o en contra del enunciado “conocer un solo valor de la aceleración constante de un objeto es como conocer toda una lista de valores para su velocidad”. EJEMPLOS Todos los ejemplos en el texto se remodelaron y ahora se presentan en un formato de dos columnas para reforzar mejor los conceptos físicos. La columna izquierda muestra información textual que describe las etapas para resolver el problema. La colum- na derecha muestra las operaciones matemáticas y los resultados de seguir dichos pasos. Esta presentación facilita la concordancia del concepto con su ejecución matemática y ayuda a los estudiantes a organizar su trabajo. Dichos ejemplos reconstituidos siguen de cerca una Estrategia General para Resolver Problemas que se introduce en el capítulo 2 para reforzar hábitos efectivos para resolver problemas. Charles D. Winters
- 16. xiv Prefacio Cada solución se reorganizó para seguir más de cerca la Estrategia General para Resolver Problemas que se resalta en el capítulo 2, para reforzar buenos hábitos en la solución de problemas. Cada paso de la solución se detalla en un formato de dos columnas. La columna izquierda proporciona una explicación para cada paso matemático de la columna derecha, para reforzar mejor los conceptos físicos. Los enunciados ¿Qué pasaría si? aparecen casi en 1/3 de los ejemplos trabajados y ofrecen una variación de la situación planteada en el texto del ejemplo. Por ejemplo, esta característica puede explorar los efectos de cambiar las condiciones de la situación, determinar qué sucede cuando una cantidad se lleva a un valor límite particular o preguntar si se puede determinar información adicional acerca de la situación del problema. Esta característica alienta a los estudiantes a pensar acerca de los resultados del ejemplo y auxiliarlos en la interpretación conceptual de los principios. El desplazamiento resultante del automóvil es 48.2 km con una dirección de 38.9° al noroeste. Finalizar ¿El ángulo C, que se calculó, concuerda con una estimación realizada al observar la figura 3.11a o con un ángulo real medido del diagrama con el uso del método gráfico? ¿Es razonable que la magnitud de R S sea mayor que la de A S y B S ? ¿Las unidades de R S son correctas? Aunque el método gráfico de sumar vectores funciona bien, tiene dos desventajas. Primera, algunas personas en- cuentran abrumador el uso de las leyes de cosenos y senos. Segunda, un triángulo sólo resulta si suma dos vectores. Si suma tres o más vectores, la forma geométrica resultante no es un triángulo. En la sección 3.4 se explora un nuevo méto- do para sumar vectores que abordará estas dos desventajas. ¿Qué pasaría si? Considere que el viaje se realiza considerando los dos vectores en orden inverso: 35.0 km con dirección 60.0° al noroeste primero y después 20.0 km al norte. ¿Cómo cambiarían la magnitud y dirección del vector resultante? Respuesta No cambiarían. La ley conmutativa para la suma vectorial dice que el orden de los vectores en una suma es irrelevante. Gráficamente, la figura 3.11b muestra que los vectores sumados en orden inverso proporcionan el mismo vector resultante. EJEMPLO 3.2 Un viaje de vacaciones Un automóvil viaja 20.0 km al norte y luego a 35.0 km en una dirección 60.0° al noroeste, como se muestra en la figura 3.11a. Encuentre la magnitud y dirección del desplazamiento resultante del automóvil. SOLUCIÓN Conceptualizar Los vectores A S y B S dibujados en la fi- gura 3.11a ayudan a formar conceptos del problema. Categorizar Este ejemplo se puede clasificar como un simple problema de análisis acerca de suma vec- torial. El desplazamiento R S es la resultante cuando se suman los dos desplazamientos individuales A S y B S . In- cluso se puede clasificar como un problema acerca del análisis de triángulos, así que se acude a la experiencia en geometría y trigonometría. Analizar En este ejemplo se muestran dos formas para analizar el problema de encontrar la resultante de dos vectores. La primera es resolver el problema mediante la geometría, con el uso de papel graficado y un transportador para medir la magnitud de R S y su dirección en la figura 3.11a. (De hecho, aun cuando sepa que va a realizar un cálculo, debe bosquejar los vectores para comprobar sus resultados.) Con una regla y transportador ordinarios, típicamente un buen diagrama da respuestas con dos dígitos pero no con una precisión de tres dígitos. La segunda forma de resolver el problema es analizarlo con el álgebra. La magnitud de R S se obtiene a partir de la ley de cosenos, tal como se aplica al triángulo (véase el apéndice B.4). Aplique R2 A2 B2 2AB cos V de la ley de cosenos para encontrar R: Sustituya valores numéricos y advierta que V 180° 60° 120°: Aplique la ley de senos (apéndice B.4) para encontrar la dirección de R S medida desde la dirección norte: y (km) 40 20 60.0 R A x (km) 0 y (km) B 20 A x (km) 0 20 b) N S O E B 20 R 40 a) C C V Figura 3.11 (Ejemplo 3.2) a) Método gráfico para encontrar el vector de desplazamiento resultante R S A S B S . b) Sumar los vectores en orden inverso (B S A S ) da el mismo resultado para R S . R A2 B2 2AB cos 48.2 km R 120.0 km22 135.0 km22 2120.0 km2 135.0 km2 cos 120° 38.9° sen B R sen 35.0 km 48.2 km sen 120° 0.629 sen B sen R
- 17. Prefacio xv TAREAS EN LÍNEA Ahora es más fácil asignar tarea en línea con Serway y Jewett y Enhanced WebAssign. Todos los ejemplos trabajados, problemas de fin de capítulo, figuras, preguntas rápidas y la mayoría de las preguntas están disponibles en WebAssign. La mayoría de los problemas incluyen sugerencias y retroalimentación para proporcionar reforzamiento instantáneo o instrucciones para dicho problema. Además del contenido del texto, hemos agregado herramientas de corrección matemática para ayudar a los estudiantes a adquirir rapidez en álgebra, trigonometría y cálculo. RESÚMENES Cada capítulo contiene un resumen que revisa los conceptos y ecuaciones importantes explicados en dicho capítulo. Una nota marginal junto a cada resumen de capítulo dirige a los estudiantes a preguntas adicionales, animaciones y ejercicios interac- tivos para dicho capítulo en el sitio Web. El formato del resumen de fin de capítulo se revisó por completo para esta edición. El resumen se divide en tres secciones: Definiciones, Conceptos y Principios, y Modelos de análisis para resolver problemas. En cada sección, recuadros tipo ficha de estudio se enfocan en cada definición, concepto, principio o modelo de análisis separado. APÉNDICE MATEMÁTICO El apéndice matemático, una valiosa herramienta para los estu- diantes, se actualizó para mostrar las herramientas matemáticas en un contexto físico. Este recurso es ideal para los estudiantes que necesitan un repaso rápido acerca de temas tales como álgebra y trigonometría. CAMBIO EN EL CONTENIDO El contenido y organización del libro son esencialmente los mismos que en la sexta edición. Muchas secciones de varios capítulos se afinaron, borraron o combinaron con otras secciones para permitir una presentación más balanceada. Los vectores ahora se denotan en negritas con una flecha sobre ellos (por ejemplo, v S ), así son más fáciles de reconocer. Los capítulos 7 y 8 se reorganizaron por completo con la idea de preparar a los estudiantes para aplicar un planteamiento unificado de la energía a lo largo del texto. Una nueva sección en el capítulo 9 enseña a los estudiantes cómo analizar sistemas deformables con la ecuación de conservación de la energía y el teorema impul- so–cantidad de movimiento. En el sitio Web de la compañía puede encontrar una lista más detallada de los cambios de contenido. Contenido El material en este libro cubre temas fundamentales de física clásica y proporciona una introducción a la física moderna. El libro se divide en seis partes. La Parte 1 (capítulos 1 a 14) se relaciona con los fundamentos de la mecánica newtoniana y la física de fluidos; la Parte 2 (capítulos 15 a 18) cubre oscilaciones, ondas mecánicas y sonido; la Parte 3 (capítulos 19 a 22) aborda el calor y la termodinámica. Características del texto La mayoría de los instructores cree que el libro seleccionado para un curso debe ser la principal guía del estudiante para entender y aprender la materia de estudio. Además, el libro debe tener un estilo accesible y estar escrito para facilitar la instrucción y el apren- dizaje. Con estos puntos en mente, hemos incluido muchas características pedagógicas, que se mencionan a continuación, y tienen la intención de mejorar su utilidad tanto a estudiantes como a instructores. Resolución de problemas y comprensión conceptual ESTRATEGIA GENERAL PARA RESOLVER PROBLEMAS Al final del capítulo 2 se perfila una estrategia general a seguir por los estudiantes y les proporciona un proceso estructurado para resolver problemas. En los capítulos restantes la estrategia se emplea explícitamente en cada ejemplo, de modo que los estudiantes aprenden cómo se aplica. Thomson Learning/Charles D. Winters
- 18. xvi Prefacio MODELADO Aunque los estudiantes se enfrentan con cientos de problemas durante sus cursos de física, los instructores se dan cuenta de que un número relativamente pequeño de situaciones físicas forma la base de estos problemas. Al enfrentar un problema nuevo, un físico forma un modelo del problema para resolverlo de manera simple al identificar la situación física común que se presenta en el problema. Por ejemplo, muchos problemas involucran partículas bajo aceleración constante, sistemas aislados u ondas bajo refracción. Ya que los físicos han estudiado estas situaciones ampliamente y comprenden el compor- tamiento asociado, pueden aplicar este conocimiento como un modelo para un nuevo problema. En ciertos capítulos esta séptima edición identifica modelos de análisis, que son situaciones físicas (como la partícula bajo aceleración constante, el sistema aislado o la onda bajo refracción) que se presenta de manera frecuente, que se pueden usar como un modelo para resolver un problema no familiar. Estos modelos se explican en el texto del capítulo y el estudiante los recuerda en el resumen de fin de capítulo bajo el encabezado Modelos de análisis para resolver problemas. PROBLEMAS Un extenso conjunto de problemas se incluye al final de cada capítulo; en total, el texto contiene aproximadamente tres mil problemas. Las respuestas a los proble- mas con número impar se proporcionan al final del libro. Para conveniencia, tanto del estudiante como del instructor, casi dos tercios de los problemas tienen claves referentes a secciones específicas del capítulo. Los problemas restantes, etiquetados como Problemas adicionales, no tienen claves a secciones específicas. La numeración para problemas direc- tos se imprimen en negro, para problemas de nivel intermedio en azul y para problemas desafiantes en magenta. Problemas “no sólo un número” Cada capítulo incluye varios problemas marcados que requieren que los estudiantes piensen cualitativamente en algunas partes y cuan- titativamente en otras. Los instructores pueden asignar tales problemas para guiar a los estudiantes hacia una comprensión más profunda, practicar buenas técnicas de resolución de problemas y prepararse para los exámenes. Problemas para desarrollar razonamiento simbólico Cada capítulo contiene proble- mas que piden soluciones en forma simbólica, así como muchos problemas piden respuestas numéricas. Para ayudar a los estudiantes a desarrollar habilidades en el razonamiento simbólico, cada capítulo contiene un par de problemas de otra ma- nera idénticos, uno que pide una solución numérica y uno que pide una deducción simbólica. En esta edición, además cada capítulo tiene un problema que da un valor numérico por cada dato menos uno, de modo que la respuesta muestra cómo la incóg- nita depende del dato representado simbólicamente. Por lo tanto la respuesta tiene la forma de la función de una variable, familiar al estudiante a partir de las matemáticas. Razonar acerca del comportamiento de esta función pone énfasis en la etapa Finalizar de la Estrategia General para Resolver Problemas. Todos los problemas que desarro- llan razonamiento simbólico se identifican mediante una pantalla de color beige: masa m que se puede mover sin fricción sobre una superficie horizontal. El disco se pone en movimiento en un círculo con un periodo de 1.30 s. a) Encuentre la extensión del resorte x conforme depende de m. Evalúe x para b) m 0.070 0 kg, c) m 0.140 kg, d) m 0.180 kg y e) m 0.190 kg. f) Describa el patrón de variación de x como dependiente de m. 53. Un resorte ligero tiene una longitud no estirada de 15.5 cm. Se describe mediante la ley de Hooke con constante de resor- te 4.30 Nm. Un extremo del resorte horizontal se mantiene sobre un eje vertical fijo, y el otro extremo se une a un disco de Problemas de repaso Muchos capítulos incluyen problemas de repaso que requie- ren que el estudiante combine conceptos cubiertos en el capítulo con los que se explicaron en capítulos anteriores. Estos problemas reflejan la naturaleza cohesiva de los principios en el texto y verifican que la física no es un conjunto de ideas dis- persas. Cuando se mira hacia temas del mundo real como el calentamiento global o las armas nucleares, puede ser necesario invocar ideas físicas de varias partes de un libro como éste. “Problemas Fermi” Como en ediciones anteriores, al menos un problema en cada capítulo pide al estudiante razonar en términos de orden de magnitud. George Semple
- 19. Prefacio xvii Problemas de diseño Varios capítulos contienen problemas que le solicitan al estu- diante determinar parámetros de diseño para un dispositivo práctico, de modo que pueda funcionar como se requiere. Problemas “Jeopardy!” Muchos capítulos dan a los estudiantes práctica para cambiar entre diferentes representaciones, al establecer ecuaciones y pedir una descripción de una situación a la que aplicar, así como una respuesta numérica. Problemas en términos del cálculo Todos los capítulos contienen al menos un problema que aplica ideas y métodos del cálculo diferencial y un problema que usa cálculo integral. El website del instructor, proporciona listas de problemas que usan cálculo, problemas que alientan o requieren uso de computadora, problemas con partes “¿Qué pasaría si?”, problemas a los que se hace referencia en el texto del capítulo, problemas en función de la información experimental, problemas de orden de magnitud, problemas acerca de aplicaciones biológicas, problemas de diseño, problemas Jeopardy!, problemas de repaso, problemas que reflejan razonamiento histórico acerca de ideas confusas, problemas que desarrollan habilidad de razonamiento simbólico, problemas con partes cualitativas, pre- guntas de clasificación y otras preguntas complementarias. PREGUNTAS La sección de preguntas al final de cada capítulo se revisó por completo. Se agregaron preguntas de opción múltiple, de clasificación y verdadero-falso. El instructor puede seleccionar entre ellas para asignar como tarea o usar en el salón de clase, posible- mente con métodos de “instrucción de pares” y acaso con sistemas de “compaginador”. En esta edición se incluyen más de ochocientas preguntas. Las respuestas a preguntas seleccionadas se incluyen en el paquete de recursos que acompañan al libro (http://lati- noamerica.cengage.com/serway), y las respuestas a todas las preguntas se encuentran en el Manual de soluciones del instructor. 19. O i) Clasifique las aceleraciones gravitacionales que mediría para a) un objeto de 2 kg a 5 cm arriba del suelo, b) un objeto de 2 kg a 120 cm sobre el suelo, c) un objeto de 3 kg a 120 cm sobre el suelo y d) un objeto de 3 kg a 80 cm sobre el suelo. Mencione primero el que tiene aceleración con mayor mag- nitud. Si dos son iguales, muestre su igualdad en la lista. ii) Clasifique las fuerzas gravitacionales sobre los mismos cuatro objetos, primero la mayor magnitud. iii) Clasifique las ener- gías potenciales gravitacionales (del sistema objeto–Tierra) para los mismos cuatro objetos, primero la mayor, y considere y 0 en el suelo. 23. O A un cubo de hielo se le da un empujón y se desliza sin fricción sobre una mesa a nivel. ¿Qué es correcto? a) Está en equilibrio estable. b) Está en equilibrio inestable. c) Está en equilibrio neutro. d) No está en equilibrio. EJEMPLOS Para auxiliar la comprensión del estudiante se presentan dos tipos de ejem- plos. Todos los ejemplos en el texto se pueden asignar para tarea en WebAssign. El primer tipo de ejemplo presenta un problema y respuesta numérica. Como se señaló anteriormente, las soluciones a estos ejemplos se alteraron en esta edición para presentar una plantilla de dos columnas para explicar los conceptos físicos y las etapas matemáticas lado a lado. Todo ejemplo sigue las etapas explícitas de la Estrategia general para resolver problemas que se resalta en el capítulo 2. El segundo tipo de ejemplo es conceptual en naturaleza. Para dar énfasis a la compren- sión de los conceptos físicos, los muchos ejemplos conceptuales se etiquetan como tales, se ponen en recuadros y están diseñados para enfocar a los estudiantes en la situación física del problema. ¿QUÉ PASARÍA SI? Aproximadamente un tercio de los ejemplos del texto contienen una condicional ¿Qué pasaría si? Al completar la solución del ejemplo, una pregunta ¿Qué pasaría si? ofrece una variación en la situación planteada en el texto del ejemplo. Por ejemplo, esta característica puede explorar los efectos de cambiar las condiciones de la situación, determinar lo que ocurre cuando una cantidad se lleva a un valor límite
- 20. xviii Prefacio particular, o preguntar si es posible determinar información adicional acerca de la si- tuación. Esta característica alienta a los estudiantes a pensar acerca de los resultados del ejemplo; también ayuda en la interpretación conceptual de los principios. Las preguntas ¿Qué pasaría si? también preparan a los estudiantes para encontrar problemas novedosos que se presenten en los exámenes. Algunos de los problemas de fin de capítulo también incluyen esta característica. PREGUNTAS RÁPIDAS Las preguntas rápidas proporcionan a los estudiantes una opor- tunidad para poner a prueba su comprensión de los conceptos físicos presentados. Las preguntas piden a los estudiantes tomar decisiones de acuerdo a un razonamiento firme, y algunas de las preguntas se escribieron para ayudar a los estudiantes a superar interpre- taciones equívocas comunes. Las preguntas rápidas se presentan en un formato objetivo, que incluyen opción múltiple, verdadero–falso y de clasificación. Las respuestas a todas las preguntas rápidas se encuentran al final de cada capítulo. En el website están dispo- nibles preguntas rápidas adicionales que se pueden usar en la enseñanza en el salón de clase. Muchos instructores prefieren usar tales preguntas en un estilo de enseñanza de “instrucción por búsqueda” o con el uso de sistema de respuesta personal “compaginado- res”, pero también se pueden usar en formato de pregunta estándar. PREVENCIONES DE RIESGOS OCULTOS Más de doscientas Prevenciones de riesgos ocultos se proporcionan para ayudar a los estudiantes a evitar errores y malas interpretaciones co- munes. Estas características, que se colocan en los márgenes del texto, abordan tanto malas interpretaciones estudiantiles comunes como situaciones en que los estudiantes con frecuencia siguen rutas improductivas. Características útiles ESTILO Para facilitar la rápida comprensión, hemos escrito el libro en un estilo claro, lógico y atractivo. Elegimos un estilo de escribir que es un poco informal y relajado de modo que los estudiantes encontrarán el texto atractivo y agradable para leer. Los nuevos términos se definen cuidadosamente y hemos evitado el uso de vocabulario especial. ENUNCIADOS Y ECUACIONES IMPORTANTES Los enunciados y definiciones más importan- tes se ponen en negritas o se resaltan con una pantalla para agregar énfasis y facilitar la revisión. De igual modo, las ecuaciones importantes se resaltan con una pantalla para facilitar su ubicación. NOTAS MARGINALES Los comentarios y notas que aparecen en el margen con un icono 0 se pueden usar para ubicar enunciados, ecuaciones y conceptos importantes en el texto. USO PEDAGÓGICO DEL COLOR Los lectores deben consultar el cuadro pedagógico de color (al final del libro) para una lista de los símbolos en color que se usan en los diagramas del texto. Este sistema se usa consistentemente en todas las partes del texto. NIVEL MATEMÁTICO Introducimos el cálculo de manera gradual, teniendo en mente que los estudiantes con frecuencia toman cursos introductorios de cálculo y física simultánea- mente. La mayoría de las etapas se muestra cuando se desarrollan ecuaciones básicas, y con frecuencia se hace referencia a los apéndices matemáticos cerca del final del texto. Los productos vectoriales se introducen más adelante en el texto, donde se necesitan en aplicaciones físicas. El producto punto se introduce en el capítulo 7, que aborda la ener- gía de un sistema; el producto cruz se introduce en el capítulo 11, que se relaciona con cantidad de movimiento angular. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 16.2 Dos tipos de rapidezvelocidad No confunda v, la rapidez de la onda mientras se propaga a lo largo de la cuerda, con vy, la velocidad transversal de un punto sobre la cuerda. La rapidez v es constante para un medio uniforme, mientras que vy varía sinusoidalmente. Pregunta rápida 7.5 Se carga un dardo en una pistola de juguete, accionada por resorte, al empujar el resorte hacia adentro una distancia x. Para la siguiente carga, el resorte se comprime una distancia 2x. ¿Qué tan rápido deja la pistola el segundo dardo, en com- paración con el primero? a) cuatro veces más rápido, b) dos veces más rápido, c) la misma, d) la mitad de rápido, e) un cuarto de rápido.
- 21. Prefacio xix CIFRAS SIGNIFICATIVAS Las cifras significativas tanto en los ejemplos trabajados como en los problemas de fin de capítulo se manejaron con cuidado. La mayoría de los ejemplos numéricos se trabaja a dos o a tres cifras significativas, depende de la precisión de los datos proporcionados. Los problemas de fin de capítulo por lo regular establecen datos y respuestas a tres dígitos de precisión. UNIDADES A lo largo del texto se usa el sistema internacional de unidades (SI). El sistema estadounidense de unidades usuales sólo se usa en una medida limitada en los capítulos acerca de mecánica y termodinámica. APÉNDICES Casi al final del texto se proporcionan varios apéndices. La mayoría del mate- rial de los apéndices representa un repaso de conceptos y técnicas matemáticas aplicadas en el texto, incluidos notación científica, álgebra, geometría, trigonometría, cálculo dife- rencial y cálculo integral. En todas las partes del texto se hace referencia a estos apéndices. La mayor parte de las secciones de repaso matemático en los apéndices incluyen ejemplos y ejercicios con respuestas. Además de los repasos matemáticos, los apéndices contienen tablas de datos físicos, factores de conversión y las unidades del SI de cantidades físicas, así como una tabla periódica de los elementos. Otra información útil (constantes funda- mentales y datos físicos, datos planetarios, una lista de prefijos estándar, símbolos mate- máticos, el alfabeto griego y abreviaturas estándar de unidades de medición) aparecen al final del libro. Material de apoyo para el profesor Este libro cuenta con una serie de recursos para el profesor, los cuales están disponibles en inglés y sólo se proporcionan a los docentes que lo adopten como texto en sus cursos. Para mayor información, póngase en contacto con el área de servicio a clientes en las siguientes direcciones de correo electrónico: Cengage Learning México y Centroamérica [email protected] Cengage Learning Caribe [email protected] Cengage Learning Cono Sur [email protected] Cengage Learning Paraninfo [email protected] Cengage Learning Pacto Andino [email protected] Los recursos disponibles se encuentran en el sitio web del libro: http://latinoamerica.cengage.com.serway Las direcciones de los sitios web referidas en el texto no son administradas por Cengage Learning Latinoamérica, por lo que ésta no es responsable de los cambios o actualizacio- nes de las mismas. Opciones de enseñanza Los temas en este libro se presentan en la siguiente secuencia: mecánica clásica, oscila- ciones y ondas mecánicas, y calor y termodinámica. Esta presentación es una secuencia tradicional, donde el tema de las ondas mecánicas se aborda antes que la electricidad y el magnetismo. Para los instructores que enseñan una secuencia de dos semestres, algunas secciones y capítulos se podrían eliminar sin pérdida de continuidad. Las siguientes secciones se pueden considerar opcionales para este propósito: 2.8 Ecuaciones cinemáticas deducidas del cálculo 4.6 Velocidad y aceleración relativas 6.3 Movimiento en marcos acelerados 6.4 Movimiento en presencia de fuerzas resistivas 7.9 Diagramas de energía y equilibrio de un sistema 9.8 Propulsión de cohetes 11.5 El movimiento de giroscopios y trompos 14.7 Otras aplicaciones de la dinámica de fluidos 15.6 Oscilaciones amortiguadas
- 22. xx Prefacio 15.7 Oscilaciones forzadas 17.5 Grabación de sonido digital 17.6 Sonido cinematográfico 18.6 Ondas estacionarias en barras y membranas 18.8 Patrones de onda no sinusoidales 22.8 Entropía a escala microscópica 25.7 El experimento de la gota de aceite de Millikan 25.8 Aplicaciones de la electrostática 26.7 Una descripción atómica de los dieléctricos 27.5 Superconductores 28.5 Medidores eléctricos 28.6 Cableado doméstico y seguridad eléctrica 29.3 Aplicaciones que involucran partículas con carga que se mueven en un campo magnético 29.6 El efecto Hall 30.6 Magnetismo en la materia 30.7 El campo magnético de la Tierra 31.6 Corrientes de Eddy 33.9 Rectificadores y filtros 34.6 Producción de ondas electromagnéticas por una antena 36.5 Aberraciones de lentes 36.6 La cámara 36.7 El ojo 36.8 El amplificador simple 36.9 El microscopio compuesto 36.10 El telescopio 38.5 Difracción de rayos X por cristales 39.10 La teoría de la relatividad general Reconocimientos Esta séptima edición de Física para ciencias e ingeniería se preparó con la guía y asistencia de muchos profesores que revisaron selecciones del manuscrito, la revisión previa del texto o ambos. Queremos agradecer a los siguientes académicos y expresar nuestro sincero aprecio por sus sugerencias, críticas y aliento: David P. Balogh, Fresno City College Leonard X. Finegold, Drexel University Raymond Hall, California State University, Fresno Bob Jacobsen, University of California, Berkeley Robin Jordan, Florida Atlantic University Rafael Lopez-Mobilia, University of Texas at San Antonio Diana Lininger Markham, City College of San Francisco Steven Morris, Los Angeles Harbor City College Taha Mzoughi, Kennesaw State University Nobel Sanjay Rebello, Kansas State University John Rosendahl, University of California, Irvine Mikolaj Sawicki, John A. Logan College Glenn B. Stracher, East Georgia College Som Tyagi, Drexel University Robert Weidman, Michigan Technological University Edward A. Whittaker, Stevens Institute of Technology Este título lo comprobaron cuidadosamente para su exactitud Zinoviy Akkerman, City Co- llege of New York; Grant Hart, Brigham Young University; Michael Kotlarchyk, Rochester Institute of Technology; Andres LaRosa, Portland State University; Bruce Mason, University of Oklahoma at Norman; Peter Moeck, Portland State University; Brian A. Raue, Florida International University; James E. Rutledge, University of California at Irvine; Bjoern Sei-
- 23. Prefacio xxi pel, Portland State University; Z. M. Stadnick, University of Ottowa; y Harry W. K. Tom, University of California at Riverside. Queremos agradecerles sus diligentes esfuerzos bajo presión de agenda. Estamos agradecidos con Ralph McGrew por organizar los problemas de fin de capítulo, escribir muchos nuevos problemas y sugerir mejoras en el contenido del texto. Los pro- blemas y preguntas nuevos en esta edición fueron escritos por Duane Deardorff, Thomas Grace, Francisco Izaguirre, John Jewett, Robert Forsythe, Randall Jones, Ralph McGrew, Kurt Vandervoort y Jerzy Wrobel. Las siguientes personas nos dieron amablemente su ayuda: Dwight Neuenschwander, Michael Kinney, Amy Smith, Will Mackin y el Sewer De- partment of Grand Forks, North Dakota. Daniel Kim, Jennifer Hoffman, Ed Oberhofer, Richard Webb, Wesley Smith, Kevin Kilty, Zinoviy Akkerman, Michael Rudmin, Paul Cox, Robert LaMontagne, Ken Menningen y Chris Church hicieron correcciones a los proble- mas tomados de ediciones anteriores. Queremos agradecer a los autores John R. Gordon y Ralph McGrew por preparar el Manual de soluciones/Guía de estudio del estudiante. El autor Ralph McGrew preparó un excelente Manual de soluciones del instructor. Edward Adelson editó y mejoró cuidadosamente el banco de pruebas. Kurt Vandervoort preparó preguntas rápidas adicionales para el sitio Web de la compañía para el instructor. Gracias y reconocimiento especial para el personal profesional en Brooks/Cole Pu- blishing Company, en particular a Ed Dodd, Brandi Kirksey (quien gestionó el programa auxiliar y mucho más), Shawn Vasquez, Sam Subity, Teri Hyde, Michelle Julet, David Harris y Chris Hall, por su fino trabajo durante el desarrollo y producción de este libro. Mark Santee es nuestro gerente de marketing estacional, y Bryan Vann coordina nuestras comu- nicaciones de marketing. Reconocemos el profesional servicio de producción y excelente trabajo artístico proporcionados por el personal en Lachina Publishing Services, y los dedicados esfuerzos de investigación fotográfica de Jane Sanders Miller. Para finalizar, estamos profundamente en deuda con nuestras esposas, hijos y nietos por su amor, apoyo y sacrificios de largo plazo. Raymond A. Serway St. Petersburg, Florida John W. Jewett, Jr. Pomona, California
- 25. Al estudiante xxiii ©Thomson Learnimg/Charles D. Winters Es adecuado ofrecer algunas palabras de consejo que deben ser de beneficio para el estudiante. Antes de hacerlo, suponemos que ha leído el Prefacio, que describe las diferen- tes características del texto y materiales de apoyo que le ayudarán a lo largo del curso. Cómo estudiar Con frecuencia preguntan a los instructores: “¿cómo debo estudiar física y prepararme para los exámenes?”. No hay una respuesta simple a esta pregunta, pero podemos ofrecer algunas sugerencias de acuerdo con nuestra experiencia en el aprendizaje y enseñanza a través de los años. Ante todo, mantenga una actitud positiva hacia el tema de estudio, teniendo en mente que la física es la más esencial de todas las ciencias naturales. Otros cursos de ciencia que siguen usarán los mismos principios físicos, de modo que es importante que entienda y sea capaz de aplicar los diversos conceptos y teorías explicadas en el texto. Conceptos y principios Es esencial que entienda los conceptos y principios básicos antes de intentar resolver los problemas asignados. Esta meta la puede lograr al leer con cuidado el texto antes de asistir a su clase acerca del material cubierto. Cuando lea el texto, debe anotar aquellos puntos que no sean claros. También haga un intento diligente por responder las Pregun- tas rápidas, conforme las encuentra en su lectura. Hemos trabajado duro para preparar preguntas que le ayuden a juzgar por sí mismo qué tan bien entiende el material. Estudie cuidadosamente las preguntas ¿Qué pasaría si? que aparecen en muchos de los ejemplos trabajados. Ellas le ayudarán a extender su comprensión más allá del simple acto de llegar a un resultado numérico. Las Prevenciones de riesgos ocultos también le ayudarán a alejarse de las malas interpretaciones comunes con respecto a la física. Durante la clase, tome notas y pregunte acerca de aquellas ideas que no le sean claras. Tenga en mente que pocas per- sonas son capaces de absorber todo el significado del material científico después de sólo una lectura; pueden ser necesarias muchas lecturas del texto y sus notas. Sus clases y tra- bajo de laboratorio complementan la lectura del libro y deben clarificar algo del material más difícil. Debe minimizar su memorización del material. La memorización exitosa de pasajes del texto, ecuaciones y derivaciones no necesariamente indican que comprende el material. Su comprensión del material mejorará mediante la combinación de hábitos eficientes de estudio, discusiones con otros estudiantes y con instructores, y su habilidad para resolver los problemas que se presentan en el libro. Pregunte siempre que crea que es necesario aclarar un concepto. Agenda de estudio Es importante que configure una agenda de estudio regular, de preferencia que sea diaria. Verifique que lee el programa de estudio del curso y que éste coincide con el calendario establecido por el instructor. Las clases tendrán mucho más sentido si lee el texto corres- pondiente antes de asistir a ellas. Como regla general, debe dedicar aproximadamente dos horas de tiempo de estudio por cada hora que esté en clase. Si tiene problemas con el curso, busque el consejo del instructor u otros estudiantes que hayan tomado el curso. Puede ser necesario buscar más instrucción de estudiantes experimentados. Con mucha frecuencia, los instructores ofrecen sesiones de repaso, además de los periodos de clase regulares. Evite la práctica de demorar el estudio hasta un día o dos antes de un examen. Por lo general, este enfoque tiene resultados desastrosos. En lugar de emprender una sesión de estudio de toda la noche antes del examen, repase brevemente los conceptos y ecuaciones básicos, y luego tenga una buena noche de descanso.
- 26. Use las características Debes usar por completo las diferentes características del texto explicadas en el Prefacio. Por ejemplo, las notas marginales son útiles para localizar y describir ecuaciones y concep- tos importantes, y las negritas indican enunciados y definiciones importantes. En los apén- dices hay muchas tablas útiles, pero la mayoría se incorpora al texto, donde su referencia es útil. El apéndice B es un repaso conveniente de técnicas matemáticas. Las respuestas a los problemas con número impar se proporcionan al final del libro, las respuestas a las preguntas rápidas se ubican al final de cada capítulo, y las soluciones a preguntas y problemas de fin de capítulo seleccionados se proporcionan en el paquete de recursos que acompañan al libro. La tabla de contenido proporciona un panorama de todo el texto, y el índice le permite ubicar rápidamente material específico. En ocasiones se usan notas a pie de página para complementar el texto o citar otras referencias acerca del tema explicado. Después de leer un capítulo, debe ser capaz de definir cualquier cantidad nueva intro- ducida en dicho capítulo y explicar los principios y suposiciones que se usaron para llegar a ciertas relaciones clave. Los resúmenes de capítulo y las secciones de repaso le ayudan a este respecto. En algunos casos, puede encontrar necesario remitirse al índice del libro para ubicar ciertos temas. Debe ser capaz de asociar a cada cantidad física el símbolo correcto para representar dicha cantidad y la unidad en que se especifica la cantidad. Ade- más, debe ser capaz de expresar cada ecuación importante en prosa concisa y exacta. Resolución de problemas R. P. Feynman, laureado Nobel en física, dijo una vez: “No sabes nada hasta que lo has practicado”. Para estar de acuerdo con este enunciado, le recomendamos encarecidamen- te que desarrolle las habilidades necesarias para resolver una serie amplia de problemas. Su habilidad para resolver problemas será una de las principales pruebas de su conoci- miento en física; por lo tanto, debe intentar resolver tantos problemas como sea posible. Es esencial que comprenda los conceptos y principios básicos antes de intentar resolver problemas. Es buena práctica intentar encontrar soluciones alternas al mismo problema. Por ejemplo, puede resolver problemas en mecánica usando las leyes de Newton, pero con mucha frecuencia un método alternativo que se apoye en consideraciones energéticas es más directo. No debe engañarse y creer que entiende un problema simplemente porque ha visto cómo se resolvió en clase. Debe ser capaz de resolver el problema y problemas similares por cuenta propia. El enfoque para resolver problemas se debe planear cuidadosamente. Un plan siste- mático es especialmente importante cuando un problema involucra muchos conceptos. Primero, lea el problema muchas veces hasta que esté seguro de que entiende qué se pide. Busque palabras clave que le ayuden a interpretar el problema y tal vez le posibiliten la formulación de ciertas suposiciones. Su habilidad para interpretar adecuadamente una pregunta es una parte integral de la resolución del problema. Segundo, debe adquirir el hábito de escribir la información conocida en un problema y aquellas cantidades que necesite encontrar; por ejemplo, puede construir una tabla que mencione tanto las can- tidades conocidas como las cantidades a encontrar. Este procedimiento se usa a veces en los ejemplos trabajados del libro. Por último, después de decidir el método que considere apropiado para un problema determinado, proceda con su solución. La Estrategia General para Resolver Problemas le guiará a través de problemas complejos. Si sigue las etapas de este procedimiento (Conceptualizar, Categorizar, Analizar, Finalizar), le será más fácil llegar a una solución y ganará más por sus esfuerzos. Dicha estrategia, ubicada al final del capítulo 2, se usa en todos los ejemplos en los capítulos restantes, de modo que puede aprender cómo aplicarla. En el texto se incluyen estrategias específicas para resolución de problemas para ciertos tipos de situaciones y aparecen con un encabezado azul. Dichas estrategias específicas siguen el esbozo de la Estrategia General para Resolver Problemas. Con frecuencia, los estudiantes fracasan en el reconocimiento de las limitaciones de ciertas ecuaciones o leyes físicas en una situación particular. Es muy importante que entienda y recuerde las suposiciones que subyacen a una teoría o formalismo particular. Por ejemplo, ciertas ecuaciones en cinemática sólo se aplican a una partícula en movimien- to con aceleración constante. Estas ecuaciones no son válidas para describir el movimiento xxiv Al estudiante
- 27. cuya aceleración no sea constante, como el movimiento de un objeto conectado a un resorte o el movimiento de un objeto a través de un fluido. Estudie cuidadosamente los Modelos de análisis para resolver problemas en los resúmenes de capítulo, de modo que sepa cómo se aplica cada modelo a una situación específica. Experimentos La física es una ciencia que se apoya en observaciones experimentales. Por lo tanto, reco- mendamos que intente complementar el texto, realizando varios tipos de experimentos “prácticos”, en casa o en el laboratorio. Estos experimentos se pueden usar para poner a prueba ideas y modelos explicados en clase o en el libro. Por ejemplo, el juguete común Slinky es excelente para estudiar ondas progresivas, una bola que se balancea en el extre- mo de una cuerda larga se puede usar para investigar el movimiento pendular, diferentes masas unidas al extremo de un resorte o banda de goma vertical se pueden usar para determinar su naturaleza elástica, un viejo par de lentes de sol y algunos lentes de dese- cho y una lupa son los componentes de diferentes experimentos en óptica, y una medida aproximada de la aceleración en caída libre se puede determinar simplemente al medir con un cronómetro el tiempo que una bola tarda en caer desde una altura conocida. La lista de tales experimentos es interminable. Cuando no estén disponibles modelos físicos, sea imaginativo e intente desarrollar modelos por cuenta propia. Nuevos medios Le recomendamos enormemente usar el sistema de aprendizaje basado en el paquete de recursos que acompaña a este libro. Es mucho más fácil comprender la física si la ve en acción, y estos nuevos materiales le permitirán volverte parte de dicha acción. Los medios descritos en el Prefacio, presentan un proceso de aprendizaje en tres pasos, que consisten en evaluación preliminar, plan de aprendizaje personalizado y una evaluación posterior. Es nuestro sincero deseo que encuentre la física como una experiencia excitante y agradable, y que se beneficie de esta experiencia sin importar la profesión que elija. El científico no estudia la naturaleza porque sea útil; la estudia porque se deleita en ella, y se deleita en ella porque es hermosa. Si la naturaleza no fuera hermosa, no valdría la pena conocerla, y si no valiera la pena conocer la naturaleza, no valdría la pena vivir la vida. —Henri Poincaré ©Thomson Learnimg/Charles D. Winters Al estudiante xxv
- 29. La física, fundamental entre las ciencias físi- cas, se ocupa de los principios esenciales del Universo. Es el cimiento sobre el que se erigen las otras ciencias: astronomía, biología, química y geología. La belleza de la física consiste en la simplicidad de sus principios cardinales y en la forma en que sólo un pequeño número de conceptos y modelos modifica y expande nuestra visión del mundo circundante. El estudio de la física se divide en seis áreas primordiales: 1. mecánicaclásica, estudia el movimiento de los objetos que son grandes en relación con los átomos y se mueven con una rapidez mucho más lenta que la de la luz; 2. relatividad, teoría que describe los objetos que se mueven con cualquier rapidez, incluso los que se aproximan a la rapidez de la luz; 3. termodinámica, trata del calor, el trabajo, la temperatura y el comportamiento estadístico de los sistemas con gran número de partículas; 4. electromagnetismo, le competen la electricidad, el magnetismo y los campos electromagnéticos; 5. óptica, estudia el comportamiento de la luz y su interacción con los materiales; 6. mecánica cuántica, un conjunto de teorías que conectan el comportamiento de la materia al nivel submicroscópico con las observaciones macroscópicas. Las disciplinas de la mecánica y el electromagnetismo son primordiales para todas las otras ramas de la física clásica (desarrollada antes de 1900) y la física moderna (c. 1900–presente). La primera parte de este libro estudia a la mecánica clásica, conocida como mecánicanewtoniana o simplemente mecánica. Muchos principios y modelos que se aplican para comprender los sistemas mecánicos conservan su importancia en las teorías de otras áreas de la física y sirven para describir muchos fenómenos naturales. Debido a eso, la mecánica clásica es trascendente para los estudiantes de todas las disciplinas. Mecánica P A R T E 1 los vehículos impulsados por gasolina y los vehículos híbridos usan muchos de los conceptos y principios de la mecánica que se estudiarán en esta primera parte del libro. Las cantidades que se usan para describir el manejo de los vehículos incluyen posición, velocidad, aceleración, fuerza, energía y cantidad de movimiento. (© Eric Broder 1 Coche eléctrico en display en la ciudad de San Francisco. Los automóviles eléctricos, así como Van Dyke/Shutterstock)
- 30. 2 Capítulo 1 Física y medición Como todas las otras ciencias, la física se sustenta en observaciones experimentales y me- diciones cuantitativas. Los objetivos principales de la física son identificar un número limi- tado de leyes fundamentales que rigen los fenómenos naturales y usarlas para desarrollar teorías capaces de anticipar los resultados experimentales. Las leyes fundamentales que se usan para elaborar teorías se expresan en el lenguaje de las matemáticas, la herramienta que proporciona un puente entre teoría y experimento. Cuando hay discrepancia entre el pronóstico de una teoría y un resultado experimental, es necesario formular teorías nuevas o modificadas para resolver la discrepancia. Muchas veces una teoría es satisfactoria sólo bajo condiciones limitadas; a veces una teoría general es satisfactoria sin ciertas limitaciones. Por ejemplo, las leyes del movimiento descubiertas por Isaac Newton (1642–1727) describen con precisión el movimiento de los objetos que se mueven con rapideces normales pero no se aplica a objetos que se mueven con rapide- ces comparables con la velocidad de la luz. En contraste, la teoría especial de la relatividad, desarrollada más tarde por Albert Einstein (1879–1955), da los mismos resultados que las leyes de Newton a bajas rapideces pero también hace una descripción correcta del movi- miento de los objetos con rapideces que se aproximan a la rapidez de la luz. Por lo tanto, la teoría especial de la relatividad de Einstein es una teoría de movimiento más general que la formada por las leyes de Newton. Acercamiento a los engranes de un reloj mecánico.Durante siglos el hombre ha construido complicadas máquinas con la finalidad de hacer una medición precisa del tiempo.El tiempo es una de las cantidades básicas que se usan al estudiar el movimiento de los objetos. (© Photographer’s Choice/Getty Images) 1.1 Estándares de longitud, masa y tiempo 1.2 Materia y construcción de modelos 1.3 Análisis dimensional 1.4 Conversión de unidades 1.5 Estimaciones y cálculos de orden de magnitud 1.6 Cifras significativas 1Física y medición 2
- 31. La física clásica incluye los principios de la mecánica clásica, la termodinámica, la óptica y el electromagnetismo desarrollados antes de 1900. Newton realizó importantes contribu- ciones a la física clásica y también fue uno de los creadores del cálculo como herramienta matemática. Durante el siglo xviii continuaron los grandes adelantos en la mecánica, pero los campos de la termodinámica y el electromagnetismo no se desplegaron hasta la parte final del siglo xix, principalmente porque antes de esa época los aparatos para experimen- tos controlados en estas disciplinas eran o muy burdos o no estaban a disposición. Una gran revolución en la física, conocida como física moderna, comenzó hacia el final del siglo xix. La física moderna nació primordialmente porque la física clásica no era capaz de explicar muchos fenómenos físicos. En esta era moderna hubo dos hitos, las teorías de la relatividad y de la mecánica cuántica. La teoría especial de la relatividad de Einstein no sólo describe en forma correcta el movimiento de los objetos que se mueven con rapideces comparables con la rapidez de la luz; también modifica por completo los conceptos tradicionales de espacio, tiempo y energía. Además, la teoría muestra que la rapidez de la luz es el límite superior de la rapidez de un objeto y que la masa y la energía están relacionadas. La mecánica cuántica la formularon algunos científicos distinguidos para proporcionar descripciones de los fenómenos físicos a nivel atómico. Con los princi- pios de la mecánica cuántica se han construido muchos dispositivos prácticos. Los científicos hacen un trabajo constante por el mejoramiento en la comprensión de las leyes fundamentales. En tiempos recientes numerosos avances tecnológicos han resulta- do de los esfuerzos de muchos científicos, ingenieros y técnicos, tales como exploraciones planetarias no tripuladas y alunizajes tripulados, los microcircuitos y las computadoras de alta velocidad, las complejas técnicas de visualización que se usan en la investigación científica y la medicina, y muchos resultados notables en ingeniería genética. Los impac- tos de dichos desarrollos y descubrimientos en la sociedad han sido colosales, y es muy probable que los futuros descubrimientos y desarrollos serán excitantes, desafiantes y de gran beneficio para la humanidad. 1.1 Estándares de longitud, masa y tiempo Para describir los fenómenos naturales, es necesario hacer mediciones de varios aspectos de la naturaleza. Cada medición se asocia con una cantidad física, tal como la longitud de un objeto. Si tuviese que reportar los resultados de una medición a alguien que desea reproducir esa medición, tendría que definir un estándar. Sería absurdo que un visitante de otro pla- neta le hablara de una longitud de 8 “glitches”, si no conoce el significado de la unidad glitch. Por otra parte, si alguien familiarizado con el sistema de medición reporta que una pared tiene 2 metros de alto y la unidad de longitud se define como 1 metro, se sabe que la altura de la pared es el doble de la unidad de longitud básica. Cualquier unidad que se elija como estándar debe ser accesible y poseer alguna propiedad que se pueda medir confiablemente. Los estándares de medición que diferentes personas de lugares distintos aplican en el Universo, deben producir el mismo resultado. Además, los estándares que se usan para mediciones no deben cambiar con el tiempo. En 1960 un comité internacional estableció un conjunto de estándares para las can- tidades fundamentales de la ciencia. Se llama SI (Sistema Internacional) y sus unidades fundamentales de longitud, masa y tiempo son metro, kilogramo y segundo, respectivamente. Otros estándares para las unidades fundamentales SI establecidas por el comité son las de temperatura (el kelvin), corriente eléctrica (el ampere), la intensidad luminosa (la candela) y la cantidad de sustancia (el mol). Las leyes de la física se expresan como relaciones matemáticas entre cantidades físicas que se presentarán y discutirán en todas las partes del libro. En mecánica, las tres canti- Sección 1.1 Estándares de longitud, masa y tiempo 3
- 32. 4 Capítulo 1 Física y medición dades fundamentales son longitud, masa y tiempo. Todas las cantidades en mecánica se expresan en términos de estas tres. Longitud La distancia entre dos puntos en el espacio se identifica como longitud. En 1120 el rey de Inglaterra decretó que el estándar de longitud en su país se llamaría yarda y sería precisamente igual a la distancia desde la punta de su nariz hasta el final de su brazo extendido. De igual modo, el estándar original para el pie adoptado por los franceses era la longitud del pie real del rey Luis XIV. Ninguno de dichos estándares es constante en el tiempo; cuando un nuevo rey subía al trono, ¡cambiaban las longitudes! El estándar francés prevaleció hasta 1799, cuando el estándar legal de longitud en Francia se volvió el metro (m), definido como una diezmillonésima de la distancia del ecuador al Polo Norte a lo largo de una línea longitudinal particular que pasa por París. Observe que este valor es un estándar razonado en la Tierra, que no satisface el requerimiento de que se puede usar a través del Universo. Tan recientemente como 1960, la longitud del metro se definió como la distancia entre dos líneas en una específica barra de platino–iridio que se almacena bajo condiciones controladas en Francia. Sin embargo, los requerimientos actuales de la ciencia y la tecno- logía necesitan más precisión que la dada por la separación entre las líneas en la barra. En las décadas de los sesenta y setenta del milenio pasado, el metro se definió como 1650763.73 longitudes de onda1 de la luz naranja–rojo emitida de una lámpara de criptón 86. No obstante, en octubre de 1983, el metro se redefinió como la distancia recorrida por la luz en el vacío durante un tiempo de 1/299792458 segundos. En efecto, esta última definición establece que la rapidez de la luz en el vacío es precisamente 299792458 metros por segundo. Esta definición del metro es válida a través del Universo respecto a la supo- sición de que la luz es la misma en todas partes. La tabla 1.1 menciona valores aproximados de algunas longitudes observadas. Debe estudiar esta tabla, así como las siguientes dos tablas y comenzar a desarrollar una intui- ción de lo que significa, por ejemplo, una longitud de 20 centímetros, una masa de 100 kilogramos o un intervalo de tiempo de 3.2 107 segundos. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 1.1 Valores razonables Es importante desarrollar la intuición acerca de valores típicos de cantidades cuando se resuelven problemas, porque debe pensar acerca de su resultado final y determinar si parece razonable. Si calcula la masa de una mosca y llega a un valor de 100 kg, esta respuesta es irracional y hay un error en alguna parte. TABLA 1.1 Valores aproximados de algunas longitudes medidas Longitud (m) Distancia de la Tierra al quasar conocido más remoto 1.4 1026 Distancia de la Tierra a las galaxias normales más remotas 9 1025 Distancia de la Tierra a la galaxia grande más cercana (Andrómeda) 2 1022 Distancia del Sol a la estrella más cercana (Proxima Centauri) 4 1016 Un año luz 9.46 1015 Radio orbital medio de la Tierra en torno al Sol 1.50 1011 Distancia media de la Tierra a la Luna 3.84 108 Distancia del ecuador al Polo Norte 1.00 107 Radio medio de la Tierra 6.37 106 Altitud típica (sobre la superficie) de un satélite que orbita la Tierra 2 105 Longitud de un campo de futbol 9.1 101 Longitud de una mosca 5 103 Tamaño de las partículas de polvo más pequeñas 104 Tamaño de las células de la mayoría de los organismos vivientes 105 Diámetro de un átomo de hidrógeno 1010 Diámetro de un núcleo atómico 1014 Diámetro de un protón 1015 1 Se usará la notación internacional estándar para números con más de tres dígitos, en éstos los grupos de tres dígitos se separan por espacios en lugar de comas. Por lo tanto, 10 000 es lo mismo que la notación estadounidense común de 10,000. De igual modo, Q 3.14159265 se escribe como 3.141 592 65.
- 33. Masa La unidad fundamental del SI de masa, el kilogramo (kg), es definido como la masa de un cilindro de aleación platino–iridio específico que se conserva en la Oficina Internacional de Pesos y Medidas en Sèvres, Francia. Esta masa estándar fue establecida en 1887 y no ha cambiado desde esa época porque el platino–iridio es una aleación inusualmente estable. Un duplicado del cilindro de Sèvres se conserva en el Instituto Nacional de Estándares y Tecnología (NIST, por sus siglas en inglés), en Gaithersburg, Maryland (figura 1.1a). La tabla 1.2 menciona valores aproximados de las masas de varios objetos. Tiempo Antes de 1960 el estándar de tiempo fue definido en términos del día solar medio hacia el año 1900. (Un día solar es el intervalo de tiempo entre apariciones sucesivas del Sol en el punto más alto que alcanza en el cielo cada día.) La unidad fundamental de un segundo (s) fue definida como 1 1 60 2 1 1 60 2 1 1 24 2 de un día solar medio. Ahora se sabe que la rotación de la Tierra varía ligeramente con el tiempo. Debido a eso, este movimiento no proporciona un tiempo estándar que sea constante. En 1967 el segundo fue redefinido para sacar ventaja de la enorme precisión que se logra con un dispositivo conocido como reloj atómico (figura 1.1b), que mide vibraciones de átomos de cesio. Ahora un segundo se define como 9192631770 veces el periodo de vibración de la radiación del átomo de cesio 133.2 En la tabla 1.3 se presentan valores aproximados de intervalos de tiempo. Figura 1.1 a) El Kilogramo Estándar Nacional núm. 20, una copia exacta del Kilogramo Estándar Internacional que se conserva en Sèvres, Francia, se alberga bajo una doble campana en una bóveda en el Instituto Nacional de Estándares y Tecnología (NIST). b) El estándar de tiempo primario en Estados Unidos es un reloj atómico con fuente de cesio desarrollado en los laboratorios del NIST en Boulder, Colorado. El reloj nunca ganará ni perderá un segundo en 20 millones de años. Cortesía del National Institute of Standards and Technology, U.S. Departament of Commerce. 2 El periodo se define como el intervalo de tiempo necesario para una vibración completa. a) b) TABLA 1.3 Valores aproximados de algunos intervalos de tiempo Intervalo de tiempo (s) Edad del Universo 5 1017 Edad de la Tierra 1.3 1017 Edad promedio de un estudiante universitario 6.3 108 Un año 3.2 107 Un día 8.6 104 Un periodo de clase 3.0 103 Intervalo de tiempo entre latidos normales 8 101 Periodo de ondas sonoras audibles 103 Periodo de ondas de radio típicas 106 Periodo de vibración de un átomo en un sólido 1013 Periodo de ondas de luz visible 1015 Duración de una colisión nuclear 1022 Intervalo de tiempo para que la luz cruce un protón 1024 TABLA 1.2 Masas aproximadas de varios objetos Masa (kg) Universo observable 1052 Galaxia Vía Láctea 1042 Sol 1.9 1030 Tierra 5.98 1024 Luna 7.36 1022 Tiburón 103 Humano 102 Rana 101 Mosquito 105 Bacteria 1 1015 Átomo de hidrógeno 1.67 1027 Electrón 9.11 1031 Sección 1.1 Estándares de longitud, masa y tiempo 5
- 34. 6 Capítulo 1 Física y medición Además del SI, otro sistema de unidades, el sistema usual estadounidense, todavía se utiliza en Estados Unidos a pesar de la aceptación del SI en el resto del mundo. En este sistema las unidades de longitud, masa y tiempo son pie (ft), slug y segundo, respectivamente. En este libro se usarán las unidades del SI porque tienen aceptación mundial en la ciencia y en la industria. En el estudio de la mecánica clásica se hará un uso limitado de las unidades estadounidenses usuales. Además de las unidades del SI fundamentales de metro, kilogramo y segundo, también se usan otras unidades, como milímetros y nanosegundos, donde los prefijos mili y nano denotan multiplicadores de las unidades básicas establecidas en varias potencias de diez. En la tabla 1.4 se citan los prefijos para las diversas potencias de diez y sus prefijos. Por ejemplo, 103 m es equivalente a 1 milímetro (mm), y 103 m corresponde a 1 kilómetro (km). Del mismo modo, 1 kilogramo (kg) es 103 gramos (g), y 1 megavolt (MV) es 106 volts (V). Las variables longitud, tiempo y masa son ejemplos de cantidades fundamentales. La mayoría de las otras variables son cantidades deducidas, aquellas expresadas como una combinación matemática de cantidades fundamentales. Ejemplos comunes son área (un producto de dos longitudes) y rapidez (una relación de una longitud a un intervalo de tiempo). Otro ejemplo de una cantidad deducida es la densidad. La densidad + (letra griega ro) de cualquier sustancia se define como su masa por unidad de volumen: m V r (1.1) En términos de cantidades fundamentales, la densidad es una proporción de una masa a un producto de tres longitudes. Por ejemplo, el aluminio tiene una densidad de 2.70 103 kg/m3 , y el hierro tiene una densidad de 7.86 103 kg/m3 . Es factible pensar en una diferencia extrema en densidad al imaginar que sostiene un cubo de 10 centímetros (cm) de espuma de estireno en una mano y un cubo de 10 cm de plomo en la otra. Vea la tabla 14.1 del capítulo 14 para densidades de diferentes materiales. Pregunta rápida 1.1 En un taller mecánico se producen dos levas, una de aluminio y la otra de hierro. Ambas levas tienen la misma masa. ¿Cuál leva es más larga? a) La leva de aluminio es más larga. b) La leva de hierro es más larga. c) Ambas levas tienen el mismo tamaño. 1.2 Materia y construcción de modelos Si los físicos no pueden interactuar directamente con algunos fenómenos, con frecuen- cia imaginan un modelo para un sistema físico que se relaciona con el fenómeno. Por ejemplo, no existe la capacidad para interactuar con los átomos, porque son demasiado pequeños. Por lo tanto, se construye un modelo mental de un átomo respecto a un siste- Al final del libro aparece una tabla con las letras del alfabeto griego 0 TABLA 1.4 Prefijos para potencias de diez Potencia Prefijo Abreviatura Potencia Prefijo Abreviatura 1024 yocto y 103 kilo k 1021 zepto z 106 mega M 1018 atto a 109 giga G 1015 femto f 1012 tera T 1012 pico p 1015 peta P 109 nano n 1018 exa E 106 micro N 1021 zetta Z 103 mili m 1024 yotta Y 102 centi c 101 deci d
- 35. ma de un núcleo y uno o más electrones alrededor del núcleo. Una vez identificados los componentes físicos del modelo, se hacen pronósticos acerca de su comportamiento en función de las interacciones entre los componentes del sistema o la interacción entre el sistema y el ambiente externo al sistema. Como ejemplo, considere el comportamiento de la materia. Un cubo de 1 kg de oro sólido, como el que aparece en la parte superior de la figura 1.2, tiene una longitud de 3.73 cm por lado. ¿Este cubo no es más que oro de pared a pared, sin espacio vacío? Si el cubo se corta por la mitad, las dos piezas todavía conservan su identidad química como oro sólido. ¿Y si las piezas se cortan de nuevo, una y otra vez, de manera indefinida? ¿Las partes más pequeñas siempre serán oro? Tales preguntas se pueden rastrear hasta los antiguos filósofos griegos. Dos de ellos, Leucipo y su discípulo Demócrito, no podían aceptar la idea de que tales cortes continuaran por siempre. Elaboraron un modelo para la materia al especular que el proceso a final de cuentas debe terminar cuando produzca una partícula que ya no se pueda cortar. En griego, atomos significa “sin corte”. De este término griego proviene la palabra átomo. El modelo griego de la estructura de la materia fue que toda la materia ordinaria consiste de átomos, como se sugiere en la mitad de la figura 1.2. Más allá de esto, ningu- na estructura adicional se especificó en el modelo; los átomos eran pequeñas partículas que interactuaban unas con otras, pero la estructura interna del átomo no era parte del modelo. En 1897, J. J. Thomson identificó al electrón como una partícula cargada que es cons- tituyente del átomo. Esto condujo al primer modelo atómico que contenía estructura interna. Este modelo se discutirá en el capítulo 42. Después del descubrimiento del núcleo en 1911, se elaboró un modelo atómico en el que cada átomo estaba constituido de electrones que rodean un núcleo central. En la figura 1.2 se muestra un núcleo de oro. Sin embargo, este modelo condujo a una nueva pregunta: ¿el núcleo tiene estructura? Esto es: ¿el núcleo es una sola partícula o una co- lección de partículas? A partir de 1930 evolucionó un modelo que describía dos entidades básicas en el núcleo: protones y neutrones. El protón porta una carga eléctrica positiva; y un elemento químico se identifica por el número de protones en su núcleo. Esta cantidad se llamó número atómico del elemento. Por ejemplo, el núcleo de un átomo de hidrógeno contiene un protón (de modo que el número atómico del hidrógeno es 1), el núcleo de un átomo de helio contiene dos protones (número atómico 2) y el núcleo de un átomo de uranio contiene 92 protones (número atómico 92). Además del número atómico, una segunda cantidad, el número de masa, que se define como el número de protones más neutrones en un núcleo, caracteriza a los átomos. El número atómico de un elemento específico nunca varía (es decir, el número de protones no cambia) pero el número de masa sí varía (es decir, el número de neutrones cambia). Sin embargo, ¿ahí se detiene el proceso de división? Ahora se sabe que protones, neu- trones y un cúmulo de otras partículas exóticas están compuestas de seis diferentes varie- dades de partículas llamadas quarks, a las que se les ha dado los nombres de arriba, abajo, extraño, encanto, fondo y cima. Los quarks arriba, encanto y cima tienen cargas eléctricas de 2 3 del protón, mientras que los quarks abajo, extraño y fondo tienen cargas eléctri- cas de 1 3 del protón. El protón consiste de dos quarks arriba y un quark abajo, como se muestra en la parte inferior de la figura 1.2 y etiquetados u y d. Esta estructura predice la carga correcta para el protón. Del mismo modo, el neutrón consiste de dos quarks abajo y un quark arriba, lo que da una carga neta de cero. Conforme estudie física, debe desarrollar un proceso de construcción de modelos. En este estudio se le retará con muchos problemas matemáticos. Una de las más importan- tes técnicas para la resolución de problemas es construir un modelo para el problema: identifique un sistema de componentes físicos para el problema y haga predicciones del comportamiento del sistema con base en las interacciones entre sus componentes o la interacción entre el sistema y su ambiente circundante. 1.3 Análisis dimensional La palabra dimensión tiene un significado especial en física. Denota la naturaleza física de una cantidad. Ya sea que una distancia se mida en unidades de pies, metros o brazas, todavía es una distancia; se dice que su dimensión es la longitud. Figura 1.2 Niveles de organización en la materia. La materia ordinaria consiste de átomos y en el centro de cada átomo hay un núcleo compacto que consiste de protones y neutrones. Los protones y los neutrones están compuestos de quarks. Se muestra la composición de un quark de un protón. Átomos de oro Núcleo Composición de quarks de un protón d Núcleo de oro Protón Neutrón u u Cubo de oro Sección 1.3 Análisis dimensional 7
- 36. 8 Capítulo 1 Física y medición Los símbolos que se usan en este libro para especificar las dimensiones de longitud, masa y tiempo son L, M y T, respectivamente.3 Con frecuencia se usarán los corchetes [] para denotar las dimensiones de una cantidad física. Por ejemplo, el símbolo que se usa en este libro para rapidez es v, y en esta notación, las dimensiones de rapidez se escriben [v] L/T. Como otro ejemplo, las dimensiones del área A son [A] L2 . En la tabla 1.5 se mencionan las dimensiones y unidades de área, volumen, rapidez y aceleración. Las dimensiones de otras cantidades, como fuerza y energía, se describirán conforme se in- troduzcan en el texto. En muchas situaciones es posible que deba verificar una ecuación específica, para ver si satisface sus expectativas. Un procedimiento útil y poderoso llamado análisis dimensio- nal ayuda para esta comprobación porque las dimensiones son tratadas como cantidades algebraicas. Por ejemplo, las cantidades se suman o restan sólo si tienen las mismas di- mensiones. Además, los términos en ambos lados de una ecuación deben tener las mismas dimensiones. Al seguir estas simples reglas le será posible usar el análisis dimensional para determinar si una expresión tiene la forma correcta. Cualquier correspondencia es correc- ta sólo si las dimensiones en ambos lados de la ecuación son las mismas. Para ilustrar este procedimiento, suponga que está interesado en una ecuación para la posición x de un automóvil en un tiempo t si el automóvil parte del reposo en x 0 y se mueve con aceleración constante a. La expresión correcta para esta situación es x 1 2at2 . Aplique el análisis dimensional para cotejar la validez de esta expresión. La cantidad x en el lado izquierdo tiene la dimensión de longitud. Para que la ecuación sea correcta en términos dimensionales, la cantidad en el lado derecho también debe tener la dimensión de longitud. Es posible realizar una verificación dimensional al sustituir las dimensiones para aceleración, L/T2 (tabla 1.5), y tiempo, T, en la ecuación. Esto es, la forma dimensional de la ecuación x 1 2at2 es L L T2 # T2 L Las dimensiones de tiempo se cancelan, como se muestra, lo que deja a la dimensión de longitud en el lado derecho para igualar con la de la izquierda. Un procedimiento más general de análisis dimensional es establecer una expresión de la forma x t an tm donde n y m son exponentes que se deben determinar y el símbolo t indica una propor- cionalidad. Esta correspondencia es correcta sólo si las dimensiones de ambos lados son las mismas. Puesto que la dimensión del lado izquierdo es longitud, la dimensión del lado derecho también debe ser longitud. Esto es, 3an tm 4 L L1 T0 Puesto que las dimensiones de la aceleración son L/T2 y la dimensión de tiempo es T: 1LT2 2n Tm L1 T0 S 1Ln Tm 2n 2 L1 T0 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 1.2 Símbolos para cantidades Algunas cantidades tienen un pequeño número de símbolos que las representan. Por ejemplo, el símbolo para tiempo casi siempre es t. Otras cantidades tienen varios símbolos que se aplican según el uso. La longitud se describe con símbolos tales como x, y y z (para posición); r (para radio); a, b y c (para los lados de un triángulo recto); (para la longitud de un objeto); d (para una distancia); h (para una altura); y así por el estilo. TABLA 1.5 Dimensiones y unidades de cuatro cantidades deducidas Cantidad Área Volumen Rapidez Aceleración Dimensiones L2 L3 L/T L/T2 Unidades del SI m2 m3 m/s m/s2 Sistema usual estadounidense ft2 ft3 ft/s ft/s2 3 Las dimensiones de una cantidad se simbolizarán mediante letras mayúsculas no cursivas, como L o T. El símbolo algebraico para la cantidad en sí será en cursiva, como L para la longitud de un objeto o t para tiempo.
- 37. Los exponentes de L y T deben ser los mismos en ambos lados de la ecuación. A partir de los exponentes de L, se ve de inmediato que n 1. De los exponentes de T, m 2n 0, lo que, una vez que se sustituye para n, produce m 2. Al regresar a la expresión original x t an tm , se concluye que x t at2 . Pregunta rápida 1.2 Verdadero o falso: El análisis dimensional le proporciona el valor numérico de las constantes de proporcionalidad que aparecen en una expresión alge- braica. EJEMPLO 1.1 Análisis de una ecuación Muestre que la expresión v at es dimensionalmente correcta, donde v representa rapidez, a aceleración y t un instante de tiempo. SOLUCIÓN Identifique las dimensiones de v en la tabla 1.5: Encuentre las dimensiones de a en la tabla 1.5 y multipli- que por las dimensiones de t: Por lo tanto, v at es dimensionalmente correcta porque se tienen las mismas dimensiones en ambos lados. (Si la expresión se hubiese dado como v at2 , sería dimensionalmente incorrecta. ¡Inténtelo y verá!) EJEMPLO 1.2 Análisis de una ley de potencia Suponga que la aceleración a de una partícula que se mueve con rapidez uniforme v en un círculo de radio r es proporcional a alguna potencia de r, por decir rn , y alguna potencia de v, por decir vm . Determine los valores de n y m y escriba la forma más simple de una ecuación para la aceleración. SOLUCIÓN Escriba una expresión para a con una constante adimen- sional de proporcionalidad k: Sustituya las dimensiones de a, r y v: Iguale los exponentes de L y T de modo que la ecuación dimensional se balancee: Resuelva las dos ecuaciones para n: Escriba la expresión de aceleración: En la sección 4.4 acerca del movimiento circular uniforme, se muestra que k 1 si se usa un conjunto consistente de uni- dades. La constante k no sería igual a 1 si, por ejemplo, v estuviese en km/h y usted quisiera a en m/s2 . 3v4 L T 3at4 L T2 T L T a krnvm L T2 Ln a L T b m Ln m Tm n m 1 y m 2 n 1 a kr 1 v2 k v2 r Sección 1.3 Análisis dimensional 9
- 38. 10 Capítulo 1 Física y medición 1.4 Conversión de unidades A veces debe convertir unidades de un sistema de medición a otro o convertir dentro de un sistema (por ejemplo, de kilómetros a metros). Las igualdades entre unidades de longitud del SI y las usuales estadounidenses son las siguientes: 1 mil 1 609 m 1.609 km 1 ft 0.304 8 m 30.48 cm 1 m 39.37 pulg 3.281 ft 1 pulg 0.025 4 m 2.54 cm (exactamente) En el apéndice A se encuentra una lista más completa de factores de conversión. Como las dimensiones, las unidades se manipulan como cantidades algebraicas que se cancelan mutuamente. Por ejemplo, suponga que desea convertir 15.0 in a centímetros. Puesto que 1 in se define como exactamente 2.54 cm, encuentre que 15.0 pulg 115.0 pulg 2 a 2.54 cm 1 pulg b 38.1 cm donde la relación entre paréntesis es igual a 1. Se debe colocar la unidad “pulgada” en el denominador de modo que se cancele con la unidad en la cantidad original. La unidad restante es el centímetro, el resultado deseado. Pregunta rápida 1.3 La distancia entre dos ciudades es de 100 mi. ¿Cuál es el núme- ro de kilómetros entre las dos ciudades? a) menor que 100, b) mayor que 100, c) igual a 100. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 1.3 Siempre incluya unidades Cuando realice cálculos, incluya las unidades para toda cantidad y lleve las unidades a través de todo el cálculo. Evite la tentación de quitar pronto las unidades y luego poner las unidades esperadas una vez que tiene una respuesta. Al incluir las unidades en cada paso, detecte errores si las unidades para la respuesta evidencian ser incorrectas. EJEMPLO 1.3 ¿Está acelerando? En una autopista interestatal en una región rural de Wyoming, un automóvil viaja con una rapidez de 38.0 m/s. ¿El conduc- tor rebasó el límite de velocidad de 75.0 mi/h? SOLUCIÓN De la rapidez en m/s convierta metros en millas: Convierta segundos a horas: En efecto, el conductor rebasó el límite de velocidad y debe re- ducirla. ¿Qué pasaría si? ¿Y si el conductor viniese de fuera de Estados Unidos y estuviese familiarizado con magnitudes de velocidad me- didas en km/h? ¿Cuál es la rapidez del automóvil en km/h? Respuesta Se puede convertir la respuesta final a las unidades adecuadas: 185.0 mih2 a 1.609 km 1 mi b 137 kmh La figura 1.3 muestra un indicador de velocidad de un automóvil que muestra magnitudes de velocidad tanto en mi/h como en km/h. ¿Le es posible verificar la conversión que acaba de realizar con esta fotografía? Figura 1.3 Indicador de velocidad de un vehículo que muestra magnitudes de velocidad tanto en millas por hora como en kilómetros por hora. Phil Boorman/Getty Images 138.0 ms2 a 1 mi 1 609 m b 2.36 10 2 mis 12.36 10 2 mis2 a 60 s 1 min b a 60 min 1 h b 85.0 mih
- 39. 1.5 Estimaciones y cálculos de orden de magnitud Suponga que alguien le pregunta el número de bits de datos en un disco compacto musical común. Su respuesta que por lo general no se espera que proporcione el número exacto, sino más bien una estimación, se debe expresar como notación científica. El orden de mag- nitud de un número se determina del modo siguiente: 1. Exprese el número en notación científica, con el multiplicador de la potencia de diez entre 1 y 10 y una unidad. 2. Si el multiplicador es menor que 3.162 (la raíz cuadrada de diez), el orden de mag- nitud del número es la potencia de diez en la notación científica. Si el multiplicador es mayor que 3.162, el orden de magnitud es uno más grande que la potencia de diez en la notación científica. Se usa el símbolo para “es del orden de”. Use el procedimiento anterior para verificar los órdenes de magnitud para las siguientes longitudes: 0.008 6 m 102 m 0.002 1 m 103 m 720 m 103 m Por lo general, cuando se hace una estimación del orden de magnitud, los resultados son confiables hasta dentro de un factor aproximado de 10. Si una cantidad aumenta en valor por tres órdenes de magnitud, su valor aumenta por un factor de aproximadamente 103 1 000. Las imprecisiones provocadas por suponer muy poco para un número, con frecuencia se cancelan por otras suposiciones que son muy altas. Encontrará que, con práctica, sus estimaciones se vuelven cada vez mejores. Los problemas de estimación pueden ser diver- tidos de trabajar porque usted escoge con libertad los dígitos, aventura aproximaciones razonables para números desconocidos, hace suposiciones simplificadoras y convierte la pregunta en algo factible de responder, en su cabeza o con una mínima manipulación matemática en el papel. Debido a la simplicidad de este tipo de cálculos, se realizan en un pequeño trozo de papel y con frecuencia se llaman “cálculos de servilleta”. EJEMPLO 1.4 Respiraciones en una vida Estime el número de respiraciones realizadas durante una vida humana promedio. SOLUCIÓN Comience por estimar que la vida humana promedio es de alrededor de 70 años. Piense acerca del número promedio de respiraciones que una persona realiza en 1 min. Este número varía dependiendo de si la persona se ejercita, duerme, está enojada, serena y cosas por el estilo. Al orden de magnitud más cercano, debe elegir 10 respiraciones por minuto como estimación. (Es cierto que dicha estimación está más cerca al valor promedio verdadero que 1 respiración por minuto o 100 respiraciones por minuto.) Encuentre el número aproximado de minutos en un año: Halle el número aproximado de minutos en una vida de 70 años: Encuentre el número aproximado de respira- ciones en una vida: Por lo tanto, una persona toma en el orden de 109 respiraciones en una vida. Advierta cuánto más simple fue, en el primer cálculo, multiplicar 400 25 que trabajar con el más preciso 365 24. ¿Qué pasaría si? ¿Y si la vida promedio se estimase como 80 años en lugar de 70? ¿Esto cambiaría la estimación final? Respuesta Se podría afirmar que (80 años)(6 105 min/año) 5 107 min, de modo que la estimación final debería ser 5 108 respiraciones. Esta respuesta todavía está en el orden de 109 respiraciones, de modo que una estimación del orden de magnitud no cambiaría. 1 año a 400 días 1 año b a 25 h 1 día b a 60 min 1 h b 6 105 min número de minutos (70 años)(6 105 min/años) 4 107 min número de respiraciones (10 respiraciones/min)(4 107 min) 4 108 respiraciones Sección 1.5 Estimaciones y cálculos de orden de magnitud 11
- 40. 12 Capítulo 1 Física y medición 1.6 Cifras significativas Cuando se miden ciertas cantidades, los valores medidos se conocen sólo dentro de los límites de la incertidumbre experimental. El valor de esta incertidumbre depende de varios factores, como la calidad del aparato, la habilidad del experimentador y el número de mediciones realizadas. El número de cifras significativas en una medición sirve para expresar algo acerca de la incertidumbre. Como ejemplo de cifras significativas, suponga que se le pide medir el área de un disco compacto usando una regleta como instrumento de medición. Suponga que la precisión a la que puede medir el radio del disco es 0.1 cm. Debido a la incertidumbre de 0.1 cm, si el radio mide 6.0 cm, sólo es posible afirmar que su radio se encuentra en algún lugar entre 5.9 y 6.1 cm. En este caso, el valor medido de 6.0 cm tiene dos cifras significativas. Note que las cifras significativas incluyen el primer dígito estimado. Por lo tanto, el radio se podría escribir como (6.0 0.1) cm. Ahora encuentre el área del disco usando la ecuación para el área de un círculo. Si afir- ma que el área es A Qr2 Q(6.0 cm)2 113 cm2 , la respuesta sería injustificable porque contiene tres cifras significativas, que es mayor que el número de cifras significativas en el radio. Una buena regla empírica para la determinación del número de cifras significativas que se pueden afirmar en una multiplicación o división es la siguiente: Cuando se multiplican muchas cantidades, el número de cifras significativas en la respuesta final es el mismo que el número de cifras significativas en la cantidad que tiene el número más pequeño de cifras significativas. La misma regla aplica para la división. Al aplicar esta regla al área del disco compacto se ve que la respuesta para el área sólo tiene dos cifras significativas, porque el radio observado sólo tiene dos cifras significativas. En consecuencia, todo lo que es posible afirmar es que el área es de 1.1 102 cm2 . Los ceros pueden o no ser cifras significativas. Los que se usan para la posición del punto decimal en números como 0.03 y 0.007 5 no son significativos. Debido a eso, existen una y dos cifras significativas, respectivamente, en estos dos valores. Sin embargo, cuando los ceros vienen después de otros dígitos, existe la posibilidad de malas interpretaciones. Por ejemplo, suponga que la masa de un objeto está dada como 1 500 g. Este valor es ambiguo porque no se sabe si los últimos dos ceros se usan para ubicar el punto decimal o si representan cifras significativas en la medición. Para eliminar dicha ambigüedad, es común usar notación científica para indicar el número de cifras significativas. En este caso, la masa se expresaría como 1.5 103 g si hubiese dos cifras significativas en el valor observado, 1.50 103 g si hubiese tres cifras significativas y 1.500 103 g si hubiese cuatro. La misma regla se sostiene para números menores que 1, de modo que 2.3 104 tiene dos cifras significativas (y por lo tanto se podría escribir 0.000 23) y 2.30 104 tiene tres cifras significativas (también se escribe 0.000 230). Para suma y resta debe considerar el número de lugares decimales cuando determine cuántas cifras significativas ha de reportar: Cuando los números se sumen o resten, el número de lugares decimales en el re- sultado debe ser igual al número más pequeño de lugares decimales de cualquier término en la suma. Por ejemplo, si desea calcular 123 5.35, la respuesta es 128 y no 128.35. Si se cal- cula la suma 1.000 1 0.000 3 1.000 4, el resultado tiene cinco cifras significativas aun cuando uno de los términos en la suma, 0.000 3, sólo tenga una cifra significativa. Del mismo modo, si se realiza la resta 1.002 0.998 0.004, el resultado sólo tiene una cifra significativa, aun cuando un término tenga cuatro cifras significativas y el otro tenga tres. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 1.4 Lea con cuidado Observe que la regla para suma y resta es diferente de la regla de multiplicación y división. Para suma y resta, la consideración relevante es el número de lugares decimales, no el número de cifras significativas.
- 41. En este libro la mayoría de los ejemplos numéricos y problemas de fin de capítu- lo producirán respuestas que tienen tres cifras significativas. Cuando se realicen cálculos del orden de magnitud, por lo general se trabajará con una sola cifra sig- nificativa. Si se debe reducir el número de cifras significativas en el resultado de una suma o resta, hay una regla general para redondear números: el último dígito retenido se aumenta en 1 si el último dígito eliminado es mayor que 5. Si el último dígito eliminado es menor que 5, el último dígito permanece como está. Si el último dígito eliminado es igual a 5, el dígito restante debe redondearse al número par más cercano. (Esta regla ayuda a evitar acumulación de errores en procesos aritméticos largos.) Una técnica para evitar la acumulación de error es demorar el redondeo de números en un cálculo largo hasta que tenga el resultado final. Espere a estar listo para copiar la respuesta final de su calculadora antes de redondear al número correcto de cifras signi- ficativas. EJEMPLO 1.5 Instalación de una alfombra En una habitación de 12.71 m de longitud y 3.46 m de ancho se instalará una alfombra. Encuentre el área de la habitación. SOLUCIÓN Si multiplica 12.71 m por 3.46 m en su calculadora, verá una respuesta de 43.976 6 m2 . ¿Cuántos de estos números debe reportar? La regla empírica para multiplicación dice que reporte en su respuesta sólo el número de cifras sig- nificativas que estén presentes en la cantidad medida que tenga el número más bajo de cifras significativas. En este ejemplo, el número más bajo de cifras significativas es tres en 3.46 m, así que debe expresar la respuesta final como 44.0 m2 . Resumen DEFINICIONES Las tres cantidades físicas fundamentales de la mecánica son longitud, masa y tiempo, que en el SI tienen las unidades metro (m), kilogramo (kg) y segundo (s). Estas cantidades fundamentales no es posible definirlas en términos de cantidades más básicas. La densidad de una sustancia se define como su masa por cada unidad de volumen: m V r (1.1) CONCEPTOS Y PRINCIPIOS El método de análisis dimensional es muy valioso para resolver problemas de física. Las dimensiones son tratadas como cantidades algebraicas. Al realizar estimaciones y cálculos de orden de magnitud, debe ser capaz de aproximar la respuesta a un problema cuando no haya suficiente información disponible para especificar completamente una solución exacta. Cuando calcule un resultado a partir de varios números medidos, donde cada uno tiene cierta precisión, debe dar el resultado con el número correcto de cifras significativas. Cuando multiplique varias cantidades, el número de cifras significativas en la respuesta final es el mismo que el número de cifras significativas en la cantidad que tiene el número más pequeño de cifras significativas. La misma regla se aplica a la división. Cuando se suman o restan números, el número de lugares decimales en el resultado debe ser igual al número más pequeño de lugares decimales de cualquier término en la suma. Resumen 13
- 42. 14 Capítulo 1 Física y medición 1. Suponga que los tres estándares fundamentales del sistema métrico fuesen longitud, densidad y tiempo en lugar de longi- tud, masa y tiempo. El estándar de densidad en este sistema se debe definir como el propio del agua. ¿Qué consideraciones acerca del agua necesitaría abordar para asegurar que el están- dar de densidad es tan preciso como sea posible? 2. Exprese las siguientes cantidades usando los prefijos dados en la tabla 1.4: a) 3 104 m, b) 5 105 s, c) 72 102 g. 3. O Ordene las siguientes cinco cantidades de la más grande a la más pequeña: a) 0.032 kg, b) 15 g, c) 2.7 105 mg, d) 4.1 108 Gg, e) 2.7 108 Ng. Si dos de las masas son iguales, déles igual lugar en su lista. 4. O Si una ecuación es dimensionalmente correcta, ¿esto signi- fica que la ecuación debe ser verdadera? Si una ecuación no es dimensionalmente correcta, ¿esto significa que la ecuación no puede ser verdadera? 5. O Responda cada pregunta con sí o no. Dos cantidades deben tener las mismas dimensiones a) ¿si las suma?, b) ¿si las multi- plica?, c) ¿si las resta?, d) ¿si las divide?, e) ¿si usa una cantidad como exponente al elevar la otra a una potencia?, f) ¿si las iguala? 6. O El precio de la gasolina en una estación es de 1.3 euros por litro. Una estudiante usa 41 euros para comprar gasolina. Si sabe que 4 cuartos hacen un galón y que 1 litro es casi 1 cuar- to, de inmediato razona que puede comprar (elija una) a) menos de 1 galón de gasolina, b) aproximadamente 5 galones de gasolina, c) cerca de 8 galones de gasolina, d) más de 10 galones de gasolina. 7. O Un estudiante usa una regleta para medir el grosor de un libro de texto y encuentra que es de 4.3 cm 0.1 cm. Otros estudiantes miden el grosor con calibradores vernier y obtie- nen a) 4.32 cm 0.01 cm, b) 4.31 cm 0.01 cm, c) 4.24 cm 0.01 cm y d) 4.43 cm 0.01 cm. ¿Cuál de estas cuatro mediciones, si hay alguna, concuerda con la obtenida por el primer estudiante? 8. O Una calculadora despliega un resultado como 1.365 248 0 107 kg. La incertidumbre estimada en el resultado es 2%. ¿Cuántos dígitos debe incluir como significativos cuando es- criba el resultado? Elija una: a) cero, b) uno, c) dos, d) tres, e) cuatro, f) cinco, g) no se puede determinar el número. 4FDDJwOTUgOEBSFTEFMPOHJUVE NBTBZUJFNQP 1. ; Use la información que aparece al final de este libro para calcular la densidad promedio de la Tierra. ¿Dónde encaja el valor entre los que se mencionan en la tabla 14.1? Busque la densidad de una roca superficial típica, como el granito, en otra fuente y compare la densidad de la Tierra con ella. 2. El kilogramo estándar es un cilindro de platino–iridio de 39.0 mm de alto y 39.0 mm de diámetro. ¿Cuál es la densidad del material? 3. Una importante compañía automotriz muestra un molde de su primer automóvil, hecho de 9.35 kg de hierro. Para celebrar sus 100 años en el negocio, un trabajador fundirá el molde en oro a partir del original. ¿Qué masa de oro se necesita para hacer el nuevo modelo? 4. ; Un protón, que es el núcleo de un átomo de hidrógeno, se representa como una esfera con un diámetro de 2.4 fm y una masa de 1.67 1027 kg. Determine la densidad del protón y establezca cómo se compara con la densidad del plomo, que está dada en la tabla 14.1. 5. De cierta roca uniforme son cortadas dos esferas. Una tiene 4.50 cm de radio. La masa de la segunda esfera es cinco veces mayor. Encuentre el radio de la segunda esfera. 4FDDJwO.BUFSJBZDPOTUSVDDJwOEFNPEFMPT 6. Un sólido cristalino consiste de átomos apilados en una estruc- tura reticular repetitiva. Considere un cristal como el que se muestra en la figura P1.6a. Los átomos residen en las esquinas de cubos de lado L 0.200 nm. Una pieza de evidencia para el ordenamiento regular de átomos proviene de las superficies Preguntas O indica pregunta complementaria. Problemas Figura P1.6 Nota: Consulte al final del libro, apéndices y tablas en el texto siempre que sea necesario para resolver problemas. En este capítulo la tabla 14.1 y el apéndice B.3 son de mucha utilidad. Las respuestas a los problemas con número impar aparecen al final del libro. 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo L b) a) d
- 43. planas a lo largo de las cuales se separa un cristal, o fractu- ra, cuando se rompe. Suponga que este cristal se fractura a lo largo de una cara diagonal, como se muestra en la figura P1.6b. Calcule el espaciamiento d entre dos planos atómicos adyacentes que se separan cuando el cristal se fractura. 4FDDJwOOgMJTJTEJNFOTJPOBM 7. ¿Cuáles de las siguientes ecuaciones son dimensional- mente correctas? a) vf vi ax, b) y (2 m) cos (kx), donde k 2 m1 . 8. La figura P1.8 muestra el tronco de un cono. De las siguientes expresiones de medición (geométrica), ¿cuál describe i) la cir- cunferencia total de las caras circulares planas, ii) el volumen y iii) el área de la superficie curva? a) Q(r1 r2) [h2 (r2 r1)2 ]1/2 , b) 2Q(r1 r2), c) Qh(r1 2 r1r2 r2 2 )/3. 16. Un cargador de mineral mueve 1 200 tons/h de una mina a la superficie. Convierta esta relación a libras por segundo, 1 ton 2 000 lb. 17. Cuando se imprimió este libro, la deuda nacional estadouni- dense era de aproximadamente $8 billones. a) Si se hicieran pagos con una rapidez de $1 000 por segundo, ¿cuántos años tardaría en ser pagada la deuda, si supone que no se cargan in- tereses? b) Un billete de dólar mide aproximadamente 15.5 cm de largo. Si ocho billones de billetes de dólar se pusiesen extremo con extremo alrededor del ecuador de la Tierra, ¿cuántas veces darían la vuelta al planeta? Considere que el radio de la Tierra en el ecuador es de 6 378 km. Nota: Antes de hacer algún cálculo, intente adivinar las respuestas. Se sor- prenderá. 18. Una pirámide tiene una altura de 481 ft y su base cubre una área de 13.0 acres (figura P1.18). El volumen de una pirámide está dado por la expresión V 1 3 Bh, donde B es el área de la base y h es la altura. Encuentre el volumen de esta pirámide en metros cúbicos. (1 acre 43 560 ft2 ) 9. La ley de gravitación universal de Newton se representa por F GMm r2 Aquí F es la magnitud de la fuerza gravitacional ejercida por un objeto pequeño sobre otro, M y m son las masas de los objetos y r es una distancia. La fuerza tiene las unidades del SI kg · m/s2 . ¿Cuáles son las unidades del SI de la constante de proporcionalidad G? 4FDDJwO$POWFSTJwOEFVOJEBEFT 10. Suponga que su cabello crece a una proporción de 1/32 pul- gada por cada día. Encuentre la proporción a la que crece en nanómetros por segundo. Dado que la distancia entre átomos en una molécula es del orden de 0.1 nm, su respuesta sugiere cuán rápidamente se ensamblan las capas de átomos en esta síntesis de proteínas. 11. Un lote rectangular mide 100 ft por 150 ft. Determine el área de este lote en metros cuadrados. 12. Un auditorio mide 40.0 m 20.0 m 12.0 m. La densidad del aire es 1.20 kg/m3 . ¿Cuáles son a) el volumen de la ha- bitación en pies cúbicos y b) el peso en libras del aire en la habitación? 13. ; Una habitación mide 3.8 m por 3.6 m y su techo está a 2.5 m de altura. ¿Es posible empapelar por completo las pare- des de esta habitación con las páginas de este libro? Explique su respuesta. 14. Suponga que llenar un tanque de gasolina de 30.0 galones tarda 7.00 min. a) Calcule la rapidez a la cual el tanque se llena en galones por segundo. b) Calcule la rapidez a la cual el tanque se llena en metros cúbicos por segundo. c) Determine el intervalo, en horas, que se requiere para llenar un volumen de 1.00 m3 a la misma rapidez (1 galón 231 pulg3 ). 15. Una pieza sólida de plomo tiene una masa de 23.94 g y un vo- lumen de 2.10 cm3 . A partir de estos datos, calcule la densidad del plomo en unidades del SI (kg/m3 ). h r1 r2 Figura P1.8 19. La pirámide descrita en el problema 18 contiene aproxima- damente 2 millones de bloques de piedra que en promedio pesan 2.50 toneladas cada uno. Encuentre el peso de esta pi- rámide en libras. 20. Un átomo de hidrógeno tiene un diámetro de 1.06 1010 m según se deduce del diámetro de la nube esférica de electrones que rodea al núcleo. El núcleo de hidrógeno tiene un diá- metro de aproximadamente 2.40 1015 m. a) Para un mo- delo a escala, represente el diámetro del átomo de hidrógeno por la longitud de un campo de futbol americano (100 yardas 300 ft) y determine el diámetro del núcleo en milímetros. b) ¿Cuántas veces el átomo es más grande en volumen que su núcleo? 21. Un galón de pintura (volumen 3.78 103 m3 ) cubre un área de 25.0 m2 . ¿Cuál es el grosor de la pintura fresca sobre la pared? 22. El radio medio de la Tierra es de 6.37 106 m y el de la Luna es de 1.74 108 cm. A partir de estos datos calcule a) la ra- zón del área superficial de la Tierra con la de la Luna y b) la relación del volumen de la Tierra con la de la Luna. Recuer- de que el área superficial de una esfera es 4Qr2 y el volumen de una esfera es 4 3Qr3 . 23. Un metro cúbico (1.00 m3 ) de aluminio tiene una masa de 2.70 103 kg, y el mismo volumen de hierro tiene una masa de 7.86 103 kg. Encuentre el radio de una esfera de aluminio sólida que equilibraría una esfera de hierro sólida de 2.00 cm de radio sobre una balanza de brazos iguales. 24. Sea SAl la representación de la densidad del aluminio y SFe la del hierro. Encuentre el radio de una esfera de aluminio sólida que equilibra una esfera de hierro sólida de radio rFe en una balanza de brazos iguales. Figura P1.18 Problemas 18 y 19. Sylvain Grandadam/Photo Researchers, Inc. Problemas 15 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo
- 44. 16 Capítulo 1 Física y medición 4FDDJwOTUJNBDJPOFTZDgMDVMPTEFPSEFOEFNBHOJUVE 25. Encuentre el orden de magnitud del número de pelotas de tenis de mesa que entrarían en una habitación de tamaño tí- pico (sin estrujarse). En su solución, establezca las cantidades que midió o estimó y los valores que tomó para ellas. 26. La llanta de un automóvil dura 50000 millas. En un orden de magnitud, ¿a través de cuántas revoluciones girará? En su solución, establezca las cantidades que midió o estimó y los valores que tomó para ellas. 27. Calcule el orden de magnitud de la masa de una bañera medio llena de agua. Calcule el orden de magnitud de la masa de una bañera medio llena de monedas. En su solución, mencione las cantidades que tomó como datos y los valores que midió o estimó para cada una. 28. ; Suponga que Bill Gates le ofrece $1000 millones si es capaz de terminar de contarlos usando sólo billetes de un dólar. ¿Debe aceptar su oferta? Explique su respuesta. Suponga que cuenta un billete cada segundo y advierta que necesita al menos 8 horas al día para dormir y comer. 29. En un orden de magnitud, ¿cuántos afinadores de piano hay en la ciudad de Nueva York? El físico Enrico Fermi fue famoso por plantear preguntas como ésta en los exámenes orales para calificar candidatos a doctorado. La facilidad que él tenía para realizar cálculos del orden de magnitud se ejemplifica en el problema 48 del capítulo 45. 4FDDJwO$JGSBTTJHOJGJDBUJWBT Nota: El apéndice B.8, acerca de la propagación de incertidum- bre, es útil para resolver los problemas de esta sección. 30. Una placa rectangular tiene una longitud de (21.3 0.2) cm y un ancho de (9.8 0.1) cm. Calcule el área de la placa, incluida su incertidumbre. 31. ¿Cuántas cifras significativas hay en los siguientes números: a) 78.9 0.2 b) 3.788 109 c) 2.46 106 d) 0.005 3? 32. El radio de una esfera sólida uniforme mide (6.50 0.20) cm y su masa es de (1.85 0.02) kg. Determine la densidad de la esfera en kilogramos por metro cúbico y la incertidumbre en la densidad. 33. Realice las siguientes operaciones aritméticas: a) la suma de los valores medidos 756, 37.2, 0.83 y 2, b) el producto de 0.003 2 356.3, c) el producto 5.620 Q. 34. El año tropical, el intervalo desde un equinoccio de primavera hasta el siguiente equinoccio de primavera, es la base para el calendario. Contiene 365.242 199 días. Encuentre el número de segundos en un año tropical. Nota: Los siguientes 11 problemas requieren habilidades mate- máticas que serán útiles a lo largo del curso. 35. Problema de repaso. Una niña se sorprende de que debe pagar $1.36 por un juguete marcado con $1.25 debido a los impuestos. ¿Cuál es la tasa de impuesto efectiva sobre esta com- pra, expresada como porcentaje? 36. ; Problema de repaso. A un estudiante se le proporcionan una pila de papel para copiadora, regla, compás, tijeras y una báscula de precisión. El estudiante corta varias formas de varios tamaños, calcula sus áreas, mide sus masas y prepara la gráfi- ca de la figura P1.36. Considere el cuarto punto experimen- tal desde la parte superior. ¿Qué tan lejos está de la recta de mejor ajuste? a) Exprese su respuesta como una diferencia en la coordenada del eje vertical. b) Formule su respuesta como una diferencia en la coordenada del eje horizontal. c) Exprese las respuestas de los incisos a) y b) como un porcentaje. d) Calcule la pendiente de la línea. e) Establezca lo que demues- tra la gráfica, en referencia con la pendiente de la gráfica y los resultados de los incisos c) y d). f) Describa si este resultado debe anticiparse teóricamente. Describa el significado físico de la pendiente. 37. Problema de repaso. Un joven inmigrante trabaja tiempo extra y gana dinero para comprar reproductores MP3 portátiles que envía a su casa como regalos a la familia. Por cada turno extra que trabaja, él calcula que comprará un reproductor y dos tercios de otro. Un correo electrónico de su madre le informa que los reproductores son tan populares que cada uno de los 15 jóvenes amigos del vecindario quiere uno. ¿Cuántos tur- nos más tendrá que trabajar? 38. Problema de repaso. En un estacionamiento universitario, el número de automóviles ordinarios es mayor que el de vehícu- los deportivos por 94.7%. La diferencia entre el número de automóviles y el número de vehículos deportivos es 18. En- cuentre el número de vehículos deportivos en el estaciona- miento. 39. Problema de repaso. La relación del número de pericos que visita un comedero de aves al número de aves más interesantes es de 2.25. Una mañana, cuando 91 aves visitan el comedero, ¿cuál es el número de pericos? 40. Problema de repaso. Pruebe que una solución de la ecua- ción 2.00x4 3.00x3 5.00x 70.0 es x 2.22. 41. Problema de repaso. Encuentre todo ángulo V entre 0 y 360° para el cual la relación de sen V a cos V sea 3.00. 42. Problema de repaso. Una curva en la autopista forma una sección de círculo. Un automóvil entra a la curva. La brúju- la de su tablero muestra que el automóvil al inicio se dirige hacia el este. Después de recorrer 840 m, se dirige 35.0° al sureste. Encuentre el radio de curvatura de su trayectoria. Suge- rencia: Encontrará útil aprender un teorema geométrico citado en el apéndice B.3. 43. Problema de repaso. Durante cierto periodo, mientras crece un cocodrilo, su masa es proporcional al cubo de su longitud. Cuando la longitud del cocodrilo cambia en 15.8%, su masa aumenta 17.3 kg. Encuentre su masa al final de este proceso. Cuadrados Rectángulos Triángulos Círculos Mejor ajuste 0.3 0.2 0.1 0 Área (cm2) Dependencia de la masa en el área para formas de papel Masa (g) 200 400 600 Figura P1.36 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo
- 45. 44. Problema de repaso. A partir del conjunto de ecuaciones 1 2 pr2 1 2 qs2 1 2 qt2 pr qs p 3q que involucran las incógnitas p, q, r, s y t, encuentre el valor de la relación de t a r. 45. ; Problema de repaso. En un conjunto particular de ensayos experimentales, los estudiantes examinan un sistema descrito por la ecuación Q ¢t kp d2 1Th Tc 2 4L En el capítulo 20 se verá esta ecuación y las diversas cantida- des en ella. Para control experimental, en estos ensayos todas las cantidades, excepto d y $t, son constantes. a) Si d se hace tres veces más grande, ¿la ecuación predice que $t se hará más grande o más pequeña? ¿En qué factor? b) ¿Qué patrón de proporcionalidad de $t a d predice la ecuación? c) Para mostrar esta proporcionalidad como una línea recta en una gráfica, ¿qué cantidades debe graficar en los ejes horizontal y vertical? d) ¿Qué expresión representa la pendiente teórica de esta gráfica? 1SPCMFNBTBEJDJPOBMFT 46. En una situación en que los datos se conocen a tres cifras sig- nificativas, se escribe 6.379 m 6.38 m y 6.374 m 6.37 m. Cuando un número termina en 5, arbitrariamente se elige es- cribir 6.375 m 6.38 m. Igual se podría escribir 6.375 m 6.37 m, “redondeando hacia abajo” en lugar de “redondear hacia arriba”, porque el número 6.375 se cambiaría por iguales incrementos en ambos casos. Ahora considere una estimación del orden de magnitud en la cual los factores de cambio, más que los incrementos, son importantes. Se escribe 500 m 103 m porque 500 difiere de 100 por un factor de 5, mientras difie- re de 1 000 sólo por un factor de 2. Escriba 437 m 103 m y 305 m 102 m. ¿Qué distancia difiere de 100 m y de 1 000 m por iguales factores de modo que lo mismo se podría esco- ger representar su orden de magnitud como 102 m o como 103 m? 47. ; Un cascarón esférico tiene un radio externo de 2.60 cm y uno interno de a. La pared del cascarón tiene grosor uniforme y está hecho de un material con densidad de 4.70 g/cm3 . El espacio interior del cascarón está lleno con un líquido que tiene una densidad de 1.23 g/cm3 . a) Encuentre la masa m de la esfera, incluidos sus contenidos, como función de a. b) En la respuesta a la parte a), si a se considera variable, ¿para qué valor de a tiene m su máximo valor posible? c) ¿Cuál es esta masa máxima? d) ¿El valor de la parte b) concuerda con el resultado de un cálculo directo de la masa de una esfera de densidad uniforme? e) ¿Para qué valor de a la respuesta al inciso a) tiene su valor mínimo posible? f) ¿Cuál es esta masa mínima? g) ¿El valor del inciso f) concuerda con el resultado de un cálculo directo de la masa de una esfera uniforme? h) ¿Qué valor de m está a la mitad entre los valores máximo y mínimo posibles? i) ¿Esta masa concuerda con el resultado del inciso a) evaluada para a 2.60 cm/2 1.30 cm? j) Explique si debe esperar concordancia en cada uno de los incisos d), g) e i). k) ¿Qué pasaría si? En el inciso a), ¿la respuesta cambiaría si la pared interior del cascarón no fuese concéntrica con la pared exterior? 48. Una barra que se extiende entre x 0 y x 14.0 cm tiene área de sección transversal uniforme A 9.00 cm2 . Se fabrica de una aleación de metales que cambia continuamente de modo que, a lo largo de su longitud, su densidad cambia de mane- ra uniforme de 2.70 g/cm3 a 19.3 g/cm3 . a) Identifique las constantes B y C requeridas en la expresión S B Cx para describir la densidad variable. b) La masa de la barra se conoce mediante m todo el material rdV toda x rAdx 14 cm 0 1B Cx2 19.00 cm2 2 dx Realice la integración para encontrar la masa de la barra. 49. El diámetro de la galaxia con forma de disco, la Vía Láctea, es de aproximadamente 1.0 105 años luz (a–l). La distancia a Andrómeda, que es la galaxia espiral más cercana a la Vía Láctea, es de alrededor de 2.0 millones de a–l. Si un modelo a escala representa las galaxias Vía Láctea y Andrómeda como platos soperos de 25 cm de diámetro, determine la distancia entre los centros de los dos platos. 50. ; Se sopla aire hacia dentro de un globo esférico de modo que, cuando su radio es de 6.50 cm, éste aumenta en una proporción de 0.900 cm/s. a) Encuentre la rapidez a la que aumenta el volumen del globo. b) Si dicha relación de flujo volumétrico de aire que entra al globo es constante, ¿en qué proporción aumentará el radio cuando el radio es de 13.0 cm? c) Explique físicamente por qué la respuesta del inciso b) es mayor o menor que 0.9 cm/s, si es diferente. 51. El consumo de gas natural por una compañía satisface la ecua- ción empírica V 1.50t 0.008 00t2 , donde V es el volumen en millones de pies cúbicos y t es el tiempo en meses. Exprese esta ecuación en unidades de pies cúbicos y segundos. Asigne las unidades adecuadas a los coeficientes. Suponga un mes de 30.0 días. 52. En física es importante usar aproximaciones matemáticas. De- muestre que, para ángulos pequeños ( 20°), tan a sen a a pa 180° donde B está en radianes y B en grados. Use una calculado- ra para encontrar el ángulo más grande para el que tan B se pueda aproximar a B con un error menor de 10.0 por ciento. 53. Un chorro de agua elevado se ubica en el centro de una fuen- te, como se muestra en la figura P1.53. Un estudiante camina alrededor de la fuente, evitando mojar sus pies, y mide su cir- cunferencia en 15.0 m. A continuación, el estudiante se para en el borde de la fuente y usa un transportador para medir el ángulo de elevación de la fuente que es de 55.0°. ¿Cuál es la altura del chorro? Problemas 17 55.0 Figura P1.53 54. ; Las monedas de colección a veces se recubren con oro para mejorar su belleza y valor. Considere un cuarto de dólar con- memorativo que se anuncia a la venta en $4.98. Tiene un diá- 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo
- 46. 18 Capítulo 1 Física y medición metro de 24.1 mm y un grosor de 1.78 mm, y está cubierto por completo con una capa de oro puro de 0.180 Nm de grueso. El volumen del recubrimiento es igual al grosor de la capa por el área a la que se aplica. Los patrones en las caras de la moneda y los surcos en sus bordes tienen un efecto despreciable sobre su área. Suponga que el precio del oro es de $10.0 por cada gramo. Encuentre el costo del oro agregado a la moneda. ¿El costo del oro aumenta significativamente el valor de la mone- da? Explique su respuesta. 55. Un año es casi Q 107 s. Encuentre el error porcentual en esta aproximación, donde “error porcentual” se define como Error porcentual 0valor supuesto valor verdadero0 valor verdadero 100% 56. ; Una criatura se mueve con una rapidez de 5.00 furlongs por dos semanas (una unidad de rapidez no muy común). Dado que 1 furlong 220 yardas, y 2 semanas 14 días, determine la rapidez de la criatura en metros por segundo. Explique qué tipo de criatura cree que podría ser. 57. Un niño adora ver cómo llena una botella de plástico trans- parente con champú. Las secciones transversales horizontales de la botella son círculos con diámetros variables porque la botella es mucho más ancha en algunos lugares que en otros. Usted vierte champú verde brillante con una relación de flujo volumétrico constante de 16.5 cm3 /s. ¿En qué cantidad el nivel de la botella se eleva a) a un punto donde el diámetro de la botella es de 6.30 cm y b) a un punto donde el diámetro es de 1.35 cm? 58. ; En la siguiente tabla la información representa observacio- nes de las masas y dimensiones de cilindros sólidos de alumi- nio, cobre, latón, estaño y hierro. Use tales datos para calcular las densidades de dichas sustancias. Establezca cómo sus re- sultados para aluminio, cobre y hierro se comparan con los conocidos en la tabla 14.1. Sustancia Masa (g) Diámetro (cm) Longitud (cm) Aluminio 51.5 2.52 3.75 Cobre 56.3 1.23 5.06 Latón 94.4 1.54 5.69 Estaño 69.1 1.75 3.74 Hierro 216.1 1.89 9.77 59. Suponga que hay 100 millones de automóviles de pasajeros en Estados Unidos y que el consumo promedio de combustible es de 20 mi/gal de gasolina. Si la distancia promedio que recorre cada automóvil es de 10 000 mi/año, ¿cuánta gasolina se aho- rraría al año si el consumo promedio de combustible pudiera aumentar a 25 mi/gal? 60. La distancia del Sol a la estrella más cercana es casi de 4 1016 m. La galaxia Vía Láctea es en términos aproximados un disco de 1021 m de diámetro y 1019 m de grosor. Encuentre el orden de magnitud del número de estrellas en la Vía Láctea. Considere representativa la distancia entre el Sol y el vecino más cercano. 1.1 a). Ya que la densidad del aluminio es más pequeña que la del hierro, es necesario un mayor volumen de aluminio que de hierro para una determinada masa. 1.2 Falso. El análisis dimensional aporta las unidades de la constante de proporcionalidad pero no da información acerca de su valor numérico. Para determinar su valor nu- mérico, se requiere información experimental o razonamiento geométrico. Por ejemplo, en la generación de la ecuación x 1 2at2 , puesto que el factor 1 2 es adimensional, no hay forma de determinarlo usando análisis dimensional. 1.3 b). Puesto que hay 1.609 km en 1 mi, se requiere un mayor número de kilómetros que de millas para una cierta distancia. Respuestas a preguntas rápidas 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo
- 47. Como una primera etapa en el estudio de la mecánica clásica, se describe el movimiento de un objeto mientras se ignoran las interacciones con agentes externos que pueden causar o modificar dicho movimiento. Esta parte de la mecánica clásica se llama cinemática. (La palabra cinemática tiene la misma raíz que cinema. ¿Entiende por qué?) En este capítulo, se considera sólo el movimiento en una dimensión, esto es: el movimiento de un objeto a lo largo de una línea recta. A partir de la experiencia cotidiana es claro que el movimiento de un objeto representa un cambio continuo en la posición de un objeto. En física se clasifica por categorías el movimiento en tres tipos: traslacional, rotacional y vibratorio. Un automóvil que viaja en una autopista es un ejemplo de movimiento traslacional, el giro de la Tierra sobre su eje es un ejemplo de movimiento rotacional, y el movimiento de ida y vuelta de un péndulo es un ejemplo de movimiento vibratorio. En éste y los siguientes capítulos, se tratará sólo con el movimiento traslacional. (Más tarde, en el libro, se discutirán los movimientos rotacional y vibratorio.) En el estudio del movimiento traslacional se usa el modelo de partícula y el objeto en movimiento se describe como una partícula sin importar su tamaño. En general, una partícula es un objeto parecido a un punto, es decir: un objeto que tiene masa pero es de tamaño infinitesimal. Por ejemplo, si quiere describir el movimiento de la Tierra alrede- dor del Sol, puede considerar a la Tierra como partícula y obtener datos razonablemente precisos acerca de su órbita. Esta aproximación se justifica porque el radio de la órbita 19 En las carreras de dragsters un conductor quiere una aceleración tan grande como sea posible. En una distancia de un cuarto de milla, un vehículo alcanza rapideces de más de 320 mi/h y cubre la distancia entera en menos de 5 s. (George Lepp/Stone/Getty) 2.1 Posición, velocidad y rapidez 2.2 Velocidad y rapidez instantáneas 2.3 Modelos de análisis: La partícula bajo velocidad constante 2.4 Aceleración 2.5 Diagramas de movimiento 2.6 La partícula bajo aceleración constante 2.7 Objetos en caída libre 2.8 Ecuaciones cinemáticas deducidas del cálculo Estrategia general para resolver problemas 2 Movimiento en una dimensión
- 48. 20 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión de la Tierra es grande en comparación con las dimensiones de la Tierra y del Sol. Como ejemplo en una escala mucho más pequeña, es posible explicar la presión que ejerce un gas sobre las paredes de un contenedor al tratar las moléculas de gas como partículas, sin importar su estructura interna. 2.1 Posición, velocidad y rapidez El movimiento de una partícula se conoce por completo si la posición de la partícula en el espacio se conoce en todo momento. La posición de una partícula es la ubicación de la partícula respecto a un punto de referencia elegido que se considera el origen de un sistema coordenado. Considere un automóvil que se mueve hacia adelante y en reversa a lo largo del eje x como en la figura 2.1a. Cuando comience a recopilar datos de posición, el automóvil está a 30 m a la derecha de una señal del camino, que usará para identificar la posición de referencia x 0. Aplique el modelo de partícula para identificar algún punto en el automóvil, acaso la manija de la puerta delantera, como una partícula que representa a todo el automóvil. Active el cronómetro y una vez cada 10 s anote la posición del automóvil en relación con la señal en x 0. Como aparece en la tabla 2.1, el automóvil se mueve hacia la dere- cha (que se definió como la dirección positiva) durante los primeros 10 s de movimiento, desde la posición hasta la posición . Después de , los valores de posición comienzan a disminuir, lo que indica que el automóvil regresa desde la posición hasta la posición . De hecho, en , 30 s después de comenzar a medir, el automóvil está junto a la señal del camino usada para marcar el origen de coordenadas (vea la figura 2.1a). Continúa moviéndose hacia la izquierda y está a más de 50 m a la izquierda de la señal cuando se deja de registrar información después del sexto punto de datos. En la figura 2.1b se presenta una representación gráfica de esta información. A tal gráfica se le llama gráfica posición-tiempo. Advierta ahora las representaciones alternativas de información que se usaron para el mo- vimiento del automóvil. La figura 2.1a es una representación pictórica, mientras que la figura 2.1b es una representación gráfica. La tabla 2.1 es una representación tabular de la misma infor- mación. Usar representaciones alternativas es una excelente estrategia para comprender la situación en un problema dado. En todo caso, la meta en muchos problemas es lograr una representación matemática, la cual se analiza para resolver algún fragmento de información solicitada. Posición 0 TABLA 2.1 Posición del automóvil en varios tiempos Posición t (s) x (m) 0 30 10 52 20 38 30 0 40 37 50 53 Figura 2.1 Un automóvil va hacia adelante y en reversa a lo largo de una línea recta. Ya que se tiene interés sólo en el movimiento traslacional del automóvil, se le representa como una partícula. Aquí se han usado tres exhibiciones para la información del movimiento del automóvil. La tabla 2.1 es una exposición tabular de la información. a) Representación pictórica del movimiento del automóvil. b) Representación gráfica (gráfica posición-tiempo) del movimiento del automóvil. 60 50 40 302010 0 10 20 30 40 50 60 x (m) 60 50 40 302010 0 10 20 30 40 50 60 LÍMITE 30km/h LÍMITE 30km/h x (m) a) 10 20 30 40 50 0 40 60 20 0 20 40 60 $t $x x (m) t (s) b)
- 49. A partir de los datos de la tabla 2.1, se determina fácilmente el cambio en posición del automóvil para varios intervalos de tiempo. El desplazamiento de una partícula se define como su cambio en posición en algún intervalo de tiempo. Conforme la partícula se mueve desde una posición inicial xi a una posición final xf, su desplazamiento se conoce por $x xf xi (2.1) Se usa la letra griega mayúscula delta ($) para denotar el cambio en una cantidad. A partir de esta definición se ve que $x es positiva si xf es mayor que xi y negativo si xf es menor que xi. Es muy importante reconocer la diferencia entre desplazamiento y distancia recorrida. Distancia es la longitud de una trayectoria seguida por una partícula. Considere, por ejem- plo, a los jugadores de basquetbol de la figura 2.2. Si un jugador corre desde la canasta de su propio equipo a lo largo de la cancha hasta la canasta del otro equipo y luego regresa a su propia canasta, el desplazamiento del jugador durante este intervalo de tiempo es cero porque terminó en el mismo punto del que partió: xf xi, de modo que $x 0. Sin em- bargo, durante este intervalo, se movió a lo largo de una distancia del doble de la longitud de la cancha de basquetbol. La distancia siempre se representa como un número positivo, mientras que el desplazamiento puede ser positivo o negativo. El desplazamiento es un ejemplo de una cantidad vectorial. Muchas otras cantidades físicas, incluida posición, velocidad y aceleración, también son vectores. En general, una cantidad vectorial requiere la especificación tanto de dirección como de magnitud. En contraste, una cantidad escalar tiene un valor numérico y no dirección. En este capítulo, se usan los signos positivo () y negativo () para indicar la dirección del vector. Por ejemplo, para movimiento horizontal especifique a su arbitrio a la derecha como la direc- ción positiva. Después, cualquier objeto que siempre se mueva a la derecha experimenta un desplazamiento positivo $x 0, y cualquier objeto que se mueva hacia la izquierda experimenta un desplazamiento negativo de modo que $x 0. En el capítulo 3 se tratarán las cantidades vectoriales con más detalle. Todavía no se menciona un punto muy importante. Note que los datos de la tabla 2.1 resultan en los seis puntos de datos de la gráfica de la figura 2.1b. La curva uniforme que se dibuja a través de los seis puntos de la gráfica sólo es una posibilidad del movimiento real del automóvil. Únicamente se tiene información acerca de seis instantes de tiempo; no se tiene idea de lo que ocurrió entre los puntos de datos. La curva uniforme es una suposición de lo que ocurrió, pero tenga en mente que sólo es una suposición. Si la curva uniforme representa el movimiento real del automóvil, la gráfica contiene información acerca de todo el intervalo de 50 s durante los que se observó el movimiento del automóvil. Es mucho más fácil ver los cambios en la posición a partir de la gráfica que de una descripción verbal o incluso de una tabla de números. Por ejemplo, es claro que el automóvil cubre más terreno durante la mitad del intervalo de 50 s que al final. Entre las posiciones y , el automóvil viaja casi 40 m, pero durante los últimos 10 s, entre las posiciones y , se mueve a menos de la mitad de esa distancia. Una forma común de comparar estos movimientos diferentes es dividir el desplazamiento $x que se presenta entre dos lecturas de cronómetro entre el valor de dicho intervalo de tiempo particular $t. El resultado evidencia ser una relación muy útil, una que se usará muchas veces. A esta relación se le ha dado un nombre especial: velocidad promedio. La velocidad promedio vx, prom de una partícula se define como el desplazamiento $x de la partícula dividido entre el intervalo de tiempo $t durante el que ocurre dicho desplazamiento: vx, prom ¢x ¢t (2.2) donde el subíndice x indica movimiento a lo largo del eje x. A partir de esta definición es claro que la velocidad promedio tiene dimensiones de longitud divididas entre el tiempo (L/T), o metros por segundo en unidades del SI. La velocidad promedio de una partícula que se mueve en una dimensión es positiva o negativa, dependiendo del signo del desplazamiento. (El intervalo de tiempo $t siempre es positivo.) Si la coordenada de la partícula aumenta en el tiempo (esto es, si xf xi), $x es positiva y vx, prom $x/$t es positiva. Este caso corresponde a una partícula que se mueve en la dirección x positiva, esto es, hacia valores más grandes de x. Si la coordenada Figura 2.2 En esta cancha de basquetbol, los jugadores corren de ida y vuelta durante todo el juego. La distancia que corren los jugadores durante el tiempo de juego es distinta de cero. El desplazamiento de los jugadores durante el tiempo de juego es aproximadamente cero porque deben regresar al mismo punto una y otra vez. Sección 2.1 Posición, velocidad y rapidez 21 1 Desplazamiento 1 Velocidad promedio © Richard Paul Kane/Shutterstock
- 50. 22 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión disminuye en el tiempo (esto es, si xf xi), $x es negativa y por lo tanto vx, prom es negativa. Este caso corresponde a una partícula que se mueve en la dirección x negativa. La velocidad promedio se interpreta geométricamente al dibujar una línea recta entre dos puntos en la gráfica posición-tiempo en la figura 2.1b. Esta línea forma la hipote- nusa de un triángulo rectángulo de altura $x y base $t. La pendiente de esta línea es la proporción $x/$t, que se definió como velocidad promedio en la ecuación 2.2. Por ejemplo, la línea entre las posiciones y en la figura 2.1b tiene una pendiente igual a la velocidad promedio del automóvil entre dichos dos tiempos (52 m 30 m)/(10 s 0) 2.2 m/s. En el uso cotidiano, la rapidez y la velocidad promedio son intercambiables. De cual- quier modo, en física, hay una clara distinción entre estas dos cantidades. Considere una competidora de maratón que corre una distancia d de más de 40 km y aún así termina en su punto de partida. Su desplazamiento total es cero, ¡así que su velocidad promedio es cero! No obstante, es necesario cuantificar cuán rápido corre. Una relación ligeramente diferente logra esto. La rapidez promedio vprom de una partícula, una cantidad escalar, se define como la distancia total recorrida dividida entre el intervalo de tiempo total reque- rido para recorrer dicha distancia: vprom d ¢t (2.3) La unidad del SI de la rapidez promedio es la misma que la unidad de velocidad promedio: metros por segundo. Sin embargo, a diferencia de la velocidad promedio, la rapidez pro- medio no tiene dirección y siempre se expresa como un número positivo. Advierta la clara distinción entre las definiciones de velocidad promedio y rapidez promedio: la velocidad promedio (ec. 2.2) es el desplazamiento dividido entre el intervalo de tiempo, mientras que la rapidez promedio (ec. 2.3) es la distancia dividida entre el intervalo de tiempo. El conocimiento de la velocidad promedio o la rapidez promedio de una partícula no proporciona información acerca de los detalles del viaje. Por ejemplo, suponga que le toma 45.0 s andar 100 m por un largo corredor recto hacia su puerta de salida en el aeropuerto. En la marca de 100 m, se da cuenta de que pasó los baños y regresa 25.0 m a lo largo del mismo corredor, y faltan 10.0 s para el viaje de regreso. La magnitud de su velocidad promedio es 75.0 m/55.0 s 1.36 m/s. La rapidez promedio para su viaje es 125 m/55.0 s 2.27 m/s. Es posible que haya viajado a varias rapideces durante la cami- nata. Ninguna velocidad promedio ni rapidez promedio proporciona información acerca de estos detalles. Pregunta rápida 2.1 ¿Bajo cuáles de las siguientes condiciones la magnitud de la velo- cidad promedio de una partícula que se mueve en una dimensión es más pequeña que la rapidez promedio durante algún intervalo de tiempo? a) una partícula se mueve en la dirección +x sin regresar, b) una partícula se mueve en la dirección x sin regre- sar, c) una partícula se mueve en la dirección x y luego invierte la dirección de su mo- vimiento, d) no existen condiciones para que esto sea cierto. Rapidez promedio 0 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 2.1 Rapidez promedio y velocidad promedio La magnitud de la velocidad promedio no es la rapidez pro- medio. Por ejemplo, considere a la corredora de maratón que se analizó en la ecuación 2.3. La magnitud de su velocidad promedio es cero, pero su rapidez promedio claramente es distinta de cero. EJEMPLO 2.1 Cálculo de velocidad y rapidez promedio Encuentre el desplazamiento, velocidad promedio y rapidez promedio del automóvil de la figura 2.1a entre las posiciones y . SOLUCIÓN Consulte la figura 2.1 para formar una imagen mental del automóvil y su movimiento. Represente el automóvil como una partícula. A partir de la gráfica posición-tiempo dada en la figura 2.1b, note que x 30 m en t 0 s y que x 53 m en t 50 s. Use la ecuación 2.1 para encontrar el desplazamiento del automóvil: $x x x 53 m 30 m 83 m Este resultado significa que el automóvil termina 83 m en la dirección negativa (a la izquierda, en este caso) desde donde partió. Este número tiene las unidades correctas y es del mismo orden de magnitud que los datos proporcionados. Un vistazo rápido a la figura 2.1a indica que es la respuesta correcta.
- 51. 2.2 Velocidad y rapidez instantáneas Con frecuencia es necesario conocer la velocidad de una partícula en un instante específi- co en el tiempo en lugar de la velocidad promedio durante un intervalo de tiempo finito. En otras palabras, nos gustaría poder especificar su velocidad de manera tan precisa como detalla su posición al notar lo que ocurre en una lectura particular de reloj; esto es, en algún instante específico. ¿Qué significa hablar acerca de qué tan rápido se mueve algo si se “congela el tiempo” y sólo hablar acerca de un instante individual? A finales del siglo xii, con la invención del cálculo, los científicos empezaron a razonar las formas de describir el movimiento de un objeto en cualquier momento del tiempo. Para ver cómo se hace esto, considere la figura 2.3a, que es una reproducción de la gráfica de la figura 2.1b. Ya se discutió la velocidad promedio para el intervalo durante el cual el automóvil se mueve desde la posición hasta la posición (dada por la pendiente de la línea azul) y para el intervalo durante el cual se mueve de a (representado por la pendiente de la línea azul más larga y que se calculó en el ejemplo 2.1). El automóvil comienza a moverse hacia la derecha, que se define como la dirección positiva. Debido a esto, al ser positivo, el valor de la velocidad promedio durante el intervalo de a es más representativo de la velocidad inicial que el valor de la velocidad promedio durante el Sección 2.2 Velocidad y rapidez instantáneas 23 Aplique la ecuación 2.2 para encontrar la velocidad promedio: 53 m 30 m 50 s 0 s 83 m 50 s 1.7 ms vx, prom x x t t No es posible encontrar sin ambigüedad la rapidez promedio del automóvil a partir de los datos de la tabla 2.1, porque no se tiene información acerca de las posiciones del automóvil entre los puntos de datos. Si se adopta la suposición de que los detalles de la posición del automóvil se describen mediante la curva de la figura 2.1b, la distancia recorrida es 22 m (desde a ) más 105 m (de a ), para un total de 127 m. Aplique la ecuación 2.3 para encontrar la rapidez promedio del automóvil: vprom 127 m 50 s 2.5 ms Note que la rapidez promedio es positiva, como debe ser. Considere que la curva café de la figura 2.1b fuese diferente de modo que entre 0 s y 10 s viaja desde a 100 m y luego regresa a . La rapidez promedio del automóvil cambiaría porque la distancia es diferente, pero la velocidad promedio no cambiaría. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 2.2 Pendientes de gráficas En cualquier gráfica de datos físicos, la pendiente es la relación del cambio en la cantidad representada en el eje vertical al cambio en la cantidad representada en el eje horizontal. Recuerde que una pendiente tiene unidades (a menos que ambos ejes tengan las mismas unidades). Las unidades de la pendiente de la figura 2.1b y la figura 2.3 son metros por segundo, las unidades de velocidad. Figura 2.3 a) Gráfica que representa el movimiento del automóvil de la figura 2.1. b) Una ampliación de la esquina superior izquierda de la gráfica muestra cómo la línea azul entre las posiciones y tiende a la línea tangente verde conforme el punto se mueve más cerca del punto . x(m) t (s) a) 50 40 30 20 10 0 60 20 0 20 40 60 40 60 40 b)
- 52. 24 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión intervalo de a , que se determinó era negativa en el ejemplo 2.1. Ahora enfóquese en la línea azul corta y deslice el punto hacia la izquierda a lo largo de la curva, hacia el punto , como en la figura 2.3b. La línea entre los puntos se vuelve cada vez más incli- nada, y conforme los dos puntos se vuelven en extremo próximos, la línea se convierte en una línea tangente a la curva, indicada por la línea verde en la figura 2.3b. La pendiente de esta línea tangente representa la velocidad del automóvil en el punto . Lo que se hizo fue determinar la velocidad instantánea en dicho momento. En otras palabras, la velocidad instantánea vx es igual al valor límite de la proporción $x/$t conforme $t tiende a cero:1 vx lím ¢tS0 ¢x ¢t (2.4) En notación de cálculo, este límite se llama derivada de x respecto a t, que se escribe dx/dt: vx lím ¢tS0 ¢x ¢t dx dt (2.5) La velocidad instantánea puede ser positiva, negativa o cero. Cuando la pendiente de la gráfica posición-tiempo es positiva, como en cualquier momento durante los primeros 10 s en la figura 2.3, vx es positiva y el automóvil se mueve hacia valores más grandes de x. Después del punto , vx es negativa porque la pendiente es negativa y el automóvil se mueve hacia valores más pequeños de x. En el punto , la pendiente y la velocidad ins- tantánea son cero y el automóvil está momentáneamente en reposo. De aquí en adelante, se usa la palabra velocidad para designar velocidad instantánea. Cuando se esté interesado en velocidad promedio, siempre se usará el adjetivo promedio. La rapidez instantánea de una partícula se define como la magnitud de su veloci- dad instantánea. Como con la rapidez promedio, la rapidez instantánea no tiene direc- ción asociada con ella. Por ejemplo, si una partícula tiene una velocidad instantánea de 25 m/s a lo largo de una línea dada y otra partícula tiene una velocidad instan- tánea de 25 m/s a lo largo de la misma línea, ambas tienen una rapidez2 de 25 m/s. Pregunta rápida 2.2 ¿Los integrantes de la patrulla de caminos están más interesados en a) la rapidez promedio o b) la rapidez instantánea mientras usted conduce? PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 2.3 Rapidez instantánea y velocidad instantánea En la Prevención de riesgos ocultos 2.1 se argumentó que la magnitud de la velocidad promedio no es la rapidez promedio. Sin embargo, la magnitud de la velocidad instantánea es la rapidez instantánea. En un intervalo de tiempo infinitesimal, la magnitud del desplazamiento es igual a la distancia recorrida por la partícula. 1 Observe que el desplazamiento $x también tiende a cero conforme $t tiende a cero, de modo que la proporción parece 0/0. Como $x y $t se vuelven cada vez más pequeños, la proporción $x/$t tiende a un valor igual a la pendiente de la línea tangente a la curva x en función de t. 2 Como con la velocidad, se quita el adjetivo para rapidez instantánea. “Rapidez” significa rapidez instan- tánea. Velocidad instantánea 0 Considere los siguientes movimientos unidimensionales: A) una bola lanzada directamente hacia arriba llega al punto más alto y cae de vuelta hacia la mano del lanzador; B) un automóvil de carreras parte del reposo y aumenta su rapidez hasta 100 m/s; y C) una nave espacial navega por el espacio con velocidad constante. ¿Existen algunos puntos en el movimiento de estos objetos donde la velocidad ins- tantánea tenga el mismo valor que la velocidad promedio durante todo el movimiento? Si es así, identifique el(los) punto(s). SOLUCIÓN A) La velocidad promedio para la bola lanzada es cero porque la bola regresa al punto de partida; por lo tanto, su desplazamiento es cero. Hay un punto donde la velocidad instantánea es cero: en lo alto del movimiento. B) La velocidad promedio del automóvil no se puede eva- luar sin ambigüedad con la información dada, pero debe tener algún valor entre 0 y 100 m/s. Puesto que el auto- móvil tendrá una velocidad instantánea entre 0 y 100 m/s en algún momento durante el intervalo, debe haber algún instante cuando la velocidad instantánea sea igual a la velo- cidad promedio durante todo el movimiento. C) Puesto que la velocidad instantánea de la nave espacial es constante, su velocidad instantánea en cualquier tiempo y su velocidad promedio durante cualquier intervalo de tiem- po son iguales. EJEMPLO CONCEPTUAL 2.2 La velocidad de diferentes objetos
- 53. EJEMPLO 2.3 Velocidad promedio e instantánea Una partícula se mueve a lo largo del eje x. Su posición varía con el tiempo de acuerdo con la expresión x 4t 2t2 , donde x está en metros y t está en segundos.3 La gráfica posición-tiempo para este movimiento se muestra en la figura 2.4. Note que la partícula se mueve en la dirección x negativa durante el primer segundo de movimiento, en el momento t 1 s está momentáneamente en reposo y se mueve en la dirección x positiva en tiempos t 1 s. A) Determine el desplazamiento de la partícula en los intervalos de tiempo t 0 a t 1 s y t 1 s a t 3 s. SOLUCIÓN A partir de la gráfica de la figura 2.4, elabore una representación mental del movimiento de la partícula. Tenga en mente que la partícula no se mueve en una trayectoria curva en el espacio, tal como la que muestra la curva café en la exposición gráfica. La partícula se mueve sólo a lo largo del eje x en una dimen- sión. En t 0, ¿se mueve a la derecha o a la izquierda? Durante el primer intervalo de tiempo, la pendiente es negativa y por lo tanto la velocidad promedio es negativa. En consecuencia, se sabe que el desplaza- miento entre y debe ser un número negativo que tiene unidades de metros. De igual modo, se espera que el desplazamiento entre y sea positivo. En el primer intervalo de tiempo, haga ti t 0 y tf t 1 s y aplique la ecuación 2.1 para encontrar el desplazamiento: Para el segundo intervalo de tiempo (t 1 s a t 3 s), sea ti t 1 s y tf t 3 s: También es posible leer estos desplazamientos directa- mente de la gráfica posición-tiempo. B) Calcule la velocidad promedio durante estos dos intervalos de tiempo. SOLUCIÓN En el primer intervalo de tiempo, aplique la ecuación 2.2 con $t tf ti t t 1 s: En el segundo intervalo de tiempo, $t = 2 s: Estos valores son los mismos que las pendientes de las líneas que unen estos puntos en la figura 2.4. C) Encuentre la velocidad instantánea de la partícula en t 2.5 s. SOLUCIÓN Mida la pendiente de la línea verde en t 2.5 s (punto ) en la figura 2.4: Aprecie que esta velocidad instantánea está en el mismo orden de magnitud que los resultados anteriores; esto es, unos cuantos metros por segundo. ¿Esto es lo que habría esperado? 3 Simplemente para facilitar la lectura, la expresión se escribe como x 4t 2t2 en lugar de x (4.00 m/s)t (2.00 m/s2 )t2.00 . Cuando una ecuación resuma observaciones, considere que sus coeficientes tienen tantos dígitos significativos como otros datos citados en el problema. Consi- dere que sus coeficientes tienen las unidades requeridas para una consistencia dimensional. Cuando inicie el cronómetro en t 0, por lo general no se tiene la intención de limitar la precisión a un solo dígito. Considere que cualquier valor cero en este libro tiene tantas cifras significativas como necesite. Sección 2.2 Velocidad y rapidez instantáneas 25 Figura 2.4 (Ejemplo 2.3) Gráfica posición- tiempo para una partícula que tiene una coordenada x que varía en el tiempo de acuerdo con la expresión x 4t 2t2 . 10 8 6 4 2 0 2 4 0 1 2 3 4 t (s) x (m) Pendiente 4 m/s Pendiente 2 m/s 3 4112 21122 4 3 4102 21022 4 2 m x S xf xi x x vx 6 ms 3 4132 21322 4 3 4112 21122 4 8 m x S xf xi x x vx, prom 1 S 2 ¢x S ¢t 2 m 1 s 2 m s vx, prom 1 S 2 ¢x S ¢t 8 m 2 s 4 ms
- 54. 26 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión 2.3 Modelos de análisis: La partícula bajo velocidad constante Una técnica importante en la solución de problemas físicos es usar modelos de análisis. Tales modelos ayudan a analizar situaciones comunes en problemas físicos y lo guían hacia una solución. Un modelo de análisis es un problema que se ha resuelto. Es una de cualquiera de las dos descripciones siguientes 1) el comportamiento de alguna entidad física o 2) la interacción entre dicha entidad y el entorno. Cuando encuentre un nuevo problema, debe identificar los detalles fundamentales del mismo e intentar reconocer cuál de los tipos de problemas que ya resolvió sirve como modelo para el nuevo. Por ejemplo, suponga que un automóvil se mueve a lo largo de una autopista recta con una rapidez constante. ¿Es im- portante que sea un automóvil? ¿Es importante que sea una autopista? Si las respuestas a ambas preguntas son no, represente el automóvil como una partícula bajo velocidad constan- te, que se discutirá en esta sección. Este método es un poco similar a la práctica común de la profesión legal de encon- trar “antecedentes legales”. Si encuentra un caso resuelto con anterioridad que sea muy similar, en cuanto a lo legal, al actual, se ofrece como modelo y se plantea un argumento en la corte que los lige en términos lógicos. Por lo tanto el fallo en el caso previo se usa para influir en el fallo del caso actual. En física sucederá algo similar. Para un problema determinado busque un “precedente físico”, un modelo con el que ya esté familiarizado y que sea aplicable al problema actual. Los modelos de análisis se generarán respecto a cuatro modelos de simplificación fundamentales. El primero es el modelo de partícula discutido en la introducción de este capítulo; se observará una partícula bajo varios comportamientos e interacciones ambientales. En capítulos siguientes se introducen más modelos de análisis en función de modelos de simplificación de un sistema, un objeto rígido y una onda. Una vez introducidos dichos modelos de análisis, se verá que aparecen de nuevo una y otra vez en diferentes situaciones de problemas. Aplique la ecuación 2.2 para construir el primer modelo de análisis para resolver pro- blemas. Considere una partícula que se mueve con una velocidad constante. El modelo de partícula bajo velocidad constante se aplica a cualquier situación en la que una entidad que se pueda representar como partícula se mueva con velocidad constante. Esta situación ocurre con frecuencia, de modo que este modelo es importante. Si la velocidad de una partícula es constante, su velocidad instantánea en cualquier instante durante un intervalo de tiempo es la misma que la velocidad promedio durante el intervalo. Esto es, vx vx, prom. Debido a esto, la ecuación 2.2 produce una ecuación útil para la representación matemática de esta situación: vx ¢x ¢t (2.6) Al recordar que $x xf xi, se ve que vx (xf xi)/$t, o bien xf xi vx $t Esta ecuación dice que la posición de la partícula se conoce por la suma de su posición original xi en el tiempo t 0 más el desplazamiento vx $t que ocurre durante el intervalo de tiempo $t. En la práctica, por lo general se elige el tiempo al principio del interva- lo como ti 0 y el tiempo al final del intervalo como tf t, de modo que la ecuación se convierte en xf xi vxt (para vx constante) (2.7) Las ecuaciones 2.6 y 2.7 son las ecuaciones básicas que se utilizan en el modelo de una partícula bajo velocidad constante. Se aplica a partículas u objetos que se representan como partículas. La figura 2.5 es una exposición gráfica de la partícula bajo velocidad constante. En esta gráfica posición-tiempo, la pendiente de la línea que representa el movimiento es constante e igual a la magnitud de la velocidad. La ecuación 2.7, que es la ecuación de una línea recta, es la representación matemática del modelo de partícula bajo velocidad Posición como una función del tiempo 0 Figura 2.5 Gráfica posición- tiempo para una partícula bajo velocidad constante. El valor de la velocidad constante es la pendiente de la línea. xi x t Pendiente vx $x $t
- 55. constante. La pendiente de la línea recta es vx y la ordenada al origen y es xi en ambas representaciones. EJEMPLO 2.4 Modelado de un corredor como partícula Una científica estudia la biomecánica del cuerpo humano. Ella determina la velocidad de un sujeto experimental mientras corre a lo largo de una línea recta con una rapidez constante. La científica activa el cronómetro cuando el corredor pasa por un punto conocido y lo detiene después de que el corredor pasa por otro punto a 20 m de distancia. El intervalo de tiempo que indica el cronómetro es 4.0 s. A) ¿Cuál es la velocidad del corredor? SOLUCIÓN Piense acerca del corredor en movimiento. El corredor se representa como partícula porque su tamaño y el movimiento de brazos y piernas son detalles innecesarios. Puesto que el problema establece que el sujeto corre con una rapidez constante, se representa como una partícula bajo velocidad constante. Aplique la ecuación 2.6 para encontrar la velocidad constante del corredor: B) Si el corredor continúa su movimiento después de desactivar el cronómetro, ¿cuál es su posición después de transcurri- dos 10 s? SOLUCIÓN Aplique la ecuación 2.7 y la velocidad que encontró en el inciso A) para descubrir la posición de la partícula en el tiempo t 10 s: Note que este valor es más del doble que el de la posición de 20 m donde se desactivó el cronómetro. ¿Este valor es consis- tente con el tiempo de 10 s que es más del doble que el tiempo de 4.0 s? Sección 2.4 Aceleración 27 Las manipulaciones matemáticas para la partícula bajo velocidad constante están con- tenidas de la ecuación 2.6 y su descendente, la ecuación 2.7. Estas ecuaciones sirven para resolver cualquier variable que resulte desconocida en las ecuaciones, si las otras varia- bles son conocidas. Por ejemplo, en el inciso B) del ejemplo 2.4, se encuentra la posición cuando la velocidad y el tiempo se conocen. De igual modo, si se conocen la velocidad y la posición final, se aplica la ecuación 2.7 para encontrar el tiempo cuando el corredor está en dicha posición. Una partícula bajo velocidad constante se mueve con una rapidez constante a lo largo de una línea recta. Ahora considere una partícula que se mueve con una rapidez constante a lo largo de una trayectoria curva. Esta situación se representa con el modelo de partícula bajo rapidez constante. La ecuación básica para este modelo es la ecuación 2.3, con la rapidez promedio vprom sustituida por la rapidez constante v: v d ¢t (2.8) Como ejemplo, considere una partícula que se mueve con rapidez constante en una trayectoria circular. Si la rapidez es 5.00 m/s y el radio de la trayectoria es de 10.0 m, se calcula el intervalo de tiempo requerido para completar un viaje alrededor del círculo: v d ¢t S ¢t d v 2pr v 2p 110.0 m2 5.00 ms 12.6 s 2.4 Aceleración En el ejemplo 2.3 se trabajó con una situación común en la cual la velocidad de una par- tícula cambia mientras se mueve. Cuando la velocidad de ésta cambia con el tiempo, se dice que la partícula acelera. Por ejemplo, la magnitud de la velocidad de un automóvil aumenta cuando se pisa el acelerador y disminuye cuando se aplican los frenos. Vea cómo cuantificar la aceleración. xf xi vxt 0 15.0 ms2 110 s2 50 m vx ¢x ¢t xf xi ¢t 20 m 0 4.0 s 5.0 ms
- 56. 28 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión Considere que un objeto representado como una partícula en movimiento a lo largo del ejextieneunavelocidadinicialvxi eneltiempoti yunavelocidadfinalvxf eneltiempotf,como en la figura 2.6a. La aceleración promedio ax, prom de la partícula se define como el cambio en velocidad $vx dividido por el intervalo de tiempo $t durante el que ocurre el cambio: ax, prom ¢vx ¢t vxf vxi tf ti (2.9) Como con la velocidad, cuando el movimiento a analizar sea unidimensional, se usan los signos positivo y negativo para indicar la dirección de la aceleración. Puesto que las dimensiones de velocidad son L/T y la dimensión de tiempo es T, la aceleración tiene di- mensiones de longitud divididas entre el tiempo al cuadrado, o L/T2 . La unidad del SI de aceleración es metros por segundo al cuadrado (m/s2 ). Es más sencillo interpretar estas unidades si piensa en ellas como metros por segundo por segundo. Por ejemplo, considere que un objeto tiene una aceleración de 2 m/s2 . Debe formar una imagen mental del objeto que tiene una velocidad a lo largo de una línea recta y aumenta 2 m/s durante cada intervalo de 1 s. Si el objeto parte del reposo, debe ser capaz de representarlo moviéndose con una velocidad de 2 m/s después de 1 s, a 4 m/s después de 2 s, etcétera. En algunas situaciones el valor de la aceleración promedio puede ser diferente durante distintos intervalos de tiempo. Por lo tanto, es útil definir la aceleración instantánea como el límite de la aceleración promedio conforme $t tiende a cero. Este concepto es análogo a la definición de velocidad instantánea discutida en la sección 2.2. Si consideramos que el punto se acerca más y más al punto en la figura 2.6a y toma el límite de $vx/$t conforme $t tiende a cero, se obtiene la aceleración instantánea en el punto : ax lím ¢tS0 ¢vx ¢t dvx dt (2.10) Esto es: la aceleración instantánea es igual a la derivada de la velocidad respecto al tiempo, que por definición es la pendiente de la gráfica velocidad-tiempo. La pendiente de la línea verde en la figura 2.6b es igual a la aceleración instantánea en el punto . En consecuencia, tal como la velocidad de una partícula en movimiento es la pendiente en un punto sobre la gráfica x–t de la partícula, la aceleración de una partícula es la pendiente en un punto sobre la gráfica vx–t de la partícula. Uno puede interpretar la derivada de la velocidad respecto al tiempo como la relación de cambio de velocidad en el tiempo. Si ax es positivo, la aceleración está en la dirección x positiva; si ax es negativa, la aceleración está en la dirección x negativa. Para el caso de movimiento en una línea recta, la dirección de la velocidad de un objeto y la dirección de su aceleración se relacionan del modo siguiente. Cuando la velocidad y la aceleración del objeto están en la misma dirección, el objeto aumenta su velocidad. Por otra parte, cuando la velocidad y la aceleración del objeto están en direcciones opuestas, el objeto frena. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 2.4 Aceleración negativa Tenga en mente que la aceleración negativa no necesariamente significa que un objeto está frenando. Si la aceleración es negativa y la velocidad es negativa, ¡el objeto está aumentando velocidad! Aceleración instantánea 0 Aceleración promedio 0 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 2.5 Desaceleración La palabra desaceleración tiene la connotación popular de frenar. En este libro no se usará esta palabra porque confunde la definición dada para aceleración negativa. Figura 2.6 a) Un automóvil, modelado como partícula, que se mueve a lo largo del eje x de a , tiene velocidad vxi en t ti y velocidad vxf en t tf. b) Gráfica velocidad-tiempo (café) para la partícula que se mueve en una línea recta. La pendiente de la línea recta azul que conecta y es la aceleración promedio del automóvil durante el intervalo de tiempo $t = tf – ti. La pendiente de la línea verde es la aceleración instantánea del automóvil en el punto . tf ti vxi vxf vx ax, prom = $t $vx $vx $t t b) ti tf a) x v vxi v vxf
- 57. Para ayudar con esta discusión de los signos de velocidad y aceleración, se relaciona la aceleración de un objeto con la fuerza total ejercida sobre el objeto. En el capítulo 5 se establece formalmente que la fuerza es proporcional a la aceleración: Fx t ax (2.11) Esta proporcionalidad indica que la aceleración es causada por una fuerza. Más aún, fuerza y aceleración son vectores, y los vectores actúan en la misma dirección. Debido a esto, piense acerca de los signos de la velocidad y la aceleración al considerar una fuerza aplicada a un objeto y que causa su aceleración. Suponga que velocidad y aceleración están en la misma dirección. Esta situación corresponde a un objeto que experimenta una fuerza que actúa en la misma dirección que su velocidad. En este caso, ¡el objeto aumenta su velocidad! Ahora suponga que velocidad y aceleración están en direcciones opuestas. En esta situación, el objeto se mueve en alguna dirección y experimenta una fuerza que actúa en la dirección opuesta. Por lo tanto, ¡el objeto frena! Es muy útil igualar la dirección de la aceleración a la dirección de una fuerza, porque es más fácil, a partir de la experiencia cotidiana, pensar acerca de qué efecto tendrá una fuerza sobre un objeto que pensar sólo en términos de la dirección de la aceleración. Pregunta rápida 2.3 Si un automóvil viaja hacia el este y frena, ¿cuál es la dirección de la fuerza sobre el automóvil que hace que frene? a) hacia el este, b) hacia el oeste, c) ni al este ni al oeste. Desde ahora se usará el término aceleración para dar a entender aceleración instantánea. Cuando se hable de aceleración promedio, siempre se usará el adjetivo promedio. Puesto que vx = dx/dt, la aceleración también se escribe como ax dvx dt d dt a dx dt b d2 x dt2 (2.12) Esto es: en un movimiento unidimensional, la aceleración es igual a la segunda derivada de x respecto del tiempo. La figura 2.7 ilustra cómo una gráfica aceleración-tiempo se relaciona con una grá- fica velocidad-tiempo. La aceleración en cualquier tiempo es la pendiente de la gráfica velocidad-tiempo en dicho tiempo. Los valores positivos de la aceleración corresponden a los puntos en la figura 2.7a donde la velocidad aumenta en la dirección x positiva. La aceleración alcanza un máximo en el tiempo t, cuando la pendiente de la gráfica velo- cidad-tiempo es un máximo. Después, la aceleración llega a cero en el tiempo t, cuando la velocidad es un máximo (esto es: cuando la pendiente de la gráfica vxt es cero). La aceleración es negativa cuando la velocidad disminuye en la dirección x positiva, y llega a su valor más negativo en el tiempo t. Pregunta rápida 2.4 Haga una gráfica velocidad-tiempo para el automóvil de la figura 2.1a. El límite de rapidez que se ve en la señal del camino es 30 km/h. ¿Cierto o falso? El automóvil supera el límite de rapidez en algún momento dentro del intervalo de tiempo 0 50 s. Sección 2.4 Aceleración 29 Figura 2.7 La aceleración instantánea se obtiene de la gráfica velocidad-tiempo a). En cada instante, la aceleración en la gráfica de ax en función de t b) es igual a la pendiente de la línea tangente a la curva de vx en función de t a). t b) a) ax t t t t t t vx t EJEMPLO CONCEPTUAL 2.5 Relaciones gráficas entre x, vx y ax La posición de un objeto que se mueve a lo largo del eje x varía con el tiempo, como en la figura 2.8a. Grafique la velocidad en función del tiempo y la aceleración en función del tiempo para el objeto. SOLUCIÓN La velocidad en cualquier instante es la pendiente de la tangente a la gráfica x–t en dicho instante. Entre t 0 y t t, la pendiente de la gráfica x-t aumenta uniformemen- te, de modo que la velocidad aumenta linealmente como se muestra en la figura 2.8b. Entre t y t, la pendiente de la gráfica x–t es constante, de esa manera la velocidad per- manece constante. Entre t y t, la pendiente de la gráfica x–t disminuye, de igual manera el valor de la velocidad en la gráfica vx–t disminuye. En t, la pendiente de la gráfica x–t es cero, por eso la velocidad es cero en dicho instante. Entre t y t, la pendiente de la gráfica x–t y debido a esto la velocidad son negativas y disminuyen uniformemente en este intervalo. En el intervalo t a t, la pendiente de la gráfica x–t todavía es negativa, y en t va a cero. Por último, después de t, la pendiente de la gráfica x–t es cero, lo que significa que el objeto está en reposo para t t.
- 58. 30 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión La aceleración en cualquier instante es la pendiente de la tangente a la gráfica vx–t en dicho instante. En la figura 2.8c se muestra la gráfica de aceleración en funció del tiem- po para ese objeto. La aceleración es constante y positiva entre 0 y t, donde la pendiente de la gráfica vx–t es positi- va. Es cero entre t y t y para t t porque la pendiente de la gráfica vx–t es cero en estos tiempos. Es negativa entre t y t porque la pendiente de la gráfica vx–t es negativa durante ese intervalo. Entre t y t la aceleración es posi- tiva como lo es entre 0 y t, pero mayor en valor porque la pendiente de la gráfica vx–t es más inclinada. Advierta que los cambios súbitos en aceleración que se muestran en la figura 2.8c no son físicos. Tales cambios instantáneos no ocurren en la realidad. Figura 2.8 (Ejemplo 2.5) a) Gráfica posición-tiempo para un objeto que se mueve a lo largo del eje x. b) La gráfica velocidad-tiempo para el objeto se obtiene al medir la pendiente de la gráfica posición- tiempo en cada instante. c) La gráfica aceleración-tiempo para el objeto se obtiene al medir la pendiente de la gráfica velocidad- tiempo en cada instante. EJEMPLO 2.6 Aceleración promedio e instantánea La velocidad de una partícula que se mueve a lo largo del eje x varía de acuerdo con la expresión vx (40 5t2 ) m/s, donde t está en segundos. A) Encuentre la aceleración promedio en el interva- lo de tiempo t 0 a t 2.0 s. SOLUCIÓN Piense qué hace la partícula a partir de la represen- tación matemática. ¿Se mueve en t 0? ¿En qué di- rección? ¿Aumenta velocidad o frena? La figura 2.9 es una gráfica vx–t que se creó a partir de la expre- sión de velocidad en función del tiempo dada en el enunciado del problema. Puesto que la pendiente de toda la curva vx–t es negativa, se espera que la aceleración sea negativa. Encuentre las velocidades en ti t 0 y tf t 2.0 s al sustituir estos valores de t en la expresión para la velocidad: Encuentre la aceleración promedio en el intervalo de tiempo especificado $t t t 2.0 s: El signo negativo es consistente con las expectativas, a saber: que la aceleración, representada por la pendiente de la línea que une los puntos inicial y final en la gráfica velocidad-tiempo, es negativa. B) Determine la aceleración en t 2.0 s. a) b) c) x t t t t t t t t t t t t t O t O t O t t t t vx ax 10 10 0 0 1 2 3 4 t (s) vx (m/s) 20 30 40 20 30 Pendiente 20 m/s2 Figura 2.9 (Ejemplo 2.6) Gráfica velocidad-tiempo para una partícula que se mueve a lo largo del eje x de acuerdo con la expresión vx (40 5t2 ) m/s. La aceleración en t 2 s es igual a la pendiente de la línea tangente verde en dicho tiempo. vx (40 5t 2) m/s [40 5(0)2] m/s 40 m/s vx (40 5t 2) m/s [40 5(2.0)2] m/s 20 m/s 10 ms2 ax, prom vxf vxi tf ti vx vx t t 120 402 ms 12.0 02 s
- 59. SOLUCIÓN Al saber que la velocidad inicial en cualquier tiempo t es vxi (40 5t2 ) m/s, encuentre la velocidad en cualquier tiempo ulterior t $t: Encuentre el cambio en velocidad en el intervalo de tiempo $t: Para encontrar la aceleración en cualquier tiempo t, divida esta expresión entre $t y tome el límite del resultado con- forme $t tiende a cero: Sustituya t 2.0 s: Puesto que la velocidad de la partícula es positiva y la aceleración es negativa en este instante, la partícula disminuye su veocidad. Note que las respuestas a los incisos A) y B) son diferentes. La aceleración promedio en A) es la pendiente de la línea azul que en la figura 2.9 conecta los puntos y . La aceleración instantánea en B) es la pendiente de la línea verde tan- gente a la curva en el punto . Repare también en que la aceleración no es constante en este ejemplo. Las situaciones que involucran aceleración constante se tratan en la sección 2.6. Hasta el momento se han evaluado las derivadas de una función al comenzar con la definición de la función y luego tomar el límite de una relación específica. Si está familia- rizado con el cálculo, reconocerá que hay reglas específicas para tomar derivadas. Estas reglas, que se mencionan en el apéndice B.6, le permiten evaluar derivadas rápidamente. Por ejemplo, una regla dice que la derivada de cualquier constante es cero. Como otro ejemplo, considere que x es proporcional a alguna potencia de t, como en la expresión x Atn donde A y n son constantes. (Esta expresión es una forma funcional muy común.) La derivada de x respecto a t es dx dt nAtn 1 Al aplicar esta regla al ejemplo 2.5, en el que vx 40 5t2 , de inmediato se encuentra que la aceleración es ax dvx/dt 10t. 2.5 Diagramas de movimiento Con frecuencia los conceptos de velocidad y aceleración se confunden uno con otro, pero en realidad son cantidades muy diferentes. Al formar una representación mental de un objeto en movimiento, a veces es útil usar una representación pictórica llamada diagrama de movimiento para describir la velocidad y la aceleración mientras un objeto está en movimiento. Un diagrama de movimiento se forma al considerar una fotografía estroboscópica de un objeto en movimiento, que muestra varias imágenes del objeto tomadas conforme la luz estroboscópica destella en intervalos constantes. La figura 2.10 representa tres conjuntos de fotografías estroboscópicas de automóviles que se mueven a lo largo de una autopista recta en una sola dirección, de izquierda a derecha. Los intervalos de tiempo entre los destellos del estroboscopio son iguales en cada parte del diagrama. De modo que, para no confundir las dos cantidades vectoriales, en la figura 2.10 se usa rojo para los vectores velocidad y violeta para los vectores aceleración. Los vectores se muestran en varios ins- tantes durante el movimiento del objeto. Describa el movimiento del automóvil en cada diagrama. En la figura 2.10a, las imágenes del automóvil están igualmente espaciadas, lo que muestra que el automóvil se mueve a través del mismo desplazamiento en cada intervalo de tiempo. Este espaciamiento igual es consistente con el automóvil que se mueve con velocidad positiva constante y aceleración cero. ax lím ¢tS0 ¢vx ¢t lím ¢tS0 1 10t 5¢t2 10t ms2 ¢vx vxf vxi 3 10t ¢t 51¢t22 4 ms vxf 40 51t ¢t22 40 5t2 10t ¢t 51¢t22 ax 1 102 12.02 ms2 20 ms2 Sección 2.5 Diagramas de movimiento 31
- 60. 32 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión Se podría representar el automóvil como una partícula y describirlo con el modelo de partícula bajo velocidad constante. En la figura 2.10b, las imágenes se separan más conforme avanza el tiempo. En este caso, el vector velocidad aumenta en longitud con el tiempo, porque el desplazamiento del automóvil entre posiciones adyacentes aumenta en el tiempo. Esta característica sugiere que el automóvil se mueve con una velocidad positiva y una aceleración positiva. La velocidad y la aceleración están en la misma dirección. En términos de la anterior discusión de fuerza, imagine una fuerza que jala al automóvil en la misma dirección en que se mueve: aumenta velocidad. En la figura 2.10c, el automóvil frena conforme se mueve a la derecha porque su des- plazamiento entre imágenes adyacentes disminuye con el tiempo. Este caso sugiere que el automóvil se mueve hacia la derecha con una aceleración negativa. La longitud del vector velocidad disminuye en el tiempo y eventualmente llega a cero. A partir de este diagrama se ve que los vectores aceleración y velocidad no están en la misma dirección. El automóvil se mueve con una velocidad positiva, pero con una aceleración negativa. (Este tipo de movimiento se muestra para un automóvil que derrapa hasta detenerse después de aplicar los frenos.) La velocidad y la aceleración están en direcciones opuestas. En términos de la anterior discusión de fuerza, imagine una fuerza que jala el automóvil en dirección opuesta a la que se mueve: frena. Los vectores aceleración violeta en los incisos b) y c) de la figura 2.10 tienen todos la misma longitud. Por lo tanto, estos diagramas representan movimiento de una partícula bajo aceleración constante. Este modelo importante de análisis se discutirá en la siguiente sección. Pregunta rápida 2.5 ¿Cuál de los siguientes enunciados es verdadero? a) Si un automóvil viaja hacia el este, su aceleración debe estar hacia el este. b) Si un automóvil frena, su aceleración debe ser negativa. c) Una partícula con aceleración constante nunca puede detenerse ni permanecer detenida. 2.6 La partícula bajo aceleración constante Si la aceleración de una partícula varía con el tiempo, su movimiento es complejo y difícil de analizar. Sin embargo, un tipo muy común y simple de movimiento unidimensional, es aquel en el que la aceleración es constante. En tal caso, la aceleración promedio ax, prom en a) b) c) v v v a a Figura 2.10 a) Diagrama de movimiento para un automóvil que se mueve con velocidad constante (aceleración cero). b) Diagrama de movimiento para un automóvil cuya aceleración constante está en la dirección de su velocidad. El vector velocidad en cada instante se indica mediante una flecha roja y la aceleración constante se indica mediante una flecha violeta. c) Diagrama de movimiento para un automóvil cuya aceleración constante está en la dirección opuesta a la velocidad en cada instante.
- 61. cualquier intervalo de tiempo es numéricamente igual a la aceleración instantánea ax en cualquier instante dentro del intervalo, y la velocidad cambia con la misma proporción a lo largo del movimiento. Esta situación ocurre con suficiente frecuencia como para que se le identifique como un modelo de análisis: la partícula bajo aceleración constante. En la discusión que sigue se generan varias ecuaciones que describen el movimiento de una partícula para este modelo. Si en la ecuación 2.9 sustituye ax, prom con ax y toma ti 0 y tf como cualquier tiempo t posterior, se encuentra que ax vxf vxi t 0 o vxf vxi axt (para ax constante) (2.13) Esta poderosa expresión permite determinar la velocidad de un objeto en cualquier tiempo t, si se conoce la velocidad inicial vxi del objeto y su aceleración ax (constante). En la figura 2.11b se muestra una gráfica velocidad-tiempo para este movimiento con aceleración constante. La gráfica es una línea recta, cuya pendiente es la aceleración ax; la pendiente (constante) es consistente con ax dvx/dt constante. Note que la pendiente es positi- va, lo que indica una aceleración positiva. Si la aceleración fuese negativa, la pendiente de la línea en la figura 2.11b sería negativa. Cuando la aceleración es constante, la grá- fica de aceleración en función del tiempo (figura 2.11c) es una línea recta que tiene una pendiente cero. Puesto que la velocidad con aceleración constante varía linealmente en el tiempo, de acuerdo con la ecuación 2.13, se expresa la velocidad promedio en cualquier intervalo de tiempo como la media aritmética de la velocidad inicial vxi y la velocidad final vxf : vx, prom vxi vxf 2 1para ax constante2 (2.14) Note que esta expresión para la velocidad promedio sólo se aplica en situaciones en que la aceleración es constante. Ahora es necesario aplicar las ecuaciones 2.1, 2.2 y 2.14 para obtener la posición de un objeto como función del tiempo. Al recordar que $x en la ecuación 2.2 representa xf xi y reconocer que $t tf ti t 0 t, se encuentra que xf xi 1 2 1vxi vxf 2t 1para ax constante2 xf xi vx, prom t 1 2 1vxi vxf 2t (2.15) Esta ecuación proporciona la posición final de la partícula en el tiempo t en términos de las velocidades inicial y final. Otra expresión útil para la posición de una partícula bajo aceleración constante se obtiene al sustituir la ecuación 2.13 en la ecuación 2.15: xf xi vxit 1 2axt2 1para ax constante2 xf xi 1 2 3vxi 1vxi axt2 4t (2.16) Esta ecuación proporciona la posición final de la partícula en el tiempo t en términos de la velocidad inicial y la aceleración constante. La gráfica posición-tiempo para movimiento con aceleración constante (positiva) que se muestra en la figura 2.11a se obtiene de la ecuación 2.16. Perciba que la curva es una parábola. La pendiente de la línea tangente a esta curva en t 0 es igual a la velocidad inicial vxi, y la pendiente de la línea tangente en cualquier tiempo posterior t es igual a la velocidad vxf en dicho tiempo. 1 Posición como una función de la velocidad y el tiempo 1 Posición como una función del tiempo Figura 2.11 Una partícula bajo aceleración constante ax que se mueve a lo largo del eje x: a) gráfica posición-tiempo, b) gráfica velocidad-tiempo y c) gráfica aceleración-tiempo. b) vx vxi 0 vxf t vxi axt t Pendiente ax c) ax 0 ax t Pendiente 0 a) x 0 t xi Pendiente vxi t Pendiente vxf Sección 2.6 La partícula bajo aceleración constante 33
- 62. 34 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión Por último, es posible obtener una expresión para la velocidad final que no contenga tiempo como variable al sustituir el valor de t de la ecuación 2.13 en la ecuación 2.15: vxf 2 vxi 2 2ax 1xf xi 2 1para ax constante2 xf xi 1 2 1vxi vxf 2 a vxf vxi ax b xi vxf 2 vxi 2 2ax (2.17) Esta ecuación proporciona la velocidad final en términos de la velocidad inicial, la acele- ración constante y la posición de la partícula. Para movimiento con aceleración cero, se ve de las ecuaciones 2.13 y 2.16 que vxf vxi vx xf xi vxt f cuando ax 0 Esto es, cuando la aceleración de una partícula es cero, su velocidad es constante y su po- sición cambia linealmente con el tiempo. En términos de modelos, cuando la aceleración de una partícula es cero, el modelo de partícula bajo aceleración constante se reduce al modelo de partícula bajo velocidad constante (sección 2.3). Pregunta rápida 2.6 En la figura 2.12, relacione cada gráfica vx–t de la parte superior con la gráfica ax–t de la parte inferior que mejor describa el movimiento. Velocidad como una función de la posición 0 Figura 2.12 (Pregunta rápida 2.6) Los incisos a), b) y c) son gráficas vx–t de objetos en movimiento unidimensional. Las posibles aceleraciones de cada objeto se muestran en forma desordenada en d), e) y f). t vx a) t ax d) t vx b) t ax e) t vx c) t ax f) Las ecuaciones de la 2.13 a la 2.17 son ecuaciones cinemáticas útiles para resolver cual- quier problema que involucre una partícula bajo aceleración constante en una dimensión. Las cuatro ecuaciones cinemáticas que se usan con más frecuencia se mencionan en la tabla 2.2. La elección de cuál ecuación usar en una situación dada depende de qué sepa de antemano. A veces es necesario usar dos de estas ecuaciones para resolver dos incógnitas. Debe reconocer que las cantidades que varían durante el movimiento son la posición xf, la velocidad vxf y el tiempo t. Al resolver numerosos ejercicios y problemas obtendrá mucha experiencia en el uso de estas ecuaciones. Muchas veces descubrirá que se puede usar más de un método para TABLA 2.2 Ecuaciones cinemáticas para movimiento de una partícula bajo aceleración constante Número de ecuación Ecuación Información que se conoce por la ecuación 2.13 vxf vxi axt Velocidad como función del tiempo 2.15 xf xi 1 2 1vxi vxf 2t Posición como función de velocidad y tiempo 2.16 xf xi vxit 1 2axt2 Posición como función del tiempo 2.17 vxf 2 vxi 2 2ax 1xf xi 2 Velocidad como función de la posición Nota: El movimiento es a lo largo del eje x.
- 63. obtener una solución. Recuerde que estas ecuaciones de cinemática no se pueden usar en una situación en que la aceleración varía con el tiempo. Son útiles sólo cuando la acele- ración es constante. EJEMPLO 2.7 Aterrizaje en portaaviones Un jet aterriza en un portaaviones a 140 mi/h ( 63 m/s). A) ¿Cuál es su aceleración (constante) si se detiene en 2.0 s debido a un cable de arresto que traba al jet y lo deja en reposo? SOLUCIÓN Es posible que haya visto películas o programas de televisión en los que un jet aterriza sobre un portaaviones y se lleva al reposo sorprendentemente rápido mediante un cable de arresto. Puesto que la aceleración del jet se supone constante, se le representa como una partícula bajo aceleración constante. El eje x se define como la dirección de movimiento del jet. Una lectura cuidadosa del problema revela que, además de estar dada la rapidez inicial de 63 m/s, también se sabe que la rapidez final es cero. Perciba también que no se tiene información acerca del cambio en posición del jet mientras frena. La ecuación 2.13 es la única en la tabla 2.2 que no involucra la posición, de modo que se le usa para encontrar la acelera- ción del jet, representado como partícula: B) Si el jet toca al portaaviones en la posición xi = 0, ¿cuál es su posición final? SOLUCIÓN Aplique la ecuación 2.15 para resolver la posición final: xf xi 1 2 1vxi vxf 2t 0 1 2 163 ms 02 12.0 s2 63 m Si el jet recorre más allá de 63 m, puede caer al océano. La idea de usar cables de arresto para frenar a la aeronave que aterriza y permitirle aterrizar con seguridad en los barcos surgió en la primera Guerra Mundial. Los cables todavía son una parte vital de la operación de los modernos portaaviones. ¿Qué pasaría si? Suponga que el jet aterriza en la cubierta del portaaviones con una rapidez mayor que 63 m/s pero tiene la misma aceleración debida al cable calculada en el inciso A). ¿Cómo cambiará esto la respuesta del inciso B)? Respuesta Si el jet viaja más rápido que al principio se detendrá más lejos de su punto de partida, de modo que la respuesta del inciso B) sería más grande. Matemáticamente, en la ecuación 2.15 se ve que, si vxi es más grande, xf será más grande. EJEMPLO 2.8 ¡Observe el límite de rapidez! Un automóvil que viaja con una rapidez constante de 45.0 m/s pasa por donde un patrullero en motocicleta está ocul- to detrás de un anuncio espectacular. Un segundo después de que el automóvil pasa el anuncio, el patrullero sale de su escondite para detener al automóvil, que acelera con una relación constante de 3.00 m/s2 . ¿Cuánto tiempo tarda en dar alcance al automóvil? SOLUCIÓN Una representación pictórica (figura 2.13) ayuda a clarifi- car la secuencia de eventos. El automóvil se modela como una partícula bajo velocidad constante y el patrullero se modela como una partícula bajo aceleración constante. Primero, escriba expresiones para la posición de cada vehículo como función del tiempo. Es conveniente elegir la posición del anuncio como el origen y hacer t 0 como el tiempo en que el patrullero comienza a moverse. En dicho Figura 2.13 (Ejemplo 2.8) Un veloz automóvil rebasa a un patrullero oculto. vx automóvil 45.0 m/s ax automóvil 0 ax patrullero 3.00 m/s2 t 1.00 s t 0 t ? 32 ms2 ax vxf vxi t 0 63 ms 2.0 s Sección 2.6 La partícula bajo aceleración constante 35
- 64. 36 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión instante, el automóvil ya recorrió una distancia de 45.0 m desde el anuncio, porque viajó con una rapidez constante de vx 45.0 m/s durante 1 s. Por lo tanto, la posición inicial del automóvil es x 45.0 m. Al aplicar la ecuación 2.7 para obtener la posición del automó- vil en cualquier tiempo t: Una revisión rápida muestra que, en t = 0, esta expresión da la posición inicial correcta del automóvil cuando el patrullero comienza a moverse: xautomóvil x 45.0 m. El patrullero parte del reposo en t 0 y acelera a 3.00 m/s2 alejándose del origen. Use la ecuación 2.16 para dar la posición en cualquier tiempo t: Iguale las dos posiciones para representar al patrullero dando alcance al automóvil en la posición : Simplifique para obtener una ecuación cuadrática: La solución positiva de esta ecuación es t 31.0 s. (Para ayuda en la resolución de ecuaciones cuadráticas, vea el apéndice B.2.) ¿Qué pasaría si? ¿Y si el patrullero tiene una motocicleta más poderosa con una aceleración mayor? ¿Cómo cambiaría el tiempo en que el patrullero da alcance al automóvil? Respuesta Si la motocicleta tuviese una aceleración mayor, el patrullero alcanzaría al automóvil más rápido, de modo que la respuesta para el tiempo sería menor que 31 s. Presente la ecuación cuadrática final anterior en términos de los parámetros del problema: Resuelva la ecuación cuadrática: donde se eligió el signo positivo porque es la única opción consistente con un tiempo t 0. Dado que todos los términos del lado derecho de la ecuación tienen la aceleración ax en el denominador, aumentar la aceleración disminuirá el tiempo en que el patrullero alcanza al automóvil. 2.7 Objetos en caída libre Es bien sabido que, en ausencia de resistencia del aire, todos los objetos que se dejan caer cerca de la superficie de la Tierra caen hacia ella con la misma aceleración constante bajo la influencia de la gravedad de la Tierra. No fue sino hasta alrededor de 1600 que se aceptó esta conclusión. Antes de esta época, las enseñanzas del filósofo griego Aristóteles (384-322 a.C.) sostenían que los objetos más pesados caían más rápido que los ligeros. El italiano Galileo Galilei (1564-1642) originó las ideas actuales acerca de los objetos que caen. Hay una leyenda de que él demostró el comportamiento de los objetos que caen al observar que dos pesos diferentes soltados simultáneamente de la Torre Inclinada de Pisa golpeaban el suelo aproximadamente al mismo tiempo. Aunque hay ciertas dudas de que llevó a cabo este experimento particular, está bien establecido que Galileo realizó muchos experimentos sobre objetos en movimiento en planos inclinados. En sus experi- mentos hacía rodar bolas por un plano ligeramente inclinado y medía las distancias que recorrían en intervalos de tiempo sucesivos. El propósito del plano inclinado era reducir PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 2.7 El signo de g Tenga en mente que g es un número positivo. Es tentador sustituir 9.80 m/s2 por g, pero resista la tentación. La aceleración gravitacional descendente se indica explícitamente al establecer la aceleración como ay g. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 2.6 g y g Asegúrese de no confundir el símbolo cursivo g para la aceleración en caída libre con el símbolo no cursivo g que se usa como abreviatura de la unidad gramo. xautomóvil x vx automóvilt 45.0 m (45.0 m/s)t xpatrullero 0 102t 1 2axt2 1 2 13.00 ms2 2t2 xf xi vxit 1 2axt2 1 2 13.00 ms2 2t2 45.0 m 145.0 ms2t xpatrullero xautomóvil 1.50t2 45.0t 45.0 0 1 2axt2 vx automóvilt x 0 t vx automóvil v2 x automóvil 2axx ax vx automóvil ax v2 x automóvil ax 2 2x ax
- 65. la aceleración, lo que hizo posible que tomara mediciones precisas de los intervalos de tiempo. Al aumentar gradualmente la pendiente del plano, al final fue capaz de extraer conclusiones acerca de los objetos en caída libre, porque una bola en caída libre es equi- valente a una bola que se mueve por un plano inclinado vertical. Acaso quiera intentar el siguiente experimento. Suelte simultáneamente, desde la misma altura, una moneda y un trozo de papel arrugado. Si los efectos de la resistencia del aire son despreciables, ambos tendrán el mismo movimiento y golpearán el suelo al mismo tiempo. En el caso idealizado, en el que la resistencia del aire está ausente, a tal movimiento se le refiere como movimiento en caída libre. Si este mismo experimento se pudiese realizar en un vacío, en el que la resistencia del aire realmente es despreciable, el papel y la moneda caerían con la misma aceleración aun cuando el papel no esté arrugado. El 2 de agosto de 1971, el astronauta David Scott realizó tal demostración en la Luna. Soltó simultáneamente un martillo y una pluma y los dos objetos cayeron al mismo tiempo en la superficie lunar. ¡Seguramente esta simple demostración habría complacido a Galileo! Cuando se usa la expresión objeto en caída libre no necesariamente se hace referencia a un objeto que se suelta desde el reposo. Un objeto en caída libre es cualquier objeto que se mueve libremente sólo bajo la influencia de la gravedad, sin importar su movimiento inicial. Los objetos que se lanzan hacia arriba o abajo y los que se liberan desde el reposo están todos en caída libre una vez que se liberan. Cualquier objeto en caída libre experi- menta una aceleración dirigida hacia abajo, sin importar su movimiento inicial. La magnitud de la aceleración de caída libre se denotará mediante el símbolo g. El valor de g cerca de la superficie de la Tierra disminuye conforme aumenta la altitud. Además, ocurren ligeras variaciones en g con cambios en latitud. En la superficie de la Tierra, el valor de g es aproximadamente 9.80 m/s2 . A menos que se establezca de otro modo, se usará este valor para g cuando se realicen cálculos. Para hacer estimaciones rápidas, use g 10 m/s2 . Si se ignora la resistencia del aire y se supone que la aceleración de caída libre no varía con la altitud en distancias verticales cortas, el movimiento de un objeto en caída libre que se mueve verticalmente es equivalente al movimiento de una partícula bajo aceleración constante en una dimensión. Debido a eso, se aplican las ecuaciones desarrolladas en la sección 2.6 para objetos que se mueven con aceleración constante. La única modificación que se necesita hacer en estas ecuaciones para los objetos en caída libre es notar que el movimiento es en la dirección vertical (la dirección y) antes que en la dirección horizontal (x) y que la aceleración es hacia abajo y tiene una magnitud de 9.80 m/s2 . En consecuen- cia, siempre se elegirá ay g 9.80 m/s2 , donde el signo negativo significa que la aceleración de un objeto en caída libre es hacia abajo. En el capítulo 13 se estudiará cómo tratar con las variaciones en g con la altitud. Pregunta rápida 2.7 Examine las siguientes opciones: a) aumenta, b) disminuye, c) aumenta y luego disminuye, d) disminuye y luego aumenta, e) permanece igual. A partir de estas opciones, seleccione lo que le ocurre a i) la aceleración y ii) la rapidez de una bola después de que se lanza hacia arriba en el aire. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 2.8 Aceleración en lo alto del movimiento Un error común es considerar que la aceleración de un proyectil en lo alto de su trayectoria es cero. Aunque la velocidad en lo alto del movimiento de un objeto que se lanza hacia arriba momentáneamente va a cero, la aceleración todavía corresponde a la gravedad en este punto. Si la velocidad y la aceleración fuesen cero, el proyectil permanecería en lo alto. GALILEO GALILEI Físico y astrónomo italiano (1564-1642) Galileo formuló las leyes que gobiernan el movimiento de los objetos en caída libre e hizo muchos otros descubrimientos reveladores en física y astronomía. Galileo defendió públicamente la afirmación de Nicolás Copérnico de que el Sol está en el centro del Universo (sistema heliocéntri- co). PublicóDiálogo sobre los dos grandes sistemasdelmundo para apoyar el modelo copernicano, que la Iglesia católica declaró herético. EJEMPLO CONCEPTUAL 2.9 Los paracaidistas osados Un paracaidista salta de un helicóptero suspendido. Pocos segundos después, salta otro paracaidista y ambos caen a lo largo de la misma línea vertical. Ignore la resistencia del aire, de modo que ambos paracaidistas caen con la misma aceleración. ¿La diferencia en sus magnitudes de velocidad permanece igual a lo largo de la caída? ¿La distancia vertical entre ellos permanece igual durante la caída? SOLUCIÓN En cualquier instante dado, las magnitudes de velocidad de los paracaidistas son diferentes porque uno salta primero. Sin embargo, en cualquier intervalo de tiempo $t después de este instante, los dos paracaidistas aumentan sus rapi- deces en la misma cantidad porque tienen la misma ace- leración. Por lo tanto, la diferencia en sus magnitudes de velocidad permanece igual a lo largo de la caída. El primero que saltó siempre tiene una mayor rapidez que el segundo. Por lo tanto, en un intervalo de tiempo dado, el primer paracaidista cubre una mayor distancia que el segundo. En consecuencia, la distancia de separación entre ellos aumenta. North Wind Picture Archives Sección 2.7 Objetos en caída libre 37
- 66. 38 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión EJEMPLO 2.10 ¡No es un mal lanzamiento para un novato! A una piedra que se lanza desde lo alto de un edificio se le da una velocidad inicial de 20.0 m/s directo hacia arriba. El edificio tiene 50.0 m de alto y la piedra apenas libra el borde del techo en su camino hacia abajo, como se muestra en la figura 2.14. A) Use t 0 como el tiempo cuando la piedra deja la mano del lanzador en la posición y determine el tiempo en el que la piedra llega a su altura máxima. SOLUCIÓN Tal vez usted tenga experiencia en soltar objetos o lanzarlos hacia arriba y observarlos caer, de modo que este problema debe describir una experiencia familiar. Puesto que la piedra está en caída libre, se modela como partícula bajo aceleración constante debido a la gravedad. Use la ecuación 2.13 para calcular el tiempo en que la piedra llega a su altura máxima: Sustituya valores numéricos: B) Encuentre la altura máxima de la piedra. t 5.00 s y 22.5 m vy 29.0 m/s ay 9.80 m/s2 t 4.08 s y 0 vy 20.0 m/s ay 9.80 m/s2 t 2.04 s y 20.4 m vy 0 ay 9.80 m/s2 50.0 m t 5.83 s y 50.0 m vy 37.1 m/s ay 9.80 m/s2 t 0 y 0 vy 20.0 m/s ay 9.80 m/s2 Figura 2.14 (Ejemplo 2.10) Posición y velocidad frente a tiempo para una piedra en caída libre que se lanza inicialmente hacia arriba con una velocidad vyi 20.0 m/s. Muchas de las cantidades en las etiquetas para los puntos en el movimiento de la piedra se calculan en el ejemplo. ¿Puede verificar los valores que no están calculados? vyf vyi ayt S t vyf vyi ay t t 0 20.0 ms 9.80 ms2 2.04 s
- 67. SOLUCIÓN Sea y 0 y sustituya el tiempo del inciso A) en la ecuación 2.16 para encontrar la altura máxima: C) Determine la velocidad de la piedra cuando regresa a la altura desde la que se lanzó. Sustituya los valores conocidos en la ecuación 2.17: Cuando se saca la raíz cuadrada, se elige una raíz positiva o una negativa. Se elige la raíz negativa porque se sabe que la piedra se mueve hacia abajo al punto . La velocidad de la piedra cuando llega de vuelta a su altura original es igual en magnitud a su velocidad inicial pero es opuesta en dirección. D) Encuentre la velocidad y posición de la piedra en t 5.00 s. Calcule la velocidad en a partir de la ecua- ción 2.13: Use la ecuación 2.16 para encontrar la posi- ción de la piedra en t 5.00 s: La elección del tiempo definida como t 0 es arbitraria y depende de usted seleccionarla. Como ejemplo de esta arbitra- riedad, elija t 0 como el tiempo en que la piedra está en el punto más alto de su movimiento. Luego resuelva los incisos C) y D) de nuevo usando este nuevo instante inicial y note que sus respuestas son iguales que las anteriores. ¿Qué pasaría si? ¿Y si el edificio tuviese 30.0 m de altura en lugar de 50.0 m? ¿Qué respuestas cambiarían en los incisos A) a D)? Respuesta Ninguna de las respuestas cambiaría. Todo el movimiento tiene lugar en el aire durante los primeros 5.00 s. (Observe que incluso para un edificio de 30.0 m de alto, la piedra está arriba del suelo en t 5.00 s.) Por lo tanto, la altura del edificio no es un problema. Matemáticamente, si se observan de nuevo los cálculos, se ve que nunca se ingresó la altu- ra del edificio en ninguna ecuación. 2.8 Ecuaciones cinemáticas deducidas del cálculo Esta sección supone que el lector está familiarizado con las técnicas del cálculo integral. Si aún no estudia integración en su curso de cálculo, debe saltar esta sección o cubrirla después de que se familiarice con la integración. La velocidad de una partícula que se mueve en línea recta se obtiene si se conoce su posición como función del tiempo. En términos matemáticos, la velocidad es igual a la derivada de la posición respecto al tiempo. También es posible encontrar la posición de una partícula si se conoce su velocidad como función del tiempo. En cálculo, al procedi- miento que se usa para realizar esta tarea se le conoce como integración o como encontrar la antiderivada. En términos gráficos, es equivalente a encontrar el área bajo una curva. Ponga por caso que la gráfica vx–t para una partícula que se mueve a lo largo del eje x es como se muestra en la figura 2.15. Divida el intervalo de tiempo tf ti en muchos pequeños intervalos, cada uno de duración $tn. A partir de la definición de velocidad promedio es claro que el desplazamiento de la partícula durante cualquier intervalo pequeño, como el y 0 120.0 ms2 12.04 s2 1 2 1 9.80 ms2 2 12.04 s22 20.4 m ymáx y y vx t 1 2ayt2 vy 20.0 ms vy 2 120.0 ms22 21 9.80 ms2 2 10 02 400 m2 s2 vy 2 vy 2 2ay 1y y 2 vy vy ayt 20.0 ms 1 9.80 ms2 2 15.00 s2 29.0 ms 22.5 m 0 120.0 ms2 15.00 s2 1 2 1 9.80 ms2 2 15.00 s22 y y vy t 1 2ayt2 Sección 2.8 Ecuaciones cinemáticas deducidas del cálculo 39
- 68. 40 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión sombreado en la figura 2.15, se conoce por $xn = vxn, prom $tn, donde vxn, prom es la velocidad promedio en dicho intervalo. En consecuencia, el desplazamiento durante este pequeño intervalo simplemente es el área del rectángulo sombreado. El desplazamiento total para el intervalo tf ti es la suma de las áreas de todos los rectángulos desde ti hasta tf : ¢x n vxn, prom ¢tn donde el símbolo h (letra griega mayúscula sigma) significa una suma que incluye todos los términos, esto es, completos los valores de n. Ahora, conforme los intervalos se hacen cada vez más pequeños, el número de términos en la suma aumenta y la suma tiende a un valor igual al área bajo la gráfica velocidad-tiempo. Debido a esto, en el límite n 3 @, o $tn 3 0, el desplazamiento es ¢x lím ¢tn S 0 n vxn ¢tn (2.18) Observe que en la suma se sustituyó la velocidad promedio vxn, prom con la velocidad ins- tantánea vxn. Como puede ver en la figura 2.15, esta aproximación es válida en el límite de intervalos muy pequeños. En consecuencia, si se conoce la gráfica vx–t para movimiento a lo largo de una línea recta, se obtiene el desplazamiento durante cualquier intervalo de tiempo al medir el área bajo la curva correspondiente a dicho intervalo de tiempo. El límite de la suma que se muestra en la ecuación 2.18 se llama integral definida y se escribe lím ¢tn S 0 n vxn ¢tn tf ti vx 1t2dt (2.19) donde vx(t) denota la velocidad en cualquier tiempo t. Si se conoce la forma funcional explícita de vx(t) y se proporcionan los límites, se evalúa la integral. A veces la gráfica vx–t para una partícula en movimiento tiene una forma mucho más simple que la mostrada en la figura 2.15. Por ejemplo, suponga que una partícula se mueve con velocidad cons- tante vxi. En este caso, la gráfica vx–t es una línea horizontal, como en la figura 2.16, y el desplazamiento de la partícula durante el intervalo de tiempo $t simplemente es el área del rectángulo sombreado: $x vxi $t (cuando vx vxi constante) Figura 2.15 Velocidad en función del tiempo para una partícula que se mueve a lo largo del eje x. El área del rectángulo sombreado es igual al desplazamiento $x en el intervalo de tiempo $tn, mientras que el área total bajo la curva es el desplazamiento total de la partícula. vx t Área vxn, prom $tn $tn ti tf vxn, prom Integral definida 0
- 69. Ecuaciones cinemáticas Ahora se aplican las ecuaciones que definen la aceleración y velocidad para deducir dos de las ecuaciones cinemáticas, las ecuaciones 2.13 y 2.16. La ecuación que define la aceleración (ec. 2.10), ax dvx dt se puede escribir como dvx ax dt, o, en términos de una integral (o antiderivada), como vxf vxi t 0 ax dt Para el caso especial en el que la aceleración es constante, ax se puede remover de la integral para dar vxf vxi ax t 0 dt ax 1t 02 axt (2.20) que es la ecuación 2.13. Ahora considere la ecuación que define la velocidad (ec. 2.5): vx dx dt Esta ecuación se escribe como dx vx dt, o en forma integral como xf xi t 0 vx dt Puesto que vx vxf vxi axt, esta expresión se convierte en xf xi vxit 1 2axt2 xf xi t 0 1vxi axt2dt t 0 vxi dt ax t 0 t dt vxi 1t 02 ax a t2 2 0b que es la ecuación 2.16. Además de lo que espera aprender acerca de conceptos físicos, una experiencia muy valiosa que debe desarrollar de sus cursos de física es la habilidad para resolver problemas complicados. La forma en que los físicos abordan situaciones complejas y las descompo- nen en trozos manejables es extremadamente útil. La siguiente es una estrategia general para resolver problemas que lo guían a través de las etapas. Para ayudarlo a recordar las etapas de la estrategia, éstas son conceptualizar, categorizar, analizar y finalizar. vx vxi constante tf vxi t $t ti vx vxi Figura 2.16 Curva velocidad-tiempo para una partícula que se mueve con velocidad constante vxi. El desplazamiento de la partícula durante el intervalo de tiempo tf – ti es igual al área del rectángulo sombreado. Sección 2.8 Ecuaciones cinemáticas deducidas del cálculo 41
- 70. ESTRATEGIA GENERAL PARA RESOLVER PROBLEMAS Conceptualizar • La primera cosa que debe hacer cuando aborde un problema es pensar y comprender la situación. Estudie cuidadosamente cuales- quiera representaciones de la información (por ejemplo: diagra- mas, gráficas, tablas o fotografías) que acompañen al problema. Imagine una película, que corra en su mente, de lo que sucede en el problema. • Si no se le proporciona una representación pictórica, casi siem- pre debe hacer un dibujo rápido de la situación. Indique cua- lesquiera valores conocidos, acaso en una tabla o directamente en su bosquejo. • Ahora enfóquese en qué información algebraica o numérica se proporciona en el problema. Lea con cuidado el enunciado del problema y busque frases clave como “parte del reposo” (vi 0), “se detiene” (vf 0) o “cae libremente” (ay g 9.80 m/s2 ). • Ahora enfóquese en el resultado que se espera del problema resuelto. ¿Exactamente qué es lo que plantea la pregunta? ¿El resultado final será numérico o algebraico? ¿Sabe qué uni- dades esperar? • No olvide incorporar información de su propia experiencia y sentido común. ¿Cómo sería una respuesta razonable? Por ejem- plo, no esperaría calcular la rapidez de un automóvil como 5 106 m/s. Categorizar • Una vez que tenga una buena idea de lo que trata el problema, necesita simplificar el problema. Quite los detalles que no sean importantes para la solución. Por ejemplo, modele un objeto en movimiento como partícula. Si es adecuado, ignore la resis- tencia del aire o la fricción entre un objeto que se desliza y una superficie. • Cuando simplifique el problema, es importante categorizar el problema. ¿Es un simple problema de sustitución en el que los números se sustituyen en una ecuación? Si es así, es probable que el problema termine cuando realice esta sustitución. Si no, enfrenta lo que se llama problema analítico: la situación se debe analizar más profundamente para llegar a una solución. • Si es un problema analítico, necesita categorizarlo aún más. ¿Ha visto este tipo de problemas antes? ¿Cae en la creciente lista de tipos de problemas que ha resuelto anteriormente? Si es así, identifique cualquier modelo de análisis apropiado al problema para preparar la etapa de analizar siguiente. Los primeros tres tipos de modelos de análisis se vieron en este capítulo: partícu- la bajo velocidad constante, partícula bajo rapidez constante y partícula bajo aceleración constante. Ser capaz de clasificar un problema con un modelo de análisis hace mucho más sencillo tender un plan para resolverlo. Por ejemplo, si su simplificación muestra que el problema se puede tratar como una partícula bajo aceleración constante y ya resolvió un problema similar (como los ejemplos de la sección 2.6), la solución al presente problema sigue un patrón similar. Analizar • Ahora debe analizar el problema y esforzarse por una solución matemática. Puesto que ya categorizó el problema e identificó un modelo de análisis, no debe ser muy difícil seleccionar ecua- ciones relevantes que se apliquen al tipo de situación en el pro- blema. Por ejemplo, si involucra una partícula bajo aceleración constante, las ecuaciones de la 2.13 a la 2.17 son relevantes. • Use álgebra (y cálculo, si es necesario) para resolver simbólica- mente la variable desconocida en términos de lo que está dado. Sustituya los números adecuados, calcule el resultado y redon- dee al número adecuado a cifras significativas. Finalizar • Examine su respuesta numérica. ¿Tiene las unidades correc- tas? ¿Satisface las expectativas de su conceptualización del pro- blema? ¿Qué hay acerca de la forma algebraica del resultado? ¿Tiene sentido? Examine las variables del problema para ver si la respuesta cambiaría en una forma físicamente significativa si las variables aumentan o disminuyen drásticamente o incluso si se vuelven cero. Buscar casos limitados para ver si producen valores esperados es una forma muy útil de asegurarse de que obtiene resultados razonables. • Piense acerca de cómo se compara este problema con otros que ha resuelto. ¿Cómo fue similar? ¿En qué formas críticas difiere? ¿Por qué se asignó este problema? ¿Puede imaginar qué apren- dió al hacerlo? Si es una nueva categoría de problema, asegúrese de que lo comprendió para que pueda usarlo como modelo para resolver problemas similares en el futuro. Cuando resuelva problemas complejos, es posible que necesite identificar una serie de subproblemas y aplicar la estrategia para resolver cada uno. Para problemas simples, probablemente no necesite esta estrategia. Sin embargo, cuando intente resolver un problema y no sepa qué hacer a continuación, recuerde las etapas en la estrategia y úselas como guía. Para practicar sería útil que vuelva a revisar los ejemplos tra- bajados en este capítulo e identifique los pasos conceptualizar, cate- gorizar, analizar y finalizar. En el resto de este libro se etiquetarán estas etapas en los ejemplos trabajados. Muchos capítulos del libro incluyen una sección de “Estrategia para Resolución de Problemas” que le ayudarán a través de los puntos difíciles. Estas secciones se organizan de acuerdo con esta “Estrategia General para Resolver Problemas” y se hacen a la medida de los tipos específicos de pro- blemas que se abordan en dicho capítulo. 42
- 71. Cuando una partícula se mueve a lo largo del eje x desde alguna posición inicial xi hasta alguna posición final xf, su desplazamiento es $x xf xi (2.1) La velocidad promedio de una partícula durante cierto intervalo de tiempo es el desplazamiento $x dividido entre el intervalo de tiempo $t durante el que ocurre dicho desplazamiento: vx, prom ¢x ¢t (2.2) La rapidez promedio de una partícula es igual a la relación de la distancia total que recorre al intervalo de tiempo total durante el que recorre dicha distancia: vprom d ¢t (2.3) La velocidad instantánea de una partícula se define como el límite de la proporción $x/$t conforme $t tiende a cero. Por definición, este límite es igual a la derivada de x respecto a t, o la relación de cambio en el tiempo de la posición: vx lím ¢t S 0 ¢x ¢t dx dt (2.5) La rapidez instantánea de una partícula es igual a la magnitud de su velocidad instantánea. La aceleración promedio de una partícula se define como la relación de cambio en su velocidad $vx dividida entre el intervalo de tiempo $t durante el que ocurre dicho cambio: ax, prom ¢vx ¢t vxf vxi tf ti (2.9) La aceleración instantánea es igual al límite de la proporción $vx/$t conforme $t tiende a 0. Por definición, este límite es igual a la derivada de vx respecto a t, o la relación de cambio en el tiempo de la velocidad: ax lím ¢t S 0 ¢vx ¢t dvx dt (2.10) Cuando la velocidad y la aceleración de un objeto están en la misma dirección, el objeto aumenta su velocidad. Por otra parte, cuando la velocidad y la aceleración del objeto están en direcciones opuestas, el objeto frena. Recuerde que Fx t ax es una forma útil de identificar la dirección de la aceleración al asociarla con una fuerza. Un objeto en caída libre en presencia de la gravedad de la Tierra experimenta aceleración de caída libre di- rigida hacia el centro de la Tierra. Si la resistencia del aire es despreciable, el movimiento ocurre cerca de la superficie de la Tierra y si el intervalo del movimiento es pequeño comparado con el radio de la Tierra, la ace- leración de caída libre g es constante durante el rango de movimiento, donde g es igual a 9.80 m/s2 . Los problemas complicados se abordan mejor en una forma organizada. Recuerde y aplique los pasos conceptualizar, categorizar, analizar y finalizar de la “Estrategia General para Resolver Problemas” cuando los necesite. (continúa) Resumen 43 Resumen DEFINICIONES CONCEPTOS Y PRINCIPIOS
- 72. 44 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión 1. O Una gota de aceite cae recta hacia abajo en el camino desde el motor de un automóvil en movimiento cada 5 s. La figura P2.1 muestra el patrón de las gotas que quedan en el pavimen- to. ¿Cuál es la rapidez promedio del automóvil en esta sec- ción de su movimiento? a) 20 m/s, b) 24 m/s, c) 30 m/s, d) 100 m/s, e) 120 m/s. Figura P2.1 2. Si la velocidad promedio de un objeto es cero en cierto inter- valo de tiempo, ¿qué puede decir acerca del desplazamiento del objeto durante dicho intervalo? 3. O ¿La velocidad instantánea de un objeto en un instante de tiempo alguna vez es mayor en magnitud que la velocidad pro- medio en un intervalo de tiempo que contenga al instante? ¿Alguna vez es menor? 4. O Un carro es empujado a lo largo de una pista horizontal recta. a) En cierta sección de su movimiento, su velocidad original es vxi 3 m/s y experimenta un cambio en velo- cidad de $vx 4 m/s. ¿En esta sección de su movimiento aumenta su velocidad o frena? ¿Su aceleración es positiva o negativa? b) En otra parte de su movimiento, vxi 3 m/s y $vx 4 m/s. ¿Experimenta aumento o disminución neta en rapidez? ¿Su aceleración es positiva o negativa? c) En un tercer segmento de su movimiento, vxi 3 m/s y $vx 4 m/s. ¿Tiene una ganancia o pérdida neta en rapidez? ¿Su aceleración es positiva o negativa? d) En un cuarto intervalo de tiempo, vxi 3 m/s y $vx 4 m/s. ¿El carro gana o pierde rapidez? ¿Su aceleración es positiva o negativa? 5. Dos automóviles se mueven en la misma dirección en pistas paralelas a lo largo de una autopista. En algún instante, la velocidad del automóvil A supera la velocidad del automóvil B. ¿Esto significa que la aceleración de A es mayor que la de B? Explique. 6. O Cuando el piloto invierte la hélice en un bote que se mueve al norte, el bote se mueve con una aceleración dirigida al sur. Si la aceleración del bote sigue constante en magnitud y direc- ción, ¿qué le ocurrirá al bote (elija una)? a) Eventualmente se detendrá y luego permanecerá en reposo. b) Al final se de- tendrá y luego comenzará a aumentar rapidez en la dirección hacia adelante. c) Eventualmente se detendrá y luego comen- zará a aumentar rapidez en la dirección contraria. d) Nunca se detendrá sino que perderá rapidez cada vez más lentamente por siempre. e) Nunca se detendrá sino que continuará ganan- do rapidez en la dirección hacia adelante. 7. O Cada una de las fotografías estroboscópicas a), b) y c) de la figura P2.7 se tomó de un solo disco que se mueve hacia la de- recha, que se toma como la dirección positiva. Dentro de cada fotografía, el intervalo de tiempo entre imágenes es constan- te. i) ¿Cuál(es) fotografía(s), si alguna, muestra(n) velocidad cero constante? ii) ¿Cuál(es) fotografía(s), si alguna, mues- tra aceleración cero constante? iii) ¿Cuál(es) fotografía(s), si alguna, muestran velocidad constante positiva? iv) ¿Cuál(es) fotografía(s), si alguna, muestra aceleración constante posi- tiva? v) ¿Cuál(es) fotografía(s), si alguna, muestra(n) algún movimiento con aceleración negativa? Preguntas O indica pregunta complementaria. MODELOS DE ANÁLISIS PARA RESOLVER PROBLEMAS Partícula bajo velocidad constante. Si una partícula se mueve en línea recta con una rapidez constante vx, su velocidad constante se conoce por vx ¢x ¢t (2.6) y su posición se proporciona por xf xi vxt (2.7) v Partícula bajo aceleración constante. Si una partícula se mueve en línea recta con aceleración constante ax, su movimiento se describe mediante las ecuaciones cinemáticas: vxf 2 vxi 2 2ax xf xi xf xi vxit 1 2axt2 xf xi 1 2 1vxi vxf 2 1 2 t vx, prom vxi vxf 2 vxf vxi axt v a Partícula bajo rapidez constante. Si una partícula se mueve una distancia d a lo largo de una trayectoria curva o recta con rapidez constante, su rapidez constante se conoce por v d ¢t (2.8) v (2.13) (2.14) (2.15) (2.16) (2.17) 600 m
- 73. 8. Intente el siguiente experimento lejos del tráfico, donde pueda hacerlo a salvo. Con el automóvil que usted conduzca moviéndose lentamente en un camino recto a nivel, cambie la velocidad a neutral y deje que el automóvil se deslice. En el momento en que el automóvil llegue a un alto completo, pise fuerte el freno y note lo que siente. Ahora repita el mismo ex- perimento en una pendiente muy ligera hacia arriba. Explique la diferencia de lo que se siente en los dos casos. (Brian Popp sugirió la idea para esta pregunta.) 9. O Un patinador se desliza por una larga colina, parte del re- poso y se mueve con aceleración constante para cubrir cierta distancia en 6 s. En un segundo intento, parte del reposo y se mueve con la misma aceleración sólo durante 2 s. ¿Qué tan diferente es su desplazamiento en este segundo intento, comparado con el primero? a) un tercio de largo, b) tres veces mayor, c) un noveno de largo, d) nueve veces mayor, e) 1 3 veces de largo, f) 3 veces mayor, g) ninguna de estas respuestas 10. O ¿Las ecuaciones de cinemática (ecs. 2.13–2.17) se usan en una situación en que la aceleración varía en el tiempo? ¿Se puede usar cuando la aceleración es cero? 11. Un estudiante en lo alto de un edificio de altura h lanza una bola hacia arriba con una rapidez vi y luego lanza una segun- da bola hacia abajo con la misma rapidez inicial |vi|. ¿Cómo se comparan las velocidades finales de las bolas cuando llegan al suelo? 12. O Una cuenta se libera desde el reposo a cierta altura, cae libremente y alcanza una rapidez de impacto de 4 m/s en el suelo. i) A continuación, la partícula se lanza hacia abajo con una rapidez inicial de 3 m/s desde la misma altura. En este intento, ¿cuál es su rapidez en el suelo? a) menor que 4 m/s, b) 4 m/s , c) entre 4 m/s y 5 m/s, d) 32 42 ms 5 ms, e) entre 5 m/s y 7 m/s, f) (3 4) m/s 7 m/s, g) mayor que 7 m/s. ii) En un tercer intento la cuenta se lanza hacia arriba con una rapidez inicial de 3 m/s desde la misma altura. ¿Cuál es su rapidez en el suelo en este intento? Elija su respues- ta de la misma lista de la a) a la g). 13. O Una bola de hule duro, que no es afectada por la resisten- cia del aire en su movimiento, se lanza hacia arriba desde la altura del hombro, cae a la acera, rebota a una altura máxima un poco menor y se atrapa en su camino hacia abajo. Este movimiento se representa en la figura P2.13, donde las po- siciones sucesivas de la bola, de a , no están igualmente espaciadas en el tiempo. En el punto el centro de la bola está en su punto más bajo del movimiento. El movimiento de la bola es a lo largo de una línea recta, pero el diagrama muestra posiciones sucesivas corridas a la derecha para evitar traslape. Elija la dirección positiva y hacia arriba. i) Clasifique las situaciones de la a la de acuerdo con la rapidez de la bola |vy| en cada punto, con la rapidez más grande primero. ii) Clasifique las mismas situaciones de acuerdo con la velo- cidad de la bola en cada punto. iii) Clasifique las mismas si- tuaciones de acuerdo con la aceleración ay de la bola en cada punto. En cada clasificación, recuerde que cero es mayor que un valor negativo. Si dos valores son iguales, muestre que son iguales en su clasificación. 14. O Usted suelta una bola desde una ventana ubicada en un piso superior de un edificio. Golpea el suelo con rapidez v. Ahora repite la caída, pero le pide a un amigo abajo en el suelo que lance otra bola hacia arriba con rapidez v. Su amigo lanza la bola hacia arriba en el mismo momento en que usted suelta la suya desde la ventana. En alguna ubicación, las bolas pasan una a la otra. ¿Esta ubicación está a) en el punto medio entre ventana y suelo, b) arriba de este punto o c) abajo de este punto? a) b) c) Figura P2.7 Pregunta 7 y problema 17. Figura P2.13 Preguntas 45
- 74. 46 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 4FDDJwO1PTJDJwO WFMPDJEBEZSBQJEF[ 1. En la figura P2.1 se muestra la posición en función del tiempo para cierta partícula que se mueve a lo largo del eje x. Encuentre la velocidad promedio en los siguientes intervalos de tiempo. a) 0 a 2 s, b) 0 a 4 s, c) 2 s a 4 s, d) 4 s a 7 s, e) 0 a 8 s. 2. La posición de un carro de derby se observó en varios momen- tos; los resultados se resumen en la tabla siguiente. Encuentre la velocidad promedio del auto para a) el primer intervalo de tiempo de 1 s, b) los últimos 3 s y c) todo el periodo de obser- vación. t (s) 0 1.0 2.0 3.0 4.0 5.0 x (m) 0 2.3 9.2 20.7 36.8 57.5 3. Una persona camina, primero, con rapidez constante de 5.00 m/s a lo largo de una línea recta desde el punto A al punto B y luego de regreso a lo largo de la línea de B a A con una rapidez constante de 3.00 m/s. a) ¿Cuál es su rapidez prome- dio durante todo el viaje? b) ¿Cuál es su velocidad promedio durante todo el viaje? 4. Una partícula se mueve de acuerdo con la ecuación x 10t2 , donde x está en metros y t en segundos. a) Encuentre la velo- cidad promedio para el intervalo de tiempo de 2.00 s a 3.00 s. b) Encuentre la velocidad promedio para el intervalo de tiem- po de 2.00 s a 2.10 s. 4FDDJwO7FMPDJEBEZSBQJEF[JOTUBOUgOFBT 5. En la figura P2.5 se muestra una gráfica posición-tiempo para una partícula que se mueve a lo largo del eje x. a) En-cuentre la velocidad promedio en el intervalo de tiempo t 1.50 s a t 4.00 s. b) Determine la velocidad instantánea en t 2.00 s al medir la pendiente de la línea tangente que se muestra en la gráfica. c) ¿En qué valor de t la velocidad es cero? 6. La posición de una partícula que se mueve a lo largo del eje x varía con el tiempo de acuerdo con la expresión x 3t2 , donde x está en metros y t en segundos. Evalúe su posición a) en t 3.00 s y b) en 3.00 s + $t. c) Evalúe el límite de $x/$t conforme $t tiende a cero para encontrar la velocidad en t 3.00 s. 7. a) Use los datos del problema 2.2 para construir una gráfica uniforme de posición en función del tiempo. b) Con la con- strucción de tangentes a la curva x(t), encuentre la velocidad instantánea del automóvil en varios instantes. c) Grafique la velocidad instantánea en función del tiempo y, a partir de la gráfica, determine la aceleración promedio del automóvil. d) ¿Cuál fue la velocidad inicial del automóvil? 8. Encuentre la velocidad instantánea de la partícula descrita en la figura P2.1 en los siguientes tiempos: a) t 1.0 s, b) t 3.0 s, c) t 4.5 s, d) t 7.5 s. 4FDDJwO.PEFMPTEFBOgMJTJTMBQBSUrDVMB CBKPWFMPDJEBEDPOTUBOUF 9. Una liebre y una tortuga compiten en una carrera en una ruta de 1.00 km de largo. La tortuga paso a paso continuo y de manera estable a su máxima rapidez de 0.200 m/s se dirige hacia la línea de meta. La liebre corre a su máxima rapidez de 8.00 m/s hacia la meta durante 0.800 km y luego se detiene para fastidiar a la tortuga. ¿Cuán cerca de la meta la liebre puede dejar que se acerque la tortuga antes de reanudar la carrera, que gana la tortuga en un final de fotografía? Suponga que ambos animales, cuando se mueven, lo hacen de manera constante a su respectiva rapidez máxima. 4FDDJwODFMFSBDJwO 10. Una superbola de 50.0 g que viaja a 25.0 m/s bota en una pared de ladrillo y rebota a 22.0 m/s. Una cámara de alta ra- pidez registra este evento. Si la bola está en contacto con la pared durante 3.50 ms, ¿cuál es la magnitud de la aceleración promedio de la bola durante este intervalo de tiempo? Nota: 1 ms 103 s. 11. Una partícula parte del reposo y acelera como se muestra en la figura P2.11. Determine a) la rapidez de la partícula en t 10.0 s y en t 20.0 s y b) la distancia recorrida en los primeros 20.0 s. 12. En la figura P2.12 se muestra una gráfica velocidad-tiempo de un objeto que se mueve a lo largo del eje x. a) Trace una gráfica de la aceleración en función del tiempo. b) Determine Figura P2.1 Problemas 1 y 8. 1 2 3 4 5 6 7 8 t (s) 6 4 2 0 2 4 6 8 10 x (m) Figura P2.5 10 12 6 8 2 4 0 t (s) x (m) 1 2 3 4 5 6 Figura P2.11 2 ax (m/s2) 0 1 3 2 5 10 15 20 t (s) 1 Problemas
- 75. Problemas 47 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo la aceleración promedio del objeto en los intervalos de tiempo t 5.00 s a t 15.0 s y t 0 a t 20.0 s. 15. Un objeto se mueve a lo largo del eje x de acuerdo con la ecuación x(t) (3.00t2 2.00t 3.00) m, donde t está en segundos. Determine a) la rapidez promedio entre t 2.00 s y t 3.00 s, b) la rapidez instantánea en t 2.00 s y t 3.00 s, c) la aceleración promedio entre t 2.00 s y t 3.00 s, y d) la aceleración instantánea en t 2.00 s y t 3.00 s. 4FDDJwO%JBHSBNBTEFNPWJNJFOUP 17. ; Cada una de las fotografías estroboscópicas a), b) y c) en la figura P2.7 se tomó de un solo disco que se mueve hacia la derecha, que se considera la dirección positiva. Dentro de cada fotografía el intervalo de tiempo entre imágenes es constante. Para cada fotografía prepare gráficas de x en función de t, vx en función de t y ax en función de t, alineada verticalmente con sus ejes de tiempo idénticos, para mostrar el movimiento del disco. No podrá colocar números distintos de cero sobre los ejes, sino mostrar los tamaños relativos correctos sobre las gráficas. 18. Dibuje diagramas de movimiento para a) un objeto que se mueve a la derecha con rapidez constante, b) un objeto que se mueve a la derecha y aumenta rapidez con relación constante, c) un objeto que se mueve a la derecha y frena con relación constante, d) un objeto que se mueve a la izquierda y aumenta rapidez con relación constante, y e) un objeto que se mueve a la izquierda y frena con relación constante. f) ¿Cómo modifi- caría su dibujo si los cambios en rapidez no fuesen uniformes; esto es, si la rapidez no cambiara con relación constante? 4FDDJwO-BQBSUrDVMBCBKPBDFMFSBDJwODPOTUBOUF 19. ; Considere una porción de aire en un tubo recto que se mueve con una aceleración constante de 4.00 m/s2 y tiene una velo- cidad de 13.0 m/s a las 10:05:00 a.m., en cierta fecha. a) ¿Cuál es su velocidad a las 10:05:01 a.m.? b) ¿A las 10:05:02 a.m.? c) ¿A las 10:05:02.5 a.m.? d) ¿A las 10:05:04 a.m.? e) ¿A las 10:04:59 a.m.? f) Describa la forma de una gráfica de velocidad en función del tiempo para esta porción de aire. g) Argumente a favor o en contra del enunciado “conocer un solo valor de la aceleración constante de un objeto es como conocer toda una lista de valores para su velocidad”. 20. Un camión cubre 40.0 m en 8.50 s mientras frena de manera uniforme a una rapidez final de 2.80 m/s. a) Encuentre su rapidez original. b) Encuentre su aceleración. 21. Un objeto que se mueve con aceleración uniforme tiene una velocidad de 12.0 cm/s en la dirección x positiva cuando su coordenada x es 3.00 cm. Si su coordenada x 2.00 s después es 5.00 cm, ¿cuál es su aceleración? Figura P2.12 Figura P2.16 5 t (s) 8 0 4 4 8 10 15 20 vx (m/s) 0 2 4 6 10 8 12 t (s) 2 4 6 8 10 vx (m/s) v Figura P2.14 13. Una partícula se mueve a lo largo del eje x de acuerdo con la ecuación x 2.00 3.00t 1.00t2 , donde x está en metros y t en segundos. En t 3.00 s, encuentre a) la posición de la partícula, b) su velocidad y c) su aceleración. 14. Una niña rueda una canica sobre una pista con dobleces que mide 100 cm de largo, como se muestra en la figura P2.14. Use x para representar la posición de la canica a lo largo de la pista. En las secciones horizontales de x 0 a x 20 cm y de x 40 cm a x 60 cm, la canica rueda con rapidez constante. En las secciones de pendiente, la rapidez de la canica cambia de manera uniforme. En los lugares donde la pendiente cambia, la canica permanece en la pista y no experimenta cambios súbitos en rapidez. La niña da a la canica cierta rapidez inicial en x 0 y t 0 y luego la observa rodar a x 90 cm, donde regresa, y eventualmente regresa a x 0 con la misma rapidez con la que al inicio la niña la liberó. Prepare gráficas de x en función de t, vx en función de t y ax en función de t, alineadas verticalmente con sus ejes de tiempo idénticos, para mostrar el movimiento de la canica. No podrá colocar números dis- tintos a cero en el eje horizontal o en los ejes de velocidad o aceleración, sino mostrar los tamaños relativos correctos en las gráficas. 16. La figura P2.16 muestra una gráfica de vx en función de t para el movimiento de un motociclista mientras parte del reposo y se mueve a lo largo del camino en línea recta. a) Encuentre la aceleración promedio para el intervalo de tiempo t 0 a t 6.00 s. b) Estime el tiempo en que la aceleración tiene su mayor valor positivo y el valor de la aceleración en dicho instante. c) ¿Cuándo la aceleración es cero? d) Estime el máximo valor negativo de la aceleración y el tiempo en el que ocurre.
- 76. 48 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 22. La figura P2.22 representa parte de los datos de desempeño de un automóvil propiedad de un orgulloso estudiante de física. a) Calcule la distancia total recorrida al calcular el área bajo la línea de la gráfica. b) ¿Qué distancia recorre el automóvil entre los tiempos t 10 s y t 40 s? c) Dibuje una gráfica de su aceleración en función del tiempo entre t 0 y t 50 s. d) Es- criba una ecuación para x como función del tiempo para cada fase del movimiento, representado por i) 0a, ii) ab y iii) bc. e) ¿Cuál es la velocidad promedio del automóvil entre t 0 y t 50 s? 23. ; Un avión jet se aproxima para aterrizar con una rapidez de 100 m/s y una aceleración con una magnitud máxima de 5.00 m/s2 conforme llega al reposo. a) Desde el instante cuando el avión toca la pista, ¿cuál es el intervalo de tiempo mínimo necesario antes de que llegue al reposo? b) ¿Este avión puede aterrizar en el aeropuerto de una pequeña isla tropical donde la pista mide 0.800 km de largo? Explique su respuesta. 24. ; En t 0, un carro de juguete se pone a rodar en una pista recta con posición inicial de 15.00 cm, velocidad inicial de 3.50 cm/s y aceleración constante de 2.40 cm/s2 . En el mismo momento, otro carro de juguete se pone a rodar en una pista adyacente con posición inicial de 10.0 cm, una ve- locidad inicial de 5.50 cm/s y aceleración constante cero. a) ¿En qué tiempo, si alguno, los dos carros tienen iguales rapideces? b) ¿Cuáles son sus rapideces en dicho tiempo? c) ¿En qué tiempo(s), si alguno, los carros se rebasan mu- tuamente? d) ¿Cuáles son sus ubicaciones en dicho tiempo? e) Explique la diferencia entre la pregunta a) y la pregunta c) tan claramente como le sea posible. Escriba (o dibuje) para una audiencia blanco de estudiantes que no comprendan de inmediato que las condiciones son diferentes. 25. El conductor de un automóvil aplica los frenos cuando ve un árbol que bloquea el camino. El automóvil frena uniforme- mente con una aceleración de 5.60 m/s2 durante 4.20 s, y hace marcas de derrape rectas de 62.4 m de largo que ter- minan en el árbol. ¿Con qué rapidez el automóvil golpea el árbol? 26. ¡Ayuda! ¡Se perdió una de las ecuaciones! El movimiento con acele- ración constante se describe con las variables y parámetros vxi, vxf, ax, t y xf xi. En las ecuaciones en la tabla 2.2, la primera no involucra xf xi, la segunda no contiene ax, la tercera omite vxf y la última deja fuera t. De modo que, para completar el conjunto, debe haber una ecuación que no involucre vxi. De- dúzcula a partir de las otras. Aplíquela para resolver el proble- ma 25 en un paso. 27. Durante muchos años, el récord mundial de rapidez en tierra lo poseyó el coronel John P. Stapp, de la fuerza aérea de Es- tados Unidos. Él participó en un estudio para ver si un piloto de jet podría sobrevivir a la expulsión de emergencia. El 19 de marzo de 1954, viajó en un trineo impulsado por cohete que se movió por una pista a una rapidez de 632 mi/h. Él y el tri- 28. Una partícula se mueve a lo largo del eje x. Su posición está dada por la ecuación x 2 3t 4t2 , con x en metros y t en segundos. Determine a) su posición cuando cambia de direc- ción y b) su velocidad cuando regresa a la posición que tenía en t 0. 29. Un electrón en un tubo de rayos catódicos acelera desde una rapidez de 2.00 104 m/s a 6.00 106 m/s en 1.50 cm. a) ¿En qué intervalo de tiempo el electrón recorre estos 1.50 cm? b) ¿Cuál es su aceleración? 30. ; Dentro de una compleja máquina como una línea de en- samblado robótico, suponga que una parte se desliza a lo largo de una pista recta. Un sistema de control mide la velocidad promedio de la parte durante cada intervalo de tiempo su- cesivo $t0 = t0 0, lo compara con el valor vc que debe ser y enciende y apaga un servomotor para dar a la parte un pulso corrector de aceleración. El pulso consiste de una aceleración constante am aplicada durante el intervalo de tiempo $tm $tm 0 dentro del siguiente intervalo de tiempo de control $t0. Como se muestra en la figura P2.30, la parte se puede modelar con una aceleración cero cuando el motor se apaga (entre tm y t0). Una computadora en el sistema de control elige el tamaño de la aceleración de modo que la velocidad final de la parte tendrá el valor correcto vc. Suponga que la parte inicialmente está en reposo y tendrá velocidad instantánea vc en el tiempo t0. a) Encuentre el valor requerido de am en términos de vc y tm. b) Muestre que el desplazamiento $x de la parte durante el intervalo de tiempo $t0 está dado por $x vc(t0 0.5tm). Para valores específicos de vc y t0, c) ¿cuál es el desplazamien- to mínimo del inciso? d) ¿Cuál es el desplazamiento máximo del inciso? e) ¿Son físicamente obtenibles los desplazamientos mínimo y máximo? neo llegaron al reposo en 1.40 s con seguridad (figura P2.27). Determine a) la aceleración negativa que experimentó y b) la distancia que recorrió durante esta aceleración negativa. 31. ; Un deslizador en una pista de aire porta una bandera de longitud a través de una fotopuerta estacionaria, que mide el intervalo de tiempo $td durante el que la bandera bloquea Figura P2.22 t (s) vx (m/s) a b c 50 40 30 20 10 0 10 20 30 40 50 Figura P2.27 (Izquierda) Coronel John Stapp en el trineo cohete. (Derecha) El rostro de Stapp se deforma por el esfuerzo de la rápida aceleración negativa. Cortesía U.S. Air Force Figura P2.30 t a 0 t0 am tm
- 77. Problemas 49 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo un haz de luz infrarroja que pasa a través de la fotopuerta. La relación vd /$td es la velocidad promedio del deslizador du- rante esta parte de su movimiento. Suponga que el deslizador se mueve con aceleración constante. a) Argumente a favor o en contra de la idea de que vd es igual a la velocidad instantá- nea del deslizador cuando está a la mitad de la fotopuerta en el espacio. b) Argumente a favor o en contra de la idea de que vd es igual a la velocidad instantánea del deslizador cuando está a la mitad de la fotopuerta en el tiempo. 32. ; Speedy Sue, que conduce a 30.0 m/s, entra a un túnel de un carril. En seguida observa una camioneta lenta 155 m ade- lante que se mueve a 5.00 m/s. Sue aplica los frenos pero sólo puede acelerar a 2.00 m/s2 porque el camino está húmedo. ¿Habrá una colisión? Establezca cómo llega a su respuesta. Si es sí, determine cuán lejos en el túnel y en qué tiempo ocurre la colisión. Si es no, determine la distancia de acercamiento más próxima entre el automóvil de Sue y la camioneta. 33. ¡Vroom, vroom! Tan pronto como un semáforo se pone en verde, un automóvil aumenta rapidez desde el reposo a 50.0 mi/h con aceleración constante de 9.00 mi/h·s. En el carril de bi- cicletas, un ciclista aumenta la rapidez desde el reposo a 20.0 mi/h con aceleración constante de 13.0 mi/h·s. Cada vehícu- lo mantiene velocidad constante después de alcanzar su rapi- dez de crucero. a) ¿Para qué intervalo de tiempo la bicicleta está adelante del automóvil? b) ¿Por cuánta distancia máxima la bicicleta adelanta al automóvil? 34. Resuelva el ejemplo 2.8 (¡Observe el límite de rapidez!) me- diante un método gráfico. En la misma gráfica trace posición en función del tiempo para el automóvil y el oficial de policía. De la intersección de las dos curvas lea el tiempo cuando el patrullero da alcance al automóvil. 35. ; Un deslizador de 12.4 cm de longitud se mueve sobre una pista de aire con aceleración constante. Transcurre un interva- lo de tiempo de 0.628 s entre el momento cuando su extremo frontal pasa un punto fijo a lo largo de la pista y el momento cuando su extremo trasero pasa este punto. A continuación, transcurre un intervalo de tiempo de 1.39 s entre el momento cuando el extremo trasero del deslizador pasa el punto y el momento cuando el extremo frontal del deslizador pasa un segundo punto más lejos en la pista. Después de ello, trans- curren 0.431 s adicionales hasta que el extremo trasero del des- lizador pasa el punto . a) Encuentre la rapidez promedio del deslizador conforme pasa el punto . b) Encuentre la acele- ración del deslizador. c) Explique cómo calcula la aceleración sin saber la distancia entre los puntos y . 4FDDJwO0CKFUPTFODBrEBMJCSF Nota: En todos los problemas de esta sección, ignore los efectos de la resistencia del aire. 36. En un video clásico de America’s Funniest Home Videos, un gato dormido rueda suavemente de lo alto de una cálida televisión. Si ignora la resistencia del aire, calcule a) la posición y b) la velocidad del gato después de 0.100 s, 0.200 s y 0.300 s. 37. ; Cada mañana a las siete en punto Hay veinte terriers taladrando la roca. El jefe viene y les dice, “Manténgase firmes Y apóyense duro sobre el talador de hierro fundido Y taladren, terriers, taladren.” Y taladren, terriers, taladren. Es trabajar todo el día por azúcar en su té... Y taladren, terriers, taladren. Más allá de las vías. Y taladren, terriers, taladren. El nombre del capataz era John McAnn. Por Dios, fue a quien culparon. Un día una explosión prematura se suscitó Y una milla en el aire el gran Jim Goff subió. Y taladren... Entonces, cuando el siguiente día de paga llegó, Jim Goff un dólar menos encontró. Cuando él preguntó por qué, esta réplica recibió: “Fue por el tiempo que en el cielo permaneció”. Y taladren... —Canción popular estadounidense ¿Cuál era el salario por hora de Goff? Establezca las suposicio- nes que hizo para calcularlo. 38. Una bola se lanza directamente hacia arriba, con una rapidez inicial de 8.00 m/s, desde una altura de 30.0 m. ¿Después de qué intervalo de tiempo la bola golpea al suelo? 39. Un estudiante lanza un conjunto de llaves verticalmente hacia arriba a su hermana de fraternidad, quien está en una venta- na 4.00 m arriba. Las llaves las atrapa 1.50 s después con la mano extendida. a) ¿Con qué velocidad inicial se lanzaron las llaves? b) ¿Cuál fue la velocidad de las llaves justo antes de ser atrapadas? 40. ; Emily desafía a su amigo David a atrapar un billete de dólar del modo siguiente. Ella sostiene el billete verticalmente, como se muestra en la figura P2.40, con el centro del billete entre los dedos índice y pulgar de David, quien debe atrapar el billete después de que Emily lo libere sin mover su mano hacia abajo. Si su tiempo de reacción es 0.2 s, ¿tendrá éxito? Explique su razonamiento. 41. Se golpea una pelota de beisbol de modo que viaja recto hacia arriba después de ser golpeada por el bat. Un aficionado ob- serva que a la bola le toma 3.00 s llegar a su máxima altura. Encuentre a) la velocidad inicial de la bola y b) la altura que alcanza. 42. ; Un atacante en la base de la pared de un castillo de 3.65 m de alto lanza una roca recta hacia arriba con una rapidez de 7.40 m/s a una altura de 1.55 m sobre el suelo. a) ¿La roca lle- gará a lo alto de la pared? b) Si es así, ¿cuál es su rapidez en lo alto? Si no, ¿qué rapidez inicial debe tener para llegar a lo alto? c) Encuentre el cambio en rapidez de una roca lanzada recta hacia abajo desde lo alto de la pared con una rapidez inicial de 7.40 m/s y que se mueve entre los mismos dos puntos. d) ¿El cambio en rapidez de la roca que se mueve hacia abajo con- cuerda con la magnitud del cambio de rapidez de la roca que se mueve hacia arriba entre las mismas elevaciones? Explique físicamente por qué sí o por qué no concuerda. 43. Un osado vaquero sentado en la rama de un árbol desea caer verticalmente sobre un caballo que galopa bajo el árbol. La rapidez constante del caballo es 10.0 m/s y la distancia desde Figura P2.41
- 78. 50 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 47. Los ingenieros automotrices se refieren a la tasa de cambio de la aceleración en el tiempo como el “jalón”. Suponga que un objeto se mueve en una dimensión tal que su jalón J es constante. a) Determine expresiones para su aceleración ax(t), velocidad vx(t) y posición x(t), dado que su aceleración, velo- cidad y posición iniciales son axi, vxi y xi, respectivamente. b) Muestre que ax 2 axi 2 2J (vx vxi). 48. La rapidez de una bala mientras viaja por el cañón de un rifle hacia la abertura está dada por v (5.00 107 )t2 (3.00 105 )t, donde v está en metros por segundo y t en segundos. La aceleración de la bala justo cuando sale del cañón es cero. a) Determine la aceleración y posición de la bala como función del tiempo cuando la bala está en el cañón. b) Determine el intervalo de tiempo durante el que la bala acelera. c) Encuen- tre la rapidez a la que sale del cañón la bala. d) ¿Cuál es la longitud del cañón? 1SPCMFNBTBEJDJPOBMFT 49. Un objeto está en x 0 en t 0 y se mueve a lo largo del eje x de acuerdo con la gráfica velocidad-tiempo de la figura P2.49. a) ¿Cuál es la aceleración del objeto entre 0 y 4 s? b) ¿Cuál es la aceleración del objeto entre 4 s y 9 s? c) ¿Cuál es la la rama hasta el nivel de la silla de montar es 3.00 m. a) ¿Cuál debe ser la distancia horizontal entre la silla y la rama cuan- do el vaquero haga su movimiento? b) ¿Para qué intervalo de tiempo está en el aire? 44. La altura de un helicóptero sobre el suelo está dada por h 3.00t3 , donde h está en metros y t en segundos. Después de 2.00 s, el helicóptero libera una pequeña valija de correo. ¿Cuánto tiempo, después de su liberación, la valija llega al suelo? 45. Un objeto en caída libre requiere 1.50 s para recorrer los últi- mos 30.0 m antes de golpear el suelo. ¿Desde qué altura sobre el suelo cayó? 4FDDJwODVBDJPOFTDJOFNgUJDBTEFEVDJEBTEFMDgMDVMP 46. Un estudiante conduce un ciclomotor a lo largo de un ca- mino recto como se describe por la gráfica velocidad en función del tiempo de la figura P2.46. Bosqueje esta gráfi- ca en medio de una hoja de papel gráfico. a) Directamen- te sobre su gráfica, bosqueje una gráfica de la posición en función del tiempo y alinee las coordenadas de tiempo de las dos gráficas. b) Bosqueje una gráfica de la aceleración en función del tiempo directamente bajo de la gráfica vx–t, y de nuevo alinee las coordenadas de tiempo. En cada grá- fica muestre los valores numéricos de x y ax para todos los puntos de inflexión. c) ¿Cuál es la aceleración en t 6 s? d) Encuentre la posición (relativa al punto de partida) en t 6 s. e) ¿Cuál es la posición final del ciclomotor en t 9 s? aceleración del objeto entre 13 s y 18 s? d) ¿En qué tiempo(s) el objeto se mueve con la rapidez más baja? e) ¿En qué tiempo el objeto está más lejos de x 0? f) ¿Cuál es la posición final x del objeto en t = 18 s? g) ¿A través de qué distancia total el objeto se mueve entre t 0 y t 18 s? 50. ; El Acela, que se muestra en la figura P2.50a, es un tren eléctrico en la ruta Washington-Nueva York-Boston y transpor- ta pasajeros a 170 mi/h. La inclinación de los vagones es de hasta 6° de la vertical para evitar que los pasajeros sientan que se les empuja a un lado cuando entran en curvas. En la figura P2.50b se muestra una gráfica velocidad-tiempo para el Acela. a) Describa el movimiento del tren en cada intervalo de tiem- po sucesivo. b) Encuentre la aceleración pico positiva del tren en el movimiento graficado. c) Encuentre el desplazamiento del tren, en millas, entre t 0 y t 200 s. 51. Un cohete de prueba se dispara verticalmente hacia arriba desde un pozo. Una catapulta le da una rapidez inicial de 80.0 m/s a nivel del suelo. Después se encienden sus motores y Figura P2.46 v 4 x (m/s) 8 0 4 1 2 3 4 5 6 t (s) 7 8 9 10 8 Figura P2.49 vx (m/s) 20 5 10 t (s) 15 10 10 0 Figura P2.50 a) El Acela: 1 171 000 lb de acero frío que transporta atronadoramente 304 pasajeros. b) Gráfica velocidad frente a tiempo para el Acela. 50 0 50 100 150 200 100 b) v (mi/h) t (s) 0 50 100 150 200 250 300 350 400 50 a)
- 79. Problemas 51 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo tremo norte de la intersección es 3.10 s. a) ¿Cuán lejos está la nariz del Ferrari del extremo sur de la intersección cuando se detiene? b) ¿Para qué intervalo de tiempo cualquier parte del Ferrari está dentro de las fronteras de la intersección? c) Un Corvette está en reposo en el camino de intersección perpen- dicular. Mientras la nariz del Ferrari entra a la intersección, el Corvette parte del reposo y acelera al este a 5.60 m/s2 . ¿Cuál es la distancia mínima desde el extremo cercano (oeste) de la intersección a la que la nariz del Corvette puede comenzar su movimiento, si el Corvette debe entrar a la intersección después de que el Ferrari haya salido completamente de la intersección? d) Si el Corvette comienza su movimiento en la posición dada por su respuesta en el inciso c), ¿con qué rapidez entra a la intersección? 57. Un inquisitivo estudiante de física y montañista asciende un risco de 50.0 m que cuelga sobre un tranquilo ojo de agua. Lanza dos piedras verticalmente hacia abajo, con una sepa- ración de 1.00 s y observa que causan una sola salpicadura. La primera piedra tiene una rapidez inicial de 2.00 m/s. a) ¿Cuánto tiempo después de liberar la primera piedra las dos piedras golpean el agua? b) ¿Qué velocidad inicial debe tener la segunda piedra si deben golpear simultáneamente? c) ¿Cuál es la rapidez de cada piedra en el instante en que las dos gol- pean el agua? 58. ; Una bola de hule duro, liberada a la altura del pecho, cae al pavimento y rebota de vuelta casi a la misma altura. Cuando está en contacto con el pavimento, el lado inferior de la bola se aplana temporalmente. Suponga que la profundidad máxima de la abolladura es del orden de 1 cm. Calcule una estimación del orden de magnitud para la aceleración máxima de la bola mientras está en contacto con el pavimento. Establezca sus su- posiciones, las cantidades que estimó y los valores que estimó para ellos. 59. Kathy Kool compra un automóvil deportivo que puede acele- rar con una relación de 4.90 m/s2 . Decide probar el automóvil corriendo con otro conductor, Stan Speedy. Ambos parten del reposo, pero el experimentado Stan deja la línea de partida 1.00 s antes que Kathy. Stan se mueve con una aceleración constante de 3.50 m/s2 y Kathy mantiene una aceleración de 4.90 m/s2 . Encuentre a) el tiempo cuando Kathy alcanza a Stan, b) la distancia que recorre antes de alcanzarlo y c) las rapideces de ambos automóviles en el instante en que lo alcanza. 60. Una roca se suelta desde el reposo en un pozo. a) El sonido de la salpicadura se escucha 2.40 s después de que la roca se libera desde el reposo. ¿Cuán lejos abajo de lo alto del pozo es la superficie del agua? La rapidez del sonido en el aire (a temperatura ambiente) es 336 m/s. b) ¿Qué pasaría si? Si se ignora el tiempo de viaje para el sonido, ¿qué error porcentual se introduce cuando se calcula la profundidad del pozo? 61. ; En un manual para conductor de California, se dieron los si- guientes datos acerca de la distancia mínima que un automóvil recorre para detenerse a partir de varias rapideces originales. La “distancia pensada” representa cuán lejos viaja el automóvil durante el tiempo de reacción del conductor, después de que aparezca una razón para frenar pero antes de que el conduc- tor pueda aplicar los frenos. La “distancia de frenado” es el desplazamiento del automóvil después de aplicar los frenos. a) ¿Los datos de distancia pensada son consistentes con la suposición de que el automóvil viaja con rapidez constante? Explique. b) Determine el mejor valor de tiempo de reacción sugerido por los datos. c) ¿Los datos de distancia de frenado acelera hacia arriba a 4.00 m/s2 hasta que llega a una altitud de 1 000 m. En este punto sus motores fallan y el cohete entra en caída libre, con una aceleración de 9.80 m/s2 . a) ¿Para qué intervalo de tiempo el cohete está en movimiento sobre el suelo? b) ¿Cuál es su altitud máxima? c) ¿Cuál es su velocidad justo antes de chocar con la Tierra? (Necesitará considerar el movimiento mientras el motor funciona separado del movi- miento en caída libre.) 52. ; En la figura 2.11b, el área bajo la curva velocidad en función del tiempo y entre el eje vertical y el tiempo t (línea disconti- nua vertical) representa el desplazamiento. Como se muestra, esta área consiste de un rectángulo y un triángulo. Calcule sus áreas y establezca cómo se compara la suma de las dos áreas con la expresión en el lado derecho de la ecuación 2.16. 53. Estableciendo un récord mundial en una carrera de 100 m, Maggie y Judy cruzan la línea final en un empate muy apreta- do, pues ambas tardan 10.2 s. Acelerando uniformemente, a Maggie le toma 2.00 s y a Judy 3.00 s lograr su máxima rapidez, que mantienen durante el resto de la carrera. a) ¿Cuál fue la aceleración de cada corredora? b) ¿Cuáles fueron sus respec- tivas magnitudes de velocidad máximas? c) ¿Cuál corredora estuvo adelante en la marca de 6.00 s y por cuánto? 54. ; ¿Cuánto tiempo debe durar la luz amarilla del semáforo? Suponga que conduce al límite de rapidez v0. Conforme se aproxima a un cruce de 22.0 m de ancho, ve que la luz se pone amarilla. Durante su tiempo de reacción de 0.600 s, viaja con rapidez constante mientras reconoce la advertencia, decide si se de- tiene o cruza la intersección, y mueve su pie al freno si debe frenar. Su automóvil tiene buenos frenos y puede acelerar a 2.40 m/s2 . Antes de ponerse roja, la luz debe permanecer en amarillo lo suficiente para que sea capaz de llegar al otro lado de la intersección sin aumentar rapidez, si está muy cerca de la intersección como para frenar antes de entrar a ella. a) Encuentre el intervalo de tiempo $ty requerido que la luz debe permanecer en amarillo en términos de v0. Evalúe su respuesta para b) v0 8.00 m/s 28.8 km/h, c) v0 11.0 m/s 40.2 km/h, d) v0 18.0 m/s 64.8 km/h y e) v0 25.0 m/s 90.0 km/h. ¿Qué pasaría si? Evalúe su respuesta para f) v0 que tiende a cero y g) v0 que tiende a infinito. h) Describa el pa- trón de variación de $ty con v0. Tal vez también quiera bosque- jar una gráfica del mismo. Explique físicamente las respuestas a los incisos f) y g). i) ¿Para qué valores de v0 sería mínimo $ty? y j) ¿Cuál es este intervalo de tiempo mínimo? Sugerencia: Puede encontrar más fácil de hacer el inciso a) después de hacer primero el inciso b). 55. Un tren de pasajeros viaja entre dos estaciones del centro de la ciudad. Puesto que las estaciones sólo están separadas 1.00 km, el tren nunca alcanza su máxima rapidez de viaje posible. Durante las horas de tráfico el ingeniero minimiza el intervalo de tiempo $t entre las dos estaciones al acelerar durante un intervalo de tiempo $t1 con una proporción a1 0.100 m/s2 para luego frenar inmediatamente con una aceleración a2 0.500 m/s2 en un intervalo de tiempo $t2. Encuentre el inter- valo de tiempo de viaje mínimo $t y el intervalo de tiempo $t. 56. Un Ferrari F50 de 4.52 m de longitud se mueve al norte en una autopista que interseca con otro camino perpendicular. El ancho de la intersección desde el extremo cercano al extremo lejano es de 28.0 m. El Ferrari tiene una aceleración cons- tante de 2.10 m/s2 de magnitud dirigida al sur. El intervalo de tiempo requerido para que la nariz del Ferrari se mueva desde el extremo cercano (sur) de la intersección hasta el ex-
- 80. 52 Capítulo 2 Movimiento en una dimensión 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo Tiempo (s) Altura (m) Tiempo (s) Altura (m) 0.00 5.00 2.75 7.62 0.25 5.75 3.00 7.62 0.50 6.40 3.25 6.77 0.75 6.94 3.50 6.20 1.00 7.38 3.75 5.52 1.25 7.72 4.00 4.73 1.50 7.96 4.25 3.85 1.75 8.10 4.50 2.86 2.00 8.13 4.75 1.77 2.25 8.07 5.00 0.58 2.50 7.90 63. Dos objetos, A y B, se conectan mediante una barra rígida que tiene longitud L. Los objetos se deslizan a lo largo de rieles guía perpendiculares como se muestra en la figura P2.63. Su- ponga que A se desliza hacia la izquierda con una rapidez cons- tante v. Encuentre la velocidad de B cuando V 60.0°. son consistentes con la suposición de que el automóvil viaja con aceleración constante? Explique. d) Determine el mejor valor para la aceleración sugerido por los datos. Distancia Distancia Distancia Rapidez pensada de frenado de frenado (mi/h) (ft) (ft) total (ft) 25 27 34 61 35 38 67 105 45 49 110 159 55 60 165 225 65 71 231 302 62. ; Astronautas en un planeta distante lanzan una roca al aire. Con la ayuda de una cámara que toma fotografías a una ra- pidez estable, registran la altura de la roca como función del tiempo como se da en la tabla de la siguiente columna. a) Encuentre la velocidad promedio de la roca en el intervalo de tiempo entre cada medición y la siguiente. b) Use estas ve- locidades promedio para aproximar velocidades instantáneas en los puntos medios de los intervalos de tiempo y haga una gráfica de la velocidad como función del tiempo. ¿La roca se mueve con aceleración constante? Si es así, trace una línea recta de mejor ajuste en la gráfica y calcule su pendiente para encontrar la aceleración. Respuestas a preguntas rápidas L y x v A B x O y v V 2.1 c). Si la partícula se mueve a lo largo de una línea sin cambiar dirección, el desplazamiento y la distancia recorridos sobre cualquier intervalo de tiempo serán iguales. Como resulta- do, la magnitud de la velocidad promedio y de la rapidez promedio serán iguales. Sin embargo, si la partícula invierte dirección, el desplazamiento será menor que la distancia re- corrida. A su vez, la magnitud de la velocidad promedio será más pequeña que la rapidez promedio. 2.2 b). Sin importar su rapidez en todos los demás tiempos, si su rapidez instantánea en el instante en que se mide es mayor que el límite de rapidez, puede recibir una infracción. 2.3 b). Si el automóvil frena, una fuerza debe jalar en la dirección opuesta a su velocidad. 2.4 Falso. Su gráfica debe parecerse algo a la siguiente. vx (m/s) t (s) 6 4 2 0 2 4 6 20 30 40 50 10 Esta gráfica vx–t muestra que la rapidez máxima es de aproxi- madamente 5.0 m/s, que es 18 km/h ( 11 mi/h), de modo que el conductor no aumentaba rapidez. 2.5 c). Si una partícula con aceleración constante se detiene y su aceleración sigue constante, debe comenzar a moverse de nuevo en la dirección opuesta. Si no lo hace, la aceleración cambiaría desde su valor original constante a cero. La opción a) no es correcta porque la dirección de la aceleración no se especifica por la dirección de la velocidad. La opción b) tampoco es correcta por contraejemplo; un automóvil que se mueve en la dirección x y frena tiene una aceleración positiva. 2.6 La gráfica a) tiene una pendiente constante, que indica una aceleración constante; se representa mediante la gráfica e). La gráfica b) representa una rapidez que aumenta cons- tantemente pero no a una tasa uniforme. Por lo tanto, la ace- leración debe aumentar y la gráfica que mejor muestra esto es d). La gráfica c) muestra una velocidad que primero aumenta a una proporción constante, lo que revela aceleración constante. Luego la velocidad deja de aumentar y se vuelve constante, lo que indica aceleración cero. La mejor relación a esta situación es la gráfica f). 2.7 i), e). Para todo el intervalo de tiempo que la bola está en caída libre, la aceleración es la de la gravedad. ii), d). Mientras la bola se eleva, va frenando. Después de llegar al punto más alto, la bola comienza a caer y su rapidez aumenta. Figura P2.63
- 81. En el estudio de la física con frecuencia se necesita trabajar con cantidades físicas que tie- nen propiedades tanto numéricas como direccionales. Como se apuntó en la sección 2.1, las cantidades de esta naturaleza son cantidades vectoriales. Este capítulo está interesado principalmente en las propiedades generales de las cantidades vectoriales. Se analizan la suma y resta de cantidades vectoriales, con aplicaciones comunes a situaciones físicas. Las cantidades vectoriales se usan en todas las partes de este texto. Por tanto, es impe- rativo que domine las técnicas que se discuten en este capítulo. 3.1 Sistemas coordenados Muchos aspectos de la física incluyen una descripción de una ubicación en el espacio. Por ejemplo, en el capítulo 2, se vio que la descripción matemática del movimiento de un objeto requiere un método para describir la posición del objeto en varios tiempos. En dos dimensiones esta descripción se logra con el uso del sistema de coordenadas cartesianas, en el que ejes perpendiculares cruzan en un punto definido como el origen (figura 3.1). Las coordenadas cartesianas también se llaman coordenadas rectangulares. A veces es más conveniente representar un punto en un plano por sus coordenadas polares planas (r, V), como se muestra en la figura 3.2a. En este sistema de coordenadas po- lares, r es la distancia desde el origen hasta el punto que tiene coordenadas cartesianas (x, y) y V es el ángulo entre un eje fijo y una línea dibujada desde el origen hasta el punto. El eje fijo es el eje x positivo y V se mide contra el sentido de las manecillas del re- loj desde el mismo. A partir del triángulo rectángulo de la figura 3.2b, se encuentra que 53 Los controles en la cabina de una aeronave comercial ayudan al piloto a mantener el control sobre la velocidad del aparato (cuán rápido viaja y en qué dirección lo hace) lo cual le permite aterrizar con seguridad. Las cantidades que se definen tanto por una magnitud como por una dirección, como la velocidad, se llaman cantidades vectoriales. (Mark Wagner/Getty Images) 3.1 Sistemas coordenados 3.2 Cantidades vectoriales y escalares 3.3 Algunas propiedades de los vectores 3.4 Componentes de un vector y vectores unitarios 3 Vectores Figura 3.1 Designación de puntos en un sistema coordenado cartesiano. Cualquier punto se etiqueta con las coordenadas (x, y). (3, 4) y O Q P (x, y) (5, 3) x
- 82. 54 Capítulo 3 Vectores sen V y/r y que cos V x/r. (En el apéndice B.4 se presenta una revisión de las funciones trigonométricas.) En consecuencia, si parte con las coordenadas polares planas de cualquier punto, al aplicar las siguientes ecuaciones obtiene las coordenadas cartesianas x = r cos V (3.1) y = r sen V (3.2) Además, las definiciones de trigonometría dicen que tan y x (3.3) r x2 y2 (3.4) La ecuación 3.4 es el conocido teorema de Pitágoras. Estas cuatro expresiones, que relacionan las coordenadas (x, y) con las coordena- das (r, V), se aplican sólo cuando V se define como se muestra en la figura 3.2a; en otras palabras, cuando V es positivo, es un ángulo que se mide contra el sentido de las manecillas del reloj desde el eje x positivo. (Algunas calculadoras científicas realizan conversiones entre coordenadas cartesianas y polares en función de estas convenciones estándar.) Si como eje de referencia para el ángulo polar V se elige otro distinto del eje x positivo o si el sentido de V creciente se elige de modo diferente, cambiarán las expresiones que rela- cionan los dos conjuntos de coordenadas. Figura 3.2 a) Las coordenadas polares planas de un punto se representan mediante la distancia r y el ángulo V, donde V se mide contra el sentido de las manecillas del reloj desde el eje x positivo. b) Se usa el triángulo rectángulo para relacionar (x, y) con (r, V). Figura 3.3 (Ejemplo 3.1) Encuentre las coordenadas polares cuando tiene las coordenadas cartesianas. EJEMPLO 3.1 Coordenadas polares Las coordenadas cartesianas de un punto en el plano xy son (x, y) (3.50, 2.50) m, como se muestra en la figura 3.3. Encuentre las coordenadas polares de este punto. SOLUCIÓN Conceptualizar El dibujo de la figura 3.3 ayuda a formar conceptos del problema. Categorizar A partir del enunciado del problema y de la etapa Conceptualizar, se entien- de que simplemente se convierte de coordenadas cartesianas a coordenadas polares. Debi- do a esto, se considera este ejemplo como un problema de sustitución. Dichos problemas por lo general no tienen una etapa de análisis amplia distinta de la sustitución de números en una ecuación dada. De igual modo, la etapa “Finalizar” consiste principalmente en comprobar las unidades y asegurarse de que la respuesta es razonable. En consecuencia, para problemas de sustitución, no se marcarán las etapas “Analizar” y “Finalizar”. O (x, y) y x r a) b) x r y sen = y r cos = x r tan = x y V V V V V (–3.50, –2.50) x (m) r y (m) V
- 83. Aplique la ecuación 3.4 para encontrar r: Aplique la ecuación 3.3 para hallar V: Advierta que debe usar los signos de x y y para encontrar que el punto se encuentra en el tercer cuadrante del sistema coordenado. Esto es, V 216°, no 35.5°. Sección 3.3 Algunas propiedades de los vectores 55 3.2 Cantidades vectoriales y escalares Ahora se describirá formalmente la diferencia entre cantidades escalares y cantidades vectoriales. Cuando quiere saber la temperatura exterior para saber cómo vestirse, la única información que necesita es un número y la unidad “grados C” o “grados F”. Así, la tem- peratura es un ejemplo de cantidad escalar: Una cantidad escalar se especifica por completo mediante un valor único con una unidad adecuada y no tiene dirección. Otros ejemplos de cantidades escalares son volumen, masa, rapidez e intervalos de tiempo. Las reglas de aritmética ordinaria se usan para manipular cantidades escalares. Si se prepara para pilotear un pequeño avión y necesita saber la velocidad del viento, debe conocer tanto la rapidez del viento como su dirección. Puesto que la dirección es importante para una especificación completa, la velocidad es una cantidad vectorial: Una cantidad vectorial se especifica por completo mediante un número y unidades apropiadas más una dirección. Otro ejemplo de una cantidad vectorial es el desplazamiento, como ya sabe por el capí- tulo 2. Suponga que una partícula se mueve desde algún punto hasta algún punto a lo largo de una trayectoria recta, como se muestra en la figura 3.4. Tal desplazamiento se representa con el dibujo de una flecha de a , en el que la punta de la flecha apunta alejándose del punto de partida. La dirección de la punta de flecha representa la dirección del desplazamiento y la longitud de la flecha representa la magnitud del desplazamiento. Si la partícula viaja a lo largo de alguna otra trayectoria de a , como se muestra me- diante la línea discontinua en la figura 3.4, su desplazamiento todavía es la flecha dibujada de a . El desplazamiento sólo depende de las posiciones inicial y final, de modo que el vector desplazamiento es independiente de la trayectoria que toma la partícula entre estos dos puntos. En este texto se usa una letra en negrita con una flecha sobre ella, como A S , para re- presentar un vector. Otra notación común para vectores, con la que se debe familiarizar, es un caracter en negrita: A. La magnitud del vector A S se escribe A o A S . La magnitud de un vector tiene unidades físicas, como metros para desplazamiento o metros por segundo para velocidad. La magnitud de un vector siempre es un número positivo. Pregunta rápida 3.1 ¿Cuáles de los siguientes son cantidades vectoriales y cuáles son cantidades escalares? a) su edad b) aceleración c) velocidad d) rapidez e) masa 3.3 Algunas propiedades de los vectores En esta sección se indagarán las propiedades generales de los vectores que representan cantidades físicas. También se discute cómo sumar y restar vectores con el uso de métodos algebraicos y geométricos. Figura 3.4 Conforme una partícula se mueve de a a lo largo de una trayectoria arbitraria representada por la línea discontinua, su desplazamiento es una cantidad vectorial que se muestra mediante la flecha dibujada de a . r x2 y2 1 3.50 m22 1 2.50 m22 4.30 m 216° tan y x 2.50 m 3.50 m 0.714
- 84. 56 Capítulo 3 Vectores Igualdad de dos vectores Para muchos propósitos, dos vectores A S y B S se definen como iguales si tienen la misma magnitud y si apuntan en la misma dirección. Esto es, A S B S sólo si A = B y si A S y B S apuntan en la misma dirección a lo largo de líneas paralelas. Por ejemplo, todos los vectores en la figura 3.5 son iguales aun cuando tengan diferentes puntos de inicio. Dicha propiedad permite mover, en un diagrama, un vector a una posición paralela a sí mismo sin afectar al vector. Suma de vectores Una forma conveniente de describir las reglas para sumar vectores es mediante un método gráfico. Para sumar el vector B S al vector A S , primero dibuje el vector A S en papel gráfico, con su magnitud representada mediante una escala de longitud conveniente, y luego di- buje el vector B S a la misma escala, con su origen iniciando desde la punta de A S , como se muestra en la figura 3.6. El vector resultante R S A S B S es el vector que se dibuja desde el origen de A S a la punta de B S . También se usa una construcción geométrica para sumar más de dos vectores, como se muestra en la figura 3.7 para el caso de cuatro vectores. El vector resultante R S A S B S C S D S es el vector que completa el polígono. En otras palabras, R S es el vector dibujado desde el origen del primer vector a la punta del último vector. Esta técnica para sumar vectores con frecuencia se llama “método del paralelogramo”. Cuando se suman dos vectores, la suma es independiente del orden de la adición. (Quizás esto parezca trivial, pero como verá en el capítulo 11, el orden es importante cuando se multiplican vectores. Los procedimientos para multiplicar vectores se analizan en los capítulos 7 y 11.) Esta propiedad, que se aprecia en la construcción geométrica de la figura 3.8, se conoce como ley conmutativa de la suma: A S B S B S A S (3.5) Cuando se suman tres o más vectores, su suma es independiente de la forma en la cual se agrupan los vectores individuales. En la figura 3.9 se muestra una prueba geométrica de esta regla para tres vectores. Esta propiedad se llama ley asociativa de la suma: A S (B S C S ) (A S B S ) C S (3.6) En resumen, una cantidad vectorial tiene tanto magnitud como dirección y también obedece las leyes de la suma vectorial como se describe en las figuras de la 3.6 a la 3.9. Cuando se suman dos o más vectores, todos deben tener las mismas unidades y deben ser del mismo tipo de cantidad. No tiene sentido sumar un vector velocidad (por ejemplo, 60 km/h hacia el este) con un vector desplazamiento (por ejemplo, 200 km al norte) porque Figura 3.5 Estos cuatro vectores son iguales porque tienen longitudes iguales y apuntan en la misma dirección. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 3.1 Suma vectorial con suma escalar Advierta que A S B S C S es muy diferente de A B C. La primera ecuación es una suma vectorial, que se debe manejar con cuidado, con un método gráfico. La segunda ecuación es una simple suma algebraica de números que se manejan con las reglas normales de aritmética. O y x R A B A B R A B C D A C B D A B A B R = B + A = A + B Figura 3.6 Cuando el vector B S se suma al vector A S , la resultante R S es el vector que va del origen de A S a la punta de B S . Figura 3.7 Construcción geométrica para sumar cuatro vectores. El vector resultante R S es por definición el que completa el polígono. Figura 3.8 Esta construcción muestra que A S B S B S A S o, en otras palabras, que la suma vectorial es conmutativa.
- 85. estos vectores representan diferentes cantidades físicas. La misma regla se aplica a los esca- lares. Por ejemplo, no tiene sentido sumar intervalos de tiempo con temperaturas. Negativo de un vector El negativo del vector A S se define como el vector que, cuando se suma con A S , da cero para la suma vectorial. Esto es: A S (A S ) 0. Los vectores A S y A S tienen la misma magnitud pero apuntan en direcciones opuestas. Resta de vectores La operación de resta vectorial utiliza la definición del negativo de un vector. Se define la operación A S B S como el vector B S que se suma al vector A S : A S B S A S (B S ) (3.7) En la figura 3.10a se ilustra la construcción geométrica para restar dos vectores de esta forma. Otra forma de observar la resta vectorial es notar que la diferencia A S B S entre dos vectores A S y B S es lo que debe sumar al segundo vector para obtener el primero. En este caso, como muestra la figura 3.10b, el vector A S B S apunta desde la punta del segundo vector a la punta del primero. Multiplicación de un vector por un escalar Si el vector A S se multiplica por una cantidad escalar positiva m, el producto mA S es un vector que tiene la misma dirección que A S y magnitud mA. Si el vector A S se multiplica por una cantidad escalar negativa m, el producto mA S tiene una dirección opuesta a A S . Por ejemplo, el vector 5A S es cinco veces tan largo como A S y apunta en la misma dirección que A S ; el vector 1 3A S es un tercio la longitud de A S y apunta en la dirección opuesta a A S . Figura 3.9 Construcciones geométricas para verificar la ley asociativa de la suma. B A B C ( A B ) C A A B B C C A ( B C ) A C A B A B C A B A B B a) b) Figura 3.10 a) Esta construcción muestra cómo restar el vector B S del vector A S . El vector B S es igual en magnitud al vector B S y apunta en la dirección opuesta. Para restar B S de A S , aplique la regla de suma vectorial a la combinación de A S y B S : primero dibuje A S a lo largo de algún eje conveniente y luego coloque el origen de B S en la punta de A S y C es la diferencia A S B S . b) Una segunda forma de observar la resta vectorial. El vector diferencia C S A S B S es el vector que se debe sumar a B S para obtener A S . Sección 3.3 Algunas propiedades de los vectores 57
- 86. 58 Capítulo 3 Vectores Pregunta rápida 3.2 Las magnitudes de dos vectores A S y B S son A 12 unidades y B 8 unidades. ¿Cuál de los siguientes pares de números representa los valores más grandes y más pequeños posibles para la magnitud del vector resultante R S A S B S ? a) 14.4 unidades, 4 unidades, b) 12 unidades, 8 unidades, c) 20 unidades, 4 unidades, d) ninguna de estas respuestas. Pregunta rápida 3.3 Si el vector B S se suma al vector A S , ¿cuáles dos de las siguientes op- ciones deben ser verdaderas para que el vector resultante sea igual a cero? a) A S y B S son paralelos y en la misma dirección. b) A S y B S son paralelos y en direcciones opuestas. c) A S y B S tienen la misma magnitud. d) A S y B S son perpendiculares. EJEMPLO 3.2 Un viaje de vacaciones Un automóvil viaja 20.0 km al norte y luego a 35.0 km en una dirección 60.0° al noroeste, como se muestra en la figura 3.11a. Encuentre la magnitud y dirección del desplazamiento resultante del automóvil. SOLUCIÓN Conceptualizar Los vectores A S y B S dibujados en la fi- gura 3.11a ayudan a formar conceptos del problema. Categorizar Este ejemplo se puede clasificar como un simple problema de análisis acerca de suma vec- torial. El desplazamiento R S es la resultante cuando se suman los dos desplazamientos individuales A S y B S . In- cluso se puede clasificar como un problema acerca del análisis de triángulos, así que se acude a la experiencia en geometría y trigonometría. Analizar En este ejemplo se muestran dos formas para analizar el problema de encontrar la resultante de dos vectores. La primera es resolver el problema mediante la geometría, con el uso de papel graficado y un transportador para medir la magnitud de R S y su dirección en la figura 3.11a. (De hecho, aun cuando sepa que va a realizar un cálculo, debe bosquejar los vectores para comprobar sus resultados.) Con una regla y transportador ordinarios, típicamente un buen diagrama da respuestas con dos dígitos pero no con una precisión de tres dígitos. La segunda forma de resolver el problema es analizarlo con el álgebra. La magnitud de R S se obtiene a partir de la ley de cosenos, tal como se aplica al triángulo (véase el apéndice B.4). Aplique R2 A2 B2 2AB cos V de la ley de cosenos para encontrar R: Sustituya valores numéricos y advierta que V 180° 60° 120°: Aplique la ley de senos (apéndice B.4) para encontrar la dirección de R S medida desde la dirección norte: y (km) 40 20 60.0 R A x (km) 0 y (km) B 20 A x (km) 0 20 b) N S O E B 20 R 40 a) C C V Figura 3.11 (Ejemplo 3.2) a) Método gráfico para encontrar el vector de desplazamiento resultante R S A S B S . b) Sumar los vectores en orden inverso (B S A S ) da el mismo resultado para R S . R A2 B2 2AB cos 48.2 km R 120.0 km22 135.0 km22 2120.0 km2 135.0 km2 cos 120° 38.9° sen B R sen 35.0 km 48.2 km sen 120° 0.629 sen B sen R
- 87. El desplazamiento resultante del automóvil es 48.2 km con una dirección de 38.9° al noroeste. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 3.2 Vectores componentes con componentes Los vectores A S x y A S y son los vectores componentes de A S . No debe confundirlos con las cantidades Ax y Ay, que siempre se referirán como las componentes de A S . PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 3.3 Componentes x y y Las ecuaciones 3.8 y 3.9 aso- cian el coseno del ángulo con la componente x y el seno del ángulo con la componente y. Tal asociación es verdadera sólo porque el ángulo V se midió respecto del eje x, así que no memorice estas ecuaciones. Si V se mide en relación con el eje y (como en algunos problemas), estas ecuaciones serán incorrec- tas. Piense acerca de cuál lado del triángulo, que contiene las componentes, es adyacente al ángulo y cuál lado es opuesto y luego asigne el coseno y el seno en concordancia. Finalizar ¿El ángulo C, que se calculó, concuerda con una estimación realizada al observar la figura 3.11a o con un ángulo real medido del diagrama con el uso del método gráfico? ¿Es razonable que la magnitud de R S sea mayor que la de A S y B S ? ¿Las unidades de R S son correctas? Aunque el método gráfico de sumar vectores funciona bien, tiene dos desventajas. Primera, algunas personas en- cuentran abrumador el uso de las leyes de cosenos y senos. Segunda, un triángulo sólo resulta si suma dos vectores. Si suma tres o más vectores, la forma geométrica resultante no es un triángulo. En la sección 3.4 se explora un nuevo méto- do para sumar vectores que abordará estas dos desventajas. ¿Qué pasaría si? Considere que el viaje se realiza considerando los dos vectores en orden inverso: 35.0 km con dirección 60.0° al noroeste primero y después 20.0 km al norte. ¿Cómo cambiarían la magnitud y dirección del vector resultante? Respuesta No cambiarían. La ley conmutativa para la suma vectorial dice que el orden de los vectores en una suma es irrelevante. Gráficamente, la figura 3.11b muestra que los vectores sumados en orden inverso proporcionan el mismo vector resultante. 3.4 Componentes de un vector y vectores unitarios El método gráfico de suma de vectores no se recomienda cuando se requiere gran pre- cisión o en problemas tridimensionales. En esta sección se describe un método de suma de vectores que utiliza las proyecciones de los vectores a lo largo de los ejes coordenados. Dichas proyecciones se llaman componentes del vector o sus componentes rectangulares. Cualquier vector se puede describir por completo mediante sus componentes. Considere un vector A S que se encuentra en el plano xy y forma un ángulo arbitrario V con el eje positivo x, como se muestra en la figura 3.12a. Este vector se puede expresar como la suma de otros dos vectores componentes A S x , que es paralelo al eje x, y A S y , que es pa- ralelo al eje y. De la figura 3.12b se ve que los tres vectores forman un triángulo rectángulo y que A S A S x A S y. Con frecuencia se hará alusión a las “componentes de un vector A S ”, escritas Ax y Ay (la notación es sin negritas). La componente Ax representa la proyección de A S a lo largo del eje x, y la componente Ay representa la proyección de A S a lo largo del eje y. Estas componentes pueden ser positivas o negativas. La componente Ax es positiva si el vector componente A S x apunta en la dirección x positiva y es negativa si A S x apunta en la dirección x negativa. Lo mismo es cierto para la componente Ay. De la figura 3.12 y de la definición de seno y coseno, es claro que cos V Ax/A y que sen V Ay/A. Por tanto, las componentes de A S son Ax A cos V (3.8) Ay A sen V (3.9) Figura 3.12 a) Un vector A S que se encuentra en el plano xy se representa mediante sus vectores componentes A S x y A S y. b) El vector componente y A S y se puede mover hacia la derecha de modo que se sume a A S x. La suma vectorial de los vectores componentes es A S . Estos tres vectores forman un triángulo rectángulo. y x A O y Ax a) y x O Ax b) y A A A V V 1 Componentes del vector A S Sección 3.4 Componentes de un vector y vectores unitarios 59
- 88. 60 Capítulo 3 Vectores Las magnitudes de estas componentes son las longitudes de los dos lados de un triángulo rectángulo con una hipotenusa de longitud A. Debido a esto, la magnitud y la dirección de A S se relacionan con sus componentes mediante las expresiones A Ax 2 Ay 2 (3.10) tan 1 a Ay Ax b (3.11) Observe que los signos de las componentes Ax y Ay dependen del ángulo V. Por ejem- plo, si V 120°, Ax es negativa y Ay positiva. Si V 225°, tanto Ax como Ay son negativas. La figura 3.13 resume los signos de las componentes cuando A S se encuentra en varios cuadrantes. Cuando resuelva problemas, especifique un vector A S con sus componentes Ax y Ay o con su magnitud y dirección A y V. Suponga que trabaja un problema físico que requiere descomponer un vector en sus componentes. En muchas aplicaciones, es conveniente expresar las componentes en un sistema coordenado que tenga ejes que no sean horizontales ni verticales, pero que sean mutuamente perpendiculares. Por ejemplo, se considerará el movimiento de los objetos que se deslizan por planos inclinados. Para tales ejemplos, conviene orientar el eje x para- lelo al plano y el eje y perpendicular al plano. Pregunta rápida 3.4 Elija la respuesta correcta para hacer verdadera la oración: Una componente de un vector es a) siempre, b) nunca o c) a veces mayor que la magnitud del vector. Vectores unitarios Las cantidades vectoriales con frecuencia se expresan en términos de vectores unitarios. Un vector unitario es un vector sin dimensiones que tiene una magnitud de exactamente 1. Los vectores unitarios se usan para especificar una dirección conocida y no tienen otro significado físico. Son útiles exclusivamente como una convención para describir una dirección en el espacio. Se usarán los símbolos î, ĵ y k̂ para representar los vectores unita- rios que apuntan en las direcciones x, y y z positivas, respectivamente. (Los “sombreros”, o circunflejos, sobre los símbolos son una notación estándar para vectores unitarios.) Los vectores unitarios î, ĵ y k̂ forman un conjunto de vectores mutuamente perpendiculares en un sistema coordenado de mano derecha, como se muestra en la figura 3.14a. La magnitud de cada vector unitario es igual a 1; esto es, î ĵ k̂ 1. Considere un vector A S que se encuentra en el plano xy, como se muestra en la figura 3.14b. El producto de la componente Ax y el vector unitario î es el vector componente A S x Ax î, que se encuentra en el eje x y tiene magnitud Ax . Del mismo modo, A S y Ay ĵ es el vector componente de magnitud Ay que se encuentra en el eje y. Por tanto, la nota- ción del vector unitario para el vector A S es A S Ax î Ay ĵ (3.12) Por ejemplo, considere un punto que se encuentra en el plano xy y tiene coordenadas cartesianas (x, y), como en la figura 3.15. El punto se especifica mediante el vector posición r S , que en forma de vector unitario está dado por r S x î y ĵ (3.13) Esta notación indica que las componentes de r S son las coordenadas x y y. Ahora, ¿cómo usar las componentes para sumar vectores cuando el método gráfico no es suficientemente preciso? Suponga que quiere sumar el vector B S al vector A S en la ecua- ción 3.12, donde el vector B S tiene componentes Bx y By. Debido a la conveniencia contable de los vectores unitarios, todo lo que se hace es sumar las componentes x y y por separado. El vector resultante R S A S B S es R S 1Axˆ Ayˆ2 1Bxˆ Byˆ2 Figura 3.13 Los signos de las componentes de un vector dependen del cuadrante en el que se ubica el vector. Figura 3.15 El punto cuyas coordenadas cartesianas son (x, y) se representa mediante el vector posición r S x î y ĵ. y x Ax positivo Ay positivo Ax positivo Ay negativo Ax negativo Ay positivo Ax negativo Ay negativo Figura 3.14 a) Los vectores unitarios î, ĵ y k̂ se dirigen a lo largo de los ejes x, y y z, respectivamente. b) El vector A S Ax î Ay ĵ que se encuentra en el plano xy tiene componentes Ax y Ay. y x b) Ax Ay A ĵ î x y z a) ĵ î k̂ y x O r (x, y) y x ĵ î
- 89. o R S 1Ax Bx 2 î 1Ay By 2 ĵ (3.14) Puesto que R S Rx î Ry ĵ, se ve que las componentes del vector resultante son Ry Ay By Rx Ax Bx (3.15) La magnitud de R S y el ángulo que forma con el eje x de sus componentes se obtienen con las correspondencias R Rx 2 Ry 2 1Ax Bx 22 1Ay By 22 (3.16) tan u Ry Rx Ay By Ax Bx (3.17) Esta suma por componentes se comprueba con una construcción geométrica similar a la que se muestra en la figura 3.16. Recuerde los signos de las componentes cuando use el método algebraico o el gráfico. En ocasiones es necesario considerar situaciones que implican movimiento en tres componentes de dirección. La extensión de los métodos a vectores tridimensionales es di- recta. Si A S y B S tienen componentes x, y y z, se expresan en la forma A S Ax î Ay ĵ Azk̂ (3.18) B S Bx î By ĵ Bzk̂ (3.19) La suma de A S y B S es R S 1Ax Bx 2 î 1Ay By 2 ĵ 1Az Bz 2k̂ (3.20) Distinga la ecuación 3.20 de la ecuación 3.14: en la ecuación 3.20, el vector resultante también tiene una componente z, Rz Az Bz. Si un vector R S tiene componentes x, y y z, la magnitud del vector es R Rx 2 Ry 2 Rz 2 . El ángulo Vx que R S forma con el eje x se encuentra de la expresión Vx Rx/R, con expresiones similares para los ángulos respecto de los ejes y y z. Pregunta rápida 3.5 ¿Para cuáles de los siguientes vectores la magnitud del vector es igual a una de las componentes del vector? a) A S 2 î 5 ĵ, b) B S 3ĵ, c) C S 5k̂. 3.4 Componentes de un vector y vectores unitarios 61 Figura 3.16 Esta construcción geométrica para la suma de dos vectores muestra la relación entre las componentes del resultante R S y las componentes de los vectores individuales. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 3.4 Tangentes en calculadoras La ecuación 3.17 involucra el cálculo de un ángulo mediante una función tangente. Por lo general, la función tangente inversa en las calculadoras proporciona un ángulo entre 90° y 90°. En consecuencia, si el vector que estudia se encuentra en el segundo o tercer cuadrantes, el ángulo medido desde el eje x positivo será el ángulo que dé su calculadora más 180°. EJEMPLO 3.3 La suma de dos vectores Encuentre la suma de dos vectores A S y B S que se encuentran en el plano xy y está dada por A S 12.0 î 2.0 ĵ 2 m y B S 12.0 î 4.0 ĵ 2 m SOLUCIÓN Conceptualizar Puede formar conceptos de la situación al dibujar los vectores en papel gráfico. Categorizar Clasifique este ejemplo como un simple problema de sustitución. Al comparar esta expresión para A S con la expresión general A S Ax î Ay ĵ Az k̂, es claro que Ax 2.0 m y Ay 2.0 m. Del mismo modo, Bx 2.0 m y By 4.0 m. Aplique la ecuación 3.14 para obtener el vector resultante R S : R S A S B S 12.0 2.02 î m 12.0 4.02 ĵ m Evalúe los componentes de R S : Rx 4.0 m Ry 2.0 m y R B A x Bx Ay Ax Rx By Ry
- 90. 62 Capítulo 3 Vectores Aplique la ecuación 3.16 para encontrar la magnitud de R S : Encuentre la dirección de R S a partir de la ecuación 3.17: tan u Ry Rx 2.0 m 4.0 m 0.50 Es probable que su calculadora dé la respuesta 27° para V tan1 (0.50). Esta respuesta es correcta si se le interpreta como 27° en el sentido de las manecillas del reloj desde el eje x. La forma estándar es citar los ángulos medidos contra el sentido de las manecillas del reloj desde el eje x, y que el ángulo para este vector es V 333° EJEMPLO 3.4 El desplazamiento resultante Una partícula experimenta tres desplazamientos consecutivos: $r S 1 (15î 30ĵ 12k̂) cm, $r S 2 (23î 14ĵ 5.0k̂) cm y $r S 3 (13î 15ĵ) cm. Encuentre las componentes del desplazamiento resultante y su magnitud. SOLUCIÓN Conceptualizar Aunque x es suficiente para ubicar un punto en una dimensión, es necesario un vector r S para ubicar un punto en dos o tres dimensiones. La notación $r S es una generalización del desplazamiento unidimensional $x en la ecua- ción 2.1. Los desplazamientos tridimensionales son más difíciles de conceptualizar que los de dos dimensiones, porque éstos se pueden dibujar en papel. Para este problema, imagine que traza con su lápiz, en un papel gráfico en el que ya dibujó los ejes x y y, el origen. Mueva su lápiz 15 cm a la derecha a lo largo del eje x, luego 30 cm hacia arriba a lo largo del eje y y luego 12 cm en dirección perpendicular hacia usted. Este procedimiento proporciona el desplazamiento descrito por $r S 1. Desde este punto, mueva su lápiz 23 cm a la derecha, paralelo al eje x, luego 14 cm paralelo al papel en la dirección y y luego 5.0 cm en dirección perpendicular, alejándose de usted, hacia el papel. Ahora está en el desplazamiento desde el origen descrito por $r S 1 $r S 2. Desde este punto, mueva su lápiz 13 cm a la izquierda en la dirección x y (¡finalmente!) 15 cm paralelo al papel gráfico, a lo largo del eje y. Su posición final está a un desplazamiento $r S 1 $r S 2 $r S 3 desde el origen. Categorizar A pesar de la difícil conceptualización en tres dimensiones, se puede clasificar este problema como un pro- blema de sustitución debido a los cuidadosos métodos contables desarrollados para vectores. La manipulación matemática sigue la pista de este movimiento a lo largo de tres ejes perpendiculares en una forma organizada y compacta, como se aprecia a continuación. Para encontrar el desplazamiento resul- tante y los tres vectores: Encuentre la magnitud del vector re- sultante: R Rx 2 Ry 2 14.0 m22 1 2.0 m22 20 m 4.5 m 125 î 31 ĵ 7.0k̂2 cm 115 23 132 î cm 130 14 152 ĵ cm 112 5.0 02k̂ cm ¢r S ¢r S 1 ¢r S 2 ¢r S 3 125 cm22 131 cm22 17.0 cm22 40 cm R Rx 2 Ry 2 Rz 2
- 91. EJEMPLO 3.5 De paseo Una excursionista comienza un viaje al caminar primero 25.0 km hacia el sureste desde su vehículo. Se detiene y levanta su tienda para pasar la noche. En el segundo día, ca- mina 40.0 km en una dirección 60.0° al noreste, punto en el que descubre una torre de guardabosque. A) Determine las componentes del desplazamiento de la excursionista para cada día. SOLUCIÓN Conceptualizar Forme conceptos del problema mediante el dibujo de un bosquejo como el de la figura 3.17. Si los vectores desplazamiento del primero y segundo días se denotan como A S y B S , respectivamente, y se usa el vehículo como el origen de las coor- denadas, se obtienen los vectores que se muestran en la figura 3.17. Categorizar Al dibujar el resultante R S , se clasifica este problema como uno que antes se resolvió: una suma de dos vectores. Ahora debe entender el poder de la categorización: muchos problemas nuevos son muy similares a problemas que ya se han resuelto, si se tiene cuidado al conceptualizarlos. Una vez dibujados los vectores desplazamiento y cla- sificado el problema, ya no se trata sólo de una excursionista, una caminata, un vehículo, una tienda o una torre. Es un problema acerca de suma vectorial, que ya ha resuelto. Analizar El desplazamiento A S tiene una magnitud de 25.0 km y se dirige 45.0° abajo del eje x positivo. Encuentre las componentes de A S con las ecuaciones 3.8 y 3.9: El valor negativo de Ay indica que la excursionista camina en la dirección y negativa durante el primer día. Los signos de Ax y Ay también son evidentes en la figura 3.17. Halle las componentes de B S con las ecuaciones 3.8 y 3.9: B) Determine las componentes del desplazamiento resultante de la excursionista R S para el viaje. Encuentre una expresión para R S en términos de vectores unitarios. SOLUCIÓN Aplique la ecuación 3.15 para encontrar las componentes del des- plazamiento resultante R S A S B S : Escriba el desplazamiento total en forma de vector unitario: R S 137.7 î 16.9 ĵ 2 km Finalizar Al observar la representación gráfica de la figura 3.17, se estima que la posición de la torre es aproximadamente (38 km, 17 km), que es consistente con las componentes de R S en el resultado de la posición final de la excursionista. Además, ambas componentes de R S son positivas, lo que coloca la posición final en el primer cuadrante del sistema coordenado, lo que también es consistente con la figura 3.17. ¿Quépasaríasi? Después de llegar a la torre, la excursionista quiere regresar a su vehículo a lo largo de una sola línea recta. ¿Cuáles son las componentes del vector que representa esta caminata? ¿Cuál debe ser la dirección de la caminata? Respuesta El vector deseado R S vehículo es el negativo del vector R S : R S vehículo R S 1 37.7 î 16.9 ĵ 2 km La dirección se encuentra al calcular el ángulo que el vector forma con el eje x: que da un ángulo de V 204.1°, o 24.1° al suroeste. y (km) x (km) 60.0 B 45.0 20 30 40 50 Torre R Vehículo 0 20 10 10 20 Tienda E N S O A Figura 3.17 (Ejemplo 3.5) El desplazamiento total de la excursionista es el vector R S A S B S . Ay A sen 1 45.0°2 125.0 km2 1 0.7072 17.7 km Ax A cos 1 45.0°2 125.0 km2 10.7072 17.7 km By B sen 60.0° 140.0 km2 10.8662 34.6 km Bx B cos 60.0° 140.0 km2 10.5002 20.0 km Ry Ay By 17.7 km 34.6 km 16.9 km Rx Ax Bx 17.7 km 20.0 km 37.7 km Sección 3.4 Componentes de un vector y vectores unitarios 63 tan u Rvehículo,y Rvehículo,x 16.9 km 37.7 km 0.448
- 92. 64 Capítulo 3 Vectores Las cantidades escalares son las que sólo tienen un valor numérico y no tienen dirección asociada. Las cantidades vecto- riales tienen tanto magnitud como dirección y obedecen las leyes de la suma vectorial. La magnitud de un vector siempre es un número positivo. Cuando se suman dos o más vectores, deben tener las mismas unidades y todos ellos deben ser del mismo tipo de cantidad. Se pueden sumar gráficamente dos vectores A S y B S . En este método (figura 3.6), el vector resultante R S A S B S corre del origen de A S a la punta de B S . Un segundo método de suma de vectores involucra las componentes de los vectores. La componente x Ax del vector A S es igual a la proyección de A S a lo largo del eje x de un sistema coordenado, donde Ax A cos V. La com- ponente y Ay de A S es la proyección de A S a lo largo del eje y, donde Ay = A sen V. Si un vector A S tiene una componente x Ax y una compo- nente y Ay, el vector se expresa en forma de vector uni- tario como A S Ax î Ay ĵ. En esta notación, î es un vector unitario que apunta en la dirección x positiva y ĵ es un vector unitario que apunta en la dirección y positiva. Puesto que î y ĵ son vectores unitarios, |î| |ĵ| 1. El resultante de dos o más vectores se encuentra al des- componer todos los vectores en sus componentes x y y, sumar sus componentes resultantes x y y, y luego usar el teorema de Pitágoras para encontrar la magnitud del vec- tor resultante. Se puede encontrar el ángulo que forma el vector resultante respecto del eje x al usar una función trigonométrica adecuada. O indica pregunta complementaria. Preguntas 1. O Sí o no: ¿Cada una de las siguientes cantidades es un vec- tor? a)fuerza, b)temperatura, c)elvolumendeaguaenuna lata, d) las calificaciones de un programa de televisión, e) la altura de un edificio, f ) la velocidad de un automóvil deportivo, g) la edad del Universo. 2. Un libro se mueve una vez alrededor del perímetro de una mesa con dimensiones 1.0 m 2.0 m. Si el libro termina en su posición inicial, ¿cuál es su desplazamiento? ¿Cuál es la dis- tancia recorrida? 3. O La figura P3.3 muestra dos vectores, D S 1 y D S 2. ¿Cuál de las posibilidades de la a) a la d) es el vector D S 2 2D S 1, o e) no es ninguna de ellas? 4. O La herramienta de corte en un torno está dada por dos desplazamientos, uno de 4 cm de magnitud y otro de 3 cm de magnitud, en cada una de las cinco situaciones de la a) a la e), diagramadas en la figura P3.4. Ordene estas situaciones de acuerdo con la magnitud del desplazamiento total de la herra- mienta, poniendo primero la situación con la mayor magnitud resultante. Si el desplazamiento total es del mismo tamaño en dos situaciones, dé a dichas letras igual disposición. 5. O Sea A S la representación de un vector velocidad que apunta desde el origen en el segundo cuadrante. a) ¿Su componente x es positiva, negativa o cero? b) ¿Su componente y es positiva, negativa o cero? Sea B S la representación de un vector veloci- Figura P3.3 a) b) c) d) D1 D2 Figura P3.4 a) c) b) d) e) Resumen DEFINICIONES MODELOS DE ANÁLISIS PARA RESOLVER PROBLEMAS
- 93. dad que apunta desde el origen en el cuarto cuadrante. c) ¿Su componente x es positiva, negativa o cero? d) ¿Su componente y es positiva, negativa o cero? e) Considere el vector A S B S . ¿Qué concluye acerca de los cuadrantes en los que puede o no estar? f ) Ahora considere el vector B S A S . ¿Qué concluye acerca de los cuadrantes en los que puede o no estar? 6. O i) ¿Cuál es la magnitud del vector (10î 10k̂) m/s) a) 0, b) 10 m/s, c) 10 m/s, d) 10, e) 10, f)14.1m/s, g) indefinido. ii) ¿Cuál es la componente y de este vector? (Elija de entre las mismas respuestas.) 7. O Un submarino se sumerge desde la superficie del agua en un ángulo de 30° bajo la horizontal, siguiendo una trayecto- ria recta de 50 m de largo. ¿Por tanto, a qué distancia está el submarino de la superficie del agua? a) 50 m, b) sen 30°, c) cos 30°, d) tan 30°, e) (50 m)/sen 30°, f) (50 m)/cos 30°, g) (50 m)/tan 30°, h) (50 m) sen 30°, i) (50 m)cos 30°, j) (50 m)tan 30°, k) (sen 30°)/50 m, l) (cos 30°)/50 m, m) (tan 30°)/50 m, n) 30 m, o) 0, p) ninguna de estas res- puestas. 8. O i) ¿Cuál es la componente x del vector que se muestra en la figura P3.8? a) 1 cm, b) 2 cm, c) 3 cm, d) 4 cm, e) 6 cm, f) 1 cm, g) 2 cm, h) 3 cm, i) 4 cm, j) 6 cm, k) ninguna de estas respuestas. ii) ¿Cuál es la componente y de este vector? (Elija de entre las mismas respuestas.) 4FDDJwO4JTUFNBTDPPSEFOBEPT 1. Las coordenadas polares de un punto son r 5.50 m y V 240°. ¿Cuáles son las coordenadas cartesianas de este punto? 2. Dos puntos en un plano tienen coordenadas polares (2.50 m, 30.0°) y (3.80 m, 120.0°). Determine a) las coordenadas car- tesianas de estos puntos y b) la distancia entre ellos. 3. Una mosca aterriza en la pared de una habitación. La es- quina inferior izquierda de la pared se selecciona como el origen de un sistema coordenado cartesiano bidimensional. Si la mosca se ubica en el punto que tiene coordenadas (2.00, 1.00) m, a) ¿A qué distancia está de la esquina de la habita- ción? b) ¿Cuál es su posición en coordenadas polares? 4. Las coordenadas rectangulares de un punto están dadas por (2, y), y sus coordenadas polares son (r, 30°). Determine y y r. 5. Sean (r, V) las coordenadas polares del punto (x, y). Determine las coordenadas polares para los puntos a) (x, y), b) (2x, 2y) y c) (3x, 3y). 4FDDJwO$BOUJEBEFTWFDUPSJBMFTZFTDBMBSFT 4FDDJwOMHVOBTQSPQJFEBEFTEFMPTWFDUPSFT 6. Un avión vuela desde el campo base al lago A, a 280 km de dis- tancia en la dirección 20.0° al noreste. Después de soltar sumi- nistros vuela al lago B, que está a 190 km a 30.0° al noroeste del lago A. Determine gráficamente la distancia y dirección desde el lago B al campo base. 7. Una topógrafa mide la distancia a través de un río recto con el siguiente método: partiendo directamente a través de un árbol en la orilla opuesta, camina 100 m a lo largo del margen del río para establecer una línea base. Luego observa hacia el árbol. El ángulo de su línea base al árbol es de 35.0°. ¿Qué tan ancho es el río? 8. Una fuerza F S 1 de 6.00 unidades de magnitud actúa sobre un objeto en el origen en una dirección 30.0° sobre el eje x positi- vo. Una segunda fuerza F S 2 de 5.00 unidades de magnitud actúa sobre el objeto en la dirección del eje y positivo. Encuentre gráficamente la magnitud y la dirección de la fuerza resultante F S 1 F S 2. 9. Un patinador se desliza a lo largo de una trayectoria circular de 5.00 m de radio. Si realiza medio círculo, encuentre a) la magnitud del vector desplazamiento y b) que distancia ha patinado. c) ¿Cuál es la magnitud del desplazamiento si patina alrededor de todo el círculo? 10. Defina arbitrariamente el “vector instantáneo altura” de una persona como el vector desplazamiento desde el punto medio entre sus pies y lo alto de su cabeza. Realice una estimación del orden de magnitud del vector total altura de todas las personas en una ciudad de 100 000 habitantes a) a las 10 en punto de la mañana del martes y b) a las 5 en punto de la mañana del sábado. Explique sus razonamientos. 11. Cada uno de los vectores desplazamientos A S y B S que se muestran en la figura P3.11 tiene una magnitud de 3.00 m. Encuentre gráficamente a) A S B S , b) A S B S , c) B S A S y d) A S 2B S . Reporte todos los ángulos en sentido contrario de las manecillas del reloj desde el eje x positivo. Problemas 65 Figura P3.8 y, cm x, cm 2 2 2 2 4 0 9. O El vector A S se encuentra en el plano xy. i) ¿Sus dos compo- nentes serán negativas si se encuentra en cuál(es) cuadrante(s)? elija todo lo que aplique. a) el primer cuadrante, b) el segundo cuadrante, c) el tercer cuadrante, d) el cuarto cuadrante. ii) ¿Hacia qué orientación sus componentes ten- drán signos opuestos? Elija de entre las mismas posibilidades. 10. Si el componente del vector A S a lo largo de la dirección del vector B S es cero, ¿qué puede concluir acerca de los dos vecto- res? 11. ¿La magnitud de un vector puede tener un valor negativo? Explique. 12. ¿Es posible sumar una cantidad vectorial a una cantidad esca- lar? Explique. 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo Problemas
- 94. 66 Capítulo 3 Vectores 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 21. Mientras explora una cueva, un espeleólogo comienza en la entrada y se mueve las siguientes distancias. Va 75.0 m al norte, 250 m al este, 125 m a un ángulo de 30.0° al noreste y 150 m al sur. Encuentre su desplazamiento resultante desde la entrada de la cueva. 22. Un mapa sugiere que Atlanta está a 730 millas en una direc- ción de 5.00° al noreste desde Dallas. El mismo mapa muestra que Chicago está a 560 millas en una dirección de 21.0° al noroeste desde Atlanta. Represente la Tierra como plana y use esta información para encontrar el desplazamiento de Dallas a Chicago. 23. Un hombre que empuja una podadora por el suelo hace que experimente dos desplazamientos. El primero tiene una magni- tud de 150 cm y forma un ángulo de 120° con el eje x positivo. El desplazamiento resultante tiene una magnitud de 140 cm y se dirige a un ángulo de 35.0° con el eje x positivo. Encuentre la magnitud y dirección del segundo desplazamiento. 24. Dados los vectores A S 2.00î 6.00 ĵ y B S 3.00î 2.00 ĵ, a) dibuje la suma vectorial C S A S B S y la diferencia vectorial D S A S B S . b) Calcule C S y D S , primero en términos de vectores unitarios y luego en términos de coordenadas polares, con ángulos medidos respecto del eje x. 25. Considere los dos vectores A S 3î 2ĵ y B S î 4ĵ. Calcule a) A S B S , b) A S B S , c) A S B S , d) A S B S , y e) las direcciones de A S B S y A S B S . 26. Una pendiente de esquiar cubierta de nieve forma un ángulo de 35.0° con la horizontal. Cuando un esquiador cae a plomo por la colina, una porción de nieve salpicada se proyecta a una posición máxima de 5.00 m a 20.0° de la vertical en direc- ción arriba de la colina, como se muestra en la figura P3.26. Encuentre las componentes de su posición máxima a) parale- la a la superficie y b) perpendicular a la superficie. 12. ; Tres desplazamientos son A S 200 m al sur, B S 250 m al oeste y C S 150 m a 30.0° al noreste. Construya un diagrama separado para cada una de las siguientes posibles formas de sumar estos vectores: R S 1 A S B S C S ; R S 2 B S C S A S ; R S 3 C S B S A S . Explique qué puede concluir al comparar los diagramas. 13. Un carro de montaña rusa se mueve 200 pies horizontalmente y luego se eleva 135 pies a un ángulo de 30.0° sobre la horizon- tal. A continuación viaja 135 pies a un ángulo de 40.0° hacia abajo. ¿Cuál es su desplazamiento desde su punto de partida? Use técnicas gráficas. 14. ; Un comprador que empuja un carrito a lo largo de una tienda se mueve 40.0 m por un pasillo, luego da una vuelta de 90.0° y se mueve 15.0 m. Luego da otra vuelta de 90.0° y se mueve 20.0 m. a) ¿A qué distancia está el comprador de su posición original? b) ¿Qué ángulo forma su desplazamiento total con su dirección original? Advierta que no se especifi- có si el comprador da vuelta a derecha o izquierda. Explique cuántas respuestas son posibles para los incisos a) y b) y dé las posibles respuestas. 4FDDJwO$PNQPOFOUFTEFVOWFDUPSZWFDUPSFTVOJUBSJPT 15. Un vector tiene una componente x de 25.0 unidades y otra componente y de 40.0 unidades. Encuentre la magnitud y di- rección de este vector. 16. Una persona camina 25.0° al noreste durante 3.10 km. ¿Qué distancia tendría que caminar hacia el norte y hacia el este para llegar a la misma posición? 17. ; Una minivan viaja recto al norte en el carril derecho de una autopista a 28.0 m/s. Un camper pasa a la minivan y luego cambia del carril izquierdo al derecho. Mientras lo hace, la trayectoria del camper sobre el camino es un desplazamiento recto a 8.50° al noreste. Para evitar chocar con la minivan, la distancia norte–sur entre la defensa trasera del camper y la de- fensa delantera de la minivan no deben disminuir. ¿El camper puede conducirse para satisfacer este requisito? Explique su respuesta. 18. Una chica que entrega periódicos cubre su ruta al viajar 3.00 cuadras al oeste, 4.00 cuadras al norte y luego 6.00 cuadras al este. a) ¿Cuál es su desplazamiento resultante? b) ¿Cuál es la distancia total que recorre? 19. Obtenga expresiones en forma de componentes para los vecto- res de posición que tienen las siguientes coordenadas polares: a) 12.8 m, 150°, b) 3.30 cm, 60.0°, c) 22.0 pulg, 215°. 20. Un vector desplazamiento que se encuentra en el plano xy tiene una magnitud de 50.0 m y se dirige en un ángulo de 120° al eje x positivo. ¿Cuáles son las componentes rectangulares de este vector? 27. Una partícula se somete a los siguientes desplazamientos con- secutivos: 3.50 m al sur, 8.20 m al noreste y 15.0 m al oeste. ¿Cuál es el desplazamiento resultante? 28. En un juego de futbol americano, un mariscal de campo toma el balón desde la línea de golpeo, corre hacia atrás una dis- tancia de 10.0 yardas y luego corre de manera lateral paralelo a la línea de golpeo 15.0 yardas. En este punto, lanza un pase recto hacia adelante 50.0 yardas perpendicular a la línea de golpeo. ¿Cuál es la magnitud del desplazamiento resultante del balón? 29. Un golfista novato necesita tres golpes para meter la bola. Los desplazamientos sucesivos de la bola son: 4.00 m al norte, Figura P3.11 Problemas 11 y 32. y B 3.00 m A 3.00 m 30.0 O x Figura P3.26 20.0° 35.0°
- 95. Problemas 67 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 2.00 m al noreste y 1.00 m a 30.0° al suroeste. Si parte del mismo punto inicial, ¿cuál sería el desplazamiento más sencillo que un golfista experto necesitaría para hacer el hoyo? 30. El vector A S tiene componentes x y y de 8.70 cm y 15.0 cm, respectivamente; el vector B S tiene componentes x y y de 13.2 cm y 6.60 cm, respectivamente. Si A S B S 3C S 0, ¿cuáles son las componentes de C S ? 31. La vista desde el helicóptero en la figura P3.31 muestra a dos personas jalando una mula terca. Encuentre a) la fuerza única que es equivalente a las dos fuerzas que se muestran y b) la fuerza que una tercera persona tendría que ejercer sobre la mula para hacer la fuerza resultante igual a cero. Las fuerzas se miden en unidades de newtons (representada por N). sión en vectores unitarios para un vector B S de un cuarto de longitud de A S que apunte en la misma dirección que A S . c) Obtenga una expresión en vectores unitarios para un vector C S tres veces la longitud de A S que apunte en la dirección opuesta a la dirección de A S . 38. Usted está de pie sobre el suelo en el origen de un sis- tema coordenado. Un avión vuela sobre usted con velo- cidad constante paralela al eje x y a una altura fija de 7.60 103 m. En el tiempo t 0 el avión está directamente arriba de usted de modo que el vector que va de usted a él es P S 0 (7.60 103 m) ĵ. En t 30.0 s, el vector de posición que va de usted al avión es P S 30 (8.04 103 m) î (7.60 103 m) ĵ. Determine la magnitud y orientación del vector de posición del avión en t 45.0 s. 39. Una estación de radar ubica un barco hundido en un intervalo de 17.3 km y orientación 136° en sentido de las manecillas del reloj desde el norte. Desde la misma estación, un avión de rescate está en un intervalo horizontal de 19.6 km, 153° en sen- tido de las manecillas del reloj desde el norte, con elevación de 2.20 km. a) Escriba el vector de posición para el barco en relación con el avión, con î que representa el este, ĵ el norte y k̂ hacia arriba. b) ¿Qué tan separados están el avión y el barco? 40. a) El vector E S tiene 17.0 cm de magnitud y se dirige 27.0° contra las manecillas el reloj desde el eje x. Expréselo en notación de vectores unitarios. b) El vector F S tiene 17.0 cm de magnitud y se dirige 27.0° contra las manecillas del reloj desde el eje y. Expréselo en notación de vectores unitarios. c) El vector G S tiene 17.0 cm de magnitud y se dirige 27.0° en sentido de las manecillas del reloj desde el eje y. Expréselo en notación de vectores unitarios. 41. El vector A S tiene un componente x negativo de 3.00 unidades de longitud y un componente y positivo de 2.00 unidades de longitud. a) Determine una expresión para A S en notación de vectores unitarios. b) Determine la magnitud y dirección de A S . c) ¿Qué vector B S , cuando se suma a A S , da un vector resul- tante sin componente x y una componente y negativa de 4.00 unidades de longitud? 42. Conforme pasa sobre la isla Gran Bahamas, el ojo de un hura- cán se mueve en una dirección 60.0° al noroeste con una rapidez de 41.0 km/h. Tres horas después el curso del huracán cambia súbitamente al norte y su rapidez baja a 25.0 km/h. ¿A qué distancia de Gran Bahamas está el ojo 4.50 h después de que pasa sobre la isla? 43. En la figura P3.43 se muestran tres vectores desplazamiento de una pelota de croquet, donde A S 20.0 unidades, B S 40.0 unidades y C S 30.0 unidades. Encuentre a) el resultante en 32. Use el método de componentes para sumar los vectores A S y B S que se muestran en la figura P3.11. Exprese la resultante A S B S en notación de vector unitario. 33. El vector B S tiene componentes x, y y z de 4.00, 6.00 y 3.00 uni- dades, respectivamente. Calcule la magnitud de B S y los ángulos que B S forma con los ejes coordenados. 34. Considere los tres vectores desplazamiento A S (3î 3 ĵ) m, B S (î 4 ĵ ) m y C S (2î 5 ĵ ) m. Use el método de componentes para determinar a) la magnitud y dirección del vector D S A S B S C S y b) la magnitud y dirección de E S A S B S C S . 35. Dados los vectores desplazamiento A S (3 î 4 ĵ 4 k̂) m y B S (2 î 3 ĵ 7 k̂) m, encuentre las magnitudes de los vec- tores a) C S A S B S y b) D S 2A S B S , y también exprese cada uno en términos de sus componentes rectangulares. 36. En la operación de ensamblado que se ilustra en la figura P3.36, un robot primero mueve un objeto en recta hacia arriba con esto también al este, alrededor de un arco que forma un cuarto de círculo de 4.80 cm de radio que se encuentra en un plano vertical este–oeste. Luego el robot mueve el objeto hacia arriba y al norte, a través de un cuarto de círculo de 3.70 cm de radio que se encuentra en un plano vertical norte–sur. Encuentre a) la magnitud del desplazamiento total del objeto y b) el ángulo que el desplazamiento total forma con la vertical. 37. El vector A S tiene componentes x, y y z de 8.00, 12.0 y 4.00 unidades, respectivamente. a) Escriba una expresión vectorial para A S en notación de vector unitario. b) Obtenga una expre- Figura P3.31 y x 75.0 60.0 F1 120 N F2 80.0 N Figura P3.36
- 96. 68 Capítulo 3 Vectores 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo notación de vectores unitarios y b) la magnitud y dirección del desplazamiento resultante. norte. a) Dibuje un mapa de los desplazamientos sucesivos. b) ¿Qué distancia total recorrió? c) Calcule la magnitud y direc- ción de su desplazamiento total. La estructura lógica de este problema y de muchos problemas en capítulos posteriores la sugirieron Alan van Heuvelen y David Maloney, American Jour- nal of Physics, 67(3) pp. 252–256, marzo de 1999. 47. Dos vectores A S y B S tienen magnitudes exactamente iguales. Para que la magnitud de A S B S sea 100 veces mayor que la magnitud de A S B S , ¿cuál debe ser el ángulo entre ellos? 48. Dos vectores A S y B S tienen magnitudes exactamente iguales. Para que la magnitud de A S B S sea mayor que la magnitud de A S B S por el factor n, ¿cuál debe ser el ángulo entre ellos? 49. Un controlador de tráfico aéreo observa dos aeronaves en la pantalla de su radar. La primera está a una altitud de 800 m, 19.2 km de distancia horizontal y 25.0° al suroeste. La segunda está a una altitud de 1 100 m, 17.6 km de distancia horizontal y 20.0° al suroeste. ¿Cuál es la distancia entre las dos aeronaves? (Coloque el eje x al oeste, el eje y al sur y el eje z vertical.) 50. El animal de peluche más grande del mundo es una víbora de 420 m de largo, construida por niños noruegos. Suponga que la víbora se encuentra en un parque, como se muestra en la figura P3.50, y forma dos lados rectos de un ángulo de 105°, con un lado de 240 m de largo. Olaf e Inge corren una com- petencia que inventan. Inge corre directamente desde la cola de la víbora a su cabeza, y Olaf parte del mismo lugar en el mismo momento pero corre a lo largo de la víbora. Si ambos niños corren uniformemente a 12.0 km/h, ¿cuánto tiempo antes que Olaf, Inge llega a la cabeza de la víbora? 51. Un barco transbordador lleva turistas entre tres islas. Navega de la primera isla a la segunda isla, a 4.76 km de distancia, en una dirección 37.0° al noreste. Luego navega de la segunda isla a la tercera en una dirección de 69.0° al noroeste. Por último, regresa a la primera isla y navega en una dirección 28.0° al sureste. Calcule la distancia entre a) la segunda y tercera islas y b) la primera y tercera islas. 52. Un vector está dado por R S 2 î ĵ 3 k̂. Encuentre a) las magnitudes de los componentes x, y y z, b) la magnitud de R S y c) los ángulos entre R S y los ejes x, y y z. 53. Un avión jet, que al inicio se mueve a 300 mi/h al este, súbi- tamente entra a una región donde el viento sopla a 100 mi/h hacia la dirección de 30.0° al noreste. ¿Cuáles son la nueva rapidez y dirección del avión en relación con el nivel de la tierra? 54. ; Sea A S 60.0 cm a 270° medido desde la horizontal. Sea B S 80.0 cm a cierto ángulo V. a) Encuentre la magnitud de A S B S como función de V. b) De la respuesta del inciso a), ¿para qué valor de V A S B S toma su valor máximo? ¿Cuál es dicho valor máximo? c) A partir de la respuesta del inciso a), ¿para qué valor de V A S B S toma su valor mínimo? ¿Cuál es 44. ; a) Con A S (6.00 î 8.00 ĵ) unidades, B S (8.00 î 3.00 ĵ) unidades y C S (26.0 î 19.0 ĵ) unidades, determine a y b tal que a A S bB S C S . b) Un estudiante aprendió que una sola ecuación no se puede resolver para determinar valores para más de una incógnita en ella. ¿Cómo podría explicarle que tanto a como b se pueden determinar a partir de la ecuación que se usó en el inciso a)? 45. ; ¿Todavía está ahí? En la figura P3.45, el segmento de línea representa una trayectoria desde el punto con vector de po- sición (5 î 3 ĵ) m al punto con posición (16 î 12 ĵ) m. El punto A está en dicha trayectoria, a una fracción f del camino hacia el destino. a) Encuentre el vector de posición del punto A en términos de f. b) Evalúe la expresión del inciso a) en el caso f 0. Explique si el resultado es razonable. c) Evalúe la expresión para f 1. Explique si el resultado es razonable. 1SPCMFNBTBEJDJPOBMFT 46. El 1 de diciembre de 1955, Rosa Parks (1913–2005), un icono del inicio del movimiento de los derechos civiles, permane- ció sentada en su asiento de autobús cuando un hombre blanco la demandó. La policía de Montgomery, Alabama, la arrestó. El 5 de diciembre, los afroamericanos comenzaron a rechazar el uso de todos los autobuses de la ciudad. Bajo el liderazgo de la Montgomery Improvement Association, surgió de inmediato un eficiente sistema de transporte al- ternativo, proporcionado por afroamericanos con aproxi- madamente 35 000 viajes por día mediante voluntarios, taxis privados, uso compartido del automóvil y de viajes. Los au- tobuses permanecieron vacíos hasta que se integraron bajo orden de la corte del 21 de diciembre de 1956. Al recoger a sus pasajeros, suponga que un conductor en el centro de Montgomery pasa por cuatro desplazamientos sucesivos re- presentados por la expresión (6.30b)î (4.00b cos 40°)î (4.00b sen 40°) ĵ (3.00b cos 50°)î (3.00b sen 50°) ĵ (5.00b) ĵ Aquí b representa una cuadra de la ciudad, una convenien- te unidad de distancia de tamaño uniforme; î es este y ĵ es Figura P3.43 A B C 45.0 45.0 O x y Figura P3.45 El punto A está a una fracción f de la distancia desde el punto inicial (5, 3) al punto final (16, 12). A (5, 3) (16, 12) O x y Figura P3.50
- 97. Problemas 69 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo este valor mínimo? d) Sin referencia a la respuesta del inciso a), argumente si las respuestas a los incisos b) y c) tienen o no sentido. 55. Después de que una pelota rueda por el borde de una mesa horizontal en el tiempo t = 0, su velocidad como función del tiempo se conoce por v S 1.2 î ms 9.8t ĵ ms2 El desplazamiento de la bola al caer del borde de la mesa, mientras el intervalo de tiempo de 0.380 s durante el cual está en vuelo, se proporciona por ¢r S 0.380 s 0 v S dt Para realizar la integral, puede usar el teorema del cálculo 1A Bf 1x2 2 dx A dx B f 1x2 dx Considere las unidades y los vectores unitarios como constan- tes, representados por A y B. Haga la integración para calcular el desplazamiento de la pelota. 56. ; Encuentre la suma de estas cuatro fuerzas vectoriales: 12.0 N a la derecha a 35.0° sobre la horizontal, 31.0 N a la iz- quierda a 55.0° arriba de la horizontal, 8.40 N a la izquierda a 35.0° abajo de la horizontal y 24.0 N a la derecha a 55.0° abajo de la horizontal. Siga estos pasos. Como guía haga un bos- quejo de esta situación, explique cómo puede simplificar los cálculos al realizar una elección particular para las direcciones de los ejes x y y. ¿Cuál es su elección? Después sume los vecto- res por el método de componentes. 57. Una persona que sale a caminar sigue la trayectoria que se muestra en la figura P3.57. El viaje total consiste en cuatro trayectorias en línea recta. Al final de la caminata, ¿cuál es el desplazamiento resultante de la persona, medido desde el punto de partida? y (70.0 m, 60.0 m), todos medidos en relación con algún origen, como se muestra en la figura P3.59. La bitácora del barco indica comenzar en el árbol A y moverse hacia el árbol B, pero sólo cubrir la mitad de la distancia entre A y B. Luego moverse hacia el árbol C, cubrir un tercio de la distancia entre su ubicación actual y C. A continuación debe moverse hacia el árbol D y cubrir un cuarto de la distancia entre donde está y D. Por último, moverse hacia el árbol E y cubrir un quinto de la distancia entre usted y E, detenerse y cavar. a) Suponga que determinó correctamente el orden en que el pirata etiquetó los árboles como A, B, C, D y E, como se muestra en la figura. ¿Cuáles son las coordenadas del punto donde está enterrado su tesoro? b) ¿Qué pasaría si?, ¿Y si no sabe la forma en que el pirata marcó los árboles? ¿Qué ocurriría con la respuesta si reordena los árboles, por ejemplo a B(30 m, 20 m), A(60 m, 80 m), E(10 m, 10 m), C(40 m, 30 m) y D(70 m, 60 m)? Establezca su razonamiento para mostrar que la respuesta no depende del orden en el que los árboles se marcaron. 60. ; Considere un juego en el que N niños se colocan a distancias iguales alrededor de un círculo. En el centro del círculo hay una llanta de hule. Cada niño sostiene una cuerda unida a la llanta y, a una señal, jalan su cuerda. Todos los niños ejercen fuerzas de la misma magnitud F. En el caso N 2, es fácil ver que la fuerza neta sobre la llanta será cero porque los dos vectores fuerza dirigidos en sentidos opuestos suman cero. De igual modo, si N 4, 6 o cualquier entero par, la fuerza resul- tante sobre la llanta debe ser cero porque las fuerzas ejercidas por cada par de niños ubicados en posiciones opuestas se can- celarán. Cuando alrededor del círculo hay un número impar de niños, no es tan obvio si la fuerza total sobre la llanta central será cero. a) Calcule la fuerza neta sobre la llanta en el caso N 3 al sumar las componentes de los tres vectores fuerza. Elija el eje x sobre una de las cuerdas. b) ¿Qué pasaría si? Esta- blezca el razonamiento que determinará la fuerza neta para el caso general donde N es cualquier entero, par o impar, mayor que uno. Proceda del modo siguiente. Suponga que la fuerza total no es cero. Luego debe apuntar en alguna dirección par- ticular. Haga que cada niño se mueva una posición en sentido de las manecillas del reloj. Dé una razón de que la fuerza total debe tener una dirección girada en sentido de las manecillas del reloj por 360°/N. No obstante argumente que la fuerza total debe ser la misma que antes. Explique qué prueba la contra- dicción acerca de la magnitud de la fuerza. Este problema ilus- tra una técnica muy útil de probar un resultado “por simetría”, al usar un poco de matemáticas de teoría de grupos. La situación particular en realidad se encuentra en física y química cuando 58. ; La posición instantánea de un objeto se especifica por su vector de posición r S dirigido desde un origen fijo a la posición del objeto, representado como partícula. Suponga para cierto objeto que el vector de posición es una función de tiempo dado por r S 4 î 3 ĵ 2t k̂, donde r está en metros y t en segundos. Evalúe dr/dt. ¿Qué representa respecto al objeto? 59. ; Long John Silver, un pirata, enterró su tesoro en una isla con cinco árboles, ubicados en los puntos (30.0 m, 20.0 m), (60.0 m, 80.0 m), (10 m, 10 m), (40.0 m, 30.0 m) Figura P3.57 Fin x y 200 m 60.0 30.0 150 m 300 m 100 m Inicio Figura P3.59 E y x A B C D
- 98. 70 Capítulo 3 Vectores 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo un arreglo de cargas eléctricas (iones) ejerce fuerzas eléctricas sobre un átomo en una posición central en una molécula o en un cristal. 61. Los vectores A S y B S tienen iguales magnitudes de 5.00. La suma de A S y B S es el vector 6.00 ĵ. Determine el ángulo entre A S y B S . 62. Un paralelepípedo rectangular tiene dimensiones a, b y c como se muestra en la figura P3.62. a) Obtenga una expresión vecto- rial para el vector de la cara diagonal R S 1. ¿Cuál es la magnitud de este vector? b) Obtenga una expresión vectorial para el vector de cuerpo diagonal R S 2. Advierta que R S 1, c k̂ y R S 2 forman un triángulo rectángulo. Pruebe que la magnitud de R S 2 es a2 b2 c2 . 3.1 Escalares: a), d), e). Ninguna de estas cantidades tiene una dirección. Vectores: b), c). Para estas cantidades, es necesaria la dirección para especificar completamente la cantidad. 3.2 c). El resultante tiene su magnitud máxima A B 12 8 20 unidades cuando el vector A S se orienta en la misma direc- ción que el vector B S . El vector resultante tiene su magnitud mínima A B 12 8 4 unidades cuando el vector A S se orienta en la dirección opuesta al vector B S . 3.3 b) y c). Para que sumen cero, los vectores deben apuntar en direcciones opuestas y tener la misma magnitud. 3.4 b). Del teorema de Pitágoras, la magnitud de un vector siem- pre es mayor que el valor absoluto de cada componente, a menos que sólo haya un componente distinto de cero, en cuyo caso la magnitud del vector es igual al valor absoluto de dicho componente. 3.5 c). La magnitud de C S es 5 unidades, la misma que la compo- nente z. La respuesta b) no es correcta porque la magnitud de cualquier vector siempre es un número positivo, mientras que la componente y de B S es negativa. Respuestas a preguntas rápidas Figura P3.62 y c b z a x O R2 R1
- 99. En este capítulo se explora la cinemática de una partícula que se mueve en dos dimen- siones. Conocer lo básico del movimiento bidimensional permitirá, en futuros capítu- los, examinar una diversidad de movimientos que van desde el movimiento de satélites en órbita al movimiento de electrones en un campo eléctrico uniforme. Primero se estudia, con detalle, la naturaleza vectorial de posición, velocidad y aceleración. A con- tinuación se considera el movimiento de proyectiles y el movimiento circular uniforme como casos especiales de movimiento en dos dimensiones. También se discute el concepto del movimiento relativo, que muestra por qué los observadores en diferentes marcos de referencia pueden medir posiciones y velocidades distintas para una partícula conocida. 4.1 Vectores de posición, velocidad y aceleración En el capítulo 2 se mostró que el movimiento de una partícula a lo largo de una línea recta se conoce por completo si se conoce su posición como función del tiempo. Ahora esta idea se amplía al movimiento bidimensional de una partícula en el plano xy. Se co- mienza por describir la posición de la partícula mediante su vector de posición r S , que se dibuja desde el origen de algún sistema coordenado a la posición de la partícula en el plano xy, como en la figura 4.1 (página 72). En el tiempo ti, la partícula está en el punto , descrito por el vector de posición r S i. En un tiempo posterior tf, está en el punto , descri- to por su vector de posición r S f . La trayectoria de a no necesariamente es una línea 71 4.1 Vectores de posición, velocidad y aceleración 4.2 Movimiento en dos dimensiones con aceleración constante 4.3 Movimiento de proyectil 4.4 Partícula en movimiento circular uniforme 4.5 Aceleraciones tangencial y radial 4.6 Velocidad y aceleración relativas 4 Movimiento en dos dimensiones Expulsión de lava de una erupción volcánica. Advierta las trayectorias parabólicas de las brasas proyectadas al aire. Todos los proyectiles siguen una trayectoria parabólica en ausencia de resistencia del aire. (© Arndt/ Premium Stock/PictureQuest)
- 100. 72 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones recta. Conforme la partícula se mueve de a en el intervalo de tiempo $t tf ti, su vector de posición cambia de r S i a r S f . Como aprendió en el capítulo 2, el desplazamiento es un vector, y el desplazamiento de la partícula es la diferencia entre su posición final y su posición inicial. Ahora se define el vector desplazamiento $r S para una partícula, véase la que se muestra en la figura 4.1, como la diferencia entre su vector de posición final y su vector de posición inicial: ¢r S r S f r S i (4.1) En la figura 4.1 se indica la dirección de $r S . Como se ve en la figura, la magnitud de $r S es menor que la distancia recorrida a lo largo de la trayectoria curva que sigue la partícula. Como vio en el capítulo 2, con frecuencia es útil cuantificar el movimiento al obtener la relación de un desplazamiento, dividido entre el intervalo de tiempo durante el que ocurre dicho desplazamiento, que proporciona la relación de cambio de posición. La ci- nemática bidimensional (o tridimensional) es similar a la cinemática unidimensional, pero ahora se debe usar notación vectorial completa en lugar de signos positivos y negativos para indicar la dirección del movimiento. La velocidad promedio v S prom de una partícula durante el intervalo de tiempo $t se de- fine como el desplazamiento de la partícula dividido entre el intervalo de tiempo: v S prom ¢r S ¢t (4.2) Al multiplicar o dividir una cantidad vectorial por una cantidad escalar positiva como $t sólo cambia la magnitud del vector, no su dirección. Puesto que el desplazamiento es una cantidad vectorial y el intervalo de tiempo es una cantidad escalar positiva, se concluye que la velocidad promedio es una cantidad vectorial dirigida a lo largo de $r S . La velocidad promedio entre los puntos es independiente de la trayectoria; porque la velo- cidad promedio es proporcional al desplazamiento, que sólo depende de los vectores de posición inicial y final y no de la trayectoria seguida. Al igual que el movimiento unidimen- sional, si una partícula comienza su movimiento en algún punto y regresa a dicho punto a través de cualquier trayectoria, su velocidad promedio es cero para este viaje, porque su desplazamiento es cero. Considere de nuevo a los jugadores de basquetbol en la can- cha de la figura 2.2 (página 21). En la ocasión anterior sólo se consideró su movimiento unidimensional de ida y vuelta entre las canastas. Sin embargo, en realidad, se mueven sobre una superficie bidimensional, y corren de ida y vuelta entre las canastas así como de izquierda a derecha a través del ancho de la cancha. Al iniciar desde una canasta, un jugador puede seguir una trayectoria bidimensional muy complicada. No obstante, hasta regresar a la canasta original, la velocidad promedio de un jugador es cero porque el desplazamiento del jugador para todo el viaje es cero. Considere de nuevo el movimiento de una partícula entre dos puntos en el plano xy como se muestra en la figura 4.2. Conforme el intervalo de tiempo sobre el que se observa el mo- Figura 4.1 Una partícula que se mueve en el plano xy se ubica con el vector de posición r S , que se dibuja desde el origen hasta la partícula. El desplazamiento de la partícula conforme se mueve de a en el intervalo de tiempo $t tf ti es igual al vector $r S r S f r S i . Figura 4.2 A medida que una partícula se mueve entre dos puntos, su velocidad promedio está en la dirección del vector desplazamiento $r S . Una vez que el punto final de la trayectoria se mueve de a a ˆ, el desplazamiento respectivo y los correspondientes intervalos de tiempo se vuelven más y más pequeños. En el límite, cuando el punto final se aproxima a , $t tiende a cero y la dirección de $r S tiende a la línea tangente a la curva en . Por definición, la velocidad instantánea en se dirige a lo largo de esta línea tangente. Dirección de v a O y x $r3 $r2 $r1 Trayectoria de la partícula x y ti ri $r tf rf O Vector desplazamiento 0 Velocidad promedio 0
- 101. vimiento se vuelve más y más pequeño (esto es, a medida que se mueve a y después a ˆ, y así sucesivamente), la dirección del desplazamiento tiende a la línea tangente a la tra- yectoria en . La velocidad instantánea v S se define como el límite de la velocidad promedio $r S $t conforme $t tiende a cero: v S lím ¢tS0 ¢r S ¢t dr S dt (4.3) Esto es, la velocidad instantánea es igual a la derivada del vector de posición respecto del tiempo. La dirección del vector velocidad instantánea en cualquier punto en la trayectoria de una partícula es a lo largo de una línea tangente a la trayectoria en dicho punto y en la dirección del movimiento. La magnitud del vector velocidad instantánea v v S de una partícula se llama rapidez de la partícula, que es una cantidad escalar. Conforme una partícula se mueve de un punto a otro a lo largo de cierta trayectoria, su vector velocidad instantánea cambia de v S i en el tiempo ti a v S f en el tiempo tf. Conocer la velocidad en dichos puntos permite determinar la aceleración promedio de la partícula. La aceleración promedio a S prom de una partícula se define como el cambio en su vector velocidad instantánea $v S dividido por el intervalo de tiempo $t durante el que ocurre dicho cambio: a S prom v S f v S i tf ti ¢v S ¢t (4.4) Puesto que a S prom es la relación de una cantidad vectorial $v S y una cantidad escalar positiva $t, se concluye que la aceleración promedio es una cantidad vectorial dirigida a lo largo de $v S . Como se indica en la figura 4.3, la dirección de $v S se encuentra al sumar el vector v S i (el negativo de v S i) al vector v S f porque, por definición, $v S v S f v S i . Cuando la aceleración promedio de una partícula cambia en el transcurso de diferentes intervalos de tiempo, es útil definir su aceleración instantánea. La aceleración instantánea a S se define como el valor límite de la proporción $v S $t conforme $t tiende a cero: a S lím ¢tS0 ¢v S ¢t dv S dt (4.5) En otras palabras, la aceleración instantánea es igual a la derivada del vector velocidad respecto del tiempo. Cuando una partícula acelera ocurren varios cambios. Primero, la magnitud del vector velocidad (la rapidez) puede cambiar con el tiempo como en movimiento en línea recta (unidimensional). Segundo, la dirección del vector velocidad puede cambiar con el tiempo incluso si su magnitud (rapidez) permanece constante como en movimiento bidimensional a lo largo de una trayectoria curva. Por último, tanto la magnitud como la dirección del vector velocidad pueden cambiar simultáneamente. 1 Velocidad instantánea PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 4.1 Suma vectorial Aunque la suma vectorial discutida en el capítulo 3 involucra vectores desplazamiento, la suma vectorial se puede aplicar a cualquier tipo de cantidad vectorial. Por ejemplo, la figura 4.3 muestra la suma de vectores velocidad con el uso del enfoque gráfico. 1 Aceleración promedio 1 Aceleración instantánea Figura 4.3 Una partícula se mueve de la posición a la posición . Su vector velocidad cambia de v S i a v S f . Los diagramas vectoriales arriba a la derecha muestran dos formas de determinar el vector $v S de las velocidades inicial y final. x y O vi ri rf vf –vi $v vf o vi $v vf Sección 4.1 Vectores de posición, velocidad y aceleración 73
- 102. 74 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones Pregunta rápida 4.1 Considere los siguientes controles en un automóvil: acelerador, freno, volante. ¿En esta lista cuáles son los controles que provocan una aceleración en el automóvil? a) los tres controles, b) el acelerador y el freno, c) sólo el freno, d) sólo el acelerador. 4.2 Movimiento en dos dimensiones con aceleración constante En la sección 2.5 se investigó el movimiento unidimensional de una partícula bajo acelera- ción constante. Ahora considere el movimiento bidimensional durante el cual la acele- ración de una partícula permanece constante tanto en magnitud como en dirección. Como se verá, este enfoque es útil para analizar algunos tipos comunes de movimiento. Antes de embarcarse en esta investigación, es necesario enfatizar un punto importan- te en cuanto al movimiento bidimensional. Imagine un disco de hockey de aire que se mueve en línea recta a lo largo de una superficie perfectamente a nivel y libre de fricción de una mesa de hockey de aire. La figura 4.4a muestra un diagrama de movimiento desde arriba de este disco. Recuerde que en la sección 2.4 se vinculó la aceleración de un ob- jeto con una fuerza sobre el objeto. Puesto que no hay fuerzas sobre el disco en el plano horizontal, se mueve con velocidad constante en la dirección x. Ahora suponga que sopla sobre el disco cuando pasa por su posición, con la fuerza de su soplido exactamente hacia la dirección y. Puesto que la fuerza de este soplido no tiene componente en la dirección x, no causa aceleración en la dirección x. Sólo una aceleración momentánea en la dirección y, lo que imprime al disco una componente de velocidad y constante una vez que la fuer- za del soplido cesa. Después de soplar sobre el disco, su componente de velocidad en la dirección x no cambia, como se muestra en la figura 4.4b. La idea general de este expe- rimento simple es que el movimiento en dos dimensiones se puede representar como dos movimientos independientes en cada una de las dos direcciones perpendiculares asociadas con los ejes x y y. Esto es: cualquier influencia en la dirección y no afecta el movimiento en la dirección x y viceversa. El vector de posición para una partícula que se mueve en el plano xy se puede escribir r S x î y ĵ (4.6) donde x, y y r S cambian con el tiempo a medida que la partícula se mueve mientras los vec- tores unitarios î y ĵ permanecen constantes. Si se conoce el vector de posición, la velocidad de la partícula se puede obtener a partir de las ecuaciones 4.3 y 4.6, que dan v S dr S dt dx dt î dy dt ĵ vx î vy ĵ (4.7) Figura 4.4 a) Un disco se mueve a través de una mesa de hockey de aire horizontal con velocidad constante en la dirección x. b) Después de aplicar al disco un soplido en la dirección y, el disco gana una componente y de velocidad, pero la componente x no es afectada por la fuerza en la dirección perpendicular. Observe que los vectores rojos horizontales, que representan la componente x de la velocidad, tienen la misma longitud en ambas partes de la figura, lo que demuestra que el movimiento en dos dimensiones se puede modelar como dos movimientos independientes en direcciones perpendiculares. y x a) y x b)
- 103. Puesto que la aceleración a S de la partícula se supone constante en esta discusión, sus componentes ax y ay también son constantes. Por lo tanto, se le puede representar como una partícula bajo aceleración constante independiente en cada una de las dos direccio- nes y aplicar las ecuaciones de cinemática por separado a las componentes x y y del vector velocidad. Al sustituir, de la ecuación 2.13, vxf vxi axt y vyf vyi ayt en la ecuación 4.7 para determinar la velocidad final en cualquier tiempo t, se obtiene v S f v S i a S t v S f 1vxi axt2 î 1vyi ayt2 ĵ 1vxi î vyi ĵ 2 1ax î ay ĵ 2t (4.8) Este resultado establece que la velocidad de una partícula en algún tiempo t es igual a la suma vectorial de su velocidad inicial v S i en el tiempo t 0 y la velocidad adicional a S t adquirida en el tiempo t como resultado de aceleración constante. La ecuación 4.8 es la versión vectorial de la ecuación 2.13. De igual modo, de la ecuación 2.16 se sabe que las coordenadas x y y de una partícula que se mueve con aceleración constante son xf xi vxit 1 2axt2 yf yi vyit 1 2ayt2 Al sustituir estas expresiones en la ecuación 4.6 (y etiquetar el vector de posición final r S f) se obtiene r S f r S i v S it 1 2 a S t 2 1xi î yi ĵ 2 1vxi î vyi ĵ 2t 1 2 1ax î ay ĵ 2t 2 r S f 1xi vxit 1 2axt 2 2 î 1yi vyit 1 2ayt 2 2 ĵ (4.9) que es la versión vectorial de la ecuación 2.16. La ecuación 4.9 dice que el vector de posi- ción r S f de una partícula es la suma vectorial de la posición original r S i, un desplazamiento v S i t que surge de la velocidad inicial de la partícula y un desplazamiento 1 2 a S t2 que resulta de la aceleración constante de la partícula. En la figura 4.5 se muestran representaciones gráficas de las ecuaciones 4.8 y 4.9. Las componentes de los vectores de posición y velocidad también se ilustran en la figura. Note en la figura 4.5a que v S f por lo general no está a lo largo de la dirección de v S i o de a S porque la correspondencia entre dichas cantidades es una expresión vectorial. Por la misma justi- ficación, de la figura 4.5b, se ve que r S f por lo general no está a lo largo de la dirección de v S i o de a S . Por último, observe que v S f y r S f por lo común no están en la misma dirección. Figura 4.5 Representaciones y componentes vectoriales de a) la velocidad y b) la posición de una partícula que se mueve con una aceleración constante a S . 1 Vector velocidad como función del tiempo 1 Vector de posición como función del tiempo y x ayt vyf vyi vf vi at vxi axt vxf a) y x yf yi rf vit vxit xf b) ayt2 1 2 vyit ri at2 1 2 axt2 1 2 xi Sección 4.2 Movimiento en dos dimensiones con aceleración constante 75
- 104. 76 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones EJEMPLO 4.1 Movimiento en un plano Una partícula parte del origen en t 0 con una velocidad inicial que tiene una componente x de 20 m/s y otra componente y de 15 m/s. La partícula se mueve en el plano xy sólo con una componente x de aceleración, dada por ax 4.0 m/s2 . A) Determine el vector velocidad total en cualquier tiempo. SOLUCIÓN Conceptualizar Las componentes de la velocidad inicial dicen que la partícula inicia su movimiento hacia la derecha y abajo. La componente x de velocidad comienza en 20 m/s y aumenta en 4.0 m/s cada segundo. La componente y de velocidad nunca cam- bia de su valor inicial de 15 m/s. En la figura 4.6 se bosqueja un diagrama de movimiento de la situación. Puesto que la partícula acelera en la dirección x, su componente de velocidad en esta dirección aumenta y la trayectoria se curva como se muestra en el diagrama. Note que el espaciamiento entre imágenes sucesivas aumenta conforme pasa el tiempo, porque la rapidez aumenta. La colocación de los vectores aceleración y velocidad en la figura 4.6 ayuda a conceptualizar aún más la situación. Categorizar Puesto que la velocidad inicial tiene componentes en las direcciones x y y, este problema se clasifica como uno que supone una partícula que se mueve en dos dimensiones. Dado que la partícula sólo tiene una componente x de aceleración, se representa como una partícula bajo aceleración constante en la dirección x y una partícula bajo velocidad constante en la dirección y. Analizar Para comenzar el análisis matemático, se hace vxi 20 m/s, vyi 15 m/s, ax 4.0 m/s2 y ay 0. Aplique la ecuación 4.8 para el vector velocidad: Sustituya valores numéricos: Finalizar Note que la componente x de velocidad aumenta en el tiempo mientras la componente y permanece constante; este resultado es consistente con lo predicho. B) Calcule la velocidad y la rapidez de la partícula en t 5.0 s. SOLUCIÓN Analizar Evalúe el resultado de la ecuación (1) en t 5.0 s: Determine el ángulo V que v S f forma con el eje x en t 5.0 s: Evalúe la rapidez de la partícula como la magnitud de v S f : Finalizar El signo negativo para el ángulo V indica que el vector velocidad se dirige a un ángulo de 21° abajo del eje x positivo. Note que, si se calcula vi a partir de las componentes x y y de v S i , se encuentra que vf vi. ¿Esto es consistente con la predicción? C) Determine las coordenadas x y y de la partícula en cualquier tiempo t y su vector de posición en este tiempo. SOLUCIÓN Analizar Aplique las componentes de la ecuación 4.9 con xi yi 0 en t 0: x y Figura 4.6 (Ejemplo 4.1) Diagrama de movimiento para la partícula. v S f v S i a S t 1vxi axt2 î 1vyi ayt2 ĵ (1) v S f 3 120 4.0t2 î 15 ĵ 4 ms v S f 320 ms 14.0 ms2 2t4 î 3 15 ms 102t4 ĵ v S f 3 120 4.015.02 2 î 15 ĵ 4 ms 140 î 15 ĵ 2 ms u tan 1 a vyf vxf b tan 1 a 15 ms 40 ms b 21° vf 0v S f 0 vxf 2 vyf 2 14022 1 1522 ms 43 ms yf vyit 1 15t2 m xf vxit 1 2 axt2 120t 2.0t2 2 m
- 105. Exprese el vector de posición de la partícula en cualquier tiempo t: Finalizar Considere ahora un caso límite para valores muy grandes de t. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 4.2 Aceleración en el punto más alto Como se discutió en la prevención de riesgos ocultos 2.8, muchas personas afirman que la aceleración de un proyectil en el punto más alto de su trayectoria es cero. Este error surge de la confusión entre velocidad vertical cero y aceleración cero. Si el proyectil experimentara aceleración cero en el punto más alto, su velocidad en dicho punto no cambiaría; sucedería que, ¡desde ese momento el proyectil se movería horizontalmente con rapidez constante! Sin embargo, esto no ocurre, porque la aceleración no es cero en parte alguna de la trayectoria. Figura 4.7 Trayectoria parabólica de un proyectil que sale del origen con velocidad v S i. El vector velocidad v S cambia con el tiempo tanto en magnitud como en dirección. Este cambio es el resultado de la aceleración en la dirección y negativa. La componente x de velocidad permanece constante en el tiempo porque no hay aceleración a lo largo de la dirección horizontal. La componente y de velocidad es cero en el pico de la trayectoria. 1 Esta suposición es razonable en tanto el alcance del movimiento sea pequeño en comparación con el radio de la Tierra (6.4 106 m). En efecto, esto equivale a suponer que la Tierra es plana en el intervalo considerado del movimiento. 2 Dicha suposición, por lo general, no está justificada, en especial a velocidades altas. Además, cualquier giro impartido a un proyectil, como el que se aplica cuando un pitcher lanza una bola curva, origina algunos efectos muy interesantes asociados con fuerzas aerodinámicas, que se discutirán en el capítulo 14. ¿Ysi...? ¿Qué ocurriría si se espera un tiempo considerable y después se observa el movimiento de la partícula? ¿Cómo describiría el movimiento de la partícula para valores con- siderables de tiempo? Respuesta Al observar la figura 4.6 es claro que la trayecto- ria de la partícula se curva hacia el eje x. No hay razón para suponer que esta tendencia cambiará, lo que sugiere que la trayectoria se volverá más y más paralela al eje x confor- me crezca el tiempo. En términos matemáticos, la ecuación 1) muestra que la componente y de velocidad permanece constante mientras la componente x crece linealmente con t. Por lo tanto, cuando t es muy grande, la componente x de velocidad será mucho mayor que la componente y, lo que sugiere que el vector velocidad se volverá cada vez más paralelo al eje x. Tanto xf como yf continúa creciendo con el tiempo, aunque xf crece mucho más rápido. 4.3 Movimiento de proyectil Quien haya observado una pelota de beisbol en movimiento observó movimiento de pro- yectil. La bola se mueve en una trayectoria curva y regresa al suelo. El movimiento de proyectil de un objeto es simple de analizar a partir de dos suposiciones: 1) la aceleración de caída libre es constante en el intervalo de movimiento y se dirige hacia abajo1 y 2) el efecto de la resistencia del aire es despreciable.2 Con estas suposiciones, se encuentra que la trayectoria de un proyectil siempre es una parábola, como se muestra en la figura 4.7. A lo largo de este capítulo se usan estas suposiciones. La expresión para el vector de posición del proyectil como función del tiempo se sigue directamente de la ecuación 4.9, con a S g S : r S f ri S v S it 1 2 g S t2 (4.10) r S f xf î yf ĵ 3 120t 2.0t2 2 î 15t ĵ 4 m Sección 4.3 Movimiento de proyectil 77 x vxi v vxi vy v g vy 0 vxi vy v vi vy vy i vxi y i i v V V V V
- 106. 78 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones donde las componentes x y y de la velocidad inicial del proyectil son: vxi = vi cos Vi vyi = vi sen Vi (4.11) La expresión en la ecuación 4.10 se grafica en la figura 4.8, para un proyectil lanzado desde el origen, de modo que r S i 0. La posición final de una partícula se considera como la su- perposición de su posición inicial r S i, el término v S i t, que es su desplazamiento si no hubiese aceleración presente; y el término 1 2 g S t2 que surge de su aceleración debida a la gravedad. En otras palabras, si no hubiera aceleración gravitacional, la partícula continuaría movién- dose a lo largo de una ruta recta en la dirección v S i. En consecuencia, la distancia vertical 1 2 g S t2 desde la que “cae” la partícula en línea recta, es la misma distancia desde la que caería un objeto que se deja caer desde el reposo durante el mismo intervalo de tiempo. En la sección 4.2 se estableció que el movimiento en dos dimensiones con aceleración constante se puede analizar como una combinación de dos movimientos independientes en las direcciones x y y, con aceleraciones ax y ay. El movimiento de proyectiles también se maneja de esta forma, con aceleración cero en la dirección x y una aceleración constan- te en la dirección y, ay g. Por lo tanto, cuando se analice el movimiento de un proyectil, debe representarlo como la sobreposición de dos movimientos: 1) movimiento de una partícula bajo velocidad constante en la dirección horizontal y 2) movimiento de una par- tícula bajo aceleración constante (caída libre) en la dirección vertical. Las componentes horizontal y vertical del movimiento de un proyectil son completamente independien- tes una de otra y se manejan por separado, con el tiempo t como la variable común para ambas componentes. Pregunta rápida 4.2 i) A medida que un proyectil lanzado hacia arriba se mueve en su trayectoria parabólica (como en la figura 4.8), ¿en qué punto a lo largo de su trayecto- ria los vectores velocidad y aceleración del proyectil son mutuamente perpendiculares? a) en ninguna parte, b) en el punto más alto, c) en el punto de lanzamiento. ii) Con las mismas opciones, ¿en qué punto son paralelos los vectores velocidad y aceleración del proyectil? Alcance horizontal y altura máxima de un proyectil Considere que un proyectil es lanzado desde el origen en ti 0 con una componente vyi positiva, como se muestra en la figura 4.9, y regresa al mismo nivel horizontal. Dos puntos son de especial interés para analizar: el punto máximo , que tiene coordenadas cartesianas (R/2, h), y el punto , que tiene coordenadas (R, 0). La distancia R se llama alcance horizontal del proyectil, y la distancia h es su altura máxima. Encuentre h y R mate- máticamente a partir de vi, Vi y g. Se puede determinar h al notar que, en el máximo, vy 0. Debido a esto, se puede usar la componente y de la ecuación 4.8 para determinar el tiempo t en que el proyectil alcanza el pico: t vi senui g 0 vi senui gt vyf vyi ayt Al sustituir esta expresión para t en la componente y de la ecuación 4.9 y sustituir y y con h, se obtiene una expresión para h en términos de la magnitud y dirección del vector velocidad inicial: h vi 2 sen2 ui 2g h 1vi senui 2 vi senui g 1 2 g a vi senui g b 2 (4.12) El alcance R es la posición horizontal del proyectil en el tiempo que es el doble del tiem- po en el que alcanza su máximo, esto es, un tiempo t 2t. Al usar la componente x Un soldador perfora hoyos en una pesada viga de construcción con un soplete. Las chispas generadas en el proceso siguen trayectorias parabólicas. Figura 4.9 Proyectil lanzado sobre una superficie plana desde el origen en ti = 0 con una velocidad inicial v S i. La altura máxima del proyectil es h y el alcance horizontal es R. En , el máximo de la trayectoria, la partícula tiene coordenadas (R/2, h). Figura 4.8 Vector de posición r S f de un proyectil lanzado desde el origen, cuya velocidad inicial en el origen es v S i . El vector v S it sería el desplazamiento del proyectil si no hubiera gravedad, y el vector 1 2 g S t2 es su desplazamiento vertical de una trayectoria recta debido a su aceleración gravitacional descendente. R x y h vi vy 0 i O V rf x (x,y) vit O y gt2 1 2 The Telegraph Color Library/Getty Images
- 107. de la ecuación 4.9, note que vxi vx vi cos Vi y establezca x R en t 2t, se en- cuentra que 1vi cos ui 2 2vi senui g 2vi 2 senui ui cos g R vxit 1vi cos ui 22t Al aplicar la identidad sen 2V 2 sen V cos V (véase el apéndice B.4) se puede escribir R en la forma más compacta R vi 2 sen 2ui g (4.13) El valor máximo de R a partir de la ecuación 4.13 es Rmáx vi 2 /g. Este resultado tiene sentido porque el valor máximo de sen 2Vi es 1, lo que ocurre cuando 2Vi 90°. Debido a esto, R es un máximo cuando Vi 45°. La figura 4.10 ilustra varias trayectorias para un proyectil que tiene una rapidez inicial dada, pero se lanza a diferentes ángulos. Como puede ver, el alcance es máximo para Vi 45°. Además, para cualquier Vi distinto de 45°, se alcanza un punto con coordenadas cartesianas (R, 0) al usar cualesquier valores complementarios de Vi, como 75° y 15°. Desde luego, la altura máxima y el tiempo de vuelo para uno de estos valores de Vi son diferentes a causa de la altura máxima y el tiempo de vuelo para el valor complementario. Pregunta rápida 4.3 Ordene los ángulos de lanzamiento para las cinco trayectorias de la figura 4.10 respecto al tiempo de vuelo, desde el tiempo de vuelo más corto al más largo. ESTRATEGIA PARA RESOLUCIÓN DE PROBLEMAS Movimiento de proyectil Cuando resuelva problemas de movimiento de proyectil, se sugiere el siguiente plantea- miento: 1. Conceptualizar. Piense en lo que ocurre físicamente en el problema. Establezca la repre- sentación mental al imaginar el movimiento del proyectil a lo largo de su trayectoria. 2. Categorizar. Confirme que el problema supone una partícula en caída libre y que la resis- tencia del aire es despreciable. Seleccione un sistema coordenado con x en la dirección horizontal y y en la dirección vertical. 3. Analizar. Si se conoce el vector velocidad inicial, descompóngalo en componentes x y y. Trate el movimiento horizontal y movimiento vertical de manera independiente. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 4.3 Las ecuaciones de altura y alcance La ecuación 4.13 es útil para calcular R sólo para una trayectoria simétrica, como se muestra en la figura 4.10. Si la trayectoria no es simétrica, no aplique esta ecuación. Las expresiones generales conocidas por las ecuaciones 4.8 y 4.9 son los resultados más importantes porque proporcionan las componentes de posición y velocidad de cualquier partícula que se mueve en dos dimensiones en cualquier tiempo t. Figura 4.10 Un proyectil lanzado sobre una superficie plana desde el origen con una rapidez inicial de 50 m/s en varios ángulos de proyección. Note que valores complementarios de Vi resultan en el mismo valor de R (alcance del proyectil). x (m) 50 100 150 y (m) 75 60 45 30 15 vi 50 m/s 50 100 150 200 250 Sección 4.3 Movimiento de proyectil 79
- 108. 80 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones Analice el movimiento horizontal del proyectil como una partícula bajo velocidad cons- tante. Examine el movimiento vertical del proyectil como una partícula bajo aceleración constante. 4. Finalizar. Una vez que determine su resultado, compruebe para ver si sus respuestas son consistentes con las representaciones mentales y gráficas y que sus resultados son realistas. EJEMPLO 4.2 Salto de longitud Un atleta que participa en salto de longitud (figura 4.11) deja el suelo a un ángulo de 20.0° sobre la horizontal y con una rapidez de 11.0 m/s. A) ¿Qué distancia salta en la dirección horizontal? SOLUCIÓN Conceptualizar Los brazos y piernas de un atleta de salto de longitud se mueven en una forma compleja, pero este movimiento se ignorará. El mo- vimiento del atleta se conceptualiza como equivalente al de un proyectil simple. Categorizar Este ejemplo se clasifica como un problema de movimien- to de proyectil. Puesto que se conocen la rapidez inicial y el ángulo de lanzamiento, y ya que la altura final es la misma que la altura inicial, se confirma que el problema satisface las condiciones para aplicar las ecua- ciones 4.12 y 4.13. Este planteamiento es la forma más directa de analizar este problema, aunque los métodos generales descritos siempre darán la respuesta correcta. Analizar Aplique la ecuación 4.13 para encontrar el alcance del sal- tador: B) ¿Cuál es la altura máxima que alcanza? SOLUCIÓN Analizar Encuentre la altura máxima alcanzada mediante la ecua- ción 4.12: Finalizar Encuentre las respuestas a los incisos A) y B) con el uso del método general. Los resultados deben concordar. Tratar al atleta como partícula es una simplificación. No obstante, los valores obtenidos son consistentes con la experiencia en los deportes. Un sistema complicado, como el del atleta en salto de longitud, se puede representar como una partícula y aun así obtener resultados razonables. Figura 4.11 (Ejemplo 4.2) Mike Powell, actual poseedor del récord mundial de salto de longitud de 8.95 m. Mike Powell/Allsport/Getty Images EJEMPLO 4.3 Tiro que da en el objetivo en cada ocasión En una popular demostración, se dispara un proyectil a un objetivo en tal forma que el proyectil sale del cañón al mismo tiempo que el objetivo se suelta del reposo. Demuestre que, si el cañón se apunta inicialmente al objetivo fijo, el proyectil golpea al objetivo que cae como se muestra en la figura 4.12a. SOLUCIÓN Conceptualizar Se forman conceptos del problema al estudiar la figura 4.12a. Note que el problema no pide valores nu- méricos. El resultado esperado debe involucrar un argumento algebraico. R v 2 i sen 2ui g 111.0 ms22 sen 2120.0°2 9.80 ms2 7.94 m h v 2 i sen2 ui 2g 111.0 ms22 1sen 20.0°22 219.80 ms2 2 0.722 m
- 109. Categorizar Porque ambos objetos sólo están subordinados a la gravedad, este problema se clasifica como uno que supone dos objetos en caída libre, el blanco en movimiento en una dimensión y el proyectil que se mueve en dos. Analizar El objetivo T se representa como una partícula bajo aceleración constante en una dimensión. La figura 4.12b muestra que la coordenada y inicial yiT del objetivo es xT tan Vi y su velocidad inicial es cero. Cae con aceleración ay g. El proyectil P se representa como una partícula bajo aceleración constante en la dirección y y una partícula bajo velocidad constante en la dirección x. Escriba una expresión para la coordenada y del objetivo en cualquier momento des- pués de liberarse y observe que su velocidad inicial es cero: Escriba una expresión para la coordenada y del proyectil en cualquier momento: Escriba una expresión para la coordenada x del proyectil en cualquier momento: Resuelva esta expresión para el tiempo como función de la posición horizontal del proyec- til: Sustituya esta expresión en la ecuación 2): Compare las ecuaciones 1) y 3). Se ve que, cuando las coordenadas x del proyectil y el objetivo son las mismas (esto es, cuando xT xP), sus coordenadas y conocidas por las ecuaciones 1) y 3) son las mismas y resulta una colisión. Finalizar Note que una colisión sólo resulta cuando vi P sen ui gd2, donde d es la elevación inicial del objetivo arriba del suelo. Si viP sen Vi es menor que este valor, el proyectil golpea el suelo antes de alcanzar el objetivo. EJEMPLO 4.4 ¡Vaya brazo! Una piedra es lanzada hacia arriba desde lo alto de un edificio, a un ángulo de 30.0° con la horizontal, y con una rapidez inicial de 20.0 m/s, como se muestra en la figura 4.13. La altura del edificio es de 45.0 m. A) ¿Cuánto tarda la piedra en llegar al suelo? Figura 4.12 (Ejemplo 4.3) a) Fotografía estroboscópica de la demostración proyectil–objetivo. Si el cañón se apunta directamente al objetivo y se dispara en el mismo instante cuando el objetivo comienza a caer, el proyectil golpeará el objetivo. Advierta que la velocidad del proyectil (flechas rojas) cambia en dirección y magnitud, mientras su aceleración descendente (flechas violetas) permanece constante. b) Diagrama esquemático de la demostración proyectil–objetivo. a) 1 2 Blanco Línea de m ira y x Punto de colisión gt2 xT tan i yT Cañón 0 xT i b) V V 2) yP yiP vyi Pt 1 2gt2 0 1vi P senui 2t 1 2gt2 1vi P senui 2t 1 2gt2 1) yT yi T 102t 1 2gt2 xT tan ui 1 2gt2 3) yP 1viP sen ui 2 a xP viP cos ui b 1 2gt2 xP tan ui 1 2gt2 t xP vi P cos ui xP xiP vxi Pt 0 1vi P cos ui 2t 1viP cos ui 2t Sección 4.3 Movimiento de proyectil 81 © Thomson Learning/Charles D. Winters
- 110. 82 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones SOLUCIÓN Conceptualizar Estudie la figura 4.13, en la que se indican la trayectoria y varios parámetros del movimiento de la piedra. Categorizar Este problema se clasifica como un proble- ma de movimiento de proyectil. La piedra se modela como una partícula bajo aceleración constante en la dirección y y una partícula bajo velocidad constante en la dirección x. Analizar Se tiene la información xi yi 0, yf 45.0 m, ay g y vi 20.0 m/s (el valor numérico de yf es negativo porque se eligió lo alto del edificio como el origen). Encuentre las componentes x y y iniciales de velocidad de la piedra: Exprese la posición vertical de la piedra a partir de la compo- nente vertical de la ecuación 4.9: Sustituya valores numéricos: Resuelva la ecuación cuadrática para t: B) ¿Cuál es la rapidez de la piedra justo antes de golpear el suelo? SOLUCIÓN Use la componente y de la ecuación 4.8 con t 4.22 s para obtener la componente y de la velocidad de la piedra justo antes de golpear el suelo: Sustituya valores numéricos: Use esta componente con la componente horizontal vxf vxi 17.3 m/s para encontrar la rapidez de la piedra en t 4.22 s: Finalizar ¿Es razonable que la componente y de la velocidad final sea negativa? ¿Es razonable que la rapidez final sea mayor que la rapidez inicial de 20.0 m/s? ¿Y si...? ¿Qué sucedería si un viento horizontal sopla en la misma dirección en la que se lanza la piedra y hace que ésta tenga una componente de aceleración horizontal ax 0.500 m/s2 ? ¿Cuál inciso de este ejemplo, A) o B), tendrá una res- puesta diferente? Respuesta Recuerde que los movimientos en las direcciones x y y son independientes. Por lo tanto, el viento horizontal no puede afectar el movimiento vertical. El movimiento vertical determina el tiempo del proyectil en el aire, así que la respuesta al inciso A) no cambia. El viento hace que la componente de velocidad horizontal aumente con el tiempo, de modo que la rapidez final será mayor en el inciso B). Al tomar ax 0.500 m/s2 , se encuentra vxf 19.4 m/s y vf 36.9 m/s. 45.0 m (0, 0) y x vi 20.0 m/s i 30.0 V vf v 2 xf v 2 yf 117.3 ms22 1 31.3 ms22 35.8 ms vy f 10.0 ms 1 9.80 ms2 2 14.22 s2 31.3 ms vy f vyi ayt t 4.22 s 45.0 m 0 110.0 ms2t 1 2 1 9.80 ms2 2t2 yf yi vyi t 1 2ayt2 vyi vi sen ui 120.0 ms2sen 30.0° 10.0 ms vxi vi cos ui 120.0 ms2cos 30.0° 17.3 ms Figura 4.13 (Ejemplo 4.4) Una piedra es lanzada desde lo alto de un edificio. EJEMPLO 4.5 El final del salto con esquíes Una esquiadora deja la rampa y se desliza en la dirección horizontal con una rapidez de 25.0 m/s, como se muestra en la figura 4.14. El plano de aterrizaje bajo ella cae con una pendiente de 35.0°. ¿Dónde aterrizará en el plano? SOLUCIÓN Conceptualizar Este problema permite formar ideas a partir de los recuerdos de las competencias de esquí en los juegos olímpicos de invierno. Se estima que la esquiadora está en el aire durante alrededor de 4 s y recorre una distancia horizontal
- 111. de casi 100 m. Se espera que el valor de d, la distancia recorrida a lo largo del plano, sea del mismo orden de magnitud. Categorizar El problema se clasifica como el de una partícula en movi- miento de proyectil. Analizar Es conveniente seleccionar el comienzo del salto como el ori- gen. Las componentes de velocidad inicial son vxi 25.0 m/s y vyi 0. Del triángulo rectángulo de la figura 4.14, se ve que las coordenadas x y y de la esquiadora en el punto de aterrizaje se conocen mediante xf d cos 35.0° y yf d sen 35.0°. Exprese las coordenadas de la saltadora como función del tiempo: Sustituya los valores xf y yf en el punto de aterrizaje: Resuelva la ecuación 3) para t y sustituya el resultado en la ecuación 4): Resuelva para d: Evalúe las coordenadas x y y del punto en el que aterriza la esquiadora: Finalizar Compare estos resultados con las expectativas. Se esperaba que la distancia horizontal estuviera en el orden de 100 m, y el resultado de 89.3 m de hecho está en este orden de magnitud. Puede ser útil calcular el intervalo de tiempo que la esquiadora está en el aire y compararlo con la estimación de aproximadamente 4 s. Sección 4.3 Movimiento de proyectil 83 ¿Y si...? Suponga que todo en este ejemplo es igual, ex- cepto que la rampa se curva de modo que la esquiadora se proyecta hacia arriba en un ángulo desde el extremo de la pista. ¿Este diseño es mejor en términos de maximizar la longitud del salto? Respuesta Si la velocidad inicial tiene una componente hacia arriba, la esquiadora estará en el aire más tiempo y, debido a esto, deberá viajar más. Sin embargo, inclinar el vector velocidad inicial hacia arriba reducirá la componente horizontal de la velocidad inicial. En consecuencia, angular hacia arriba el extremo de la pista a un ángulo más prolonga- do en realidad puede reducir la distancia. Considere el caso extremo: ¡la esquiadora se proyecta a 90° con la horizontal y simplemente va arriba y abajo en el extremo de la pista! Este argumento sugiere que debe haber un ángulo óptimo entre 0° y 90° que represente un equilibrio entre hacer el tiempo de vuelo más largo y la componente de velocidad horizontal más pequeña. Encuentre matemáticamente este ángulo óptimo. Las ecuaciones de la 1) a la 4) se modifican de la forma siguien- te, si supone que la esquiadora se proyecta a un ángulo V respecto a la horizontal sobre un plano de aterrizaje con pendiente con un ángulo arbitrario G: 12 y 32 S xf 1vi cos u2t d cos f 22 y 42 S yf 1vi sen u2t 1 2 gt 2 d sen f Al eliminar el tiempo t entre estas ecuaciones y aplicando derivación para maximizar d en términos de V, se llega (des- pués de varias etapas; véase el problema 62) a la siguiente ecuación para el ángulo V que da el valor máximo de d: u 45° f 2 Para el ángulo de pendiente en la figura 4.14, G 35.0°; esta ecuación resulta en un ángulo de lanzamiento óptimo de G 27.5°. Para un ángulo de pendiente de G 0°, que representa un plano horizontal, esta ecuación da un ángulo de lanzamiento óptimo de V 45°, como se esperaría (véase la figura 4.10). Figura 4.14 (Ejemplo 4.5) Una saltadora deja la rampa con movimiento en dirección horizontal. y d 25.0 m/s (0,0) x 35.0 G yf d sen 35.0° 1109 m2sen 35.0° 62.5 m xf d cos 35.0° 1109 m2cos 35.0° 89.3 m d 109 m d sen 35.0° 1 2 19.80 ms2 2 a d cos 35.0° 25.0 ms b 2 3) 4) d sen 35.0° 1 2 19.80 ms2 2t2 d cos 35.0° 125.0 ms2t 1) 2) yf vyit 1 2ayt2 1 2 19.80 ms2 2t2 xf vxit 125.0 ms2t
- 112. 84 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones 4.4 Partícula en movimiento circular uniforme La figura 4.15a muestra un automóvil que se mueve en una trayectoria circular con rapidez constante v. Tal movimiento, llamado movimiento circular uniforme, ocurre en muchas situaciones. Puesto que ocurre con tanta frecuencia, este tipo de movimiento se reconoce como un modelo de análisis llamado partícula en movimiento circular uniforme. En esta sección se analiza dicho modelo. Con frecuencia sorprende a los estudiantes encontrar que aun cuando un objeto se mueva con rapidez constante en una trayectoria circular, todavía tiene una aceleración. Para ver por qué, considere la ecuación que define la aceleración, a S d v S /dt (ecuación 4.5). Note que la aceleración depende del cambio en la velocidad. Puesto que la velocidad es una cantidad vectorial, una aceleración puede ocurrir en dos formas, como se mencio- nó en la sección 4.1: por un cambio en la magnitud de la velocidad y por un cambio en la dirección de la velocidad. La última situación ocurre para un objeto que se mueve con rapidez constante en una trayectoria circular. El vector velocidad siempre es tangente a la trayectoria del objeto y perpendicular al radio de la trayectoria circular. Ahora se muestra que el vector aceleración en movimiento circular uniforme siempre es perpendicular a la trayectoria y siempre apunta hacia el centro del círculo. Si eso no fuera cierto, habría una componente de la aceleración paralela a la trayectoria y, debido a eso, paralela al vector velocidad. Tal componente de aceleración conduciría a un cambio en la rapidez de la partícula a lo largo de la trayectoria. Sin embargo, esta situación es inconsistente con la configuración de la situación: la partícula se mueve con rapidez cons- tante a lo largo de la trayectoria. En consecuencia, para movimiento circular uniforme, el vector aceleración sólo puede tener una componente perpendicular a la trayectoria, que es hacia el centro del círculo. Ahora encuentre la magnitud de la aceleración de la partícula. Considere el diagrama de los vectores de posición y velocidad de la figura 4.15b. La figura también muestra el vector que representa el cambio en posición $r S para un intervalo de tiempo arbitrario. La partícula sigue una trayectoria circular de radio r, de la que se muestra una parte mediante la curva discontinua. La partícula está en en el tiempo ti y su velocidad en dicho tiempo es v S i; está en a algún tiempo ulterior tf y su velocidad en dicho tiempo es v S f . Suponga también que v S i y v S f difieren sólo en dirección; sus magnitudes son las mismas (esto es, vi vf v porque es movimiento circular uniforme). En la figura 4.15c, los vectores velocidad de la figura 4.15b se volvieron a dibujar en un solo origen. El vector $v S conecta las puntas de los vectores, que representa la suma vectorial v S f v S i $v S . En las figuras 4.15b y 4.15c se identifican los triángulos que ayudan a analizar el movimiento. El ángulo $V entre los dos vectores de posición de la figura 4.15b es el mismo que el ángulo entre los vectores velocidad en la figura 4.15c, porque el vector velocidad v S siempre es perpendicular al vector de posición r S . Por lo tanto, los dos triángulos son similares. (Dos triángulos son similares si el ángulo entre cualquiera de los dos lados es el mismo para ambos triángulos y si la relación de las longitudes de dichos lados es la misma.) Ahora se puede escribir una correspondencia entre las longitudes de los lados para los dos triángulos de las figuras 4.15b y 4.15c: 0¢v S 0 v 0¢r S 0 r PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 4.4 Aceleración de una partícula en movimiento circular uniforme Recuerde que en física la aceleración se define como un cambio en la velocidad, no un cambio en la rapidez (contrario a la interpretación cotidiana). En el movimiento circular, el vector velocidad cambia en dirección, de modo que de hecho hay una aceleración. Figura 4.15 a) Un automóvil que se mueve en una trayectoria circular con rapidez constante experimenta movimiento circular uniforme. b) Conforme una partícula se mueve de a , su vector velocidad cambia de v S i a v S f . c) Construcción para determinar la dirección del cambio en velocidad $v S , que es hacia el centro del círculo para $r S pequeños. a) v r O c) $v $R vf vi b) $r vi vf ri rf $R V V
- 113. donde v vi vf y r ri rf. Esta ecuación se resuelve para $v S y la expresión obtenida se sustituye en la ecuación 4.4, a S prom $v S $t, para dar la magnitud de la aceleración pro- medio sobre el intervalo de tiempo para que la partícula se mueva de a : 0a S prom 0 0¢v S 0 0¢t0 v r 0¢r S 0 ¢t Ahora considere que los puntos y en la figura 4.15b se hacen extremadamente cercanos entre sí. Conforme y se aproximan uno a otro, $t tiende a cero, $r S se aproxima a la distancia recorrida por la partícula a lo largo de la trayectoria circular y la relación $r S /$t se aproxima a la rapidez v. Además, la aceleración promedio se convierte en la aceleración instantánea en el punto . Por tanto, en el límite $t 3 0, la magnitud de la aceleración es ac v2 r (4.14) Una aceleración de esta naturaleza se llama aceleración centrípeta (centrípeta significa hacia el centro). El subíndice en el símbolo de aceleración recuerda que la aceleración es centrípeta. En muchas situaciones es conveniente describir el movimiento de una partícula que se mueve con rapidez constante en un círculo de radio r en términos del periodo T, que se define como el intervalo de tiempo requerido para una revolución completa de la par- tícula. En el intervalo de tiempo T, la partícula se mueve una distancia de 2Qr, que es igual a la circunferencia de la trayectoria circular de la partícula. En consecuencia, puesto que su rapidez es igual a la circunferencia de la trayectoria circular dividida entre el periodo, o v 2Qr/T, se sigue que T 2pr v (4.15) Pregunta rápida 4.4 Una partícula se mueve en una trayectoria circular de radio r con rapidez v. Luego aumenta su rapidez a 2v mientras viaja a lo largo de la misma trayectoria circular. i) ¿En qué factor cambió la aceleración centrípeta de la partícula (elija una)? a) 0.25, b) 0.5, c) 2, d) 4, e) imposible de determinar. ii) De las mismas opciones, ¿en qué factor cambió el periodo de la partícula? PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 4.5 La aceleración centrípeta no es constante Al deducir la magnitud del vector aceleración centrípeta se encontró que es constante para el movimiento circular uniforme, pero el vector aceleración centrípeta no es constante. Siempre apunta hacia el centro del círculo, pero continuamente cambia de dirección conforme el objeto se mueve alrededor de la trayectoria circular. EJEMPLO 4.6 Aceleración centrípeta de la Tierra ¿Cuál es la aceleración centrípeta de la Tierra a medida que se mueve en su órbita alrededor del Sol? SOLUCIÓN Conceptualizar Piense en una imagen mental de la Tierra en una órbita circular alrededor del Sol. La Tierra se represen- tará como una partícula y su órbita se aproximará como circular (en realidad es ligeramente elíptica, como se explicará en el capítulo 13). Categorizar El paso de formar ideas permite clasificar este problema como el de una partícula en movimiento circular uniforme. Analizar No se conoce la rapidez orbital de la Tierra para sustituirla en la ecuación 4.14. Sin embargo, con ayuda de la ecuación 4.15, se da nueva forma a la ecuación 4.14 en términos del periodo de la órbita de la Tierra, que se sabe es un año, y el radio de la órbita de la Tierra alrededor del Sol, que es 1.496 1011 m. Combine las ecuaciones 4.14 y 4.15: Sustituya valores numéricos: Finalizar Esta aceleración es mucho más pequeña que la aceleración en caída libre sobre la superficie de la Tierra. Una cosa importante aprendida aquí es la técnica para sustituir la rapidez v en la ecuación 4.14 en términos del periodo T del movimiento. 1 Aceleración centrípeta 1 Periodo de movimiento circular ac 4p2 11.496 1011 m2 11 año22 a 1 año 3.156 107 s b 2 5.93 10 3 ms2 ac v2 r a 2pr T b 2 r 4p2 r T 2 Sección 4.4 Partícula en movimiento circular uniforme 85
- 114. 86 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones 4.5 Aceleraciones tangencial y radial Considere el movimiento de una partícula a lo largo de una trayectoria curva uniforme, donde la velocidad cambia tanto en dirección como en magnitud, como se describe en la figura 4.16. En esta situación, el vector velocidad siempre es tangente a la trayectoria; sin embargo, el vector aceleración a S está a cierto ángulo con la trayectoria. En cada uno de los tres puntos , y en la figura 4.16, se dibujaron círculos discontinuos que representan la curvatura de la trayectoria real en cada punto. El radio de los círculos es igual al radio de curvatura de la trayectoria en cada punto. Conforme la partícula se mueve a lo largo de la trayectoria curva en la figura 4.16, la dirección del vector aceleración total a S cambia de punto a punto. En cualquier instante, este vector se puede descomponer en dos componentes respecto a un origen en el centro del círculo discontinuo correspondiente a dicho instante: una componente radial ar a lo largo del radio del círculo y una componente tangencial at perpendicular a este radio. El vector aceleración total a S se puede escribir como la suma vectorial de las componentes de los vectores: a S a S r a S t (4.16) La componente de aceleración tangencial causa un cambio en la rapidez v de la partícula. Esta componente es paralela a la velocidad instantánea y su magnitud se conoce por at ` dv dt ` (4.17) La componente de aceleración radial surge de un cambio en dirección del vector velocidad y se proporciona por ar ac v2 r (4.18) donde r es el radio de curvatura de la trayectoria en el punto en cuestión. La componente radial de la aceleración se reconoce como la aceleración centrípeta discutida en la sección 4.4. El signo negativo en la ecuación 4.18 indica que la dirección de la aceleración cen- trípeta es hacia el centro del círculo que representa el radio de curvatura. La dirección es opuesta a la del vector unitario radial r̂, que siempre apunta alejándose del origen en el centro del círculo. Puesto que a S r y a S t son vectores componentes perpendiculares de a S , se sigue que la mag- nitud de a S es a ar 2 at 2. En una rapidez conocida, ar es grande cuando el radio de curvatura es pequeño (como en los puntos y de la figura 4.16) y pequeña cuando r es grande (en el punto ). La dirección de a S es en la misma dirección que v S (si v aumenta) u opuesta a v S (si v disminuye). Figura 4.16 El movimiento de una partícula a lo largo de una trayectoria curva arbitraria que se encuentra en el plano xy. Si el vector velocidad v S (siempre tangente a la trayectoria) cambia en dirección y magnitud, las componentes de la aceleración a S son una componente tangencial at y otra componente radial ar. Aceleración total 0 Aceleración tangencial 0 Aceleración radial 0 Ruta de partícula at ar a at ar a at ar a
- 115. En el movimiento circular uniforme, v es constante, at 0 y la aceleración siempre es completamente radial, como se describe en la sección 4.4. En otras palabras, el movi- miento circular uniforme es un caso especial de movimiento a lo largo de una trayectoria curva general. Además, si la dirección de v S no cambia, no existe aceleración radial y el movimiento es en una dimensión (en este caso, ar 0, pero at puede no ser cero.) Pregunta rápida 4.5 Una partícula se mueve a lo largo de una trayectoria y su rapidez aumenta con el tiempo. i) ¿En cuál de los siguientes casos sus vectores aceleración y ve- locidad son paralelos? a) cuando la trayectoria es circular, b) cuando la trayectoria es recta, c) cuando la trayectoria es una parábola, d) nunca. ii) De las mismas opciones, ¿en cuál caso sus vectores aceleración y velocidad son perpendiculares en cualquier parte de la trayectoria? Sección 4.6 Velocidad y aceleración relativas 87 EJEMPLO 4.7 En la cumbre Un automóvil muestra una aceleración constante de 0.300 m/s2 paralela a la autopista. El automóvil pasa sobre una elevación en el camino tal que lo alto de la elevación tiene forma de círculo con 500 m de radio. En el momento en que el automóvil está en lo alto de la elevación, su vector velocidad es horizontal y tiene un mag- nitud de 6.00 m/s. ¿Cuáles son la magnitud y dirección del vector aceleración total para el automóvil en este instante? SOLUCIÓN Conceptualizar Forme ideas de la situación con la figura 4.17a y cualquier experiencia que haya tenido al conducir sobre elevacio- nes en el camino. Categorizar Puesto que el automóvil que acelera se mueve a lo largo de una trayectoria curva, este problema se clasifica como uno que involucra una partícula que experimenta aceleraciones tangencial y radial. Se reconoce que es un problema de sustitución relativamente simple. La aceleración radial está dada por la ecuación 4.18, con v 6.00 m/s y r 500 m. El vector aceleración radial se dirige recto hacia abajo y el vector aceleración tangencial tiene magnitud de 0.300 m/s2 y es horizontal. Evalúe la aceleración radial: Encuentre la magnitud de a S : Encuentre el ángulo G (véase la figura 4.17b) entre a S y la horizontal: 4.6 Velocidad y aceleración relativas En esta sección se describe cómo se relacionan las observaciones realizadas por diferen- tes observadores en distintos marcos de referencia. Un marco de referencia se describe mediante un sistema coordenado cartesiano para el cual un observador está en reposo en relación con el origen. Figura 4.17 (Ejemplo 4.7) a) Un automóvil pasa sobre una elevación que tiene forma de círculo. b) El vector aceleración total a S es la suma de los vectores aceleración tangencial y radial a S t y a S r . ar at a b) at 0.300 m/s2 v v 6.00 m/s a) at G f tan 1 ar at tan 1 a 0.072 0 ms2 0.300 ms2 b 13.5° 0.309 m/s2 a 2 r a 2 t 1 0.072 0 ms2 22 10.300 ms2 22 ar v2 r 16.00 ms22 500 m 0.072 0 ms2
- 116. 88 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones Establezca conceptos de una situación modelo en la que habrá distintas observaciones para diferentes observadores. Considere a los dos observadores A y B a lo largo de la recta numérica de la figura 4.18a. El observador A se ubica en el origen de un eje xA unidimen- sional, mientras que el observador B está en la posición xA 5. La variable de posición se indica como xA porque el observador A está en el origen de este eje. Ambos observadores miden la posición del punto P, que se ubica en xA 5. Suponga que el observador B de- cide que él se ubica en el origen de un eje xB como en la figura 4.18b. Advierta que los dos observadores discrepan acerca del valor de la posición del punto P. El observador A afirma que el punto P se ubica en una posición con un valor de 5, mientras que el observador B afirma que se ubica en una posición con un valor de 10. Ambos observadores están en lo correcto, aun cuando hagan diferentes mediciones. Sus observaciones difieren porque realizan las mediciones desde diferentes marcos de referencia. Imagine ahora que el observador B en la figura 4.18b se mueve hacia la derecha a lo largo del eje xB. Ahora las dos mediciones son incluso más diferentes. El observador A afirma que el punto P permanece en reposo en una posición con un valor de 5, mientras que el observador B afirma que la posición de P cambia continuamente con el tiempo, ¡que incluso lo pasa a él y se mueve más allá de donde él está! De nuevo, ambos observa- dores están en lo correcto, y la diferencia en sus observaciones surge de sus diferentes marcos de referencia. Este fenómeno se explora aún más al considerar dos observadoras que miran a un hombre caminar sobre una banda transportadora en un aeropuerto en la figura 4.19. La mujer que está de pie en la banda transportadora ve que el hombre anda con una rapidez normal. La mujer que observa desde una posición fija ve al hombre moverse con una rapidez mayor, porque la rapidez de la banda transportadora se combina con su rapidez al andar. Ambas observadoras miran al mismo hombre y llegan a diferentes valores para su rapidez. Ambas están en lo correcto; la diferencia en sus observaciones resulta de la velocidad relativa de sus marcos de referencia. En una situación más general, considere una partícula ubicada en el punto P de la figura 4.20. Imagine que el movimiento de esta partícula lo describen dos obser- vadores, A en un marco de referencia SA fijo en relación con la Tierra y un segundo B en un marco de referencia SB que se mueve hacia la derecha en relación con SA (y debido a eso en relación con la Tierra) con una velocidad constante v S BA. En esta dis- cusión de velocidad relativa, se usa una notación de doble subíndice: el primer sub- índice representa lo que se observa y el segundo representa quién realiza la observación. En consecuencia, la notación v S BA significa la velocidad del observador B (y el marco unido SB) medido por el observador A. Con esta notación, el observador B mide a A como si estuviera en movimiento hacia la izquierda con una velocidad v S AB v S BA. Para propósitos de esta discusión, coloque a cada observador en su respectivo origen. El tiempo t 0 se define como el instante en que los orígenes de los dos marcos de referencia coinciden en el espacio. Por lo tanto, en el tiempo t, los orígenes de los marcos de referencia estarán separados una distancia vBAt. La posición P de la partícula en relación con el observador A se marca con el vector de posición r S PA y en relación con el observador B con el vector de posición r S PB, ambos en el tiempo t. A partir de la figura 4.20 se ve que los vectores r S PA y r S PB se relacionan mutuamente a partir de la expresión r S P A r S P B v S BAt (4.19) Al derivar la ecuación 4.19 respecto del tiempo, y notar que v S BA es constante, se ob- tiene u S P A u S P B v S BA dr S P A dt dr S P B dt v S BA (4.20) donde u S PA es la velocidad de la partícula en P medida por el observador A y u S PB es su ve- locidad medida por B. (El símbolo u S se usa para velocidad de partícula en lugar de v S , que se usa para velocidad relativa de dos marcos de referencia.) Las ecuaciones 4.19 y 4.20 se conocen como ecuaciones de transformación galileanas. Relacionan la posición y veloci- Figura 4.18 Diferentes observadores realizan distintas mediciones. a) El observador A se ubica en el origen y el observador B está en una posición de 5. Ambos observadores miden la posición de una partícula en P. b) Si ambos observadores se ven ellos mismos en el origen de su propio sistema coordenado, no estarán de acuerdo con el valor de la posición de la partícula en P. Figura 4.19 Dos observadoras miden la rapidez de un hombre que camina sobre una banda transportadora. La mujer que está de pie sobre la banda ve al hombre moverse con una rapidez más lenta que la mujer que lo observa desde una posición fija. Transformación de velocidad galileana 0 –5 0 +5 +5 xA B B A P a) –5 0 xA A P +10 0 +5 xB P b)
- 117. dad de una partícula según las miden los observadores en movimiento relativo. Advierta el patrón de los subíndices en la ecuación 4.20. Cuando se suman velocidades relativas, los subíndices internos (B) son lo mismos y los exteriores (P, A) igualan los subíndices de la velocidad en el lado izquierdo de la ecuación. Aunque los observadores en dos marcos miden diferentes velocidades para la partícula, miden la misma aceleración cuando v S BA es constante. Se puede verificar que, al tomar la derivada en el tiempo de la ecuación 4.20, du S P A dt du S P B dt dv S BA dt Puesto que v S BA es constante, d v S BA/dt 0. Por tanto, se concluye que a S PA a S PB porque a S PA du S PA/dt y a S PB du S PB/dt. Esto es, la aceleración de la partícula medida por un obser- vador en un marco de referencia es la misma que la medida por cualquier otro observador que se mueva con velocidad constante en relación con el primer marco. Figura 4.20 Una partícula ubicada en P es descrita por dos observadores, uno en el marco de referencia fija SA y el otro en el marco SB, que se mueve hacia la derecha con una velocidad cons- tante v S BA. El vector r S PA es el vector de posición de la partícula en rela- ción con SA y r S PB es su vector de posición en relación con SB. SA SB B A P x vBAt vBA rPB rPA EJEMPLO 4.8 Un bote que cruza un río Un bote que cruza un río ancho se mueve con una rapidez de 10.0 km/h en relación con el agua. El agua en el río tiene una rapidez uniforme de 5.00 km/h hacia el este en relación con la Tierra. A) Si el bote se dirige hacia el norte, determine la velo- cidad del bote en relación con un observador que está de pie en cualquier orilla. SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine que se mueve a través de un río mientras lo empuja la corriente. No será capaz de moverse directamente a través del río, sino que termi- nará corriente abajo, como muestra la figura 4.21a. Categorizar Debido a las velocidades independientes de usted y el río, es posible clasificar este problema como uno que involucra velocidades relativas. Analizar Se conoce v S br, la velocidad del bote en relación con el río, y v S rE la velocidad del río en relación con la Tierra. Lo que se debe encontrar es v S bE, la velocidad del bote respecto de laTierra. La relación entre estas tres cantidades es v S bE v S br v S rE. Los términos en la ecuación se deben manipular como cantidades vectoriales; los vectores se muestran en la figura 4.21. La cantidad v S br es hacia el norte; v S rE es hacia el este; y la suma vectorial de los dos, v S bE, está a un ángulo V como se define en la figura 4.21a. Encuentre la rapidez vbE del bote en relación con la Tierra mediante el teorema de Pitágoras: Encuentre la dirección de v S bE: Finalizar El bote se mueve con una rapidez de 11.2 km/h en la dirección 26.6° noreste en relación con la Tierra. Note que la rapidez de 11.2 km/h es más rápida que la rapidez del bote de 10.0 km/h. La velocidad de la corriente se suma a la suya para darle una mayor rapidez. Observe en la figura 4.21a que su velocidad resultante está a un ángulo con la dirección recta a través del río, así que terminará corriente abajo, como se predijo. B) Si el bote viaja con la misma rapidez de 10.0 km/h en relación con el río y debe viajar al norte, como se muestra en la figura 4.21b, ¿hacia dónde se debe dirigir? Figura 4.21 (Ejemplo 4.8) a) Un bote se dirige directamente a través de un río y termina corriente abajo. b) Para moverse directamente a través del río, el bote debe dirigirse corriente arriba. E N S O vrE vbr vbE E N S O vrE vbr vbE a) b) V V u tan 1 a vrE vbr b tan 1 a 5.00 10.0 b 26.6° 11.2 km/h vbE v 2 br v 2 rE 110.0 kmh22 15.00 kmh22 Sección 4.6 Velocidad y aceleración relativas 89
- 118. 90 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones SOLUCIÓN Conceptualizar/categorizar Esta pregunta es una extensión del inciso A), así que ya se tienen ideas y ya se clasificó el problema. Una característica nueva de la formación de conceptos es que ahora el bote se debe dirigir corriente arriba para ir recto a través del río. Analizar Ahora el análisis involucra el nuevo triángulo que se muestra en la figura 4.21b. Como en el inciso A), se conoce v S rE y la magnitud del vector v S br y se quiere que v S bE se dirija a través del río. Note la diferencia entre el triángulo de la figura 4.21a y el de la figura 4.21b: la hipotenusa de la figura 4.21b ya no es v S bE. Aplique el teorema de Pitágoras para hallar v S bE: Encuentre la dirección en la que se dirige el bote: Finalizar El bote se debe dirigir corriente arriba de modo que viaje directamente hacia el norte a través del río. Para la situación que se conoce, el bote debe dirigirse 30.0° al noroeste. Para corrientes más rápidas, el bote se debe dirigir corriente arriba en ángulos mayores. ¿Y si...? Considere que los dos botes de los incisos A) y B) compiten al cruzar el río. ¿Cuál bote llega primero a la orilla opuesta? Respuesta En el inciso A), la velocidad de 10 km/h se dirige directamente a través del río. En el inciso B), la velocidad que se dirige a través del río tiene una magnitud de sólo 8.66 km/h. Por lo tanto, el bote del inciso A) tiene una componente de velocidad mayor directamente a través del río y llega primero. vbE v 2 br v 2 rE 110.0 kmh22 15.00 kmh22 8.66 kmh u tan 1 a vrE vbE b tan 1 a 5.00 8.66 b 30.0° El vector desplazamiento $r S para una partícula es la diferencia entre su vector de posición final y su vector de posición inicial: ¢r S r S f r S i (4.1) La velocidad promedio de una partícula durante el intervalo de tiempo $t se define como el desplazamiento de la partícula divi- dido entre el intervalo de tiempo: v S prom ¢r S ¢t (4.2) La velocidad instantánea de una partícula se define como el lími- te de la velocidad promedio conforme $t tiende a cero: v S lím ¢tS0 ¢r S ¢t d r S dt (4.3) La aceleración promedio de una partícula se define como el cambio en su vector velocidad instantánea dividido entre el intervalo de tiem- po $t durante el que ocurre dicho cambio: a S prom v S f v S i tf ti ¢v S ¢t (4.4) La aceleración instantánea de una partícula se define como el valor límite de la aceleración promedio conforme $t tiende a cero: a S lím ¢tS0 ¢v S ¢t d v S dt (4.5) El movimiento de proyectil es una clase de movimiento en dos dimensiones bajo aceleración constante, donde ax 0 y ay g. Una partícula que se mueve en un círculo de radio r con rapidez constante v es un movimiento circular uniforme. Para tal partícula, el periodo de su movimiento es T 2pr v (4.15) Resumen DEFINICIONES
- 119. Si una partícula se mueve con aceleración constante a S y tiene velocidad v S i y posición r S i en t 0, sus vectores velocidad y de posición en algún tiempo posterior t son v S f v S i a S t (4.8) r S f r S i v S i t 1 2a S t2 (4.9) Para movimiento en dos dimensiones en el plano xy bajo aceleración constante, cada una de estas expresiones vec- toriales es equivalente a dos expresiones componentes: una para el movimiento en la dirección x y otra para el movi- miento en la dirección y. Es útil pensar en el movimiento de proyectil en térmi- nos de una combinación de dos modelos de análisis: 1) la partícula bajo modelo de velocidad constante en la dirección x y 2) el modelo de partícula bajo aceleración constante en la dirección vertical con una aceleración descendente de magnitud g 9.80 m/s2 . Una partícula en movimiento circular uniforme experi- menta una aceleración radial a S puesto que la dirección de v S cambia en el tiempo. Esta aceleración se llama aceleración centrípeta y su dirección siempre es hacia el centro del círculo. Si una partícula se mueve a lo largo de una trayectoria curva en tal forma que tanto la magnitud como la direc- ción de v S cambian en el tiempo, la partícula tiene un vector aceleración que se puede describir mediante dos vectores componentes: 1) una componente del vector radial a S r que causa el cambio en dirección de v S y 2) una componente del vector tangencial a S t que causa el cam- bio en la magnitud de v S . La magnitud de a S r es v2 /r y la magnitud de a S t es dv/dt . La velocidad u S PA de una partícula medida en un marco de referencia fijo SA se puede relacionar con la veloci- dad u S PB de la misma partícula medida en un marco de referencia móvil SB mediante u S P A u S P B v S BA (4.20) donde v S BA es la velocidad de SB en relación con SA. CONCEPTOS Y PRINCIPIOS 1. O La figura P4.1 muestra una imagen desde el aire de un automóvil que entra a la curva de una autopista. Conforme el automóvil se mueve del punto 1 al punto 2, su rapidez se duplica. ¿Cuál vector, del a) al g), muestra la dirección de la aceleración promedio del automóvil entre estos dos puntos? 2. Si usted conoce los vectores de posición de una partícula en dos puntos, a lo largo de su trayectoria, y también conoce el intervalo de tiempo durante el que se mueve de un punto al otro, ¿puede determinar la velocidad instantánea de la par- tícula? ¿Su velocidad promedio? Explique. 3. Construya diagramas de movimiento que muestren la velo- cidad y la aceleración de un proyectil en varios puntos a lo largo de su trayectoria, si supone que a) el proyectil se lanza horizontalmente y b) el proyectil se lanza en un ángulo V con la horizontal. O denota pregunta objetiva. Preguntas Figura P4.1 Preguntas 91 Partícula en movimiento circular uniforme. Si una partícula se mueve en una trayectoria cir- cular de radio r con una rapidez constante v, la magnitud de su aceleración centrípeta está dada por ac v2 r (4.14) y el periodo del movimiento de la partícula está dado por la ecuación 4.15. MODELO DE ANÁLISIS PARA RESOLVER PROBLEMAS ac v r 2 1 a) b) c) d) e) f) g)
- 120. 92 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones 4. O Al entrar a su dormitorio, un estudiante lanza su mochila hacia arriba a la derecha con un ángulo de 45° con la horizon- tal. La resistencia del aire no afecta la mochila. Se mueve del punto inmediatamente después de dejar su mano, al punto en lo alto de su vuelo y al punto inmediatamente antes de aterrizar en su cama. i) Ordene las siguientes componentes de velocidad horizontal y vertical del más grande al más pequeño. Note que cero es más grande que un número negativo. Si dos cantidades son iguales, muéstrelas como iguales en su lista. Si cualquier cantidad es igual que cero, muestre ese hecho en su lista. a) vx, b) vy, c) vx, d) vy, e) vx, f) vy. ii) De igual modo, ordene las siguientes componentes de acele- ración. a) ax, b) ay, c) ax, d) ay, e) ax, f) ay. 5. Una nave espacial se desplaza en el espacio con una velocidad constante. De súbito, una fuga de gas lateral de la nave le da una aceleración constante en una dirección perpendicular a la velocidad inicial. La orientación de la nave no cambia, así que la aceleración permanece perpendicular a la dirección original de la velocidad. ¿Cuál es la forma de la trayectoria seguida por la nave en esta situación? 6. O ¿En cuál de las siguientes situaciones el objeto en movimien- to se representa como un proyectil? Elija todas las respuestas correctas. a) Un zapato se lanza en una dirección arbitraria. b) Un avión jet que cruza el cielo con sus motores impulsando al avión hacia adelante. c) Un cohete que deja la plataforma de lanzamiento. d) Un cohete que se mueve a través del cielo, a mucho menos que la rapidez del sonido, después de que su combustible se agotó. e) Un buzo que lanza una piedra bajo el agua. 7. Un proyectil es lanzado a cierto ángulo de la horizontal con una rapidez inicial vi y resistencia del aire despreciable. ¿El proyectil es un cuerpo en caída libre? ¿Cuál es su aceleración en la dirección vertical? ¿Cuál es su aceleración en la dirección horizontal? 8. O Establezca cuáles de las siguientes cantidades, si alguna, permanece constante conforme un proyectil se mueve a tra- vés de su trayectoria parabólica: a) rapidez, b) aceleración, c) componente horizontal de velocidad, d) componente ver- tical de velocidad. 9. O Un proyectil se lanza sobre la Tierra con cierta velocidad inicial y se mueve sin resistencia del aire. Otro proyectil se lanza con la misma velocidad inicial en la Luna, donde la ace- leración debida a la gravedad es 1/6. i) ¿Cuál es el alcance del proyectil en la Luna en relación con el del proyectil en la Tierra? a) 1/6, b) el mismo, c) 6 veces, d) 6 veces, e) 36 veces. ii) ¿Cómo se compara la altitud máxima del proyec- til en la Luna con la del proyectil en la Tierra? Elija entre las mismas posibilidades, de la a) a la e). 10. Explique si las siguientes partículas tienen o no una acelera- ción: a) una partícula que se mueve en línea recta con rapidez constante y b) una partícula que se mueve alrededor de una curva con rapidez constante. 11. Describa cómo un conductor puede dirigir un automóvil que viaja con rapidez constante de modo que a) la acelera- ción sea cero o b) la magnitud de la aceleración permanezca constante. 12. O Un tapón de goma en el extremo de una cuerda se balancea de manera estable en un círculo horizontal. En un intento, se mueve con rapidez v en un círculo de radio r. En una segun- do intento, se mueve con una mayor rapidez 3v en un círcu- lo de radio 3r. i) En este segundo intento, su aceleración es (elija una) a) la misma que en el primer intento, b) tres veces mayor, c) un tercio, d) nueve veces mayor, e) un sexto. ii) En el segundo intento, ¿cómo se compara el periodo con el del primer intento? Elija sus respuestas de las mismas posi- bilidades de la a) a la e). 13. Una patinadora sobre hielo ejecuta una figura ocho, que con- siste en dos trayectorias circulares iguales y tangentes. A lo largo de la primera trayectoria aumenta su rapidez uniforme- mente, y durante la segunda se mueve con una rapidez cons- tante. Dibuje un diagrama de movimiento que muestre sus vectores velocidad y aceleración en varios puntos a lo largo de la trayectoria de movimiento. 14. O Un camión ligero entra a una curva que tiene un radio de 150 m con una rapidez máxima de 32.0 m/s. Para tener la misma aceleración, ¿a qué rapidez máxima puede ir alrededor de una curva que tiene un radio de 75.0 m? a) 64 m/s, b) 45 m/s, c) 32 m/s, d) 23 m/s, e) 16 m/s, f) 8 m/s. 15. O Galileo sugirió la idea para esta pregunta: un marinero suelta una llave desde lo alto de un mástil vertical del bote mientras éste tiene un movimiento rápido y estable en línea recta hacia adelante. ¿Dónde golpea la llave en la cubierta? a) adelante de la base del mástil, b) en la base del mástil, c) detrás de la base del mástil, d) en el lado desde donde sopla el viento de la base del mástil. 16. O Una niña, que se mueve a 8 m/s sobre patines de ruedas, rebasa a un niño que se mueve a 5 m/s conforme ambos pati- nan en línea recta. El niño lanza una bola hacia atrás, hacia la niña, y le da una rapidez de 12 m/s en relación con él. ¿Cuál es la rapidez de la bola en relación con la niña quien la atrapa? a) (8 5 12) m/s, b) (8 5 12) m/s, c) (8 5 12) m/s, d) (8 5 12) m/s, e) (8 5 12) m/s.
- 121. Problemas 93 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 15. Una bola se lanza desde una ventana en un piso superior de un edificio. A la bola se le da una velocidad inicial de 8.00 m/s a un ángulo de 20.0° bajo la horizontal. Golpea el suelo 3.00 s después. a) ¿A qué distancia, horizontalmente, desde la 4FDDJwO7FDUPSFTEFQPTJDJwO WFMPDJEBEZBDFMFSBDJwO 1. Un motociclista se dirige al sur a 20.0 m/s durante 3.00 min, luego da vuelta al oeste y viaja a 25.0 m/s durante 2.00 min y finalmente viaja al noroeste a 30.0 m/s durante 1.00 min. Para este viaje de 6.00 min, encuentre a) el desplazamiento vecto- rial total, b) la rapidez promedio y c) la velocidad promedio. Sea el eje x positivo que apunta al este. 2. Una bola de golf es golpeada desde un tee en el borde de un risco. Sus coordenadas x y y como funciones del tiempo se conocen por las expresiones siguientes: x (18.0 m/s)t y (4.00 m/s)t (4.90 m/s2 )t2 a) Escriba una expresión vectorial para la posición de la bola como función del tiempo, con los vectores unitarios î y ĵ. Al tomar derivadas, obtenga expresiones para b) el vector velo- cidad v S como función del tiempo y c) el vector aceleración a S como función del tiempo. A continuación use la notación de vector unitario para escribir expresiones para d) la posición, e) la velocidad y f) la aceleración de la bola de golf, todos en t 3.00 s. 3. Cuando el Sol está directamente arriba, un halcón se clava hacia el suelo con una velocidad constante de 5.00 m/s a 60.0° bajo la horizontal. Calcule la rapidez de su sombra a nivel del suelo. 4. ; Las coordenadas de un objeto que se mueve en el plano xy varían con el tiempo de acuerdo con x (5.00 m) sen(Vt) y y (4.00 m) (5.00 m)cos(Vt), donde V es una constante y t está en segundos. a) Determine las componentes de velocidad y las componentes de aceleración del objeto en t 0. b) Escri- ba expresiones para el vector de posición, el vector velocidad y el vector aceleración del objeto en cualquier tiempo t 0. c) Describa la trayectoria del objeto en una gráfica xy. 4FDDJwO.PWJNJFOUPFOEPTEJNFOTJPOFT DPOBDFMFSBDJwODPOTUBOUF 5. Un pez que nada en un plano horizontal tiene velocidad v S i (4.00î 1.00 ĵ) m/s en un punto en el océano donde la posi- ción relativa a cierta roca es r S i (10.0î 4.00 ĵ) m. Después de que el pez nada con aceleración constante durante 20.0 s, su velocidad es v S i (20.0î 5.00ĵ) m/s. a) ¿Cuáles son las componentes de la aceleración? b) ¿Cuál es la dirección de la aceleración respecto del vector unitario î? c) Si el pez mantie- ne aceleración constante, ¿dónde está en t = 25.0 s y en qué dirección se mueve? 6. El vector de posición de una partícula varía en el tiempo de acuerdo con la expresión r S (3.00î 6.00t2 ĵ) m. a) Encuen- tre expresiones para la velocidad y aceleración de la partícula como funciones del tiempo. b) Determine la posición y velo- cidad de la partícula en t 1.00 s. 7. ¿Y si la aceleración no es constante? Una partícula parte del ori- gen con velocidad 5î m/s en t 0 y se mueve en el plano xy con una aceleración variable conocida por a S 16 t ĵ 2 ms2 , donde t está en s. a) Determine el vector velocidad de la par- tícula como función del tiempo. b) Determine la posición de la partícula como función del tiempo. 8. Una partícula que inicialmente se ubica en el origen tiene una aceleración de a S 3.00 ĵ m/s2 y una velocidad inicial de v S i 5.00î m/s. Encuentre a) el vector de posición y de velocidad de la partícula en cualquier tiempo t y b) las coordenadas y rapidez de la partícula en t 2.00 s. 4FDDJwO.PWJNJFOUPEFQSPZFDUJM Nota: Ignore la resistencia del aire en todos los problemas. Con- sidere g 9.80 m/s2 en la superficie de la Tierra. 9. En un bar local, un cliente desliza sobre la barra un tarro de cerveza vacío para que lo vuelvan a llenar. El cantinero está momentáneamente distraído y no ve el tarro, que se desliza de la barra y golpea el suelo a 1.40 m de la base de la barra. Si la altura de la barra es de 0.860 m, a) ¿con qué velocidad el tarro dejó la barra? b) ¿Cuál fue la dirección de la velocidad del tarro justo antes de golpear el suelo? 10. En un bar local, un cliente desliza sobre la barra un tarro de cerveza vacío para que lo vuelvan a llenar. El cantinero acaba de decidir ir a casa y repensar su vida, de modo que no ve el tarro. El tarro se desliza de la barra y golpea el suelo a una distancia d de la base de la barra. La altura de la barra es h. a) ¿Con qué velocidad el tarro dejó la barra? b) ¿Cuál fue la dirección de la velocidad del tarro justo antes de golpear el suelo? 11. Para iniciar una avalancha en una pendiente de la montaña, un obús de artillería es disparado con una velocidad inicial de 300 m/s a 55.0° sobre la horizontal. Explota en la ladera 42.0 s después de ser disparado. ¿Cuáles son las coordenadas x y y donde explota el obús, en relación con su punto de disparo? 12. ; Una roca se lanza hacia arriba desde el suelo en tal forma que la altura máxima de su vuelo es igual a su alcance hori- zontal d. a) ¿A qué ángulo V se lanza la roca? b) ¿Y si...? ¿Su respuesta al inciso a) cambiaría en un planeta diferente? Expli- que. c) ¿Cuál es el alcance dmáx que puede lograr la roca si se lanza a la misma rapidez pero en ángulo óptimo para alcance máximo? 13. Un proyectil se dispara en tal forma que su alcance horizontal es igual a tres veces su altura máxima. ¿Cuál es el ángulo de proyección? 14. Un bombero, a una distancia d de un edificio en llamas, diri- ge un chorro de agua desde una manguera en un ángulo Vi sobre la horizontal, como se muestra en la figura P4.14. Si la rapidez inicial del chorro es vi, ¿en qué altura h el agua golpea al edificio? Figura P4.14 d h i vi V Problemas
- 122. 94 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo base del edificio, la bola golpea el suelo? b) Encuentre la altura desde la que se lanzó la bola. c) ¿Cuánto tarda la bola en llegar a un punto 10.0 m abajo del nivel de lanzamiento? 16. Un arquitecto que diseña jardines programa una cascada artifi- cialenunparquedelaciudad.Elaguafluiráa1.70m/sydejaráel extremodeuncanalhorizontalenloaltodeunaparedverticalde 2.35 m de altura, y desde ahí caerá en una piscina. a) ¿El es- pacio detrás de la cascada será suficientemente ancho para un pasillo de peatones? b) Para vender su plan al concejo de la ciudad, el arquitecto quiere construir un modelo a escala estándar, a un doceavo del tamaño real. ¿Qué tan rápido debe fluir el agua en el canal del modelo? 17. Un pateador debe hacer un gol de campo desde un punto a 36.0 m (casi de 40 yardas) de la zona de gol, y la mitad de los espectadores espera que la bola libre la barra transversal, que tiene 3.05 m de alto. Cuando se patea, la bola deja el suelo con una rapidez de 20.0 m/s en un ángulo de 53.0° de la hori- zontal. a) ¿Por cuánto resulta insuficiente para librar la barra? b) ¿La bola se aproxima a la barra transversal mientras aún se eleva o mientras va de caída? 18. Un bombardero en picada tiene una velocidad de 280 m/s a un ángulo V bajo la horizontal. Cuando la altitud de la aero- nave es 2.15 km, libera una bomba, que golpea un objetivo en el suelo. La magnitud del desplazamiento desde el punto de liberación de la bomba al objetivo es 3.25 km. Encuentre el ángulo V. 19. Un patio de juego está en el techo plano de una escuela, 6.00 m arriba del nivel de la calle. La pared vertical del edi- ficio tiene 7.00 m de alto y forma una barda de 1 m de alto alrededor del patio. Una bola cae en la calle y un peatón la regresa lanzándola en un ángulo de 53.0° sobre la horizontal a un punto 24.0 m desde la base de la pared del edificio. La bola tarda 2.20 s en llegar a un punto vertical sobre la pared. a) Encuentre la rapidez a la que se lanzó la bola. b) Encuentre la distancia vertical sobre la que libra la pared. c) Encuentre la distancia desde la pared al punto en el techo donde aterriza la bola. 20. Una estrella de basquetbol cubre 2.80 m en la horizontal en un salto para encestar la bola (figura P4.20a). Su movimiento a través del espacio se representa igual que el de una partícula en su centro de masa, que se definirá en el capítulo 9. Su centro de masa está a una altura de 1.02 m cuando deja el suelo. Llega a una altura máxima de 1.85 m sobre el suelo y está a una eleva- ción de 0.900 m cuando toca el suelo de nuevo. Determine: a) su tiempo de vuelo (su “tiempo colgado”), b) sus componentes de velocidad horizontal y c) vertical en el instante de despegar y d) su ángulo de despegue. e) Por comparación, determine el tiempo colgado de una ciervo cola blanca que da un salto (figura P4.20b) con elevaciones de centro de masa yi 1.20 m, ymáx 2.50 m y yf 0.700 m. 21. Un jugador de futbol patea una roca horizontalmente de un montículo de 40.0 m de alto en un estanque. Si el jugador escucha el sonido del chapoteo 3.00 s después, ¿cuál fue la ra- pidez inicial dada a la roca? Suponga que la rapidez del sonido en el aire es 343 m/s. 22. ; El movimiento de un cuerpo humano a través del espacio se representa como el movimiento de una partícula en el centro de masa del cuerpo, como se estudiará en el capítulo 9. Las componentes de la posición del centro de masa de un atleta desde el principio hasta el fin de cierto salto se describen por las dos ecuaciones xf 0 (11.2 m/s)(cos 18.5°)t 0.360 m 0.84 m (11.2 m/s)(sen 18.5°)t 1 2(9.80 m/s2 )t2 donde t es el tiempo cuando el atleta aterriza después de des- pegar en t 0. Identifique a) su vector de posición y b) su vec- tor velocidad en el punto de despegue. c) El récord mundial de salto largo es 8.95 m. ¿Qué distancia saltó el atleta en este problema? d) Describa la forma de la trayectoria de su centro de masa. 23. Un cohete de fuegos artificiales explota a una altura h, el máxi- mo de su trayectoria vertical. Lanza fragmentos ardientes en todas direcciones, pero todas con la misma rapidez v. Gránulos de metal solidificado caen al suelo sin resistencia del aire. En- cuentre el ángulo más pequeño que forma con la horizontal la velocidad final de un fragmento. 4FDDJwO1BSUrDVMBFONPWJNJFOUPDJSDVMBSVOJGPSNF Nota: Los problemas 10 y 12 del capítulo 6 también se pueden asignar a esta sección y la siguiente. 24. A partir de la información de la parte final del libro, calcule la aceleración radial de un punto en la superficie de la Tierra, en el ecuador, debido a la rotación de la Tierra sobre su eje. 25. El atleta que se muestra en la figura P4.25 rota un disco de 1.00 kg a lo largo de una trayectoria circular de 1.06 m de radio. La rapidez máxima del disco es 20.0 m/s. Determine la magnitud de la aceleración radial máxima del disco. Figura P4.20 26. Conforme se separan los cohetes propulsores, los astronautas del trasbordador espacial sienten una aceleración de hasta 3g, donde g 9.80 m/s2 . En su entrenamiento, los astronautas montan un dispositivo en el que experimentan tal aceleración como una aceleración centrípeta. En específico, el astronauta se sujeta con firmeza al extremo de un brazo mecánico que luego gira con rapidez constante en un círculo horizontal. De- Figura P4.25 © Ray Stubbiebine/Reuters/Corbis Bill Lee/Dembinsky PhotoAssociates a) b) bikeriderlondon/Shutterstock ©
- 123. Problemas 95 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo termine la rapidez de rotación, en revoluciones por segundo, requerida para dar a un astronauta una aceleración centrípeta de 3.00g mientras está en movimiento circular con radio de 9.45 m. 27. El joven David, quien mató a Goliat, experimentó con hondas antes de derribar al gigante. Encontró que podía hacer girar una honda de 0.600 m de longitud con una relación de 8.00 rev/s. Si aumentaba la longitud a 0.900 m, podía girar la honda sólo 6.00 veces por segundo. a) ¿Qué relación de rotación da la mayor rapidez a la piedra en el extremo de la honda? b) ¿Cuál es la aceleración centrípeta de la piedra a 8.00 rev/s? c) ¿Cuál es la aceleración centrípeta a 6.00 rev/s? 4FDDJwODFMFSBDJPOFTUBOHFODJBMZSBEJBM 28. ; a) ¿Una partícula, que se mueve con rapidez instantánea de 3.00 m/s en una trayectoria con 2.00 m de radio de curvatura, podría tener una aceleración de 6.00 m/s2 de magnitud? b) ¿Podría tener a S 4.00 m/s2 ? En cada caso, si la respuesta es sí, explique cómo puede ocurrir; si la respuesta es no, explique por qué. 29. Un tren frena mientras entra a una curva horizontal cerrada, y frena de 90.0 km/h a 50.0 km/h en los 15.0 s que tarda en cubrir la curva. El radio de la curva es de 150 m. Calcule la aceleración en el momento en que la rapidez del tren alcanza 50.0 km/h. Suponga que continúa frenando a este tiempo con la misma relación. 30. Una bola se balancea en un círculo vertical en el extremo de una cuerda de 1.50 m de largo. Cuando la bola está a 36.9° después del punto más bajo en su viaje hacia arriba, su ace- leración total es (22.5î 20.2 ĵ ) m/s2 . En ese instante, a) bosqueje un diagrama vectorial que muestre las componen- tes de su aceleración, b) determine la magnitud de su acelera- ción radial y c) determine la rapidez y velocidad de la bola. 31. La figura P4.31 representa la aceleración total de una partícula que se mueve en el sentido de las manecillas del reloj en un círculo de 2.50 m de radio en cierto instante de tiempo. En este instante, encuentre a) la aceleración radial, b) la rapidez de la partícula y c) su aceleración tangencial. 4FDDJwO7FMPDJEBEZBDFMFSBDJwOSFMBUJWBT 33. Un automóvil viaja hacia el este con una rapidez de 50.0 km/h. Gotas de lluvia caen con una rapidez constante en vertical respecto de la Tierra. Las trazas de la lluvia en las ventanas laterales del automóvil forman un ángulo de 60.0° con la ver- tical. Encuentre la velocidad de la lluvia en relación con a) el automóvil y b) la Tierra. 34. Antonio en su Corvette acelera de acuerdo a (300î 2.00 ĵ) m/s2 mientras Jill en su Jaguar acelera a (1.00î 3.00 ĵ) m/s2 . Ambos parten del reposo en el origen de un sistema coorde- nado xy. Después de 5.00 s, a) ¿cuál es la rapidez de Antonio respecto de Jill?, b) ¿qué distancia los separa?, y c) ¿cuál es la aceleración de Antonio en relación con Jill? 35. Un río tiene una rapidez estable de 0.500 m/s. Un estudiante nada corriente arriba una distancia de 1.00 km y de regreso al punto de partida. Si el estudiante puede nadar con una ra- pidez de 1.20 m/s en aguas tranquilas, ¿cuánto tarda el viaje? Compare esta respuesta con el intervalo de tiempo requerido para el viaje si el agua estuviese tranquila. 36. ¿Cuánto tarda un automóvil en rebasar a 60.0 km/h, por el ca- rril izquierdo, a un automóvil que viaja en la misma dirección en el carril derecho a 40.0 km/h, si las defensas frontales de los automóviles están separadas 100 m? 37. Dos nadadores, Alan y Camillé, parten desde el mismo punto en la orilla de una corriente ancha que circula con una rapidez v. Ambos se mueven con la misma rapidez c (donde c v) en relación con el agua. Alan nada corriente abajo una distancia L y luego corriente arriba la misma distancia. Camillé nada de modo que su movimiento en relación con la Tierra es perpen- dicular a las orillas de la corriente. Ella nada la distancia L y luego de vuelta la misma distancia, de modo que ambos na- dadores regresan al punto de partida. ¿Cuál nadador regresa primero? Nota: Primero suponga la respuesta. 38. ; Un camión de granja se dirige al norte con una velocidad constante de 9.50 m/s en un tramo horizontal ilimitado del camino. Un niño se monta en la parte trasera del camión y lanza una lata de refresco hacia arriba y atrapa el proyectil en el mismo punto, pero 16.0 m más lejos en el camino. a) En el marco de referencia el camión, ¿a qué ángulo con la vertical el niño lanza la lata? b) ¿Cuál es la rapidez inicial de la lata en relación con el camión? c) ¿Cuál es la forma de la trayectoria de la lata como la ve el niño? d) Un observador en el suelo observa al niño lanzar la lata y atraparla. En este marco de referencia del observador en el suelo, describa la forma de la trayectoria de la lata y determine su velocidad inicial. 39. Un estudiante de ciencias monta en un vagón plataforma de un tren que viaja a lo largo de una pista horizontal recta con una rapidez constante de 10.0 m/s. El estudiante lanza una bola en el aire a lo largo de una trayectoria que él juzga con un ángulo inicial de 60.0° sobre la horizontal y está en línea con la vía. La profesora del estudiante, que está de pie en el suelo cerca de ahí, observa que la bola se eleva verticalmente. ¿Qué tan alto ve elevarse la bola? 40. ; Un tornillo cae desde el techo de un vagón de ferrocarril en movimiento que acelera hacia el norte en una relación de 2.50 m/s2 . a) ¿Cuál es la aceleración del tornillo en relación con el vagón de ferrocarril? b) ¿Cuál es la aceleración del tornillo en relación con la Tierra? c) Describa la trayectoria del tornillo como la ve un observador dentro del vagón. d) Describa la 32. Un automóvil de carreras parte del reposo en una pista circu- lar; aumenta su rapidez a una cantidad constante at conforme da una vuelta a la pista. Encuentre el ángulo que forma la aceleración total del automóvil, con el radio que conecta el centro de la pista y el auto, en el momento en que el automóvil completa el círculo. Figura P4.31 30.0 2.50 m a v a 15.0 m/s2
- 124. 96 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo trayectoria del tornillo como la ve un observador fijo en la Tierra. 41. Un guardacostas detecta un barco no identificado a una dis- tancia de 20.0 km en la dirección 15.0° al noreste. El barco viaja a 26.0 km/h en un curso a 40.0° al noreste. El guardacos- tas quiere enviar una lancha rápida para interceptar la nave e investigarla. Si la lancha rápida viaja a 50.0 km/h, ¿en qué dirección debe dirigirse? Exprese la dirección como una brú- jula que se orienta con el norte. 1SPCMFNBTBEJDJPOBMFT 42. El “cometa vómito”. Para el entrenamiento de astronautas y la prueba de equipo en gravedad cero, la NASA vuela un KC135A a lo largo de una ruta de vuelo parabólica. Como se muestra en la figura P4.42, la nave asciende desde 24 000 pies a 31 000 pies, donde entra a la parábola de cero g con una velocidad de 143 m/s y nariz alta a 45.0° y sale con velocidad de 143 m/s a 45.0° nariz baja. Durante esta porción del vuelo, la nave y los objetos dentro de su cabina acolchonada están en caída libre; se han vuelto balísticos. Entonces la nave sale del clavado con una aceleración ascendente de 0.800g y se mueve en un círculo vertical de 4.13 km de radio. (Durante esta porción del vuelo, los ocupantes de la nave perciben una aceleración de 1.8g.) ¿Cuáles son a) la rapidez y b) la altitud de la nave en lo alto de la maniobra? c) ¿Cuál es el intervalo de tiempo que pasa en gravedad cero? d) ¿Cuál es la rapidez de la nave en el fondo de la ruta de vuelo? 43. Un atleta lanza un balón de basquetbol hacia arriba desde el suelo y le da una rapidez de 10.6 m/s a un ángulo de 55.0° sobre la horizontal. a) ¿Cuál es la aceleración del balón en el punto más alto de su trayectoria? b) En su camino hacia abajo, el balón golpea el aro de la canasta, a 3.05 m sobre el suelo. Rebota recto hacia arriba con la mitad de la rapidez con la que golpea el aro. ¿Qué altura sobre el suelo alcanza el balón en este rebote? 44. ; a) Un atleta lanza un balón hacia el este, con rapidez inicial de 10.6 m/s a un ángulo de 55.0° sobre la horizontal. Justo cuando el balón alcanza el punto más alto de su trayectoria, golpea un águila (la mascota del equipo contrario) que vuela horizontalmente al oeste. El balón rebota de vuelta horizontal- mente al oeste con 1.50 veces la rapidez que tenía justo antes de su colisión. ¿A qué distancia cae el balón detrás del jugador que lo lanzó? b) Esta situación no está considerada en el libro de reglas, así que los oficiales regresan el reloj para repetir esta parte del juego. El jugador lanza el balón en la misma forma. El águila está totalmente atolondrada y esta vez intercepta el balón de modo que, en el mismo punto en su trayectoria, el balón nuevamente rebota del pico del ave con 1.50 veces su rapidez de impacto, y se mueve al oeste el mismo ángulo distinto de cero con la horizontal. Ahora el balón golpea la cabeza del jugador, en la misma ubicación donde sus manos lo liberaron. ¿El ángulo es necesariamente positivo (es decir, sobre la horizontal), necesariamente negativo (bajo la horizon- tal) o podría ser cualquiera? Dé un argumento convincente, matemático o conceptual, de su respuesta. 45. Manny Ramírez batea un cuadrangular de modo que la pe- lota apenas libra la fila superior de gradas, de 21.0 m de alto, ubicada a 130 m de la placa de bateo. La pelota se golpea en un ángulo de 35.0° de la horizontal y la resistencia del aire es despreciable. Encuentre a) la rapidez inicial de la pelota, b) el intervalo de tiempo requerido para que la pelota alcance las gradas y c) las componentes de velocidad y la rapidez de la pelota cuando pasa sobre la fila superior. Suponga que la pelota se golpea en una altura de 1.00 m sobre el suelo. 46. Mientras algún metal fundido salpica, una gota vuela hacia el este con velocidad inicial vi a un ángulo Vi sobre la horizontal y otra gota vuela hacia el oeste con la misma rapidez al mismo ángulo sobre la horizontal, como se muestra en la figura P4.46. En términos de vi y Vi, encuentre la distancia entre las gotas como función del tiempo. 47. Un péndulo con un cordón de longitud r 1.00 m se balancea en un plano vertical (figura P4.47). Cuando el péndulo está en las dos posiciones horizontales V 90.0° y V 270°, su rapidez es 5.00 m/s. a) Encuentre la magnitud de la aceleración radial y la aceleración tangencial para estas posiciones. b) Dibuje diagramas vectoriales para determinar la dirección de la ace- leración total para estas dos posiciones. c) Calcule la magnitud y dirección de la aceleración total. Figura P4.42 Figura P4.46 i vi vi i V V 24 000 31000 Altitud, ft 1.8g 45° nariz alta 45° nariz baja Tiempo de maniobra, s 1.8g Cero g a) r 0 65 b) Cortesía de la NASA
- 125. Problemas 97 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 48. Un astronauta en la superficie de la Luna dispara un cañón para lanzar un paquete experimental, que deja el barril con movimiento horizontal. a) ¿Cuál debe ser la rapidez de boqui- lla del paquete de modo que viaje completamente alrededor de la Luna y regrese a su ubicación original? b) ¿Cuánto tarda este viaje alrededor de la Luna? Suponga que la aceleración de caída libre en la Luna es un sexto de la propia de la Tierra. 49. ; Se lanza un proyectil desde el punto (x 0, y 0) con velocidad (12.0î 49.0 ĵ) m/s en t 0. a) Tabule la distan- cia del proyectil r S desde el origen al final de cada segundo de allí en adelante, para 0 t 10 s. También puede ser útil tabular las coordenadas x y y y las componentes de ve- locidad vx y vy. b) Observe que la distancia del proyectil desde su punto de partida aumenta con el tiempo, llega a un máximo y comienza a disminuir. Pruebe que la distancia es un máximo cuando el vector de posición es perpendicular a la velocidad. Sugerencia: Argumente que si v S no es perpendicular a r S , después r S debe aumentar o disminuir. c) Determine la magnitud de la distancia máxima. Explique su método. 50. ; Un cañón de resorte se ubica en el borde de una mesa que está a 1.20 m sobre el suelo. Una bola de acero se lanza desde el cañón con rapidez v0 a 35.0° sobre la horizontal. a) Encuentre la componente de desplazamiento horizontal de la bola al punto donde aterriza en el suelo como función de v0. Esta función se escribe como x(v0). Evalúe x para b) v0 0.100 m/s y para c) v0 100 m/s. d) Suponga que v0 está cerca de cero pero no es igual a cero. Muestre que un término en la respuesta al inciso a) domina de modo que la función x(v0) se reduce a una forma más simple. e) Si v0 es muy grande, ¿cuál es la forma aproximada de x(v0)? f) Describa la forma global de la gráfica de la función x(v0). Sugerencia: Como práctica, podría hacer el inciso b) antes de hacer el inciso a). 51. Cuando los jugadores de beisbol lanzan la pelota desde los jar- dines, los receptores dejan que rebote una vez antes de llegar al cuadro bajo la teoría de que la pelota llega más rápido de esa forma. Suponga que el ángulo al que una pelota rebotada deja el suelo es el mismo que el ángulo al que el jardinero la lanzó, como se muestra en la figura P4.51, pero la rapidez de la pelota después del rebote es un medio de la que tenía antes del rebote. a) Suponga que la pelota siempre se lanza con la misma rapidez inicial. ¿A qué ángulo V el jardinero debe lanzar la pelota para hacer que recorra la misma distancia D con un rebote (trayectoria azul) que una bola lanzada hacia arriba a 45.0° sin rebote (trayectoria verde)? b) Determine la relación del intervalo de tiempo para el lanzamiento de un rebote al tiempo de vuelo para el lanzamiento sin rebote. 53. Su abuelo es copiloto de un bombardero que vuela horizontal- mente sobre el nivel del terreno con una rapidez de 275 m/s en relación con el suelo, a una altitud de 3 000 m. a) El bom- bardero libera una bomba. ¿Cuánto viajará horizontalmente la bomba entre su liberación y su impacto en el suelo? Ignore los efectos de la resistencia del aire. b) Disparos de personas en la tierra incapacitan súbitamente al bombardero antes de que pueda decir “¡Bombas fuera!”, en consecuencia, el piloto mantiene el curso original, altitud y rapidez del avión a través de una tormenta de fuego antiaéreo. ¿Dónde estará el avión cuando la bomba golpee el suelo? c) El avión tiene una mira telescópica de bomba de modo que la bomba golpea el blanco visto en la mira en el momento de liberación. ¿A qué ángulo con la vertical estaba el elemento de mira de bomba? 54. Una persona de pie en lo alto de una roca hemisférica de radio R patea una bola (al inicio en reposo en lo alto de la roca) para darle velocidad horizontal v S i, como se muestra en la figura P4.54. a) ¿Cuál debe ser su rapidez inicial mínima si la bola nunca debe golpear la roca después de que se patea? b) Con esta rapidez inicial, ¿a qué distancia de la base de la roca la bola golpea el suelo? 52. Una camioneta cargada con melones se detiene súbitamen- te para evitar caer por el borde de un puente derrumbado (figura P4.52). El repentino frenado hace que algunos melo- nes salgan volando de la camioneta. Un melón rueda sobre el borde con una rapidez inicial de vi 10.0 m/s en la dirección horizontal. Una sección transversal de la orilla tiene la forma de la mitad inferior de una parábola con su vértice en el ex- tremo del camino y con la ecuación y2 16x, donde x y y se miden en metros. ¿Cuáles son las coordenadas x y y del melón cuando revienta en la orilla? Figura P4.47 g a ar at r V G Figura P4.51 45.0 D V V Figura P4.52 vi 10 m/s
- 126. 98 Capítulo 4 Movimiento en dos dimensiones 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 55. Un halcón vuela horizontalmente a 10.0 m/s en línea recta, a 200 m sobre el suelo. Un ratón que llevaba en sus garras se libera después de luchar. El halcón continúa en su ruta con la misma rapidez durante 2.00 s antes de intentar recuperar su presa, se clava en línea recta con rapidez constante y recaptura al ratón 3.00 m sobre el suelo. a) Si supone que la resisten- cia del aire no actúa sobre el ratón, encuentre la rapidez en picada del halcón. b) ¿Qué ángulo formó el halcón con la horizontal durante su descenso? c) ¿Durante cuánto tiempo el ratón “disfrutó” la caída libre? 56. Un decidido coyote está nuevamente en persecución del elu- sivo correcaminos. El coyote usa un par de patines con ruedas de propulsión, que proporcionan una aceleración horizontal constante de 15.0 m/s2 (figura P4.56). El coyote parte del re- poso a 70.0 m de la orilla de un risco en el instante en que el correcaminos lo pasa en la dirección del risco. a) Si supone que el correcaminos se mueve con rapidez constante, deter- mine la rapidez mínima que debe tener para alcanzar el risco antes que el coyote. En el borde del risco, el correcaminos escapa al hacer un giro repentino, mientras el coyote continúa de frente. Los patines del coyote permanecen horizontales y continúan funcionando mientras el coyote está en vuelo, de modo que su aceleración mientras está en el aire es (15.0î 9.80 ĵ) m/s2 . b) El risco está a 100 m sobre el suelo plano de un cañón. Determine dónde aterriza el coyote en el cañón. c) Determine las componentes de la velocidad de impacto del coyote. intervalo de tiempo transcurrido cuando llega ahí, b) la veloci- dad del automóvil cuando amariza en el océano, c) el intervalo de tiempo total que el automóvil está en movimiento y d) la posición del automóvil cuando cae en el océano, en relación con la base del risco. 58. ; No se lastime; no golpee su mano contra algo. Dentro de estas limitaciones, describa lo que hace para dar a su mano una gran aceleración. Calcule una estimación del orden de magnitud de esta aceleración y establezca las cantidades que mide o estime y sus valores. 59. ; Un esquiador deja una rampa de salto con una velocidad de 10.0 m/s, 15.0° sobre la horizontal, como se muestra en la figura P4.59. La pendiente está inclinada a 50.0° y la resisten- cia del aire es despreciable. Encuentre a) la distancia desde la rampa hasta donde aterriza el esquiador y b) las componentes de velocidad justo antes de aterrizar. (¿Cómo cree que afectan los resultados si se incluye resistencia del aire? Observe que los esquiadores se inclinan hacia adelante en la forma de un plano aerodinámico, con las manos a los lados, para aumentar su distancia. ¿Por qué funciona este método?) 57. Un automóvil estacionado en una pendiente pronunciada tiene vista hacia el océano, con un ángulo de 37.0° bajo la ho- rizontal. El negligente conductor deja el automóvil en neutral y el freno de mano está defectuoso. Desde el reposo en t 0, el automóvil rueda por la pendiente con una aceleración cons- tante de 4.00 m/s2 y recorre 50.0 m hasta el borde de un risco vertical. El risco está 30.0 m arriba del océano. Encuentre: a) la rapidez del automóvil cuando llega al borde del risco y el 60. Un pescador emprende el viaje a contracorriente desde las cas- cadas Metaline en el río Pend Oreille al noroeste del estado de Washington. Su pequeño bote, impulsado por un motor fuera de borda, viaja con rapidez constante v en aguas tranquilas. El agua circula con rapidez constante vw menor. Recorre 2.00 km a contracorriente cuando su hielera cae del bote. Se da cuenta de la falta de la hielera sólo después de otros 15 minutos de ir a contracorriente. En ese punto, regresa río abajo, todo el tiempo viajando con la misma rapidez respecto al agua. Al- canza a la hielera justo cuando está próxima a la cascada en el punto de partida. ¿Con qué rapidez se mueven en las aguas del río? Resuelva este problema en dos formas. a) Primero, use la Tierra como marco de referencia. Respecto de la Tierra, el bote viaja a contracorriente con rapidez v vw y río abajo a v vw. b) Una segunda solución mucho más simple y más elegante se obtiene al usar el agua como marco de referencia. Este planteamiento tiene importantes aplicaciones en proble- mas mucho más complicados; por ejemplo, el cálculo del mo- vimiento de cohetes y satélites y el análisis de la dispersión de partículas subatómicas de objetivos de gran masa. 61. Un barco enemigo está en el lado este de una isla montañosa, como se muestra en la figura P4.61. El barco enemigo maniobra a 2 500 m del pico de una montaña de 1 800 m de alto y dispara proyectiles con una rapidez inicial de 250 m/s. Si la playa oeste está horizontalmente a 300 m del pico, ¿cuáles son las distancias desde la playa oeste a la que un barco puede estar seguro del bombardeo del barco enemigo? Figura P4.54 R x vi Figura P4.56 Coyote stupidus Correcaminus delicius BEEP BEEP Figura P4.59 10.0 m/s 15.0 50.0
- 127. 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 62. En la sección ¿Y si...? del ejemplo 4.5, se afirmó que el inter- valo máximo de un esquiador se presenta para un ángulo de lanzamiento V dado por u 45° f 2 donde G es el ángulo que la colina forma con la horizontal en la figura 4.14. Compruebe esta afirmación al derivar esta ecuación. 4.1 a). Puesto que la aceleración se presenta siempre que la veloci- dad cambia en cualquier forma (con un aumento o reducción en rapidez, un cambio en dirección o ambos) los tres con- troles son aceleradores. El acelerador hace que el automóvil aumente rapidez; el freno hace que el auto reduzca rapidez. El volante cambia la dirección del vector velocidad. 4.2 i), b). Sólo en un punto, el pico de la trayectoria, los vectores velocidad y aceleración son mutuamente perpendiculares. El vector velocidad es horizontal en dicho punto, y el vector ace- leración es descendente. ii), a). El vector aceleración siempre se dirige hacia abajo. El vector velocidad nunca es vertical y paralelo al vector aceleración si el objeto sigue una trayectoria como la de la figura 4.8. 4.3 15°, 30°, 45°, 60°, 75°. Mientras mayor sea la altura máxima, más tardará el proyectil en alcanzar dicha altitud y luego cae de vuelta desde ella. De este modo, conforme aumenta el án- gulo de lanzamiento, el tiempo de vuelo aumenta. 4.4 i), d). Puesto que la aceleración centrípeta es proporcional al cuadrado de la rapidez de la partícula, duplicar la rapidez aumenta la aceleración por un factor de 4. ii), b). El periodo es inversamente proporcional a la rapidez de la partícula. 4.5 i), b). El vector velocidad es tangente a la trayectoria. Si el vector aceleración debe ser paralelo al vector velocidad, tam- bién debe ser tangente a la trayectoria, lo que requiere que el vector aceleración no tenga componente perpendicular a la trayectoria. Si la trayectoria no cambia de dirección, el vector aceleración tendrá una componente radial, perpendicular a la trayectoria. En consecuencia, la trayectoria debe permanecer recta. ii), d). Si el vector aceleración debe ser perpendicular al vector velocidad, no debe tener componente tangente a la trayectoria. Por otra parte, si la rapidez está cambiando, debe haber una componente de la aceleración tangente a la trayec- toria. Por lo tanto, los vectores velocidad y aceleración nunca son perpendiculares en esta situación. Sólo pueden ser per- pendiculares si no hay cambio en la rapidez. Respuestas a las preguntas rápidas Figura P4.61 Respuestas a las preguntas rápidas 99 2 500 m 300 m 1 800 m vi vi 250 m/s H L V V
- 128. En los capítulos 2 y 4 se describió el movimiento de un objeto en términos de su posición, velocidad y aceleración sin tener en cuenta qué impulsa dicho movimiento. Ahora se con- sidera la influencia externa: ¿qué hace a un objeto permanecer en reposo y que otro objeto acelere? Los dos factores principales en los que es necesario reflexionar son las fuerzas que actúan sobre un objeto y la masa del objeto. En este capítulo comienza el estudio de la dinámica al discutir las tres leyes de movimiento básicas, las cuales se relacionan con fuerzas y masas y que formuló hace más de tres siglos Isaac Newton. 5.1 Concepto de fuerza Cada uno tiene una comprensión básica del concepto de fuerza a partir de la experiencia cotidiana. Cuando aleja un plato de comida vacío, ejerce una fuerza sobre él. De igual modo, cuando se lanza o patea una pelota se ejerce una fuerza sobre ella. En estos ejemplos, la palabra fuerza se refiere a una interacción con un objeto mediante actividad muscular y algún cambio en la velocidad del objeto. Sin embargo, las fuerzas no siempre causan movi- miento. Por ejemplo, cuando está sentado, sobre su cuerpo actúa una fuerza gravitacional y aún así usted permanece fijo. Como segundo ejemplo, puede empujar (en otras palabras, ejercer una fuerza) sobre una gran roca y no ser capaz de moverla. ¿Qué fuerza (si alguna) hace que la Luna orbite la Tierra? Newton respondió ésta y otras preguntas relacionadas al afirmar que las fuerzas son lo que causa cualquier cambio en la velocidad de un objeto. La velocidad de la Luna no es constante porque se mueve en una órbita casi circular en torno a la Tierra. Este cambio en velocidad lo causa la fuerza gravitacional ejercida por la Tierra sobre la Luna. Un pequeño remolcador ejerce una fuerza sobre un gran barco y hace que se mueva. ¿Cómo un bote tan pequeño puede hacer que se mueva un objeto tan grande? (Steve Raymer/CORBIS) 5 Las leyes del movimiento 100 5.1 Concepto de fuerza 5.2 Primera ley de Newton y marcos inerciales 5.3 Masa 5.4 Segunda ley de Newton 5.5 Fuerza gravitacional y peso 5.6 Tercera ley de Newton 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton 5.8 Fuerzas de fricción 5.1 Concepto de fuerza 5.2 Primera ley de Newton y marcos inerciales 5.3 Masa 5.4 Segunda ley de Newton 5.5 Fuerza gravitacional y peso 5.6 Tercera ley de Newton 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton 5.8 Fuerzas de fricción
- 129. Cuando un resorte se jala, como en la figura 5.1a, el resorte se estira. Cuando se jala un carrito estacionario, como en la figura 5.1b, el carrito se mueve. Cuando se patea un balón, como en la figura 5.1c, se deforma y se pone en movimiento. Estas situaciones son ejemplos de una clase de fuerzas llamadas fuerzas de contacto. Esto es, implican contacto físico entre dos objetos. Otras fuerzas de contacto son la fuerza que ejercen las moléculas de gas sobre las paredes de un contenedor y la fuerza que ejerce su pie sobre el suelo. Otra clase de fuerzas, conocidas como fuerzas de campo, no involucran contacto físico entre dos ejemplos. Estas fuerzas actúan a través del espacio vacío. La fuerza gravitacional de atracción entre dos objetos con masa, que se ilustra en la figura 5.1d, es un ejemplo de esta clase de fuerza. La fuerza gravitacional mantiene a los objetos ligados a la Tierra y a los planetas en órbita alrededor del Sol. Otra fuerza de campo común es la fuerza eléc- trica que una carga eléctrica ejerce sobre otra (figura 5.1e). Como ejemplo, estas cargas pueden ser las del electrón y el protón que forman un átomo de hidrógeno. Un tercer ejemplo de fuerza de campo es la fuerza que un imán de barra ejerce sobre un trozo de hierro (figura 5.1f). La distinción entre fuerzas de contacto y fuerzas de campo no es tan clara como se po- dría pensar a partir de la discusión anterior. Cuando se examinan a nivel atómico, todas las fuerzas que se clasifican como fuerzas de contacto resultan ser causadas por fuerzas (de campo) eléctricas del tipo que se ilustra en la figura 5.1e. No obstante, al desarrollar mode- los para fenómenos macroscópicos, es conveniente usar ambas clasificaciones de fuerzas. Las únicas fuerzas fundamentales conocidas en la naturaleza son todas fuerzas de campo: 1) fuerzas gravitacionales entre objetos, 2) fuerzas electromagnéticas entre cargas eléctricas, 3) fuerzas fuertes entre partículas subatómicas y 4) fuerzas débiles que surgen en ciertos pro- cesos de decaimiento radiactivo. En la física clásica sólo interesan las fuerzas gravitacional y electromagnética. Las fuerzas fuerte y débil se discutirán en el capítulo 46. La naturaleza vectorial de la fuerza Es posible usar la deformación de un resorte para medir fuerza. Suponga que una fuerza vertical se aplica a una balanza de resorte que tiene un extremo superior fijo, como se muestra en la figura 5.2a (página 102). El resorte se estira cuando la fuerza se aplica, y un puntero en la escala lee el valor de la fuerza aplicada. El resorte se puede calibrar al definir una fuerza de referencia F S 1 como la fuerza que produce una lectura de 1.00 cm. Si ahora se aplica una fuerza hacia abajo diferente F S 2 cuya magnitud es el doble de la fuerza de referencia F S 1, como se ve en la figura 5.2b, el puntero se mueve 2.00 cm. La figura 5.2c muestra que el efecto combinado de las dos fuerzas colineales es la suma de los efectos de las fuerzas individuales. Ahora suponga que la aplicación de las dos fuerzas es simultánea con F S 1 descendente y F S 2 horizontal, como se ilustra en la figura 5.2d. En este caso, el puntero lee 2.24 cm. ISAAC NEWTON Físico y matemático inglés (1642–1727) Isaac Newton fue uno de los más brillantes científicos de la historia. Antes de cumplir 30 años, formuló los conceptos básicos y leyes de la mecánica, descubrió la ley de gravitación universal e inventó los métodos matemáticos del cálculo. Como consecuencia de sus teorías, Newton fue capaz de explicar los movimientos de los planetas, la baja y el flujo de las mareas y muchas características especiales de los movimientos de la Luna y laTierra. También interpretó muchas observaciones fundamentales concernientes a la natu- raleza de la luz. Sus aportaciones a las teorías físicas dominaron el pensamiento científico durante dos siglos y siguen sien- do importantes en la actualidad. Fuerzas de contacto a) b) c) Fuerzas de campo d) e) f) m M – q + Q Hierro N S Figura 5.1 Algunos ejemplos de fuerzas aplicadas. En cada caso, sobre el objeto dentro del área limitada por líneas discontinuas se ejerce una fuerza. Algún agente en el ambiente exterior al área del recuadro ejerce una fuerza sobre el objeto. Sección 5.1 Concepto de fuerza 101 Giraudon/Art Resource
- 130. 102 Capítulo 5 Las leyes del movimiento La fuerza sola F S que produciría esta misma lectura es la suma de los dos vectores F S 1 y F S 2, como se describe en la figura 5.2d. Esto es, 0F S 0 F 2 1 F 2 2 2.24 unidades, y su direc- ción es V tan1 (0.500) 26.6°. Puesto que se ha comprobado experimentalmente que las fuerzas se comportan como vectores, debe aplicar las reglas de suma vectorial para obtener la fuerza neta sobre un objeto. 5.2 Primera ley de Newton y marcos inerciales El estudio de las fuerzas comienza al formar imágenes de algunas situaciones físicas que involucran un disco sobre una mesa de hockey de aire perfectamente a nivel (figura 5.3). Se espera que el disco permanezca donde se coloca. Ahora piense que su mesa de hockey de aire se ubica en un tren que se mueve con velocidad constante a lo largo de una pista perfectamente uniforme. Si el disco se coloca en la mesa, de nuevo permanece donde se le coloca. Sin embargo, si el tren acelera, el disco comenzaría a moverse a lo largo de la mesa en dirección opuesta a la de la aceleración del tren, igual como un conjunto de papeles en el tablero de su automóvil cae en el asiento delantero cuando pisa el acelerador. Como se vio en la sección 4.6, es posible observar un objeto en movimiento desde mu- chos marcos de referencia. La primera ley del movimiento de Newton, a veces llamada ley de la inercia, define un conjunto especial de marcos de referencia llamados marcos inerciales. Esta ley se puede establecer del modo siguiente: Si un objeto no interactúa con otros objetos, es posible identificar un marco de referencia en el que el objeto tiene aceleración cero. Tal marco de referencia se llama marco de referencia inercial. Cuando el disco está en la mesa de hockey de aire ubicada en el suelo, usted lo observa desde un marco de referencia inercial; no hay interacciones horizontales del disco con cualquier otro objeto y observa que tiene aceleración cero en dicha dirección. Cuando usted está en el tren en movi- miento con velocidad constante, también observa el disco desde un marco de referencia inercial. Cualquier marco de referencia que se mueve con velocidad constante en relación con un marco inercial es, en sí mismo, un marco inercial. Sin embargo, cuando usted y el tren aceleran, usted observa el disco desde un marco de referencia no inercial porque el tren acelera en relación con el marco de referencia inercial de la superficie de la Tierra. Mientras el disco parece acelerar de acuerdo con sus observaciones, se puede identificar un marco de referencia en el cual el disco tiene aceleración cero. Por ejemplo, un obser- vador que está fuera del tren en el suelo ve el disco que se mueve con la misma velocidad que tiene el tren antes de comenzar a acelerar (porque casi no hay fricción para “amarrar” Figura 5.3 En una mesa de hockey de aire, el aire que sopla a través de los hoyos en la superficie permite que el disco se mueva casi sin fricción. Si la mesa no acelera, un disco colocado sobre la mesa permanecerá en reposo. Figura 5.2 La naturaleza vectorial de una fuerza se prueba con una balanza de resorte. a) Una fuerza descendente F S 1 estira el resorte 1.00 cm. b) Una fuerza descendente F S 2 estira el resorte 2.00 cm. c) Cuando F S 1 y F S 2 son simultáneas, el resorte se estira 3.00 cm. d) Cuando F S 1 es descendente y F S 2 es horizontal, la combinación de las dos fuerzas estira el resorte 2.24 cm. 0 1 2 3 4 0 1 2 3 4 0 1 2 3 4 0 1 2 3 4 F2 F1 F d) a) F1 b) F2 c) F2 F1 V Flujo de aire Soplador eléctrico Primera ley de Newton 0 Marco de referencia inercial 0
- 131. el disco y el tren). Debido a eso, todavía se satisface la primera ley de Newton, aun cuando sus observaciones como pasajero del tren muestren una aceleración aparente en relación con usted. Un marco de referencia que se mueve con velocidad constante en relación con las estre- llas distantes es la mejor aproximación de un marco inercial y, para propósitos de estudio, se considera a la Tierra como tal marco. En realidad la Tierra no es un marco inercial debido a su movimiento orbital en torno al Sol y su movimiento rotacional alrededor de su propio eje, y ambos involucran aceleraciones centrípetas. Sin embargo, estas aceleraciones son pequeñas comparadas con g, y con frecuencia se pueden despreciar. Por esta razón, la Tierra representa un marco inercial, junto con cualquier otro marco unido a él. Suponga que observa un objeto desde un marco de referencia inercial. (En la sec- ción 6.3 se regresará a observaciones hechas en marcos de referencia no inerciales.) Muy próximos a 1600, los científicos creían que el estado natural de la materia era el estado de reposo. Las observaciones mostraron que los objetos en movimiento finalmente dejaban de moverse. Galileo fue el primero en considerar un planteamiento diferente del movi- miento y del estado natural de la materia. Diseñó experimentos mentales y concluyó que no es la naturaleza de un objeto detenerse una vez que se pone en movimiento: más bien, su naturaleza es resistir el cambio en su movimiento. En sus palabras: “cualquier velocidad una vez impartida a un cuerpo móvil se mantendrá firme siempre y cuando se retiren las causas externas de retardo”. Por ejemplo, una nave espacial que navega a través del espacio vacío con su motor apagado seguirá moviéndose para siempre. No buscaría un “estado natural” de reposo. Dada la discusión de las observaciones realizadas acerca de los marcos de referencia inerciales, se puede plantear un enunciado más práctico de la primera ley del movimiento de Newton: En ausencia de fuerzas externas, y cuando se ve desde un marco de referencia iner- cial, un objeto en reposo se mantiene en reposo y un objeto en movimiento continúa en movimiento con una velocidad constante (esto es, con una rapidez constante en una línea recta). En otras palabras, cuando ninguna fuerza actúa sobre un objeto, la aceleración del objeto es cero. Una conclusión a partir de la primera ley, es que cualquier objeto aislado (uno que no interactúa con su entorno) está en reposo o en movimiento con velocidad constante. La tendencia de un objeto a resistir cualquier intento por cambiar su velocidad se llama inercia. Dado el enunciado anterior de la primera ley, se puede concluir que un objeto que acelera debe experimentar una fuerza. A su vez, de la primera ley, se puede definir fuerza como aquello que causa un cambio en el movimiento de un objeto. Pregunta rápida 5.1 ¿Cuál de los siguientes enunciados es correcto? a) Es posible que un objeto tenga movimiento en ausencia de fuerzas sobre el objeto. b) Es posible tener fuerzas sobre un objeto en ausencia de movimiento del objeto. c) Ni a) ni b) son correctos. d) Tanto a) como b) son correctos. 5.3 Masa Piense que quiere atrapar ya sea un balón de basquetbol o una bola de boliche. ¿Cuál es más probable que siga moviéndose cuando intenta capturarla? ¿Cuál requiere más esfuerzo para lanzarla? La bola de boliche requiere más esfuerzo. En el lenguaje de la física, se dice que la bola de boliche es más resistente al cambio en su velocidad que la de basquetbol. ¿Cómo se puede cuantificar este concepto? La masa es la propiedad de un objeto que especifica cuánta resistencia muestra un ob- jeto para cambiar su velocidad y, como se aprendió en la sección 1.1, la unidad del SI de masa es el kilogramo. Los experimentos muestran que mientras más grande sea la masa de un objeto, menos acelera el objeto bajo la acción de una fuerza aplicada conocida. Para describir la masa en unidades cuantitativas, se realizan experimentos en los que se comparan las aceleraciones que produce una fuerza conocida sobre diferentes objetos. Su- ponga que una fuerza que actúa sobre un objeto de masa m1 produce una aceleración a S , 1 Otro enunciado de la primera ley de Newton 1 Definición de masa PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.1 Primera ley de Newton La primera ley de Newton no explica lo que sucede con un objeto con fuerza neta cero, esto es, múltiples fuerzas que se cancelan; expresa lo que ocurre en ausencia de fuerzas externas. Esta diferencia sutil pero importante permite definir la fuerza como la causa de un cambio en el movimiento. La descripción de un objeto bajo el efecto de fuerzas que se equilibran la cubre la segunda ley de Newton. Sección 5.3 Masa 103
- 132. 104 Capítulo 5 Las leyes del movimiento y la misma fuerza que actúa sobre un objeto de masa m2 produce una aceleración a S 2. La relación de las dos masas se define como la relación inversa de las magnitudes de las ace- leraciones producidas por la fuerza: m1 m2 a2 a1 (5.1) Por ejemplo, si una fuerza conocida que actúa sobre un objeto de 3 kg produce una ace- leración de 4 m/s2 , la misma fuerza aplicada a un objeto de 6 kg produce una aceleración de 2 m/s2 . De acuerdo con un cúmulo de observaciones similares, se concluye que la magni- tud de la aceleración de un objeto es inversamente proporcional a su masa cuando sobre él actúa una fuerza conocida. Si un objeto tiene una masa conocida, la masa del otro objeto se obtiene a partir de mediciones de aceleración. La masa es una propiedad inherente de un objeto y es independiente de los alrededores del objeto y del método que se aplica para medirla. Además, la masa es una cantidad escalar y, en estos términos, obedece las reglas de la aritmética ordinaria. Por ejemplo, si combina una masade3kgconunamasade5kg,lamasatotales8kg.Esteresultadosepuedeverificarexperi- mentalmente al comparar la aceleración que una fuerza conocida proporciona a diferentes objetos por separado con la aceleración que la misma fuerza proporciona a los mismos ob- jetos combinados como una unidad. La masa no se debe confundir con el peso. La masa y el peso son dos cantidades dife- rentes. El peso de un objeto es igual a la magnitud de la fuerza gravitacional ejercida sobre el objeto y varía con la posición (véase la sección 5.5). Por ejemplo, una persona que pesa 180 lb sobre la Tierra pesa sólo aproximadamente 30 lb sobre la Luna. Por otra parte, la masa de un objeto por dondequiera es la misma: un objeto que tiene una masa de 2 kg sobre la Tierra también tiene una masa de 2 kg sobre la Luna. 5.4 Segunda ley de Newton La primera ley de Newton explica lo que sucede a un objeto cuando sobre él no actúan fuerzas: permanece en reposo o se mueve en línea recta con rapidez constante. La segunda ley de Newton responde la pregunta de qué acontece a un objeto que tiene una o más fuerzas que actúan sobre él. Imagine realizar un experimento en el que empuja un bloque de masa fija a través de una superficie horizontal sin fricción. Cuando ejerce alguna fuerza horizontal F S sobre el bloque, éste se mueve con cierta aceleración a S . Si aplica al doble una fuerza sobre el mismo bloque, la aceleración del bloque se duplica. Si aumenta la fuerza aplicada a 3F S , la aceleración se triplica, etcétera. A partir de tales observaciones, se concluye que la acelera- ción de un objeto es directamente proporcional a la fuerza que actúa sobre él: F S t a S . Esta idea se introdujo por primera ocasión en la sección 2.4, cuando se discutió la dirección de la aceleración de un objeto. La magnitud de la aceleración de un objeto es inversamente proporcional a su masa, como se afirmó en la sección anterior: a S t 1/m. Estas observaciones experimentales se resumen en la segunda ley de Newton: Cuando se ve desde un marco de referencia inercial, la aceleración de un objeto es directamente proporcional a la fuerza neta que actúa sobre él e inversamente proporcional a su masa: a S F S m Si se elige una constante de proporcionalidad 1, se relaciona masa, aceleración y fuerza a través del siguiente enunciado matemático de la segunda ley de Newton:1 F S ma S (5.2) PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.2 La fuerza es la causa de cambios en el movimiento La fuerza no causa movimiento. Se puede tener movimiento en ausencia de fuerzas, como describe la primera ley de Newton. La fuerza es la causa de los cambios en el movimiento, como se mide por la aceleración. Masa y peso son cantidades diferentes 0 Segunda ley de Newton 0 1 La ecuación 5.2 es válida sólo cuando la rapidez del objeto es mucho menor que la rapidez de la luz. La situación relativista se trata en el capítulo 39.
- 133. Tanto en el enunciado textual como en el matemático de la segunda ley de Newton se indicó que la aceleración se debe a la fuerza neta h F S que actúa sobre un objeto. La fuerza neta sobre un objeto es la suma vectorial de todas las fuerzas que actúan sobre el objeto. (A veces a la fuerza neta se le referirá como fuerza total, fuerza resultante o fuerza desequili- brada.) Al resolver un problema con la segunda ley de Newton, es imperativo determinar la fuerza neta correcta sobre un objeto. Muchas fuerzas pueden actuar sobre un objeto, pero sólo hay una aceleración. La ecuación 5.2 es una expresión vectorial y por tanto es equivalente a tres ecuaciones componentes: Fx max Fy may Fz maz (5.3) Pregunta rápida 5.2 Un objeto no experimenta aceleración. ¿Cuál de los siguientes no puede ser cierto para el objeto? a) Una sola fuerza actúa sobre el objeto. b) No actúan fuerzas sobre el objeto. c) Sobre el objeto actúan fuerzas, pero éstas se cancelan. Pregunta rápida 5.3 Usted empuja un objeto, al inicio en reposo, a través de un piso sin fricción con una fuerza constante durante un intervalo de tiempo $t, lo que resulta en una rapidez final de v para el objeto. Luego repite el experimento, pero con una fuerza que es el doble de grande. ¿Qué intervalo de tiempo se requiere ahora para alcanzar la misma rapidez final v? a) 4$t, b) 2$t, c) $t, d) $t/2, e) $t/4. La unidad del SI de fuerza es el newton (N). Una fuerza de 1 N es la fuerza que, cuando actúa sobre un objeto de 1 kg de masa, produce una aceleración de 1 m/s2 . A partir de esta definición y de la segunda ley de Newton, es claro que el newton se puede expresar en términos de las siguientes unidades fundamentales de masa, longitud y tiempo: 1 N 1 kg m/s2 (5.4) En el sistema inglés, la unidad de fuerza es la libra (lb). Una fuerza de 1 lb es la fuerza que, cuando actúa sobre una masa de 1 slug,2 produce una aceleración de 1 ft/s2 : 1 lb 1 slug ft/s2 (5.5) Una aproximación conveniente es 1 N ¼ lb. 1 Segunda ley de Newton: forma de componentes 1 Definición de newton PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.3 ma S no es una fuerza La ecuación 5.2 no indica que el producto ma S sea una fuerza. Todas las fuerzas sobre un objeto se suman como vectores para generar la fuerza neta en el lado izquierdo de la ecuación. En tal caso esta fuerza neta se iguala con el producto de la masa del objeto y la aceleración que resulta de la fuerza neta. No incluya una “fuerza ma S ” en su análisis de las fuerzas sobre un objeto. EJEMPLO 5.1 Un disco de hockey que acelera Un disco de hockey que tiene una masa de 0.30 kg se desliza sobre la superficie horizontal sin fricción de una pista de patinaje. Dos bastones de hockey golpean el disco simultáneamente, y ejercen las fuerzas sobre el disco que se muestran en la figura 5.4. La fuerza F S 1 tiene una magnitud de 0.5 N y la fuerza F S 2 tiene una magnitud de 8.0 N. Determine tanto la magnitud como la dirección de la acele- ración del disco. SOLUCIÓN Conceptualizar Estudie la figura 5.4. Use su experiencia en suma vectorial del capítulo 3 y prediga la dirección aproximada del vector de fuerza neta sobre el disco. La aceleración del disco estará en la misma dirección. Categorizar Puesto que es posible determinar una fuerza neta y se quiere una aceleración, este problema se clasifica como uno que se puede resolver aplicando la segunda ley de Newton. 2 El slug es la unidad de masa en el sistema usual estadounidense y es la contraparte de la unidad del SI de kilogramo en dicho sistema. Puesto que la mayoría de los cálculos en el estudio de la mecánica clásica están en unidades del SI, el slug se usa rara vez en este texto. x y 60 F2 F2 = 8.0 N F1 = 5.0 N 20 1 F Figura 5.4 (Ejemplo 5.1) Un disco de hockey que se mueve sobre una superficie sin fricción está sujeto a dos fuerzas, F S 1 y F S 2. Sección 5.4 Segunda ley de Newton 105
- 134. 106 Capítulo 5 Las leyes del movimiento Analizar Encuentre la componente de la fuerza neta que actúa sobre el disco en la dirección x: Encuentre la componente de la fuerza neta que actúa sobre el disco en la dirección y: Aplique la segunda ley de Newton en forma de com- ponentes (ecuación 5.3) para encontrar las compo- nentes x y y de la aceleración del disco: Encuentre la magnitud de la aceleración: Localice la dirección de la aceleración en relación con el eje positivo x: Finalizar Los vectores de la figura 5.4 se pueden sumar gráficamente para verificar lo razonable de la respuesta. Puesto que el vector aceleración es a lo largo de la dirección de la fuerza resultante, un dibujo que muestra el vector fuerza resultante ayuda a comprobar la validez de la respuesta. (¡Inténtelo!) ¿Qué pasaría si? Suponga que tres bastones de hockey golpean el disco simultáneamente, y dos de ellos ejercen las fuerzas que se muestran en la figura 5.4. El resultado de las tres fuerzas es que el disco de hockey no muestra aceleración. ¿Cuáles deben ser las componentes de la tercera fuerza? Respuesta Si hay aceleración cero, la fuerza neta que actúa sobre el disco debe ser cero. En consecuencia, las tres fuerzas se deben cancelar. Se encontraron las componentes de la combinación de las primeras dos fuerzas. Las componentes de la tercera fuerza deben ser de igual magnitud y signo opuesto de modo que todas las componentes sumen cero. Por lo tanto, F3x 8.7 N, F3y 5.2 N. 5.5 Fuerza gravitacional y peso Todos los objetos son atraídos hacia la Tierra. La fuerza de atracción que ejerce la Tierra sobre un objeto se llama fuerza gravitacional F S g . Esta fuerza se dirige hacia el centro de la Tierra3 y su magnitud se llama peso del objeto. En la sección 2.6 se vio que un objeto en caída libre experimenta una aceleración g S que actúa hacia el centro de la Tierra. Al aplicar la segunda ley de Newton h F S ma S a un objeto en caída libre de masa m, con a S g S y h F S F S g se obtiene F S g mg S Por lo tanto, el peso de un objeto, al definirse como la magnitud de F S g es igual a mg: Fg mg (5.6) Puesto que depende de g, el peso varía con la ubicación geográfica. Dado que g dis- minuye a medida que crece la distancia al centro de la Tierra, los objetos pesan menos a mayores altitudes que a nivel del mar. Por ejemplo, un bloque de ladrillos de 1 000 kg utilizado en la construcción del Empire State en Nueva York pesaba 9 800 N a nivel de la calle, pero pesaba alrededor de 1 N menos cuando se levantó del nivel de la acera hasta lo alto del edificio. Como otro ejemplo, suponga que un estudiante tiene una masa de 70.0 kg. El peso del estudiante en una ubicación donde g 9.80 m/s2 es 686 N (aproxi- madamente 150 lb). Sin embargo, en lo alto de una montaña, donde g 9.77 m/s2 , el PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.5 El kilogramo no es una unidad de peso Es posible que haya visto la “conversión” 1 kg 2.2 lb. A pesar de las afirmaciones populares de peso expresadas en kilogramos, el kilogramo no es una unidad de peso, es una unidad de masa. El enunciado de conversión no es una igualdad; es una equivalencia que es válida sólo en la superficie de la Tierra. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.4 “Peso de un objeto” Es familiar la frase cotidiana “el peso de un objeto”. Sin embargo, el peso no es una propiedad inherente de un objeto; más bien, es una medida de la fuerza gravitacional entre el objeto y la Tierra (u otro planeta). Por lo tanto, el peso es una propiedad de un sistema de artículos: el objeto y la Tierra. u tan 1 a ay ax b tan 1 a 17 29 b 30° a 129 ms2 22 117 ms2 22 34 ms2 ay Fy m 5.2 N 0.30 kg 17 ms2 ax Fx m 8.7 N 0.30 kg 29 ms2 15.0 N2 1 0.3422 18.0 N2 10.8662 5.2 N Fy F1y F2y F1 sen 1 20°2 F2 sen 60° 15.0 N2 10.9402 18.0 N2 10.5002 8.7 N Fx F1x F2x F1 cos 1 20°2 F2 cos 60° 3 Este enunciado ignora que la distribución de masa de la Tierra no es perfectamente esférica.
- 135. peso del estudiante sólo es 684 N. En tal caso, si quiere perder peso sin someterse a dieta, ¡ascienda una montaña o pésese a 30 000 ft durante el vuelo de un avión! La ecuación 5.6 cuantifica la fuerza gravitacional sobre el objeto, pero advierta que esta ecuación no requiere que el objeto se mueva. Incluso para un objeto fijo o para un objeto sobre el que actúan varias fuerzas, la ecuación 5.6 se puede aplicar para calcular la magnitud de la fuerza gravitacional. El resultado es un cambio sutil en la interpretación de m en la ecuación. La masa m en la ecuación 5.6 establece la intensidad de la atracción gra- vitacional entre el objeto y la Tierra. Este papel es por completo diferente del descrito antes para la masa: medir la resistencia al cambio en movimiento como respuesta a una fuerza externa. Por ende, la m en la ecuación 5.6 se llama masa gravitacional. Aun cuando esta cantidad sea diferente en comportamiento de la masa inercial, una de las conclusiones experimentales de la dinámica newtoniana es que la masa gravitacional y la masa inercial tienen el mismo valor. Aunque esta discusión se enfocó en la fuerza gravitacional sobre un objeto debida a la Tierra, el concepto generalmente es válido en cualquier planeta. El valor de g variará de un planeta a otro, pero la magnitud de la fuerza gravitacional siempre será conocida por el valor de mg. Pregunta rápida 5.4 Suponga que habla por un teléfono interplanetario a un amigo que vive en la Luna. Él le dice que acaba de ganar un newton de oro en un concurso. Con excitación, ¡usted le dice que entró a la versión terrícola del mismo concurso y que también ganó un newton de oro! ¿Quién es más rico? a) Usted. b) Su amigo. c) Ambos son igualmente ricos. La unidad de sustentación de vida que lleva en la espalda el astronauta Edwin Aldrin pesaba 300 lb en la Tierra. Durante su entrenamiento, usó una mochila de 50 lb. Aunque esta estrategia simuló efectivamente el peso reducido que la unidad tendría en la Luna, no imitó correctamente la masa invariable. Fue difícil acelerar la unidad (acaso al saltar o dar vuelta súbitamente) en la Luna como en la Tierra. 5.6 Tercera ley de Newton Si usted presiona contra una esquina de este libro con la yema de los dedos, el libro lo empuja de vuelta y forma una pequeña marca en su piel. Si empuja más fuerte, el libro hace lo mismo y la marca en su piel es un poco más profunda. Esta simple actividad ilustra que las fuerzas son interacciones entre dos objetos: cuando su dedo empuja sobre el libro, el libro empuja de vuelta sobre su dedo. Este importante principio se conoce como tercera ley de Newton: Si dos objetos interactúan, la fuerza F S 12 que ejerce el objeto 1 sobre el objeto 2 es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza F S 21 que ejerce el objeto 2 sobre el objeto 1: F S 12 F S 21 (5.7) Cuando sea importante designar fuerzas como interacciones entre dos objetos, se usará esta notación de subíndices, donde F S ab significa “la fuerza que se ejerce por a sobre b”: la tercera ley se ilustra en la figura 5.5a. La fuerza que el objeto 1 ejerce sobre el objeto 2 se llama popularmente fuerza de acción, y la fuerza del objeto 2 sobre el objeto 1 se llama EJEMPLO CONCEPTUAL 5.2 ¿Cuánto pesa en un elevador? Es muy que probable que usted haya estado en un elevador que acelera hacia arriba mientras se mueve a pisos superio- res. En este caso, se siente más pesado. De hecho, si se para en una báscula en ese momento, la báscula mide una fuer- za que tiene una magnitud mayor que su peso. Por lo tanto, tiene evidencia sensorial y medida que lo lleva a creer que es más pesado en esta situación. ¿Es usted más pesado? SOLUCIÓN No; su peso no cambia. Sus experiencias se deben al hecho de que está en un marco de referencia no inercial. Para pro- porcionar la aceleración ascendente, el suelo o la báscula deben ejercer sobre sus pies una fuerza hacia arriba que sea mayor en magnitud que su peso. Esta fuerza más grande que siente es la que interpreta como sentirse más pesado. La báscula lee esta fuerza ascendente, no su peso, y por eso su lectura aumenta. 1 Tercera ley de Newton Sección 5.6 Tercera ley de Newton 107 NASA
- 136. 108 Capítulo 5 Las leyes del movimiento fuerza de reacción. Estos términos en cursivas no son términos científicos; además, cualquier fuerza se puede etiquetar como fuerza de acción o reacción. Estos términos se usarán por conveniencia. En todos los casos, las fuerzas de acción y reacción actúan sobre objetos diferentes y deben ser del mismo tipo (gravitacional, eléctrica, etcétera). Por ejemplo, la fuerza que actúa sobre un proyectil en caída libre es la fuerza gravitacional que ejerce la Tierra sobre el proyectil F S g F S Tp (T Tierra, p proyectil), y la magnitud de esta fuer- za es mg. La reacción a esta fuerza es la fuerza gravitacional que ejerce el proyectil sobre la Tierra F S pE F S Tp. La fuerza de reacción F S pT debe acelerar a la Tierra hacia el proyectil tal como la fuerza de acción F S Tp acelera al proyectil hacia la Tierra. No obstante, puesto que la Tierra tiene una masa tan grande, su aceleración debida a esta fuerza de reacción es despreciablemente pequeña. Otro ejemplo de la tercera ley de Newton se muestra en la figura 5.5b. La fuerza F S mc que ejerce el martillo sobre el clavo es igual en magnitud y opuesta a la fuerza F S cm que ejerce el clavo sobre el martillo. Esta última fuerza detiene el movimiento hacia adelante del martillo cuando golpea el clavo. Considere un monitor de computadora en reposo sobre una mesa, como en la figura 5.6a. La fuerza de reacción a la fuerza gravitacional F S g F S Tm sobre el monitor es la fuerza F S mT F S Tm que ejerce el monitor sobre la Tierra. El monitor no acelera porque lo sos- tiene la mesa. La mesa ejerce sobre el monitor una fuerza hacia arriba n S F S mm llamada fuerza normal.4 Esta fuerza, que evita que el monitor caiga a través de la mesa, puede tener cualquier valor necesario, hasta el punto de romper la mesa. Puesto que el monitor tiene aceleración cero, la segunda ley de Newton aplicada al monitor produce F S n S mg S 0, de modo que n ĵ mg ĵ 0, o n mg. La fuerza normal equilibra la fuerza gravitacional sobre el monitor, de modo que la fuerza neta sobre el monitor es cero. La fuerza de reacción a n S es la fuerza que ejerce el monitor hacia abajo sobre la mesa, F S mm F S mm n S . Observe que las fuerzas que actúan sobre el monitor son F S g y n S , como se muestra en la figura 5.6b. Las dos fuerzas F S mT y F S mm se ejercen sobre objetos distintos del monitor. La figura 5.6 ilustra un paso de suma importancia en la resolución de problemas que involucran fuerzas. La figura 5.6a muestra muchas de las fuerzas actuantes en la situación: las que actúan sobre el monitor, una que actúa sobre la mesa y otra que actúa sobre la Tierra. La figura 5.6b, en contraste, muestra sólo las fuerzas que actúan sobre un objeto, el monitor. Esta importante representación pictórica de la figura 5.6b se llama diagrama de cuerpo libre. Cuando se analiza un objeto sujeto a fuerzas, se tiene interés en la fuerza neta que actúa sobre un objeto, que se representarán como partícula. En consecuencia, un diagrama de cuerpo libre ayuda a aislar sólo aquellas fuerzas sobre el objeto y elimina Fuerza normal 0 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.6 n no siempre es igual a mg En la situación que se muestra en la figura 5.6 y en muchas otras, se encuentra que n mg (la fuerza normal tiene la misma magnitud que la fuerza gravitacional). Sin embargo, este resultado generalmente no es cierto. Si un objeto está en un plano inclinado, si hay fuerzas aplicadas con componentes verticales o si hay una aceleración vertical del sistema, por lo tanto n p mg. Siempre aplique la segunda ley de Newton para encontrar la relación entre n y mg. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.7 Tercera ley de Newton Recuerde que las fuerzas de acción y reacción de la tercera ley de Newton actúan sobre objetos diferentes. Por ejemplo, en la figura 5.6, n S F S mm m g S F S Tm. Las fuerzas n S y m g S son iguales en magnitud y opuestas en dirección, pero no representan un par acción- reacción porque ambas fuerzas actúan sobre el mismo objeto, el monitor. Figura 5.5 Tercera ley de Newton. a) La fuerza F S 12 que ejerce el objeto 1 sobre el objeto 2 es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza F S 21 que ejerce el objeto 2 sobre el objeto 1. b) La fuerza F S mc que ejerce el martillo sobre el clavo es igual en magnitud y opuesta a la fuerza F S cm que ejerce el clavo sobre el martillo. 2 1 F12 F21 F12 = –F21 a) b) Fcm Fmc John Gillmoure/The Stock Market 4 Normal en este contexto significa perpendicular.
- 137. las otras fuerzas del análisis. Es posible simplificar este diagrama todavía más al representar el objeto (como el monitor) como una partícula al dibujar simplemente un punto. Pregunta rápida 5.5 i) Si una mosca choca contra el parabrisas de un autobús moviéndo- se rápidamente, ¿cuál de los dos experimenta una fuerza de impacto con mayor magnitud? a) La mosca. b) El autobús. c) Ambos experimentan la misma fuerza. ii) ¿Cuál de los dos experimenta mayor aceleración? a) La mosca. b) El autobús. c) Ambos experimentan la misma aceleración. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.8 Diagrama de cuerpo libre La etapa más importante en la resolución de un problema que utiliza las leyes de Newton es dibujar un bosquejo adecuado, el diagrama de cuerpo libre. Asegúrese de dibujar sólo aquellas fuerzas que actúan sobre el objeto que aísla. Dibuje todas las fuerzas que actúan sobre el objeto, incluida cualesquier fuerza de campo, como la fuerza gravitacional. Figura 5.6 a) Cuando un monitor de computadora está en reposo sobre una mesa, las fuerzas que actúan sobre el monitor son la fuerza normal n S y la fuerza gravitacional F S g. La reacción a n S es la fuerza F S mm que ejerce el monitor sobre la mesa. La reacción a F S g es la fuerza F S Tm que ejerce el monitor sobre la Tierra. b) Diagrama de cuerpo libre para el monitor. a) b) Fg FTm nFmm Fmm Fg FTm FmT nFmm EJEMPLO CONCEPTUAL 5.3 Tú me empujas y yo te empujo Un hombre grande y un niño pequeño están de pie, uno frente al otro sobre hielo sin fricción. Juntan sus manos y se empujan mutuamente de modo que se separan. A) ¿Quién se aleja con mayor rapidez? SOLUCIÓN Esta situación es similar a la que se vio en la pregunta rápida 5.5. De acuerdo con la tercera ley de Newton, la fuerza que ejerce el hombre sobre el niño y la fuerza que ejerce el niño sobre el hombre son un par de fuerzas de la tercera ley, de modo que deben ser iguales en magnitud. (Una báscula colocada entre sus manos leería lo mismo, sin importar de cuál lado esté.) En consecuencia, el niño, que tiene la masa más pequeña, experimenta mayor aceleración. Ambos indi- viduos aceleran durante la misma cantidad de tiempo, pero la mayor aceleración del niño en este intervalo de tiempo resulta en que su movimiento de alejamiento de la interac- ción es con mayor rapidez. B) ¿Quién se aleja más mientras sus manos están en con- tacto? SOLUCIÓN Puesto que el niño tiene la mayor aceleración y en conse- cuencia la mayor velocidad promedio, se aleja más que el hombre durante el intervalo de tiempo mientras que sus manos están en contacto. 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton En esta sección se discuten dos modelos de análisis para resolver problemas en que los objetos están en equilibrio (a S 0) o aceleran a lo largo de una línea recta bajo la acción de fuerzas externas constantes. Recuerde que, cuando las leyes de Newton se aplican a un objeto, se tiene interés sólo en las fuerzas externas que actúan sobre el objeto. Si se representan los objetos como partículas, no necesita preocuparse por el movimiento rota- Sección 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton 109
- 138. 110 Capítulo 5 Las leyes del movimiento cional. Por ahora, también se desprecian los efectos de la fricción en aquellos problemas que involucran movimiento, que es equivalente a afirmar que la superficie no tiene fricción. (La fuerza de fricción se discute en la sección 5.8.) Por lo general se ignora la masa de cualquier soga, cuerda o cable involucrado. En esta aproximación, la magnitud de la fuerza que ejerce cualquier elemento de la soga sobre el elemento adyacente es la misma para todos los elementos a lo largo de la soga. En los enunciados de problema, los términos sinónimos ligero o de masa despreciable se usan para indicar que una masa se ignorará cuando trabaje los problemas. Cuando una soga unida a un objeto jala sobre el objeto, la soga ejerce una fuerza T S sobre el objeto en una direc- ción que se aleja del objeto, paralela a la soga. La magnitud T de dicha fuerza se llama tensión en la soga. Puesto que es la magnitud de una cantidad vectorial, la tensión es una cantidad escalar. Partícula en equilibrio Si la aceleración de un objeto representado como partícula es cero, el objeto se considera con el modelo de partícula en equilibrio. En este modelo, la fuerza neta sobre el objeto es cero: F S 0 (5.8) Considere una lámpara suspendida de una cadena ligera unida al techo, como en la figura 5.7a. El diagrama de cuerpo libre para la lámpara (figura 5.7b) muestra que las fuerzas que actúan sobre la lámpara son la fuerza gravitacional hacia abajo F S g y la fuerza hacia arriba T S que ejerce la cadena. Puesto que no hay fuerzas en la dirección x, h Fx 0 no proporciona información útil. La condición h Fy 0 produce Fy T Fg 0 o T Fg De nuevo, advierta que T S y F S g no son un par acción–reacción porque actúan sobre el mismo objeto, la lámpara. La fuerza de reacción a T S es T S , la fuerza hacia abajo que ejerce la lámpara sobre la cadena, como se muestra en la figura 5.7c. Dado que la cadena es una partícula en equilibrio, el techo debe ejercer sobre la cadena una fuerza T S que es igual en magnitud a la magnitud de T S y apunta en la dirección opuesta. Partícula bajo una fuerza neta Si un objeto experimenta una aceleración, su movimiento se puede analizar con el modelo de partícula bajo una fuerza neta. La ecuación apropiada para este modelo es la segunda ley de Newton, ecuación 5.2. Considere una caja que se jala hacia la derecha sobre una superficie horizontal sin fricción, como en la figura 5.8a. Suponga que quiere encontrar la aceleración de la caja y la fuerza que el suelo ejerce sobre ella. Las fuerzas que actúan sobre la caja se ilustran en el diagrama de cuerpo libre de la figura 5.8b. Note que la fuerza horizontal T S que se aplica a la caja actúa a través de la soga. La magnitud de T S es igual a la tensión en la soga. Además de la fuerza T S , el diagrama de cuerpo libre para la caja incluye la fuerza gravitacional F S g y la fuerza normal n S que ejerce el suelo sobre la caja. Ahora se puede aplicar la segunda ley de Newton en forma de componentes para la caja. La única fuerza que actúa en la dirección x es T S . Al aplicar h Fx max al movimiento horizontal se obtiene Fx T max o ax T m En la dirección y no se presenta aceleración porque la caja sólo se mueve horizontal- mente. En consecuencia, se usa el modelo de partícula en equilibrio en la dirección y. Al aplicar la componente y de la ecuación 5.8 se produce Fy n 1 Fg 2 0 o n Fg Esto es, la fuerza normal tiene la misma magnitud que la fuerza gravitacional pero actúa en la dirección opuesta. Los escaladores en reposo están en equilibrio y para su seguridad dependen de las fuerzas de tensión sobre las cuerdas. Figura 5.8 a) Una caja que se jala hacia la derecha sobre una superficie sin fricción. b) Diagrama de cuerpo libre que representa las fuerzas externas que actúan sobre la caja. a) T n Fg y x b) Figura 5.7 a) Una lámpara suspendida del techo mediante una cadena de masa despreciable. b) Las fuerzas que actúan sobre la lámpara son la fuerza gravitacional F S g y la fuerza T S que ejerce la cadena. c) Las fuerzas que actúan sobre la cadena son la fuerza T S que ejerce la lámpara y la fuerza T S ˆ que ejerce el techo. b) c) T T T T a) Fg ©John Elk III/Stock, Boston./PictureQuest
- 139. Si T S es una fuerza constante, la aceleración ax T/m también es constante. Por tanto, la caja también se representa como una partícula bajo aceleración constante en la dirección x, y se puede aplicar la ecuación de cinemática del capítulo 2 para obtener la posición x y velocidad vx de la caja como funciones del tiempo. En la situación recién descrita, la magnitud de la fuerza normal n S es igual a la magnitud de F S g, pero esto no siempre es el caso. Por ejemplo, suponga que un libro se encuentra sobre una mesa y usted empuja hacia abajo sobre el libro con una fuerza F S , como en la figura 5.9. Ya que el libro está en reposo y debido a eso no acelera, h Fy 0, lo que da n Fg F 0 o n Fg F. En esta situación, la fuerza normal es mayor que la fuerza gravi- tacional. Más adelante se presentan otros ejemplos en los que n p Fg. ESTRATEGIA PARA RESOLUCIÓN DE PROBLEMAS Aplicación de las leyes de Newton Se propone el procedimiento que sigue cuando se relaciona con problemas que involu- cran leyes de Newton: 1. Conceptualizar. Dibuje un diagrama simple y nítido del sistema. El diagrama ayuda a constituir la representación mental. Para cada objeto en el sistema establecer ejes coor- denados convenientes. 2. Categorizar. Si un componente de aceleración para un objeto es cero, el objeto se repre- senta como una partícula en equilibrio en esta dirección y h F 0. Si no, el objeto se representa como una partícula bajo una fuerza neta en esta dirección y h F ma. 3. Analizar. Aísle el objeto cuyo movimiento se analizará. Dibuje un diagrama de cuerpo libre para este objeto. Para sistemas que contengan más de un objeto, dibuje por separado diagramas de cuerpo libre para cada objeto. En el diagrama de cuerpo libre no incluya fuerzas que el objeto ejerce sobre su entorno. Encuentre las componentes de las fuerzas a lo largo de los ejes coordenados. Apli- que el modelo apropiado de la etapa Categorizar para cada dirección. Compruebe sus dimensiones para asegurarse de que todos los términos tienen unidades de fuerza. Resuelva las ecuaciones por componentes para las incógnitas. Recuerde que debe tener tantas ecuaciones independientes como incógnitas para obtener una solución completa. 4. Finalizar. Confirme que sus resultados sean consistentes con el diagrama de cuerpo libre. También compruebe las predicciones de sus soluciones para valores extremos de las variables. Al hacerlo, con frecuencia puede detectar errores en sus resultados. Figura 5.9 Cuando una fuerza F S empuja verticalmente hacia abajo sobre otro objeto, la fuerza normal n S sobre el objeto es mayor que la fuerza gravitacional: n Fg + F. EJEMPLO 5.4 Un semáforo en reposo Un semáforo que pesa 122 N cuelga de un cable unido a otros dos cables sostenidos a un soporte como en la figura 5.10a. Los cables superiores forman ángulos de 37.0° y 53.0° con la horizontal. Estos cables superiores no son tan fuertes como el cable vertical y se romperán si la tensión en ellos supera los 100 N. ¿El semáforo permanecerá colgado en esta situación, o alguno de los cables se romperá? SOLUCIÓN Conceptualizar Examine el dibujo de la figura 5.10a. Supon- ga que los cables no se rompen y que nada se mueve. F Fg n T2 T1 T3 53.0 37.0 a) 53.0 37.0 x y b) c) T3 T1 Fg T3 T2 Figura 5.10 (Ejemplo 5.4) a) Un semáforo suspendido por cables. b) Diagrama de cuerpo libre del semáforo. c) Diagrama de cuerpo libre del nudo donde se juntan los tres cables. Sección 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton 111
- 140. 112 Capítulo 5 Las leyes del movimiento Categorizar Si nada se mueve, ninguna parte del sistema acelera. Ahora puede representar el semáforo como una partícula en equilibrio sobre la que se ejerce una fuerza neta de cero. De igual modo, la fuerza neta sobre el nudo (figura 5.10c) es cero. Analizar Construya dos diagramas de cuerpo libre: uno para el semáforo, que se muestra en la figura 5.10b, y otro para el nudo que mantiene juntos los tres cables, que se muestra en la figura 5.10c. Este nudo es un objeto conveniente a elegir porque todas las fuerzas de interés actúan a lo largo de líneas que pasan a través del nudo. Aplique la ecuación 5.8 para el semáforo en la dirección y: Elija los ejes coordenados como se muestra en la figura 5.10c y descomponer en sus componentes las fuerzas que actúan en el nudo: Aplique el modelo de partícula en equilibrio al nudo: La ecuación 1) muestra que las componentes horizontales de T S 1 y T S 2 deben ser iguales en magnitud, y la ecuación 2) indica que la suma de las componentes verticales de T S 1 y T S 2 deben equilibrar la fuerza hacia abajo T S 3, que es igual en magnitud al peso del semáforo. Resuelva la ecuación 1) para T2 en términos de T1: Sustituya este valor para T2 en la ecuación 2): Ambos valores son menores que 100 N (apenas para T2), de modo que los cables no se romperán. Finalizar Finalice este problema al imaginar un cambio en el sistema, como el siguiente ¿Qué pasaría si? ¿Qué pasaría si? Suponga que los dos ángulos de la figura 5.10a son iguales. ¿Cuál sería la correspondencia entre T1 y T2? Respuesta Se puede argumentar a partir de la simetría del problema que las dos tensiones T1 y T2 serían iguales entre sí. Matemáticamente, si los ángulos iguales se llaman V, la ecuación 3) se convierte en T2 T1 a cos u cos u b T1 que también dice que las tensiones son iguales. Sin saber el valor específico de V, no se pueden encontrar los valores de T1 y T2. Sin embargo, las tensiones serán iguales entre sí, sin importar el valor de V. EJEMPLO CONCEPTUAL 5.5 Fuerzas entre vagones en un tren Los vagones de tren se conectan mediante enganches, que están bajo tensión conforme la locomotora jala el tren. Ima- gine que usted está en un tren que aumenta velocidad con aceleración constante. A medida que se mueve a lo largo del tren desde la locomotora hacia el último vagón, midiendo la tensión en cada conjunto de enganches, ¿la tensión aumen- ta, disminuye o permanece igual? Cuando el ingeniero apli- ca los frenos, los enganches están bajo compresión. ¿Cómo varía esta fuerza de compresión desde la locomotora hasta el último vagón? (Suponga que sólo se aplican los frenos en las ruedas de la máquina.) T3 Fg 122 N Fy 0 S T3 Fg 0 Fuerza Componente x Componente y T1 cos 37.0° T1 sen 37.0° T2 cos 53.0° T2 sen 53.0° 0 122 N T S 3 T S 2 T S 1 1) 2) Fy T1 sen 37.0° T2 sen 53.0° 1 122 N2 0 Fx T1 cos 37.0° T2 cos 53.0° 0 3) T2 T1 a cos 37.0° cos 53.0° b 1.33T1 T2 1.33T1 97.4 N T1 73.4 N T1 sen 37.0° 11.33T1 2 1sen 53.0°2 122 N 0
- 141. SOLUCIÓN Sección 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton 113 Conforme el tren aumenta la velocidad, la tensión disminu- ye desde el frente del tren hasta la parte trasera. El enganche entre la locomotora y el primer vagón debe aplicar suficien- te fuerza para acelerar el resto de los vagones. A medida que se mueve a lo largo del tren, cada enganche acelera menos masa detrás de él. El último enganche tiene que acelerar sólo al último vagón y por lo tanto está bajo menos tensión. Cuando se aplican los frenos, la fuerza nuevamente dismi- nuye desde el frente a la parte trasera. El enganche que conecta la locomotora con el primer vagón debe aplicar una gran fuerza para frenar el resto de los vagones, pero el enganche final debe aplicar una fuerza suficientemente grande para frenar sólo al último vagón. EJEMPLO 5.6 El auto que escapa Un automóvil de masa m está sobre un camino cubierto con hielo inclinada en un ángulo V, como en la figura 5.11a. A) Encuentre la aceleración del automóvil, si supone que la pista no tiene fricción. SOLUCIÓN Conceptualizar Use la figura 5.11a para formar ideas de la situación. A partir de la experiencia cotidiana, se sabe que un automóvil sobre un plano inclinado cubierto con hielo acelerará hacia abajo por el plano. (Lo mismo le su- cede a un automóvil sin frenos en una colina.) Categorizar El automóvil se clasifica como una partícula bajo una fuerza neta. Además, este problema pertenece a una categoría de problemas muy común en la que un ob- jeto se mueve bajo la influencia de la gravedad sobre un plano inclinado. Analizar La figura 5.11b muestra el diagrama de cuerpo libre del automóvil. Las únicas fuerzas que actúan sobre el automóvil son la fuerza normal n S que ejerce el plano inclinado, que actúa perpendicular al plano, y la fuerza gravitacional F S g mg S , que actúa verticalmente hacia abajo. Para problemas que involucran planos inclinados, es conveniente elegir los ejes coordenados con x a lo largo del plano y y perpendicular a él, como en la figura 5.11b. (Es posible, aunque inconveniente, resolver el problema con ejes horizontal y vertical “normal”. Tal vez quiera intentarlo, sólo para practicar.) Con estos ejes, represente la fuerza gravitacional mediante una componente de magnitud mg sen V a lo largo del eje x positivo y otra de magnitud mg cos V a lo largo del eje y negativo. Al aplicar la segunda ley de Newton al automóvil en forma de componentes, y notar que ay 0: Resuelva la ecuación 1) para ax: Finalizar La elección de ejes que resulta en el automóvil se representa como una partícula bajo una fuerza neta en la dirección x y una partícula en equilibrio en la dirección y. Además, ¡la componente aceleración ax es independiente de la masa del automóvil! Sólo depende del ángulo de inclinación y de g. De la ecuación 2) se concluye que la componente de F S g perpendicular al plano se equilibra mediante la fuerza normal; esto es, n mg cos V. Esta situación es otro caso en el que la fuerza normal no es igual en magnitud al peso del objeto. B) Considere que el automóvil se libera desde el reposo en lo alto del plano y que la distancia desde la defensa frontal del automóvil hasta el fondo del plano inclinado es d. ¿Cuánto tarda la defensa frontal en llegar al fondo de la colina, y cuál es la rapidez del automóvil cuando llega ahí? SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine que el automóvil se desliza por la colina y que usa un cronómetro para medir todo el intervalo de tiempo hasta que llega al fondo. a) b) y x V V n mg cos V mg sen V g = m F g Figura 5.11 (Ejemplo 5.6) a) Un automóvil de masa m sobre un plano inclinado sin fricción. b) Diagrama de cuerpo libre para el automóvil. 1) 2) Fy n mg cos u 0 Fx mg sen u max 3) ax g sen u
- 142. 114 Capítulo 5 Las leyes del movimiento Categorizar Esta parte del problema pertenece a cinemática más que a dinámica, y la ecuación 3) muestra que la ace- leración ax es constante. Por lo tanto, debe clasificar al automóvil en este inciso del problema como una partícula bajo aceleración constante. Analizar Al definir la posición inicial de la defensa frontal como xi 0 y su posición final como xf d, y reconocer que vxi 0, aplique la ecuación 2.16, xf xi vxit 1 2axt2 : Resuelva para t: Aplique la ecuación 2.17, con vxi 0 para encontrar la ve- locidad final del automóvil: Finalizar De las ecuaciones 4) y 5) se ve que el tiempo t al que el automóvil alcanza el fondo y su rapidez final vxf son independientes de la masa del automóvil, como lo fue su aceleración. Note que, en este ejemplo, se combinaron técnicas del capítulo 2 con nuevas técnicas de este capítu- lo. A medida que aprenda más técnicas en capítulos poste- riores, este proceso de combinar información proveniente de varias partes del libro ocurrirá con más frecuencia. En estos casos, use la Estrategia general para resolver problemas para auxiliarse a identificar qué modelos de análisis nece- sitará. ¿Qué pasaría si? ¿En qué problema resuelto anteriormen- te se convierte esta situación si V 90°? Respuesta Imagine que V va a 90° en la figura 5.11. El plano inclinado se vuelve vertical, ¡y el automóvil es un ob- jeto en caída libre! La ecuación 3) se convierte en ax g sen V g sen 90° g que de hecho es la aceleración de caída libre. (Se encuentra ax g en lugar de ax g porque la x positiva se eligió hacia abajo en la figura 5.11.) Note también que la condición n mg cos V produce n mg cos 90° 0. Esto es consistente con el automóvil que cae junto al plano vertical, en cuyo caso no hay fuerza de contacto entre el automóvil y el plano. EJEMPLO 5.7 Un bloque empuja a otro Dos bloques de masas m1 y m2, con m1 m2, se colocan en contacto mutuo sobre una superficie horizontal sin fricción, como en la figura 5.12a. Una fuerza horizontal constante F S se aplica a m1 como se muestra. A) Encuentre la magnitud de la aceleración del sistema. SOLUCIÓN Conceptualizar Elabore ideas de la situación mediante la figura 5.12a y observe que ambos bloques deben ex- perimentar la misma aceleración porque están en con- tacto mutuo y permanecen en contacto por todo el movimiento. Categorizar Este problema se clasifica como una partícu- la bajo una fuerza neta porque se aplica una fuerza a un sistema de bloques y se busca la aceleración del sistema. Analizar Primero represente la combinación de los dos bloques como una sola partícula. Aplique la segunda ley de Newton a la combinación: 5) vxf 2axd 2gd sen u vxf 2 2axd 4) t 2d ax 2d g sen u d 1 2axt2 Figura 5.12 (Ejemplo 5.7). a) Se aplica una fuerza se a un bloque de masa m1, que empuja a un segundo bloque de masa m2. b) Diagrama de cuerpo libre para m1. c) Diagrama de cuerpo libre para m2. m2 m1 F a) b) n1 F P21 m1 m1 g y x c) P12 m2g n2 m2 1) ax F m1 m2 Fx F 1m1 m2 2ax
- 143. Finalizar La aceleración conocida por la ecuación 1) es la misma que la de un solo objeto de masa m1 + m2 y sometida a la misma fuerza. B) Determine la magnitud de la fuerza de contacto entre los dos bloques. SOLUCIÓN Conceptualizar La fuerza de contacto es interna al sistema de los dos bloques. Por lo tanto, no es posible hallar la fuerza al representar el sistema como un todo (los dos bloques) en una sola partícula. Categorizar Considere ahora cada uno de los dos bloques de manera individual al clasificar cada uno como una partícula bajo una fuerza neta. Analizar Construya primero un diagrama de cuerpo libre para cada bloque, como se muestra en las figuras 5.12b y 5.12c, donde la fuerza de contacto se denota P S . A partir de la figura 5.12c se ve que la única fuerza horizontal que actúa sobre m2 es la fuerza de contacto P S 12 (la fuerza que ejerce m1 sobre m2), que se dirige hacia la derecha. Aplique la segunda ley de Newton a m2: Sustituya el valor de la aceleración ax que proporciona la ecua- ción 1) en la ecuación 2): Finalizar Este resultado muestra que la fuerza de contacto P12 es menor que la fuerza aplicada F. La fuerza que se requiere para acelerar el bloque 2 debe ser menor que la fuerza requerida para producir la misma aceleración para el sistema de dos bloques. Para finalizar, compruebe esta expresión para P12 al considerar las fuerzas que actúan sobre m1, que se muestran en la figura 5.12b. Las fuerzas que actúan horizontales sobre m1 son la fuerza aplicada F S hacia la derecha y la fuerza de contacto P S 21 hacia la izquierda (la fuerza que ejerce m2 sobre m1). A partir de la tercera ley de Newton, P S 21 es la fuerza de reacción a P S 12, de modo que P21 P12. Aplique la segunda ley de Newton a m1: Resuelva para P12 y sustituya el valor de ax de la ecuación 1): Este resultado concuerda con la ecuación 3), como debe ser. ¿Qué pasaría si? Imagine que la fuerza F S en la figura 5.12 se aplica hacia la izquierda en el bloque derecho de masa m2. ¿La magnitud de la fuerza P S 12 es la misma que cuando la fuerza se aplicó hacia la derecha sobre m1? Respuesta Cuando la fuerza se aplica hacia la izquierda sobre m2, la fuerza de contacto debe acelerar m1. En la situación original, la fuerza de contacto acelera m2. Puesto que m1 m2, se requiere más fuerza, de modo que la magnitud de P S 12 es mayor que en la situación original. Sección 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton 115 EJEMPLO 5.8 Peso de un pescado en un elevador Una persona pesa un pescado de masa m en una balanza de resorte unida al techo de un elevador, como se ilustra en la figura 5.13. A) Muestre que, si el elevador acelera ya sea hacia arriba o hacia abajo, la balanza de resorte da una lectura que es diferente del peso del pescado. SOLUCIÓN Conceptualizar La lectura en la balanza se relaciona con la extensión del resorte en la balanza, que depende de la fuerza en el extremo del resorte, como en la figura 5.2. Imagine que el pescado cuelga de una cuerda unida al extremo del resorte. En este caso, la magnitud de la fuerza que se ejerce sobre el resorte es igual a la tensión T en la cuerda. 3) P12 m2ax a m2 m1 m2 bF 2) Fx P12 m2ax P12 F m1ax F m1 a F m1 m2 b a m2 m1 m2 b F 4) Fx F P21 F P12 m1ax
- 144. 116 Capítulo 5 Las leyes del movimiento Por lo tanto, se busca T. La fuerza T S jala hacia abajo en la cuerda y hacia arriba en el pescado. Categorizar Este problema se clasifica al conside- rar al pescado como una partícula bajo una fuerza neta. Analizar Inspeccione los diagramas de cuerpo libre para el pescado en la figura 5.13 y advierta que las fuerzas externas que actúan sobre el pescado son la fuerza gravitacional hacia abajo F S g mg S y la fuerza T S que ejerce la cuerda. Si el elevador está en reposo o moviéndose con velocidad constante, el pescado es una partícula en equilibrio, de modo que h Fy T Fg 0 o T Fg mg. (Recuerde que el escalar mg es el peso del pescado.) Ahora suponga que el elevador se mueve con una aceleración a S en relación con un observador que está de pie afuera del elevador en un marco inercial (véase la figura 5.13). Ahora el pescado es una par- tícula bajo una fuerza neta. Aplique la segunda ley de Newton al pescado: Resuelva para T: donde se eligió hacia arriba como la dirección y positiva. Se concluye de la ecuación 1) que la lectura en la balanza de T es mayor que el peso del pescado mg si a S es hacia arriba, de modo que ay es positiva, y que la lectura es menor que mg si a S es hacia abajo, de modo que ay es negativa. B) Evalúe las lecturas en la balanza para un pescado de 40.0 N si el elevador se traslada con una aceleración ay 2.00 m/s2 . Evalúe la lectura en la balanza a partir de la ecuación 1) si a S es hacia arriba: Evalúe la lectura en la balanza a partir de la ecuación 1) si a S es hacia abajo: Finalizar Considereestaopinión:sicompraunpescadoenunelevador,¡asegúresedequeelpescadosepesamientraselelevador está en reposo o en aceleración hacia abajo! Además, note que, a partir de la información que se proporciona en este caso, uno no puede determinar la dirección de movimiento del elevador. ¿Qué pasaría si? Suponga que el cable del elevador se rompe y el elevador y su contenido están en caída libre. ¿Qué sucede con la lectura de la balanza? Respuesta Si el elevador está en caída libre, su aceleración es ay g. De la ecuación 1) se ve que la lectura de la balanza de T en este caso es cero; esto es; el pescado parece no tener peso. EJEMPLO 5.9 La máquina de Atwood Cuando dos objetos de masas distintas cuelgan verticalmente sobre una polea sin fricción de masa despreciable, como en la figura 5.14a, el dispositivo se llama máquina de Atwood. Se usa a veces en el laboratorio para calcular el valor de g. Determine la magnitud de la aceleración de dos objetos y la tensión en la cuerda sin peso. Figura 5.13 (Ejemplo 5.8) Peso aparente contra peso real. a) Cuando el elevador acelera hacia arriba, la lectura en la balanza de resorte proporciona un valor mayor que el peso del pescado. b) Cuando el elevador acelera hacia abajo, la lectura en la balanza de resorte proporciona un valor menor que el peso del pescado. 1) T may mg mg a ay g 1b Fg a ay g 1b Fy T mg may mg b) a) a a mg T T T 140.0 N2 a 2.00 ms2 9.80 ms2 1b 31.8 N T 140.0 N2 a 2.00 ms2 9.80 ms2 1b 48.2 N
- 145. SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine en acción la situación que se muestra en la figura 5.14a: conforme un objeto se mueve hacia arriba, el otro objeto se mueve hacia abajo. Puesto que los objetos están conectados mediante una cuerda inextensible, sus aceleraciones son de igual magnitud. Categorizar Los objetos en la máquina de Atwood están so- metidos a la fuerza gravitacional, así como a las fuerzas que se ejercen mediante las cuerdas conectadas a ellos. Por lo tanto, este problema se clasifica como uno que involucra dos partículas bajo una fuerza neta. Analizar En la figura 5.14b se muestran los diagramas de cuer- po libre para los dos objetos. En cada objeto actúan dos fuerzas: la fuerza hacia arriba T S que ejerce la cuerda y la fuerza gravita- cional hacia abajo. En problemas como éste, con una polea se representa sin masa y sin fricción, la tensión en la cuerda sobre ambos lados de la polea es la misma. Si la polea tiene masa o es dependiente de la fricción, las tensiones en cualquier lado no son las mismas y la situación requiere técnicas que se aprende- rán en el capítulo 10. Debe tener mucho cuidado con los signos en problemas como éste. En la figura 5.14a, note que, si el objeto 1 acelera hacia arriba, el objeto 2 acelera hacia abajo. Por lo tanto, por consistencia con los signos, si se define la dirección hacia arriba como positiva para el objeto 1, se debe definir la dirección hacia abajo como positiva para el objeto 2. Con esta convención de signos, ambos objetos aceleran en la misma dirección, que se define por la elección de signo. Además, de acuerdo con esta convención de signos, la componente y de la fuerza neta que se ejerce sobre el objeto 1 es T m1g, y la componente y de la fuerza neta que se ejerce sobre el objeto 2 es m2g T. Aplique la segunda ley de Newton al objeto 1: Ahora al objeto 2: Sume la ecuación 2) con la ecuación 1) y advierta que T se can- cela: Resuelva para la aceleración: Sustituya la ecuación 3) en la ecuación 1) para encontrar T: Finalizar La aceleración conocida por la ecuación 3) se interpreta como la relación de la magnitud de la fuerza desequi- librada en el sistema (m2 m1)g a la masa total del sistema (m1 m2), como se espera de la segunda ley de Newton. Note que el signo de la aceleración depende de las masas relativas de los dos objetos. ¿Qué pasaría si? Describa el movimiento del sistema si los objetos tienen masas iguales, es decir, m1 m2. Respuesta Si se tiene la misma masa en ambos lados, el sistema está en equilibrio y no debe acelerar. Matemáticamente, se ve que, si m1 m2, la ecuación 3) produce ay 0. ¿Qué pasaría si? ¿Si una de las masas es mucho más grande que la otra: m1 m2? Respuesta En el caso en el que una masa es infinitamente mayor que la otra, se puede ignorar el efecto de la masa más pequeña. En tal caso, la masa mayor simplemente debe caer como si la masa más pequeña no estuviese ahí. Es claro que, si m1 m2, la ecuación 3) produce ay g. a) m1 m2 + + b) m1 T m1g T m2g m2 Figura 5.14 (Ejemplo 5.9) La máquina de Atwood. a) Dos objetos conectados mediante una cuerda inextensible sin masa sobre una polea sin fricción. b) Diagramas de cuerpo libre para los dos objetos. 4) T m1 1g ay 2 a 2m1m2 m1 m2 b g 3) ay a m2 m1 m1 m2 bg m1g m2g m1ay m2ay 2) Fy m2g T m2ay 1) Fy T m1g m1ay Sección 5.7 Algunas aplicaciones de las leyes de Newton 117
- 146. 118 Capítulo 5 Las leyes del movimiento EJEMPLO 5.10 Aceleración de dos objetos conectados mediante una cuerda Una bola de masa m1 y un bloque de masa m2 se unen mediante una cuerda ligera que pasa sobre una polea sin fricción de masa despreciable, como en la figura 5.15a. El bloque se encuentra sobre un plano inclinado sin fricción de ángulo V. Encuentre la magnitud de la aceleración de los dos objetos y la tensión en la cuerda. SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine que los objetos de la figura 5.15 están en movimiento. Si m2 se mueve hacia abajo del plano, m1 se mueve hacia arriba. Puesto que los objetos están conectados mediante una cuerda (la cual se supone que no se estira), sus aceleraciones tienen la misma magnitud. Categorizar Es posible identificar las fuerzas en cada uno de los dos objetos y se busca una aceleración, de modo que los ob- jetos se clasifican como partículas bajo una fuerza neta. Analizar Considere los diagramas de cuerpo libre que se mues- tran en las figuras 5.15b y 5.15c. Aplique la segunda ley de Newton en forma de componentes a la bola, y elija la dirección hacia arriba como positiva: Para que la bola acelere hacia arriba, es necesario que T m1g. En la ecuación 2), sustituya ay con a porque la aceleración sólo tiene un componente y. Para el bloque es conveniente elegir el eje x positivo a lo largo del plano inclinado, como en la figura 5.15c. Por consis- tencia con la elección para la bola, se elige la dirección positiva hacia abajo en el plano. Aplique la segunda ley de Newton en forma de componentes al bloque: En la ecuación 3), sustituya ax’ con a porque los dos objetos tienen aceleraciones de igual magnitud a. Resuelva la ecuación 2) para T: Sustituya esta expresión para T en la ecuación 3): Resuelva para a: Sustituya esta expresión para a en la ecuación 5) para encon- trar T: Figura 5.15 (Ejemplo 5.10). a) Dos objetos conectados mediante una cuerda ligera sobre una polea sin fricción. b) Diagrama de cuerpo libre para la bola. c) Diagrama de cuerpo libre para el bloque. (El plano inclinado no tiene fricción.) m1 x y T m1g b) a) V a 2g cos x y T m2g c) n m2g senV V V m m2 m1 a 7) T m1m2g 1sen u 12 m1 m2 6) a m2g sen u m1g m1 m2 m2g sen u m1 1g a2 m2a 5) T m1 1g a2 1) 2) Fy T m1g m1ay m1a Fx 0 3) 4) Fy¿ n m2g cos u 0 Fx¿ m2g sen u T m2ax¿ m2a
- 147. Finalizar El bloque acelera hacia abajo en el plano sólo si m2 sen V m1. Si m1 m2 sen V, la aceleración es hacia arriba del plano para el bloque y hacia abajo para la bola. Note también que el resultado para la aceleración, ecuación 6), se puede interpretar como la magnitud de la fuerza externa neta que actúa sobre el sistema bola–bloque dividido entre la masa total del sistema; este resultado es consistente con la segunda ley de Newton. ¿Qué pasaría si? ¿Qué ocurre en esta situación si V 90°? Respuesta Si V 90°, el plano inclinado se vuelve vertical y no hay interacción entre su superficie y m2. En consecuencia, este problema se convierte en la máquina de Atwood del ejemplo 5.9. Si en las ecuaciones 6) y 7) se deja que V 3 90°, ¡ello hace que se reduzcan a las ecuaciones 3) y 4) del ejemplo 5.9! ¿Qué pasaría si? ¿Y si m1 0? Respuesta Si m1 0, en tal caso m2 simplemente se desliza hacia abajo por el plano sin interactuar con m1 a través de la cuerda. En consecuencia, este problema se convierte en el problema del automóvil que se desliza en el ejemplo 5.6. Si en la ecuación 6) se deja que m1 3 0, ¡ello causa que se reduzca a la ecuación 3) del ejemplo 5.6! Figura 5.16 Cuando jala un bote de basura, la dirección de la fuerza de fricción f S entre el bote y una superficie rugosa es opuesta a la dirección de la fuerza aplicada F S . Puesto que ambas superficies son rugosas, el contacto sólo se realiza en algunos puntos, como se ilustra en la vista “amplificada”. a) Para pequeñas fuerzas aplicadas, la magnitud de la fuerza de fricción estática es igual a la magnitud de la fuerza aplicada. b) Cuando la magnitud de la fuerza aplicada supera la magnitud de la fuerza máxima de fricción estática, el bote de basura queda libre. La fuerza aplicada ahora es mayor que la fuerza de fricción cinética y el bote puede acelerar hacia la derecha. c) Gráfica de fuerza de fricción en función de la fuerza aplicada. Note que fs,máx fk. 5.8 Fuerzas de fricción Cuandounobjetoestáenmovimientoyaseasobreunasuperficieoenunmedioviscosocomo aire o agua, existe resistencia al movimiento porque el objeto interactúa con su entorno. A tal resistencia se le llama fuerza de fricción. Las fuerzas de fricción son muy importantes en la vida cotidiana. Permiten que uno camine o corra y son necesarias para el movimiento de los vehículos con ruedas. Imagine que trabaja en su jardín y llena un bote de basura con desechos de hojas. Luego intenta arrastrar el bote a través de la superficie de concreto de su patio, como en la figura 5.16a. Esta superficie es real, no una superficie idealizada sin fricción. fs,máx F Región estática c) a) b) Región cinética Movimiento f s = F fk = kn N F F n n mg mg s f k f |f| O Sección 5.8 Fuerzas de fricción 119
- 148. 120 Capítulo 5 Las leyes del movimiento Si se aplica una fuerza horizontal externa F S al bote de basura, que actúa hacia la derecha, el bote de basura permanece fijo cuando F S es pequeña. La fuerza sobre el bote de basura que contraataca F S y evita que se mueva actúa hacia la izquierda y se llama fuerza de fricción estática f S s. En tanto el bote de basura no se mueva, fs F. Por lo tanto, si F S aumenta, f S s también aumenta. Del mismo modo, si F S disminuye, f S s también disminuye. Los experi- mentos muestran que la fuerza de fricción surge de la naturaleza de las dos superficies: debido a su rugosidad, el contacto se realiza sólo en unas cuantas posiciones donde se tocan los picos del material, como se muestra en la vista amplificada de la superficie en la figura 5.16a. En dichas posiciones, la fuerza de fricción surge en parte porque un pico físicamente bloquea el movimiento de un pico de la superficie opuesta y en parte por el enlace quími- co (“punto de soldadura”) de picos opuestos conforme entran en contacto. Aunque los detalles de la fricción son muy complejos al nivel atómico, esta fuerza involucra, a final de cuentas, una interacción eléctrica entre átomos o moléculas. Si se aumenta la magnitud de F S como en la figura 5.16b, el bote de basura al final se desliza. Cuando el bote de basura está a punto de deslizarse, fs tiene su valor máximo fs,máx, como se muestra en la figura 5.16c. Cuando F supera fs,máx, el bote de basura se mueve y acelera hacia la derecha. A la fuerza de fricción para un objeto en movimiento se le llama fuerza de fricción cinética f S k. Cuando el bote de basura está en movimiento, la fuerza de fricción cinética en el bote es menor que fs,máx (figura 5.16c). La fuerza neta F fk en la dirección x produce una aceleración hacia la derecha, de acuerdo con la segunda ley de Newton. Si F fk, la aceleración es cero y el bote de basura se mueve hacia la derecha con rapidez constante. Si la fuerza aplicada F S se elimina del bote en movimiento, la fuerza de fricción f S k que actúa hacia la izquierda proporciona una aceleración del bote de basura en la dirección x y al final lo lleva al reposo, lo que, de nuevo, es consistente con la segunda ley de Newton. En términos experimentales, se encuentra que, a una buena aproximación, tanto fs,máx como fk son proporcionales a la magnitud de la fuerza normal que se ejerce sobre un obje- to por la superficie. Las siguientes descripciones de la fuerza de fricción están en función de las observaciones experimentales y sirven como el modelo que usará para fuerzas de fricción en resolución de problemas: La magnitud de la fuerza de fricción estática entre cualesquiera dos superficies cualesquiera en contacto tiene los valores fs Nsn (5.9) donde la constante adimensional Ns se llama coeficiente de fricción estática y n es la magnitud de la fuerza normal que ejerce una superficie sobre la otra. La igualdad en la ecuación 5.9 se cumple cuando las superficies están a punto de deslizarse, esto es, cuando fs fs,máx Nsn. Esta situación se llama movimiento inminente. La desigualdad se cumple cuando las superficies no están a punto de deslizarse. La magnitud de la fuerza de fricción cinética que actúa entre dos superficies es fk Nkn (5.10) donde Nk se llama coeficiente de fricción cinética. Aunque el coeficiente de fricción cinética varía con la rapidez, por lo general en este texto se despreciará cualquiera de tales variaciones. Los valores de Nk y Ns dependen de la naturaleza de las superficies, pero Nk por lo general es menor que Ns. El intervalo de los valores típicos fluctúan de 0.03 a 1.0. La tabla 5.1 indica algunos valores reportados. La dirección de la fuerza de fricción sobre un objeto es paralela a la superficie con la que el objeto está en contacto y opuesta al movimiento real (fricción cinética) o al movimiento inminente (fricción estática) del objeto en relación con la superficie. Los coeficientes de fricción son casi independientes del área de contacto entre las superficies. Es de esperar que al colocar un objeto en el lado que tiene más área aumente la fuerza de fricción. Aunque este método proporciona más puntos de contacto como en la figura 5.16a, el peso del objeto se dispersa sobre un área más Fuerza de fricción estática 0 Fuerza de fricción cinética 0 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.11 La dirección de la fuerza de fricción En ocasiones se hace un enunciado incorrecto acerca de la fuerza de fricción entre un objeto y una superficie (“la fuerza de fricción en un objeto es opuesta a su movimiento o al movimiento inminente”) en lugar de la frase correcta: “la fuerza de fricción en un objeto es opuesta a su movimiento o al movimiento inminente en relación con la superficie”. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.9 El signo igual se usa en situaciones limitadas En la ecuación 5.9 el signo igual se usa sólo en caso de que las superficies estén a punto de liberarse y comiencen a deslizarse. No caiga en la trampa común de usar fs Nsn en cualquier situación estática. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 5.10 Ecuaciones de fricción Las ecuaciones 5.9 y 5.10 no son ecuaciones vectoriales. Son correspondencias entre las magnitudes de los vectores que representan las fuerzas de fricción y normal. Puesto que las fuerzas de fricción y normal son mutuamente perpendiculares, los vectores no se pueden relacionar mediante una constante multiplicativa.
- 149. grande y los puntos individuales no se oprimen tan estrechamente entre sí. Ya que estos efectos se compensan, aproximadamente, uno con otro, la fuerza de fricción es independiente del área. Pregunta rápida 5.6 Usted presiona con su mano su libro de física plano contra una pared vertical. ¿Cuál es la dirección de la fuerza de fricción que ejerce la pared sobre el libro? a) hacia abajo, b) hacia arriba, c) afuera desde la pared, d) hacia dentro de la pared. Pregunta rápida 5.7 Usted juega con su hija en la nieve. Ella se sienta sobre un trineo y le pide que la deslice sobre un campo horizontal plano. Usted tiene la opción de a) empu- jarla desde atrás al aplicar una fuerza hacia abajo sobre sus hombros a 30° bajo la hori- zontal (figura 5.17a) o b) unir una cuerda al frente del trineo y jalar con una fuerza a 30° sobre la horizontal (figura 5.17b). ¿Cuál sería más fácil para usted y por qué? TABLA 5.1 Coeficientes de fricción Ns Nk Hule sobre concreto 1.0 0.8 Acero sobre acero 0.74 0.57 Aluminio sobre acero 0.61 0.47 Vidrio sobre vidrio 0.94 0.4 Cobre sobre acero 0.53 0.36 Madera sobre madera 0.25–0.5 0.2 Madera encerada sobre nieve húmeda 0.14 0.1 Madera encerada sobre nieve seca — 0.04 Metal sobre metal (lubricado) 0.15 0.06 Teflón sobre teflón 0.04 0.04 Hielo sobre hielo 0.1 0.03 Articulación sinovial en humanos 0.01 0.003 Nota: Todos los valores son aproximados. En algunos casos el coeficiente de fricción puede superar 1.0. Figura 5.17 (Pregunta rápida 5.7) Un padre desliza a su hija sobre un trineo mediante a) empujar sobre sus hombros o b) jalar con una cuerda. EJEMPLO 5.11 Determinación experimental de Ns y Nk El siguiente es un método simple de medir coeficientes de fricción. Suponga que se coloca un bloque sobre una superficie rugosa in- clinada en relación con la horizontal, como se muestra en la figura 5.18. El ángulo de inclinación aumenta hasta que el bloque comien- za a moverse. Demuestre que puede obtener Ns al medir el ángulo crítico Vc al que comienza a ocurrir este deslizamiento. SOLUCIÓN Conceptualizar Considere el diagrama de cuerpo libre en la figura 5.18 e imagine que el bloque tiende a deslizarse por el plano debi- do a la fuerza gravitacional. Para simular la situación, coloque una moneda sobre la cubierta de este libro e incline el libro hasta que la moneda comience a deslizarse. Categorizar El bloque está sometido a diferentes fuerzas. Puesto que el plano se eleva al ángulo en que el bloque está listo para co- menzar a moverse pero no se mueve, el bloque se clasifica como una partícula en equilibrio. a) b) 30 F 30 F mg n y x s f mg sen V V V mg cos V Figura 5.18 (Ejemplo 5.11) Las fuerzas externas que se ejercen sobre un bloque que se encuentra sobre un plano inclinado rugoso son la fuerza gravitacional m g S , la fuerza normal n S y la fuerza de fricción fs. Por conveniencia, la fuerza gravitacional se descompone en una componente mg sen V a lo largo del plano y una componente mg cos V perpendicular al plano. Sección 5.8 Fuerzas de fricción 121
- 150. 122 Capítulo 5 Las leyes del movimiento Analizar Las fuerzas que actúan en el bloque son la fuerza gravitacional mg S , la fuerza normal n S y la fuerza de fricción estática f S s. Se elige x paralelo al plano y y perpendicular a él. Aplique la ecuación 5.8 al bloque: Sustituya mg n/cos V de la ecuación 2) en la ecua- ción 1): Cuando el ángulo de inclinación aumenta hasta que el bloque está a punto de deslizarse, la fuerza de fric- ción estática alcanza su valor máximo Nsn. El ángulo V en esta situación es el ángulo crítico Vc. Haga estas sus- tituciones en la ecuación 3): Por ejemplo, si el bloque apenas se desliza en Vc 20.0°, se encuentra que Ns tan 20.0° 0.364. Finalizar Una vez que el bloque comienza a moverse en V Vc, acelera hacia abajo por el plano y la fuerza de fricción es fk Nkn. Sin embargo, si V se reduce a un valor menor que Vc, puede ser posible encontrar un ángulo V c tal que el bloque se mueve hacia abajo por el plano con rapidez constante de nuevo como una partícula en equilibrio (ax 0). En este caso, use las ecuaciones 1) y 2) con fs en lugar de fk para encontrar Nk: Nk tan V c , donde V c Vc. ms tan uc msn n tan uc 3) fs mg sen u a n cos u b sen u n tan u 1) 2) Fy n mg cos u 0 Fx mg sen u fs 0 EJEMPLO 5.12 Disco de hockey deslizante A un disco de hockey sobre un estanque congelado se le da una rapidez inicial de 20.0 m/s. Si el disco siempre permanece sobre el hielo y se desliza 115 m antes de llegar al reposo, determine el coeficiente de fricción cinética entre el disco y el hielo. SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine que el disco de la figura 5.19 se desliza hacia la derecha y al final llega al reposo debido a la fuerza de fricción cinética. Categorizar Las fuerzas que actúan sobre el disco se identifican en la figura 5.19, pero el texto del problema proporciona variables cinemáticas. Por lo tanto, el pro- blema se clasifica en dos formas. Primero, el problema involucra una partícula bajo una fuerza neta: la fricción cinética ocasiona que el disco acelere. Y, ya que la fuerza de fricción cinética se representa como independiente de la rapidez, la aceleración del disco es constante. Así que este problema también se clasifica como una partícula bajo aceleración constante. Analizar Primero, encuentre la aceleración algebraicamente en términos del coeficiente de fricción cinética, con la se- gunda ley de Newton. Una vez que conozca la aceleración del disco y la distancia que recorre, encuentre las ecuaciones de cinemática para encontrar el valor numérico del coeficiente de fricción cinética. Aplique el modelo de partícula bajo una fuerza neta en la direc- ción x del disco: Aplique el modelo de partícula en equilibrio en la dirección y del disco: 1) Fx fk max 2) Fy n mg 0 Figura 5.19 (Ejemplo 5.12) Después de que al disco se le da una velocidad inicial hacia la derecha, las únicas fuerzas externas que actúan sobre él son la fuerza gravitacional m g S , la fuerza normal n S y la fuerza de fricción cinética f S k. Movimiento fk mg n
- 151. Sustituya n mg de la ecuación 2) y fk Nkn en la ecuación 1): El signo negativo significa que la aceleración es hacia la izquierda en la figura 5.19. Ya que la velocidad del disco es hacia la derecha, el disco frena. La aceleración es independiente de la masa del disco y es constante porque se supone que Nk permanece constante. Aplique el modelo de partícula bajo aceleración constante al disco, con la ecuación 2.17, vxf 2 vxi 2 2ax(xf xi), con xi 0 y vf 0: Finalizar Observe que Nk es adimensional, cual debe ser, y que tiene un valor menor, consistente con un objeto que se desliza en hielo. Sección 5.8 Fuerzas de fricción 123 EJEMPLO 5.13 Aceleración de dos objetos conectados cuando la fricción está presente Un bloque de masa m1 sobre una superficie horizontal rugosa se conecta a una bola de masa m2 mediante una cuerda ligera sobre una polea ligera sin fricción, como se muestra en la figura 5.20a. Al bloque se aplica una fuerza de magnitud F en un án- gulo V con la horizontal como se muestra, y el bloque se des- liza hacia la derecha. El coeficiente de fricción cinética entre el bloque y la superficie es Nk. Determine la magnitud de la aceleración de los dos objetos. SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine lo que ocurre conforme se aplica F S al bloque. Si supone que F S no es suficientemente grande como para levantar el bloque, éste se desliza hacia la derecha y la bola sube. Categorizar Se pueden identificar las fuerzas y se quiere una aceleración, así que este problema se clasifica como dos partículas bajo una fuerza neta, la bola y el bloque. Analizar Primero dibuje diagramas de cuerpo libre para los dos objetos, como se muestra en las figuras 5.20b y 5.20c. La fuerza aplicada F S tiene componentes x y y F cos V y F sen V, respectivamente. Ya que los dos objetos están conectados, se pueden igualar las magnitudes de la componente x de la aceleración del bloque y la componente y de la aceleración de la bola y llamar a ambas a. Suponga que el movimiento del bloque es hacia la derecha. Aplique el modelo de partícula bajo una fuerza neta al bloque en la dirección horizontal: Aplique el modelo de partícula en equilibrio al bloque en la dirección vertical: Aplique el modelo de partícula bajo una fuerza neta a la bola en la dirección vertical: y x T a) c) m 1 m 2 F a a V m 2 m 2g b) m 1g F T n F sen V F cos V fk V 3) Fy T m2g m2ay m2a 2) Fy n F sen u m1g 0 1) Fx F cos u fk T m1ax m1a ax mk g mkn mkmg max Figura 5.20 (Ejemplo 5.13) a) La fuerza externa F S aplicada como se muestra puede hacer que el bloque acelere hacia la derecha. b) y c) Diagramas de cuerpo libre que suponen que el bloque acelera hacia la derecha y la bola acelera hacia arriba. La magnitud de la fuerza de fricción cinética en este caso está dada por fk Nkn Nk (m1g F sen V). mk 120.0 ms22 219.80 ms2 2 1115 m2 0.117 mk vxi 2 2gxf 0 vxi 2 2axxf vxi 2 2mk gxf
- 152. 124 Capítulo 5 Las leyes del movimiento Resuelva la ecuación 2) para n: Sustituya n en fk Nkn de la ecuación 5.10: Sustituya la ecuación 4) y el valor de T de la ecuación 3) en la ecuación 1): Resuelva para a: Finalizar La aceleración del bloque puede ser hacia la derecha o hacia la izquierda, depende del signo del numerador en la ecuación 5). Si el movimiento es hacia la izquierda, se debe invertir el signo de fk en la ecuación 1) porque la fuerza de fricción cinética se debe oponer al movimiento del bloque en relación con la superficie. En este caso, el valor de a es el mismo que en la ecuación 5), con los dos signos más en el numerador cambiados a signos menos. 5) a F1cos u mk sen u2 1m2 mkm1 2g m1 m2 F cos u mk 1m1g F sen u2 m2 1a g2 m1a 4) fk mk 1m1g F sen u2 n m1g F sen u Resumen DEFINICIONES Un marco de referencia inercial es un marco en el que un objeto que no interactúa con otros objetos experimenta aceleración cero. Cualquier marco que se mueva con velocidad constante en relación con un marco inercial también es un marco inercial. La fuerza se define como aquello que causa un cambio en el movimiento de un objeto. La máxima fuerza de fricción estática f S s,máx entre un objeto y una superficie es proporcional a la fuerza normal que actúa sobre el objeto. En general, fs Nsn, donde Ns es el coeficiente de fricción estática y n es la magnitud de la fuer- za normal. Cuando un objeto se desliza sobre una superficie, la magnitud de la fuerza de fricción cinética f S k está dada por fk Nkn, donde Nk es el coeficiente de fricción cinética. La dirección de la fuerza de fricción es opuesta a la direc- ción del movimiento o movimiento inminente del objeto en relación con la superficie. La primera ley de Newton establece que es posible encontrar un marco inercial en el que un objeto que no interactúa con otros objetos experimenta aceleración cero o, de manera equivalente, en ausencia de una fuerza externa, cuando se observa desde un marco inercial, un objeto en reposo permanece en reposo y un objeto en movimiento uniforme en línea recta mantiene dicho movimiento. La segunda ley de Newton afirma que la aceleración de un objeto es directamente proporcional a la fuerza neta que actúa sobre él e inversamente proporcional a su masa. La tercera ley de Newton postula que, si dos objetos interactúan, la fuerza que ejerce el objeto 1 sobre el objeto 2 es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza que ejerce el objeto 2 sobre el objeto 1. La fuerza gravitacional que se ejerce sobre un objeto es igual al producto de su masa (una cantidad escalar) y la aceleración de caída libre: F S g mg S . El peso de un objeto es la magnitud de la fuerza gravi- tacional que actúa sobre el objeto. CONCEPTOS Y PRINCIPIOS
- 153. Partícula bajo fuerza neta Si una partícula de masa m experimenta una fuerza neta distinta de cero, su aceleración se relaciona con la fuerza neta mediante la segunda ley de Newton: F S ma S (5.2) Partícula en equilibrio Si una partícula mantiene una velocidad constante (de modo que a S 0), que podría incluir una velocidad de cero, las fuerzas sobre la partícula se equilibran y la segunda ley de Newton se reduce a F S 0 (5.8) MODELO DE ANÁLISIS PARA RESOLVER PROBLEMAS 1. Una bola se sostiene en la mano de una persona. a) Identifique todas las fuerzas externas que actúan sobre la bola y la reacción a cada una. b) Si la bola se suelta, ¿qué fuerza se ejerce sobre ella mientras cae? Identifique la fuerza de reacción en este caso. (Ignore la resistencia del aire.) 2. Si un automóvil viaja hacia el oeste con una rapidez constante de 20 m/s, ¿cuál es la fuerza resultante que actúa sobre él? 3. O Un experimento se realiza sobre un disco en una mesa de hockey de aire, donde la fricción es despreciable. Se aplica una fuerza horizontal constante al disco y se mide su aceleración. Ahora el mismo disco se transporta hacia el espacio exterior, donde tanto la fricción como la gravedad son despreciables. Al disco se le aplica la misma fuerza constante (a través de una balanza de resorte que estira la misma cantidad) y se mide la aceleración del disco (en relación con las estrellas distantes). ¿Cuál es la aceleración del disco en el espacio exterior? a) un poco mayor que su aceleración en la Tierra, b) la misma que su aceleración en la Tierra, c) menor que su aceleración en la Tierra, d) infinita porque ni la fricción ni la gravedad la restringen, e) muy grande porque la aceleración es inversa- mente proporcional al peso y el peso del disco es muy pequeño pero no cero. 4. En la película It Happened One Night (Columbia Pictures, 1934), Clark Gable está de pie adentro de un autobús estacionado en frente de Claudette Colbert, quien está sentada. De pronto el autobús comienza a moverse hacia adelante y Clark cae en el regazo de Claudette. ¿Por qué ocurrió esto? 5. Sus manos están húmedas y el dispensador de toallas del baño está vacío. ¿Qué hace para quitar las gotas de agua de sus manos? ¿Cómo su acción ejemplifica una de las leyes de Newton? ¿Cuál de ellas? 6. Una pasajera sentada en la parte trasera de un autobús afirma que se lesionó cuando el conductor frenó bruscamente, lo que hizo que una maleta saliera volando hacia ella desde la parte delantera del autobús. Si usted fuese el juez en este caso, ¿qué sentencia haría? ¿Por qué? 7. Un globo esférico de hule inflado con aire se mantiene fijo y su abertura, en el lado oeste, se aprieta firmemente. a) Des- criba las fuerzas que ejerce el aire sobre secciones del hule. b) Después de que el globo se libera, despega hacia el este y pronto gana mucha rapidez. Explique este movimiento en términos de las fuerzas que ahora actúan sobre el hule. c) Explique el movimiento de un cohete que despega desde su plataforma de lanzamiento. 8. Si usted sostiene una barra metálica horizontal varios centíme- tros arriba del suelo y la mueve a través del pasto, cada hoja de pasto se dobla en el camino. Si aumenta la rapidez de la barra, cada hoja de pasto se doblará más rápidamente. En tal caso, ¿cómo una podadora rotatoria corta el pasto? ¿Cómo ejerce suficiente fuerza sobre una hoja de pasto para cortarla? 9. Una bola de hule se suelta en el suelo. ¿Qué fuerza hace que la bola rebote? 10. Una niña lanza una bola hacia arriba. Ella dice que la bola se mueve alejándose de su mano porque la bola siente una “fuerza de lanzamiento” hacia arriba así como la fuerza gra- vitacional. a) ¿La “fuerza de lanzamiento” supera la fuer- za gravitacional? ¿Cómo se movería la bola si lo hiciera? b) ¿La “fuerza de lanzamiento” es igual en magnitud a la fuerza gravitacional? Explique. c) ¿Qué intensidad se puede atribuir con precisión a la fuerza de lanzamiento? Explique. d) ¿Por qué la bola se aleja de la mano de la niña? 11. O Los alumnos de tercer año están en un lado del patio de la escuela y los de cuarto año están en el otro. Los grupos lan- zan bolas de nieve uno a otro. Entre ellos, bolas de nieve de diversas masas se mueven con diferentes velocidades, como se muestra en la figura P5.11. Clasifique las bolas de nieve de la a) a la e) de acuerdo con la magnitud de la fuerza total que se ejerce sobre cada una. Ignore la resistencia del aire. Si dos bolas de nieve se clasifican juntas, aclare el hecho. Preguntas 125 m a F 3 m a 0 F 0 3 Figura P5.11 a) 400 g 9 m/s 400 g 8 m/s 12 m/s c) b) 300 g d) e) 12 m/s 200 g 10 m/s 500 g O indica pregunta complementaria. Preguntas
- 154. 126 Capítulo 5 Las leyes del movimiento 12. El alcalde de una ciudad decide despedir a algunos emplea- dos porque no corrigen los obvios pandeos de los cables que sostienen los semáforos de la ciudad. Si fuera abogado, ¿qué defensa daría en favor de los empleados? ¿Qué lado cree que ganaría el caso en la corte? 13. Un segmento de America’s Funniest Home Videos. Equilibrándose con cuidado, tres chicos avanzan lentamente en la rama hori- zontal de un árbol sobre un estanque, donde cada uno planea echarse un clavado. El más joven e inteligente de los chicos nota que la rama es apenas suficientemente fuerte como para sostenerlos. Decide saltar recto hacia arriba y aterrizar de nuevo sobre la rama para romperla, lo que hará que los tres caigan juntos en el estanque. Cuando comienza a realizar su plan, ¿en qué momento preciso se rompe la rama? Explique. Sugerencia: Pretenda ser el chico inteligente e imite lo que hace en cámara lenta. Si todavía no está seguro, párese en una bás- cula de baño y repita la sugerencia. 14. Cuando empuja sobre una caja con una fuerza de 200 N en lugar de una fuerza de 50 N, puede sentir que hace un mayor esfuerzo. Cuando una mesa ejerce una fuerza normal hacia arriba de 200 N en lugar de una de magnitud más pequeña, ¿la mesa realmente hace algo de modo diferente? 15. Un levantador de pesas está de pie sobre una báscula. Sube y baja una barra con pesas. ¿Qué ocurre con la lectura de la báscula mientras lo hace? ¿Qué pasaría si? ¿Qué sucedería si en efecto él es lo suficientemente fuerte para lanzar la barra hacia arriba? ¿Ahora cómo variaría la lectura en la balanza? 16. a) ¿Una fuerza normal puede ser horizontal? b) ¿Una fuerza normal puede dirigirse verticalmente hacia abajo? c) Consi- dere una pelota de tenis en contacto con un suelo fijo y con nada más. ¿La fuerza normal puede ser diferente en magnitud de la fuerza gravitacional que se ejerce sobre la pelota? d) ¿La fuerza que ejerce el suelo sobre la bola puede ser diferente en magnitud de la fuerza que la bola ejerce sobre el suelo? Explique cada una de sus respuestas. 17. Suponga que un camión cargado con arena acelera a lo largo de una autopista. Si la fuerza impulsora que se ejerce sobre el camión permanece constante, ¿qué ocurre con la aceleración del camión si su remolque tiene una fuga de arena con una rapidez constante a través de un orificio en su fondo? 18. O En la figura P5.18, la cuerda B, inextensible, tensa y ligera une el bloque 1 y el bloque 2 de mayor masa. La cuerda A ejerce una fuerza sobre el bloque 1 para hacerlo acelerar hacia adelante. a) ¿Cómo se compara la magnitud de la fuerza que ejerce la cuerda A sobre el bloque 1, con la magnitud de la fuerza que ejerce la cuerda B sobre el bloque 2? ¿Es mayor, menor o igual? b) ¿Cómo se compara la aceleración del bloque 1 con la aceleración (si la hay) del bloque 2? c) ¿La cuerda B ejerce una fuerza sobre el bloque 1? Si es así, ¿es hacia adelante o hacia atrás? ¿Es mayor, menor o igual en magnitud a la fuerza que ejerce la cuerda B sobre el bloque 2? 20. O En una máquina de Atwood, que se ilustra en la figura 5.14, una cuerda ligera que no se estira pasa sobre una polea lige- ra sin fricción. En un lado, el bloque 1 cuelga de la cuerda vertical. En el otro lado, el bloque 2 de mayor masa cuelga de la cuerda vertical. a) Los bloques se liberan desde el repo- so. ¿La magnitud de la aceleración del bloque 2 más pesado es mayor, menor o igual que la aceleración en caída libre g? b) ¿La magnitud de la aceleración del bloque 2 es mayor, menor o igual que la aceleración del bloque 1? c) ¿La mag- nitud de la fuerza que ejerce la cuerda sobre el bloque 2 es mayor, menor o igual que la fuerza de la cuerda sobre el blo- que 1? 21. Veinte personas participan en un concurso de jalar la cuer- da. Los dos equipos de 10 personas están tan igualmente dis- tribuidos que ningún equipo gana. Después del juego, los participantes notan que un automóvil está atorado en el lodo. Unen la soga del juego a la defensa del automóvil y todas las personas jalan la soga. El pesado automóvil apenas se mueve un par de decímetros cuando la soga se rompe. ¿Por qué se rompe en esta situación, pero no cuando las mismas 20 perso- nas jalaban sobre ella durante el juego? 22. O En la figura P5.22, una locomotora cae a través de la pared de una estación ferroviaria. Por como lo hizo, ¿qué puede decir acerca de la fuerza que ejerce la locomotora sobre la pared? a) La fuerza que ejerció la locomotora sobre la pared fue mayor que la fuerza que la pared podía ejercer sobre la locomotora. b) La fuerza que ejerció la locomotora sobre la pared fue de igual magnitud que la fuerza que ejerció la pared sobre la locomotora. c) La fuerza que ejerció la loco- motora sobre la pared fue menor que la fuerza que ejerció la pared sobre la locomotora. d) No se puede decir que la pared “ejerció” una fuerza; después de todo, se rompió. 19. Identifique los pares acción–reacción en las situaciones si- guientes: un hombre da un paso, una bola de nieve golpea a una niña en la espalda, un jugador de beisbol atrapa una bola, una ráfaga de viento golpea una ventana. 23. Un atleta sujeta una cuerda ligera que pasa sobre una polea sin fricción unida al techo de un gimnasio. Al otro extremo de la cuerda se amarra un saco de arena precisamente igual en peso al atleta. Tanto el saco como el atleta al inicio están en reposo. El atleta escala la cuerda, a veces acelerando y frenando mien- tras lo hace. ¿Qué ocurre con el saco de arena? Explique. 24. O Un pequeño insecto está anidado entre un bloque de 1 kg y un bloque de 2 kg sobre una mesa sin fricción. Sobre cual- quier bloque se puede aplicar una fuerza horizontal, como se muestra en la figura P5.24. i) ¿En cuál situación ilustrada en la figura, a) o b), el insecto tiene una mejor oportunidad de sobrevivir, o c) no hay diferencia? ii) Considere el enuncia- do “La fuerza que ejerce el bloque más grande sobre el más pequeño es mayor en magnitud que la fuerza que ejerce el Figura P5.18 2 1 B A Figura P5.22 Roger Viollet, Mill Valley, CA, University Science Books, 1982
- 155. bloque más pequeño sobre el mayor”. ¿El enunciado es ver- dadero sólo en la situación a)? ¿Sólo en la situación b)? ¿En c) ambas situaciones o d) en ninguna? iii) Considere el enun- ciado “mientras los bloques se mueven, la fuerza que ejerce el bloque trasero sobre el bloque delantero es mayor que la fuerza que ejerce el bloque delantero sobre el trasero”. ¿Este enunciado es verdadero sólo en la situación a), sólo en la situa- ción b), c) en ambas situaciones o d) en ninguna? 25. ¿Un objeto puede ejercer una fuerza sobre sí mismo? Argu- mente su respuesta. 26. O El molesto gerente de una tienda departamental empuja horizontalmente con una fuerza de 200 N de magnitud sobre una caja de camisas. La caja se desliza a través del suelo ho- rizontal con una aceleración hacia adelante. Nada más toca la caja. ¿Qué debe ser verdadero acerca de la magnitud de la fuerza de fricción cinética que actúa sobre la caja (elija una)? a) Es mayor que 200 N. b) Es menor que 200 N. c) Es igual a 200 N. d) Ninguno de estos enunciados necesariamente es verdadero. 27. Un automóvil se mueve hacia adelante lentamente y aumen- ta su rapidez. Un estudiante afirma “el automóvil ejerce una fuerza sobre sí mismo” o “el motor del automóvil ejerce una fuerza en el automóvil”. Argumente que esta idea no puede ser exacta y que la fricción que ejerce el camino es la fuerza propulsora sobre el automóvil. Haga su evidencia y razonamiento tan persuasivo como sea posible. ¿Es fricción estática o cinética? Sugerencia: Considere un camino cubierto con grava ligera. Considere una impresión clara de la huella de la llanta sobre un camino de asfalto, obtenida al recubrir la huella con polvo. 28. O El conductor de un camión vacío que viaja con gran rapidez aplica los frenos y derrapa hasta detenerse a través de una distancia d. i) Si el camión ahora lleva una carga que dupli- ca su masa, ¿cuál será la “distancia de derrape” del camión? a) 4d, b) 2d, c) d 2 , d) d, e) d/ 2, f) d/2, g) d/4. ii) Si la rapidez inicial del camión vacío se redujera a la mitad, ¿cuál sería la distancia de derrape del camión? Elija de las mis- mas posibilidades de la a) a la g). 29. O Un objeto de masa m se desliza con rapidez v0 en cierto instante a través de una mesa a nivel, con la que su coeficiente de fricción cinética es N. Luego se mueve a través de una dis- tancia d y llega al reposo. ¿Cuál de las siguientes ecuaciones para la rapidez v0 es razonable (elija una)? a)v0 2mmgd , b) v0 c) v0 d) v0 e) v0 f) v0 g) v0 2md. 2mmd, 2gd m, 2mgd, 2mgd, 2mmgd, 30. O Un caja permanece fija después de que se coloca sobre una rampa inclinada a un ángulo con la horizontal. ¿Cuál de los siguientes enunciados es correcto acerca de la magnitud de la fuerza de fricción que actúa sobre la caja? Elija todos los que sean verdaderos. a) Es mayor que el peso de la caja. b) Es casi igual al peso de la caja. c) Es igual a Nsn. d) Es mayor que la componente de la fuerza gravitacional que actúa a lo largo de la rampa. e) Es igual la componente de la fuerza gravitacional que actúa a lo largo de la rampa. f) Es menor que la compo- nente de la fuerza gravitacional que actúa hacia abajo de la rampa. 31. Suponga que usted maneja un auto clásico. ¿Por qué debe evitar pisar fuertemente los frenos cuando quiera detenerse en la menor distancia posible? (Muchos automóviles modernos tienen frenos antibloqueo que evitan este problema.) 32. Describa algunos ejemplos en que la fuerza de fricción que se ejerce sobre un objeto está en la dirección de movimiento del objeto. 33. O Como se muestra en la figura P5.33, el estudiante A, una niña de 55 kg, se sienta en una silla con patas metálicas, en reposo en el suelo del salón de clase. El estudiante B, un niño de 80 kg, se sienta en una silla idéntica. Ambos estudiantes mantienen sus pies alejados del suelo. Una cuerda corre de las manos de la estudiante A alrededor de una polea ligera hacia las manos del profesor que está de pie en el suelo junto a ella. El eje de baja fricción de la polea se une a una segunda cuerda que sostiene el estudiante B. Todas las cuerdas corren paralelas a las patas de las sillas. a) Si la estudiante A jala sobre su extremo de la cuerda, ¿su silla o la de B se deslizará sobre el suelo? b) Si en vez de ello el profesor jala sobre su extremo de cuerda, ¿cuál silla se desliza? c) Si el estudiante B jala su cuer- da, ¿cuál silla se desliza? d) Ahora el profesor ata su extremo de cuerda a la silla de la estudiante A. La estudiante A jala el extremo de cuerda en sus manos. ¿Cuál silla se desliza? (Vern Rockcastle sugirió la idea para esta pregunta.) Figura P5.24 a) b) Figura P5.33 Lección de hoy Estudiante B Estudiante A Preguntas 127
- 156. 128 Capítulo 5 Las leyes del movimiento 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo Problemas 4FDDJPOFTEFMBBMB 1. Un objeto de 3.00 kg se somete a una aceleración conocida por a S (2.00î 5.00ĵ) m/s2 . Encuentre la fuerza resultante que actúa sobre él y la magnitud de la fuerza resultante. 2. Una fuerza F S aplicada a un objeto de masa m1 produce una ace- leración de 3.00 m/s2 . La misma fuerza aplicada a un segundo objeto de masa m2 produce una aceleración de 1.00 m/s2 . a) ¿Cuál es el valor de la relación m1/m2? b) Si m1 y m2 se com- binan en un objeto, ¿cuál es su aceleración bajo la acción de la fuerza F S ? 3. Para modelar una nave espacial, el motor de un cohete de juguete se sujeta firmemente a un gran disco que puede deslizar con fricción despreciable sobre una superficie hori- zontal, que se toma como plano xy. El disco de 4.00 kg tiene una velocidad de (3.00î m/s en un instante. Ocho segundos después, su velocidad es (8.00î 10.0 ĵ) m/s. Si supone que el motor de cohete ejerce una fuerza horizontal constante, encuentre a) las componentes de la fuerza y b) su magnitud. 4. La rapidez promedio de una molécula de nitrógeno en el aire es aproximadamente 6.70 102 m/s y su masa es 4.68 1026 kg. a) Si una molécula de nitrógeno tarda 3.00 1013 s en golpear una pared y rebotar con la misma rapidez pero moviéndose en la dirección opuesta, ¿cuál es la aceleración promedio de la molécula durante este intervalo de tiempo? b) ¿Qué fuerza promedio ejerce la molécula sobre la pared? 5. Un electrón de 9.11 1031 kg de masa tiene una rapidez inicial de 3.00 105 m/s. Viaja en línea recta y su rapidez au- menta a 7.00 105 m/s en una distancia de 5.00 cm. Si supone que su aceleración es constante, a) determine la fuerza que se ejerce sobre el electrón y b) compare esta fuerza con el peso del electrón, que se ignoró. 6. Una mujer pesa 120 lb. Determine a) su peso en newtons y b) su masa en kilogramos. 7. La distinción entre masa y peso se descubrió después de que Jean Richer transportara relojes de péndulo de Francia a la Guayana Francesa en 1671. Encontró que sistemáticamente los relojes se mueven más lentos ahí. El efecto se invertía cuando los relojes regresaban a Francia. ¿Cuánto peso perdería usted cuando viajara de París, Francia, donde g 9.809 5 m/s2 , a Cayena, Guayana Francesa, donde g 9.780 8 m/s2 ? 8. Además de su peso, un objeto de 2.80 kg está sometido a otra fuerza constante. El objeto parte del reposo y en 1.20 s expe- rimenta un desplazamiento de (4.20î 3.30 ĵ) m/s, donde la dirección de ĵ es la dirección vertical hacia arriba. Determine la otra fuerza. 9. Dos fuerzas F S 1 y F S 2 actúan sobre un objeto de 5.00 kg. Si toma F1 20.0 N y F2 15.0 N, encuentre las aceleraciones en a) y b) de la figura P5.9. 10. Se ejercen una o más fuerzas externas sobre cada objeto ence- rrado en un recuadro con líneas discontinuas en la figura 5.1. Identifique la reacción a cada una de dichas fuerzas. 11. Usted está de pie en el asiento de una silla y luego salta. a) Durante el intervalo de tiempo en el que está en vuelo hacia el suelo, la Tierra se tambalea hacia usted con una aceleración ¿de qué orden de magnitud? En su solución, explique su lógi- ca. Represente a la Tierra como un objeto perfectamente sólido. b) La Tierra se mueve hacia arriba a través de una dis- tancia ¿de qué orden de magnitud? 12. Un ladrillo de masa M está sobre una almohadilla de hule de masa m. Juntos se deslizan hacia la derecha con velocidad cons- tante sobre un estacionamiento cubierto de hielo. a) Dibuje un diagrama de cuerpo libre del ladrillo e identifique cada fuerza que actúa sobre él. b) Dibuje un diagrama de cuerpo libre de la almohadilla e identifique cada fuerza que actúa sobre ella. c) Identifique todos los pares de fuerzas acción– reacción en el sistema ladrillo–almohadilla–planeta. 13. Un bloque de 15.0 lb descansa sobre el suelo. a) ¿Qué fuerza ejerce el suelo sobre el bloque? b) Una cuerda se ata al bloque y se mueve verticalmente sobre una polea. El otro extremo de la cuerda se une a un objeto de 10.0 lb que cuelga libre. ¿Cuál es la fuerza que ejerce el suelo sobre el bloque de 15.0 lb? c) Si se sustituye el objeto de 10.0 lb del inciso b) con un ob- jeto de 20.0 lb, ¿cuál es la fuerza que ejerce el suelo sobre el bloque de 15.0 lb? 14. Tres fuerzas que actúan sobre un objeto se proporcionan por F S 1 (2.00î 2.00 ĵ) N, F S 2 (5.00î 3.00 ĵ) N y F S 3 (45.0 î) N. El objeto experimenta una aceleración de 3.75 m/s2 de magnitud. a) ¿Cuál es la dirección de la aceleración? b) ¿Cuál es la masa del objeto? c) Si el objeto inicialmente está en re- poso, ¿cuál es su rapidez después de 10.0 s? d) ¿Cuáles son las componentes de velocidad del objeto después de 10.0 s? 4FDDJwOMHVOBTBQMJDBDJPOFTEFMBTMFZFTEF/FXUPO 15. La figura P5.15 muestra un trabajador que empuja un bote, un modo de transporte muy eficiente, a través de un lago tranqui- lo. Empuja paralelo a la longitud de la pértiga ligera y ejerce sobre el fondo del lago una fuerza de 240 N. Suponga que la pértiga se encuentra en el plano vertical que contiene la quilla del bote. En algún momento, la pértiga forma un ángulo de 35.0° con la vertical y el agua ejerce una fuerza de arrastre horizontal de 47.5 N sobre el bote, opuesta a su velocidad hacia adelante de 0.857 m/s de magnitud. La masa del bote, que incluye su carga y al trabajador es de 370 kg. a) El agua ejerce una fuerza de flotación vertical hacia arriba sobre el bote. Encuentre la magnitud de esta fuerza. b) Modele las fuerzas como constantes en un intervalo corto de tiempo para encontrar la velocidad del bote 0.450 s después del momento descrito. Figura P5.9 a) 90.0 F2 F1 m b) 60.0 F2 F1 m
- 157. Problemas 129 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 40.0 220 N P n E N S O n y P. c) Compare sus soluciones. ¿Los resultados concuerdan? ¿Un cálculo es significativamente más sencillo? 20. Un saco de cemento de 325 N de peso cuelga en equilibrio de tres alambres, como se muestra en la figura P5.20. Dos de los alambres forman ángulos V1 60.0° y V2 25.0° con la hori- zontal. Si supone que el sistema está en equilibrio, encuentre las tensiones T1, T2 y T3 en los alambres. 16. Un objeto de 3.00 kg es móvil en un plano, con sus coordena- das x y y conocidas mediante x 5t2 1 y y 3t3 2, donde x y y están en metros y t en segundos. Encuentre la magnitud de la fuerza neta que actúa en este objeto en t 2.00 s. 17. La distancia entre dos postes de teléfono es de 50.0 m. Cuando un ave de 1.00 kg se posa sobre el alambre del teléfono a la mitad entre los postes, el alambre se comba 0.200 m. Dibuje un diagrama de cuerpo libre del ave. ¿Cuánta tensión produce el ave en el alambre? Ignore el peso del alambre. 18. Un tornillo de hierro de 65.0 g de masa cuelga de una cuerda de 35.7 cm de largo. El extremo superior de la cuerda está fijo. Sin tocarlo, un imán atrae el tornillo de modo que permanece fijo, desplazado horizontalmente 28.0 cm a la derecha desde la línea vertical previa de la cuerda. a) Dibuje un diagrama de cuerpo libre del tornillo. b) Encuentre la tensión en la cuerda. c) Encuentre la fuerza magnética sobre el tornillo. 19. ; La figura P5.19 muestra las fuerzas horizontales que actúan sobre un bote de vela que se mueve al norte con velocidad constante, visto desde un punto justo arriba de su mástil. A esta rapidez particular, el agua ejerce una fuerza de arrastre de 220 N sobre el casco del bote. a) Elija la dirección x como este y la dirección y como norte. Escriba dos ecuaciones que repre- senten la segunda ley de Newton en componentes. Resuelva las ecuaciones para P (la fuerza que ejerce el viento sobre la vela) y para n (la fuerza que ejerce el agua sobre la quilla). b) Elija la dirección x como 40.0° al noreste y la dirección y como 40.0° al noroeste. Escriba la segunda ley de Newton como dos ecuaciones en la forma componentes y resuelva para 21. Un saco de cemento de peso Fg cuelga en equilibrio de tres alambres, como se muestra en la figura P5.20. Dos de los alam- bres forman ángulos V1 y V2 con la horizontal. Si supone que el sistema está en equilibrio, demuestre que la tensión en el alambre izquierdo es T1 Fg cos u2 sen 1u1 u2 2 22. ; Usted es juez en un torneo infantil de volar papalotes, donde dos niños ganarán premios, uno para la cuerda del pa- palote que jale con más intensidad y el otro para el que jale con menos intensidad. Para medir las tensiones en las cuerdas, pide prestado a su profesor de física un soporte para colgar contrapeso, algunas pesas ranuradas y un transportador, y apli- ca el siguiente protocolo, como se ilustra en la figura P5.22. Espera a que un niño tenga bien controlado su papalote, colo- ca el soporte en la cuerda del papalote aproximadamente a 30 cm de la mano del niño, apila las pesas ranuradas hasta que la sección de cuerda esté horizontal, registra las pesas requeridas y el ángulo entre la horizontal y la cuerda que va al papalote. a) Explique cómo funciona este método. Mientras construye su explicación, imagine que los padres del niño le preguntan acerca de su método, al parecer tienen falsas conjeturas acerca de su habilidad sin evidencias concretas, y su explicación es una oportunidad para darles confianza en su técnica de eva- luación. b) Encuentre la tensión de la cuerda si la masa es 132 g y el ángulo de la cuerda del papalote es 46.3°. Figura P5.15 Figura P5.19 Figura P5.22 Figura P5.20 Problemas 20 y 21. w T1 T2 T3 1 2 V V ©Tony Arruza/CORBIS
- 158. 130 Capítulo 5 Las leyes del movimiento 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 27. La figura P5.27 muestra la rapidez del cuerpo de una perso- na mientras hace unas barras. Suponga que el movimiento es vertical y que la masa del cuerpo de la persona es 64.0 kg. Determine la fuerza que ejerce la barra sobre cuerpo en el tiempo a) cero, b) 0.5 s, c) 1.1 s y d) 1.6 s. 23. Los sistemas que se muestran en la figura P5.23 están en equi- librio. Si las balanzas de resorte se calibran en newtons, ¿qué lectura indica en cada caso? Ignore las masas de las poleas y cuerdas, y suponga que las poleas y el plano inclinado en el inciso d) no tienen fricción. 24. Dibuje un diagrama de cuerpo libre de un bloque que se desliza hacia abajo por un plano sin fricción que tiene una inclinación V 15.0°. El bloque parte del reposo en lo alto, y la longitud del plano es 2.00 m. Encuentre a) la aceleración del bloque y b) su rapidez cuando llega al fondo del plano inclinado. 25. Se observa que un objeto de 1.00 kg tiene una aceleración de 10.0 m/s2 en una dirección a 60.0° al noreste (figura P5.25). La fuerza F S 2 que se ejerce sobre el objeto tiene una magnitud de 5.00 N y se dirige al norte. Determine la magnitud y direc- ción de la fuerza F S 1 que actúa sobre el objeto. 28. Dos objetos se conectan mediante una cuerda ligera que pasa sobre una polea sin fricción, como se muestra en la figura P5.28. Dibuje diagramas de cuerpo libre de ambos objetos. Si supone que el plano no tiene fricción, m1 2.00 kg, m2 6.00 kg y V 55.0°, encuentre a) las aceleraciones de los objetos, b) la tensión en la cuerda y c) la rapidez de cada objeto 2.00 s después de que se liberan desde el reposo. 26. Un objeto de 5.00 kg colocado sobre una mesa horizontal sin fricción se conecta a una cuerda que pasa sobre una polea y después se une a un objeto colgante de 9.00 kg, como se muestra en la figura P5.26. Dibuje diagramas de cuerpo libre de ambos objetos. Encuentre la aceleración de los dos objetos y la tensión en la cuerda. 29. A un bloque se le da una velocidad inicial de 5.00 m/s hacia arriba de un plano inclinado de 20.0° sin fricción. ¿Hasta donde se desliza el bloque hacia arriba del plano antes de llegar al reposo? 30. En la figura P5.30, el hombre y la plataforma juntos pesan 950 N. La polea se puede modelar sin fricción. Determine cuán fuerte tiene que jalar de la cuerda el hombre para elevarse a sí mismo de manera estable hacia arriba sobre el suelo. (¿O es imposible? Si es así, explique por qué.) Figura P5.23 Figura P5.25 Figura P5.26 Problemas 26 y 41. Figura P5.27 Figura P5.28 5.00 kg d) 30.0 5.00 kg a) 5.00 kg 5.00 kg 5.00 kg c) b) 5.00 kg 1 F 60.0 2 a 10.0 m/s2 1.00 kg F m2 m1 V 5.00 kg 9.00 kg Figura P5.30 tiempo (s) 1.0 1.5 0 10 20 30 0.5 2.0 rapidez (cm/s)
- 159. Problemas 131 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 31. En el sistema que se muestra en la figura P5.31, una fuerza horizontal F S x actúa sobre el objeto de 8.00 kg. La superficie horizontal no tiene fricción. Examine la aceleración del objeto deslizante como una función de Fx. a) ¿Para qué valores de Fx el objeto de 2.00 kg acelera hacia arriba? b) ¿Para qué valores de Fx la tensión en la cuerda es cero? c) Grafique la acele- ración del objeto de 8.00 kg en función de Fx. Incluya valo- res de Fx desde 100 N hasta 100 N. 32. Un objeto de masa m1 sobre una mesa horizontal sin fricción se conecta a un objeto de masa m2 por medio de una polea muy ligera P1 y una polea fija ligera P2, como se muestra en la figura P5.32. a) Si a1 y a2 son las aceleraciones de m1 y m2, respectiva- mente, ¿cuál es la relación entre dichas aceleraciones? Exprese b) las tensiones en las cuerdas y c) las aceleraciones a1 y a2 en términos de g y de las masas m1 y m2. al bloque en movimiento con rapidez constante. Hallar los coeficientes de fricción estática y cinética a partir de esta in- formación. 37. Su libro de física de 3.80 kg está junto a usted sobre el asiento horizontal de su automóvil. El coeficiente de fricción estática entre el libro y el asiento es 0.650, y el coeficiente de fricción cinética es 0.550. Suponga que viaja a 72.0 km/h 20.0 m/s y frena hasta detenerse sobre una distancia de 45.0 m. a) ¿El libro comenzará a deslizarse sobre el asiento? b) ¿Qué fuerza ejerce el asiento sobre el libro en este proceso? 38. ; Antes de 1960, se creía que el máximo coeficiente de fricción estática alcanzable para la llanta de un automóvil era menor que 1. Después, alrededor de 1962, tres compañías desarro- llaron, cada una, llantas de carreras con coeficientes de 1.6. Desdeaquellaocasión,lasllantassehanmejorado,comoseilustra en este problema. De acuerdo con el Libro de récords Guinness de 1990, el intervalo de tiempo más rápido para un automóvil con motor de pistones inicialmente en reposo para cubrir una distancia de un cuarto de milla es 4.96 s. Shirley Muldowney es- tableció este récord en septiembre de 1989. a) Suponga que las llantas traseras levantaron las delanteras del pavimento, como se muestra en la figura P5.38. ¿Qué valor mínimo de Ns es ne- cesario para lograr el intervalo de tiempo récord? b) Suponga que Muldowney tenía posibilidad de duplicar la potencia de su motor, y mantener otras cosas iguales. ¿Cómo afectaría este cambio al intervalo de tiempo? 33. Un hombre de 72.0 kg está de pie sobre una báscula de resorte en un elevador. A partir del reposo, el elevador asciende y logra su rapidez máxima de 1.20 m/s en 0.800 s. Viaja con esta rapidez constante durante los siguientes 5.00 s. En tal caso el elevador se somete a una aceleración uniforme en la dirección y negativa durante 1.50 s y llega al reposo. ¿Qué registra la báscula a) antes de que el elevador comience a moverse, b) durante los primeros 0.800 s, c) mientras el elevador viaja con rapidez constante y d) durante el intervalo de tiempo que disminuye su velocidad? 34. En la máquina de Atwood que se muestra en la figura 5.14a, m1 2.00 kg y m2 7.00 kg. Las masas de la polea y la cuerda son despreciables si se les compara. La polea gira sin fricción y la cuerda no se estira. El objeto más ligero se libera con un empu- jón rápido que lo pone en movimiento a vi 2.40 m/s hacia abajo. a) ¿Qué distancia descenderá m1 abajo de su nivel inicial? b) Encuentre la velocidad de m1 después de 1.80 segundos. 4FDDJwO'VFS[BTEFGSJDDJwO 35. Un automóvil viaja a 50.0 mi/h en una autopista. a) Si el co- eficiente de fricción estática entre camino y llantas en un día lluvioso es 0.100, ¿cuál es la distancia mínima en la que el automóvil se detendrá? b) ¿Cuál es la distancia de frenado cuando la superficie está seca y Ns 0.600? 36. Un bloque de 25.0 kg al inicio está en reposo sobre una su- perficie horizontal. Se requiere una fuerza horizontal de 75.0 N para poner al bloque en movimiento, después de la cual se requiere una fuerza horizontal de 60.0 N para mantener 39. Un bloque de 3.00 kg parte del reposo en lo alto de un plano inclinado 30.0° y se desliza una distancia de 2.00 m hacia abajo por el plano en 1.50 s. Encuentre a) la magnitud de la acele- ración del bloque, b) el coeficiente de fricción cinética entre el bloque y el plano, c) la fuerza de fricción que actúa sobre el bloque y d) la rapidez del bloque después de deslizar 2.00 m. 40. Una mujer en un aeropuerto jala su maleta de 20.0 kg con ra- pidez constante al jalar de una correa en un ángulo V sobre la horizontal (figura P5.40). Ella jala de la correa con una fuerza de 35.0 N. La fuerza de fricción sobre la maleta es 20.0 N. Dibuje un diagrama de cuerpo libre de la maleta. a) ¿Qué án- gulo forma la correa con la horizontal? b) ¿Qué fuerza normal ejerce el suelo sobre la maleta? Figura P5.32 Figura P5.38 m2 P2 P1 m1 V Figura P5.40 8.00 kg 2.00 kg Fx Figura P5.31 Jaime Squire/Allsport/Getty Images
- 160. 132 Capítulo 5 Las leyes del movimiento 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 41. Un objeto suspendido de 9.00 kg se conecta, mediante una cuerda ligera inextensible sobre una polea ligera sin fricción, a un bloque de 5.00 kg que se desliza sobre una mesa plana (figura P5.26). Si toma el coeficiente de fricción cinética como 0.200, encuentre la tensión en la cuerda. 42. Tres objetos se conectan sobre una mesa como se muestra en la figura P5.42. La mesa rugosa tiene un coeficiente de fric- ción cinética de 0.350. Los objetos tienen masas de 4.00 kg, 1.00 kg y 2.00 kg, como se muestra, y las poleas no tienen fricción. Dibuje un diagrama de cuerpo libre para cada objeto. a) Determine la aceleración de cada objeto y sus direcciones. b) Determine las tensiones en las dos cuerdas. a) Encuentre la aceleración del bloque como función de P. b) Si P 5.00 N, encuentre la aceleración y la fuerza de fricción que se ejerce sobre el bloque. c) Si P 10.0 N, encuentre la aceleración y la fuerza de fricción que se ejerce sobre el blo- que. d) De palabra describa cómo depende la aceleración re- lacionada con P. ¿Existe una aceleración mínima definida para el bloque? Si es así, ¿cuál es? ¿Existe un máximo definido? 44. ; Un bloque de 3.00 kg de masa es empujado contra una pared mediante una fuerza P S que forma un ángulo V 50.0° con la horizontal, como se muestra en la figura P5.44. El coefi- ciente de fricción estática entre el bloque y la pared es 0.250. a) Determine los valores posibles para la magnitud de P S que permiten al bloque permanecer fijo. b) Describa qué sucede si P S tiene un valor mayor y qué ocurre si es más pequeño. c) Repita los incisos a) y b) suponiendo que la fuerza forma un ángulo V 13.0° con la horizontal. 48. Un mago jala un mantel de abajo de una taza de 200 g ubicada a 30.0 cm del borde de la mesa. El mantel ejerce una fuer- za de fricción de 0.100 N sobre la taza y el mantel se jala con una aceleración constante de 3.00 m/s2 . ¿Cuánto se mueve la taza en relación con la mesa horizontal antes de que el mantel esté completamente afuera debajo de ella? Note que el man- tel debe moverse más de 30 cm en relación con la mesa du- rante el proceso. 49. ; Un paquete de platos (60.0 kg de masa) se asienta en la pla- taforma de una camioneta pickup con una compuerta abierta. El coeficiente de fricción estática entre el paquete y la plata- forma de la camioneta es 0.300, y el coeficiente de fricción cinética es 0.250. a) La camioneta acelera hacia adelante sobre suelo a nivel. ¿Cuál es la aceleración máxima que puede tener la camioneta de modo que el paquete no se deslice en relación con la plataforma de la camioneta? b) Apenas la camioneta supera esta aceleración y enseguida se mueve con aceleración constante, con el paquete deslizándose a lo largo de su pla- taforma. ¿Cuál es la aceleración del paquete en relación con el suelo? c) El conductor limpia los fragmentos de platos y comienza de nuevo con un paquete idéntico con la camioneta en reposo. La camioneta acelera sobre una colina inclinada a 43. Dos bloques unidos mediante una cuerda de masa desprecia- ble se arrastran mediante una fuerza horizontal (figura P5.43). Suponga que F 68.0 N, m1 12.0 kg, m2 18.0 kg y el coefi- ciente de fricción cinética entre cada bloque y la superficie es 0.100. a) Dibuje un diagrama de cuerpo libre para cada blo- que. b) Determine la tensión T y la magnitud de la aceleración del sistema. 45. ; Un bloque de 420 kg está en reposo sobre una superficie horizontal. El coeficiente de fricción estática entre el bloque y la superficie es 0.720, y el coeficiente de fricción cinética es 0.340. Una fuerza de magnitud P empuja el bloque hacia adelante y abajo como se muestra en la figura P5.45. Suponga que la fuerza se aplica a un ángulo de 37.0° bajo la horizontal. 46. Problema de repaso. Un lado del techo de un edificio se eleva a 37.0°. Un estudiante lanza un frisbee hacia el techo. Golpea con una rapidez de 15.0 m/s, no rebota y luego se desliza en línea recta hacia arriba del plano inclinado. El coeficiente de fricción cinética entre el plástico y el techo es 0.400. El frisbee se desliza 10.0 m hacia arriba del techo hasta su pico, donde entra en caída libre siguiendo una trayectoria parabólica con resistencia de aire despreciable. Determine la altura máxima que el fris- bee alcanza arriba del punto donde golpeó al techo. 47. La tabla entre otras dos tablas en la figura P5.47 pesa 95.5 N. Si el coeficiente de fricción entre los tableros es 0.663, ¿cuál debe ser la magnitud de las fuerzas de compresión (supuestas horizontales) que actúan sobre ambos lados del tablero central para evitar que se deslice? Figura P5.47 Figura P5.45 Figura P5.42 Figura P5.43 Figura P5.44 1.00 kg 2.00 kg 4.00 kg F m2 T m1 P V P
- 161. Problemas 133 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 10.0° con la horizontal. ¿Ahora cuál es la aceleración máxima que puede tener la camioneta tal que el paquete no se deslice en relación con la plataforma? d) Cuando la camioneta supera esta aceleración, ¿cuál es la aceleración del paquete en rela- ción con el suelo? e) Para la camioneta estacionada en reposo sobre una colina, ¿cuál es la pendiente máxima que puede tener la colina tal que el paquete no se deslice? f) ¿Alguna pieza de datos es innecesaria para la solución en todas los in- cisos de este problema? Explique. 1SPCMFNBTBEJDJPOBMFT 50. Las siguientes ecuaciones describen el movimiento de un sis- tema de dos objetos: T 13.80 kg2 19.80 ms2 2 13.80 kg2a T 16.50 kg2 19.80 ms2 2 sen 13.0° fk 16.50 kg2a fk 0.360n n 16.50 kg2 19.80 ms2 2 cos 13.0° 0 a) Resuelva las ecuaciones para a y T. b) Describa una situación a la que se apliquen estas ecuaciones. Dibuje diagramas de cuerpo libre para ambos objetos. 51. Un niño inventivo llamado Niels quiere alcanzar una manzana pendiente en un árbol sin escalar. Sentado en una silla unida a una soga que pasa sobre una polea sin fricción (figura P5.51), Niels jala sobre el extremo suelto de la soga con tal fuerza que la balanza de resorte lee 250 N. El verdadero peso de Niels es 320 N y la silla pesa 160 N. a) Dibuje diagramas de cuerpo libre para Niels y la silla considerada como sistemas separados, y otro diagrama para Niels y la silla considerados como un sis- tema. b) Muestre que la aceleración del sistema es hacia arriba y encuentre su magnitud. c) Encuentre la fuerza que Niels ejerce sobre la silla. de la soga a una saliente en forma de gancho resistente que se deriva del tronco del árbol. Explique por qué esta acción puede hacer que la cuerda se rompa. 53. Una fuerza dependiente del tiempo, F S (8.00î 4.00t ĵ) N, donde t está en segundos, se ejerce sobre un objeto de 2.00 kg inicialmente en reposo. a) ¿En qué tiempo el objeto se moverá con una rapidez de 15.0 m/s? b) ¿A qué distancia está el objeto de su posición inicial cuando su rapidez es 15.0 m/s? c) ¿A través de qué desplazamiento total el objeto viajó en este mo- mento? 54. ; Tres bloques están en contacto mutuo sobre una superficie horizontal sin fricción, como se muestra en la figura P5.54. A m1 se le aplica una fuerza horizontal F S . Tome m1 2.00 kg, m2 3.00 kg, m3 4.00 kg y F 18.0 N. Dibuje un diagrama de cuerpo libre por separado para cada bloque y encuentre a) la aceleración de los bloques, b) la fuerza resultante sobre cada bloque y c) las magnitudes de las fuerzas de contacto entre los bloques. d) Usted trabaja en un proyecto de construcción. Un colaborador clava cartón–yeso en un lado de un separador ligero y usted está en el lado opuesto, proporcionando “res- paldo” al apoyarse contra la pared con su espalda, empujando sobre ella. Cada golpe de martillo hace que su espalda sufra un pinchazo. El supervisor lo ayuda al poner un pesado bloque de madera entre la pared y su espalda. Use la situación analizada en los incisos a), b) y c) como modelo, y explique cómo este cambio funciona para hacer su trabajo más confortable. 52. ; En la situación descrita en el problema 51 y la figura P5.51, las masas de la soga, balanza y polea son despreciables. Los pies de Niels no tocan el suelo. a) Suponga que Niels está momen- táneamente en reposo cuando deja de jalar la soga hacia abajo y pasa el extremo de la soga a otro niño, de 440 N de peso, que está de pie en el suelo junto a él. La soga no se rompe. Describa el movimiento resultante. b) En vez de ello, suponga que Niels está momentáneamente en reposo cuando amarra el extremo 55. ; Una soga con masa m1 se une al borde frontal inferior de un bloque con 4.00 kg de masa. Tanto la soga como el bloque están en reposo sobre una superficie horizontal sin fricción. La soga no se estira. El extremo libre de la soga se jala con una fuerza horizontal de 12.0 N. a) Encuentre la aceleración del sistema, como dependiente de m1. b) Encuentre la mag- nitud de la fuerza que ejerce la soga sobre el bloque, como dependiente de m1. c) Evalúe la aceleración y la fuerza sobre el bloque para m1 0.800 kg. Sugerencia: Puede encontrar más fácil hacer el inciso c) antes que los incisos a) y b). ¿Qué pasaría si? d) ¿Qué ocurre a la fuerza sobre el bloque mientras la masa de la soga crece más allá de todo límite? e) ¿Qué ocurre a la fuerza sobre el bloque conforme la masa de la soga tiende a cero? f) ¿Qué teorema puede establecer acerca de la tensión en una cuerda ligera que une un par de objetos en movimiento? 56. Un deslizador de aluminio negro flota sobre una película de aire en una pista de aire de aluminio a nivel. En esencia, el aluminio no siente fuerza en un campo magnético y la resis- tencia del aire es despreciable. Un imán intenso se une a lo alto del deslizador y forma una masa total de 240 g. Un trozo de chatarra de hierro unido a un tope en la pista atrae al imán con una fuerza de 0.823 N cuando el hierro y el imán están separados 2.50 cm. a) Encuentre la aceleración del deslizador en este instante. b) La chatarra de hierro ahora se une a otro deslizador verde y forma una masa total de 120 g. Encuentre la aceleración de cada deslizador cuando se liberan simultá- neamente a 2.50 cm de separación. Figura P5.54 Figura P5.51 Problemas 51 y 52. m1 m2 m3 F
- 162. 134 Capítulo 5 Las leyes del movimiento 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 57. Un objeto de masa M se mantiene en lugar mediante una fuer- za aplicada F S y un sistema de polea como se muestra en la figura P5.57. Las poleas no tienen masa ni fricción. Encuentre a) la tensión en cada sección de cuerda, T1, T2, T3, T4 y T5 y b) la magnitud de F S . Sugerencia: Dibuje un diagrama de cuerpo libre para cada polea. entre los autos? ¿Qué velocidad predice para ella 0.01 s en lo sucesivo? Explique el movimiento de esta sección de cable en términos de causa y efecto. 60. Un bloque de aluminio de 2.00 kg y un bloque de cobre de 6.00 kg se conectan mediante una cuerda ligera sobre una polea sin fricción. Se asientan sobre una superficie de acero, como se muestra en la figura P5.60, donde V 30.0°. Cuan- do se liberan desde el reposo, ¿comenzarán a moverse? Si es así, determine a) su aceleración y b) la tensión en la cuerda. Si no, determine la suma de las magnitudes de las fuerzas de fricción que actúan sobre los bloques. 59. ; Estudiantes de física universitarios quedaron en primero y segundo lugares en un concurso y están en los muelles, ob- servando cómo descargan sus premios de un contenedor. En un solo cable vertical ligero que no se estira, una grúa levanta un Ferrari de 1 207 kg y, bajo él, un BMW Z8 rojo de 1 461 kg. El Ferrari se mueve hacia arriba con 3.50 m/s de rapidez y 1.25 m/s2 de aceleración. a) ¿Cómo se comparan la velocidad y la aceleración del BMW con las del Ferrari? b) Encuentre la tensión en el cable entre el BMW y el Ferrari. c) Encuen- tre la tensión en el cable sobre el Ferrari. d) En el modelo, ¿cuál es la fuerza total que se ejerce sobre la sección de cable 58. ; Un bloque de 2.20 kg de masa se acelera a través de una su- perficie rugosa mediante una cuerda ligera que pasa sobre una pequeña polea, como se muestra en la figura P5.58. La tensión T en la cuerda se mantiene en 10.0 N y la polea está a 0.100 m sobre la cara superior del bloque. El coeficiente de fricción cinética es 0.400. a) Determine la aceleración del bloque cuan- do x 0.400 m. b) Describa el comportamiento general de la aceleración conforme el bloque se desliza desde una posición donde x es mayor que x 0. c) Encuentre el valor máximo de la aceleración y la posición x para la que ocurre. d) Encuentre el valor de x para el que la aceleración es cero. 61. Una caja de peso Fg es empujada mediante una fuerza P S sobre un piso horizontal. a) El coeficiente de fricción estática es Ns, y P S se dirige a un ángulo V bajo la horizontal. Muestre que el valor mínimo de P que moverá la caja está dado por P ms Fg sec u 1 ms tan u b) Encuentre el valor mínimo de P que puede producir movi- miento cuando Ns 0.400, Fg 100 N y V 0°, 15.0°, 30.0°, 45.0° y 60.0°. 62. Problema de repaso. Un bloque de masa m 2.00 kg se libera desde el reposo en h 0.500 m sobre la superficie de una mesa, enloaltodeunplanoinclinadode V30.0°,comosemuestraen la figura P5.62. El plano sin fricción está fijo sobre una mesa de altura H 2.00 m. a) Determine la aceleración del bloque mientras se desliza por el plano. b) ¿Cuál es la velocidad del bloquecuandodejaelplano?c)¿Aquédistanciadelamesaelblo- que golpeará el suelo? d) ¿Qué intervalo de tiempo transcurre entre la liberación del bloque y su golpe en el suelo? e) ¿La masa del bloque afecta alguno de los cálculos anteriores? 63. ; Un cojín neumático de masa m se libera desde el reposo en lo alto de un edificio que tiene altura h. Un viento que sopla a lo largo del lado del edificio ejerce una fuerza horizontal constante de magnitud F sobre el cojín conforme cae, como se muestra en la figura P5.63. El aire no ejerce fuerza vertical. a) Demuestre que la trayectoria del cojín es una línea recta. b) ¿El cojín cae con velocidad constante? Explique. c) Si m 1.20 kg, Figura P5.58 Figura P5.62 Problemas 62 y 68. Figura P5.60 T4 T1 T2 T3 T5 M F M T x Aluminio Cobre Acero m1 m2 V m h H R V Figura P5.57
- 163. Problemas 135 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo h 8.00 m y F 2.40 N, ¿a qué distancia del edificio el cojín golpeará el nivel del suelo? ¿Qué sucedería...? d) Si el cojín se lanza hacia abajo con una rapidez distinta de cero, desde lo alto del edificio, ¿cuál será la forma de su trayectoria? Explique. 64. A un estudiante se le pide medir la aceleración de un carretón sobre un plano inclinado “sin fricción”, como se muestra en la figura 5.11, con el uso de una pista de aire, un cronómetro y una regleta graduada. La altura del plano se mide en 1.774 cm, y la longitud total del plano se mide en d 127.1 cm. Por tanto, el ángulo de inclinación V se determina a partir de la relación sen V 1.774/127.1. El carretón se libera desde el reposo en lo alto del plano y su posición x a lo largo del plano se mide como función del tiempo, donde x 0 se refiere a la posición inicial del automóvil. Para valores x de 10.0 cm, 20.0 cm, 35.0 cm, 50.0 cm, 75.0 cm y 100 cm, los tiempos medidos a los que se alcanzan estas posiciones (promediados sobre cinco corridas) son 1.02 s, 1.53 s, 2.01 s, 2.64 s, 3.30 s y 3.75 s, res- pectivamente. Construya una gráfica de x contra t2 y realice a los datos un ajuste lineal por mínimos cuadrados. Determine la aceleración del carretón a partir de la pendiente de esta gráfica y compárela con el valor que obtendría al usar a g sen V, donde g 9.80 m/s2 . 65. Una tostadora de 1.30 kg no está conectada. El coeficiente de fricción estática entre la tostadora y un mostrador horizon- tal es 0.350. Para hacer que la tostadora comience a moverse, usted jala descuidadamente su cordón eléctrico. a) para que la tensión en el cordón sea tan pequeña como sea posible, ¿en qué ángulo sobre la horizontal debe jalar? b) Con este ángulo, ¿qué tan grande debe ser la tensión? 66. ; En la figura P5.66, las poleas y las cuerdas son ligeras, todas las superficies son sin fricción y las cuerdas no se estiran. a) ¿Cómo se compara la aceleración del bloque 1 con la ace- leración del bloque 2? Explique su razonamiento. b) La masa del bloque 2 es 1.30 kg. Encuentre su aceleración dependien- te de la masa m1 del bloque 1. c) Evalúe su respuesta para m1 0.550 kg. Sugerencia: Puede encontrar más fácil hacer el in- ciso c) antes que el inciso b). ¿Qué sucedería...? d) ¿Qué predice el resultado del inciso b) si m1 es mucho menor que 1.30 kg? e) ¿Qué predice el resultado del inciso b) si m1 tiende a infinito? f) ¿Cuál es la tensión en la cuerda larga en este último caso? g) ¿Podría anticipar las respuestas d), e) y f) sin hacer primero el inciso b)? Explique. 67. ¿Qué fuerza horizontal se debe aplicar al automóvil que se muestra en la figura P5.67 de modo que los bloques perma- nezcan fijos en relación con el carretón? Suponga que todas las superficies, ruedas y poleas no tienen fricción. Observe que la fuerza que ejerce la cuerda acelera m1. 70. Un objeto de 8.40 kg se desliza hacia abajo por un plano incli- nado fijo sin fricción. Use una computadora para determinar y tabular la fuerza normal que se ejerce sobre el objeto y su aceleración para una serie de ángulos de inclinación (medidos desde la horizontal) que varían de 0° a 90° en incrementos de 5°. Trace una gráfica de la fuerza normal y la aceleración como funciones del ángulo de inclinación. En los casos límite de 0° y 90°, ¿sus resultados son consistentes con el comportamiento conocido? 71. Un móvil se forma al soportar cuatro mariposas metálicas de igual masa m de una cuerda de longitud L. Los puntos de so- porte están igualmente espaciados una distancia , como se muestra en la figura P5.71. La cuerda forma un ángulo V1 con 68. En la figura P5.62, el plano inclinado tiene masa M y se une a la mesa horizontal fija. El bloque de masa m se coloca cerca del fondo del plano y se libera con un rápido empujón que lo hace deslizar hacia arriba. El bloque se detiene cerca de lo alto del plano, como se muestra en la figura, y luego se desliza hacia abajo de nuevo, siempre sin fricción. Encuen- tre la fuerza que la mesa ejerce sobre el plano a lo largo de este movimiento. 69. Una van acelera hacia bajo de una colina (figura P5.69), y va desde el reposo a 30.0 m/s en 6.00 s. Durante la aceleración, un juguete (m 0.100 kg) cuelga mediante una cuerda del techo de la van. La aceleración es tal que la cuerda permanece perpendicular al techo. Determine a) el ángulo V y b) la ten- sión en la cuerda. Figura P5.67 Figura P5.63 Figura P5.66 Figura P5.69 h Fuerza del viento Cojín R m1 m2 m1 m2 F M V V
- 164. 136 Capítulo 5 Las leyes del movimiento 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo el techo en cada punto final. La sección central de la cuer- da es horizontal. a) Encuentre la tensión en cada sección de cuerda en términos de V1, m y g. b) Encuentre el ángulo V2, en términos de V1, que las secciones de cuerda entre las mariposas exteriores y las mariposas interiores forman con la horizontal. c) Demuestre que la distancia D entre los puntos extremos de la cuerda es D L 5 12 cos u1 2 cos 3tan 1 11 2 tan u1 2 4 12 5.1 d). La opción a) es verdadera. La primera ley de Newton dice que el movimiento no requiere fuerza: un objeto en mo- vimiento continúa moviéndose a velocidad constante en ausencia de fuerzas externas. La opción b) también es ver- dadera. Un objeto fijo puede tener muchas fuerzas actuan- do sobre él, pero si la suma vectorial de todas estas fuerzas externas es cero, no hay fuerza neta y el objeto permanece fijo. 5.2 a). Si actúa una sola fuerza, esta fuerza constituye la fuerza neta y existe una aceleración de acuerdo con la segunda ley de Newton. 5.3 d). Con el doble de fuerza, el objeto experimentará el doble de aceleración. Puesto que la fuerza es constante, la aceleración es constante, y la rapidez del objeto (que parte del reposo) está dada por v at. Con el doble de aceleración, el objeto llegará a la rapidez v en la mitad de tiempo. 5.4 b). Puesto que el valor de g es más pequeño en la Luna que en la Tierra, se requeriría más masa de oro para representar 1 newton de peso en la Luna. Por lo tanto, su amigo en la Luna es más rico, ¡por un factor aproximado de 6! 5.5 i), c). En concordancia con la tercera ley de Newton, la mosca y el autobús experimentan fuerzas que son iguales en magni- tud pero opuestas en dirección. ii), a). Puesto que la mosca tiene una masa mucho muy pequeña, la segunda ley de Newton dice que experimenta una aceleración muy grande. La gran masa del autobús significa que resiste más efectivamente cualquier cambio en su movimiento y muestra una aceleración pequeña. 5.6 b). La fuerza de fricción actúa opuesta a la fuerza gravitacional sobre el libro para mantenerlo en equilibrio. Puesto que la fuerza gravitacional es hacia abajo, la fuerza de fricción debe ser hacia arriba. 5.7 b). Cuando se jala con la soga, hay una componente de su fuerza aplicada que es hacia arriba, lo que reduce la fuerza normal entre el trineo y la nieve. A su vez, la fuerza de fricción entre el trineo y la nieve se reduce, lo que hace que el trineo sea más fácil de mover. Si usted empuja por detrás con una fuerza con un componente hacia abajo, la fuerza normal es mayor, la fuerza de fricción es más grande y el trineo es más difícil de mover. Figura P5.71 D 1 2 m m m m L 5 1 2 V V V V Respuestas a las preguntas rápidas
- 165. En el capítulo anterior se presentaron y se aplicaron las leyes de movimiento de Newton a situaciones que suponen movimiento lineal. Ahora se analiza un movimiento que es un poco más complejo. Se aplicarán las leyes de Newton a objetos que viajan en trayectorias circulares. También se discutirá el movimiento que se observa desde un marco de referen- cia acelerado y el movimiento de un objeto a través de un medio viscoso. En mayor medida, este capítulo consiste en una serie de ejemplos seleccionados para ilustrar la aplicación de las leyes de Newton a varias circunstancias. 6.1 Segunda ley de Newton para una partícula en movimiento circular uniforme En la sección 4.4 se discutió el modelo de una partícula en movimiento circular uniforme, en el que una partícula se traslada con una rapidez constante v en una trayectoria circular de radio r. La partícula experimenta una aceleración que tiene una magnitud ac v2 r La aceleración se llama aceleración centrípeta porque a S c se dirige hacia el centro del círculo. Además, a S c siempre es perpendicular a v S . (Si hubiera un componente de aceleración para- lelo a v S , la rapidez de la partícula cambiaría.) 137 6.1 Segunda ley de Newton para una partícula en movimiento circular uniforme 6.2 Movimiento circular no uniforme 6.3 Movimiento en marcos acelerados 6.4 Movimiento en presencia de fuerzas resistivas 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton Los pasajeros en una montaña rusa“serpenteante”experimentan una fuerza radial hacia el centro de la pista circular y una fuerza hacia abajo debida a la gravedad. (Robin Smith/Getty Images)
- 166. 138 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton Ahora se incorpora el concepto de fuerza en la partícula en el modelo de movimiento circular uniforme. Examine una bola de masa m que se amarra a una cuerda de longitud r para hacerla girar con rapidez constante en una trayectoria circular horizontal, como se ilustra en la figura 6.1. Su peso se sostiene mediante una mesa sin fricción. ¿Por qué la bola se traslada en un círculo? De acuerdo con la primera ley de Newton, la bola se movería en una línea recta si no hubiese fuerza en ella; sin embargo, la cuerda evita el movimiento a lo largo de una línea recta al ejercer en la bola una fuerza radial F S r que la hace seguir la trayectoria circular. Esta fuerza se dirige a lo largo de la cuerda hacia el centro del círculo, como se muestra en la figura 6.1. Si se aplica la segunda ley de Newton a lo largo de la dirección radial, la fuerza neta que causa la aceleración centrípeta se relaciona con la aceleración del modo siguiente: F mac m v2 r (6.1) Una fuerza que causa una aceleración centrípeta actúa hacia el centro de la trayectoria circular y genera un cambio en la dirección del vector velocidad. Si dicha fuerza desapare- ciera, el objeto ya no se movería en su trayectoria circular; en vez de ello, se movería a lo largo de una trayectoria en línea recta tangente al círculo. Esta idea se ilustra en la figura 6.2 para la bola que gira al final de una cuerda en un plano horizontal. Si la cuerda se rompe en algún instante, la bola se mueve a lo largo de la trayectoria en línea recta que es tangente al círculo en la posición de la bola en ese instante. Pregunta rápida 6.1 Usted viaja en una rueda de la fortuna que gira con rapidez cons- tante. La cabina en la que viaja siempre mantiene su orientación correcta hacia arriba; no se invierte. i) ¿Cuál es la dirección de la fuerza normal sobre usted desde el asiento cuando está en lo alto de la rueda? a) hacia arriba, b) hacia abajo, c) imposible de determinar. ii) De las mismas opciones, ¿cuál es la dirección de la fuerza neta sobre usted cuando está en lo alto de la rueda? Fuerza que causa aceleración centrípeta 0 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 6.1 Dirección de viaje cuando la cuerda se corta Estudie la figura 6.2 con atención. Muchos estudiantes (de manera errónea) piensan que la bola se moverá radialmente, alejándose del centro del círculo cuando la cuerda se corte. La velocidad de la bola es tangente al círculo. Por la primera ley de Newton, la bola continúa móvil en la misma dirección en la que se movía justo cuando desaparece la fuerza de la cuerda. Figura 6.1 Vista superior de una bola móvil en una trayectoria circular en un plano horizontal. Una fuerza F S r dirigida hacia el centro del círculo mantiene a la bola móvil en su trayectoria circular. Figura 6.2 Vista superior de una bola móvil en una trayectoria circular en un plano horizontal. Cuando la cuerda se rompe, la bola se traslada en dirección tangente al círculo. EJEMPLO 6.1 El péndulo cónico Una pequeña bola de masa m se suspende de una cuerda de longitud L. La bola da vueltas con rapidez constante v en un círculo horizontal de radio r, como se muestra en la figura 6.3. (Puesto que la cuerda hace un recorrido de la superficie en forma de cono, el sistema se conoce como péndulo cónico.) Encuentre una expresión para v. m r Fr Fr r v
- 167. SOLUCIÓN Conceptualizar Examine el movimiento de la bola en la figura 6.3a y observe que la cuerda hace un recorrido en cono y que la bola se mueve en círculo. Categorizar La bola en la figura 6.3 no tiene aceleración vertical. Debido a eso, se le modela como una partícula en equilibrio respecto de la dirección vertical. Expe- rimenta una aceleración centrípeta en la dirección horizontal, de modo que se le modela como una partícula en movimiento circular uniforme en esta dirección. Analizar Sea V la representación del ángulo entre la cuerda y la vertical. En el diagrama de cuerpo libre que se muestra en la figura 6.3b, la fuerza T S que ejerce la cuerda se resuelve en una componente vertical T cos V y una componente ho- rizontal T sen V que actúa hacia el centro de la trayectoria circular. Aplique el modelo de partícula en equilibrio en la dirección vertical: Use la ecuación 6.1 para expresar la fuerza que pro- porciona la aceleración centrípeta en la dirección horizontal: Divida la ecuación 2) entre la ecuación 1) y use sen V/cos V = tan V: Resuelva para v: Incorpore r = L sen Va partir de la geometría a la figura 6.3a: Finalizar Note que la rapidez es independiente de la masa de la bola. Considere lo que ocurre cuando V va a 90° de modo que la cuerda es horizontal. Puesto que la tangente de 90° es infinita, la rapidez v es infinita, lo que dice que la cuer- da posiblemente no es horizontal. Si lo fuese, no habría componente vertical de la fuerza T S para equilibrar la fuerza gra- vitacional en la bola. Por esta razón se mencionó en la figura 6.1 que el peso de la bola se sostiene mediante una mesa sin fricción. EJEMPLO 6.2 ¿Qué tan rápido puede girar? Una bola de 0.500 kg de masa se une al extremo de una cuerda de 1.50 m de largo. La bola da vueltas en un círculo hori- zontal como se muestra en la figura 6.1. Si la cuerda resiste una tensión máxima de 50.0 N, ¿cuál es la máxima rapidez a la que gira la bola antes de que se rompa la cuerda? Suponga que la cuerda permanece horizontal durante el movimiento. SOLUCIÓN Conceptualizar Tiene sentido que, mientras más fuerte sea la cuerda, más rápido gira la bola antes de que la cuerda se rompa. Además, se espera que una bola con mayor masa rompa la cuerda a una rapidez más baja. (¡Imagine girar una bola de boliche en la cuerda!) Categorizar Puesto que la bola se mueve en una trayectoria circular, se le modela como una partícula en movimiento circular uniforme. Analizar Incorpore la tensión y la aceleración cen- trípeta en la segunda ley de Newton: Resuelva para v: Sección 6.1 Segunda ley de Newton para una partícula en movimiento circular uniforme 139 Figura 6.3 (Ejemplo 6.1) a) Péndulo cónico. La trayectoria del objeto es un círculo horizontal. b) Diagrama de cuerpo libre para el objeto. a) b) r L T mg V mg V T sen V T cos V v Lg sen u tan u v rg tan u tan u v2 rg 2) Fx T sen u mac mv2 r 1) T cos u mg Fy T cos u mg 0 T m v2 r 1) v Tr m
- 168. 140 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton Encuentre la rapidez máxima que puede tener la bola, que co- rresponde a la tensión máxima que la cuerda resiste: Finalizar La ecuación 1) muestra que v aumenta con T y disminuye con m más grande, como se espera de la conceptua- lización del problema. ¿Qué pasaría si? Suponga que la bola gira en un círculo de mayor radio a la misma rapidez v. ¿Es más o menos probable que la cuerda se rompa? Respuesta El radio más grande significa que el cambio en la dirección del vector velocidad será más pequeño en un inter- valo de tiempo dado. Por ende, la aceleración es más pequeña y la tensión requerida en la cuerda es más pequeña. Como resultado, es menos probable que la cuerda se rompa cuando la bola viaja en un círculo de radio más grande. EJEMPLO 6.3 ¿Cuál es la máxima rapidez del automóvil? Un automóvil de 1 500 kg, se traslada sobre una curva, plana horizontal como se muestra en la figura 6.4a. Si el radio de la curva es 35.0 m y el coeficiente de fricción estática entre las llantas y el pavimento seco es 0.523, encuentre la rapidez máxima que alcanza el automóvil y aún así da la vuelta exitosamente. SOLUCIÓN Conceptualizar Considere que la autopista curva es parte de un gran círcu- lo, de modo que el automóvil se traslada en una trayectoria circular. Categorizar Respecto a la etapa conceptualizar del problema, el automóvil se modela como una partícula en movimiento circular uniforme en la di- rección horizontal. El automóvil no acelera verticalmente, de modo que se modela como una partícula en equilibrio en la dirección vertical. Analizar La fuerza que le permite al automóvil permanecer en su trayec- toria circular es la fuerza de fricción estática. (Es estática porque no ocurre deslizamiento en el punto de contacto entre camino y llantas. Si esta fuerza de fricción estática fuese cero —por ejemplo, si el automóvil estuviese sobre un camino congelado— el automóvil continuaría en una línea recta y se deslizaría hasta salir del camino.) La rapidez máxima vmáx que puede tener el automóvil alrededor de la curva es la rapidez a la que está a punto de derra- par hacia afuera. En este punto, la fuerza de fricción tiene su valor máximo fs, máx Nsn. Aplique la ecuación 6.1 en la dirección radial para la con- dición de rapidez máxima: Aplique el modelo de partícula en equilibrio al automóvil en la dirección vertical: Resuelva la ecuación 1) para la rapidez máxima y sustituya para n: Finalizar Esta rapidez es equivalente a 30.0 mi/h. Por lo tanto, este camino podría beneficiarse enormemente de cierto peralte, ¡como en el ejemplo siguiente! Advierta que la rapidez máxima no depende de la masa del automóvil, razón por la cual las autopistas curvas no requieren múltiples límites de rapidez para cubrir las varias masas de los vehículos que usan el camino. ¿Qué pasaría si? Suponga que un automóvil viaja por esta curva en un día húmedo y comienza a derrapar en la curva cuando su rapidez llega sólo a 8.00 m/s. ¿Qué se puede decir acerca del coeficiente de fricción estática en este caso? vmáx Tmáxr m 150.0 N2 11.50 m2 0.500 kg 12.2 ms m a) b) n g fs fs Figura 6.4 (Ejemplo 6.3) a) La fuerza de fricción estática dirigida hacia el centro de la curva mantiene al automóvil en movimiento en una trayectoria circular. b) Diagrama de cuerpo libre para el automóvil. 2) 10.5232 19.80 ms2 2 135.0 m2 13.4 ms vmáx msnr m msmgr m ms gr Fy 0 S n mg 0 S n mg 1) fs,máx msn m v2 máx r
- 169. Respuesta El coeficiente de fricción estática entre las llantas y el camino húmedo debe ser menor que el existente entre las llantas y un camino seco. Esta expectativa concuerda con la experiencia de conducir, porque un derrape es más probable en un camino húmedo que en un camino seco. Para comprobar la sospecha, se puede resolver la ecuación (2) para el coeficiente de fricción estática: ms v2 máx gr Al sustituir los valores numéricos se obtiene ms v2 máx gr 18.00 ms22 19.80 ms2 2 135.0 m2 0.187 que de hecho es más pequeño que el coeficiente de 0.523 para el camino seco. EJEMPLO 6.4 La autopista peraltada Un ingeniero civil quiere rediseñar la curva de la autopista del ejemplo 6.3 en tal forma que un automóvil no tenga que depender de la fricción para circular la curva sin derra- par. En otras palabras, un automóvil que se traslada a la rapidez diseñada puede superar la curva incluso cuando el camino esté cubierto con hielo. Dicha rampa será peraltada, lo que significa que la carretera está inclinada hacia el interior de la curva. Suponga que la rapidez diseñada para la rampa es 13.4 m/s (30.0 mi/h) y el radio de la curva es 35.0 m. ¿Cuál es el ángulo de peralte? SOLUCIÓN Conceptualizar La diferencia entre este ejemplo y el ejemplo 6.3 es que el automóvil ya no se mueve en una carretera plana. La figura 6.5 muestra la carretera peraltada, con el centro de la trayectoria circular del automóvil lejos hacia la izquierda de la figura. Observe que el componente horizontal de la fuerza normal participa en la generación de la aceleración centrípeta del automóvil. Categorizar Como en el ejemplo 6.3, el automóvil se modela como una partícula en equilibrio en la dirección vertical y una partícula en movimiento circular uniforme en la dirección horizontal. Analizar En un camino a nivel (sin peralte), la fuerza que causa la aceleración cen- trípeta es la fuerza de fricción estática entre el automóvil y el camino, como se vio en el ejemplo precedente. Sin embargo, si el camino está peraltado en un ángulo V, como en la figura 6.5, la fuerza normal n S tiene una componente horizontal hacia el centro de la curva. Puesto que la rampa se diseña de modo que la fuerza de fricción estática sea cero, sólo la componente nx = n sen Vcausa la aceleración centrípeta. Escriba la segunda ley de Newton para el automóvil en la dirección radial, que es la dirección x: Aplique el modelo de partícula en equilibrio al automó- vil en la dirección vertical: Divida la ecuación 1) entre la ecuación 2): Resuelva para el ángulo V: Finalizar La ecuación 3) muestra que el ángulo de peralte es independiente de la masa del vehículo que entra a la curva. Si un automóvil recorre la curva con una rapidez menor que 13.4 m/s, se necesita fricción para evitar que se deslice por el peralte (hacia la izquierda en la figura 6.5). Un conductor que intente superar la curva a una rapidez mayor que 13.4 m/s tiene que depender de la fricción para evitar que derrape afuera del peralte (hacia la derecha en la figura 6.5). Sección 6.1 Segunda ley de Newton para una partícula en movimiento circular uniforme 141 Figura 6.5 (Ejemplo 6.4) Un automóvil que recorre una curva sobre un camino peraltado a un ángulo V con la horizontal. Cuando la fricción es despreciable, la fuerza que causa la aceleración centrípeta y mantiene al automóvil en movimiento en su trayectoria circular es la componente horizontal de la fuerza normal. u tan 1 a 113.4 ms22 135.0 m2 19.80 ms2 2 b 27.6° 3) tan u v2 rg 2) n cos u mg Fy n cos u mg 0 1) Fr n sen u mv2 r n nx ny Fg V V
- 170. 142 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton ¿Quépasaríasi? Imagine que en el futuro esta misma carre- tera se construye en Marte para conectar diferentes centros coloniales. ¿Es posible recorrerla con la misma rapidez? Respuesta La reducida fuerza gravitacional de Marte sig- nificaría que el automóvil no presiona tan fuertemente con la carretera. La reducida fuerza normal da como resultado una componente más pequeña de la fuerza normal hacia el centro del círculo. Esta componente más pequeña no sería suficiente para proporcionar la aceleración centrípeta aso- ciada con la rapidez original. La aceleración centrípeta se debe reducir, lo que se logra al reducir la rapidez v. En términos matemáticos, advierta que la ecuación (3) muestra que la rapidez v es proporcional a la raíz cuadrada de g para una carretera de radio fijo r peraltada en un án- gulo fijo V. Por lo tanto, si g es más pequeña, como lo es en Marte, la rapidez v con que la autopista se puede recorrer con seguridad también es más pequeña. EJEMPLO 6.5 ¡A hacer el rizo! Un piloto de masa m en un avión jet ejecuta un rizo, como se muestra en la figura 6.6a. En esta maniobra, el avión se mueve en un círculo vertical de 2.70 km de radio con una rapidez constante de 225 m/s. A) Determine la fuerza que ejerce el asiento sobre el piloto en la parte inferior del rizo. Exprese su respuesta en térmi- nos del peso del piloto mg. SOLUCIÓN Conceptualizar Observe con atención la figura 6.6a. En fun- ción con la experiencia al conducir sobre pequeñas colinas en el camino o al viajar en lo alto de una rueda de la fortuna, usted esperaría sentirse más ligero en lo alto de la trayec- toria. De igual modo, esperaría sentirse más pesado en la parte inferior de la trayectoria. En la parte inferior del rizo, las fuerzas normal y gravitacional sobre el piloto actúan en direcciones opuestas, mientras que en la parte superior del rizo estas dos fuerzas actúan en la misma dirección. La suma vectorial de estas dos fuerzas proporciona una fuerza de magnitud constante que mantiene al piloto móvil en una trayectoria circular con una rapidez constante. Para producir vectores de fuerza neta con la misma magnitud, la fuerza normal en la parte inferior debe ser mayor que en la parte superior. Categorizar Ya que la rapidez del avión es constante (¿cuán probable es esto?), se puede clasificar este problema como una partícula (el piloto) en movimiento circular uniforme, complicado por la fuerza gravitacional que actúa en todo momento sobre el avión. Analizar Dibuje un diagrama de cuerpo libre para el piloto en la parte inferior del rizo, como se muestra en la figura 6.6b. Las únicas fuerzas que actúan sobre él son la fuerza gravitacional hacia abajo F S g mg S y la fuerza hacia arriba n S inf que ejerce el asiento. La fuerza neta hacia arriba sobre el piloto, que proporciona su aceleración centrípeta, tiene una magnitud ninf – mg. Aplique la segunda ley de Newton al piloto en la dirección radial: Resuelva para la fuerza que ejerce el asiento sobre el piloto: Sustituya los valores dados para la rapidez y el radio: Por tanto, la magnitud de la fuerza n S inf que ejerce el asiento sobre el piloto es mayor que el peso del piloto por un factor de 2.91. De este modo, el piloto experimenta un peso aparente que es mayor que su peso verdadero en un factor de 2.91. Figura 6.6 (Ejemplo 6.5) a) Un avión ejecuta un rizo mientras se mueve en un círculo vertical con rapidez constante. b) Diagrama de cuerpo libre del piloto en la parte inferior del rizo. En esta posición, el piloto experimenta un peso aparente mayor que su peso verdadero. c) Diagrama de cuerpo libre para el piloto en la parte superior del rizo. a) b) c) superior inferior R v v ninf nsup mg mg 2.91mg ninf mg a1 1225 ms22 12.70 103 m2 19.80 ms2 2 b ninf mg m v2 r mg a1 v2 rg b F ninf mg m v2 r
- 171. B) Resolver para la fuerza que ejerce el asiento sobre el piloto en la parte superior del rizo. SOLUCIÓN Analizar En la figura 6.6c se muestra el diagrama de cuerpo libre para el piloto en la parte superior del rizo. Como ya se notó, tanto la fuerza gravitacional que ejerce la Tierra como la fuerza n S sup que ejerce el asiento sobre el piloto ac- túan hacia abajo, de modo que la fuerza neta hacia abajo que proporciona la aceleración centrípeta tiene una magnitud nsup + mg. Aplique la segunda ley de Newton al piloto en esta posición: En este caso, la magnitud de la fuerza que ejerce el asiento sobre el piloto es menor que su peso verdadero en un factor de 0.913, y el piloto se siente más ligero. Finalizar Las variaciones en la fuerza normal son coherentes con la predicción en la etapa conceptualizar del problema. Sección 6.2 Movimiento circular no uniforme 143 6.2 Movimiento circular no uniforme En el capítulo 4 se encontró que, si una partícula se mueve con rapidez variable en una trayectoria circular, existe, además de la componente radial de aceleración, una compo- nente tangencial que tiene magnitud |dv/dt|. En consecuencia, la fuerza que actúa sobre la partícula también debe tener una componente tangencial y radial. Ya que la aceleración total es a S a S r a S t, la fuerza total que se ejerce sobre la partícula es h F S h F S r h F S t , como se muestra en la figura 6.7. (Las fuerzas radial y tangencial se expresan como fuerzas netas con la notación suma porque cada fuerza podría consistir en múltiples fuerzas que se combinan.) El vector h F S r se dirige hacia el centro del círculo y es responsable de la aceleración centrípeta. El vector h F S t tangente al círculo es responsable de la aceleración tangencial, que representa un cambio en la rapidez de la partícula con el tiempo. Pregunta rápida 6.2 Una cuenta se desliza libremente, con rapidez constante, a lo largo de un alambre curvo que se encuentra sobre una superficie horizontal, como se muestra en la figura 6.8. a) Dibuje los vectores que representan la fuerza que ejerce el alambre sobre la cuenta en los puntos , y . b) Suponga que la cuenta de la figura 6.8 aumen- ta de velocidad con aceleración tangencial constante mientras se mueve hacia la derecha. Dibuje los vectores que representan la fuerza sobre la cuenta en los puntos , y . 0.913mg nsup mg a 1225 ms22 12.70 103 m2 19.80 ms2 2 1b nsup m v2 r mg mg a v2 rg 1b F nsup mg m v2 r 3 Fr 3 F 3 Ft F Figura 6.7 Cuando la fuerza neta que actúa sobre una partícula móvil en una trayectoria circular tiene una componente tangencial h Ft, la rapidez de la partícula cambia. La fuerza neta que se ejerce sobre la partícula en este caso es la suma vectorial de la fuerza radial y la fuerza tangencial. Esto es, h F S h F S r h F S t. Figura 6.8 (Pregunta rápida 6.2) Una cuenta se desliza a lo largo de un alambre curvo.
- 172. 144 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton EJEMPLO 6.6 Mantenga los ojos en la bola Una pequeña esfera de masa m se une al extremo de una cuerda de longitud R y se pone en movimiento en un círculo vertical en torno a un punto fijo O, como se ilustra en la figura 6.9. Determine la tensión en la cuerda en cualquier instante cuando la rapidez de la esfera sea v y la cuerda forme un ángulo V con la vertical. SOLUCIÓN Conceptualizar Compare el movimiento de la esfera en la figura 6.9 con la del avión en la figura 6.6a asociada con el ejemplo 6.5. Ambos objetos viajan en una trayectoria circular. Sin embargo, a diferencia del avión en el ejemplo 6.5, la rapidez de la esfera no es uniforme en este ejemplo porque, en la mayoría de los puntos a lo largo de la trayectoria, la fuerza gravitacional que se ejerce sobre la esfera surge una componente tangencial de aceleración. Categorizar La esfera se modela como una partícula bajo una fuerza neta y móvil en una trayectoria circular, pero no es una partícula en movimiento circular uniforme. Es necesario usar las técnicas contenidas en esta sección acerca del movimiento circular no uniforme. Analizar A partir del diagrama de cuerpo libre en la figura 6.9, se ve que las únicas fuerzas que actúan sobre la esfera son la fuerza gravitacional F S g mg S que ejerce la Tierra y la fuerza T S que ejerce la cuerda. Se descompone F S g en una componente tangencial mg sen Vy otra componente radial mg cos V. Aplique la segunda ley de Newton a la esfera en la dirección tangencial: Aplique la segunda ley de Newton a las fuerzas que actúan sobre la esfera en la dirección radial y note que tanto T S como a S r se dirigen hacia O: Finalizar Evalúe este resultado en las partes superior e inferior de la trayectoria circular (figura 6.9): Tsup mg a v2 sup Rg 1b Tinf mg a v2 inf Rg 1b Estos resultados tienen la misma forma matemática que las fuerzas normales nsup y ninf sobre el piloto en el ejemplo 6.5, que es consistente con la fuerza normal sobre el piloto, que juega el mismo papel físico en el ejemplo 6.5 que la tensión en la cuerda juega en este ejemplo. No obstante, tenga en mente que v en las expresiones anteriores varía para diferentes posiciones de la esfera, como se indica mediante los subíndices, mientras v en el ejemplo 6.5 es constante. ¿Qué pasaría si? ¿Y si la bola se pone en movimiento con una rapidez menor? a) ¿Qué rapidez tendría la bola mientras pasa sobre la parte superior del círculo si la tensión en la cuerda tiende a cero instantáneamente en este punto? Respuesta Sea la tensión igual a cero en la expresión para Tsup: 0 mg a v2 sup Rg 1b S vsup gR ¿Qué sucedería si la bola se pone en movimiento de tal modo que la rapidez en la parte superior sea menor que este valor? ¿Qué ocurre? Respuesta En este caso, la bola nunca llega a la parte superior del círculo. En algún punto en el camino hacia arriba, la tensión en la cuerda va a cero y la bola se convierte en un proyectil. Sigue un segmento de una trayectoria parabólica sobre la parte superior de su movimiento, y se vuelve a incorporar a la trayectoria circular en el otro lado cuando la tensión se vuelve distinta de cero nuevamente. Tinf Tsup vinf mg vsup R O T mg mg mg senV V V mg cos Figura 6.9 (Ejemplo 6.6) Fuerzas que actúan sobre una esfera de masa m conectada a una cuerda de longitud R y que gira en un círculo vertical con centro en O. Las fuerzas que actúan sobre la esfera se muestran cuando la esfera está en la parte superior e inferior del círculo y en una posición arbitraria. at g sen u Ft mg sen u mat T mg a v2 Rg cos ub Fr T mg cos u mv2 R
- 173. 6.3 Movimiento en marcos acelerados Las leyes de movimiento de Newton, que se presentaron en el capítulo 5, describen ob- servaciones que se realizan en un marco de referencia inercial. En esta sección se analiza cómo son aplicadas las leyes de Newton por un observador en un marco de referencia inercial, es decir, en uno que acelera. Por ejemplo, recuerde la discusión de la mesa de hockey de aire en un tren en la sección 5.2. El tren móvil con velocidad constante repre- senta un marco inercial. Un observador en el tren ve que el disco en reposo permanece en reposo, y parece obedecer la primera ley de Newton. El tren que acelera no es un marco inercial. De acuerdo con usted, como el observador en este tren, parece no haber fuerza sobre el disco, y sin embargo acelera desde el reposo hacia la parte trasera del tren, lo que parece violar la primera ley de Newton. Esta es una propiedad general de las observaciones realizadas en marcos no inerciales: parece haber aceleraciones no explicadas de los objetos que no están “amarrados” al marco. Desde luego, la primera ley de Newton no se viola. Sólo parece violarse debido a las observaciones hechas en un marco no inercial. En general, la dirección de la aceleración inexplicable es opuesta a la dirección de la aceleración del marco no inercial. En el tren que acelera, mientras observa al disco acelerar hacia la parte trasera del tren, puede concluir, respecto a su creencia en la segunda ley de Newton, que una fuer- za actuó sobre el disco para hacerlo acelerar. A una fuerza aparente como ésta se le llama fuerza ficticia porque se debe a un marco de referencia acelerado. Una fuerza ficti- cia parece actuar sobre un objeto de la misma manera que una fuerza real. Sin embargo, las fuerzas reales siempre interactúan entre dos objetos, y usted no puede identificar un segundo objeto para una fuerza ficticia. (¿Cuál segundo objeto interactúa con el disco para hacerlo acelerar?) El ejemplo del tren describe una fuerza ficticia debido a un cambio en la rapidez del tren. Otra fuerza ficticia se debe al cambio en la dirección del vector velocidad. Para comprender el movimiento de un sistema que no es inercial debido a un cambio en dirección, examine un automóvil que viaja a lo largo de una autopista con gran rapidez y se aproxima a una rampa de salida curva, como se muestra en la figura 6.10a. A medida que el automóvil toma la cerrada curva izquierda en la rampa, una persona que se sienta en el lado del copiloto se desliza hacia la derecha y golpea la puerta. En dicho punto la fuerza que ejerce la puerta sobre la copiloto evita que salga expulsada del automóvil. ¿Qué la impulsa hacia la puerta? Una explicación popular, pero incorrecta, es que una fuerza que actúa hacia la derecha en la figura 6.10b la empuja hacia afuera desde el centro de la trayectoria circular. Aunque con frecuencia se le llama “fuerza centrífuga”, es una fuerza ficticia debida a la aceleración centrípeta asociada con la dirección cambiante del vector velocidad del automóvil. (El conductor también experimenta este efecto pero sabiamente se sostiene del volante para evitar deslizarse hacia la derecha.) La explicación correcta del fenómeno es la siguiente: antes de que el automóvil entre a la rampa, la copiloto es móvil en una trayectoria en línea recta. A medida que el automóvil entra a la rampa y recorre una trayectoria curva, la copiloto tiende a moverse a lo largo de la trayectoria recta original, lo que está en concordancia con la primera ley de Newton: la tendencia natural de un objeto es continuar móvil en una línea recta. No obstante, si una fuerza suficientemente grande (hacia el centro de curvatura) actúa sobre ella, como en la figura 6.10c, ella se mueve en una trayectoria curva junto con el automóvil. Esta es la fuerza de fricción entre ella y el asiento del automóvil. Si esta fuerza de fricción no es suficientemente grande, el asiento sigue una trayectoria curva mientras la pasajera con- tinúa en la trayectoria en línea recta del automóvil antes de que el automóvil comience a girar. Por lo tanto, desde el punto de vista de un observador en el automóvil, la pasajera se desliza hacia la derecha en relación con el asiento. Al final, ella encuentra la puerta, que proporciona una fuerza suficientemente grande para permitirle seguir la misma trayecto- ria curva que el automóvil. Ella se desliza hacia la puerta no a causa de una fuerza exterior sino porque la fuerza de fricción no es suficientemente grande para permitirle viajar a lo largo de la trayectoria circular seguida por el automóvil. Otra interesante fuerza ficticia es la “fuerza de Coriolis”. Es una fuerza aparente causada al cambiar la posición radial de un objeto en un sistema coordenado en rotación. Figura 6.10 a) Un automóvil se aproxima a una rampa de salida curva. ¿Qué hace que una pasajera en el asiento de adelante se mueva hacia la puerta derecha? b) Desde el marco de referencia de la pasajera, una fuerza parece empujarla hacia la puerta derecha, pero es una fuerza ficticia. c) En relación con el marco de referencia de la Tierra, el asiento aplica una fuerza real hacia la izquierda sobre la pasajera, lo que hace que ella cambie de dirección junto con el resto del automóvil. Sección 6.3 Movimiento en marcos acelerados 145 a) c) b) Fuerza ficticia Fuerza real
- 174. 146 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton Por ejemplo, suponga que usted y un amigo están en lados opuestos de una plataforma circular giratoria y decide lanzar una bola de beisbol a su amigo. La figura 6.11a repre- senta lo que un observador vería si contempla la bola mientras flota en el aire en reposo sobre la plataforma giratoria. De acuerdo con este observador, quien está en un marco inercial, la bola sigue una línea recta de acuerdo con la primera ley de Newton. En t = 0 usted lanza la bola hacia su amigo, pero en el tiempo tf cuando la bola cruza la platafor- ma, su amigo se movió a una posición nueva. Sin embargo, ahora considere la situación desde el punto de vista de su amigo. Su amigo está en un marco de referencia no iner- cial porque experimenta una aceleración centrípeta en relación con el marco inercial de la superficie de la Tierra. Comienza a ver la bola que se aproxima hacia él pero, confor- me cruza la plataforma, vira a un lado como se muestra en la figura 6.11b. Por lo tanto, su amigo en la plataforma giratoria afirma que la bola no obedece la primera ley de Newton y dice que una fuerza es la causante de que la bola siga una trayectoria curva. Esta fuerza ficticia se llama fuerza de Coriolis. Las fuerzas ficticias pueden no ser fuerzas reales, pero tienen efectos reales. Un objeto en el tablero de su automóvil realmente se desliza si usted pisa el acelerador de su vehículo. Mientras viaja en un carrusel, siente que lo empujan hacia afuera como si se debiese a la ficticia “fuerza centrífuga”. Es probable que usted caiga y se lesione debido a la fuerza de Coriolis si camina a lo largo de una línea radial mientras un carrusel gira. (Uno de los autores lo hizo y sufrió separación de ligamentos en las costillas cuando cayó.) La fuerza de Coriolis debida a la rotación de la Tierra es responsable de los giros de los huracanes y de las corrientes oceánicas a gran escala. Pregunta rápida 6.3 Considere a la pasajera en el automóvil que da vuelta a la izquierda en la figura 6.10. ¿Cuál de las siguientes opciones es correcta en relación con las fuer- zas en la dirección horizontal si ella hace contacto con la puerta derecha? a) La pasajera está en equilibrio entre fuerzas reales que actúan hacia la derecha y fuerzas reales que PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 6.2 Fuerza centrífuga “Fuerza centrífuga” es un concepto comúnmente escuchado, que se describe como una fuerza que jala hacia afuera sobre un objeto móvil en una trayectoria circular. Si usted siente una “fuerza centrífuga” cuando está en un carrusel, ¿cuál es el otro objeto con el que interactúa? No es capaz de identificar otro objeto porque es una fuerza ficticia que ocurre debido a que usted está en un marco de referencia no inercial. Figura 6.11 a) Usted y su amigo se sientan en el borde de una plataforma giratoria. En esta vista superior que observa alguien en un marco de referencia inercial unido a la Tierra, usted lanza la bola en t 0 en la dirección de su amigo. En el tiempo tf, cuando la bola llega al otro lado de la plataforma giratoria, su amigo ya no está ahí para atraparla. De acuerdo con este observador, la bola sigue una trayectoria en línea recta, consistente con las leyes de Newton. b) Desde el punto de vista de su amigo, la bola vira a un lado durante su vuelo. Su amigo introduce una fuerza ficticia que causa esta desviación de la trayectoria esperada. Esta fuerza ficticia se llama “fuerza de Coriolis”. a) b) Amigo en t 0 Usted en t 0 Amigo en t tf Bola en t tf Usted en t tf Bola en t 0 Vista de acuerdo con un observador fijo respecto de la Tierra Vista de acuerdo con un observador fijo respecto de la plataforma giratoria
- 175. actúan hacia la izquierda. b) La pasajera está expuesta sólo a fuerzas reales que actúan hacia la derecha. c) La pasajera está dependiente sólo a fuerzas reales que actúan hacia la izquierda. d) Ninguno de estos enunciados es verdadero. Sección 6.3 Movimiento en marcos acelerados 147 EJEMPLO 6.7 Fuerzas ficticias en movimiento lineal Una pequeña esfera de masa m cuelga mediante una cuer- da del techo de un vagón que acelera hacia la derecha, como se muestra en la figura 6.12. El observador no inercial en la figura 6.12b afirma que una fuerza, que se sabe es ficticia, provoca la desviación de la cuerda de la vertical que observa. ¿Cómo se relaciona la magnitud de esta fuerza con la aceleración del vagón medida por la observadora inercial en la figura 6.12a? SOLUCIÓN Conceptualizar Identifíquese en el lugar de cada uno de los dos observadores de la figura 6.12. Como observa- dor inercial en el suelo, usted ve que el vagón acelera y sabe que la desviación de la cuerda se debe a esta acele- ración. Como observador no inercial en el vagón, imagi- ne que ignora cualquier efecto del movimiento del carro de modo que no está al tanto de su aceleración. Pues- to que no está al tanto de esta aceleración, usted afirma que una fuerza empuja hacia los lados la esfera para cau- sar la desviación de la cuerda de la vertical. Para tener ideas más reales, intente correr desde el reposo mientras sostiene un objeto que cuelga de una cuerda y percibe que la cuerda está en un ángulo con la vertical mien- tras usted acelera, como si una fuerza empujara el objeto hacia atrás. Categorizar Para la observadora inercial, la esfera se mo- dela como una partícula bajo una fuerza neta en la direc- ción horizontal y una partícula en equilibrio en la dirección vertical. Para el observador no inercial, la esfera se modela como una partícula en equilibrio para la cual una de las fuerzas es ficticia. Analizar De acuerdo con la observadora inercial en reposo (figura 6.12a), las fuerzas sobre la esfera son la fuerza T S que ejerce la cuerda y la fuerza gravitacional. La observadora inercial concluye que la aceleración de la esfera es la misma que la del vagón y que dicha aceleración la produce la componente horizontal de T S . Aplique la segunda ley de Newton en forma de componen- tes a la esfera, de acuerdo con la observadora inercial: De acuerdo con el observador no inercial que viaja en el vagón (figura 6.12b), la cuerda también forma un ángulo V con la vertical; sin embargo, para dicho observador, la esfera está en reposo y de este modo su aceleración es cero. Por lo tanto, el observador no inercial introduce una fuerza ficticia en la dirección horizontal para equilibrar la componente horizontal de T S y afirma que la fuerza neta sobre la esfera es cero. Aplique la segunda ley de Newton en forma de compo- nentes a la esfera, de acuerdo con el observador no iner- cial: Estas expresiones son equivalentes a las ecuaciones 1) y 2) si Fficticia ma, donde a es la aceleración de acuerdo con el ob- servador inercial. Figura 6.12 (Ejemplo 6.7) Una pequeña esfera suspendida del techo de un vagón que acelera hacia la derecha se desvía como se muestra. a) Una observadora inercial en reposo afuera del vagón afirma que la aceleración de la esfera es producto de la componente horizontal de T S . b) Un observador no inercial que viaja en el vagón dice que la fuerza neta sobre la esfera es cero y que la desviación de la cuerda de la vertical se debe a una fuerza ficticia F S ficticia que equilibra la componente horizontal de T S . T Observadora inercial a) a V Observador no inercial T b) V mg mg Fficticia Observadora inercial e 12 Fx T sen u ma 22 Fy T cos u mg 0 Observador no inercial Fx¿ T sen u Fficticia 0 Fy¿ T cos u mg 0
- 176. 148 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton Finalizar Si se tuviese que hacer esta sustitución en la ecuación para F x anterior, el observador no inercial obtiene los mis- mos resultados matemáticos que la observadora inercial. No obstante, la interpretación física de la desviación de la cuerda difiere en los dos marcos de referencia. ¿Qué pasaría si? Suponga que la observadora inercial quiere medir la aceleración del tren mediante el péndulo (la esfera que cuelga de la cuerda). ¿Cómo podría hacerlo? Respuesta La intuición dice que el ángulo Vque la cuerda forma con la vertical debe aumentar conforme aumenta la aceleración. Al resolver las ecuaciones 1) y 2) simultáneamente para a, la observadora inercial puede determinar la magni- tud de la aceleración del vagón al medir el ángulo Vy usar la relación a g tan V. Puesto que la desviación de la cuerda de la vertical sirve como una medida de aceleración, se puede usar un péndulo simple como acelerómetro. 6.4 Movimiento en presencia de fuerzas resistivas En el capítulo 5 se describió la fuerza de fricción cinética que se ejerce sobre un objeto que se mueve sobre alguna superficie. Se ignoró por completo cualquier interacción entre el objeto y el medio a través del que se mueve. Ahora considere el efecto de dicho medio, que puede ser o un líquido o un gas. El medio ejerce una fuerza resistiva R S sobre el objeto móvil a través de él. Algunos ejemplos son la resistencia del aire asociada con los vehículos móviles (a veces llamado arrastre de aire) y las fuerzas viscosas que actúan sobre los objetos móviles a través de un líquido. La magnitud de R S depende de factores tales como la rapidez del objeto, y la dirección de R S siempre es opuesta a la dirección de mo- vimiento del objeto en relación con el medio. La magnitud de la fuerza resistiva depende de la rapidez en una forma compleja y aquí sólo se consideran dos modelos simplificados. En el primer modelo se supone que la fuerza resistiva es proporcional a la rapidez del objeto móvil; este modelo es válido para objetos que caen lentamente a través de un líquido y para objetos muy pequeños, como las partículas de polvo, que se mueven a través del aire. En el segundo modelo, se supone una fuerza resistiva que es proporcional al cuadrado de la rapidez del objeto móvil; los objetos grandes, como un paracaidista móvil en caída libre a través del aire, experimenta tal fuerza. Modelo 1: Fuerza resistiva proporcional a la velocidad del objeto Si la fuerza resistiva que actúa sobre un objeto móvil a través de un líquido o gas se mo- dela como proporcional a la velocidad del objeto, la fuerza resistiva se puede expresar como R S bv S (6.2) donde b es una constante cuyo valor depende de las propiedades del medio y de la forma y dimensiones del objeto y v S es la velocidad del objeto en relación con el medio. El signo negativo indica que R S está en la dirección opuesta a v S . Considere una pequeña esfera de masa m que se libera desde el reposo en un líquido, como en la figura 6.13a. Si supone que las únicas fuerzas que actúan sobre la esfera son la fuerza resistiva R S bv S y la fuerza gravitacional F S g, describa su movimiento.1 Al aplicar la segunda ley de Newton al movimiento vertical, elegir la dirección hacia abajo como posi- tiva y notar que hFy mg bv, se obtiene mg bv ma m dv dt (6.3) donde la aceleración de la esfera es hacia abajo. Al resolver esta expresión para la acele- ración dv/dt se obtiene 1 Sobre un objeto sumergido también actúa una fuerza de flotación. Esta fuerza es constante y su magnitud es igual al peso del líquido desplazado. Esta fuerza cambia el peso aparente de la esfera en un factor constante, de modo que aquí se ignorará dicha fuerza. Las fuerzas de flotación se discuten en el capítulo 14.
- 177. dv dt g b m v (6.4) Esta ecuación se llama ecuación diferencial y los métodos para resolverla pueden no serle familiares todavía. No obstante, note que, inicialmente, cuando v 0, la magnitud de la fuerza resistiva también es cero y la aceleración de la esfera es simplemente g. Conforme t aumenta, la magnitud de la fuerza resistiva aumenta y la aceleración disminuye. La ace- leración tiende a cero cuando la magnitud de la fuerza resistiva se aproxima al peso de la esfera. En esta situación, la rapidez de la esfera tiende a su rapidez terminal vT. La rapidez terminal se obtiene de la ecuación 6.3 al hacer a dv/dt 0. Esto pro- duce mg bvT 0 o vT mg b La expresión para v que satisface la ecuación 6.4 con v 0 y t 0 es v mg b 11 e btm 2 vT 11 e tt 2 (6.5) Esta función se grafica en la figura 6.13c. El símbolo e representa la base del logaritmo natural y también se llama número de Euler: e 2.718 28. La constante de tiempo U m/b (letra griega tau) es el tiempo en el que la esfera liberada del reposo en t 0 alcanza 63.2% de su rapidez terminal: cuando t U, la ecuación 6.5 produce v 0.632vT. Se puede comprobar que la ecuación 6.5 es una solución de la ecuación 6.4 mediante derivación directa: dv dt d dt c mg b 11 e btm 2 d mg b a0 b m e btm b ge btm (Véase la tabla del apéndice B.4 para la derivada de e elevada a alguna potencia.) Al susti- tuir en la ecuación 6.4 estas dos expresiones para dv/dt y la expresión para v conocida por la ecuación 6.5 se demuestra que la solución satisface la ecuación diferencial. Sección 6.4 Movimiento en presencia de fuerzas resistivas 149 Figura 6.13 a) Una pequeña esfera que cae a través de un líquido. b) Diagrama de movimiento de la esfera mientras cae. Se muestran los vectores velocidad (rojo) y aceleración (violeta) para cada imagen después de la primera. c) Gráfica rapidez-tiempo para la esfera. La esfera se aproxima a una rapidez máxima (o terminal) vT y la constante de tiempo U es el tiempo en el que llega a una rapidez de 0.632vT. c) v vT 0.632vT t T a) b) v mg R v 0 a g v , vT a , 0 1 Rapidez terminal
- 178. 150 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton EJEMPLO 6.8 Esfera que cae en aceite Una pequeña esfera de 2.00 g de masa se libera desde el reposo en un gran contenedor lleno con aceite, donde experimenta una fuerza resistiva proporcional a su rapidez. La esfera alcanza una rapidez terminal de 5.00 cm/s. Examine la constante de tiempo U y el tiempo en el que la esfera alcanza 90.0% de su rapidez terminal. SOLUCIÓN Conceptualizar Con la ayuda de la figura 6.13, imagine soltar la esfera en aceite y observarla hundirse hasta el fondo del contenedor. Si tiene algo de champú denso, suelte una canica en él y observe el movimiento de la canica. Categorizar La esfera se modela como una partícula bajo una fuerza neta, con una de las fuerzas como fuerza resistiva que depende de la rapidez de la esfera. Analizar A partir de vT mg/b, evalúe el coeficiente b: Evalúe la constante de tiempo U: Encuentre el tiempo U en el que la esfera alcanza una ra- pidez de 0.900vT al hacer v 0.900vT en la ecuación 6.5 y resuelva para t: Finalizar La esfera alcanza 90.0% de su rapidez terminal en un intervalo de tiempo muy breve. Además tiene que ver este comportamiento si realiza la actividad con la canica y el champú. Modelo 2: Fuerza resistiva proporcional a la rapidez al cuadrado del objeto Para objetos móviles con magnitudes de velocidad grandes a través del aire, como aviones, paracaidistas, automóviles y pelotas de beisbol, razonablemente la fuerza resistiva se repre- senta con propiedad como proporcional al cuadrado de la rapidez. En estas situaciones, la magnitud de la fuerza resistiva se expresa como R 1 2 DrAv2 (6.6) donde D es una cantidad empírica adimensional llamada coeficiente de arrastre, S es la den- sidad del aire y A es el área de sección transversal del objeto móvil observado en un plano perpendicular a su velocidad. El coeficiente de arrastre tiene un valor casi de 0.5 para objetos esféricos, pero puede tener un valor tan grande como 2 para objetos con forma irregular. Analice el movimiento de un objeto en caída libre expuesto a una fuerza resistiva del aire hacia arriba de magnitud R 1 2 DrAv2 . Suponga que un objeto de masa m se libera desde el reposo. Como muestra la figura 6.14, el objeto experimenta dos fuerzas externas:2 la fuerza gravitacional hacia abajo F S g mg S y la fuerza resistiva hacia arriba R S . En conse- cuencia, la magnitud de la fuerza neta es F mg 1 2 DrAv2 (6.7) 11.7 ms t 2.30t 2.3015.10 10 3 s2 11.7 10 3 s t t ln 10.1002 2.30 e tt 0.100 1 e tt 0.900 0.900vT vT 11 e tt 2 t m b 2.00 g 392 gs 5.10 10 3 s b mg vT 12.00 g2 1980 cms2 2 5.00 cms 392 gs 2 Como con el modelo 1, también hay una fuerza de flotación hacia arriba que se ignora. Figura 6.14 Un objeto que cae a través del aire experimenta una fuerza resistiva R S y una fuerza gravitacional F S g mg S . El objeto logra la rapidez terminal (a la derecha) cuando la fuerza neta que actúa sobre él es cero; esto es: cuando R S F S g o R = mg. Antes de que se presente, la aceleración varía con la rapidez de acuerdo con la ecuación 6.8. v vT R mg R mg
- 179. donde se toma hacia abajo como la dirección vertical positiva. Al usar la fuerza en la ecua- ción 6.7 en la segunda ley de Newton, se encuentra que el objeto tiene una aceleración hacia abajo de magnitud a g a DrA 2m bv2 (6.8) La rapidez terminal vT se puede calcular al notar que, cuando la fuerza gravitacional se equilibra mediante la fuerza resistiva, la fuerza neta sobre el objeto es cero y debido a eso su aceleración es cero. Al hacer a 0 en la ecuación 6.8 se obtiene g a DrA 2m bvT 2 0 de modo que vT 2mg DrA (6.9) La tabla 6.1 menciona las magnitudes de velocidad terminal de diferentes objetos que caen a través del aire. Pregunta rápida 6.4 Una pelota de beisbol y una de basquetbol, que tienen la misma masa, se dejan caer a través del aire desde el reposo, tal que sus partes inferiores están inicialmente a la misma altura sobre el suelo, en el orden de 1 m o más. ¿Cuál golpea el suelo primero? a) La pelota de beisbol golpea el suelo primero. b) El balón de basquetbol golpea el suelo primero. c) Ambas golpean el suelo al mismo tiempo. Sección 6.4 Movimiento en presencia de fuerzas resistivas 151 TABLA 6.1 Rapidez terminal para varios objetos que caen a través del aire Masa Área de sección vT Objeto (kg) transversal (m2 ) (m/s) Paracaidista 75 0.70 60 Pelota de beisbol (3.7 cm de radio) 0.145 4.2 103 43 Pelota de golf (2.1 cm de radio) 0.046 1.4 103 44 Granizo (0.50 cm de radio) 4.8 104 7.9 105 14 Gota de lluvia (0.20 cm de radio) 3.4 105 1.3 105 9.0 EJEMPLO CONCEPTUAL 6.9 La skysurfer Considere una skysurfer (figura 6.15) que salta desde un avión con los pies firmemente ata- dos a su tabla de surf, hace algunos trucos y luego abre su paracaídas. Describa las fuerzas que actúan sobre ella durante dichas maniobras. SOLUCIÓN Cuando el surfista sale del avión, no tiene velocidad vertical. La fuerza gravitacional hacia abajo hace que ella acelere hacia el suelo. A medida que aumenta su rapidez hacia abajo, así lo hace la fuerza resistiva hacia arriba que ejerce el aire sobre su cuerpo y la tabla. Esta fuerza hacia arriba reduce su aceleración y por tanto su rapidez aumenta más lentamente. Al final, van tan rápido que la fuerza resistiva hacia arriba se iguala con la fuerza gravita- cional hacia abajo. Ahora la fuerza neta es cero y ya no acelera, y en vez de ello llega a su rapidez terminal. En algún punto después de llegar a su rapidez terminal, abre su paracaí- das, lo que resulta en un drástico aumento en la fuerza resistiva hacia arriba. La fuerza neta (y por tanto la aceleración) ahora es hacia arriba, en la dirección opuesta a la dirección de la velocidad. En consecuencia, la velocidad hacia abajo disminuye rápidamente, y la fuerza resistiva sobre el paracaídas también disminuye. Al final, la fuerza resistiva hacia Figura 6.15 (Ejemplo conceptual 6.9) Un skysurfer. Jump Run Productions/Getty Images
- 180. 152 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton arriba y la fuerza gravitacional hacia abajo se equilibran mutuamente y se alcanza una rapidez terminal mucho más pequeña, lo que permite un aterrizaje seguro. (Contrario a la creencia popular, el vector velocidad de un paracaidista nunca apunta hacia arriba. Usted debe haber visto una cinta de video en la que un paracaidista parece un “cohete” hacia arriba una vez que el paracaídas se abre. De hecho, lo que ocurre es que el paracaidista frena pero la persona que sostiene la cámara continúa cayendo a gran rapidez.) EJEMPLO 6.10 Caída de filtros de café La dependencia de la fuerza resistiva con el cuadrado de la rapidez es un modelo. Pruebe el modelo para una situación específica. Imagine un ex- perimento en el que se deja caer una serie de filtros de café apilados y se mide su rapidez terminal. La tabla 6.2 presenta datos de rapidez terminal característicos de un experimento real que usa dichos filtros de café con- forme caen a través del aire. La constante de tiempo U es pequeña, así que un filtro que se deja caer alcanza prontamente la rapidez terminal. Cada filtro tiene una masa de 1.64 g. Cuando los filtros se apilan juntos el área de la superficie que ve al frente no aumenta. Determine la relación entre la fuerza resisti-va que ejerce el aire y la rapidez de los filtros que caen. SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine soltar los filtros de café a través del aire. (Si tiene algunos filtros de café, intente soltarlos.) Debido a la masa relativa- mente pequeña del filtro de café, probablemente no notará el intervalo de tiempo durante el que hay una aceleración. Los filtros parecerán caer con velocidad constante de inmediato, al dejar su mano. Categorizar Puesto que un filtro se mueve a velocidad constante, se le modela como partícula en equilibrio. Analizar A rapidez terminal, la fuerza resistiva hacia arriba sobre el filtro equilibra la fuerza gravitacional hacia abajo de modo que R mg. Evalúe la magnitud de la fuerza resistiva: R mg 11.64 g2 a 1 kg 1 000 g b 19.80 ms2 2 0.016 1 N Del mismo modo, dos filtros apilados juntos experimentan 0.032 2 N de fuerza resistiva, etcétera. Dichos valores de fuer- za resistiva se muestran en la columna de la extrema derecha en la tabla 6.2. En la figura 6.16a se muestra una gráfica de la fuerza resistiva sobre los filtros como función de la rapidez terminal. Una línea recta no es un buen ajuste, lo que indica que la fuerza resistiva no es proporcional a la rapidez. El comportamiento se ve más claramente en la figura 6.16b, ahí la fuerza resistiva se grafica como una función del cuadrado de la rapidez terminal. Esta gráfica indica que la fuerza resisti- va es proporcional al cuadrado de la rapidez, como sugiere la ecuación 6.6. Finalizar He aquí una buena oportunidad para que en casa tome algunos datos reales de filtros de café reales y vea si es capaz de reproducir los resultados que se muestran en la figura 6.16. Si tiene champú y una canica, como se mencionó en el ejemplo 6.8, también tome datos en dicho sistema y vea si la fuerza resistiva se modela adecuadamente como proporcional a la rapidez. TABLA 6.2 Rapidez terminal y fuerza resistiva para filtros de café apilados Número de filtros vT (m/s)a R (N) 1 1.01 0.016 1 2 1.40 0.032 1 3 1.63 0.048 3 4 2.00 0.064 4 5 2.25 0.080 5 6 2.40 0.096 6 7 2.57 0.112 7 8 2.80 0.128 8 9 3.05 0.144 9 10 3.22 0.161 0 a Todos los valores de vT son aproximados.
- 181. EJEMPLO 6.11 Fuerza resistiva ejercida sobre una pelota de beisbol Un lanzador arroja una pelota de beisbol de 0.145 kg a un lado del bateador a 40.2 m/s ( 90 mi/h). Encuentre la fuerza resistiva que actúa sobre la pelota con esta rapidez. SOLUCIÓN Conceptualizar Este ejemplo es diferente del anterior en que ahora el objeto es móvil horizontalmente a través del aire, en lugar de moverse de manera vertical bajo la influencia de la gravedad y la fuerza resistiva. La fuerza resistiva hace que la pelota disminuya su velocidad mientras la gravedad hace que su trayectoria se curve hacia abajo. La situación se simplifica al suponer que el vector velocidad es exactamente horizontal en el instante en que viaja a 40.2 m/s. Categorizar En general, la pelota es una partícula bajo una fuerza neta. Sin embargo, ya que se considera sólo un instante de tiempo, no hay que preocuparse por la aceleración, de modo que el problema sólo implica encontrar el valor de una de las fuerzas. Analizar Para determinar el coeficiente de arrastre D, imagine que suelta la pelota y la deja llegar a su rapidez terminal. Resuelva la ecuación 6.9 para D y sustituya los va- lores apropiados para m, vT y A de la tabla 6.1, y considere la densidad del aire como 1.20 kg/m3 : Use este valor para D en la ecuación 6.6 para encontrar la magnitud de la fuerza resistiva: Finalizar La magnitud de la fuerza resistiva es similar en magnitud al peso de la pelota de beisbol, que es casi 1.4 N. Por lo tanto, la resistencia del aire desempeña un papel importante en el movimiento de la pelota, como se manifiesta por la variedad de curvas, “de columpio” (hacia abajo), “dormilona” y demás que lanzan los pitchers. Sección 6..4 Movimiento en presencia de fuerzas resistivas 153 Figura 6.16 (Ejemplo 6.10) a) Correspondencia entre la fuerza resistiva que actúa sobre filtros de café que caen y su rapidez terminal. La línea curva es una ajuste polinomial de segundo orden. b) Gráfica que relaciona la fuerza resistiva con el cuadrado de la rapidez terminal. El ajuste de la línea recta a los puntos de información indica que la fuerza resistiva es proporcional al cuadrado de la rapidez terminal. ¿Puede encontrar la constante de proporcionalidad? 0 6 12 2 Rapidez terminal al cuadrado (m/s)2 10 8 4 b) 0.00 0.02 0.04 0.06 0.08 0.10 0.12 0.14 0.16 0.18 Fuerza resistiva (N) 0 2 1 Rapidez terminal (m/s) 0.00 0.02 0.04 0.06 0.08 0.10 0.12 0.14 0.16 0.18 Fuerza resistiva (N) a) 3 4 0.305 D 2mg vT 2 rA 210.145 kg2 19.80 ms2 2 143 ms22 11.20 kgm3 2 14.2 10 3 m2 2 1.2 N 1 2 10.3052 11.20 kgm3 2 14.2 10 3 m2 2 140.2 ms22 R 1 2 DrAv2
- 182. 154 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton 1. O Una puerta en un hospital tiene un cierre neumático que empuja la puerta para cerrar de tal modo que la perilla se mueve con rapidez constante en la mayor parte de su tra- yectoria. En esta parte de su movimiento, a) ¿la perilla ex- perimenta una aceleración centrípeta?, b) ¿Experimenta una aceleración tangencial? Apresurada por una emergencia, una enfermera proporciona un empujón repentino a la puerta cerrada. La puerta se abre contra el dispositivo neumático, frena y luego invierte su movimiento. En el momento en que la puerta está más abierta, c) ¿la perilla tiene una aceleración centrípeta?, d) ¿Tiene una aceleración tangencial? 2. Describa la trayectoria de un cuerpo móvil en el evento en que su aceleración sea constante en magnitud en todo mo- mento y a) perpendicular a la velocidad; b) paralela a la ve- locidad. 3. Un objeto ejecuta movimiento circular con rapidez constan- te siempre que una fuerza neta de magnitud constante actúe perpendicular a la velocidad. ¿Qué le ocurre a la rapidez si la fuerza no es perpendicular a la velocidad? 4. O Un niño practica para una carrera de bicicletas a campo traviesa. Su rapidez permanece constante conforme avan- za alrededor de una pista a nivel contra las manecillas del reloj, con dos secciones rectas y dos secciones casi semicirculares, como se muestra en la vista de helicóptero en la figura P6.4. a) Clasifique las magnitudes de su aceleración en los puntos A, B, C, D y E, de mayor a menor. Si su aceleración es del mismo tamaño en dos puntos, muestre tal hecho en su clasificación. Si su aceleración es cero, resalte este hecho. b) ¿Cuáles son las direcciones de su velocidad en los puntos A, B y C? Para cada punto elija uno: ¿norte, sur, este, oeste o no existe? c) ¿Cuáles son las direcciones de su aceleración en los puntos A, B y C? 5. O Un péndulo consiste de un objeto pequeño llamado plomada que cuelga de una cuerda ligera de longitud fija, con el extremo superior de la cuerda fijo, como se representa en la figura P6.5. La plomada se mueve sin fricción, y se balancea con alturas iguales en ambos lados. Se mueve desde su punto de retorno A a través del punto B y llega a su rapidez máxima en el punto C. a) De estos puntos, ¿existe uno donde la plomada tenga acele- ración radial distinta de cero y aceleración tangencial cero? Si es así, ¿cuál punto? ¿Cuál es la dirección de su aceleración total O Indica pregunta complementaria. Preguntas MODELO DE ANÁLISIS PARA RESOLVER PROBLEMAS Una partícula en movimiento circular uniforme tiene una aceleración centrípeta; esta aceleración la proporciona una fuerza neta que se dirija hacia el centro de la trayectoria circular. Partícula en movimiento circular uniforme Con el nuevo conocimiento de las fuerzas, se pueden hacer agregados al modelo de una partícula en movimiento circular uniforme, que se introdujo en el capítulo 4. La segunda ley de Newton aplicada a una partícula en movimiento circular uniforme establece que la fuerza neta que permite a la partícula someterse a una aceleración centrípeta (ecuación 4.15) se relaciona con la aceleración de acuerdo con F mac m v2 r (6.1) Un observador en un marco de referencia no inercial (acelerado) introduce fuerzas ficticias cuando aplica la segunda ley de Newton en dicho marco. Un objeto móvil a través de un líquido o gas experimenta una fuerza resistiva dependiente de la rapidez. Esta fuerza resistiva está en dirección opuesta a la velocidad del objeto en relación con el medio y por lo general aumenta con la rapidez. La magnitud de la fuerza resistiva depende del tamaño y forma del objeto y de las propiedades del medio a través del que se mueve el objeto. En el caso límite para un objeto que cae, cuando la magnitud de la fuerza resistiva es igual al peso del objeto, éste alcanza su rapidez terminal. Figura P6.4 A B C D E E N S O r v ac F 3 Resumen DEFINICIONES
- 183. Problemas 155 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo en este punto? b) De estos puntos, ¿existe un punto donde la plomada tenga aceleración tangencial distinta de cero y ace- leración radial cero? Si es así, ¿cuál punto? ¿Cuál es la direc- ción de su aceleración total en este punto? c) ¿Existe un punto donde la plomada no tenga aceleración? Si es así, ¿cuál pun- to? d) ¿Existe un punto donde la plomada tenga aceleracio- nes tangencial y radial distintas de cero? Si es así, ¿cuál punto? ¿Cuál es la dirección de su aceleración total en este punto? está en reposo en espera del despegue. Luego el avión gana rapidez mientras se mueve por la pista. a) En relación con la mano del estudiante, ¿las llaves corren hacia el frente del avión, continúan colgando recto hacia abajo o se corren hacia la parte trasera del avión? b) La rapidez del avión aumenta en una pro- porción constante durante un intervalo de tiempo de varios se- gundos. Durante este intervalo, ¿el ángulo que el cordón forma con la vertical aumenta, permanece constante o disminuye? 11. El observador dentro del elevador en aceleración del ejemplo 5.8 diría que el “peso” del pescado es T, la lectura de la ba- lanza. Es obvio que la respuesta es equivocada. ¿Por qué esta observación difiere de la de una persona fuera del elevador, en reposo respecto de la Tierra? 12. Un paracaidista que cae llega a rapidez terminal con su pa- racaídas cerrado. Después de que el paracaídas se abre, ¿qué parámetros cambian para disminuir su rapidez terminal? 13. ¿Qué fuerzas hacen que se mueva a) un automóvil, b) un avión impulsado por hélice y c) un bote de remos? 14. Considere que una pequeña gota de lluvia y una gran gota de lluvia caen a través de la atmósfera. Compare sus magnitudes de velocidad terminales. ¿Cuáles son sus aceleraciones cuando llegan a su rapidez terminal? 15. O Examine un paracaidista que salta de un helicóptero y cae a través del aire, antes de alcanzar su rapidez terminal y mucho antes de abrir su paracaídas. a) ¿Su rapidez aumenta, disminu- ye o permanece constante? b) ¿La magnitud de su aceleración aumenta, disminuye, permanece constante en cero, permane- ce constante a 9.80 m/s2 o permanece constante a algún otro valor? 16. “Si la posición y velocidad actuales de toda partícula en el Uni- verso fuesen conocidas, junto con las leyes que describen las fuerzas que las partículas ejercen unas sobre otras, en tal caso se podría calcular todo el futuro del Universo. El futuro es defi- nido y predeterminado. El libre albedrío es una ilusión.” ¿Está de acuerdo con esta tesis? Argumente a favor o en contra. 4FDDJwO4FHVOEBMFZEF/FXUPOQBSBVOBQBSUrDVMB FONPWJNJFOUPDJSDVMBSVOJGPSNF 1. Una cuerda ligera sostiene una carga fija colgante de 25.0 kg antes de romperse. Un objeto de 3.00 kg unido a la cuerda está girando sobre una mesa horizontal sin fricción en un círculo de 0.800 m de radio, y el otro extremo de la cuerda se mantie- ne fijo. ¿Qué intervalor de rapidez puede tener el objeto antes de que la cuerda se rompa? 2. Una curva en un camino forma parte de un círculo horizontal. Cuando la rapidez de un automóvil que circula por ella es de 14 m/s constante, la fuerza total sobre el conductor tiene 130 N de magnitud. ¿Cuál es la fuerza vectorial total sobre el conductor si la rapidez es 18.0 m/s? 3. En el modelo de Bohr del átomo de hidrógeno, la rapidez del electrón es aproximadamente 2.20 10 6 m/s. Encuentre a) la fuerza que actúa sobre el electrón mientras da vueltas en una órbita circular de 0.530 1010 m de radio y b) la acele- ración centrípeta del electrón. 4. Mientras dos astronautas del Apolo estaban en la superficie de la Luna, un tercer astronauta orbitaba la Luna. Suponga que la órbita es circular y 100 km arriba de la superficie de la Luna, donde la aceleración debida a la gravedad es 1.52 m/s2 . El radio de la Luna es 1.70 106 m. Determine a) la rapidez orbital del astronauta y b) el periodo de la órbita. 5. Una moneda colocada a 30.0 cm del centro de una torname- sa horizontal giratoria se desliza cuando su rapidez es 50.0 cm/s. a) ¿Qué fuerza causa la aceleración centrípeta cuando la moneda está fija en relación con la tornamesa? b) ¿Cuál es el coeficiente de fricción estática entre la moneda y la torna- mesa? 6. Si alguien le dijera que los astronautas no tienen peso en órbi- ta porque están más allá de la atracción de la gravedad, ¿acep- taría la afirmación? Explique. 7. Se ha sugerido que cilindros giratorios de casi 20 km de largo y 8 km de diámetro se coloquen en el espacio y se usen como colonias. El propósito de la rotación es simular gravedad para los habitantes. Explique este concepto para producir una imi- tación efectiva de la gravedad. 8. Una cubeta de agua se puede girar en una trayectoria vertical tal que no se derrame agua. ¿Por qué el agua permanece en la cubeta, aun cuando la cubeta esté sobre su cabeza? 9. ¿Por qué un piloto tiende a desmayarse cuando sale de una pronunciada caída en picada? 10. O Antes de despegar en un avión, un inquisitivo estudiante en el avión toma un puñado de llaves y lo deja colgar de un cordón. Las llaves cuelgan justo hacia abajo mientras el avión Figura P6.5 A B C Problemas
- 184. 156 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 4FDDJwO.PWJNJFOUPDJSDVMBSOPVOJGPSNF 12. Un halcón vuela en un arco horizontal de 12.0 m de radio con una rapidez constante de 4.00 m/s. a) Encuentre su ace- leración centrípeta. b) El halcón continúa volando a lo largo del mismo arco horizontal pero aumenta su rapidez en una proporción de 1.20 m/s2 . Encuentre la aceleración (magnitud y dirección) bajo estas condiciones. 13. Un niño de 40.0 kg se mece en un columpio sostenido por dos cadenas, cada una de 3.00 m de largo. La tensión en cada cadena en el punto más bajo es 350 N. Encuentre a) la rapi- dez del niño en el punto más bajo y b) la fuerza que ejerce el asiento sobre el niño en el punto más bajo. (Ignore la masa del asiento.) 14. Un carro de montaña rusa (figura P6.14) tiene una masa de 500 kg cuando está completamente cargado con pasajeros. a) Si el vehículo tiene una rapidez de 20.0 m/s en el punto , ¿cuál es la fuerza que ejerce la pista sobre el carro en este punto? b) ¿Cuál es la rapidez máxima que puede tener el vehícu- lo en el punto y todavía permanecer sobre la pista? 6. En un ciclotrón (un acelerador de partículas), un deuterón (de 2.00 u de masa) alcanza una rapidez final de 10.0% la rapidez de la luz mientras se mueve en una trayectoria circular de 0.480 m de radio. El deuterón se mantiene en la trayectoria circular mediante una fuerza magnética. ¿Qué magnitud de fuerza se requiere? 7. Una estación espacial, en forma de rueda de 120 m de diámetro, rota para proporcionar una “gravedad artificial” de 3.00 m/s2 para las personas que caminan alrededor de la pared interior del borde externo. Encuentre la proporción de rotación de la rueda (en revoluciones por minuto) que producirá este efecto. 8. Examine un péndulo cónico (figura 6.3) con una plomada de 80.0 kg en un alambre de 10.0 m que forma un ángulo V 5.00° con la vertical. Determine a) las componentes hori- zontal y vertical de la fuerza que ejerce el alambre en el pén- dulo y b) la aceleración radial de la plomada. 9. Una caja de huevos se ubica en la mitad de la plataforma de una camioneta pickup mientras la camioneta entra en una curva sin peralte en el camino. La curva se puede considerar como un arco de círculo de 35.0 m de radio. Si el coeficiente de fricción estática entre la caja y la camioneta es 0.600, ¿qué tan rápido se puede mover la camioneta sin que la caja se deslice? 10. Un automóvil viaja inicialmente hacia el este y da vuelta al norte al viajar en una trayectoria circular con rapidez unifor- me, como se muestra en la figura P6.10. La longitud del arco ABC es 235 m y el automóvil completa la vuelta en 36.0 s. a) ¿Cuál es la aceleración cuando el automóvil está en B, ubica- do a un ángulo de 35.0°? Exprese su respuesta en términos de los vectores unitarios î y ĵ. Determine b) la rapidez promedio del automóvil y c) su aceleración promedio durante el inter- valo de 36.0 s. 11. Un objeto de 4.00 kg se une a una barra vertical mediante dos cuerdas, como se muestra en la figura P6.11. El objeto gira en un círculo horizontal con rapidez constante de 6.00 m/s. Encuentre la tensión en a) la cuerda superior y b) la cuerda inferior. 15. Tarzán (m 85.0 kg) intenta cruzar un río al balancearse con una liana. La liana mide 10.0 m de largo y su rapidez en la parte baja del balanceo (mientras apenas libra el agua) será 8.00 m/s. Tarzán no sabe que la liana tiene una resistencia a la rotura de 1 000 N. ¿Logrará cruzar el río con seguridad? 16. ; Un extremo de una cuerda está fijo y un objeto pequeño de 0.500 kg se une al otro extremo, donde se balancea en una sección de un círculo vertical de 2.00 m de radio, como se muestra en la figura 6.9. Cuando V 20.0°, la rapidez del objeto es 8.00 m/s. En este instante, encuentre a) la tensión en la cuerda, b) las componentes tangencial y radial de la ace- leración y c) la aceleración total. d) ¿Su respuesta cambia si el objeto se balancea hacia arriba en lugar de hacia abajo? Explique. 17. Una cubeta con agua gira en un círculo vertical de 1.00 m de radio. ¿Cuál es la rapidez mínima de la cubeta en lo alto del círculo si no se debe derramar agua? 18. Una montaña rusa en el parque de diversiones Six Flags Great America en Gurnee, Illinois, incorpora cierta tecnología de diseño ingeniosa y algo de física básica. Cada bucle vertical, en lugar de ser circular, tiene forma de lágrima (figura P6.18). Los carros viajan en el interior del bucle en la parte superior, y las magnitudes de velocidad son lo suficientemente grandes para asegurar que los carros permanezcan en la pista. El bucle más grande tiene 40.0 m de alto, con una rapidez máxima de 31.0 m/s (casi 70 mi/h) en la parte inferior. Suponga que la rapidez en la parte superior es 13.0 m/s y la aceleración cen- trípeta correspondiente es 2g. a) ¿Cuál es el radio del arco de la lágrima en la parte superior? b) Si la masa total de un carro y A O B C x 35.0 Figura P6.10 3.00 m 2.00 m 2.00 m Figura P6.11 10 m 15 m Figura P6.14
- 185. Problemas 157 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 20. Un pequeño contenedor de agua se coloca sobre un carrusel dentro de un horno de microondas en un radio de 12.0 cm desde el centro. La tornamesa gira de manera uniforme y da una revolución cada 7.25 s. ¿Qué ángulo forma la superficie del agua con la horizontal? 21. Un objeto de 0.500 kg está suspendido del techo de un vagón que acelera, como se muestra en la figura 6.12. Tome a 3.00 m/s2 y encuentre a) el ángulo que forma la cuerda con la vertical y b) la tensión en la cuerda. 22. Un estudiante está de pie en un elevador que acelera continua- mente hacia arriba con aceleración a. Su mochila está en el piso junto a la pared. El ancho del elevador es L. El estudiante da a su mochila una patada rápida en t 0 y le imparte una rapidez v que la hace deslizar a través del piso del elevador. En el tiempo t, la mochila golpea la pared opuesta. Encuentre el coeficiente de fricción cinética Nk entre la mochila y el piso del elevador. 23. Una persona está de pie sobre una báscula en un elevador. Mientras el elevador parte, la báscula tiene una lectura cons- tante de 591 N. Más tarde, cuando el elevador se detiene, la lectura de la báscula es 391 N. Suponga que la magnitud de 25. Una plomada no cuelga exactamente a lo largo de una línea que se dirige al centro de rotación de la Tierra. ¿Cuánto se desvía la plomada de una línea radial a 35.0° latitud norte? Suponga que la Tierra es esférica. 4FDDJwO.PWJNJFOUPFOQSFTFODJBEFGVFS[BTSFTJTUJWBT 26. Un paracaidista de 80.0 kg de masa salta desde un avión de lento movimiento y alcanza una rapidez terminal de 50.0 m/s. a) ¿Cuál es la aceleración del paracaidista cuando su rapidez es 30.0 m/s? ¿Cuál es la fuerza de arrastre sobre el paracaidista cuando su rapidez es b) 50.0 m/s? c) ¿Cuando es 30.0 m/s? 27. Un pequeño trozo de espuma de estireno, material de em- paque, se suelta desde una altura de 2.00 m sobre el suelo. Hasta que llega a rapidez terminal, la magnitud de su acelera- ción se conoce mediante a g bv. Después de caer 0.500 m, la espuma de estireno en efecto alcanza su rapidez terminal y después tarda 5.00 s más en llegar al suelo. a) ¿Cuál es el valor de la constante b? b) ¿Cuál es la aceleración en t 0? c) ¿Cuál es la aceleración cuando la rapidez es 0.150 m/s? 28. a) Estime la rapidez terminal de una esfera de madera (den- sidad 0.830 g/cm3 ) que cae a través del aire, considere su radio como 8.00 cm y su coeficiente de arrastre como 0.500. b) ¿Desde qué altura un objeto en caída libre alcanzaría esta rapidez en ausencia de resistencia del aire? 29. Calcule la fuerza que se requiere para jalar una bola de cobre de 2.00 cm de radio hacia arriba a través de un fluido con ra- pidez constante de 9.00 cm/s. Considere la fuerza de arrastre proporcional a la rapidez, con constante de proporcionalidad 0.950 kg/s. Ignore la fuerza de flotación. 30. La masa de un automóvil deportivo es 1 200 kg. La forma del cuerpo es tal que el coeficiente de arrastre aerodinámico es 0.250 y el área frontal es 2.20 m2 . Si ignora todas las otras fuentes de fricción, calcule la aceleración inicial que tiene el automóvil si ha viajado a 100 km/h y ahora que cambia a neu- tral y lo deja deslizarse. 31. Una esfera pequeña de 3.00 g de masa se libera desde el reposo en t 0 dentro de una botella de champú líquido. Se observa que la rapidez terminal es vT 2.00 cm/s. Encuentre: a) el la aceleración es la misma durante la partida y el frenado. De- termine: a) el peso de la persona, b) la masa de la persona y c) la aceleración del elevador. 24. Una niña en vacaciones se despierta. Se encuentra sobre su es- palda. La tensión en los músculos en ambos lados de su cuello es 55.0 N mientras eleva su cabeza para mirar por encima de los dedos de sus pies hacia afuera por la ventana del hotel. ¡Final- mente no llueve! Diez minutos después, grita conforme baja por un tobogán de agua, los pies primero, a una rapidez terminal de 5.70 m/s, viajando por lo alto de la pared exterior de una curva horizontal de 2.40 m de radio (figura P6.24). Eleva la cabeza para ver hacia adelante sobre los dedos de sus pies. Encuentre la tensión en los músculos en ambos lados de su cuello. más los pasajeros es M, ¿qué fuerza ejerce el riel sobre el carro en la parte superior? c) Suponga que la montaña rusa tiene un bucle circular de 20.0 m de radio. Si los carros tienen la misma rapidez, 13.0 m/s en la parte superior, ¿cuál es la aceleración centrípeta en la parte superior? Comente acerca de la fuerza normal en la parte superior en esta situación. 4FDDJwO.PWJNJFOUPFONBSDPTBDFMFSBEPT 19. ;hUn objeto de 5.00 kg de masa, unido a una balanza de resor- te, descansa sobre una superficie horizontal sin fricción, como se muestra en la figura P6.19. La balanza de resorte, unida al extremo frontal de un vagón, tiene una lectura constante de 18.0 N cuando el carro está en movimiento. a) La lectura en la balanza es de cero cuando el vagón está en reposo. Determine la aceleración del vagón. b) ¿Qué lectura constante mostra- rá la balanza si el vagón se mueve con velocidad constante? c) Describa las fuerzas sobre el objeto como lo observa alguien en el vagón y alguien en reposo fuera del vagón. Figura P6.18 5.00 kg Figura P6.19 Figura P6.24 FrankCezus/FPG International
- 186. 158 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo valor de la constante b en la ecuación 6.2, b) el tiempo t en el que la esfera alcanza 0.632vT y c) el valor de la fuerza resistiva cuando la esfera alcanza su rapidez terminal. 32. Problema de repaso. Una policía encubierta jala un rodillo de goma por una ventana vertical muy alta. El rodillo tiene 160 g de masa y está montado en el extremo de una barra ligera. El coeficiente de fricción cinética entre el rodillo y el vidrio seco es 0.900. La agente lo presiona contra la ventana con una fuerza que tiene una componente horizontal de 4.00 N. a) Si ella jala el rodillo por la ventana a velocidad constante, ¿qué componente de fuerza vertical debe ejercer? b) La agen- te aumenta la componente de fuerza hacia abajo en 25.0%, pero todas las otras fuerzas permanecen iguales. Encuentre la aceleración del rodillo en esta situación. c) Luego el rodillo se mueve en una porción húmeda de la ventana, donde su movimiento ahora lo resiste una fuerza de arrastre de fluido proporcional a su velocidad de acuerdo con R (20.0 Ns/ m)v. Encuentre la velocidad terminal a la que se aproxima el rodillo, si supone que la agente ejerce la misma fuerza descrita en el inciso b). 33. Un objeto de 9.00 kg que parte del reposo cae a través de un medio viscoso y experimenta una fuerza resistiva R S b v S , donde v S es la velocidad del objeto. El objeto alcanza un medio de su rapidez terminal en 5.54 s. a) Determine la rapidez ter- minal. b) ¿En qué tiempo la rapidez del objeto es tres cuartos de la rapidez terminal? c) ¿Qué distancia recorrió el objeto en los primeros 5.54 s de movimiento? 34. Considere un objeto sobre el que la fuerza neta es una fuerza resistiva proporcional al cuadrado de su rapidez. Por ejemplo, suponga que la fuerza resistiva que actúa sobre un patinador rápido es f kmv2 , donde k es una constante y m es la masa del patinador. El patinador cruza la línea de meta de una com- petencia en línea recta con rapidez v0 y después disminuye su velocidad deslizándose sobre sus patines. Demuestre que la ra- pidez del patinador en cualquier tiempo t después de cruzar la línea final es v(t) v0 /(1 ktv0). Este problema también pro- porciona los antecedentes para los siguientes dos problemas. 35. a) Use el resultado del problema 34 para encontrar la posición x como función del tiempo para un objeto de masa m ubicado en x 0 y que se mueve con velocidad v0 î en el tiempo t 0, y a partir de ahí experimenta una fuerza neta kmv2 î. b) En- cuentre la velocidad del objeto como función de la posición. 36. En los juegos de beisbol de las grandes ligas es un lugar común mostrar en una pantalla la rapidez de cada lanzamiento. Esta rapidez se determina con una pistola radar dirigida por un operador colocado detrás de la almohadilla del bateador. La pistola usa el corrimiento Doppler de microondas reflejadas desde la bola de beisbol, como se estudiará en el capítulo 39. La pistola determina la rapidez en algún punto particular sobre la trayectoria de la bola, dependiendo de cuándo el ope- rador jala el disparador. Puesto que la bola está sometida a una fuerza de arrastre debida al aire, frena conforme viaja 18.3 m hacia la almohadilla. Use el resultado del problema 35b) para encontrar cuánto disminuye su rapidez. Suponga que la bola deja la mano del lanzador a 90.0 mi/h 40.2 m/s. Ignore su movimiento vertical. Use los datos acerca de bolas de beisbol del ejemplo 6.11 para determinar la rapidez del lanzamiento cuando cruza la almohadilla. 37. El conductor de un lancha de motor apaga su motor cuando su rapidez es 10.0 m/s y se desliza hasta el reposo. La ecuación que describe el movimiento de la lancha durante este perio- do es v viect , donde v es la rapidez en el tiempo t, vi es la rapidez inicial y c es una constante. En t 20.0 s, la rapidez es 5.00 m/s. a) Encuentre la constante c. b) ¿Cuál es la rapidez en t 40.0 s? c) derive la expresión para v(t) y muestre por esto que la aceleración de la lancha es proporcional a la rapidez en cualquier tiempo. 38. Usted puede sentir una fuerza de arrastre de aire sobre su mano si estira el brazo por afuera de una ventana abierta en un automóvil que se mueve rápidamente. Nota: No se ponga en peligro. ¿Cuál es el orden de magnitud de esta fuerza? En su solución, establezca las cantidades que mida o estime y sus valores. 1SPCMFNBTBEJDJPOBMFT 39. Un objeto de masa m se proyecta hacia adelante a lo largo del eje x con rapidez inicial v0. La única fuerza sobre él es una fuer- za resistiva proporcional a su velocidad, dada por R S b v S . De manera concreta, podría visualizar un avión con flotadores que aterriza sobre un lago. La segunda ley de Newton aplicada al objeto es bv î m(dv/dt) î. A partir del teorema fundamental del cálculo, esta ecuación diferencial implica que la rapidez cambia de acuerdo con un punto posterior inicio dv v b m t 0 dt Realice las integraciones para determinar la rapidez del obje- to como función del tiempo. Bosqueje una gráfica de la rapi- dez como función del tiempo. ¿El objeto llega a un alto com- pleto después de un intervalo de tiempo finito? ¿El objeto viaja una distancia finita para detenerse? 40. Un objeto de 0.400 kg se balancea en una trayectoria circular vertical sobre una cuerda de 0.500 m de largo. Si su rapidez es 4.00 m/s en lo alto del círculo, ¿cuál es la tensión en la cuerda en ese lugar? 41. a) Un carrusel de equipaje en un aeropuerto tiene la forma de una sección de un gran cono, y gira de manera estable en torno a su eje vertical. Su superficie metálica se inclina hacia abajo y al exterior y forma un ángulo de 20.0° con la horizon- tal. Una pieza de equipaje que tiene una masa de 30.0 kg se coloca sobre el carrusel, a 7.46 m del eje de rotación. La maleta viajera gira una vez en 38.0 s. Calcule la fuerza de fricción es- tática que ejerce el carrusel sobre la maleta. b) El motor con- ductor se cambia para girar el carrusel a una mayor relación de rotación constante, y la pieza de equipaje salta a otra posición, a 7.94 m del eje de rotación. Ahora, al dar una vuelta cada 34.0 s, la maleta está a punto de deslizarse. Calcule el coeficien- te de fricción estática entre la maleta y el carrusel. 42. En una secadora de ropa doméstica, una tina cilíndrica que contiene ropa húmeda gira de manera estable en torno a un eje horizontal, como se muestra en la figura P6.42. De tal modo Figura P6.42 68.0
- 187. Problemas 159 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 51. ;hMientras aprende a conducir, usted está en un automóvil de 1 200 kg que se mueve a 20.0 m/s a través de un gran estacionamiento vacío y a nivel. Súbitamente se da cuenta de que se dirige justo hacia una pared de ladrillos de un gran supermercado y está en peligro de chocar con ella. El pavi- mento puede ejercer una fuerza horizontal máxima de 7 000 N sobre el automóvil. a) Explique por qué debe esperar que la fuerza tenga un valor máximo bien definido. b) Suponga que pisa los frenos y no gira el volante. Encuentre la distancia mínima a la que debe estar de la pared para evitar un choque. c) Si no frena y en vez de ello mantiene rapidez constante y gira el volante, ¿cuál es la distancia mínima a la que debe estar de la pared para evitar un choque? d) ¿Cuál método, b) o c), es mejor para evitar una colisión? O, ¿debe usar tanto frenos 47. Suponga que el vagón de la figura 6.12 es móvil con acele- ración constante a hacia arriba de una colina que forma un ángulo Gcon la horizontal. Si el péndulo forma un ángulo constante Vcon la perpendicular al techo, ¿cuál es a? 48. El piloto de un avión ejecuta una maniobra de rizo con rapidez constante en un círculo vertical. La rapidez del avión es 300 mi/h; el radio del círculo es 1 200 pies. a) ¿Cuál es el peso aparente del piloto en el punto más bajo si su peso verdadero es 160 lb? b) ¿Cuál es su peso aparente en el punto más alto? c) ¿Qué pasaría si? Describa cómo experimentaría el piloto la sensación de ausencia de peso si puede variar el radio y la rapidez. Nota: Su peso aparente es igual a la magnitud de la fuerza que ejerce el asiento sobre su cuerpo. 49. Ya que la Tierra gira en torno a su eje, un punto sobre el ecuador experimenta una aceleración centrípeta de 0.033 7 m/s2 , mientras que un punto en los polos no experimenta aceleración centrípeta. a) Muestre que, en el ecuador, la fuer- za gravitacional sobre un objeto debe superar la fuerza normal que se requiere para sostener el objeto. Esto es, demuestre que el peso verdadero del objeto supera su peso aparente. b) ¿Cuál es el peso aparente en el ecuador y en los polos de una persona que tiene una masa de 75.0 kg? Suponga que la Tierra es una esfera uniforme y considere g 9.800 m/s2 . 50. ;hUn disco de aire de masa m1 se une a una cuerda y se le permite girar en un círculo de radio R sobre una mesa sin fricción. El otro extremo de la cuerda pasa a través de un pequeño orificio en el centro de la mesa, y una carga de masa m2 se une a la cuerda (figura P6.50). La carga suspen- dida permanece en equilibrio mientras que el disco en la tabla da vueltas. ¿Cuáles son a) la tensión en la cuerda, b) la fuer- za radial que actúa sobre el disco y c) la rapidez del disco? d) Describa cualitativamente qué ocurrirá en el movimiento del disco si el valor de m2 aumenta un poco al colocar una carga adicional sobre él. e) Describa cualitativamente qué ocu- rrirá en el movimiento del disco si el valor de m2 disminuye al remover una parte de la carga suspendida. que las prendas se sequen uniformemente, se hacen rodar. La relación de rotación de la tina con paredes uniformes se elige de modo que una pequeña pieza de ropa perderá contacto con la tina cuando la ropa esté a un ángulo de 68.0° sobre la horizontal. Si el radio de la tina es 0.330 m, ¿qué cantidad de revolución se necesita? 43. En el capítulo 40 se estudiará el trabajo más importante del ganador del Nobel, Arthur Compton. Perturbado por los ve- loces automóviles afuera del edificio de física en la Universi- dad de Washington en St. Louis, Compton diseñó un tope y lo instaló. Suponga que un automóvil de 1 800 kg pasa sobre un tope en una autopista que sigue el arco de un círculo de 20.4 m de radio, como se muestra en la figura P6.43. a) ¿Qué fuerza ejerce el camino sobre el automóvil conforme éste pasa el punto más alto del tope, si viaja a 30.0 km/h? b) ¿Qué pasaría si? ¿Cuál es la máxima rapidez que puede tener el automóvil mientras pasa el punto más alto sin perder con- tacto con el camino? 44. Un automóvil de masa m pasa sobre un tope en un camino que sigue el arco de un círculo de radio R, como se muestra en la figura P6.43. a) ¿Qué fuerza ejerce el camino sobre el automó- vil mientras éste pasa el punto más alto del tope si viaja a una rapidez v? b) ¿Qué pasaría si? ¿Cuál es la máxima rapidez que puede tener el automóvil mientras pasa el punto más alto sin perder contacto con el camino? 45. Interprete la gráfica de la figura 6.16b). Proceda del modo si- guiente. a) Encuentre la pendiente de la línea recta, incluidas sus unidades. b) De la ecuación 6.6, R 1 2DSAv2 , identifique la pendiente teórica de una gráfica de fuerza resistiva en función de rapidez al cuadrado. c) Iguale las pendientes experimental y teó- rica y proceda a calcular el coeficiente de arrastre de los filtros. Use el valor para la densidad del aire que se menciona al final del libro. Modele el área de sección transversal de los filtros como el de un círculo de 10.5 cm de radio. d) Elija arbitrariamente los ocho puntos de información sobre la gráfica y encuentre su separación vertical de la línea de mejor ajuste. Exprese esta dis- persión como un porcentaje. e) En un párrafo breve, establezca lo que demuestra la gráfica y compare lo que demuestra con la predicción teórica. Necesitará hacer referencia a las cantidades graficadas en los ejes, a la forma de la línea de la gráfica, a los puntos de información y a los resultados de los incisos c) y d). 46. ;hUna vasija que rodea un drenaje tiene la forma de un cono circular que se abre hacia arriba, y en todas partes tiene un ángulo de 35.0° con la horizontal. Un cubo de hielo de 25.0 g se hace deslizar alrededor del cono sin fricción en un círculo horizontal de radio R. a) Encuentre la rapidez que debe tener el cubo de hielo como dependiente de R. b) ¿Es innecesaria alguna parte de la información para la solución? Suponga que R se hace dos veces más grande. c) ¿La rapidez requerida au- menta, disminuye o permanece constante? Si cambia, ¿en qué factor? d) ¿El tiempo requerido para cada revolución aumenta, disminuye o permanece constante? Si cambia, en qué factor? e) ¿Las respuestas a los incisos c) y d) parecen contradictorias? Explique cómo son consistentes. Figura P6.43 Problemas 43 y 44. v Figura P6.50 m1 m2 R
- 188. 160 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 56. Un ejemplo del efecto Coriolis. Suponga que la resistencia del aire es despreciable para una bola de golf. Un golfista saca desde una posición precisamente a Gi 35.0° latitud norte. Golpea la bola hacia el sur, con un alcance de 285 m. La velocidad inicial de la bola está a 48.0° sobre la horizontal. a) ¿Cuánto tiempo la bola está en vuelo? El hoyo está hacia el sur de la po- sición del golfista, y haría un hoyo en uno si la Tierra no gira. La rotación de la Tierra hace que el tee se mueva en un círculo de radio RE cos Gi (6.37 106 m) cos 35.0°, como se muestra en la figura P6.56. El tee completa una revolución cada día. b) Encuentre la rapidez hacia el este del tee, en relación con las estrellas. El hoyo también se mueve al este, pero está 285 m más al sur y por tanto a una latitud ligeramente menor Gf. Dado que el hoyo se mueve en un círculo ligeramente más grande, su rapidez debe ser mayor que la del tee. c) ¿Por cuán- to la rapidez del hoyo supera la del tee? Durante el intervalo de tiempo en que la bola está en vuelo, se mueve arriba y abajo así como al sur con el movimiento de proyectil que estudió en el capítulo 4, pero también se mueve al este con la rapidez que encontró en el inciso b). Sin embargo, el hoyo se mueve al este a una rapidez mayor, y jala la bola con la rapidez relativa que encontró en el inciso c). d) ¿A qué distancia hacia el oeste del hoyo aterriza la bola? 54. Una porción de masilla inicialmente se ubica en el punto A en el borde de una rueda de molino que gira en torno a un eje horizontal. La masilla se desplaza del punto A cuando el diá- metro a través de A es horizontal. Luego se eleva verticalmente y regresa a A en el instante en que la rueda completa una revo- lución. a) Encuentre la rapidez de un punto sobre el borde de la rueda en términos de la aceleración debida a la gravedad y el radio R de la rueda. b) Si la cantidad de masilla es m, ¿cuál es la magnitud de la fuerza que la mantiene en la rueda? 55. ;hUn juego en un parque de diversiones consiste en un gran cilindro vertical que gira en torno a su eje lo suficientemente rápido para que cualquier persona en su interior se manten- ga contra la pared cuando el suelo se aleja (figura P6.55). El coeficiente de fricción estática entre la persona y la pared es Ns y el radio del cilindro es R. a) Demuestre que el periodo de revolución máximo necesario para evitar que la persona caiga es T (4 Q2 RNs/g)1/2 . b) Obtenga un valor numérico para T, considere R 4.00 m y Ns 0.400. ¿Cuántas revoluciones por minuto realiza el cilindro? c) Si la relación de revolución del cilindro se hace un poco mayor, ¿qué ocurre con la magnitud de cada una de las fuerzas que actúan sobre la persona? ¿Qué ocurre en el movimiento de la persona? d) Si en vez de ello la relación de revolución del cilindro se hace un poco más pe- queña, ¿qué ocurre con la magnitud de cada una de las fuerzas como volante, o ninguno? Explique. e) ¿La conclusión del in- ciso d) depende de los valores numéricos que se proporcionan en este problema, o es verdad en general? Explique. 52. Suponga que una rueda de la fortuna gira cuatro veces cada minuto. Lleva a cada carro alrededor de un círculo de 18.0 m de diámetro. a) ¿Cuál es la aceleración centrípeta de un pasa- jero? ¿Qué fuerza ejerce el asiento sobre un pasajero de 40.0 kg? b) en el punto más bajo del viaje y c) en el punto más alto del viaje? d) ¿Qué fuerza (magnitud y dirección) ejerce el asiento sobre un pasajero cuando está a la mitad entre las partes superior e inferior? 53. Un juego en un parque de diversiones consiste en una pla- taforma circular giratoria de 8.00 m de diámetro de donde asientos de 10.0 kg están suspendidos en el extremo de las cadenas sin masa de 2.50 m (figura P6.53). Cuando el sistema gira, las cadenas forman un ángulo V 28.0° con la vertical. a) ¿Cuál es la rapidez de cada asiento? b) Dibuje un diagrama de cuerpo libre de un niño de 40.0 kg que viaja en un asiento y encuentre la tensión en la cadena. que actúan sobre la persona? ¿Qué ocurre en el movimiento de la persona? Figura P6.53 8.00 m 2.50 m Figura P6.55 Figura P6.56 Trayectoria de la bola de golf RE cos i G i G
- 189. Problemas 161 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 57. Un automóvil recorre una curva peraltada como se muestra en la figura 6.5. El radio de curvatura del camino es R, el ángulo de peralte es V y el coeficiente de fricción estática es Ns. a) De- termine el intervalo de rapidez que puede tener el automóvil sin deslizarse arriba o abajo del peralte. b) Encuentre el valor mínimo para Ns tal que la rapidez mínima sea cero. c) ¿Cuál es el intervalo de rapidez posible si R 100 m, V 10.0° y Ns 0.100 (condiciones de deslizamiento)? 58. ;hUna sola cuenta puede deslizarse con fricción despreciable sobre un alambre rígido que se dobló en una espira circular de 15.0 cm de radio, como se muestra en la figura P6.58. El círculo siempre está en un plano vertical y gira de manera estable en torno a su diámetro vertical con a) un periodo de 0.450 s. La posición de la cuenta se describe mediante el ángulo V que la línea radial, desde el centro de la espira a la cuenta, forma con la vertical. ¿A qué ángulo arriba del fondo del círculo puede permanecer la cuenta sin movimiento en relación con el círculo que gira? b) ¿Qué pasaría si? Repita el problema y con- sidere que el periodo de rotación del círculo es 0.850 s. c) Descri- ba cómo la solución al inciso b) es fundamentalmente diferente de la solución al inciso a). Para cualquier periodo o tamaño de espira, ¿siempre hay un ángulo al que la cuenta puede per- manecer quieta en relación con la espira? ¿Alguna vez hay más de dos ángulos? Arnold Arons sugirió la idea para este problema. la porción recta de la curva. Aplique un ajuste de mínimos cuadrados para determinar esta pendiente. t (s) d (ft) t (s) d (ft) t (s) d (ft) 0 0 7 652 14 1 831 1 16 8 808 15 2 005 2 62 9 971 16 2 179 3 138 10 1 138 17 2 353 4 242 11 1 309 18 2 527 5 366 12 1 483 19 2 701 6 504 13 1 657 20 2 875 61. Un aeroplano a escala de 0.750 kg de masa vuela con una rapidez de 35.0 m/s en un círculo horizontal en el extremo de un alambre de control de 60.0 m. Calcule la tensión en el alambre, si supone que forma un ángulo constante de 20.0° con la horizontal. Las fuerzas que se ejercen sobre el aeropla- no son el jalón del alambre de control, la fuerza gravitacional y la sustentación aerodinámica que actúa a 20.0° hacia adentro desde la vertical, como se muestra en la figura P6.61. 59. La expresión F arv br2 v2 da la magnitud de la fuerza resis- tiva (en newtons) que se ejerce sobre una esfera de radio r (en metros) por una corriente de aire que se mueve con rapidez v (en metros por segundo), donde a y b son constantes con uni- dades del SI apropiadas. Sus valores numéricos son a 3.10 10 4 y b 0.870. Con esta expresión encuentre la rapidez terminal para gotas de agua que caen bajo su propio peso en aire y considere los siguientes valores para los radios de gotas: a) 10.0 Nm, b) 100 Nm, c) 1.00 mm. Para a) y c), puede obte- ner respuestas precisas sin resolver una ecuación cuadrática al considerar cuál de las dos contribuciones a la resistencia del aire es dominante e ignorar la contribución menor. 60. A los integrantes de un club de paracaidismo se les dieron los siguientes datos para usar en la planeación de sus saltos. En la tabla, d es la distancia que cae desde el reposo un paracaidista en una “posición extendida estable en caída libre” en función del tiempo de caída t. a) Convierta las distancias en pies a me- tros. b) Grafique d (en metros) en función de t. c) Determine el valor de la rapidez terminal vT al encontrar la pendiente de 62. ;hGalileo pensó acerca de si la aceleración debía definirse como la relación de cambio de la velocidad en el tiempo o como la relación de cambio en velocidad en la distancia. Él eligió la anterior, así que use el nombre “vroomosidad” para la relación de cambio de la velocidad en el espacio. Para el movimiento de una partícula en una línea recta con acelera- ción constante, la ecuación v vi at da su velocidad v como función del tiempo. De igual modo, para el movimiento lineal de una partícula con vroomosidad constante k, la ecuación v vi kx da la velocidad como función de la posición x si la rapidez de la partícula es vi en x 0. a) Encuentre la ley que describe la fuerza total que actúa sobre este objeto, de masa m. Describa un ejemplo de tal movimiento o explique por qué tal movimiento es irreal. Considere b) la posibilidad de k positiva y también c) la posibilidad de k negativa. Figura P6.58 V Figura P6.61 20.0 20.0 T mg Fsustentación
- 190. 162 Capítulo 6 Movimiento circular y otras aplicaciones de las leyes de Newton 6.1. i), a). La fuerza normal siempre es perpendicular a la super- ficie que aplica la fuerza. Ya que su automóvil mantiene su orientación en todos los puntos en el viaje, la fuerza normal siempre es hacia arriba. ii), b) Su aceleración centrípeta es hacia abajo, hacia el centro del círculo, de modo que la fuerza neta sobre usted debe ser hacia abajo. 6.2. a). Ya que la rapidez es constante, la única dirección que puede tener la fuerza es de aceleración centrípeta. La fuerza es mayor en que en porque el radio en es más pequeño. No hay fuerza en porque el alambre está recto. b) Además de las fuerzas en la dirección centrípeta en a), ahora hay fuerzas tangenciales para proporcionar la aceleración tangencial. La fuerza tangencial es la misma en los tres puntos porque la aceleración tangencial es constante. 6.3. c). Las únicas fuerzas que actúan sobre el pasajero son la fuerza de contacto con la puerta y la fuerza de fricción del asiento. Ambas son fuerzas reales y ambas actúan hacia la izquierda en la figura 6.10. En un diagrama de fuerza nunca se dibujan las fuerzas de fricción. 6.4. a). El balón de basquetbol, que tiene un área de sección trans- versal más grande, tendrá una fuerza mayor, debido a la resis- tencia del aire, que la pelota de beisbol, lo que resultará en una aceleración hacia abajo más pequeña. Respuestas a las preguntas rápidas PR6.2 Ft Ft F Fr Fr F Ft a) b)
- 191. Las definiciones de cantidades como posición, velocidad, aceleración y fuerza junto a principios como la segunda ley de Newton han permitido encontrar muchas soluciones. Sin embargo algunos problemas, que podrían resolverse teóricamente con las leyes de Newton, son muy difíciles en la práctica, pero es posible simplificarlos con un planteamien- to diferente. Aquí, y en los capítulos siguientes, se investigará este nuevo planteamiento que incluirá definiciones de cantidades que tal vez no le sean familiares. Otras cantidades pueden sonar familiares, pero adquieren significados más específicos en física que en la vida cotidiana. El análisis comienza al explorar la noción de energía. El concepto de energía es uno de los temas más importantes en ciencia e ingeniería. En la vida cotidiana se piensa en la energía en términos de combustible para transporte y calentamiento, electricidad para luz y electrodomésticos, y alimentos para el consumo. No obstante, estas ideas no definen la energía; sólo dejan ver que los combustibles son necesarios para realizar un trabajo y que dichos combustibles proporcionan algo que se llama energía. La energía está presente en el Universo en varias formas. Todo proceso físico que ocurra en el Universo involucra energía y transferencias o transformaciones de energía. Por des- gracia, a pesar de su extrema importancia, la energía no es fácil de definir. Las variables en los capítulos previos fueron relativamente concretas; se tiene experiencia cotidiana con velocidades y fuerzas, por ejemplo. Aunque se tengan experiencias con la energía, como 163 En una granja de viento, el aire en movimiento realiza trabajo sobre las aspas de los molinos, lo que hace girar las aspas y el rotor de un generador eléctrico. La energía se transfiere afuera del sistema del molino de viento mediante electricidad. (Billy HustaceGetty Images) 7.1 Sistemas y entornos 7.2 Trabajo invertido por una fuerza constante 7.3 Producto escalar de dos vectores 7.4 Trabajo consumido por una fuerza variable 7.5 Energía cinética y el teorema trabajo– energía cinética 7.6 Energía potencial de un sistema 7.7 Fuerzas conservativas y no conservativas 7.8 Correspondencia entre fuerzas conservativas y energía potencial 7.9 Diagramas de energía y equilibrio de un sistema 7 Energía de un sistema
- 192. 164 Capítulo 7 Energía de un sistema cuando se acaba la gasolina o con la pérdida del servicio eléctrico después de una tormenta violenta, la noción de energía es más abstracta. El concepto de energía se aplica a sistemas mecánicos sin recurrir a las leyes de Newton. Además, en capítulos posteriores del libro la aproximación de energía permite compren- der fenómenos térmicos y eléctricos, para los que las leyes de Newton no son útiles. Las técnicas para resolución de problemas que se presentaron en capítulos anteriores respecto al movimiento de una partícula o un objeto que podría representarse como una par- tícula. Dichas técnicas aplican el modelo de partícula. El nuevo planteamiento comienza al di- rigir la atención sobre un sistema y desarrollar técnicas para aplicar en un modelo de sistema. 7.1 Sistemas y entornos En el modelo de sistema la atención se dirige a una porción pequeña del Universo, el sistema, y se ignoran detalles del resto del Universo afuera del sistema. Una habilidad vital para aplicar el modelo de sistema a problemas es la identificación del sistema. Un sistema válido puede ser un objeto simple o partícula puede ser una colección de objetos o partículas puede ser una región de espacio (como el interior del cilindro de combustión de un motor de automóvil) puede variar en tamaño y forma (como una bola de goma, que se deforma al golpear una pared) Identificar la necesidad de un enfoque de sistema para resolver un problema (en opo- sición al enfoque de partícula) es parte del paso Categorizar en la Estrategia general para resolver problemas que se destacó en el capítulo 2. Identificar el sistema particular es una segunda parte de esta etapa. No importa cuál sea el sistema particular en un problema dado, se identifica una fron- tera de sistema, una superficie imaginaria (que no necesariamente coincide con una superficie física) que divide al Universo del sistema y el entorno que lo rodea. Como ejemplo, examine una fuerza aplicada a un objeto en el espacio vacío. Se puede definir el objeto como el sistema y su superficie como la frontera del sistema. La fuerza aplicada a él es una influencia sobre el sistema desde el entorno que actúa a través de la frontera del sistema. Se verá cómo analizar esta situación desde un enfoque de sistema en una sección posterior de este capítulo. Otro ejemplo se vio en el ejemplo 5.10, donde el sistema se define como la combi- nación de la bola, el bloque y la cuerda. La influencia del entorno incluye las fuerzas gravitacionales sobre la bola y el bloque, las fuerzas normal y de fricción sobre el bloque, y la fuerza ejercida por la polea sobre la cuerda. Las fuerzas que ejerce la cuerda sobre la bola y el bloque son internas al sistema y debido a eso no se incluyen como una influencia del entorno. Existen algunos mecanismos mediante los cuales un sistema recibe influencia de su entorno. El primero que se investigará es el trabajo. 7.2 Trabajo invertido por una fuerza constante Casi todos los términos utilizados hasta el momento (velocidad, aceleración, fuerza, et- cétera) tienen un significado similar en física como en la vida diaria. Sin embargo, ahora se encuentra un término cuyo significado en física es particularmente diferente de su significado cotidiano: trabajo. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.1 Identifique el sistema La primera etapa más importante a considerar en la solución de un problema aplicando el planteamiento de energía es identificar el sistema de interés adecuado.
- 193. Para comprender qué significa trabajo en física, considere la situación que se ilustra en la figura 7.1. Se aplica una fuerza F S a un borrador, qué se identifica como el sistema, y el bo- rrador se desliza a lo largo del riel. Si quiere saber qué tan efectiva es la fuerza para mover el borrador, debe considerar no sólo la magnitud de la fuerza sino también su dirección. Si supone que la magnitud de la fuerza aplicada es la misma en las tres fotografías, el empu- jón que se aplica en la figura 7.1b hace más para mover el borrador que el empujón de la figura 7.1a. Por otra parte, la figura 7.1c muestra una situación en que la fuerza aplicada no mueve el borrador en absoluto, sin importar cuán fuerte se empuje (a menos, desde luego, ¡que se aplique una fuerza tan grande que rompa el riel!). Estos resultados sugieren que, cuando se analizan fuerzas para determinar el trabajo que realizan, se debe considerar la naturaleza vectorial de las fuerzas. También se debe conocer el desplazamiento $r S del borrador mientras se mueve a lo largo del riel si se quiere determinar el trabajo invertido sobre él por la fuerza. Mover el borrador 3 m a lo largo del riel requiere más trabajo que moverlo 2 cm. Examine la situación de la figura 7.2, donde el objeto (el sistema) experimenta un desplazamiento a lo largo de una línea recta mientras sobre él actúa una fuerza constante de magnitud F que forma un ángulo V con la dirección del desplazamiento. El trabajo W invertido sobre un sistema por un agente que ejerce una fuerza cons- tante sobre el sistema es el producto de la magnitud F de la fuerza, la magnitud $r del desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza y cos V, donde V es el ángulo entre los vectores fuerza y desplazamiento: W F $r cos V (7.1) Note en la ecuación 7.1 que el trabajo es un escalar, aun cuando se defina en términos de dos vectores, una fuerza F S y un desplazamiento $r S . En la sección 7.3 se explora cómo combinar dos vectores para generar una cantidad escalar. Como ejemplo de la distinción entre la definición de trabajo y la comprensión cotidia- na de la palabra, considere sostener una pesada silla con los brazos extendidos durante 3 minutos. Al final de este intervalo de tiempo, sus cansados brazos pueden hacerle creer que realizó una cantidad considerable de trabajo sobre la silla. Sin embargo, de acuerdo con la definición, sobre ella no ha realizado ningún trabajo. Usted ejerce una fuerza para sostener la silla, pero no la mueve. Una fuerza no realiza trabajo sobre un objeto si la fuerza no se mueve a través de un desplazamiento. Si $r 0, la ecuación 7.1 da W 0, que es la situación que se muestra en la figura 7.1c. Advierta también de la ecuación 7.1 que el trabajo invertido por una fuerza sobre un objeto en movimiento es cero cuando la fuerza aplicada es perpendicular al desplazamien- to de su punto de aplicación. Esto es, si V 90°, por lo tanto W 0 porque cos 90° 0. Por ejemplo, en la figura 7.3, el trabajo invertido por la fuerza normal sobre el objeto y el trabajo invertido por la fuerza gravitacional sobre el objeto son ambos cero porque ambas PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.2 ¿Qué se desplaza? El desplazamiento en la ecuación 7.1 es el del punto de aplicación de la fuerza. Si la fuerza se aplica a una partícula o un sistema no deformable, este desplazamiento es el mismo que el desplazamiento de la partícula o sistema. Sin embargo, para sistemas deformables, estos dos desplazamientos con frecuencia no son los mismos. 1 Trabajo invertido por una fuerza constante Sección 7.2 Trabajo invertido por una fuerza constante 165 Figura 7.2 Si un objeto se somete a un desplazamiento $r S bajo la acción de una fuerza constante F S , el trabajo invertido por la fuerza es F $r cos V. Figura 7.3 Un objeto se desplaza sobre una superficie horizontal sin fricción. La fuerza normal n S y la fuerza gravitacional m g S no trabajan sobre el objeto. En la situación que se muestra aquí, F S es la única fuerza que realiza trabajo sobre el objeto. Figura 7.1 Un borrador se empuja a lo largo de un riel del pizarrón mediante una fuerza que actúa a diferentes ángulos respecto de la dirección horizontal. a) b) c) r F cos F $ V V F n r mg $ V Charles D. Winters
- 194. 166 Capítulo 7 Energía de un sistema fuerzas son perpendiculares al desplazamiento y tienen componentes cero a lo largo de un eje en la dirección de $r S . El signo del trabajo también depende de la dirección de F S en relación con $r S . El tra- bajo invertido por la fuerza aplicada sobre un sistema es positivo cuando la proyección de F S sobre $r S está en la misma dirección que el desplazamiento. Por ejemplo, cuando un objeto se levanta, el trabajo invertido por la fuerza aplicada sobre el objeto es positivo, porque la dirección de dicha fuerza es hacia arriba, en la misma dirección que el desplaza- miento de su punto de aplicación. Cuando la proyección de F S sobre $r S está en la dirección opuesta al desplazamiento, W es negativo. Por ejemplo, conforme se levanta un objeto, el trabajo invertido por la fuerza gravitacional sobre el objeto es negativo. El factor cos V en la definición de W (ecuación 7.1) automáticamente toma en cuenta el signo. Si una fuerza aplicada F S está en la misma dirección que el desplazamiento $r S , por lo tanto V 0 y cos 0 1. En este caso, la ecuación 7.1 produce W F $r Las unidades de trabajo son las de fuerza multiplicada por longitud. En consecuencia, la unidad del SI de trabajo es el newton·metro (N m kg m2 s2 ). Esta combinación de uni- dades se usa con tanta frecuencia que se le ha dado un nombre propio, joule (J). Una consideración importante para un enfoque de sistema a los problemas es que el trabajo es una transferencia de energía. Si W es el trabajo realizado sobre un sistema y W es positivo, la energía se transfiere al sistema; si W es negativo, la energía se transfiere desde el sistema. Por lo tanto, si un sistema interactúa con su entorno, esta interacción se describe como una transferencia de energía a través de las fronteras del sistema. El resul- tado es un cambio en la energía almacenada en el sistema. En la sección 7.5 se aprenderá acerca del primer tipo de almacenamiento de energía, después de investigar más aspectos del trabajo. Pregunta rápida 7.1 La fuerza gravitacional que ejerce el Sol sobre la Tierra mantiene a ésta en una órbita alrededor de aquél. Suponga que la órbita es perfectamente circular. El trabajo realizado por esta fuerza gravitacional durante un intervalo de tiempo breve, en el que la Tierra se mueve a través de un desplazamiento en su trayectoria orbital, es a) cero, b) positivo, c) negativo, d) imposible de determinar. Pregunta rápida 7.2 La figura 7.4 muestra cuatro situaciones en las que una fuerza se aplica a un objeto. En los cuatro casos, la fuerza tiene la misma magnitud y el desplaza- miento del objeto es hacia la derecha y de la misma magnitud. Clasifique las situaciones en orden del trabajo invertido por la fuerza sobre el objeto, del más positivo al más ne- gativo. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.3 Trabajo realizado por... sobre... No sólo debe identificar el sistema, también debe saber qué agente en el entorno realiza trabajo sobre el sistema. Cuando se analice el trabajo, siempre use la frase “el trabajo realizado por... sobre...”. Después de “por”, inserte la parte del entorno que interactúa directamente con el sistema. Después de “sobre”, inserte el sistema. Por ejemplo, “el trabajo realizado por el martillo sobre el clavo” identifica al clavo como el sistema y la fuerza del martillo representa la interacción con el entorno. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.4 Causa del desplazamiento Es posible calcular el trabajo realizado por una fuerza sobre un objeto, pero dicha fuerza no necesariamente es la causa del desplazamiento del objeto. Por ejemplo, si levanta un objeto, la fuerza gravitacional realiza trabajo sobre el objeto, ¡aunque la gravedad no es la causa de que el objeto se mueva hacia arriba! Figura 7.4 (Pregunta rápida 7.2) Se jala un bloque mediante una fuerza en cuatro direcciones diferentes. En cada caso, el desplazamiento del bloque es hacia la derecha y de la misma magnitud. F a) b) F c) F F d)
- 195. EJEMPLO 7.1 Sr. Limpio Un hombre que limpia un piso jala una aspiradora con una fuerza de magnitud F 50.0 N en un ángulo de 30.0° con la horizontal (figura 7.5). Calcule el trabajo consumido por la fuerza sobre la aspiradora a medida que ésta se desplaza 3.00 m hacia la derecha. SOLUCIÓN Conceptualizar La figura 7.5 ayuda a formar ideas de la situación. Piense en una ex- periencia de su vida en la que jaló un objeto a través del piso con una soga o cuerda. Categorizar Se aplica una fuerza sobre un objeto, un desplazamiento del objeto y el ángulo entre los dos vectores, de modo que este ejemplo se clasifica como un problema de sustitución. La aspiradora se identifica como el sistema. Aplique la definición de trabajo (ecuación 7.1): 130 J W F ¢r cos u 150.0 N2 13.00 m2 1cos 30.0°2 Observe en esta situación que la fuerza normal n S y la gravitacional F S g mg S no realizan trabajo sobre la aspiradora porque estas fuerzas son perpendiculares a su desplazamiento. Sección 7.3 Producto escalar de dos vectores 167 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.5 El trabajo es un escalar Aunque la ecuación 7.3 define el trabajo en términos de dos vectores, el trabajo es un escalar; no hay dirección asociada con él. Todas las clases de energía y de transferencia de energía son escalares. Este hecho es una gran ventaja de la aproximación de energía, ¡porque no se necesitan cálculos vectoriales! 1 Producto escalar de dos vectores cualesquiera A S y B S Figura 7.6 El producto escalar A S B S es igual a la magnitud de A S multiplicada por B cos V, que es la proyección de B S sobre A S . 1 Este enunciado es equivalente a afirmar que A S B S es igual al producto de la magnitud de B S y la proyec- ción de A S sobre B S . 2 En el capítulo 11 se verá otra forma de combinar vectores que resulta ser útil en física y no es conmu- tativa. mg 30.0 50.0 N n B B cos . = AB cos B A A V V V Figura 7.5 (Ejemplo 7.1) Una aspiradora se jala con un ángulo de 30.0° de la horizontal. 7.3 Producto escalar de dos vectores Debido a la manera en que los vectores fuerza y desplazamiento se combinan en la ecuación 7.1, es útil aplicar una herramienta matemática conveniente denominada producto escalar de dos vectores. Este producto escalar de los vectores A S y B S se escribe como A S B S (Debido al símbolo punto, con frecuencia al producto escalar se le llama producto punto.) El producto escalar de dos vectores cualesquiera A S y B S es una cantidad escalar igual al producto de las magnitudes de los dos vectores y el coseno del ángulo V entre ellos: A S # B S AB cos u (7.2) Como es el caso con cualquier multiplicación, A S y B S no necesitan tener las mismas uni- dades. Al comparar esta definición con la ecuación 7.1, esta ecuación se expresa como un producto escalar: W F ¢r cos u F S # ¢r S (7.3) En otras palabras, F S $r S es una notación abreviada de F $r cos V. Antes de continuar con el análisis del trabajo, se investigan algunas propiedades del producto punto. La figura 7.6 muestra dos vectores A S y B S y el ángulo V entre ellos, que se aplica en la definición del producto punto. En la figura 7.6, B cos V es la proyección de B S sobre A S . Debido a eso, la ecuación 7.2 significa que A S B S es el producto de la magnitud de A S y la proyección de B S sobre A S .1 Del lado derecho de la ecuación 7.2, también se ve que el producto escalar es conmu- tativo.2 Esto es, A S # B S B S # A S Por último, el producto escalar obedece la ley distributiva de la multiplicación, de este modo A S # 1B S C S 2 A S # B S A S # C S
- 196. 168 Capítulo 7 Energía de un sistema El producto punto es simple de evaluar a partir de la ecuación 7.2 cuando A S es perpendicular o paralelo a B S . Si A S es perpendicular a B S (V 90°), en tal caso A S B S 0. (La igualdad A S B S 0 también se cumple en el caso más trivial en el que A S o B S es cero.) Si el vector A S es paralelo al vector B S y los dos apuntan en la misma dirección (V 0), por lo tanto A S B S AB. Si el vector A S es paralelo al vector B S pero los dos apuntan en direcciones opuestas (V 180°), en consecuencia A S B S AB. El producto escalar es negativo cuando 90° V 180°. Los vectores unitarios î , ĵ y k̂, que se definieron en el capítulo 3, se encuentran en las direcciones x, y y z positivas, respectivamente, de un sistema coordenado de mano derecha. Por lo tanto, se sigue de la definición de A S B S que los productos escalares de estos vectores unitarios son î # î ĵ # ĵ k̂ # k̂ 1 (7.4) î # ĵ î # k̂ ĵ # k̂ 0 (7.5) Las ecuaciones 3.18 y 3.19 establecen que dos vectores A S y B S se expresan en forma de vector unitario como B S Bx î By ĵ Bzk̂ A S Ax î Ay ĵ Azk̂ Con la información que se proporciona en las ecuaciones 7.4 y 7.5 se muestra que el pro- ducto escalar de A S y B S se reduce a A S # B S AxBx AyBy AzBz (7.6) (Los detalles de la deducción se le dejan en el problema 5 al final del capítulo.) En el caso especial en el que A S B S , se ve que A S # A S Ax 2 Ay 2 Az 2 A2 Pregunta rápida 7.3 ¿Cuál de los siguientes enunciados es verdadero respecto a la correspondencia entre el producto punto de dos vectores y el producto de las magnitu- des de los vectores? a) A S B S es mayor que AB. b) A S B S es menor que AB. c) A S B S podría ser mayor o menor que AB, dependiendo del ángulo entre los vectores. d) A S B S podría ser igual a AB. Productos punto de vectores unitarios 0 EJEMPLO 7.2 El producto escalar Los vectores A S y B S se conocen por A S 2 î 3 ĵ y B S î 2 ĵ . A) Determine el producto escalar A S B S . SOLUCIÓN Conceptualizar No hay sistema físico a imaginar aquí. En vez de ello, es un ejercicio matemático que involucra dos vec- tores. Categorizar Puesto que se tiene una definición para el producto escalar, este ejemplo se clasifica como un problema de sustitución. Sustituya las expresiones vectoriales específicas para A S y B S : 2112 4102 3102 6112 2 6 4 2 î î 2 î 2 ĵ 3 ĵ î 3 ĵ 2 ĵ A S B S 12 î 3 ĵ 2 1 î 2 ĵ 2 Se obtiene el mismo resultado cuando se aplica directamente la ecuación 7.6, donde Ax 2, Ay 3, Bx 1 y By 2.
- 197. B) Encuentre el ángulo V entre A S y B S . SOLUCIÓN Evalúe las magnitudes de A S y B S con el teorema de Pitágoras: Aplique la ecuación 7.2 y el resultado del inciso (A) para en- contrar el ángulo: EJEMPLO 7.3 Trabajo consumido por una fuerza constante Una partícula móvil en el plano xy se somete a un desplazamiento conocido por $r S (2.0 î 3.0 ĵ ) m cuando una fuerza constante F S (5.0 î 2.0 ĵ ) N actúa sobre la partícula. A) Calcule las magnitudes de la fuerza y el desplazamiento de la partícula. SOLUCIÓN Conceptualizar Aunque este ejemplo es un poco más físico que el anterior, en cuanto que identifica una fuerza y un des- plazamiento, es similar en términos de su estructura matemática. Categorizar Ya que se proporcionan dos vectores y se pide encontrar sus magnitudes, este ejemplo se clasifica como un problema de sustitución. Aplique el teorema de Pitágoras para encontrar las mag- nitudes de la fuerza y el desplazamiento: B) Calcule el trabajo consumido por F S en la partícula. SOLUCIÓN Sustituya las expresiones para F S y $r S en la ecuación 7.3 y aplique las ecuaciones 7.4 y 7.5: Sección 7.4 Trabajo consumido por una fuerza variable 169 7.4 Trabajo consumido por una fuerza variable Considere una partícula que se desplaza a lo largo del eje x bajo la acción de una fuerza que varía con la posición. La partícula se desplaza en la dirección de x creciente, desde x xi a x xf. En tal situación, no se aplica W F $r cos V para calcular el trabajo consumido por la fuerza, porque esta correspondencia sólo se aplica cuando F S es constante en mag- nitud y dirección. Sin embargo, si piensa que la partícula se somete a un desplazamiento muy pequeño $x, como se muestra en la figura 7.7a, la componente x de la fuerza, Fx, es aproximadamente constante en este intervalo pequeño; para este desplazamiento peque- ño, se puede aproximar el trabajo invertido en la partícula mediante la fuerza como W Fx $x que es el área del rectángulo sombreado en la figura 7.7a. Si toma en cuenta Fx en función de la curva x dividida en un gran número de tales intervalos, el trabajo total consumido por B Bx 2 By 2 1 122 1222 5 A Ax 2 Ay 2 1222 1322 13 u cos 1 4 65 60.3° cos u A S B S AB 4 13 5 4 65 ¢r 1¢x22 1¢y22 12.022 13.022 3.6 m F Fx 2 Fy 2 15.022 12.022 5.4 N 310 0 0 64 N # m 16 J 15.0 î 2.0 î 5.0 î 3.0 ĵ 2.0 ĵ 2.0 î 2.0 ĵ 3.0 ĵ 2 N # m W F S ¢r S 3 15.0 î 2.0 ĵ 2 N4 3 12.0 î 3.0 ĵ 2 m4
- 198. 170 Capítulo 7 Energía de un sistema el desplazamiento desde xi a xf es aproximadamente igual a la suma de un gran número de tales términos: W xf xi Fx ¢x Si se permite que el tamaño de los desplazamientos pequeños se aproxime a cero, el nú- mero de términos en la suma aumenta sin límite, pero el valor de la suma se aproxima a un valor definido que es igual al área limitada por la curva Fx y el eje x: lím ¢xS0 xf xi Fx ¢x xf xi Fx dx En consecuencia, el trabajo invertido por Fx en la partícula conforme se traslada de xi a xf se puede expresar como W xf xi Fx dx (7.7) Esta ecuación se reduce a la ecuación 7.1 cuando la componente Fx F cos V es cons- tante. Si más de una fuerza actúa sobre un sistema y el sistema se puede modelar como una partícula, el trabajo total consumido en el sistema es justo el trabajo invertido por la fuerza neta. Si la fuerza neta en la dirección x se expresa como h Fx, el trabajo total, o trabajo neto, consu- mido cuando la partícula se traslada de xi a xf es W Wneto xf xi 1 Fx2dx Para el caso general de una fuerza neta h F S cuya magnitud y dirección puede variar, se aplica el producto escalar, W Wneto 1 F S 2 dr S (7.8) donde la integral se calcula sobre la trayectoria que toma la partícula a través del espacio. Si no es posible modelar el sistema como una partícula (por ejemplo, si el sistema con- siste de múltiples partículas que se mueven unas respecto de otras), no se puede usar la ecuación 7.8, porque fuerzas diferentes sobre el sistema pueden moverse a través de dife- rentes desplazamientos. En este caso, se debe evaluar el trabajo invertido por cada fuerza por separado y después sumar algebraicamente los trabajos para encontrar el trabajo neto invertido en el sistema. Figura 7.7 a) El trabajo consumido en una partícula por la componente de fuerza Fx para el desplazamiento pequeño $x es Fx $x, que es igual al área del rectángulo sombreado. El trabajo total consumido por el desplazamiento de xi a xf es aproximadamente igual a la suma de las áreas de todos los rectángulos. b) El trabajo invertido por la componente Fx de la fuerza variable cuando la partícula se traslada de xi a xf es exactamente igual al área bajo esta curva. EJEMPLO 7.4 Cálculo del trabajo total a partir de una gráfica Una fuerza que actúa sobre una partícula varía con x como se muestra en la figura 7.8. Calcule el trabajo consumido por la fuerza en la partícula conforme se traslada de x 0 a x 6.0 m. SOLUCIÓN Conceptualizar Considere una partícula sometida a la fuerza de la figura 7.8. Obser- ve que la fuerza permanece constante a medida que la partícula se traslada a través de los primeros 4.0 m y después disminuye linealmente a cero en 6.0 m. Categorizar Ya que la fuerza varía durante todo el movimiento de la partícula, se deben aplicar las técnicas para el trabajo invertido por fuerzas variables. En este caso, se aplica la representación gráfica de la figura 7.8 para evaluar el trabajo consumido. Analizar El trabajo consumido por la fuerza es igual al área bajo la curva de x 0 a x 6.0 m. Esta área es igual al área de la sección rectangular de hasta más el área de la sección triangular de hasta . 1 2 3 4 5 6 x (m) 0 5 Fx (N) Figura 7.8 (Ejemplo 7.4) La fuerza que actúa sobre una partícula es constante para los primeros 4.0 m de movimiento y después disminuye linealmente con x de x 4.0 m a x 6.0 m. El trabajo neto invertido por esta fuerza es el área bajo la curva. a) Fx Área = A = Fx x Fx x xf xi x b) Fx x xf xi Trabajo $ $ $
- 199. Evalúe el área del rectángulo: W 15.0 N2 14.0 m2 20 J Hallar el valor numérico del área del triángulo: W 1 2 15.0 N2 12.0 m2 5.0 J Encuentre el trabajo total consumido por la fuerza en la partícula: W W W 20 J 5.0 J 25 J Finalizar Ya que la gráfica de la fuerza consiste de líneas rectas, se pueden usar reglas para la búsqueda de las áreas de formas geométricas simples para evaluar el trabajo total invertido en este ejemplo. En un caso en el que la fuerza no varíe linealmente, tales reglas no se pueden aplicar y la función fuerza se debe integrar como en las ecuaciones 7.7 o 7.8. Sección 7.4 Trabajo consumido por una fuerza variable 171 1 Fuerza de resorte Figura 7.9 La fuerza que ejerce un resorte sobre un bloque varía con la posición x del bloque en relación con la posición de equilibrio x 0. a) Cuando x es positivo (resorte estirado), la fuerza del resorte se dirige hacia la izquierda. b) Cuando x es cero (longitud natural del resorte), la fuerza del resorte es cero. c) Cuando x es negativo (resorte comprimido), la fuerza del resorte se dirige hacia la derecha. d) Gráfica de Fs en función de x para el sistema bloque–resorte. El trabajo invertido por la fuerza del resorte en el bloque cuando se traslada desde xmáx a 0 es el área del triángulo sombreado, 1 2kx2 máx. Trabajo consumido en un resorte En la figura 7.9 se muestra un modelo de sistema físico común para el que la fuerza varía con la posición. Un bloque sobre una superficie horizontal sin fricción se conecta a un resorte. Para muchos resortes, si el resorte está estirado o comprimido una distancia pe- queña desde su configuración sin estirar (en equilibrio), ejerce en el bloque una fuerza que se puede representar matemáticamente como Fs kx (7.9) donde x es la posición del bloque en relación con su posición de equilibrio (x 0) y k es una constante positiva llamada constante de fuerza o constante de resorte del resorte. b) Fs 0 x 0 x c) x x Fs es positivo. x es negativo. Fs x 0 kxmáx xmáx Fs kx d) Área kx2 máx 1 2 a) x x 0 Fs es negativo. x es positivo. x x
- 200. 172 Capítulo 7 Energía de un sistema En otras palabras, la fuerza que se requiere para estirar o comprimir un resorte es pro- porcional a la cantidad de estiramiento o compresión x. Esta ley de fuerza para resortes se conoce como ley de Hooke. El valor de k es una medida de la rigidez del resorte. Los resortes rígidos tienen grandes valores k, y los resortes suaves tienen pequeños valores k. Como se puede ver de la ecuación 7.9, las unidades de k son Nm. La forma vectorial de la ecuación 7.9 es F S s Fs î kx î (7.10) donde el eje x se eligió en la dirección de extensión o compresión del resorte. El signo negativo en las ecuaciones 7.9 y 7.10 significa que la fuerza que ejerce el resorte siempre tiene una dirección opuesta al desplazamiento de equilibrio. Cuando x 0, como en la figura 7.9a, de modo que el bloque está a la derecha de la posición de equilibrio, la fuerza del resorte se dirige hacia la izquierda, en la dirección x negativa. Cuando x 0, como en la figura 7.9c, el bloque está a la izquierda del equilibrio y la fuerza del resorte se dirige hacia la derecha, en la dirección x positiva. Cuando x 0, como en la figura 7.9b, el resorte no está estirado y Fs 0. Puesto que la fuerza del resorte siempre actúa hacia la posición de equilibrio (x 0), a veces se le llama fuerza de restitución. Si el resorte se comprime hasta que el bloque está en el punto xmáx y después se libera, el bloque se traslada de xmáx a través de cero hasta xmáx. Después invierte la dirección, regresa a xmáx y continúa oscilando de ida y vuelta. Suponga que el bloque se empuja hacia la izquierda a una posición xmáx y después se libera. Identifique el bloque como el sistema y calcule el trabajo Ws invertido por la fuerza del resorte en el bloque conforme éste se traslada de xi xmáx a xf 0. Al aplicar la ecua- ción 7.8 y suponer que el bloque se puede modelar como una partícula, se obtiene Ws F S s # dr S xf xi 1 kx î 2 # 1dx î 2 0 xmáx 1 kx2dx 1 2kx2 máx (7.11) donde se aplicó la integral dxn dx xn1 /(n 1) con n 1. El trabajo consumido por la fuerza del resorte es positivo porque la fuerza está en la misma dirección que su desplaza- miento (ambos hacia la derecha). Puesto que el bloque llega en x 0 con cierta rapidez, continuará móvil hasta que alcance una posición xmáx. El trabajo invertido por la fuerza del resorte sobre el bloque conforme se traslada de xi 0 a xf xmáx es Ws 1 2 kx2 máx porque para esta parte del movimiento la fuerza del resorte es hacia la izquierda y su des- plazamiento es hacia la derecha. En consecuencia, el trabajo neto invertido por la fuerza del resorte en el bloque conforme se traslada de xi xmáx a xf xmáx es cero. La figura 7.9d es una gráfica de Fs en función de x. El trabajo calculado en la ecuación 7.11 es el área del triángulo sombreada, que corresponde al desplazamiento desde xmáx hasta 0. Ya que el triángulo tiene base xmáx y altura kxmáx, su área es 1 2 kx2 máx, el trabajo inver- tido por el resorte que se proporciona por la ecuación 7.11. Si el bloque se somete a un desplazamiento arbitrario desde x xi hasta x xf, el trabajo invertido por la fuerza del resorte en el bloque es Ws xf xi 1 kx2dx 1 2kxi 2 1 2kxf 2 (7.12) De la ecuación 7.12 se ve que el trabajo invertido por la fuerza del resorte es cero para cualquier movimiento que termine donde comenzó (xi xf). En el capítulo 8 se usará este resultado importante cuando se describa con mayor detalle el movimiento de este sistema. Las ecuaciones 7.11 y 7.12 describen el trabajo empleado por el resorte sobre el bloque. Ahora considere el trabajo invertido en el bloque por un agente externo conforme el agente aplica una fuerza sobre el bloque y el bloque se mueve muy lentamente de xi xmáx a xf 0, como en la figura 7.10. Se puede calcular este trabajo al notar que, en cualquier valor de la posición, la fuerza aplicada F S ap es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza del resorte F S s, de modo que F S ap Fap î F S s (kx î ) kx î . Debido a eso, el trabajo realizado por esta fuerza aplicada (el agente externo) en el sistema bloque–resorte es Trabajo consumido por un resorte 0
- 201. Wap F S ap dr S xf xi 1kx î 2 1dx î 2 0 xmáx kx dx 1 2kx2 máx Este trabajo es igual al negativo del trabajo invertido por la fuerza del resorte para este desplazamiento (ecuación 7.11). El trabajo es negativo porque el agente externo debe empujar hacia adentro sobre el resorte para evitar que se expanda y esta dirección es opuesta a la dirección del desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza conforme el bloque se traslada desde xmáx a 0. Para un desplazamiento arbitrario del bloque, el trabajo consumido en el sistema por el agente externo es Wap xf xi kx dx 1 2kxf 2 1 2kxi 2 (7.13) Advierta que esta ecuación es el negativo de la ecuación 7.12. Pregunta rápida 7.4 Un dardo se carga en una pistola de juguete, la cual se activa por un resorte al empujarlo hacia adentro una distancia x. Para la carga siguiente, el resorte se comprime una distancia 2x. ¿Cuánto trabajo se requiere para cargar el segundo dardo en comparación con el que se requiere para cargar el primero? a) cuatro veces más, b) dos veces más, c) el mismo, d) la mitad, e) una cuarta parte. Sección 7.4 Trabajo consumido por una fuerza variable 173 Figura 7.10 Un bloque se traslada desde xi xmáx a xf 0 sobre una superficie sin fricción conforme se aplica una fuerza F S ap al bloque. Si el proceso se realiza muy lentamente, la fuerza aplicada es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza del resorte en todo momento. EJEMPLO 7.5 Medición de k para un resorte Una técnica común aplicada para medir la constante de fuerza de un resorte se demues- tra por la configuración de la figura 7.11. El resorte cuelga verticalmente (figura 7.11a) y un objeto de masa m se une a su extremo inferior. Bajo la acción de la “carga” mg, el resorte se estira una distancia d desde su posición de equilibrio (figura 7.11b). A) Si un resorte se estira 2.0 cm por un objeto suspendido que tiene una masa de 0.55 kg, ¿cuál es la constante de fuerza del resorte? SOLUCIÓN Conceptualizar Considere la figura 7.11b, que muestra lo que le ocurre al resorte cuando el objeto se une a él. Simule esta situación al colgar un objeto sobre una banda elástica. Categorizar El objeto en la figura 7.11b no acelera, de modo que se le modela como una partícula en equilibrio. Analizar Puesto que el objeto está en equilibrio, la fuerza neta sobre él es cero y la fuerza hacia arriba del resorte equilibra la fuerza gravitacional hacia abajo mg S (figura 7.11c). Al aplicar la ley de Hooke produce F S s kd mg y al resolver para k: B) ¿Cuánto trabajo invierte el resorte sobre el objeto conforme se estira esta distancia? SOLUCIÓN Aplique la ecuación 7.12 para encontrar el trabajo invertido por el resorte sobre el objeto: s mg d c) b) a) F xi = = 0 xf –x máx Fap Fs Figura 7.11 (Ejemplo 7.5) Determinación de la constante de fuerza k de un resorte. La elongación d la produce un objeto unido, que tiene un peso mg. k mg d 10.55 kg2 19.80 ms2 2 2.0 10 2 m 2.7 102 Nm 5.4 10 2 J Ws 0 1 2kd2 1 2 12.7 102 Nm2 12.0 10 2 m22
- 202. 174 Capítulo 7 Energía de un sistema Finalizar A medida que el objeto se mueve a través de los 2.0 cm de distancia, la fuerza gravitacional también realiza tra- bajo sobre él. Este trabajo es positivo porque la fuerza gravitacional es hacia abajo y así es el desplazamiento del punto de aplicación de esta fuerza. Respecto a la ecuación 7.12 y la discusión posterior, ¿esperaría que el trabajo realizado por la fuerza gravitacional sea 5.4 102 J? Descúbralo. Evalúe el trabajo invertido por la fuerza gravitacional en el objeto: Si usted esperaba que el trabajo invertido por la gravedad simplemente fuera el invertido por el resorte con un signo po- sitivo, ¡es posible que le sorprenda este resultado! Para comprender por qué éste no es el caso, es necesario explorar más, como se hace en la siguiente sección. Energía cinética 0 Figura 7.12 Un objeto que se somete a un desplazamiento $r S $x î y un cambio en velocidad bajo la acción de una fuerza neta constante h F S . 7.5 Energía cinética y el teorema trabajo–energía cinética Ya se investigó el trabajo y se le identificó como un mecanismo de transferencia de energía en un sistema. Un resultado posible de hacer trabajo sobre un sistema es que el sistema cambia su rapidez. En esta sección se investiga esta situación y se introduce el primer tipo de energía que un sistema puede tener, llamada energía cinética. Considere un sistema que consiste de un solo objeto. La figura 7.12 muestra un bloque de masa m que se mueve a través de un desplazamiento dirigido hacia la derecha bajo la acción de una fuerza neta h F S , también dirigida hacia la derecha. Se sabe de la segunda ley de Newton que el bloque se mueve con una aceleración a S . Si el bloque (y por tanto la fuerza) se mueven a través de un desplazamiento $r S $x î (xf xi) î , el trabajo neto realizado sobre el bloque por la fuerza neta h F S es Wneto xf xi F dx (7.14) Al aplicar la segunda ley de Newton, se sustituye para la magnitud de la fuerza netah F ma y después se realizan las siguientes manipulaciones de la regla de la cadena en el integrando: Wneto 1 2mvf 2 1 2mvi 2 Wneto xf xi ma dx xf xi m dv dt dx xf xi m dv dx dx dt dx vf vi mv dv (7.15) donde vi es la rapidez del bloque cuando está en x xi y vf es su rapidez en xf. La ecuación 7.15 se generó por la situación específica de movimiento unidimensional, pero es un resultado general. Dice que el trabajo invertido por la fuerza neta en una par- tícula de masa m es igual a la diferencia entre los valores inicial y final de una cantidad 1 2mv2 . La cantidad 1 2mv2 representa la energía asociada con el movimiento de la partícula. Esta cantidad es tan importante que se le ha dado un nombre especial, energía cinética: K 1 2mv2 (7.16) La energía cinética es una cantidad escalar y tiene las mismas unidades que el trabajo. Por ejemplo, un objeto de 2.0 kg que se mueve con una rapidez de 4.0 ms tiene una energía cinética de 16 J. La tabla 7.1 menciona las energías cinéticas de diferentes objetos. La ecuación 7.15 afirma que el trabajo realizado en una partícula por una fuerza neta h F S que actúa sobre él es igual al cambio en energía cinética de la partícula. Con frecuencia es conveniente escribir la ecuación 7.15 en la forma Wneto Kf Ki ¢K (7.17) Otra forma de escribirla es Kf Ki Wneto, que dice que la energía cinética final de un objeto es igual a su energía cinética inicial más el cambio debido al trabajo neto invertido sobre él. vf F vi x m $ 3 10.55 kg2 19.80 ms2 2 12.0 10 2 m2 1.1 10 1 J W F S ¢r S 1mg2 1d2 cos 0 mgd
- 203. La ecuación 7.17 se generó al suponer que se realiza trabajo en una partícula. También se podría hacer trabajo sobre un sistema deformable, en el que las partes del sistema se muevan unas respecto de otras. En este caso, también se encuentra que la ecuación 7.17 es válida en tanto el trabajo neto se encuentre al sumar los trabajos invertidos por cada fuerza y sumarlos, tal como se discutió anteriormente en relación con la ecuación 7.8. La ecuación 7.17 es un resultado importante conocido como teorema trabajo–energía cinética: Cuando se consume trabajo en un sistema, y el único cambio en el sistema es en su rapidez, el trabajo neto consumido en el sistema es igual al cambio en energía cinética del sistema. El teorema trabajo–energía cinética indica que la rapidez de un sistema aumenta si el trabajo neto invertido sobre él es positivo porque la energía cinética final es mayor que la energía cinética inicial. La rapidez disminuye si el trabajo neto es negativo porque la energía cinética final es menor que la energía cinética inicial. Puesto que hasta el momento sólo se ha investigado movimiento traslacional a través del espacio, se llegó al teorema trabajo–energía cinética al analizar situaciones que invo- lucran movimiento traslacional. Otro tipo de movimiento es el movimiento rotacional, en el que un objeto gira en torno a un eje. Este tipo de movimiento se estudiará en el capítulo 10. El teorema trabajo–energía cinética también es válido para sistemas que se someten a un cambio en la rapidez rotacional debido al trabajo realizado sobre el sistema. El molino de viento en la fotografía al principio de este capítulo es un ejemplo de trabajo que causa movimiento rotacional. El teorema trabajo–energía cinética pondrá en claro un resultado visto anteriormente en este capítulo que puede parecer extraño. En la sección 7.4 se llegó a un resultado de trabajo neto realizado cero cuando un resorte empujó un bloque de xi xmáx a xf xmáx. Note que, ya que la rapidez del bloque cambia continuamente, puede parecer complicado analizar este proceso. Sin embargo, la cantidad $K en el teorema trabajo–energía cinética sólo se refiere a los puntos inicial y final para las magnitudes de velocidad; no depende de los detalles de la trayectoria seguida entre dichos puntos. Por lo tanto, dado que la rapidez es cero tanto en el punto inicial como en el final del movimiento, el trabajo neto invertido en el bloque es cero. Con frecuencia este concepto de independencia con la trayectoria se verá en planteamientos similares de problemas. Además se regresa al final del ejemplo 7.5 para el misterio en la etapa finalizar. ¿Por qué el trabajo invertido por la gravedad no fue sólo el trabajo consumido por el resorte con un signo positivo? Note que el trabajo invertido por la gravedad es mayor que la magnitud del trabajo consumido por el resorte. Por lo tanto, el trabajo total invertido por todas las fuerzas en el objeto es positivo. Ahora piense cómo crear la situación en que las únicas fuer- zas sobre el objeto son la fuerza del resorte y la fuerza gravitacional. Debe soportar el ob- jeto en el punto más alto y después quitar su mano y dejar que el objeto caiga. Si lo hace, Sección 7.5 Energía cinética y el teorema trabajo–energía cinética 175 1 Teorema trabajo–energía cinética PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.6 Condiciones para el teorema trabajo–energía cinética El teorema trabajo–energía cinética es importante pero limitado en su aplicación; no es un principio general. En muchas situaciones, otros cambios en el sistema ocurren además de su rapidez, y existen otras interacciones con el entorno además del trabajo. Un principio más general que involucra energía es la conservación de energía en la sección 8.1. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.7 El teorema trabajo–energía cinética: rapidez, no velocidad El teorema trabajo–energía cinética relaciona el trabajo con un cambio en la rapidez de un sistema, no con un cambio en su velocidad. Por ejemplo, si un objeto está en movimiento circular uniforme, su rapidez es constante. Aun cuando su velocidad cambie, no se realiza trabajo sobre el objeto por la fuerza que causa el movimiento circular. TABLA 7.1 Energías cinéticas de diferentes objetos Objeto Masa (kg) Rapidez (ms) Energía cinética (J) Tierra que orbita el Sol 5.98 1024 2.98 104 2.66 1033 Luna que orbita la Tierra 7.35 1022 1.02 103 3.82 1028 Cohete que se mueve con rapidez de escapea 500 1.12 104 3.14 1010 Automóvil a 65 mih 2 000 29 8.4 105 Atleta que corre 70 10 3 500 Piedra que se deja caer desde 10 m 1.0 14 98 Pelota de golf con rapidez terminal 0.046 44 45 Gota de lluvia con rapidez terminal 3.5 105 9.0 1.4 103 Molécula de oxígeno en aire 5.3 1026 500 6.6 1021 a Rapidez de escape es la rapidez mínima que un objeto debe lograr cerca de la superficie de la Tierra para alejarse infinitamente de ésta.
- 204. 176 Capítulo 7 Energía de un sistema sabe que, cuando el objeto alcanza una posición 2.0 cm abajo de su mano, se estará mo- viendo, que es consistente con la ecuación 7.17. En el objeto se invierte trabajo neto po- sitivo y el resultado es que tiene una energía cinética conforme pasa a través del punto 2.0 cm. La única manera de evitar que el objeto tenga una energía cinética después de moverse 2.0 cm es bajarlo lentamente con su mano. Sin embargo, después, existe una tercera fuerza invirtiendo trabajo en el objeto, la fuerza normal de su mano. Si este trabajo se calcula y suma al invertido por la fuerza del resorte y la fuerza gravitacional, el trabajo neto invertido en el objeto es cero, que es consistente porque no es móvil en el punto 2.0 cm. Antes se indicó que el trabajo se considera un mecanismo para la transferencia de energía en un sistema. La ecuación 7.17 es un enunciado matemático de este concepto. Cuando se invierte trabajo en un sistema Wneto, el resultado es una transferencia de energía a través de la frontera del sistema. El resultado en el sistema, en el caso de la ecuación 7.17, es un cambio $K de energía cinética. En la siguiente sección se investiga otro tipo de energía que se puede almacenar en un sistema como resultado de realizar trabajo en el sistema. Pregunta rápida 7.5 Se carga un dardo en una pistola de juguete, accionada por resorte, al empujar el resorte hacia adentro una distancia x. Para la siguiente carga, el resorte se comprime una distancia 2x. ¿Qué tan rápido deja la pistola el segundo dardo, en com- paración con el primero? a) cuatro veces más rápido, b) dos veces más rápido, c) la misma, d) la mitad de rápido, e) un cuarto de rápido. EJEMPLO 7.6 Un bloque que se jala sobre una superficie sin fricción Un bloque de 6.0 kg, inicialmente en reposo, se jala hacia la derecha, a lo largo de una superficie horizontal sin fricción, mediante una fuerza horizontal constante de 12 N. Encuentre la rapidez del bloque después de que se ha movido 3.0 m. SOLUCIÓN Conceptualizar La figura 7.13 ilustra esta situación. Suponga que jala un carro de ju- guete a través de una mesa con una banda elástica horizontal unida al frente del carro. La fuerza se mantiene constante al asegurar que la banda elástica estirada siempre tiene la misma longitud. Categorizar Se podrían aplicar las ecuaciones de cinemática para determinar la res- puesta, pero practique la aproximación de energía. El bloque es el sistema y tres fuerzas externas actúan en el sistema. La fuerza normal equilibra la fuerza gravitacional en el bloque y ninguna de estas fuerzas que actúan verticalmente realiza trabajo sobre el bloque porque sus puntos de aplicación se desplazan horizontalmente. Analizar La fuerza externa neta que actúa sobre el bloque es la fuerza horizontal de 12 N. Hallar el trabajo invertido por esta fuerza en el bloque: W F ¢x 112 N2 13.0 m2 36 J Use el teorema trabajo–energía para el bloque y note que su energía cinética inicial es cero: Resuelva para vf: vf 2W m 2136 J2 6.0 kg 3.5 ms Finalizar Le sería útil resolver este problema de nuevo, al representar el bloque como una partícula bajo una fuerza neta para encontrar su aceleración y luego como una partícula bajo aceleración constante para encontrar su velocidad final. ¿Qué pasaría si? Suponga que la magnitud de la fuerza en este ejemplo se duplica a F 2F. El bloque de 6.0 kg acelera a 3.5 ms debido a esta fuerza aplicada mientras se mueve a través de un desplazamiento $x. ¿Cómo se compara el despla- zamiento $x con el desplazamiento original $x? n F mg x vf $ Figura 7.13 (Ejemplo 7.6) Bloque que se jala hacia la derecha sobre una superficie sin fricción mediante una fuerza horizontal constante. W Kf Ki 1 2mvf 2 0
- 205. Respuesta Si se jala más fuerte, el bloque debe acelerar a una cierta rapidez en una distancia más corta, así que se espera que $x $x. En ambos casos, el bloque experimenta el mismo cambio en energía cinética $K. Matemáticamente, a partir del teorema trabajo–energía cinética, se encuentra que ¢x¿ F F ¿ ¢x F 2F ¢x 1 2¢x W F ¿¢x¿ ¢K F ¢x y la distancia es más corta, como se sugiere por el argumento conceptual. EJEMPLO CONCEPTUAL 7.7 ¿La rampa reduce el trabajo requerido? Un hombre quiere cargar un refrigerador en una camioneta con el uso de una rampa a un ángulo V, como se muestra en la figura 7.14. Él afirma que se debe requerir menos trabajo para cargar la camioneta si la longitud L de la rampa aumen- ta. ¿Esta afirmación es válida? SOLUCIÓN No. Suponga que el refrigerador se sube por la rampa en una carretilla con rapidez constante. En este caso, para el sistema del refrigerador y la carretilla, $K 0. La fuerza normal que ejerce la rampa sobre el sistema se dirige 90° al desplazamien- to de su punto de aplicación y por lo tanto no realiza trabajo sobre el sistema. Puesto que $K 0, el teorema trabajo–ener- gía cinética produce Wneto Wpor hombre Wpor gravedad 0 El trabajo invertido por la fuerza gravitacional es igual al producto del peso mg del sistema, la distancia L a través de la que se desplaza el refrigerador y cos (V 90°). En consecuencia, Wpor hombre Wpor gravedad (mg)(L)[cos (V 90°)] mgL sen V mgh donde h L sen V es la altura de la rampa. Por lo tanto, el hombre debe realizar la misma cantidad de trabajo mgh sobre el sistema sin importar la longitud de la rampa. El trabajo sólo depende de la altura de la rampa. Aunque se requiere menos fuerza con una rampa más larga, el punto de aplicación de dicha fuerza se mueve a través de un mayor desplazamiento. Sección 7.6 Energía potencial de un sistema 177 Figura 7.15 El trabajo invertido por un agente externo en el sistema del libro y la Tierra a medida que el libro se levanta lentamente desde una altura yi a una altura yf es igual a mgyf mgyi. 7.6 Energía potencial de un sistema Hasta el momento en este capítulo se ha definido un sistema en general, pero la atención se ha enfocado principalmente sobre partículas u objetos solos bajo la influencia de fuerzas externas. Considere ahora sistemas de dos o más partículas u objetos que interactúan a través de una fuerza que es interna al sistema. La energía cinética de tal sistema es la suma algebraica de las energías cinéticas de todos los integrantes del sistema. Sin embargo, puede haber sistemas en los que un objeto sea tan masivo que se pueda modelar como fijo y su energía cinética sea despreciable. Por ejemplo, si se considera un sistema bola–Tierra mientras la bola cae a la Tierra, la energía cinética del sistema se puede considerar sólo como la energía cinética de la bola. La Tierra se mueve tan lentamente en este proceso que se puede ignorar su energía cinética. Por otra parte, la energía cinética de un sistema de dos electrones debe incluir las energías cinéticas de ambas partículas. Piense en un sistema que consiste de un libro y la Tierra, que interactúa a través de la fuerza gravitacional. Se hace algo de trabajo sobre el sistema al levantar el libro lentamente desde el reposo a través de una desplazamiento vertical $r S (yf yi) ĵ , como en la figura 7.15. De acuerdo con la discusión del trabajo como una transferencia de energía, este trabajo invertido en el sistema debe aparecer como un aumento en energía del sistema. yf yi r mg F $ Física V h L Figura 7.14 (Ejemplo conceptual 7.7) Un refrigerador unido a una carretilla con ruedas sin fricción se mueve por una rampa con rapidez constante.
- 206. 178 Capítulo 7 Energía de un sistema El libro está en reposo antes de realizar el trabajo y está en reposo después de realizar el trabajo. Por lo tanto, no hay cambio en la energía cinética del sistema. Puesto que el cambio de energía del sistema no es en la forma de energía cinética, debe aparecer como alguna otra forma de almacenamiento de energía. Después de levantar el libro, se le podría liberar y dejar que caiga de vuelta a la posición yi. Note que el libro (y, por lo tanto, el sistema) ahora tiene energía cinética y su fuente está en el trabajo que se hizo al levantar el libro. Mientras el libro estaba en el punto más alto, la energía del sistema tenía el potencial para convertirse en energía cinética, pero no lo hizo hasta que al libro se le permitió caer. En consecuencia, al mecanismo de almacenamiento de energía antes de que el libro se libere se le llama energía potencial. Se encontrará que la energía poten- cial de un sistema sólo se asocia con tipos específicos de fuerzas que actúan entre integran- tes de un sistema. La cantidad de energía potencial en el sistema se determina mediante la configuración del mismo. Mover los integrantes del sistema a diferentes posiciones o girarlos cambia su configuración y por ende su energía potencial. Ahora deduzca una expresión para la energía potencial asociada con un objeto en cierta ubicación sobre la superficie de la Tierra. Considere un agente externo que levanta un objeto de masa m desde una altura inicial yi sobre el suelo a una altura final yf, como en la figura 7.15. Se supone que el levantamiento se hace lentamente, sin aceleración, de modo que la fuerza aplicada del agente se representa como igual en magnitud a la fuerza gravitacional en el objeto: el objeto se modela como una partícula en equilibrio que se mueve con velocidad constante. El trabajo invertido por el agente externo sobre el siste- ma (objeto y Tierra) conforme el objeto se somete a este desplazamiento hacia arriba, se conoce por el producto de la fuerza aplicada hacia arriba F S ap y el desplazamiento hacia arriba de esta fuerza, $r S $y ĵ : Wneto 1F S ap 2 # ¢r S 1mg ĵ 2 # 3 1yf yi 2 ĵ 4 mgyf mgyi (7.18) donde este resultado es el trabajo neto invertido en el sistema porque la fuerza aplicada es la única fuerza sobre el sistema desde el entorno. Advierta la similitud entre la ecuación 7.18 y la ecuación 7.15. En cada ecuación, el trabajo invertido en un sistema es igual a una diferencia entre los valores final e inicial de una cantidad. En la ecuación 7.15, el trabajo representa una transferencia de energía en el sistema y el incremento en energía del sistema es cinética en forma. En la ecuación 7.18, el trabajo representa una transferencia de energía al sistema y la energía del sistema aparece en una forma diferente, a lo que se llamó energía potencial. En consecuencia, la cantidad mgy se puede identificar como la energía potencial gra- vitacional Ug: Ug mgy (7.19) Las unidades de la energía potencial gravitacional son joules, las mismas unidades que el trabajo y la energía cinética. La energía potencial, como el trabajo y la energía cinética, es una cantidad escalar. Note que la ecuación 7.19 sólo es válida para objetos cerca de la superficie de la Tierra, donde g es aproximadamente constante.3 Al usar la definición de energía potencial gravitacional, la ecuación 7.18 ahora se puede rescribir como Wneto $Ug (7.20) que matemáticamente describe que el trabajo neto invertido en el sistema en esta situación aparece como un cambio en la energía potencial gravitacional del sistema. La energía potencial gravitacional sólo depende de la altura vertical del objeto sobre la superficie de la Tierra. La misma cantidad de trabajo se debe invertir sobre un sistema objeto–Tierra ya sea que el objeto se levante verticalmente desde la Tierra o se empuje desde el mismo punto hacia arriba de un plano inclinado sin fricción para terminar en la misma altura. Este enunciado se verifica para una situación específica como empujar un refrigerador sobre una rampa en el ejemplo conceptual 7.7. Se puede demostrar que PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.8 Energía potencial La frase energía potencial no se refiere a algo que tenga el potencial de convertirse en energía. La energía potencial es energía. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.9 La energía potencial pertenece a un sistema La energía potencial siempre se asocia con un sistema de dos o más objetos en interacción. Cuando un objeto pequeño se mueve cerca de la superficie de la Tierra bajo la influencia de la gravedad, a veces se puede hacer referencia a la energía potencial “asociada con el objeto” en lugar de “asociada con el sistema”, que es lo más apropiado, porque la Tierra no se mueve significativamente. Sin embargo, en el texto no se hará alusión a la energía potencial “del objeto” porque esta frase ignora el papel de la Tierra. Energía potencial gravitacional 0 3 La suposición de que g es constante es válida en tanto que el desplazamiento vertical del objeto sea pe- queño en comparación con el radio de la Tierra.
- 207. este enunciado es verdadero en general al calcular el trabajo invertido en un objeto por un agente que mueve el objeto a lo largo de un desplazamiento que tiene componentes tanto vertical como horizontal: Wneto 1F S ap2 ¢r S 1mg ĵ 2 3 1xf xi 2 î 1yf yi 2 ĵ 4 mgyf mgyi donde no hay término que involucre a x en el resultado final porque ĵ î 0. Al resolver problemas, debe elegir una configuración de referencia para la cual la energía potencial gravitacional del sistema se haga igual a algún valor de referencia, que normalmente es cero. La elección de configuración de referencia es completamente arbi- traria porque la cantidad importante es la diferencia en energía potencial, y esta diferencia es independiente de la elección de la configuración de referencia. Con frecuencia es conveniente elegir como la configuración de referencia para la ener- gía potencial gravitacional la configuración en la que un objeto está en la superficie de la Tierra, pero esta elección no es esencial. Frecuentemente el enunciado del problema sugiere aplicar una configuración conveniente. Pregunta rápida 7.6 Elija la respuesta correcta. La energía potencial gravitacional de un sistema a) siempre es positiva, b) siempre es negativa, c) puede ser negativa o positiva. Sección 7.6 Energía potencial de un sistema 179 EJEMPLO 7.8 El bolichista y el dedo lastimado Una bola de boliche sostenida por un bolichista descuidado se desliza de sus manos y cae sobre un dedo de su pie. Si elige el nivel del suelo como el punto y 0 de su sistema coordenado, estime el cambio en energía potencial gravitacional del sistema bola–Tierra mientras cae la bola. Repita el cálculo usando la coronilla de la cabeza del bolichista como el origen de coordenadas. SOLUCIÓN Conceptualizar La bola de boliche cambia su posición vertical en relación con la superficie de la Tierra. Asociado con este cambio de posición, hay un cambio en la energía potencial gravitacional del sistema. Categorizar Se evalúa un cambio de energía potencial gravitacional definido en esta sección, de modo que este ejemplo se clasifique como un problema de sustitución. El enunciado del problema dice que la configuración de referencia del sistema bola–Tierra que corresponde a energía potencial cero es cuando el punto más bajo de la bola está en el suelo. Para encontrar el cambio de energía del sistema, es necesario estimar unos cuantos valores. Una bola de boliche tiene una masa de aproximadamente 7 kg, y la parte superior del dedo del pie de una persona está aproximadamente a 0.03 m sobre el suelo. Además, se debe suponer que la bola cae desde una altura de 0.5 m. Calcule la energía potencial gravitacional del sistema bola– Tierra justo antes de que la bola de boliche se libere: Calcule la energía potencial gravitacional del sistema bola– Tierra cuando la bola llega al dedo del bolichista: Evalúe el cambio en energía potencial gravitacional del sis- tema bola–Tierra: En este caso probablemente se conserve sólo un dígito debido a lo burdo de las estimaciones; en consecuencia, se estima que el cambio en energía potencial gravitacional es 30 J . El sistema tiene 30 J de energía potencial gravitacional antes de que la bola inicie su caída y aproximadamente cero de energía potencial cuando la bola llega a la parte superior del dedo. El segundo caso indica que la configuración de referencia del sistema para energía potencial cero se elige cuando la bola está en la cabeza del bolichista (aun cuando la bola nunca está en tal posición en su movimiento). Se estima que esta posición es 1.50 m sobre el suelo. Calcule la energía potencial gravitacional del sistema bola– Tierra justo antes de que la bola de boliche se libere desde su posición 1 m abajo de la cabeza del bolichista: Ui mgyi 17 kg2 19.80 ms2 2 10.5 m2 34.3 J Uf mgyf 17 kg2 19.80 ms2 2 10.03 m2 2.06 J ¢Ug 2.06 J 34.3 J 32.24 J Ui mgyi 17 kg2 19.80 ms2 2 1 1 m2 68.6 J
- 208. 180 Capítulo 7 Energía de un sistema Calcule la energía potencial gravitacional del sistema bola– Tierra cuando la bola llega al dedo del bolichista ubicado 1.47 m bajo la cabeza del bolichista: Evalúe el cambio en la energía potencial gravitacional del sistema bola–Tierra: Este valor es el mismo que antes, como debe ser. Energía potencial elástica 0 Figura 7.16 a) Un resorte no deformado sobre una superficie horizontal sin fricción. b) Se empuja un bloque de masa m contra el resorte y lo comprime una distancia x. La energía potencial elástica se almacena en el sistema resorte–bloque. c) Cuando el bloque se libera desde el reposo, la energía potencial elástica se transforma en energía cinética del bloque. Las gráficas de barras de energía a la derecha de cada parte de la figura ayudan a seguir la pista de la energía en el sistema. Energía potencial elástica Ahora que está familiarizado con la energía potencial gravitacional de un sistema, explore un segundo tipo de energía potencial que puede tener un sistema. Considere un sistema que consta de un bloque y un resorte, como se muestra en la figura 7.16. La fuerza que el resorte ejerce sobre el bloque se conoce por Fs kx (ecuación 7.9). El trabajo invertido por una fuerza aplicada externa Fap en un sistema que consiste de un bloque conectado al resorte se proporciona por la ecuación 7.13: Wap 1 2kxf 2 1 2kxi 2 (7.21) En esta situación, las coordenadas inicial y final x del bloque se miden desde su posición de equilibrio, x 0. De nuevo (como en el caso gravitacional) se ve que el trabajo inver- tido en el sistema es igual a la diferencia entre los valores inicial y final de una expresión relacionada con la configuración del sistema. La función de energía potencial elástica asociada con el sistema bloque–resorte se define mediante Us 1 2kx2 (7.22) La energía potencial elástica del sistema se puede percibir como la energía almacena- da en el resorte deformado (uno que está comprimido o estirado desde su posición de equilibrio). La energía potencial elástica almacenada en un resorte es cero siempre que x = 0 a) m x b) Us = kx 2 1 2 Ki = 0 m m x = 0 v c) Kf = mv 2 1 2 Us = 0 0 50 100 % Energía potencial Energía total Energía cinética % 0 50 100 Energía potencial Energía total Energía cinética % 0 50 100 Energía potencial Energía total Energía cinética ¢Ug 100.8 J 1 68.6 J2 32.2 J 30 J Uf mgyf 17 kg2 19.80 ms2 2 1 1.47 m2 100.8 J
- 209. el resorte no esté deformado (x 0). La energía se almacena en el resorte sólo cuando el resorte está estirado o comprimido. Puesto que la energía potencial elástica es proporcio- nal a x2 , se ve que Us siempre es positiva en un resorte deformado. Considere la figura 7.16, que muestra un resorte sobre una superficie horizontal sin fricción. Cuando se empuja un bloque contra el resorte y el resorte se comprime una distancia x (figura 7.16b), la energía potencial elástica almacenada en el resorte es 1 2kx2 . Cuando el bloque se libera desde el reposo, el resorte ejerce una fuerza sobre el bloque y regresa a su longitud original. La energía potencial elástica almacenada se transforma en energía cinética del bloque (figura 7.16c). La figura 7.16 muestra una representación gráfica importante de información relacio- nada con energía de sistemas llamada gráfica de barras de energía. El eje vertical represen- ta la cantidad de energía de una clase determinada en el sistema. El eje horizontal muestra las clases de energía en el sistema. La gráfica de barras de la figura 7.16a muestra que el sistema contiene energía cero porque el resorte está relajado y el bloque no se mueve. Entre la figura 7.16a y 7.16b, la mano realiza trabajo sobre el sistema, comprime el resorte y almacena energía potencial elástica en el sistema. En la figura 7.16c, el resorte regresó a su longitud relajada y el sistema ahora contiene energía cinética asociada con el bloque en movimiento. Pregunta rápida 7.7 Una bola se conecta a un resorte ligero suspendido verticalmen- te, como se muestra en la figura 7.17. Cuando se jala hacia abajo desde su posición de equilibrio y se libera, la bola oscila arriba y abajo. i) En el sistema de la bola, el resorte y la Tierra, ¿qué formas de energía existen durante el movimiento? a) cinética y potencial elástica, b) cinética y potencial gravitacional, c) cinética, potencial elástica y poten- cial gravitacional, d) potencial elástica y potencial gravitacional. ii) En el sistema de la bola y el resorte, ¿qué formas de energía existen durante el movimiento? Elija de las mismas posibilidades de la a) a la d). 7.7 Fuerzas conservativas y no conservativas Ahora se introduce un tercer tipo de energía que tiene un sistema. Imagine que usted ace- lera con su mano el libro en la figura 7.18a y lo desliza hacia la derecha sobre la superficie de una mesa pesada y frena debido a la fuerza de fricción. Suponga que la superficie es el sistema. Debido a eso la fuerza de fricción al deslizarse el libro realiza trabajo sobre la su- perficie. La fuerza sobre la superficie es hacia la derecha y el desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza es hacia la derecha. El trabajo invertido en la superficie es positivo, pero la superficie no se mueve después de que el libro se detiene. Sobre la superficie se realizó trabajo positivo, aunque no hay aumento en la energía cinética de la superficie o la energía potencial de sistema alguno. A partir de su experiencia cotidiana con el deslizamiento sobre superficies con fricción, probablemente usted puede adivinar que la superficie se calentará después de que el libro se deslice sobre ella. (¡Frote sus manos vigorosamente para descubrirlo!) El trabajo que se hizo sobre la superficie se fue en calentar la superficie en lugar de aumentar su rapidez o cambiar la configuración de un sistema. A la energía asociada con la temperatura de un sistema se le llama energía interna, que se simboliza Eint. (En el capítulo 20 se definirá de manera más general la energía interna.) En este caso, el trabajo invertido en la superficie de hecho representa la energía transferida hacia dentro del sistema, pero aparece en el sistema como energía interna en lugar de energía cinética o potencial. Considere el libro y la superficie en la figura 7.18a juntos como un sistema. Inicial- mente, el sistema tiene energía cinética porque el libro es móvil. Después de que el libro llegó al reposo, la energía interna del sistema aumentó: el libro y la superficie están más calientes que antes. Se puede considerar el trabajo invertido por fricción dentro del Sección 7.7 Fuerzas conservativas y no conservativas 181 Figura 7.17 (Pregunta rápida 7.7) Una bola conectada a un resorte sin masa suspendido verticalmente. ¿Qué formas de energía potencial se asocian con el sistema cuando la bola se desplaza hacia abajo? Figura 7.18 a) Un libro que se desliza hacia la derecha sobre una superficie horizontal frena en presencia de una fuerza de fricción cinética que actúa hacia la izquierda. b) Gráfica de barras de energía que muestra la energía en el sistema del libro y la superficie en el instante de tiempo inicial. La energía del sistema es toda energía cinética. c) Después de que el libro se detiene, la energía del sistema es toda energía interna. % 0 50 100 Energía interna Energía total Energía cinética % 0 50 100 Energía interna Energía total Energía cinética a) b) c) vi fk x $ v 0 Física m
- 210. 182 Capítulo 7 Energía de un sistema sistema (esto es, entre el libro y la superficie) como un mecanismo de transformación para energía. Este trabajo transforma la energía cinética del sistema en energía interna. De igual modo, cuando un libro cae recto hacia abajo sin resistencia del aire, el trabajo in- vertido por la fuerza gravitacional dentro del sistema libro–Tierra transforma la energía potencial gravitacional del sistema a energía cinética. Las figuras 7.18b y 7.18c muestran gráficas de barras de energía para la situación en la figura 7.18a. En la figura 7.18b, la gráfica de barras muestra que el sistema contiene energía cinética en el instante en que su mano libera el libro. En este instante se define la cantidad de energía interna de referencia en el sistema igual a cero. En la figura 7.18c, después de que el libro deja de deslizarse, la energía cinética es cero y ahora el sistema contiene energía interna. Observe que la cantidad de energía interna en el sistema, des- pués de que el libro se detiene, es igual a la cantidad de energía cinética en el sistema en el instante inicial. Esta igualdad se describe mediante un principio importante llamado conservación de energía. Este principio se explorará en el capítulo 8. Ahora considere con más detalle un objeto que se mueve hacia abajo, cerca de la super- ficie de la Tierra. El trabajo invertido por la fuerza gravitacional en el objeto no depende de si cae vertical o se desliza hacia abajo de un plano muy inclinado. Todo lo que importa es el cambio en la elevación del objeto. Sin embargo, la transformación de energía a energía interna debida a fricción en dicho plano depende de la distancia que el objeto se desliza. En otras palabras, la trayectoria no hace diferencia cuando se considera el trabajo invertido por la fuerza gravitacional, pero sí hace una diferencia cuando se considera la transformación de energía debida a fuerzas de fricción. Se puede usar esta dependencia variable con la trayectoria para clasificar fuerzas como conservativas o no conservativas. De las dos fuerzas mencionadas, la fuerza gravitacional es conservativa y la fuerza de fricción es no conservativa. Fuerzas conservativas Las fuerzas conservativas tienen estas dos propiedades equivalentes: 1. El trabajo invertido por una fuerza conservativa sobre una partícula móvil entre dos puntos cualesquiera es independiente de la trayectoria tomada por la par- tícula. 2. El trabajo invertido por una fuerza conservativa en una partícula móvil a lo largo de cualquier trayectoria cerrada es cero. (Una trayectoria cerrada es aquella en la que el punto de partida y el punto final son idénticos.) La fuerza gravitacional es un ejemplo de fuerza conservativa; la fuerza que un resorte ideal ejerce en cualquier objeto unido al resorte es otra. El trabajo invertido por la fuerza gravitacional en un objeto móvil entre dos puntos cualesquiera cerca de la superficie de la Tierra es Wg mg ĵ [(yf yi) ĵ ] mgyi mgyf . A partir de esta ecuación, observe que Wg sólo depende de las coordenadas y inicial y final del objeto y por tanto es independiente de la trayectoria. Además, Wg es cero cuando el objeto se traslada en cualquier trayectoria cerrada (donde yi yf). Para el caso del sistema objeto–resorte, el trabajo Ws invertido por la fuerza del resorte se conoce por Ws 1 2kxi 2 1 2kxf 2 (ecuación 7.12). Se ve que la fuerza del resorte es con- servativa porque Ws sólo depende de las coordenadas x, inicial y final del objeto y es cero para cualquier trayectoria cerrada. Es posible asociar una energía potencial para un sistema con una fuerza que actúa entre integrantes del sistema, pero sólo se puede hacer para fuerzas conservativas. En general, el trabajo Wc invertido por una fuerza conservativa en un objeto que es integrante de un sistema conforme el objeto se traslada de una posición a otra es igual al valor inicial de la energía potencial del sistema menos el valor final: Wc Ui Uf $U (7.23) Como ejemplo, compare esta ecuación general con la ecuación específica para el trabajo invertido por la fuerza de resorte (ecuación 7.12) como la extensión de los cambios del resorte. Propiedades de fuerzas conservativas 0 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.10 Advertencia sobre ecuaciones similares Compare la ecuación 7.23 con la ecuación 7.20. Estas ecuaciones son similares excepto por el signo negativo, que es una fuente común de confusión. La ecuación 7.20 dice que trabajo positivo se invierte por un agente externo en un sistema que causa un aumento en la energía potencial del sistema (sin cambio en la energía cinética o interna). La ecuación 7.23 establece que el trabajo invertido en una componente de un sistema por una fuerza conservativa interna a un sistema aislado causa una disminución en la energía potencial del sistema.
- 211. Fuerzas no conservativas Una fuerza es no conservativa si no satisface las propiedades 1 y 2 para fuerzas conserva- tivas. Se define la suma de las energías cinética y potencial de un sistema como la energía mecánica del sistema: Emec K U (7.24) donde K incluye la energía cinética de todos los integrantes móviles del sistema y U incluye todos los tipos de energía potencial en el sistema. Las fuerzas no conservativas que actúan dentro de un sistema causan un cambio en la energía mecánica del sistema. Por ejemplo, para un libro que se desliza sobre una superficie horizontal sin fricción, la energía me- cánica del sistema libro–superficie se transforma en energía interna, como se discutió anteriormente. Sólo parte de la energía cinética del libro se transforma en energía interna en el libro. El resto aparece como energía interna en la superficie. (Cuando tropieza y se desliza por el suelo de un gimnasio, no sólo la piel en sus rodillas se calienta, ¡también lo hace el piso!) Puesto que la fuerza de fricción cinética transforma la energía mecánica de un sistema en energía interna, esta es una fuerza no conservativa. Como ejemplo de la dependencia del trabajo con la trayectoria para una fuerza no conservativa, considere la figura 7.19. Suponga que desplaza un libro entre dos puntos sobre una mesa. Si el libro se desplaza en una línea recta a lo largo de la trayectoria azul entre los puntos y de la figura 7.19, realiza cierta cantidad de trabajo contra la fuerza de fricción cinética para mantener al libro móvil con una rapidez constante. Ahora, piense que empuja el libro a lo largo de la trayectoria semicircular café en la figura 7.19. Realiza más trabajo contra la fricción a lo largo de esta trayectoria curva que a lo largo de la trayectoria recta porque la trayectoria curva es más larga. El trabajo invertido en el libro depende de la trayectoria, así que la fuerza de fricción no puede ser conservativa. 7.8 Correspondencia entre fuerzas conservativas y energía potencial En la sección anterior se encontró que el trabajo consumido en un integrante de un sistema por una fuerza conservativa entre los integrantes del sistema no depende de la trayectoria seguida por el integrante en movimiento. El trabajo sólo depende de las coor- denadas inicial y final. En consecuencia, se puede definir una función de energía potencial U tal que el trabajo invertido dentro del sistema por la fuerza conservativa sea igual a la disminución en la energía potencial del sistema. Conciba un sistema de partículas en el que la configuración cambia debido al movimiento de una partícula a lo largo del eje x. El trabajo realizado por una fuerza conservativa F S conforme una partícula se traslada a lo largo del eje x es4 Wc xf xi Fx dx ¢U (7.25) donde Fx es la componente de F S en la dirección del desplazamiento. Esto es: el trabajo invertido por una fuerza conservativa que actúa entre integrantes de un sistema es igual al negativo del cambio en la energía potencial del sistema asociado con dicha fuerza cuando cambia la configuración del sistema. La ecuación 7.25 también se puede expresar como ¢U Uf Ui xf xi Fx dx (7.26) 4 Para un desplazamiento general, el trabajo realizado en dos o tres dimensiones también es igual a $U, donde U U(x, y, z). Esta ecuación se escribe formalmente como Wc f i F S # d r S Ui Uf . Figura 7.19 El trabajo invertido contra la fuerza de fricción cinética depende de la trayectoria tomada mientras el libro se traslada de a . El trabajo es mayor a lo largo de la trayectoria café que a lo largo de la trayectoria azul. Sección 7.8 Correspondencia entre fuerzas conservativas y energía potencial 183
- 212. En consecuencia, $U es negativa cuando Fx y dx están en la misma dirección, como cuando se baja un objeto en un campo gravitacional o cuando un resorte empuja un objeto hacia el equilibrio. Con frecuencia es conveniente establecer alguna ubicación particular xi de un integran- te de un sistema como representativo de una configuración de referencia y medir todas las diferencias de energía potencial en relación con él. En tal caso es posible definir la función de energía potencial como Uf 1x2 xf xi Fx dx Ui (7.27) Frecuentemene el valor de Ui se considera cero para la configuración de referencia. No importa qué valor se asigne a Ui porque cualquier valor distinto de cero simplemente desplaza a Uf (x) en una cantidad constante y sólo el cambio en energía potencial es física- mente significativo. Si el punto de aplicación de la fuerza se somete a un desplazamiento infinitesimal dx, el cambio infinitesimal en la energía potencial del sistema dU se expresa como dU Fxdx Por lo tanto, la fuerza conservativa se relaciona con la función de energía potencial me- diante la correspondencia5 Fx dU dx (7.28) Es decir, la componente x de una fuerza conservativa que actúa sobre un objeto dentro de un sistema es igual a la derivada negativa de la energía potencial del sistema en relación con x. Es fácil comprobar la ecuación 7.28 para los dos ejemplos ya analizados. En el caso del resorte deformado, Us 1 2kx2 ; debido a eso, Fs dUs dx d dx 11 2kx2 2 kx que corresponde a la fuerza restauradora en el resorte (ley de Hooke). Ya que la función de energía potencial gravitacional es Ug mgy, se sigue de la ecuación 7.28 que Fg mg cuando deriva Ug respecto de y en lugar de x. Ahora se ve que U es una función importante porque de ella se deduce una fuerza conservativa. A más de esto, la ecuación 7.28 pone en claro que sumar una constante a la energía potencial no es importante porque la derivada de una constante es cero. Pregunta rápida 7.8 ¿Qué representa la pendiente de una gráfica de U(x) en función de x? a) la magnitud de la fuerza sobre el objeto, b) el negativo de la magnitud de la fuerza sobre el objeto, c) la componente x de la fuerza sobre el objeto, d) el negativo de la componente x de la fuerza sobre el objeto. Relación de fuerza entre integrantes de un sistema y la energía potencial del sistema 0 5 En tres dimensiones, la expresión es F S 0U 0x î 0U 0y ĵ 0U 0z k̂ donde (Ux) y así sucesivamente son derivadas parciales. En el lenguaje del cálculo vectorial, F S es igual al negativo del gradiente de la cantidad escalar U(x, y, z). 184 Capítulo 7 Energía de un sistema
- 213. 7.9 Diagramas de energía y equilibrio de un sistema Con frecuencia el movimiento de un sistema se puede entender cualitativamente mediante una gráfica de su energía potencial en función de la posición de un integrante del sistema. Considere la función energía potencial para un sistema bloque–resorte, dada por Us 1 2 kx2 . Esta función se grafica en función de x en la figura 7.20a. La fuerza Fx que ejerce el resorte en el bloque se relaciona con Us a través de la ecuación 7.28: Fs dUs dx kx Como se vio en la pregunta rápida 7.8, la componente x de la fuerza es igual al negativo de la pendiente de la curva U en función de x. Cuando el bloque se coloca en reposo en la posición de equilibrio del resorte (x 0), donde Fx 0, permanecerá ahí a menos que alguna fuerza externa Fext actúe sobre él. Si esta fuerza externa estira el resorte desde el equilibrio, x es positivo y la pendiente dUdx es positiva; debido a eso, la fuerza Fs que ejer- ce el resorte es negativa y el bloque acelera de regreso hacia x 0 cuando se libera. Si la fuerza externa comprime el resorte, x es negativa y la pendiente es negativa; por lo tanto, Fs es positiva y una vez más la masa acelera hacia x 0 al momento de liberarse. A partir de este análisis, se concluye que la posición x 0 para un sistema bloque–re- sorte es aquella de equilibrio estable. Es decir: cualquier movimiento que se aleje de esta posición da como resultado una fuerza que se dirige de regreso hacia x 0. En general, las configuraciones de un sistema en equilibrio estable corresponden a aquellas para las que U(x) del sistema es un mínimo. Si el bloque en la figura 7.20 se mueve hacia una posición inicial xmáx y en tal caso se libera del reposo, su energía total inicialmente es la energía potencial 1 2kx2 máx almacenada en el resorte. Conforme el bloque comienza a moverse, el sistema adquiere energía ciné- tica y pierde energía potencial. El bloque oscila (se mueve hacia atrás y hacia adelante) entre los dos puntos x xmáx y x xmáx, llamados puntos de retorno. De hecho, puesto que ninguna energía se transforma en energía interna debido a la fricción, el bloque oscila entre xmáx y xmáx por siempre. (Estas oscilaciones se discuten más en el capítulo 15.) Otro sistema mecánico simple con una configuración de equilibrio estable es una bola que rueda en el fondo de un tazón. En cualquier momento la bola se desplaza de su posi- ción más baja y tiende a regresar a dicha posición cuando se libera. Ahora considere una partícula móvil a lo largo del eje x bajo la influencia de una fuer- za conservativa Fx, donde la curva U con x es como la que se muestra en la figura 7.21. Nuevamente, Fx 0 en x 0, y por ende la partícula está en equilibrio en este punto. Sin embargo, esta posición es de equilibrio inestable por la explicación que sigue: suponga que la partícula se desplaza hacia la derecha (x 0). Ya que la pendiente es negativa para x 0, Fx dUdx es positiva y la partícula acelera alejándose de x 0. Si en vez de ello la partícula está en x 0 y se desplaza hacia la izquierda (x 0), la fuerza es negativa porque la pendiente es positiva para x 0 y la partícula de nuevo acelera alejándose de la posición de equilibrio. En esta situación la posición x 0 es de equilibrio inestable por- que, para cualquier desplazamiento a partir de este punto, la fuerza empuja la partícula más lejos del equilibrio y hacia una posición de menor energía potencial. Un lápiz que se equilibra sobre su punta está en una posición de equilibrio inestable. Si el lápiz se desplaza un poco de su posición absolutamente vertical y después se libera, es seguro que caerá. En general, las configuraciones de un sistema en equilibrio inestable corresponden a aquellas para las que U(x) del sistema es un máximo. Por último, una configuración llamada equilibrio neutro surge cuando U es constante en alguna región. Pequeños desplazamientos de un objeto desde una posición en esta región no producen fuerzas restauradoras ni perturbadoras. Una bola que yace sobre una superficie horizontal plana es un ejemplo de un objeto en equilibrio neutro. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 7.11 Diagramas de energía Un error común es pensar que la energía potencial en la gráfica de un diagrama de energía representa altura. Por ejemplo, no es el caso en la figura 7.20, donde el bloque sólo se mueve horizontalmente. Figura 7.20 a) Energía potencial como función de x para el sistema bloque–resorte sin fricción que se muestra en b). El bloque oscila entre los puntos de retorno, que tienen las coordenadas x xmáx. Observe que la fuerza restauradora que ejerce el resorte siempre actúa hacia x 0, la posición de equilibrio estable. Figura 7.21 Gráfica de U con x para una partícula que tiene una posición de equilibrio inestable ubicada en x 0. Para cualquier desplazamiento finito de la partícula, la fuerza sobre la partícula se dirige alejándose de x 0. E xmáx 0 Us x a) kx2 1 2 Us xmáx xmáx b) x 0 Fs m 0 x U Pendiente negativa x 0 Pendiente positiva x 0 Sección 7.9 Diagramas de energía y equilibrio de un sistema 185
- 214. EJEMPLO 7.9 Fuerza y energía a escala atómica La energía potencial asociada con la fuerza entre dos átomos neutros en una molécula se representa mediante la función energía potencial de Lennard–Jones: U 1x2 4Pc a s x b 12 a s x b 6 d donde x es la separación de los átomos. La función U(x) contiene dos parámetros T y F que están determinados por los experimentos. Valores muestra para la interacción entre dos átomos en una molécula son T 0.263 nm y F 1.51 1022 J. Con una hoja de cálculo o herramienta similar, grafique esta función y encuentre la distancia más probable entre los dos átomos. SOLUCIÓN Conceptualizar Los dos átomos en la molécula se identifican como un sistema. Respecto a nuestra interpretación de que existen moléculas estables, se espera encontrar equilibrio estable cuando los dos átomos estén separados por cierta distancia de equilibrio. Categorizar Ya que existe una función energía potencial, la fuerza entre los átomos se clasifica como conservativa. Para una fuerza conservativa, la ecuación 7.28 describe la correspondencia entre la fuerza y la función energía potencial. Analizar Existe equilibrio estable para una distancia de separación en que la energía potencial del sistema de dos átomos (la molécula) es un mínimo. Tome la derivada de la función U(x): Minimice la función U(x) al hacer su derivada igual a cero: Evalúe xeq, la separación de equilibrio de los dos átomos en la molécula: Grafique la función de Lennard–Jones en ambos lados de este valor crítico para generar el diagrama de energía como se muestra en la figura 7.22. Finalizar Note que U(x) es extremadamente grande cuan- do los átomos están muy cerca uno del otro, es un mínimo cuando los átomos están en su separación crítica y después aumenta de nuevo conforme los átomos se separan. Cuan- do U(x) es mínima, los átomos están en equilibrio estable, lo que indica que la separación más probable entre ellos se presenta en este punto. 186 Capítulo 7 Energía de un sistema Figura 7.22 (Ejemplo 7.9) Curva de energía potencial asociada con una molécula. La distancia x es la separación entre los dos átomos que conforman la molécula. –20 –10 0 3 4 5 6 x (1010 m) U (1023 J) dU1x2 dx 4P d dx c a s x b 12 a s x b 6 d 4P c 12s12 x13 6s6 x7 d 4P c 12s12 xeq 13 6s6 xeq 7 d 0 S xeq 12216 s xeq 12216 10.263 nm2 2.95 10 10 m
- 215. El teorema trabajo–energía cinética establece que, si una fuerza externa invierte trabajo en un sistema, y el único cambio en el sistema es en su rapidez, Wneto Kf Ki ¢K 1 2mvf 2 1 2mvi 2 (7.15, 7.17) Una función de energía potencial U se asocia sólo con una fuerza conservativa. Si una fuerza conservativa F S actúa entre integrantes de un sistema mientras un integrante se mueve a lo largo del eje x de xi a xf, el cambio en la energía potencial del sis- tema es igual al negativo del trabajo invertido por dicha fuerza: Uf Ui xf xi Fx dx (7.26) CONCEPTOS Y PRINCIPIOS Con mucha frecuencia, un sistema es una sola partícula, un conjunto de partículas o una región del espacio, y puede variar en tamaño y forma. La frontera del siste- ma separa al sistema del medio ambiente. El trabajo W invertido en un sistema por un agente que ejerce una fuerza constante F S en el sistema es el producto de la magnitud $r del desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza y la componente F cos V de la fuerza a lo largo de la dirección del desplazamiento $r S : W F $r cos V (7.1) Si una fuerza variable realiza trabajo en una partícula con- forme la partícula se traslada a lo largo del eje x desde xi hasta xf, el trabajo consumido por la fuerza en la partícula se proporciona por W xf xi Fx dx (7.7) donde Fx es la componente de fuerza en la dirección x. El producto escalar (producto punto) de dos vecto- res A S y B S se define mediante la correspondencia A S # B S AB cos u (7.2) donde el resultado es una cantidad escalar y V es el ángulo entre los dos vectores. El producto escalar obedece a las leyes conmutativa y distributiva. La energía cinética de una partícula de masa m que se mueve con una rapidez v es K 1 2mv2 (7.16) Si una partícula de masa m está a una distancia y sobre la superficie de la Tierra, la energía potencial gravitacional del sistema partícula-Tierra es Ug mgy (7.19) La energía potencial elástica almacenada en un resorte con constante de fuerza k es Us 1 2kx2 (7.22) Una fuerza es conservativa si el trabajo que realiza en una partícula que es integrante del sistema, conforme la partícula se mueve entre dos puntos, es independiente de la trayectoria que sigue la partícula entre los dos puntos. Además, una fuerza es conservativa si el trabajo que realiza sobre una partícula es cero cuando la partícula se mueve a través de una trayectoria cerrada arbitraria y regresa a su posición inicial. Una fuerza que no satisface estos criterios se dice que es no conservativa. La energía mecánica total de un sistema se define como la suma de la energía cinética y la energía po- tencial: Emec K U (7.24) Los sistemas están en tres clases de configuraciones de equilibrio cuando la fuerza neta en un integrante del sistema es cero. Las configuraciones de equilibrio estable corresponden cuando U(x) es un mínimo. Las configuraciones de equi- librio inestable corresponden cuando U(x) es un máximo. El equilibrio neutro surge cuando U es constante mientras un integrante del sistema se mueve en alguna región. Resumen 187 Resumen DEFINICIONES
- 216. 13. ¿Una fuerza normal puede realizar trabajo? Si no, ¿por qué no? Si sí, dé un ejemplo. 14. O ¿Qué se puede decir acerca de la rapidez de una partícula si el trabajo neto realizado sobre ella es cero? a) Es cero. b) Disminuye. c) No cambia. d) No se puede extraer una conclu- sión. 15. O Un carro se pone a rodar a través de una mesa a nivel, con la misma rapidez en cada pista. Si corre en un tramo de arena, el carro ejerce sobre la arena una fuerza horizontal promedio de 6 N y recorre una distancia de 6 cm a través de la arena conforme llega al reposo. i) Si en vez de ello el carro corre en un tramo de grava sobre la que ejerce una fuerza horizontal promedio de 9 N, ¿cuánto recorrerá el carro en la grava hasta detenerse? Elija una respuesta. a) 9 cm, b) 6 cm, c) 4 cm, d) 3 cm, e) ninguna de estas respuestas. ii) Si en vez de ello el carro corre en un tramo de harina, rueda 18 cm antes de detenerse. ¿Cuál es la magnitud promedio de la fuerza horizontal que el carro ejerce sobre la harina? a) 2 N, b) 3 N, c) 6 N, d) 18 N, e) ninguna de estas respuestas. iii) Si en vez de ello el carro corre sin obstáculo alguno, ¿cuánto recorrerá? a) 6 cm, b) 18 cm, c) 36 cm, d) una distancia infinita. 16. La energía cinética de un objeto depende del marco de re- ferencia en el que se observa su movimiento. Dé un ejemplo para ilustrar este punto. 17. O Para estirar 10 cm desde su longitud sin deformar, se re- quieren 4 J para un resorte que se describe mediante la ley de Hooke. ¿Cuánto trabajo adicional se requiere para estirar el re- sorte 10 cm adicionales? Elija una: a) ninguna, b) 2 J, c) 4 J, d) 8 J, e) 12 J, f) 16 J. 18. Si sólo una fuerza externa actúa sobre una partícula, ¿necesa- riamente cambia la a) energía cinética de la partícula? b) ¿Su velocidad? 19. O i) Clasifique las aceleraciones gravitacionales que mediría para a) un objeto de 2 kg a 5 cm arriba del suelo, b) un objeto de 2 kg a 120 cm sobre el suelo, c) un objeto de 3 kg a 120 cm sobre el suelo y d) un objeto de 3 kg a 80 cm sobre el suelo. Mencione primero el que tiene aceleración con mayor mag- nitud. Si dos son iguales, muestre su igualdad en la lista. ii) Clasifique las fuerzas gravitacionales sobre los mismos cuatro objetos, primero la mayor magnitud. iii) Clasifique las ener- gías potenciales gravitacionales (del sistema objeto–Tierra) para los mismos cuatro objetos, primero la mayor, y considere y 0 en el suelo. 20. Se le encomienda regresar a sus anaqueles los libros de una biblioteca. Levante un libro del suelo hasta el anaquel supe- rior. La energía cinética del libro sobre el suelo fue cero y la energía cinética del libro en el anaquel superior es cero, así que no ocurre cambio en la energía cinética aunque usted hizo algo de trabajo en levantar el libro. ¿Se violó el teorema trabajo–energía cinética? 21. Los músculos del cuerpo ejercen fuerzas cuando se levanta, empuja, corre, salta, etcétera. ¿Estas fuerzas son conservati- vas? 22. ¿Qué forma tendría la gráfica de U con x si una partícula estu- viese en una región de equilibrio neutro? 23. O A un cubo de hielo se le da un empujón y se desliza sin fricción sobre una mesa a nivel. ¿Qué es correcto? a) Está en equilibrio estable. b) Está en equilibrio inestable. c) Está en equilibrio neutro. d) No está en equilibrio. 1. Discuta si algún trabajo se invierte por cada uno de los siguien- tes agentes y, si es así, si el trabajo es positivo o negativo: a) un pollo que rasca la tierra, b) una persona que estudia, c) una grúa que levanta una cubeta de concreto, d) la fuerza gravi- tacional sobre la cubeta del inciso c), e) los músculos de la pierna de una persona en el acto de sentarse. 2. Cite dos ejemplos en los que se ejerza una fuerza sobre un objeto sin realizar trabajo alguno sobre el objeto. 3. Cuando un péndulo oscila hacia atrás y hacia adelante, las fuerzas que actúan sobre el objeto suspendido son la fuerza gravitacional, la tensión en la cuerda de soporte y la resistencia del aire. a) ¿Cuál de estas fuerzas, si alguna, no realiza trabajo en el péndulo? b) ¿Cuál de estas fuerzas realiza trabajo nega- tivo en todo momento durante su movimiento? c) Describa el trabajo que invierte la fuerza gravitacional mientras el péndulo oscila. 4. O Sea N̂ que representa la dirección horizontal al norte, NE que representa el noreste (la mitad entre norte y este), up representa la dirección vertical hacia arriba, etcétera. Cada especificación de dirección se considera como un vector uni- tario. Clasifique de mayor a menor los siguientes productos punto. Observe que cero es mayor que un número negativo. Si dos cantidades son iguales, muestre ese hecho en su clasifi- cación. a) N̂N̂, b) N̂ NE, c) N̂ Ŝ, d) N̂Ê, e) N̂ up, f) Ê Ê, g) SE # Ŝ, h) up down. 5. ¿Para qué valores del ángulo V entre dos vectores su producto escalar es a) positivo y b) negativo? 6. O La figura 7.9a muestra un resorte ligero extendido que ejerce una fuerza Fs hacia la izquierda sobre el bloque. i) ¿El bloque ejerce una fuerza sobre el resorte? Elija toda respuesta correcta. a) No, no lo hace. b) Sí, hacia la izquierda. c) Sí, hacia la derecha. d) Su magnitud es mayor que Fs. e) Su magni- tud es igual a Fs. f) Su magnitud es menor que Fs. ii) ¿El resorte ejerce una fuerza sobre la pared? Elija toda respuesta correcta de la misma lista, de a) a f). 7. Cierto resorte uniforme tiene constante de resorte k. Ahora el resorte se corta a la mitad. ¿Cuál es la relación entre k y la constante de resorte k de cada resorte más pequeño resultan- te? Explique su razonamiento. 8. ¿La energía cinética puede ser negativa? Explique. 9. Discuta el trabajo invertido por un pitcher que lanza una pe- lota de beisbol. ¿Cuál es la distancia aproximada a través de la cual actúa la fuerza mientras se lanza la pelota? 10. O La bala 2 tiene el doble de masa que la bala 1. Ambas se disparan de modo que tienen la misma rapidez. La energía cinética de la bala 1 es K. La energía cinética de la bala 2 es a) 0.25K, b) 0.5K, c) 0.71K, d) K, e) 2K, f) 4K. 11. O Si la rapidez de una partícula se duplica, ¿qué ocurre con su energía cinética? a) Se vuelve cuatro veces mayor. b) Se vuelve dos veces mayor. c) Se vuelve 2 veces mayor. d) No cambia. e) Se vuelve la mitad. 12. Un estudiante tiene la idea de que el trabajo total invertido en un objeto es igual a su energía cinética final. ¿Este enun- ciado es cierto siempre, a veces o nunca? Si a veces es cierto, ¿bajo qué circunstancias? Si es siempre o nunca, explique por qué. Preguntas 188 Capítulo 7 Energía de un sistema O Indica pregunta complementaria.
- 217. Problemas 189 24. Para limpiarlas, usted quita todas las teclas removibles de un teclado de computadora. Cada tecla tiene la forma de una pequeña caja con un lado abierto. Por accidente, tira las teclas en el suelo. Explique por qué muchas más de ellas aterrizan con el lado de la letra hacia abajo que con el lado abierto. Problemas 4FDDJwO5SBCBKPJOWFSUJEPQPSVOBGVFS[BDPOTUBOUF 1. Un bloque de 2.50 kg de masa se empuja 2.20 m a lo largo de una mesa horizontal sin fricción por una fuerza constante de 16.0 N dirigida 25.0° debajo de la horizontal. Determine el trabajo invertido sobre el bloque por a) la fuerza aplicada, b) la fuerza normal que ejerce la mesa y c) la fuerza gravitacio- nal. d) Determine el trabajo neto invertido en el bloque. 2. Una gota de lluvia de 3.35 105 kg de masa cae verticalmente con rapidez constante bajo la influencia de la gravedad y la resistencia del aire. Modele la gota como partícula. Mientras cae 100 m, ¿cuál es el trabajo consumido en la gota a) por la fuerza gravitacional y b) por la resistencia del aire? 3. Batman, cuya masa es de 80.0 kg, está colgado en el extremo libre de una soga de 12.0 m, el otro extremo está fijo de la rama de un árbol arriba de él. Al flexionar repetidamente la cintura, hace que la soga se ponga en movimiento, y eventual- mente la hace balancear lo suficiente para que pueda llegar a una repisa cuando la soga forma un ángulo de 60.0° con la vertical. ¿Cuánto trabajo invirtió la fuerza gravitacional en Batman en esta maniobra? 4. ; El objeto 1 empuja sobre el objeto 2 mientras se mueven jun- tos, como un buldózer que empuja una piedra. Suponga que el objeto 1 realiza 15.0 J de trabajo sobre el objeto 2. ¿El objeto 2 realiza trabajo sobre el objeto 1? Explique su respuesta. Si es po- sible, determine cuánto trabajo y explique su razonamiento. 4FDDJwO1SPEVDUPFTDBMBSEFEPTWFDUPSFT 5. Para dos vectores cualesquiera A S y B S , demuestre que A S B S AxBx AyBy AzBz. Sugerencia: Escriba A S y B S en forma de vec- tores unitarios y aplique las ecuaciones 7.4 y 7.5. 6. El vector A S tiene una magnitud de 5.00 unidades y B S tiene una magnitud de 9.00 unidades. Los dos vectores forman un ángulo de 50.0° uno con el otro. Hallar A S B S . Nota: En los problemas del 7 al 10, calcule respuestas numéricas a tres cifras significativas, como siempre. 7. Una fuerza F S (6î 2 ĵ) actúa en una partícula que expe- rimenta un desplazamiento $r S (3î ĵ) m. Hallar a) el trabajo invertido por la fuerza en la partícula y b) el ángulo entre F S y $r S . 8. Encuentre el producto escalar de los vectores en la figura P7.8. 9. Con la definición del producto escalar, encuentre los ángulos entre los siguientes: a) A S 3î 2ĵ y B S 4î 4ĵ, b) A S 2î 4 ĵ y B S 3î 4 ĵ 2k̂, c) A S î 2 ĵ 2k̂ y B S 3 ĵ 4k̂. 25. ¿Quién estableció por primera vez el teorema trabajo–energía cinética? ¿Quién demostró que es útil al resolver muchos proble- mas prácticos? Realice una investigación para responder estas preguntas. 10. Para los vectores A S 3î ĵ k̂, B S î 2 ĵ 5k̂ y C S 2 ĵ 3k̂, encuentre C S (A S B S ). 11. Sea B S 5.00 m a 60.0°. Sea C S que tiene la misma magnitud que A S y un ángulo de dirección mayor que el de A S en 25.0°. Sea A S B S 30.0 m2 y B S C S 35.0 m2 . Encuentre A S . 4FDDJwO5SBCBKPDPOTVNJEPQPSVOBGVFS[BWBSJBCMF 12. La fuerza que actúa en una partícula es Fx (8x 16) N, donde x está en metros. a) Grafique esta fuerza con x desde x 0 hasta x 3.00 m. b) A partir de su gráfica, encuentre el trabajo neto realizado por esta fuerza sobre la partícula con- forme se traslada de x 0 a x 3.00 m. 13. La fuerza que actúa sobre una partícula varía como se muestra en la figura P7.13. Encuentre el trabajo invertido por la fuerza en la partícula conforme se mueve a) de x 0 a x 8.00 m, b) de x 8.00 m a x 10.0 m, y c) de x 0 a x 10.0 m. 14. Una fuerza F S (4x î 3y ĵ) N actúa sobre un objeto mientras el objeto se mueve en la dirección x desde el origen hasta x 5.00 m. Encuentre el trabajo W d F S d r S invertido por la fuerza sobre el objeto. 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 118 132 y x 32.8 N 17.3 cm/s Figura P7.8 2 4 6 8 10 x (m) 2 4 2 4 6 Fx (N) Figura P7.13
- 218. 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 190 Capítulo 7 Energía de un sistema 15. Una partícula se somete a una fuerza Fx que varía con la posi- ción, como se muestra en la figura P7.15. Encuentre el trabajo invertido por la fuerza en la partícula mientras se mueve a) de x 0 a x 5.00 m, b) de x 5.00 a x 10.0 m, y c) de x 10.0 m a x 15.0 m. d) ¿Cuál es el trabajo total invertido por la fuerza sobre la distancia x 0 a x 15.0 m? se presenta una compresión adicional como se muestra en la gráfica. El vagón llega al reposo 50.0 cm después de que hace el primer contacto con el sistema de dos resortes. Encuentre la rapidez inicial del vagón. 16. Un arquero jala hacia atrás la cuerda de su arco 0.400 m al ejercer una fuerza que aumenta uniformemente de cero a 230 N. a) ¿Cuál es la constante de resorte equivalente del arco? b) ¿Cuánto trabajo realiza el arquero al estirar su arco? 17. Cuando un objeto de 4.00 kg cuelga verticalmente en cierto resorte ligero descrito por la ley de Hooke, el resorte se estira 2.50 cm. Si se quita el objeto de 4.00 kg, a) ¿cuánto se estirará el resorte si se le cuelga un objeto de 1.50 kg? b) ¿Cuánto trabajo debe realizar un agente externo para estirar el mismo resorte 4.00 cm desde su posición sin estirar? 18. La ley de Hooke describe cierto resorte ligero de 35.0 cm de longitud sin estirar. Cuando un extremo se une a la parte su- perior de un marco de puerta y del otro extremo se cuelga un objeto de 7.50 kg, la longitud del resorte es 41.5 cm. a) Encuentre su constante de resorte. b) La carga y el resorte se desmontan. Dos personas jalan en direcciones opuestas en los extremos del resorte, cada una con una fuerza de 190 N. Encuentre la longitud del resorte en esta situación. 19. En un sistema de control, un acelerómetro consiste de un ob- jeto de 4.70 g que se desliza sobre un riel horizontal. Un re- sorte de masa pequeña une al objeto a una pestaña en un extremo del riel. La grasa en el riel hace despreciable la fric- ción estática, pero amortigua rápidamente las vibraciones del objeto deslizante. Cuando el acelerómetro se mueve con una aceleración estable de 0.800g, el objeto llega a una posición 0.500 cm de su posición de equilibrio. Encuentre la constante de fuerza requerida para el resorte. 20. Un resorte ligero, con constante de fuerza 3.85 Nm, se com- prime 8.00 cm mientras se mantiene entre un bloque de 0.250 kg a la izquierda y un bloque de 0.500 kg a la derecha, ambos en reposo sobre una superficie horizontal. El resorte ejerce una fuerza en cada bloque, y tiende a separarlos. Los bloques se sueltan simultáneamente desde el reposo. Encuentre la ace- leración con la que cada bloque comienza a moverse, dado que el coeficiente de fricción cinética entre cada bloque y la superficie es a) 0, b) 0.100 y c) 0.462. 21. Un vagón de 6 000 kg rueda a lo largo de la vía con fricción despreciable. El vagón se lleva al reposo mediante una combi- nación de dos resortes en espiral, como se ilustra en la figura P7.21. Ambos resortes se describen mediante la ley de Hooke con k1 1 600 Nm y k2 3 400 Nm. Después de que el pri- mer resorte se comprime una distancia de 30.0 cm, el segundo resorte actúa con el primero para aumentar la fuerza mientras 22. Se dispara una bala de 100 g de un rifle que tiene un cañón de 0.600 m de largo. Elija el origen como la ubicación donde la bala comienza a moverse. En tal caso la fuerza (en newtons) que ejercen sobre la bala los gases en expansión es 15 000 10 000x 25 000x2 , donde x está en metros. a) Determine el trabajo invertido por el gas en la bala conforme la bala recorre la longitud del cañón. b) ¿Qué pasaría si? Si el cañón mide 1.00 m de largo, ¿cuánto trabajo se consume y cómo se compa- ra este valor con el trabajo calculado en el inciso a)? 23. Un resorte ligero, con constante de resorte 1 200 Nm, cuel- ga de un soporte elevado. De su extremo inferior cuelga un segundo resorte ligero, que tiene constante de resorte 1 800 Nm. Un objeto de 1.50 kg de masa cuelga en reposo del extre- mo inferior del segundo resorte. a) Encuentre la distancia de extensión total del par de resortes. b) Encuentre la constante de resorte efectiva del par de resortes como sistema. Describa estos resortes como en serie. 24. Un resorte ligero, con constante de resorte k1, cuelga de un soporte elevado. De su extremo inferior cuelga un segundo resorte ligero, que tiene constante de resorte k2. Un objeto de masa m cuelga en reposo del extremo inferior del segundo resorte. a) Encuentre la distancia de extensión total del par de resortes. b) Encuentre la constante de resorte efectiva del par de resortes como sistema. Describa estos resortes como en serie. 25. Una partícula pequeña de masa m se jala hacia lo alto de un medio cilindro sin fricción (de radio R) mediante una cuerda que pasa sobre lo alto del cilindro, como se ilustra en la figu- ra P7.25. a) Si supone que la partícula se mueve con rapidez constante, demuestre que F mg cos V. Nota: Si la partícula se mueve con rapidez constante, la componente de su acele- ración tangente al cilindro debe ser cero en todo momento. b) Mediante integración directa de W d F S · d r S , encuentre el trabajo invertido al mover la partícula con rapidez constante desde el fondo hasta lo alto del medio cilindro. 0 2 4 6 8 10 12 14 16 1 2 3 Fx (N) x (m) Figura P7.15 Problemas 15 y 32. k1 k2 10 20 30 40 50 60 0 2 000 Distancia (cm) Fuerza total (N) 1 500 1 000 500 Figura P7.21
- 219. Problemas 191 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 26. Exprese las unidades de la constante de fuerza de un resorte en unidades fundamentales del SI. 27. Problema de repaso. La gráfica de la figura P7.27 especifica una correspondenciafuncionalentrelasdosvariablesuyv.a)Encuen- tre b a u dv. b) Encuentre a b u dv. c) Encuentre b a v du. 12.0 cm más en el suelo mientras llega al reposo. Aplicando consideraciones de energía, calcule la fuerza promedio que la viga ejerce sobre el martinete mientras éste llega al reposo. 34. ; Un carro de 300 g rueda a lo largo de una pista recta con velocidad de 0.600 î ms en x 0. Un estudiante sostiene un imán enfrente del carro para temporalmente jalar hacia ade- lante sobre él, en seguida el carro se desplaza hacia un mon- tículo de arena que se convierte en una pequeña pila. Estos efectos se representan cuantitativamente mediante la gráfica de la componente x de la fuerza neta sobre el carro como una función de la posición, en la figura P7.34. a) ¿El carro rodará todo el camino hasta la pila de arena? Explique cómo puede decirlo. b) Si es así, encuentre la rapidez a la que sale en x 7.00 cm. Si no, ¿qué máxima coordenada x alcanza? 28. Un dispensador de charolas en una cafetería sostiene una pila de charolas sobre un anaquel que cuelga de cuatro resortes en espiral idénticos bajo tensión, uno cerca de cada esquina del anaquel. Cada charola es rectangular, de 45.3 cm por 35.6 cm, 0.450 cm de grosor y 580 g de masa. Demuestre que la charola superior en la pila siempre está a la misma altura sobre el piso, aunque haya muchas charolas en el dispensador. Encuentre la constante de resorte que cada uno debe tener para que el dis- pensador funcione en esta forma conveniente. ¿Alguna parte de la información es innecesaria para esta determinación? 4FDDJwOOFSHrBDJOnUJDBZFMUFPSFNBUSBCBKP°FOFSHrBDJOnUJDB 29. Una partícula de 0.600 kg tiene una rapidez de 2.00 ms en el punto y energía cinética de 7.50 J en el punto . ¿Cuáles son a) su energía cinética en , b) su rapidez en y c) el trabajo neto invertido en la partícula conforme se mueve de a ? 30. Una bola de 0.300 kg tiene una rapidez de 15.0 ms. a) ¿Cuál es su energía cinética? b) ¿Qué pasaría si? Si su rapidez se duplica, ¿cuál sería su energía cinética? 31. Un objeto de 3.00 kg tiene una velocidad de (6.00 î 2.00 ĵ) ms. a) ¿Cuál es su energía cinética en este momento? b) ¿Cuál es el trabajo neto invertido en el objeto si su velocidad cambia a (8.00 î 4.00 ĵ) ms? Nota: De la definición del producto punto, v2 v S v S . 32. Una partícula de 4.00 kg se somete a una fuerza neta que varía con la posición, como se muestra en la figura P7.15. La partícu- la comienza a moverse en x 0, muy cerca del reposo. ¿Cuál es su rapidez en a) x 5.00 m, b) x 10.0 m y c) x 15.0 m? 33. Un martinete de 2 100 kg se usa para enterrar una viga I de acero en la tierra. El martinete cae 5.00 m antes de quedar en contacto con la parte superior de la viga. Después clava la viga 35. ; Se puede considerar al teorema trabajo–energía cinética como una segunda teoría de movimiento, paralela a las leyes de Newton, en cuanto que describe cómo las influencias ex- ternas afectan el movimiento de un objeto. En este problema, resuelva los incisos a) y b) por separado de los incisos c) y d), de modo que pueda comparar las predicciones de las dos teorías. En un cañón de rifle, una bala de 15.0 g acelera desde el reposo a una rapidez de 780 ms. a) Encuentre el trabajo que se invierte en la bala. b) Si supone que el cañón del rifle mide 72.0 cm de largo, encuentre la magnitud de la fuerza neta promedio que actúa sobre él, como hF W($r cos V). c) Encuentre la aceleración constante de una bala que parte del reposo y gana una rapidez de 780 ms en una distancia de 72.0 cm. d) Si supone ahora que la bala tiene 15.0 g de masa, encuentre la fuerza neta que actúa sobre ésta como hF ma. e) ¿Qué conclusión puede extraer al comparar sus resultados? 36. En el cuello de la pantalla de cierto televisor blanco y negro, un cañón de electrones contiene dos placas metálicas carga- das, separadas 2.80 cm. Una fuerza eléctrica acelera cada elec- trón en el haz desde el reposo hasta 9.60% de la rapidez de la luz sobre esta distancia. a) Determine la energía cinética del electrón mientras deja el cañón de electrones. Los electrones portan esta energía a un material fosforescente en la superficie interior de la pantalla del televisor y lo hacen brillar. Para un electrón que pasa entre las placas en el cañón de electrones, determine, b) la magnitud de la fuerza eléctrica constante que actúa sobre el electrón, c) la aceleración y d) el tiempo de vuelo. 4FDDJwOOFSHrBQPUFODJBMEFVOTJTUFNB 37. Un carro de montaña rusa, de 1 000 kg, inicialmente está en lo alto de un bucle, en el punto . Luego se mueve 135 pies a un ángulo de 40.0° bajo la horizontal, hacia un punto inferior . a) Elija el carro en el punto como la configuración cero para energía potencial gravitacional del sistema montaña rusa- F m R V –4 0 u,N v, cm 10 20 30 0 a b 4 8 –2 2 0 F, N x,cm 4 8 0 Figura P7.25 Figura P7.27 Figura P7.34
- 220. 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 192 Capítulo 7 Energía de un sistema Tierra. Hallar la energía potencial del sistema cuando el carro está en los puntos y y el cambio en energía potencial conforme se mueve el carro. b) Repita el inciso a), pero haga la configuración cero con el carro en el punto . 38. Un niño de 400 N está en un columpio unido a cuerdas de 2.00 m de largo. Encuentre la energía potencial gravitacional del sistema niño–Tierra en relación con la posición más baja del niño cuando a) las cuerdas están horizontales, b) las cuerdas forman un ángulo de 30.0° con la vertical y c) el niño está en el fondo del arco circular. 4FDDJwO'VFS[BTDPOTFSWBUJWBTZOPDPOTFSWBUJWBT 39. ; Una partícula de 4.00 kg se mueve desde el origen a la posi- ción C, que tiene coordenadas x 5.00 m y y 5.00 m (figura P7.39). Una fuerza en la partícula es la fuerza gravitacional que actúa en la dirección y negativa. Con la ecuación 7.3, calcule el trabajo invertido por la fuerza gravitacional en la partícula conforme va de O a C a lo largo de a) OAC, b) OBC y c) OC. Sus resultados deben ser idénticos. ¿Por qué? seguida por la trayectoria de regreso CO. d) Cada una de las tres respuestas es distinta de cero. ¿Cuál es el significado de esta observación? 4FDDJwO$PSSFTQPOEFODJBFOUSFGVFS[BTDPOTFSWBUJWBT ZFOFSHrBQPUFODJBM 43. Una sola fuerza conservativa actúa sobre una partícula de 5.00 kg. La ecuación Fx (2x 4) N describe la fuerza, donde x está en metros. Conforme la partícula se mueve a lo largo del eje x, de x 1.00 m a x 5.00 m, calcule a) el trabajo invertido por esta fuerza en la partícula, b) el cambio en la energía potencial del sistema y c) la energía cinética que tiene la partícula en x 5.00 m si su rapidez es 3.00 ms en x 1.00 m. 44. Una sola fuerza conservativa que actúa en una partícula varía como F S (Ax Bx2 ) î N, donde A y B son constantes y x está en metros. a) Calcule la función energía potencial U(x) asociada con esta fuerza, y tome U 0 en x 0. b) Encuentre el cambio de energía potencial y el cambio de energía cinética del sistema conforme la partícula se traslada de x 2.00 m a x 3.00 m. 45. La energía potencial de un sistema de dos partículas separa- das por una distancia r se conoce por U(r) Ar, donde A es una constante. Encuentre la fuerza radial F S que cada partícula ejerce sobre la otra. 46. Una función energía potencial para una fuerza en dos dimen- siones es de la forma U 3x3 y 7x. Encuentre la fuerza que actúa en el punto (x, y). 4FDDJwO%JBHSBNBTEFFOFSHrBZFRVJMJCSJPEFVOTJTUFNB 47. Para la curva energía potencial que se muestra en la figura P7.47, a) determine si la fuerza Fx es positiva, negativa o cero en los cinco puntos indicados. b) Señale los puntos de equi- librio estable, inestable y neutro. c) Bosqueje la curva para Fx con x desde x 0 hasta x 9.5 m. 40. a) Suponga que una fuerza constante actúa en un objeto. La fuerza no varía con el tiempo o con la posición o la velocidad del objeto. Comience con la definición general del trabajo invertido por una fuerza W f i F S dr S y demuestre que la fuerza es conservativa. b) Como caso es- pecial, suponga que la fuerza F S (3î 4 ĵ) N actúa en una partícula que se mueve de O a C en la figura P7.39. Calcule el trabajo invertido por F S en la partícula conforme se mueve a lo largo de cada una de las tres trayectorias OAC, OBC y OC. Compruebe que sus tres respuestas son idénticas. 41. ; Una fuerza que actúa en una partícula móvil en el plano xy se conoce por F S (2yî x2 ĵ) N, donde x y y están en metros. Las partículas se mueven desde la posición original a la final en las coordenadas x 5.00 m y y 5.00 m como se muestra en la figura P7.39. Calcule el trabajo invertido por F S en la partícula cuando ésta se mueve a lo largo de a) OAC, b) OBC y c) OC. d) F S es conservativa o no conservativa. 42. ; Una partícula se mueve en el plano xy en la figura P7.39 bajo la influencia de una fuerza de fricción con 3.00 N de magnitud y actúa en dirección opuesta al desplazamiento de la partícula. Calcule el trabajo invertido por la fuerza de fricción en la partícula conforme se mueve a lo largo de las siguientes trayectorias cerradas: a) la trayectoria OA seguida por la trayectoria de regreso AO, b) la trayectoria OA segui- da por AC y la trayectoria de regreso CO, y c) la trayectoria OC 48. Un cono circular recto se puede equilibrar sobre una super- ficie horizontal en tres diferentes formas. Bosqueje estas tres configuraciones de equilibrio e identifíquelas como posiciones de equilibrio estable, inestable o neutro. 49. Una partícula de 1.18 kg de masa se une entre dos resortes idén- ticos en una mesa horizontal sin fricción. Ambos resortes tie- nen constante de resorte k e inicialmente no están estirados. a) La partícula se jala una distancia x a lo largo de una dirección perpendicular a la configuración inicial de los resortes, como se muestra en la figura P7.49. Demuestre que la fuerza ejercida por los resortes sobre la partícula es F S 2kxa1 L x2 L2 b î (5.00, 5.00) m C B y x A O Figura P7.39 Problemas del 39 al 42. 4 U ( J) 2 0 –2 –4 2 8 6 4 x (m) Figura P7.47
- 221. Problemas 193 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo b) Demuestre que la energía potencial del sistema es U1x2 kx2 2kL1L x2 L2 2 c) Elabore una gráfica de U(x) en función de x e identifique todos los puntos de equilibrio. Suponga L 1.20 m y k 40.0 Nm. d) Si la partícula se jala 0.500 m hacia la derecha y después se libera, ¿cuál es su rapidez cuando llega al punto de equilibrio x 0? masa m que se puede mover sin fricción sobre una superficie horizontal. El disco se pone en movimiento en un círculo con un periodo de 1.30 s. a) Encuentre la extensión del resorte x conforme depende de m. Evalúe x para b) m 0.070 0 kg, c) m 0.140 kg, d) m 0.180 kg y e) m 0.190 kg. f) Describa el patrón de variación de x como dependiente de m. 54. Dos bolas de acero, cada una con 25.4 mm de diámetro, se mueven en direcciones opuestas a 5 ms, corren una hacia la otra frontalmente y rebotan. a) ¿Su interacción dura sólo un instante o un intervalo de tiempo distinto de cero? Establezca su evidencia. Una de las bolas se comprime en una prensa de banco mientras se hacen mediciones precisas de la cantidad de compresión resultante. Los resultados muestran que la ley de Hooke es un buen modelo del comportamiento elástico de la bola. Para un dato, una fuerza de 16 kN ejercida por cada mandíbula de la prensa de banco resulta en una reducción de 0.2 mm en el diámetro de la bola. El diámetro regresa a su valor original cuando la fuerza se quita. b) Al modelar la bola como resorte, encuentre su constante de resorte. c) Calcule una estimación de la energía cinética de cada una de las bolas antes de chocar. En su solución, explique su lógica. d) Calcule una estimación para la cantidad máxima de compresión que cada bola experimenta cuando chocan. e) Calcule una estima- ción del orden de magnitud para el intervalo de tiempo duran- te el que están en contacto las bolas. En su solución, explique su razonamiento. (En el capítulo 15 aprenderá a calcular el tiempo de contacto preciso en este modelo.) 55. ; Considere U 5 en x 0 y calcule la energía potencial como función de x, correspondiente a la fuerza (8e2x )î. Expli- que si la fuerza es conservativa o no conservativa y cómo puede decirlo. 56. La función energía potencial de un sistema se conoce por U(x) x3 2x2 3x. a) Determine la fuerza Fx como una función de x. b) ¿Para qué valores de x la fuerza es igual a cero? c) Grafique U(x) con x y Fx en función de x e indique los puntos de equilibrio estable e inestable. 57. El lanzador de bola en una máquina de pinball tiene un resor- te con una constante de fuerza de 1.20 Ncm (figura P7.57). La superficie sobre la que se mueve la bola está inclinada 10.0° respecto de la horizontal. El resorte inicialmente se comprime 5.00 cm. Encuentre la rapidez de lanzamiento de una bola de 100 g cuando se suelta el émbolo. La fricción y la masa del émbolo son despreciables. 1SPCMFNBTBEJDJPOBMFT 50. Una bolita en el fondo de un tazón es un ejemplo de un ob- jeto en posición de equilibrio estable. Cuando un sistema fí- sico se desplaza en una cantidad x desde equilibrio estable, sobre él actúa una fuerza restauradora, que tiende a regresar al sistema su configuración de equilibrio. La magnitud de la fuerza restauradora puede ser una función complicada de x. Por ejemplo, cuando un ion en un cristal se desplaza de su sitio reticular, la fuerza restauradora puede no ser una simple función de x. En tales casos, por lo general se puede imaginar la función F(x) como expresada por una serie de potencias en x como F(x) (k1x k2x2 k3x3 . . .). Aquí, el primer término es la ley de Hooke, que describe la fuerza que ejerce un solo resorte para desplazamientos pequeños. Por lo general en pequeñas desviaciones desde el equilibrio se ignoran los términos de orden superior; sin embargo, en algunos casos, puede ser deseable mantener también el segundo término. Si la fuerza restauradora se representa como F (k1x k2x2 ), ¿cuánto trabajo se invierte al desplazar el sistema de x 0 a x xmáx mediante una fuerza aplicada F? 51. Un jardinero de beisbol lanza una pelota de 0.150 kg con una rapidez de 40.0 ms y un ángulo inicial de 30.0°. ¿Cuál es la energía cinética de la pelota en el punto más alto de su trayec- toria? 52. La constante de resorte del resorte de suspensión de un automó- vil aumenta con la carga creciente debido a un muelle helicoi- dal que es más ancho en la base, y cambia de manera uniforme a un diámetro más pequeño cerca de la parte superior. El resul- tado es un viaje más suave sobre superficies de camino normal de los muelles helicoidales, pero el automóvil no va hasta abajo en los baches porque, cuando se colapsan los muelles inferio- res, los muelles más rígidos cerca de lo alto absorben la carga. Para un resorte helicoidal piramidal que se comprime 12.9 cm con una carga de 1 000 N y 31.5 cm con una carga de 5 000 N, a) evalúe las constantes a y b en la ecuación empírica F axb y b) encuentre el trabajo necesario para comprimir el resorte 25.0 cm. 53. ; Un resorte ligero tiene una longitud sín estirar de 15.5 cm. Se describe mediante la ley de Hooke con constante de resor- te 4.30 Nm. Un extremo del resorte horizontal se mantiene en un eje vertical fijo, y el otro extremo se une a un disco de 58. ; Problema de repaso. Dos fuerzas constantes actúan sobre un objeto de 5.00 kg que se mueve en el plano xy, como se muestra en la figura P7.58. La fuerza F S 1 es de 25.0 N a 35.0° y F S 2 es de 42.0 N a 150°. En el tiempo t 0, el objeto está en el origen y tiene velocidad (4.00î 2.50 ĵ) m/s. a) Exprese las dos fuerzas en notación de vector unitario. Use notación de vectores unitarios para sus otras respuestas. b) Encuentre la fuerza total que se ejerce sobre el objeto. c) Encuentre la aceleración del objeto. Ahora, considere el instante t 3.00 s, y encuentre d) la velocidad del objeto, e) su posición, f) su energía cinética a partir de 1 2mvf 2 y g) su energía cinética a Vista superior L L x m k k x Figura P7.49 10.0 Figura P7.57
- 222. 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo partir de 1 2mvi 2 h F S $r S . h) ¿Qué conclusión puede extraer al comparar las respuestas a los incisos f) y g)? donde F está en newtons y x en metros. Con el uso de integra- ción numérica, determine el trabajo invertido por esta fuerza en la partícula durante este desplazamiento. Su resultado debe ser exacto hasta 2%. 60. ; Cuando diferentes cargas cuelgan de un resorte, el resorte se estira a diferentes longitudes, como se muestra en la tabla siguiente. a) Elabore una gráfica de la fuerza aplicada con la extensión del resorte. Mediante ajuste por mínimos cua- drados, determine la línea recta que ajusta mejor los datos. ¿Quiere usar todos los datos o debe ignorar algunos de ellos? Explique. b) A partir de la pendiente de la línea de mejor ajuste, encuentre la constante de resorte k. c) El resorte se extiende a 105 mm. ¿Qué fuerza ejerce sobre el objeto sus- pendido? F (N) 2.0 4.0 6.0 8.0 10 12 14 16 18 20 22 L (mm) 15 32 49 64 79 98 112 126 149 175 190 194 Capítulo 7 Energía de un sistema 59. Una partícula se mueve a lo largo del eje x desde x 12.8 m hasta x 23.7 m bajo la influencia de una fuerza F 375 x3 3.75x 7.1 a). La fuerza no realiza trabajo sobre la Tierra porque la fuerza se dirige hacia el centro del círculo y por lo tanto es perpendi- cular a la dirección de su desplazamiento. 7.2 c), a), d), b). El trabajo realizado en c) es positivo y de mayor valor posible porque el ángulo entre la fuerza y el desplaza- miento es cero. El trabajo invertido en a) es cero porque la fuerza es perpendicular al desplazamiento. En d) y b), la fuer- za aplicada invierte trabajo negativo porque en ningún caso existe una componente de la fuerza en la dirección del despla- zamiento. La situación b) es la de valor más negativo porque el ángulo entre la fuerza y el desplazamiento es 180°. 7.3 d). Debido al intervalo de valores de la función coseno, A S B S tiene valores que varían de AB a AB. 7.4 a). Puesto que el trabajo invertido al comprimir un resorte es proporcional al cuadrado de la distancia de compresión x, duplicar el valor de x hace que el trabajo aumente cuatro veces. 7.5 b). Ya que el trabajo es proporcional al cuadrado de la distan- cia de compresión x y la energía cinética es proporcional al cuadrado de la rapidez v, duplicar la distancia de compresión duplica la rapidez. 7.6 c). El signo de la energía potencial gravitacional depende de su elección de configuración cero. Si los dos objetos en el sis- tema están más juntos que en la configuración cero, la energía potencial es negativa. Si están más separados, la energía poten- cial es positiva. 7.7 i), c). Este sistema muestra cambios en energía cinética, así como en ambos tipos de energía potencial. ii), a). Puesto que la Tierra no se incluye en el sistema, no hay energía potencial gravitacional asociada con el sistema. 7.8 d). La pendiente de una gráfica U(x) en función de x es por definición dU(x)dx. De la ecuación 7.28, se ve que esta expre- sión es igual al negativo de la componente x de la fuerza con- servativa que actúa sobre un objeto que es parte del sistema. Respuestas a las preguntas rápidas F1 F2 150 35.0 y x Figura P7.58
- 223. En el capítulo 7 se presentaron tres métodos para almacenar energía en un sistema: ener- gía cinética, asociada con el movimiento de los integrantes del sistema; energía potencial, determinada por la configuración del sistema y energía interna, que se relaciona con la temperatura del sistema. Ahora se considera el análisis de situaciones físicas aplicando la aproximación de ener- gía para dos tipos de sistemas: sistemas no aislados y aislados. Para sistemas no aislados se investigarán formas en que la energía cruza la frontera del sistema, lo que resulta en un cambio en la energía total del sistema. Este análisis conduce a un principio muy importan- te llamado conservación de energía. El principio de conservación de la energía se extiende más allá de la física y se aplica a organismos biológicos, sistemas tecnológicos y situaciones de ingeniería. En los sistemas aislados la energía no cruza la frontera del sistema. Para dichos sistemas, la energía total del sistema es constante. Si dentro del sistema no actúan fuerzas no conser- vativas, se aplica la conservación de energía mecánica para resolver varios problemas. Las situaciones que suponen la transformación de energía mecánica en energía interna debido a fuerzas no conservativas requieren un manejo especial. Se investigan los proce- dimientos para estos tipos de problemas. Por último, se reconoce que la energía puede cruzar las fronteras de un sistema en diferentes cantidades. La rapidez de transferencia de energía se describe con la cantidad potencia. 195 8.1 El sistema no aislado: conservación de energía 8.2 El sistema aislado 8.3 Situaciones que incluyen fricción cinética 8.4 Cambios en energía mecánica para fuerzas no conservativas 8.5 Potencia 8 Conservación de energía A medida que un esquiador se desliza por una colina, el sistema esquiador–nieve–Tierra experimenta cambios en energía cinética, en relación con la rapidez del esquiador; la energía potencial, en proporción con la altitud del esquiador; y la energía interna, en relación con la temperatura de los esquíes, la nieve y el aire. Si la energía total de este sistema se evaluara en varios instantes durante este proceso, el resultado sería el mismo en todo momento. Una aplicación del principio de conservación de la energía, a analizar en este capítulo, es que la energía total de un sistema aislado permanece constante. ( aaleksander/ Shutterstock) ©
- 224. 196 Capítulo 8 Conservación de energía 8.1 El sistema no aislado: conservación de energía Como se ha visto, un objeto que se representa como partícula pueden actuar fuerzas dife- rentes, resultando un cambio en su energía cinética. Esta situación muy simple es el primer ejemplo del modelo de un sistema no aislado, en él la energía cruza la frontera del sistema durante cierto intervalo de tiempo debido a una interacción con el medio ambiente. Este escenario es común en problemas de física. Si un sistema no interactúa con su medio ambiente, es un sistema aislado, que se estudiará en la sección 8.2. El teorema trabajo–energía cinética del capítulo 7 es el primer ejemplo de una ecuación de energía adecuada para un sistema no aislado. En el caso de dicho teorema, la interac- ción del sistema con su entorno es el trabajo invertido por la fuerza externa, y la cantidad que cambia en el sistema es la energía cinética. Hasta el momento sólo se ha visto una forma de transferir energía a un sistema: trabajo. Enseguida se mencionan otras formas de transferencia de energía hacia o desde un siste- ma. Los detalles de estos procesos se estudiarán en otras secciones del libro. En la figura 8.1 se ilustran mecanismos para transferir energía y se resumen del modo siguiente. El trabajo, como aprendió en el capítulo 7, es un método para transferir energía hacia un sistema mediante la aplicación de una fuerza al sistema y causar un desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza (figura 8.1a). Las ondas mecánicas (capítulos 16–18) son un medio de transferencia de energía al facilitar que una perturbación se propague a través del aire u otro medio. Es el método mediante el que la energía (que usted detecta como sonido) deja su radio reloj a través de la bocina y entra a sus oídos para estimular el proceso de audición (figura 8.1b). Otros ejemplos de ondas mecánicas son las ondas sísmicas y las ondas oceánicas. El calor (capítulo 20) es un mecanismo de transferencia de energía que se activa me- diante una diferencia de temperatura entre dos regiones del espacio. Por ejemplo, el mango de una cuchara dentro de una taza con café se calienta porque los electrones y átomos en movimiento constante en la parte sumergida de la cuchara chocan con los más lentos en la parte cercana del mango (figura 8.1c). Dichas partículas se mueven más rápido debido a las colisiones y chocan con el siguiente grupo de partículas lentas. Por lo tanto, la energía interna del mango de la cuchara se eleva a causa de la transferencia de energía debida a este proceso de colisión. La transferencia de materia (capítulo 20) involucra situaciones en las cuales la materia cruza físicamente la frontera de un sistema, transportando energía. Los ejemplos inclu- PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 8.1 El calor no es una forma de energía Por lo general la palabra calor se usa mal. El calor es un método de transferencia de energía, no una forma de almacenamiento de energía. En consecuencia, frases tales como “contenido de calor”, “el calor del verano” y “el calor que escapó” representan usos de esta palabra que son inconsistentes con la definición física. Véase el capítulo 20. Figura 8.1 Mecanismos de transferencia de energía. a) La energía se transfiere hacia el bloque mediante trabajo; b) la energía deja el radio desde la bocina mediante ondas mecánicas; c) la energía se transfiere hacia el mango de la cuchara mediante calor; d) la energía entra al tanque de gasolina del automóvil mediante transferencia de materia; e) la energía entra a la secadora mediante transmisión eléctrica; y f) la energía sale del foco mediante radiación electromagnética. a) b) c) d) e) f) George Semple George Semple George Semple Digital Vision/Getty Images George Semple George Semple
- 225. yen llenar el tanque de su automóvil con gasolina (figura 8.1d) y transportar energía a las habitaciones de su hogar mediante circulación de aire caliente del horno, un proceso llamado convección. La transmisión eléctrica (capítulos 27 y 28) es la transferencia de energía mediante corrientes eléctricas. Es como se transfiere energía en su secadora de pelo (figura 8.1e), sistema de sonido o cualquier otro dispositivo eléctrico. La radiación electromagnética (capítulo 34) se refiere a las ondas electromagnéticas como la luz, microondas y ondas de radio (figura 8.1f). Los ejemplos de este método de transferencia incluyen cocinar una papa en su horno de microondas y la energía luminosa que viaja del Sol hacia la Tierra a través del espacio.1 Una característica central de la aproximación de energía es la noción de que no se puede crear ni destruir energía, la energía siempre se conserva. Esta característica se ha comprobado en incontables experimentos, y ningún experimento ha demostrado jamás que este enunciado sea incorrecto. Debido a eso, si la cantidad total de energía en un siste- ma cambia, sólo es porque la energía cruzó la frontera del sistema mediante un mecanismo de transferencia, como alguno de los métodos mencionados anteriormente. Este enun- ciado general del principio de conservación de la energía se describe matemáticamente como la ecuación de conservación de energía del modo siguiente: Esistema T (8.1) donde Esistema es la energía total del sistema, incluidos todos los métodos de almacena- miento de energía (cinética, potencial e interna) y T (por transferencia) es la cantidad de energía transferida a través de la frontera del sistema mediante algún mecanismo. Dos de los mecanismos de transferencia tienen notaciones simbólicas bien establecidas. Para trabajo, Ttrabajo W, como se discutió en el capítulo 7, y para calor, Tcalor Q, como se define en el capítulo 20. Los otros cuatro integrantes de la lista no tienen símbolos esta- blecidos, así que se les llamará TOM (ondas mecánicas), TTM (transferencia de materia), TTE (transmisión eléctrica) y TRE (radiación electromagnética). La expansión completa de la ecuación 8.1 es $K $U $Eint W Q TOM TTM TTE TRE (8.2) que es la representación matemática básica de la versión energética del modelo de sis- tema no aislado. (En capítulos posteriores se verán otras versiones, incluida la cantidad de movimiento lineal y la cantidad de movimiento angular.) En la mayoría de los casos, la ecuación 8.2 se reduce a una mucho más simple, porque algunos de los términos son cero. Si, para un sistema conocido, todos los términos en el lado derecho de la ecuación de conservación de energía son cero, el sistema es un sistema aislado, que se estudia en la siguiente sección. En teoría la ecuación de conservación de energía no es más complicada que llevar cuentas sanas en su chequera. Si su cuenta es el sistema, el cambio en el saldo para un mes determinado es la suma de todas las transferencias: depósitos, retiros, comisiones, intereses y cheques expedidos. ¡Puede resultarle útil pensar en la energía como la moneda de la naturaleza! Suponga que se aplica una fuerza a un sistema no aislado y el punto de aplicación de la fuerza se mueve a través de un desplazamiento. Por lo tanto suponga que el único efecto sobre el sistema es cambiar su rapidez. En este caso, el único mecanismo de transferencia es el trabajo (de modo que el lado derecho de la ecuación 8.2 se reduce sólo a W) y la única clase de energía en el sistema que cambia es la energía cinética (de modo que $Esistema se reduce sólo a $K). Por consiguiente la ecuación 8.2 se convierte en $K W que es el teorema trabajo–energía cinética. Este teorema es un caso especial del principio más general de conservación de energía. Se verán varios casos especiales en capítulos futuros. 1 Conservación de energía Sección 8.1 El sistema no aislado: conservación de energía 197 1 La radiación electromagnética y el trabajo invertido por las fuerzas de campo son los únicos mecanismos de transferencia de energía que no requieren de moléculas del medio ambiente disponibles en la frontera del sistema. Debido a eso, los sistemas rodeados por un vacío (como los planetas) sólo intercambian energía con el medio ambiente mediante estas dos posibilidades.
- 226. 198 Capítulo 8 Conservación de energía Pregunta rápida 8.1 ¿Mediante qué mecanismos de transferencia la energía entra y sale de a) su televisor? b) ¿Su podadora a gasolina? c) ¿Su sacapuntas manual? Pregunta rápida 8.2 Considere un bloque que se desliza sobre una superficie horizontal con fricción. Ignore cualquier sonido que pueda producir el deslizamiento. i) Si el sistema es el bloque, este sistema es a) aislado, b) no aislado, c) imposible de determinar. ii) Si el sistema es la superficie, describa el sistema a partir del mismo conjunto de opciones. iii) Si el sistema es el bloque y la superficie, describa el sistema a partir del mismo conjunto de opciones. 8.2 El sistema aislado En esta sección se estudia otro escenario muy común en problemas físicos: un sistema aislado, en él la energía no cruza la frontera del sistema por ningún método. En primer término se considera una situación gravitacional. Piense en el sistema libro–Tierra de la figura 7.15 en el capítulo anterior. Después de levantar el libro, existe energía potencial gravitacional almacenada en el sistema, que se calcula a partir del trabajo invertido por el agente externo en el sistema, con W $Ug. Ahora ponga su atención al trabajo invertido solo por la fuerza gravitacional en el libro (figura 8.2) a medida que el libro cae de regreso a su altura original. Mientras el libro cae de yi a yf, el trabajo invertido por la fuerza gravitacional en el libro es Wsobre el libro 1mg S 2 ¢r S 1 mg ĵ 2 3 1yf yi 2 ĵ 4 mgyi mgyf (8.3) A partir del teorema trabajo–energía cinética del capítulo 7, el trabajo invertido en el libro es igual al cambio en la energía cinética del libro: Wsobre el libro $Klibro Se pueden igualar estas dos expresiones para el trabajo invertido en el libro: $Klibro mgyi – mgyf (8.4) Ahora relacione cada lado de esta ecuación con el sistema del libro y la Tierra. Para el lado derecho, mgyi mgyf (mgyf mgyi) $Ug donde Ug mgy es la energía potencial gravitacional del sistema. Para el lado izquierdo de la ecuación 8.4, ya que el libro es la única parte del sistema que es móvil, se ve que $Klibro $K, donde K es la energía cinética del sistema. Por lo tanto, con cada lado de la ecuación 8.4 sustituido con su equivalente de sistema, la ecuación se convierte en $K $Ug (8.5) Esta ecuación se manipula para proporcionar un resultado general muy importante para resolver problemas. Primero, el cambio en energía potencial se mueve al lado izquierdo de la ecuación: $K $Ug 0 El lado izquierdo representa una suma de cambios de la energía almacenada en el sistema. El lado derecho es cero porque no hay transferencias de energía a través de la frontera del sistema; el sistema libro–Tierra está aislado del medio ambiente. Esta ecuación se desarrolló para un sistema gravitacional, pero se demuestra su validez para un sistema con cualquier tipo de energía potencial. En consecuencia, para un sistema aislado, $K $U 0 (8.6) yi yf r $ Física Física Figura 8.2 El trabajo invertido por la fuerza gravitacional en el libro a medida que el libro cae de yi a una altura yf es igual a mgyi mgyf.
- 227. En el capítulo 7 se definió la suma de las energías cinética y potencial de un sistema como su energía mecánica: Emec K U (8.7) donde U representa el total de todos los tipos de energía potencial. Ya que el sistema bajo consideración está aislado, las ecuaciones 8.6 y 8.7 dicen que la energía mecánica del sistema se conserva: $Emec 0 (8.8) La ecuación 8.8 es un enunciado de la conservación de energía mecánica para un sistema aislado sin fuerzas no conservativas en actuación. La energía mecánica en tal sistema se conserva: la suma de las energías cinética y potencial permanece constante. Si hay fuerzas no conservativas actuando dentro del sistema, la energía mecánica se transforma en energía interna como se discutió en la sección 7.7. Si fuerzas no conserva- tivas actúan en un sistema aislado, la energía total del sistema se conserva aunque no la energía mecánica. En este caso, la conservación de energía del sistema se expresa como $Esistema = 0 (8.9) donde Esistema incluye todas las energías cinética, potencial e interna. Esta ecuación es el enunciado más general del modelo de sistema aislado. Ahora escriba explícitamente los cambios en energía en la ecuación 8.6: (Kf Ki) (Uf Ui) 0 Kf Uf Ki Ui (8.10) Para la situación gravitacional del libro que cae, la ecuación 8.10 se reescribe como 1 2mvf 2 mgyf 1 2mvi 2 mgyi Mientras el libro cae hacia la Tierra, el sistema libro–Tierra pierde energía potencial y gana energía cinética tal que el total de las dos clases de energía siempre permanece constante. Pregunta rápida 8.3 Una roca de masa m se deja caer hacia el suelo desde una altura h. Una segunda roca, con masa 2m, se deja caer desde la misma altura. Cuando la segunda roca golpea el suelo, ¿cuál es su energía cinética? a) el doble de la primera roca, b) cuatro veces la de la primera roca, c) la misma que en la primera roca, d) la mitad de la primera roca e) imposible de determinar. Pregunta rápida 8.4 Tres bolas idénticas se lanzan desde lo alto de un edificio, todas con la misma rapidez inicial. Como se muestra en la figura 8.3, la primera se lanza horizontal- mente, la segunda a cierto ángulo sobre la horizontal y la tercera a cierto ángulo bajo la horizontal. Desprecie la resistencia del aire y clasifique las magnitudes de velocidad de las bolas en el instante en que cada una golpea el suelo. ESTRATEGIA PARA RESOLUCIÓN DE PROBLEMAS Sistemas aislados sin fuerzas no conservativas: conservación de energía mecánica Muchos problemas en física se resuelven con el principio de conservación de la energía para un sistema aislado. El siguiente procedimiento se debe usar cuando aplique este principio: 1. Conceptualizar. Estudie cuidadosamente la situación física y forme una representación mental de lo que ocurre. A medida que se vuelva más hábil al trabajar problemas de energía, comenzará a sentirse cómodo al imaginar las clases de energía que cambian en el sistema. Sección 8.2 El sistema aislado 199 1 Energía mecánica de un sistema 1 La energía mecánica de un sistema aislado sin fuerzas no conservativas en actuación se conserva 1 La energía total de un sistema aislado se conserva PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 8.2 Condiciones para la ecuación 8.10 La ecuación 8.10 sólo es verdadera para un sistema en el que actúan fuerzas conservativas. Se verá cómo manipular fuerzas no conservativas en las secciones 8.3 y 8.4. 1 3 2 Figura 8.3 (Pregunta rápida 8.4) Tres bolas idénticas se lanzan con la misma rapidez inicial desde lo alto de un edificio.
- 228. 200 Capítulo 8 Conservación de energía 2. Categorizar. Defina su sistema, quizá consista en más de un objeto y puede o no incluir resortes u otras posibilidades para almacenar energía potencial. Determine si se pre- senta alguna transferencia de energía a través de la frontera de su sistema. Si es así, aplique el modelo de sistema no aislado, $Esistema h T, de la sección 8.1. Si no, aplique el modelo de sistema aislado, $Esistema 0. Determine si dentro del sistema hay presentes fuerzas no conservativas. Si es así, use las técnicas de las secciones 8.3 y 8.4. Si no, aplique más adelante el principio de conservación de energía mecánica que se reseña. 3. Analizar. Elija configuraciones para representar las condiciones inicial y final del sistema. Para cada objeto que cambie elevación, seleccione una posición de referen- cia para el objeto que defina la configuración cero de energía potencial gravitacional para el sistema. Para un objeto en un resorte, la configuración cero para energía po- tencial elástica es cuando el objeto está en su posición de equilibrio. Si existe más de una fuerza conservativa, escriba una expresión para la energía potencial asociada con cada fuerza. Escriba la energía mecánica inicial total Ei del sistema para alguna configuración como la suma de las energías cinética y potencial asociadas con la configuración. Des- pués escriba una expresión similar para la energía mecánica total Ef del sistema para la configuración final que es de interés. Ya que la energía mecánica se conserva, iguale las dos energías totales y resuelva para la cantidad que se desconoce. 4. Finalizar. Asegúrese de que sus resultados sean consistentes con su representación men- tal. También cerciórese de que los valores de sus resultados son razonables y consisten- tes con experiencias cotidianas. EJEMPLO 8.1 Bola en caída libre Una bola de masa m se deja caer desde una altura h sobre el suelo, como se muestra en la figura 8.4. A) Ignore la resistencia del aire y determine la rapidez de la bola cuando está a una altura y sobre el suelo. SOLUCIÓN Conceptualizar La figura 8.4 y la experiencia cotidiana con objetos que caen per- miten formar ideas de la situación. Aunque este problema se resuelve fácilmente con las técnicas del capítulo 2, practique la aproximación de energía. Categorizar El sistema se identifica como la bola y la Tierra. Ya que no hay ni resisten- cia del aire ni alguna otra interacción entre el sistema y el medio ambiente, el sistema es aislado. La única fuerza entre los integrantes del sistema es la fuerza gravitacional, que es conservativa. Analizar Ya que el sistema es aislado y no existen fuerzas no conservativas actuando dentro del sistema, se aplica el principio de conservación de energía mecánica al sistema bola–Tierra. En el instante cuando la bola se libera, su energía cinética es Ki 0 y la ener- gía potencial gravitacional del sistema es Ugi mgh. Cuando la bola está a una distancia y sobre el suelo, su energía cinética es Kf 1 2 mvf 2 y la energía potencial en relación con el suelo es Ugf mgy. Aplique la ecuación 8.10: Kf Ugf Ki Ugi 1 2mvf 2 mgy 0 mgh h y vf yi = h Ugi = mgh Ki = 0 y = 0 Ug = 0 yf = y Ugf = mgy Kf = mvf 2 1 2 Figura 8.4 (Ejemplo 8.1) Una bola se deja caer desde una altura h sobre el suelo. Al inicio, la energía total del sistema bola–Tierra es energía potencial gravitacional, igual a mgh en relación con el suelo. En la elevación y, la energía total es la suma de las energías cinética y potencial.
- 229. a) R Actor Saco de arena yi V b) mactor mactorg T m saco m sacog c) T Resuelva para vf: vf 2 2g1h y2 S vf 2g1h y2 La rapidez siempre es positiva. Si se le pidió hallar la velocidad de la bola, usará el valor negativo de la raíz cuadrada como la componente y para indicar el movimiento hacia abajo. B) Determine la rapidez de la bola en y si en el instante de liberación ya tiene una rapidez inicial hacia arriba vi en la altitud inicial h. SOLUCIÓN Analizar En este caso, la energía inicial incluye energía cinética igual a 1 2mvi 2 . Aplique la ecuación 8.10: 1 2mvf 2 mgy 1 2mvi 2 mgh Resuelva para vf: vf 2 vi 2 2g1h y2 S vf vi 2 2g1h y2 Finalizar Este resultado para la rapidez inicial es consistente con la expresión vyf 2 vyi 2 2g(yf yi) de cinemática, donde yi h. Además, este resultado es válido incluso si la velocidad inicial está en un ángulo con la horizontal (pregunta rápida 8.4) por dos argumentos: 1) la energía cinética, un escalar, sólo depende de la magnitud de la velocidad; y 2) el cambio en la energía potencial gravitacional del sistema sólo depende del cambio en la posición de la bola en la dirección vertical. ¿Qué pasaría si? ¿Y si la velocidad inicial v S i en inciso B) fuese hacia abajo? ¿Cómo afectaría esto a la rapidez de la bola en la posición y? Respuesta Puede afirmar que lanzar la bola hacia abajo resultaría en una mayor rapidez en y que si la lanza hacia arriba. Sin embargo, la conservación de la energía mecánica depende de las energías cinética y potencial, que son escalares. En consecuencia, la dirección del vector velocidad inicial no tiene conexión con la rapidez final. Sección 8.2 El sistema aislado 201 Figura 8.5 (Ejemplo 8.2) a) Un actor usa una armazón para hacer su entrada. b) Diagrama de cuerpo libre para el actor en el fondo de la trayectoria circular. c) Diagrama de cuerpo libre para el saco de arena si la fuerza normal desde el suelo tiende a cero. EJEMPLO 8.2 Una gran entrada Se le pide diseñar un aparato para sostener a un actor de 65 kg de masa que “volará” hacia el escenario durante la representa- ción de una obra. Usted sujeta el arnés del actor a un saco de arena de 130 kg mediante un cable de acero ligero que corre de manera uniforme en dos poleas sin fricción, como en la figura 8.5a. Necesita 3.0 m de cable entre el arnés y la polea más cer- cana, de modo que quede oculta detrás de una cortina. Para que el aparato funcione, el saco de arena nunca debe levantarse arriba del suelo mientras el actor se balancea desde arriba del escenario hacia el suelo. Llame V al ángulo inicial que el cable del actor forma con la vertical. ¿Cuál es el valor máximo V que tiene antes de que el saco de arena se levante del suelo?
- 230. 202 Capítulo 8 Conservación de energía SOLUCIÓN Conceptualizar Se deben usar muchos conceptos para resolver este problema. Piense lo que sucede conforme el actor se aproxima a la parte baja del balanceo. En la parte baja, el cable es vertical y debe soportar su peso, así como proporcionar aceleración centrípeta de su cuerpo en la dirección hacia arriba. En este punto, la tensión en el cable es la más alta y el saco de arena tiene más probabilidades de levantarse del suelo. Categorizar Primero, al observar el balanceo del actor desde el punto inicial hasta el punto más bajo, se modela al actor y a la Tierra como un sistema aislado. Se ignora la resistencia del aire, de modo que no hay fuerzas no conservativas en acción. En principio debe estar tentado a modelar el sistema como no aislado, debido a la interacción del sistema con el cable, que está en el entorno. Sin embargo, la fuerza aplicada al actor por el cable siempre es perpendicular a cada elemento del desplazamiento del actor y por tanto no realiza trabajo. En consecuencia, en términos de transferencias de energía a través de la frontera, el sistema está aislado. Analizar Se aplica el principio de conservación de energía mecánica para el sistema con el fin de encontrar la rapidez del actor a medida que llega al suelo como función del ángulo inicial V y el radio R de la trayectoria circular que recorre. Aplique conservación de energía mecánica al sistema actor– Tierra: Sea yi la altura inicial del actor sobre el suelo y vf su rapidez en el instante antes de aterrizar. (Observe que Ki 0 porque el actor parte del reposo y que Uf 0 porque la configuración del actor en el suelo se define con energía potencial gravitacional cero.) De la geometría en la figura 8.5a, observe que yf 0, de modo que yi R R cos V R(1 cos V). Aplique esta correspondencia en la ecuación 1) y resuelva para vf 2 : Categorizar A continuación, concentrese en el instante cuando el actor está en el punto más bajo. Ya que la tensión en el cable se transfiere como una fuerza aplicada al saco de arena, en este instante el actor se modela como una partícula bajo una fuerza neta. Analizar Aplique la segunda ley de Newton al actor en la parte baja de su trayectoria, con el diagrama de cuerpo libre de la figura 8.5b como guía: Categorizar Por último, observe que el saco de arena se levanta del suelo cuando la fuerza hacia arriba que el cable ejerce sobre él supera la fuerza gravitacional que también actúa sobre él; la fuerza normal es cero cuando esto ocurre. Sin embargo, no se quiere que el saco de arena se levante del suelo. El saco de arena debe permanecer en reposo, así que se le modela como una partícula en equilibrio. Analizar Una fuerza T de la magnitud dada por la ecuación 3) se transmite mediante el cable al saco de arena. Si el saco de arena permanece en reposo, pero puede levantarse del suelo si el cable aplica un poco más de fuerza, la fuerza normal sobre él se vuelve cero y la segunda ley de Newton con a 0 dice que T msacog, como en la figura 8.5c. Use esta condición, junto con las ecuaciones 2) y 3): Resuelva para cos V y sustituya los parámetros que se propor- cionan: Finalizar En este caso se combinaron técnicas de diferentes áreas de estudio, energía y segunda ley de Newton. Además, observe que la longitud R del cable desde el arnés del actor hasta la polea de la izquierda no aparece en la ecuación alge- braica final. Por tanto, la respuesta final es independiente de R. Kf Uf Ki Ui 1) 1 2mactor vf 2 0 0 mactor gyi 2) vf 2 2gR(1 cos V) 32 T mactor g mactor vf 2 R Fy T mactor g mactor vf 2 R u 60° cos u 3mactor msaco 2mactor 3165 kg2 130 kg 2165 kg2 0.50 msacog mactorg mactor 2gR11 cos u2 R
- 231. EJEMPLO 8.3 El rifle de juguete cargado por resorte El mecanismo de lanzamiento de un rifle de juguete consiste en un resorte de constante de resorte desconocida (figura 8.6a). Cuando el resorte se comprime 0.120 m, y se dispara verticalmen- te el rifle, es capaz de lanzar un proyectil de 35.0 g a una altura máxima de 20.0 m arriba de la posición cuando el proyectil deja el resorte. A) Ignore todas las fuerzas resistivas y determine la constante de resorte. SOLUCIÓN Conceptualizar Piense en el proceso que se ilustra en la figura 8.6. El proyectil parte del reposo, aumenta su velocidad conforme el resorte lo empuja hacia arriba, deja el resorte y después disminu- ye su velocidad mientras la fuerza gravitacional lo jala hacia abajo. Categorizar El sistema se identifica como el proyectil, el resorte y la Tierra. Se ignoran la resistencia del aire sobre el proyectil y la fricción en el rifle; de esa manera el sistema se modela como aislado sin fuerzas no conservativas en acción. Analizar Puesto que el proyectil parte del reposo, su energía cinética inicial es cero. La configuración cero para la energía po- tencial gravitacional del sistema se elige cuando el proyectil deja el resorte. Para esta configuración, la energía potencial elástica también es cero. Después de disparar el rifle, el proyectil se eleva a una altura máxima y. La energía cinética final del proyectil es cero. Escriba una ecuación de conservación de ener- gía mecánica para el sistema, entre los puntos y : Sustituya para cada energía: Resuelva para k: Sustituya valores numéricos: B) Hallar la rapidez del proyectil a medida que se traslada a través de la posición de equilibrio del resorte, como se muestra en la figura 8.6b. SOLUCIÓN Analizar La energía del sistema a medida que el proyectil se traslada a través de la posición de equilibrio del resorte, sólo incluye la energía cinética del proyectil 1 2mv 2 . Escriba una ecuación de conservación de ener- gía mecánica para el sistema, entre los puntos y : Sección 8.2 El sistema aislado 203 Figura 8.6 (Ejemplo 8.3) Rifle de juguete cargado por resorte a) antes de disparar y b) cuando el resorte se extiende a su longitud relajada. a) v b) y 0.120 m y 0 y 20.0 m K Ug Us K Ug Us 0 mgy 0 0 mgy 1 2kx2 k 210.035 0 kg2 19.80 ms2 2 320.0 m 1 0.120 m2 4 10.120 m22 958 Nm k 2mg 1y y 2 x2 K Ug Us K Ug Us
- 232. 204 Capítulo 8 Conservación de energía Sustituya para cada energía: 1 2mv 2 0 0 0 mgy 1 2kx2 Resuelva para v: v kx2 m 2gy Sustituya valores numéricos: v 1958 Nm2 10.120 m22 10.035 0 kg2 219.80 ms2 2 1 0.120 m2 19.8 ms Finalizar Este es el primer ejemplo en el que se han incluido dos tipos de energía potencial. 8.3 Situaciones que incluyen fricción cinética Considere de nuevo el libro de la figura 7.18 que se desliza hacia la derecha sobre la superficie de una mesa pesada y disminuye su velocidad debido a la fuerza de fricción. La fuerza de fricción invierte trabajo porque hay una fuerza y un desplazamiento. Sin embargo, tenga en mente que las ecuaciones para trabajo incluyen el desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza. En la figura 8.7a se muestra un modelo simple de la fuerza de fricción entre el libro y la superficie. Toda la fuerza de fricción entre el libro y la superficie se representa con dos dientes idénticos que se soldaron puntualmente uno con otro.2 Un diente se proyecta hacia arriba desde la superficie, el otro hacia abajo desde el libro, y están soldados en los puntos donde se tocan. La fuerza de fricción actúa en la unión de los dos dientes. Piense que el libro se desliza una pequeña distancia d hacia la derecha, como en la figura 8.7b. Ya que los dientes se modelan como idénticos, su unión se mueve hacia la derecha una distancia d/2. En consecuencia, el desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza de fricción es d/2, ¡pero el desplazamiento del libro es d! En realidad, la fuerza de fricción se dispersa sobre toda el área de contacto de un objeto que se desliza sobre una superficie, de modo que la fuerza no se localiza en un punto. Además, ya que las magnitudes de las fuerzas de fricción en varios puntos cambian cons- tantemente a medida que se presentan los puntos de soldadura individuales, la superficie y el libro se deforman de manera local, y de este modo el desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza de fricción no es en absoluto el mismo que el desplazamiento del libro. De hecho, el desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza de fricción no es calculable y tampoco lo es el trabajo invertido por la fuerza de fricción. El teorema trabajo–energía cinética es válido para una partícula o un objeto que se modela como partícula. No obstante, cuando actúa una fuerza de fricción, no se puede calcular el trabajo invertido por la fricción. Para tales situaciones, la segunda ley de Newton todavía es válida para el sistema aun cuando el teorema trabajo–energía cinética no lo sea. El caso de un objeto no deformable como el libro que se desliza sobre la superficie3 se puede manejar de una manera relativamente directa. A partir de una situación en la que fuerzas, incluida la fricción, aplicadas al libro, es posible seguir un procedimiento similar al efectuado en el desarrollo de la ecuación 7.17. Comience por escribir la ecuación 7.8 para todas las fuerzas distintas de la fricción: Wotras fuerzas 1 F S otras fuerzas2 dr S (8.11) El d r S en esta ecuación es el desplazamiento del objeto porque, para fuerzas distintas de la fricción, bajo la suposición de que dichas fuerzas no deforman el objeto, este des- plazamiento es el mismo que el desplazamiento del punto de aplicación de las fuerzas. Figura 8.7 a) Un modelo de fricción simplificado entre un libro y una superficie. Toda la fuerza de fricción se modela como aplicada a la interfaz entre dos dientes idénticos que se proyectan del libro y la superficie. b) El libro se mueve hacia la derecha una distancia d. El punto de aplicación de la fuerza de fricción se mueve a través de una desplazamiento de magnitud d/2. d 2 b) Libro Superficie d a) 2 La figura 8.7 y su discusión se inspiraron en un artículo clásico acerca de fricción: B.A. Sherwood y W.H. Bernard, “Work and heat transfer in the presence of sliding friction”, American Journal of Physics, 52 p. 1001, 1984. 3 La forma global del libro permanece igual, por lo que se dice que es indeformable. Sin embargo, a nivel microscópico, existe deformación de la cara del libro cuando se desliza sobre la superficie.
- 233. A cada lado de la ecuación 8.11 se añade la integral del producto escalar de la fuerza de fricción cinética y d r S : 1 F S otras fuerzas f S k2 dr S Wotras fuerzas f S k dr S 1 F S otras fuerzas2 dr S f S k dr S El integrando en el lado derecho de esta ecuación es la fuerza neta h F S , de modo que Wotras fuerzas f S k # dr S F S # dr S Al incorporar la segunda ley de Newton h F S ma S se obtiene Wotras fuerzas f S k dr S ma S dr S m d v S dt d r S tf ti m d v S dt v S dt (8.12) donde se usó la ecuación 4.3 para rescribir d r S como v S dt. El producto escalar obedece la regla del producto para la derivación (véase la ecuación B.30 en el apéndice B.6), de modo que la derivada del producto escalar de v S consigo misma se puede escribir d dt 1v S # v S 2 dv S dt # v S v S # dv S dt 2 dv S dt # v S donde se usó la propiedad conmutativa del producto escalar para justificar la expresión final en esta ecuación. En consecuencia, dv S dt # v S 1 2 d dt 1v S # v S 2 1 2 dv2 dt Al sustituir este resultado en la ecuación 8.12 se obtiene Wotras fuerzas f S k # dr S tf ti ma1 2 dv2 dt bdt 1 2m vf vi d1v2 2 1 2mvf 2 1 2mvi 2 ¢K Al observar el lado izquierdo de esta ecuación, observe que, en el marco inercial de la superficie, f S k y d r S estarán en direcciones opuestas para cada incremento d r S de la trayec- toria que sigue el objeto. En consecuencia, f S k d r S fk dr. Ahora la expresión anterior se convierte en Wotras fuerzas fk dr ¢K En el modelo para la fricción, la magnitud de la fuerza de fricción cinética es constante, de modo de fk se puede sacar de la integral. La integral restante ddx es simplemente la suma de incrementos de longitud a lo largo de la trayectoria, que es la longitud de trayec- toria total d. Por lo tanto, Wotras fuerzas fkd ¢K (8.13) o Kf Ki fkd Wotras fuerzas (8.14) La ecuación 8.13 es una forma modificada del teorema trabajo–energía cinética que se aplica cuando una fuerza de fricción actúa sobre un objeto. El cambio en energía cinética es igual al trabajo invertido por todas las fuerzas distintas de la fricción menos un término fkd asociado con la fuerza de fricción. Ahora considere el sistema más grande del libro y la superficie a medida que el libro frena bajo la influencia de una fuerza de fricción sola. No hay trabajo invertido a través de la frontera de este sistema porque el sistema no interactúa con el medio ambiente. No hay otros tipos de transferencia de energía que ocurran a través de la frontera del sistema, ¡suponiendo que se ignora el inevitable sonido que hace el libro al deslizarse! En este caso, la ecuación 8.2 se convierte en $Esistema $K $Eint 0 Sección 8.3 Situaciones que incluyen fricción cinética 205
- 234. 206 Capítulo 8 Conservación de energía El cambio en energía cinética del sistema libro–superficie es el mismo que el cambio en energía cinética del libro porque el libro es la única parte del sistema que se mueve. De- bido a eso, al incorporar la ecuación 8.13 se obtiene fkd $Eint 0 $Eint fkd (8.15) Por lo tanto, el aumento de energía interna del sistema es igual al producto de la fuerza de fricción y la longitud de trayectoria en la que se mueve el libro. En resumen, una fuerza de fricción transforma la energía cinética de un sistema en energía interna, y el aumento en energía interna del sistema es igual a su disminución en energía cinética. Pregunta rápida 8.5 Usted viaja a lo largo de una autopista a 65 mi/h. Su automóvil tiene energía cinética. Súbitamente derrapa hasta detenerse debido a un congestiona- miento de tránsito. ¿Dónde está la energía cinética que alguna vez tuvo su automóvil? a) Toda está en energía interna en el camino. b) Toda está en energía interna en las llantas. c) Parte de ella se transformó en energía interna y otra parte se transfirió median- te ondas mecánicas. d) Toda se transfirió del automóvil mediante varios mecanismos. EJEMPLO 8.4 Se jala un bloque sobre una superficie rugosa Un bloque de 6.0 kg, inicialmente en reposo, se jala hacia la derecha a lo largo de una superficie horizontal mediante una fuerza horizontal constante de 12 N. A) Encuentre la rapidez del bloque después de que se mueve 3.0 m si las superficies en contacto tienen un coeficiente de fricción cinética de 0.15. SOLUCIÓN Conceptualizar En este caso el ejemplo 7.6 se modifica de tal manera que la superficie ya no es sin fricción. La superficie rugosa aplica una fuerza de fricción sobre el bloque, opuesta a la fuerza aplicada. Como resultado, se espera que la rapidez sea menor que la encontrada en el ejemplo 7.6. Categorizar El bloque se jala mediante una fuerza y la su- perficie es rugosa, de modo que el sistema bloque–superficie se representa como no aislado con una fuerza no conservativa en acción. Analizar La figura 8.8a ilustra esta situación. Ni la fuerza normal ni la fuerza gravitacional realizan trabajo sobre el sistema porque sus puntos de aplicación se desplazan horizontalmente. Encuentre el trabajo invertido en el sistema por la fuer- za aplicada tal como en el ejemplo 7.6: Aplique el modelo de partícula en equilibrio al bloque en la dirección vertical: Encuentre la magnitud de la fuerza de fricción: Hallar la rapidez final del bloque a partir de la ecuación 8.14: Cambio en la energía interna debida a fricción dentro del sistema 0 Figura 8.8 (Ejemplo 8.4) a) Se jala un bloque hacia la derecha sobre una superficie rugosa mediante una fuerza horizontal constante. b) La fuerza aplicada está en un ángulo V con la horizontal. n F mg x vf fk n x b) F mg vf fk a) $ $ V W F $x (12N)(3.0 m) 36 J h Fy 0 3 n mg 0 3 n mg fk Nkn Nkmg (0.15)(6.0 kg)(9.80 m/s2 ) 8.82 N 0 2 6.0 kg 3 18.82 N2 13.0 m2 36 J4 1.8 ms vf vi 2 2 m 1 fkd Wotras fuerzas 2 1 2mvf 2 1 2mvi 2 fkd Wotras fuerzas
- 235. Finalizar Como se esperaba, este valor es menor que los 3.5 m/s encontrados en el caso del bloque que se desliza sobre una superficie sin fricción (véase el ejemplo 7.6). B) Suponga que la fuerza F S se aplica en un ángulo V, como se muestra en la figura 8.8b. ¿En qué ángulo se debe aplicar la fuerza para lograr la mayor rapidez posible después de que el bloque se mueve 3.0 m hacia la derecha? SOLUCIÓN Conceptualizar Puede suponer que V 0 daría la mayor rapidez porque la fuerza tendría la mayor componente posible en la dirección paralela a la superficie. Sin embargo, piense en un ángulo arbitrario distinto de cero. Aunque la componente horizontal de la fuerza se redujera, la componente vertical de la fuerza reduciría la fuerza normal, lo que a su vez reduce la fuerza de fricción, esto sugiere que la rapidez se podría maximizar al jalar en un ángulo distinto de V 0. Categorizar Como en el inciso A), el sistema bloque–superficie se modela como no aislado con una fuerza no conservativa en acción. Analizar Encuentre el trabajo invertido por la fuerza aplicada, y señalando que $x d porque la trayectoria seguida por el bloque es una línea recta: Aplique el modelo de partícula en equilibrio al bloque en la dirección vertical: Resuelva para n: Aplique la ecuación 8.14 para encontrar la energía ciné- tica final para esta situación: Maximizar la rapidez es equivalente a maximizar la ener- gía cinética final. En consecuencia, derivando Kf respec- to de V e iguale el resultado a cero: Evalúe V para Nk 0.15: Finalizar Note que el ángulo en que la rapidez del bloque es un máximo, de hecho no es V 0. Cuando el ángulo supera 8.5°, la componente horizontal de la fuerza aplicada es demasiado pequeña para compensarse mediante la fuerza de fricción reducida y la rapidez del bloque comienza a disminuir de su valor máximo. EJEMPLO CONCEPTUAL 8.5 Física útil para conducción segura Un automóvil que viaja con una rapidez inicial v se desliza una distancia d hasta detenerse después de aplicar los frenos. Si la rapidez inicial del automóvil es 2v en el momento de frenar, estime la distancia que se desliza. SOLUCIÓN Se considera que la fuerza de fricción cinética entre el automóvil y la superficie del camino es constante y la misma para ambas magnitudes de velocidad. De acuerdo con la ecuación 8.14, la fuerza de fricción multiplicada por la distancia d es igual a la energía cinética inicial del automóvil (porque Kf 0 y no hay trabajo invertido por otras fuerzas). Si la rapidez se duplica, como lo es en este ejemplo, la energía cinética se cuadruplica. Para una fuerza de fricción determinada, la distancia recorrida es cuatro veces mayor cuando la rapidez inicial se duplica, y por eso la distancia estimada que se desliza el automóvil es 4d. Sección 8.3 Situaciones que incluyen fricción cinética 207 W F $x cos V Fd cos V n mg F sen V Fy n F sen u mg 0 tan u mk mk cos u sen u 0 d1Kf 2 du mk 10 F cos u2d Fd sen u 0 0 mknd Fd cos u mk 1mg F sen u2d Fd cos u Kf Ki fkd Wotras fuerzas u tan 1 1mk 2 tan 1 10.152 8.5°
- 236. 208 Capítulo 8 Conservación de energía EJEMPLO 8.6 Un sistema bloque–resorte Un bloque de 1.6 kg de masa se une a un resorte horizon- tal que tiene una constante de fuerza de 1.0 103 N/m, como se muestra en la figura 8.9. El resorte se comprime 2.0 cm y después se libera desde el reposo. A) Calcule la rapidez del bloque mientras pasa a través de la posición de equilibrio x 0 si la superficie no tiene fricción. SOLUCIÓN Conceptualizar Esta situación ya se discutió antes y es fácil visualizar el bloque cuando es empujado hacia la de- recha por el resorte y moverse con cierta rapidez. Categorizar El sistema se identifica como el bloque y se modela como un sistema no aislado. Analizar En esta situación, el bloque inicia con vi 0 en xi 2.0 cm y se quiere encontrar vf en xf 0. Aplique la ecuación 7.11 para encontrar el trabajo invertido por el resorte con xmáx xi 2.0 cm 2.0 102 m: En el bloque se consume trabajo y su rapidez cambia. La ecuación de conservación de energía, ecuación 8.2, se re- duce al teorema trabajo–energía cinética. Aplique dicho teorema para encontrar la rapidez en x 0: Finalizar Aunque este problema se pudo haber resuelto en el capítulo 7, aquí se presenta para proporcionar contraste con el siguiente inciso B), que requiere las técnicas de este capítulo. B) Calcule la rapidez del bloque mientras pasa por la posición de equilibrio si una fuerza de fricción constante de 4.0 N retarda su movimiento desde el momento en que se libera. SOLUCIÓN Conceptualizar La respuesta correcta debe ser menor que la encontrada en el inciso A) porque la fuerza de fricción re- tarda el movimiento. Categorizar El sistema se identifica como el bloque y la superficie. El sistema no está aislado debido al trabajo consumido por el resorte y hay una fuerza no conservativa en acción: la fricción entre el bloque y la superficie. Analizar Escriba la ecuación 8.14: 1) Kf Ki fkd Wotras fuerzas Evalúe fkd: fkd (4.0 N)(2.0 102 m) 0.080 J Evalúe h Wotras fuerzas, el trabajo invertido por el resorte, al recordar que en el inciso A) se encontró que era 0.20 J. Use Ki 0 en la ecuación 1) y resuelva para la rapidez final: Finalizar Como se esperaba, este valor es menor que los 0.50 m/s encontrados en el inciso A). ¿Qué pasaría si? ¿Y si la fricción aumenta a 10.0 N? ¿Cuál es la rapidez del bloque en x 0? Figura 8.9 (Ejemplo 8.6) a) Un bloque se une a un resorte. El resorte se comprime una distancia x. b) Luego el bloque se libera y el resorte lo empuja hacia la derecha. vf 2Kf m 210.12 J2 1.6 kg 0.39 ms Kf 0 0.080 J 0.20 J 0.12 J 1 2mvf 2 Ws 1 2kx2 máx 1 2 11.0 103 Nm2 1 2.0 10 2 m22 0.20 J 0 2 1.6 kg 10.20 J2 0.50 ms vf vi 2 2 m Ws Ws 1 2mvf 2 1 2mvi 2 b) a) x = 0 x x = 0 x x Fs
- 237. Respuesta En este caso, el valor de fkd mientras el bloque se traslada a x 0 es fkd (10.0 N)(2.0 102 m) 0.20 J que es igual en magnitud a la energía cinética en x 0 sin la pérdida debida a fricción. Debido a eso, toda la energía cinética se ha transformado por fricción cuando el bloque llega a x 0, y su rapidez en este punto es v 0. En esta situación, así como en el inciso B), la rapidez del bloque alcanza un máximo en alguna posición distinta de x 0. El problema 47 le pide ubicar dichas posiciones. Sección 8.4 Cambios en energía mecánica para fuerzas no conservativas 209 1 Cambio en energía mecánica de un sistema debido a fricción dentro del sistema 8.4 Cambios en energía mecánica para fuerzas no conservativas Considere el libro que se desliza a través de la superficie en la sección anterior. A medida que el libro se mueve a través de una distancia d, la única fuerza que realiza trabajo en él es la fuerza de fricción cinética. Esta fuerza causa un cambio fkd en la energía cinética del libro, como se describe mediante la ecuación 8.13. Sin embargo, ahora considere que el libro es parte de un sistema que además presenta un cambio en energía potencial. En este caso, fkd es la cantidad por la que cambia la energía mecánica del sistema debido a la fuerza de fricción cinética. Por ejemplo, si el libro se mueve sobre un plano inclinado que no tiene fricción, hay un cambio tanto en la energía cinética como en la energía potencial gravitacional del sistema libro–Tierra. En consecuencia, $Emec $K $Ug fkd En general, si actúa una fuerza de fricción dentro de un sistema aislado, $Emec $K $U fkd (8.16) donde $U es el cambio en todas las formas de energía potencial. Note que la ecuación 8.16 se reduce a la ecuación 8.10 si la fuerza de fricción es cero. Si el sistema en el que actúa la fuerza no conservativa es no aislado, la generalización de la ecuación 8.13 es ¢Emec fkd Wotras fuerzas (8.17) ESTRATEGIA PARA RESOLUCIÓN DE PROBLEMAS Sistemas con fuerzas no conservativas Se debe aplicar el siguiente procedimiento cuando enfrente un problema que involucre un sistema en el que actúen fuerzas no conservativas: 1. Conceptualizar. Estudie cuidadosamente la situación física y forme una representación mental de lo que ocurre. 2. Categorizar. Defina su sistema, que puede consistir de más de un objeto. El sistema podría incluir resortes u otras posibilidades de almacenamiento de energía potencial. Determine si hay presente alguna fuerza no conservativa. Si no, proceda con el prin- cipio de conservación de energía mecánica que se reseña en la sección 8.2. Si es así, utilice el procedimiento discutido antes. Determine si, a través de las fronteras de su sistema, alguna fuerza distinta de la fric- ción realiza trabajo alguno. Si es así, aplique la ecuación 8.17 para analizar el problema. Si no, proceda con la ecuación 8.16. 3. Analizar. Elija configuraciones para representar las condiciones inicial y final del sistema. Para cada objeto que cambie elevación, seleccione una posición de referencia para el ob- jeto que defina la configuración cero de energía potencial gravitacional para el sistema. Para un objeto en un resorte, la configuración cero para energía potencial elástica es
- 238. 210 Capítulo 8 Conservación de energía cuando el objeto está en su posición de equilibrio. Si hay más de una fuerza conservativa, escriba una expresión para la energía potencial asociada con cada fuerza. Use la ecuación 8.16 o la ecuación 8.17 para establecer una representación matemá- tica del problema. Resuelva para las incógnitas. 4. Finalizar. Asegúrese de que sus resultados sean consistentes con su representación men- tal. También de que los valores de sus resultados sean razonables y consistentes con la experiencia cotidiana. EJEMPLO 8.7 Caja que se desliza por una rampa Una caja de 3.00 kg se desliza hacia abajo por un rampa. La rampa mide 1.00 m de largo y está inclinada en un ángulo de 30.0°, como se muestra en la figura 8.10. La caja parte del re- poso en lo alto, experimenta una fuerza de fricción constante de 5.00 N de magnitud y continúa su movimiento una corta distancia sobre el piso horizontal, después de dejar la rampa. A) Proceda con el planteamiento de energía para determinar la rapidez de la caja en el fondo de la rampa. SOLUCIÓN Conceptualizar Piense en la caja que se desliza por la rampa en la figura 8.10. Mientras más grande sea la fuerza de fric- ción, más lenta se deslizará la caja. Categorizar Identifique la caja, la superficie y la Tierra como el sistema. El sistema se clasifica como aislado con una fuerza no conservativa en acción. Analizar Ya que vi 0, la energía cinética inicial del sistema, cuando la caja está en lo alto de la rampa, es cero. Si la coordenada y se mide desde la base de la rampa (la posición final de la caja, para la cual se elige que la energía potencial gravitacional del sistema sea cero) con la dirección hacia arriba positiva, por lo tanto yi 0.500 m. Evalúe la energía mecánica total del sistema cuando la caja está en lo alto: Escriba una expresión para la energía mecánica final: Ef Kf Uf 1 2mvf 2 0 Aplique la ecuación 8.16: ¢Emec Ef Ei 1 2mvf 2 mgyi fkd Resuelva para vf 2 : 1) vf 2 2 m 1mgyi fkd2 Sustituya valores numéricos y resuelva para vf : B) ¿A qué distancia se desliza la caja sobre el piso horizontal si continúa experimentando una fuerza de fricción de 5.00 N de magnitud? SOLUCIÓN Analizar Esta parte del problema se maneja exactamente igual que el inciso A), pero en este caso se considera que la energía mecánica del sistema consiste sólo en energía cinética, porque la energía potencial del sistema permanece fija. vf 2.54 m/s vf 2 2 3.00 kg 314.7 J 15.00 N2 11.00 m2 4 6.47 m2 s2 30.0 vf d = 1.00 m vi = 0 0.500 m Figura 8.10 (Ejemplo 8.7) Una caja se desliza hacia abajo por una rampa bajo la influencia de la gravedad. La energía potencial del sistema disminuye, mientras que la energía cinética aumenta. 13.00 kg2 19.80 ms2 2 10.500 m2 14.7 J Ei Ki Ui 0 Ui mgyi
- 239. Evalúe la energía mecánica del sistema cuando la caja deja la parte baja de la rampa: Aplique la ecuación 8.16 con Ef = 0: Ef Ei 0 9.68 J fkd Resuelva para la distancia d: d 9.68 J fk 9.68 J 5.00 N 1.94 m Finalizar Por comparación, es posible que pretenda calcular la rapidez de la caja en la parte baja de la rampa como un caso en el que la rampa no tiene fricción. Note también que el aumento en energía interna del sistema, a medida que la caja se desliza hacia abajo por la rampa, es 5.00 J. Esta energía se comparte entre la caja y la superficie, y cada una es un poco más caliente que antes. Advierta además que la distancia d que se desliza el objeto sobre la superficie horizontal es infinita si la superficie no tiene fricción. ¿Esto es consistente con su marco conceptual de la situación? ¿Qué pasaría si? Un trabajador precavido decide que la rapidez de la caja cuando llega a la parte baja de la rampa es tal que su contenido podría dañarse. Por lo tanto, sustituye la rampa con una más larga de tal modo que la nueva rampa forma un ángulo de 25.0° con el suelo. ¿Esta nueva rampa reduce la rapidez de la caja a medida que llega al suelo? Respuesta Ya que la rampa es más larga, la fuerza de fricción actúa en una distancia mayor y transforma más de la energía mecánica en energía interna. El resultado es una reducción en la energía cinética de la caja y se espera una rapidez menor cuando llegue al suelo. Encuentre la longitud d de la rampa nueva: sen 25.0° 0.500 m d S d 0.500 m sen 25.0° 1.18 m Hallar vf 2 de la ecuación 1) en el inciso A): vf 2.42 m/s vf 2 2 3.00 kg 314.7 J 15.00 N2 11.18 m2 4 5.87 m2 s2 De hecho la rapidez final es menor que en el caso de un ángulo mayor. EJEMPLO 8.8 Colisión bloque–resorte A un bloque, que tiene 0.80 kg de masa, se le da una velocidad inicial v 1.2 m/s hacia la derecha y choca con un resorte con masa des- preciable y cuya constante de fuerza es k 50 N/m, como se muestra en la figura 8.11. A) Suponga que la superficie no tiene fricción y calcule la compre- sión máxima del resorte después del choque. SOLUCIÓN Conceptualizar Las diversas partes de la figura 8.11 ayudan a imaginar lo que hará el bloque en esta situa- ción. Todo el movimiento tiene lugar en un plano horizontal, así que no es necesario considerar cambios en energía potencial gravitacional. Sección 8.4 Cambios en energía mecánica para fuerzas no conservativas 211 Ei Ki 1 2mvi 2 1 2 13.00 kg2 12.54 ms22 9.68 J E mv 2 1 2 x 0 a) b) c) v 0 d) xmáx E mv 2 kx 2 1 2 1 2 E mv 2 mv 2 1 2 1 2 E kxmáx 1 2 v v x v–v 2 Figura 8.11 (Ejemplo 8.8) Un bloque que se desliza sobre una superficie horizontal uniforme choca con un resorte ligero. a) Al inicio, toda la energía mecánica es energía cinética. b) La energía mecánica es la suma de la energía cinética del bloque y la energía potencial elástica en el resorte. c) La energía es completamente energía potencial. d) La energía se transformó de regreso a energía cinética del bloque. La energía total del sistema permanece constante a lo largo del movimiento.
- 240. 212 Capítulo 8 Conservación de energía Categorizar El sistema se identifica como el bloque y el resorte. El sistema bloque–resorte está aislado sin fuerzas no con- servativas en acción. Analizar Antes de la colisión, cuando el bloque está en , tiene energía cinética y el resorte no está comprimido, de modo que la energía potencial elástica almacenada en el sistema es cero. Por lo tanto, la energía mecánica total del sistema antes de la colisión es justo 1 2mv 2 . Después de la colisión, cuando el bloque está en , el resorte está completamente comprimido; ahora el bloque está en reposo y, por eso, tiene energía cinética cero. Sin embargo, la energía potencial elástica almacena- da en el sistema tiene su valor máximo 1 2kx2 1 2kx2 máx, donde el origen de coordenadas x 0 se elige como la posición de equilibrio del resorte y xmáx es la compresión máxima del resorte, que en este caso es en x. La energía mecánica total del sistema se conserva, porque sobre los objetos del sistema aislado no actúan fuerzas no conservativas. Escriba una ecuación de conservación de energía mecánica: 0 1 2kx2 máx 1 2mv 2 0 K Us K Us Resuelva para xmáx y evalúe: xmáx m k v 0.80 kg 50 Nm 11.2 ms2 0.15 m B) Suponga que una fuerza constante de fricción cinética actúa entre el bloque y la superficie, con Nk 0.50. Si la rapidez del bloque en el momento que choca con el resorte es v 1.2 m/s, ¿cuál es la compresión máxima x en el resorte? SOLUCIÓN Conceptualizar Debido a la fuerza de fricción, se espera que la compresión del resorte sea más pequeña que en el inciso A), porque parte de la energía cinética del bloque se transforma en energía interna en el bloque y la superficie. Categorizar El sistema se identifica como el bloque, la superficie y el resorte. Este sistema está aislado pero ahora involucra una fuerza no conservativa. Analizar En este caso, la energía mecánica Emec K Us del sistema no se conserva porque una fuerza de fricción actúa en el bloque. A partir del modelo de partícula en equilibrio en la dirección vertical, se ve que n mg. Evalúe la magnitud de la fuerza de fricción: fk mkn mkmg 0.5010.80 kg2 19.80 ms2 2 3.9 N Escriba el cambio en la energía mecánica del sistema de- bido a fricción a medida que el bloque se desplaza de x 0 a x: Sustituya las energías inicial y final: ¢Emec Ef Ei 10 1 2kx 2 2 11 2mv 2 02 fkx Sustituya valores numéricos: 25x 2 3.9x 0.58 0 1 2 1502x 2 1 2 10.802 11.222 3.9x Al resolver la ecuación cuadrática para x, se obtiene x 0.093 m y x 0.25 m. La raíz con significado físico es x 0.093 m. Finalizar La raíz negativa no aplica a esta situación porque el bloque debe estar a la derecha del origen (valor positivo de x) cuando llegue al reposo. Note que el valor de 0.093 m es menor que la distancia obtenida en el caso sin fricción del inciso A), como se esperaba. EJEMPLO 8.9 Bloques conectados en movimiento Dos bloques se conectan mediante una cuerda ligera que pasa sobre una polea sin fricción, como se muestra en la figura 8.12. El bloque de masa m1 se encuentra en una superficie horizontal y está conectado a un resorte con una constante de fuerza k. El sistema se libera desde el reposo cuando el resorte no está estirado. Si el bloque colgante de masa m2 cae una ¢Emec fkx
- 241. distancia h antes de llegar al reposo, calcule el coeficiente de fricción cinética entre el bloque de masa m1 y la superficie. SOLUCIÓN Conceptualizar La palabra clave reposo aparece dos veces en el enunciado del proble- ma. Esta palabra sugiere que las configuraciones del sistema asociadas con reposo son buenas candidatas para las configuraciones inicial y final porque la energía cinética del sistema es cero para dichas configuraciones. Categorizar En esta situación, el sistema consiste en dos bloques, el resorte y la Tierra. El sistema está aislado con una fuerza no conservativa en acción. El bloque deslizante también se modela como una partícula en equilibrio en la dirección vertical, lo que conduce a n m1g. Analizar Es necesario considerar dos formas de energía potencial para el sistema, gra- vitacional y elástica: $Ug Ugf Ugi es el cambio en la energía potencial gravitacional del sistema y $Us Usf Usi es el cambio en la energía potencial elástica del sistema. El cambio en la energía potencial gravitacional del sistema se asocia sólo con el bloque que cae porque la coordenada vertical del bloque que se desliza horizontalmente no cambia. Las energías cinética inicial y final del sistema son cero, de modo que $K 0. Escriba el cambio en energía mecánica para el sistema: 1) ¢Emec ¢Ug ¢Us Proceder con la ecuación 8.16 para encontrar el cambio en ener- gía mecánica en el sistema debido a fricción entre el bloque que se desliza horizontalmente y la superficie, y señalando que, mien- tras el bloque colgante cae una distancia h, el bloque con movi- miento horizontal avanza la misma distancia h hacia la derecha: Evalúe el cambio en energía potencial gravitacional del sistema y elija la configuración con el bloque colgante en la posición más baja para representar energía potencial cero: Evalúe el cambio en la energía potencial elástica del sistema: 4) ¢Us Us f Us i 1 2kh2 0 Sustituya las ecuaciones 2), 3) y 4) en la ecuación 1): mkm1gh m2gh 1 2kh2 Resuelva para Nk: mk m2g 1 2kh m1g Finalizar Esta configuración representa un método de medición del coeficiente de fricción cinética entre un objeto y cierta superficie. Sección 8.5 Potencia 213 1 Definición de potencia 8.5 Potencia Considere de nuevo el ejemplo conceptual 7.7, que implicó rodar un refrigerador hacia arriba de una rampa para llegar a una camioneta. Suponga que el hombre no está con- vencido de que el trabajo es el mismo sin importar la longitud de la rampa y coloca una rampa larga con una suave elevación. Aunque él realiza la misma cantidad de trabajo que alguien que usa una rampa más corta, le toma más tiempo realizar el trabajo porque tiene que mover el refrigerador una mayor distancia. Aunque el trabajo realizado sobre ambas rampas es el mismo, hay algo diferente acerca de las tareas: el intervalo de tiempo durante el que se realiza el trabajo. La relación con el tiempo de transferencia de energía se llama potencia instantánea y se define como sigue: dE dt (8.18) Figura 8.12 (Ejemplo 8.9) A medida que el bloque colgante se mueve desde su elevación más alta hacia la más baja, el sistema pierde energía potencial gravitacional pero gana energía potencial elástica en el resorte. Parte de la energía mecánica se transforma a energía interna debido a fricción entre el bloque deslizante y la superficie. k h m1 m2 2) ¢Emec fkh 1mkn2h mkm1gh 3) ¢Ug Ug f Ug i 0 m2gh
- 242. 214 Capítulo 8 Conservación de energía En esta exposición se contará el trabajo como el método de transferencia de energía, pero tenga en mente que la noción de potencia es válida para cualquier medio de transfe- rencia de energía discutido en la sección 8.1. Si una fuerza externa se aplica a un objeto (que se representa como partícula) y si el trabajo invertido por esta fuerza en el objeto en el intervalo de tiempo $t es W, la potencia promedio durante este intervalo es prom W ¢t Debido a eso, en el ejemplo 7.7, aunque se consume el mismo trabajo al rodar el refrige- rador por ambas rampas, para la rampa más larga se requiere menos potencia. Al igual que la definición de velocidad y aceleración, la potencia instantánea es el valor límite de la potencia promedio a medida que $t tiende a cero: lím ¢t S 0 W ¢t dW dt donde se representó el valor infinitesimal del trabajo invertido mediante dW. De la ecua- ción 7.3 se encuentra que dW F S d r S . En consecuencia, la potencia instantánea se escribe dW dt F S dr S dt F S v S (8.19) donde v S d r S /dt. La unidad del SI de potencia es joules por segundo (J/s), también llamado watt (W) en honor de James Watt: 1 W 1 Js 1 kg # m2 s3 Una unidad de potencia en el sistema acostumbrado estadounidense es el caballo de fuerza (hp): 1 hp 746 W Ahora se puede definir una unidad de energía (o trabajo) en términos de la unidad de potencia. Un kilowatt hora (kWh) es la energía transferida en 1 h en una proporción constante de 1 kW 1 000 J/s. La cantidad de energía representada por 1 kWh es 1 kWh (103 W)(3 600 s) 3.60 106 J Un kilowatt hora es una unidad de energía, no de potencia. Cuando usted paga el recibo de la electricidad, usted está comprando energía, y la cantidad de energía transferida por la transmisión eléctrica hacia un hogar durante el periodo representado por el recibo se ex- presa en kilowatt horas. Por ejemplo, su recibo puede establecer que usted usó 900 kWh de energía durante un mes y que se le cobra en una proporción de 10 centavos por kilowatt hora. Por lo tanto su deuda es de 90 dólares por esta cantidad de energía. Otro ejemplo, suponga que una lámpara se especifica en 100 W. En 1.00 hora de operación, la línea de transmisión eléctrica tendría que transferir energía a la lámpara la cantidad de (0.100 kW)(1.00 h) 0.100 kWh 3.60 105 J. Watt 0 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 8.3 W, W y watts No confunda el símbolo W para el watt con el símbolo en cursiva W para trabajo. También, recuerde que el watt ya representa una relación de transferencia de energía, así que “watts por segundo” no tiene sentido. El watt es lo mismo que un joule por segundo. EJEMPLO 8.10 Potencia entregada por un motor de elevador Un ascensor (figura 8.13a) tiene una masa de 1 600 kg y transporta pasajeros con una masa combinada de 200 kg. Una fuerza de fricción constante de 4 000 N retarda su movimiento. A) ¿Cuánta potencia debe proporcionar un motor para levantar el elevador y a sus pasajeros con una rapidez constante de 3.00 m/s?
- 243. SOLUCIÓN Conceptualizar El motor debe suministrar la fuerza de magnitud T que jale el ascensor hacia arriba. Categorizar La fuerza de fricción aumenta la potencia necesaria para levantar el elevador. El problema establece que la rapidez del elevador es constante: a 0. El elevador se modela como una partícula en equilibrio. Analizar El diagrama de cuerpo libre en la figura 8.13b especifica la dirección hacia arriba como po- sitiva. La masa total M del sistema (carro más pasaje- ros) es igual a 1 800 kg. Aplique la segunda ley de Newton a la cabina: Fy T f Mg 0 Resuelva para T: 4.00 103 N 11.80 103 kg2 19.80 ms2 2 2.16 104 N T f Mg Proceda con la ecuación 8.19 y que T S esté en la misma dirección que v S para encontrar la potencia: B) ¿Qué potencia debe entregar el motor en el instante en que la rapidez del elevador es v si el motor está diseñado para proporcionar al ascensor una aceleración hacia arriba de 1.00 m/s2 ? SOLUCIÓN Conceptualizar En este caso, el motor debe proporcionar la fuerza de magnitud T que jala al ascensor hacia arriba con una rapidez creciente. Se espera que se requiera más potencia para hacer lo que en el inciso A), ya que el motor ahora debe realizar la tarea adicional de acelerar la cabina. Categorizar En este caso, el ascensor se modela como una partícula bajo una fuerza neta porque está acelerando. Analizar Aplique la segunda ley de Newton a la cabina: Fy T f Mg Ma Resuelva para T: 2.34 104 N 11.80 103 kg2 11.00 ms2 9.80 ms2 2 4.00 103 N T M 1a g2 f Use la ecuación 8.19 para obtener la potencia requerida: Tv 12.34 104 N2v donde v es la rapidez instantánea de la cabina en metros por segundo. Finalizar Para comparar con el inciso A), sea v 3.00 m/s, que proporciona una potencia de (2.34 104 N)(3.00 m/s) 7.02 104 W mayor que la potencia encontrada en el inciso A), como se esperaba. Sección 8.5 Potencia 215 Figura 8.13 (Ejemplo 8.10) a) El motor ejerce una fuerza hacia arriba T S en el ascensor. La magnitud de esta fuerza es la tensión T en el cable que conecta la cabina y el motor. Las fuerzas que actúan hacia abajo en la cabina son una fuerza de fricción f S y la fuerza gravitacional F S g Mg S . b) Diagrama de cuerpo libre para el ascensor. Motor a) T f g M b) 12.16 104 N2 13.00 ms2 6.48 104 W T S v S Tv
- 244. 216 Capítulo 8 Conservación de energía Resumen DEFINICIONES Un sistema no aislado es uno para el que la energía cruza la frontera del sistema. Un sistema aislado es uno para el que la energía no cruza la frontera del sistema. La potencia instantánea se define como la proporción de transferencia de energía en el tiempo: dE dt (8.18) Si una fuerza de fricción actúa dentro de un sistema aislado, la energía mecánica del sistema se reduce y la ecuación apropiada por aplicar es $Emec $K $U fkd (8.16) Para un sistema no aislado, se puede igualar el cambio en la energía total almacenada en el sistema con la suma de todas las transferencias de energía a través de la frontera del sistema, que es un enunciado de conservación de la energía. Para un sistema aislado, la energía total es constante. Si un sistema es aislado y si en los objetos dentro del sistema no actúan fuerzas no conservativas, la energía mecánica total del sistema es constante: Kf Uf Ki Ui (8.10) Si entre los objetos dentro de un sistema actúan fuerzas no conservativas (como la fricción), la energía mecánica no se conserva. En estas situaciones, la diferencia entre la energía mecánica final total y la energía mecánica inicial total del sistema es igual a la energía transformada a energía interna por las fuerzas no conservativas. CONCEPTOS Y PRINCIPIOS Si una fuerza de fricción actúa dentro de un sistema no aislado, la ecuación apropiada por aplicar es ¢Emec fkd Wotras fuerzas (8.17) Sistema no aislado (energía). El enunciado más general que describe el comportamiento de un sistema no aislado es la ecuación de conservación de energía: ¢Esistema T (8.1) Al incluir los tipos de almacenamiento de energía y transferencia de energía que se han discutido se produce $K $U $Eint W Q TOM TMT TTE TRE (8.2) Para un problema específico, esta ecuación por lo general se reduce a un número más pequeño de términos al eliminar los términos que no son adecuados a la situación. Sistema aislado (energía). La energía total de un sistema aislado se conserva, de modo que $Esistema 0 (8.9) Si dentro del sistema no actúan fuerzas no conservativas, la energía mecánica del sistema se conserva, de modo que $Emec 0 (8.8) MODELOS DE ANÁLISIS PARA RESOLVER PROBLEMAS Trabajo Calor Ondas mecánicas Transferencia de materia Transmisión eléctrica Radiación electromagnética Energía cinética Energía potencial Energía interna Frontera del sistema El cambio en la cantidad total de energía en el sistema es igual a la cantidad total de energía que cruza la frontera del sistema. Energía cinética Energía potencial Energía interna Frontera del sistema La cantidad total de energía en el sistema es constante. La energía se transforma entre los tres tipos posibles.
- 245. 1. ¿Todo tiene energía? Dé argumentos para su respuesta. 2. O Un martinete es un dispositivo que se usa para clavar postes en la Tierra mediante la caída repetida de un objeto pesado sobre ellos. Suponga que el objeto se deja caer desde la misma altura cada vez. ¿En qué factor cambia la energía del sistema martinete–Tierra cuando la masa del objeto a soltar se duplica? a) ½, b) 1: la energía es la misma, c) 2, d) 4. 3. O Un tobogán está instalado junto a una alberca en un patio. Dos niños suben a una plataforma en lo alto del tobogán. El niño más pequeño salta recto hacia abajo a la alberca y el niño más grande se desliza desde lo alto del tobogán sin fricción. i) Al momento de llegar al agua, en comparación con el niño mayor, ¿la energía cinética del niño pequeño es a) mayor, b) menor o c) igual? ii) Al momento de llegar al agua, en comparación con el niño mayor, ¿la rapidez del niño pequeño es a) mayor, b) menor o c) igual? iii) Durante los movimientos desde la plataforma al agua, en comparación con el niño mayor, ¿la aceleración promedio del niño pequeño es a) mayor, b) menor o c) igual? 4. O a) ¿Un sistema objeto–Tierra puede tener energía cinética y no energía potencial gravitacional? b) ¿Puede tener energía potencial gravitacional y no energía cinética? c) ¿Puede tener ambos tipos de energía al mismo tiempo? d) ¿Puede no tener ninguna? 5. O Una bola de arcilla cae libremente hacia el piso duro. No rebota de manera notable, sino que llega al reposo muy rápi- damente. ¿En tal caso qué ocurrió con la energía que la bola tenía mientras caía? a) Se usó para producir el movimiento hacia abajo. b) Se transformó de regreso en energía potencial. c) Se transfirió a la bola por calor. d) Está en la bola y el suelo (y paredes) como energía de movimiento hacia abajo invisible. e) La mayor parte se fue en sonido. 6. O Sostiene una honda a la longitud de su brazo, jala la li- gera banda elástica hacia su barbilla y la suelta para lanzar una piedra horizontalmente con una rapidez de 200 cm/s. Con el mismo procedimiento, dispara un frijol con rapidez de 600 cm/s. ¿Cuál es la relación de la masa del frijol a la masa de la piedra? a) , b) , d) 1, f) 3, g) 9. c) , e) , 3 1 3 1 3 1 9 7. Una persona deja caer una bola desde lo alto de un edificio mientras que otra, en la base, observa su movimiento. ¿Estas dos personas estarán de acuerdo con el valor de la energía potencial gravitacional del sistema bola–Tierra? ¿En el cambio en energía potencial? ¿En la energía cinética? 8. En el capítulo 7 se introdujo el teorema trabajo–energía cinéti- ca, Wneto $K. Esta ecuación establece que el trabajo invertido en un sistema aparece como un cambio en energía cinética. Es una ecuación de caso especial, válida si no hay cambios en algún otro tipo de energía como la potencial o la interna. Pro- porcione ejemplos en los que se invierta trabajo en un sistema pero que el cambio en energía del sistema no sea un cambio en energía cinética. 9. Usted viaja en bicicleta. ¿En qué sentido su bicicleta es impul- sada por energía solar? 10. Una bola de boliche está suspendida del techo de un salón de conferencias mediante una fuerte cuerda. La bola se aleja de su posición de equilibrio y se libera del reposo desde la punta de la nariz de la conferencista, como se muestra en la figura P8.10. La conferencista permanece fija. Explique por qué la bola no la golpea en su viaje de retorno. ¿La conferen- cista estaría a salvo si a la bola se le da un empujón desde su posición de partida en su nariz? 11. Un bloque se conecta a un resorte que está suspendido del techo. Si supone que el bloque se pone en movimiento vertical y se ignora la resistencia del aire, describa las transformaciones de energía que se presentan dentro del sistema que consis- te del bloque, la Tierra y el resorte. 12. O En un laboratorio de modelos de automóviles que derrapan hasta detenerse, se obtuvo la información para seis pistas. Cada una de tres bloques se lanza en dos magnitudes de velocidad inicial diferentes vi y se deslizan a través de una mesa a nivel a medida que llegan al reposo. Los bloques tienen masas igua- les pero difieren en rugosidad y por tanto tienen diferentes coeficientes de fricción cinética Nk con la mesa. Clasifique los siguientes casos del a) al f) de acuerdo con la distancia de fre- nado, de mayor a menor. Si la distancia de frenado es la misma en dos casos, déles igual clasificación. a) vi 1 m/s, Nk 0.2, b) vi 1 m/s, Nk 0.4, c) vi 1 m/s, Nk 0.8, d) vi 2 m/s, Nk 0.2, e) vi 2 m/s, Nk 0.4, f) vi 2 m/s, Nk 0.8. 13. ¿Una fuerza de fricción estática puede hacer trabajo? Si no, ¿por qué? Si es sí, proporcione un ejemplo. 14. Describa dispositivos hechos por el hombre diseñados para producir cada una de las siguientes transferencias o transfor- maciones de energía. Siempre que pueda, también describa un proceso natural en el que se presente el proceso energéti- co. Proporcione detalles para defender sus elecciones, como la identificación del sistema y otra salida de energía si el pro- ceso tiene eficiencia limitada. a) Energía potencial química se transforma en energía interna. b) La energía transferida por transmisión eléctrica se convierte en energía potencial gravi- tacional. c) Energía potencial elástica se transfiere fuera de un sistema mediante calor. d) La energía transferida por ondas mecánicas realiza trabajo sobre un sistema. e) La energía trans- portada por ondas electromagnéticas se convierte en energía cinética en un sistema. 15. En la ecuación general de conservación de energía, establezca cuáles términos predominan al describir cada uno de los si- guientes dispositivos y procesos. Para un proceso que funciona de manera continua, puede considerar lo que ocurre en un intervalo de tiempo de 10 s. Establezca cuáles términos en la ecuación representan las formas original y final de energía, cuáles serían entradas, y cuáles serían salidas. a) una honda que dispara una piedra, b) un fuego ardiendo, c) un radio portátil en operación, d) un carro que frena hasta detenerse, e) la superficie del Sol brillando visiblemente, f) una persona que salta encima de una silla. Figura P8.10 Preguntas 217 O indica pregunta complementaria. Preguntas
- 246. 218 Capítulo 8 Conservación de energía 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 16. O En la parte baja de una pista de aire inclinada a un ángulo V, a un deslizador de masa m se le da un empujón para hacerlo que se deslice una distancia d hacia arriba de la pendiente a medida que frena y se detiene. Luego el deslizador regresa hacia abajo por la pista hasta su punto de partida. Ahora se re- pite el experimento con la misma rapidez original pero con un segundo deslizador idéntico colocado en la parte superior del primero. El flujo de aire es lo suficientemente intenso como para soportar el par de deslizadores de modo que se mueven libremente sobre la pista. La fricción estática mantiene al se- gundo deslizador fijo en relación con el primer deslizador a lo largo del movimiento. El coeficiente de fricción estática entre los dos deslizadores es Ns. ¿Cuál es el cambio en energía me- cánica del sistema dos deslizadores–Tierra en el movimiento hacia arriba y abajo de la pendiente después de que el par de deslizadores se libera? Elija una. a) 2md, b) 2Nsgd, c) 2Nsmd, d) 2Nsmg, e) 2mg cos V,f) 2mgd cos V, g) 2Nsmgd cos V, h) 4Nsmgd cos V, i) Nsmgd cos V, j) 2Nsmgd sen V, k) 0, l) 2Nsmgd cos V. 17. Un vendedor de automóviles afirma que un motor mejorado de 300 hp es una opción necesaria en un auto compacto en lugar del motor convencional de 130 hp. Suponga que usted tiene la intención de conducir el automóvil dentro de los lí- mites de rapidez ( 65 mi/h) en terreno plano. ¿Cómo con- trarrestaría esta propaganda comercial? 4FDDJwOMTJTUFNBOPBJTMBEPDPOTFSWBDJwOEFFOFSHrB 1. Para cada uno de los siguientes sistemas e intervalos de tiem- po, escriba la versión reducida y adecuada de la ecuación 8.2, la ecuación de conservación de energía. a) las bobinas de calentamiento en su tostadora durante los primeros cinco segundos después de que enciende la tostadora, b) su auto- móvil, justo desde antes de que le llene el tanque con gasolina hasta que sale de la gasolinera a 10 mi/h, c) su cuerpo mien- tras está sentada tranquilamente y come un emparedado de mantequilla de cacahuate y mermelada durante su almuerzo, d) su casa durante cinco minutos de una tarde soleada mien- tras la temperatura en la casa permanece fija. 4FDDJwOMTJTUFNBBJTMBEP 2. A las 11:00 a.m. del 7 de septiembre de 2001, más de un millón de escolares británicos saltaron arriba y abajo durante 1 min. El punto central del plan de estudios del “gran salto” estuvo en los terremotos, pero se integró con muchos otros temas, como el ejercicio, la geografía, la cooperación, la prueba de hipótesis y el establecimiento de registros mundiales. Los estudiantes cons- truyeron sus propios sismógrafos que registraron efectos locales. a) Encuentre la energía convertida en energía mecánica en el experimento. Suponga que 1 050 000 niños, con masa promedio de 36.0 kg, saltaron 12 veces cada uno y elevaron sus centros de masa 25.0 cm cada vez y descansaban brevemente entre un salto y el siguiente. La aceleración de caída libre en Bretaña es 9.81 m/s2 . b) La mayor parte de la energía mecánica se convierte muy rápidamente en energía interna dentro de los cuerpos de los estu- diantes y los suelos de los edificios escolares. De la energía que se propaga hacia dentro del área, la mayoría produce vibraciones de “microtemblor” de alta frecuencia que se amortiguan rápidamen- te y no pueden viajar mucho. Suponga que 0.01% de la energía se transporta lejos mediante una onda sísmica de largo rango. La magnitud de un terremoto en la escala Richter está dada por M log E 4.8 1.5 donde E es la energía de la onda sísmica en joules. De acuer- do con este modelo, ¿cuál es la magnitud del temblor de de- mostración? No se hizo registro de ruido más allá del medio ambiente a ultramar o en el sismógrafo del Wolverton Seismic Vault, en Hampshire. 3. Una bolita perforada se desliza sin fricción alrededor de un bucle (figura P8.3). La bolita se libera desde una altura h 3.50R. a) ¿Cuál es la rapidez de la bolita en el punto ? b) ¿Qué tan grande es la fuerza normal sobre la bolita si su masa es 5.00 g? 5. Un bloque de 0.250 kg de masa se coloca en lo alto de un resorte vertical ligero de constante de fuerza 5 000 N/m y se empuja hacia abajo de modo que el resorte se comprime 0.100 m. Después de que el bloque se libera del reposo, viaja hacia arriba y luego deja el resorte. ¿A qué altura máxima arriba del punto de liberación llega? 6. Un trapecio de circo consiste en una barra suspendida median- te dos cuerdas paralelas, cada una de longitud e, que permiten a los ejecutantes balancearse en un arco circular vertical (figu- ra P8.6). Suponga que una ejecutante con masa m sostiene la barra y salta de una plataforma elevada, partiendo del reposo con las cuerdas en un ángulo Vi respecto de la vertical. Supon- ga que el tamaño del cuerpo de la ejecutante es pequeño en Figura P8.3 Figura P8.4 h R 3.20 m m 2.00 m 5.00 m 4. Una partícula de masa m 5.00 kg se libera desde el punto y se desliza sobre la pista sin fricción que se muestra en la figura P8.4. Determine a) la rapidez de la partícula en los puntos y y b) el trabajo neto invertido por la fuerza gravitacional a medida que la partícula se mueve de a . Problemas
- 247. Problemas 219 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 10. Una bola de cañón de 20.0 kg se dispara desde un cañón con rapidez de boquilla de 1 000 m/s con un ángulo de 37.0° con la horizontal. Una segunda bala de cañón se dispara con un ángulo de 90.0°. Aplique el modelo de sistema aislado para encontrar a) la altura máxima que alcanza cada bola y b) la energía mecánica total del sistema bola–Tierra a la altura máxima para cada bola. Sea y 0 en el cañón. 11. Un atrevido planea un salto bungee desde un globo aerostáti- co a 65.0 m en medio de una feria (figura P8.11). Usará una cuerda elástica uniforme, amarrada a un arnés alrededor de su cuerpo, para detener su caída en un punto 10.0 m sobre el suelo. Modele su cuerpo como una partícula y la cuerda como si tuviera masa despreciable y obedeciera la ley de Hooke. En una prueba preliminar, colgando en reposo de una cuerda de 5.00 m de largo, el osado encuentra que el peso de su cuerpo estira la cuerda 1.50 m. Él pretende soltarse desde el reposo en el punto donde el extremo superior de una sección más larga de la cuerda está unida al globo fijo. a) ¿Qué longitud de cuerda debe usar? b) ¿Qué aceleración máxima experi- mentará? 7. Dos objetos se conectan mediante una cuerda ligera que pasa sobre una polea ligera sin fricción, como se muestra en la figu- ra P8.7. El objeto de 5.00 kg de masa se libera desde el reposo. Con el modelo de sistema aislado, a) determine la rapidez del objeto de 3.00 kg justo cuando el objeto de 5.00 kg golpea el suelo. b) Encuentre la altura máxima a la que llega el objeto de 3.00 kg. 12. Problema de repaso. El sistema que se muestra en la figura P8.12 consiste de una cuerda ligera inextensible; poleas ligeras sin fricción; y bloques de igual masa. Inicialmente se mantiene en reposo de modo que los bloques están a la misma altura sobre el suelo. Después los bloques se liberan. Encuentre la rapidez del bloque A en el momento en que la separación vertical de los bloques es h. comparación con la longitud e, que no mueve el trapecio para balancearse más alto y que la resistencia del aire es desprecia- ble. a) Demuestre que, cuando las cuerdas forman un ángulo V con la vertical, la ejecutante debe ejercer una fuerza mg(3 cos V 2 cos Vi) para estar preparada. b) Determine el ángulo Vi para que la fuerza necesaria para estar en la parte baja del columpio sea el doble de la fuerza gravitacional que se ejerce sobre la ejecu- tante. 8. Dos objetos se conectan mediante una cuerda ligera que pasa sobre una polea ligera sin fricción, como se muestra en la fi- gura P8.7. El objeto de masa m1 se libera desde el reposo a una altura h. Con el modelo de sistema aislado, a) determine la rapidez de m2 justo cuando m1 golpea el suelo. b) Encuentre la altura máxima a la que llega m2. 9. Una barra ligera rígida mide 77.0 cm de largo. Su extremo superior tiene como pivote un eje horizontal de baja fricción. La barra cuelga recta hacia abajo en reposo con una pequeña bola de gran masa unida a su extremo inferior. Usted golpea la bola y súbitamente le da una velocidad horizontal de modo que se balancea alrededor de un círculo completo. ¿Qué rapi- dez mínima se requiere en la parte más baja para hacer que la bola recorra lo alto del círculo? 4FDDJwO4JUVBDJPOFTRVFJODMVZFOGSJDDJwODJOnUJDB 13. Una caja de 40.0 kg, inicialmente en reposo, se empuja 5.00 m a lo largo de un suelo horizontal rugoso, con una fuerza cons- tante horizontal aplicada de 130 N. El coeficiente de fricción entre la caja y el suelo es 0.300. Encuentre: a) el trabajo inver- tido por la fuerza aplicada, b) el aumento en energía interna en el sistema caja–suelo como resultado de la fricción, c) el Figura P8.6 Figura P8.7 Problemas 7 y 8. Figura P8.11 Problemas 11 y 46. h 4.00 m m2 3.00 kg m1 5.00 kg V Figura P8.12 A B © Vitalli Nesterchuck/Shutterstock ©
- 248. 220 Capítulo 8 Conservación de energía 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo trabajo invertido por la fuerza normal, d) el trabajo invertido por la fuerza gravitacional, e) el cambio en energía cinética de la caja y f) la rapidez final de la caja. 14. Un bloque de 2.00 kg se une a un resorte con constante de fuerza 500 N/m, como se muestra en la figura 7.9. Se jala el bloque 5.00 cm hacia la derecha del equilibrio y se libera desde el reposo. Encuentre la rapidez que tiene el bloque cuando pasa a través del equilibrio si a) la superficie horizontal no tiene fricción y b) el coeficiente de fricción entre el bloque y la superficie es 0.350. 15. Una caja de 10.0 kg de masa se jala hacia arriba de un plano inclinado rugoso con una rapidez inicial de 1.50 m/s. La fuer- za del jalón es 100 N paralela al plano, que forma un ángulo de 20.0° con la horizontal. El coeficiente de fricción cinética es 0.400 y la caja se jala 5.00 m. a) ¿Cuánto trabajo invierte la fuerza gravitacional en la caja? b) Determine el aumento en energía interna del sistema caja–plano inclinado debido a fricción. c) ¿Cuánto trabajo invierte la fuerza de 100 N en la caja? d) ¿Cuál es el cambio en energía cinética de la caja? e) ¿Cuál es la rapidez de la caja después de jalarse 5.00 m? 16. ; Un bloque de masa m está sobre una superficie horizontal con la que su coeficiente de fricción cinética es Nk. El bloque se empuja contra el extremo libre de un resorte ligero con constante de fuerza k, que comprime el resorte una distancia d. Después el bloque se libera desde el reposo de modo que el resorte dispara el bloque a través de la superficie. De las posi- bles expresiones a) a k) que se mencionan a continuación para la rapidez del bloque después de que se desliza una distancia d, i) ¿cuál no puede ser cierta porque es dimensionalmente incorrecta? ii) De las restantes, ¿cuál(es) da(n) un resultado incorrecto en el límite a medida que k se vuelve muy grande? iii) De los restantes, ¿cuál(es) da(n) un resultado incorrecto en el límite a medida que Nk tiende a cero? iv) De las que quedan, ¿cuál puede descartar por otras razones que especifique? (v) ¿Cuál expresión es correcta? vi) Evalúe la rapidez en el caso m 250 g, Nk 0.600, k 18.0 N/m y d 12.0 cm. Nece- sitará explicar su respuesta. a) (kd2 Nkmgd)1/2 , b) (kd2 / m Nkg)1/2 , c) (kd/ m 2Nkgd)1/2 , d) (kd2 / m gd)1/2 , e) (kd2 / m Nk 2 gd)1/2 , f) kd2 / m Nkgd, g) (Nkkd2 / m gd)1/2 , h) (kd2 / m 2Nkgd)1/2 , i) (Nkgd kd2 / m)1/2 , j) (gd Nkgd)1/2 , k) (kd2 / m Nkgd)1/2 . 17. A un trineo de masa m se le da una patada sobre un lago con- gelado. La patada le imparte una rapidez inicial de 2.00 m/s. El coeficiente de fricción cinética entre el trineo y el hielo es 0.100. Aplique consideraciones energéticas para encontrar la distancia que el trineo se mueve antes de detenerse. 4FDDJwO$BNCJPTFOFOFSHrBNFDgOJDBQBSBGVFS[BT OPDPOTFSWBUJWBT 18. ; En un tiempo ti, la energía cinética de una partícula es 30.0 J y la energía potencial del sistema al que pertenece es 10.0 J. En algún tiempo posterior tf, la energía cinética de la partícula es 18.0 J. a) Si sólo fuerzas conservativas actúan sobre la partícula, ¿cuáles son la energía potencial y la energía total en el tiempo tf? b) Si la energía potencial del sistema en el tiempo tf es 5.00 J, ¿existen fuerzas no conservativas que actúan sobre la partícula? Explique. 19. El coeficiente de fricción entre el bloque de 3.00 kg y la super- ficie en la figura P8.19 es 0.400. El sistema parte del reposo. ¿Cuál es la rapidez de la bola de 5.00 kg cuando cae 1.50 m? 20. En su mano, una lanzadora de softball balancea una bola de 0.250 kg de masa alrededor de una trayectoria circular de 60.0 cm de radio antes de liberarla de su mano. La lanzadora mantiene una componente de fuerza en la bola con magnitud constante de 30.0 N en la dirección de movimiento alrededor de la trayectoria completa. La rapidez de la bola en lo alto del círculo es 15.0 m/s. Si la lanzadora libera la bola en la parte más baja del círculo, ¿cuál es su rapidez al liberarla? 21. Un bloque de 5.00 kg se pone en movimiento hacia arriba de un plano inclinado con una rapidez inicial de 8.00 m/s (figura P8.21). El bloque llega al reposo después de viajar 3.00 m a lo largo del plano, que está inclinado en un ángulo de 30.0° con la horizontal. Para este movimiento, determine a) el cambio en la energía cinética del bloque, b) el cambio en la energía potencial del sistema bloque–Tierra y c) la fuerza de fricción que se ejerce sobre el bloque (supuesta constante). d) ¿Cuál es el coeficiente de fricción cinética? 22. ; Un paracaidista de 80.0 kg salta de un globo a una altura de 1 000 m y abre el paracaídas a una altitud de 200 m. a) Si supone que la fuerza retardadora total sobre el paracaidista es constan- te en 50.0 N con el paracaídas cerrado y constante en 3 600 N con el paracaídas abierto, encuentre la rapidez del paracaidista cuando aterriza en el suelo. b) ¿Cree que el paracaidista se le- sionará? Explique. c) ¿A qué altura se debe abrir el paracaídas de modo que la rapidez final del paracaidista cuando golpee el suelo sea 5.00 m/s? d) ¿Qué tan real es la suposición de que la fuerza retardadora total es constante? Explique. 23. Un arma de juguete usa un resorte para proyectar una bola de hule suave de 5.30 g. El resorte originalmente se comprime 5.00 cm y tiene una constante de fuerza de 8.00 N/m. Cuando el arma se dispara, la bola se mueve 15.0 cm a través del cañón horizontal del arma y el cañón ejerce una fuerza de fricción constante de 0.032 0 N en la bola. a) ¿Con qué rapidez el pro- yectil deja el cañón del arma? b) ¿En qué punto la bola tiene rapidez máxima? c) ¿Cuál es esta rapidez máxima? 24. Una partícula se mueve a lo largo de una línea donde la ener- gía potencial de su sistema depende de su posición r, como se grafica en la figura P8.24. En el límite cuando r aumenta sin frontera, U(r) tiende a 1 J. a) Identifique cada posición de equilibrio para esta partícula. Indique si cada una es un punto de equilibrio estable, inestable o neutro. b) ¿La partícula esta- rá acotada si la energía total del sistema está, en ese intervalo? Ahora suponga que el sistema tiene energía de 3 J. Determine Figura P8.19 Figura P8.21 3.00 kg 5.00 kg 3.00 m vi = 8.00 m/s 30.0
- 249. Problemas 221 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo c) el intervalo de posiciones donde se puede encontrar la par- tícula, d) su energía cinética máxima, e) la ubicación donde tiene energía cinética máxima y f) la energía de enlace del sis- tema, esto es, la energía adicional que tendría que darse a la partícula para moverla a r 3 @. hallar la potencia promedio entregada al tren durante la ace- leración. 29. Un marine de 700 N en entrenamiento básico asciende en 8.00 s una soga vertical de 10.0 m con una rapidez constante. ¿Cuál es su potencia desarrollada? 30. El columnista Dave Barry se mofó del nombre “Las grandes ciudades” que adoptaran Grand Forks, Dakota del Norte, y East Grand Forks, Minnesota. En consecuencia los residentes de dichas ciudades nombraron su siguiente edificio municipal en su honor. En la Estación de elevación Dave Barry núm. 16, aguas de drenaje no tratadas se elevan verticalmente 5.49 m, en una proporción de 1 890 000 litros cada día. El desperdicio, de 1 050 kg/m3 de densidad, entra y sale de la bomba a presión atmosférica, a través de tuberías de igual diámetro. a) Encuen- tre la potencia mecánica de salida de la estación de elevación de aguas sucias. b) Suponga que un motor eléctrico, que opera continuamente con potencia promedio de 5.90 kW, impulsa la bomba. Encuentre su eficiencia. 31. Haga una estimación de un orden de magnitud de la potencia que aporta el motor de un automóvil para acelerar el auto a rapidez de autopista. Considere su propio automóvil, si usa uno. En su solución, establezca las cantidades físicas que toma como datos y los valores que mide o estima para ellos. La masa del vehículo se proporciona en el manual del propieta- rio. Si no quiere estimar un automóvil, considere un autobús o camión que especifique. 32. Un elevador de 650 kg parte del reposo. Se mueve hacia arriba durante 3.00 s con aceleración constante hasta que llega a su rapidez de crucero de 1.75 m/s. a) ¿Cuál es la potencia prome- dio del motor del elevador durante este intervalo de tiempo? b) ¿De qué modo se compara esta potencia con la potencia del motor cuando el elevador se mueve a su rapidez de crucero? 33. Una lámpara con eficiencia energética, que toma 28.0 W de potencia, produce el mismo nivel de brillantez que una lámpara convencional que funciona a una potencia de 100 W. El tiempo de vida de la lámpara con eficiencia energética es 10 000 h y su precio de compra es 17.0 dólares, mientras que la lámpara convencional tiene un tiempo de vida de 750 h y cuesta 0.420 dólares por lámpara. Determine el ahorro total que se obtiene al usar una lámpara con eficiencia energética durante su tiempo de vida, en oposición a usar lámparas convencionales durante el mismo intervalo de tiempo. Suponga un costo de energía de 0.080 0 dólares por kilowatt hora. 34. Una motoneta eléctrica tiene una batería capaz de suministrar 120 Wh de energía. Si las fuerzas de fricción y otras pérdidas explican 60.0% del uso de energía, ¿qué cambio en altitud puede lograr un motociclista cuando conduce en terreno montañoso, si el conductor y la motoneta tienen un peso com- binado de 890 N? 35. Un furgón cargado tiene una masa de 950 kg y rueda sobre rieles con fricción despreciable. Parte del reposo y un cable conectado a un malacate lo jala por el tiro de una mina. El tiro está inclinado 30.0° sobre la horizontal. El furgón acele- ra de manera uniforme a una rapidez de 2.20 m/s en 12.0 s y después continúa con rapidez constante. a) ¿Qué potencia debe proporcionar el motor del malacate cuando el furgón se mueve con rapidez constante? b) ¿Qué potencia máxima debe proporcionar el motor del malacate? c) ¿Qué energía total transfirió el motor mediante trabajo para cuando el furgón salió de la pista, que tiene 1 250 m de largo? 36. Por convención la energía se mide en Calorías, así como en joules. Una Caloría en nutrición es una kilocaloría, que se de- fine como 1 kcal 4 186 J. Metabolizar 1 g de grasa puede 25. Un objeto de 1.50 kg se mantiene 1.20 m sobre un resorte verti- cal relajado sin masa con una constante de fuerza de 320 N/m. Se deja caer el objeto sobre el resorte. a) ¿Cuánto comprime al resorte? b) ¿Qué pasaría si? ¿Cuánto comprime al resorte si el mismo experimento se realiza sobre la Luna, donde g 1.63 m/s2 ? c) ¿Qué pasaría si? Repita el inciso a), pero esta vez suponga que una fuerza de resistencia del aire constante de 0.700 N actúa sobre el objeto durante su movimiento. 26. Un niño en una silla de ruedas (masa total: 47.0 kg) gana una carrera contra un chico en patineta. El niño tiene 1.40 m/s de rapidez en la cresta de una pendiente de 2.60 m de alto y 12.4 m de largo. En la parte más baja de la pendiente su rapidez es 6.20 m/s. Suponga que la resistencia del aire y la resistencia de rodamiento se representan como una fuerza de fricción constante de 41.0 N. Encuentre el trabajo que hizo en empujar hacia adelante sus ruedas durante el viaje colina abajo. 27. Un tablero uniforme de longitud L se desliza a lo largo de un plano horizontal uniforme (sin fricción), como se muestra en la figura P8.27a. Después el tablero se desliza a través de la frontera con una superficie horizontal rugosa. El coeficiente de fricción cinética entre el tablero y la segunda superficie es Nk. a) Encuentre la aceleración del tablero cuando su extremo frontal recorre una distancia x más allá de la frontera. b) El tablero se detiene en el momento en que su extremo poste- rior llega a la frontera, como se muestra en la figura P8.27b. Encuentre la rapidez inicial v del tablero. Figura P8.24 Figura P8.27 0 +2 U (J) +4 +6 +2 –2 –4 –6 2 4 6 r (mm) a) b) v Frontera 4FDDJwO1PUFODJB 28. El motor eléctrico de un tren a escala acelera al tren desde el reposo a 0.620 m/s en 21.0 ms. La masa total del tren es 875 g.
- 250. 222 Capítulo 8 Conservación de energía 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo liberar 9.00 kcal. Una estudiante decide intentar perder peso mediante el ejercicio. Ella planea subir y bajar corriendo las escaleras de un estadio de futbol tan rápido como pueda y tantas veces como sea necesario. ¿Esta actividad en sí misma es una forma práctica de perder peso? Para evaluar el programa, suponga que ella sube un tramo de 80 escalones, cada uno de 0.150 m de alto, en 65.0 s. Por simplicidad, ignore la energía que usa al bajar (que es pequeña). Suponga que una eficiencia típica para músculos humanos es de 20.0%. Esta afirmación significa que, cuando su cuerpo convierte 100 J de grasa en metabolismo, 20 J realizan trabajo mecánico (en este caso, subir escaleras). El resto va a energía interna adicional. Supon- ga que la masa de la estudiante es de 50.0 kg. a) ¿Cuántas veces debe correr el tramo de escaleras para perder 1 lb de grasa? b) ¿Cuál es su potencia desarrollada promedio, en watts y en caballos de fuerza, mientras sube corriendo las escaleras? 1SPCMFNBTBEJDJPOBMFT 37. Un muchacho con su patineta se modela como una partícula de 76.0 kg de masa, ubicado en su centro de masa (que se es- tudiará en el capítulo 9). Como se muestra en la figura P8.37, el muchacho parte del reposo en una posición encorvada en un borde de un medio tubo (punto ). El medio tubo es un canal de agua seco, que forma la mitad de un cilindro de 6.80 m de radio con su eje horizontal. En su descenso, el mucha- cho se mueve sin fricción de modo que su centro de masa se mueve a través de un cuarto de círculo de 6.30 m de radio. a) Encuentre su rapidez en el fondo del medio tubo (punto ). b) Encuentre su aceleración centrípeta. c) Encuentre la fuerza normal n que actúa sobre él en el punto . Inmedia- tamente después de pasar el punto , se pone de pie y eleva los brazos, lo que eleva su centro de masa de 0.500 m a 0.950 m sobre el concreto (punto ). Para explicar la conversión de energía química en mecánica modele sus piernas como rea- lizando trabajo al empujarlo verticalmente hacia arriba, con una fuerza constante igual a la fuerza normal n, sobre una distancia de 0.450 m. (En el capítulo 11 será capaz de resolver este problema con un modelo más preciso.) d) ¿Cuál es el trabajo invertido en el cuerpo del muchacho en este proce- so? A continuación, él se desliza hacia arriba con su centro de masa moviéndose en un cuarto de círculo de 5.85 m de radio. Su cuerpo está horizontal cuando pasa el punto , el borde lejano del medio tubo. e) Encuentre su rapidez en esta ubicación. Por último se vuelve balístico y gira mientras su centro de masa se mueve verticalmente. f) ¿A qué altura sobre el punto se eleva? g) ¿Durante qué intervalo de tiempo es aerotransportado antes de bajar, 2.34 m abajo del nivel del punto ? Precaución: No intente esta acrobacia sin la habilidad y equipo requeridos, o en un canal de drenaje al que no tenga acceso legal. 38. ; Problema de repaso. Como se muestra en la figura P8.38, unacuerda ligera que no se estira cambia de horizontal a verti- cal a medida que pasa sobre el borde de una mesa. La cuerda conecta un bloque de 3.50 kg, al principio en reposo sobre la mesa horizontal, 1.20 m arriba del suelo, a un bloque colgante de 1.90 kg, al principio a 0.900 m sobre el suelo. Ni la superficie de la mesa ni su borde ejercen una fuerza de fricción cinética. Los bloques comienzan a moverse con rapidez despreciable. Considere los dos bloques más la Tierra como el sistema. a) ¿La energía mecánica del sistema permanece constante entre el instante de liberación y el instante antes de que el bloque colgante golpee el suelo? b) Encuentre la rapidez a la que el bloque deslizante deja el borde de la mesa. c) Ahora suponga que el bloque colgante se detiene permanentemen- te tan pron-to como llega al suelo pegajoso. ¿La energía me- cánica del sistema permanece constante entre el instante de liberación y el instante antes de que el bloque deslizante gol- pee el suelo? d) Encuentre la rapidez de impacto del bloque deslizante. e) ¿Cuán larga debe ser la cuerda si no se debe tensar mientras el bloque deslizante está en vuelo? f) ¿Se inva- lidaría su cálculo de rapidez si la cuerda se tensa? g) Incluso con fricción cinética despreciable, el coeficiente de fricción estática entre el bloque más pesado y la mesa es 0.560. Evalúe la fuerza de fricción que actúa sobre este bloque antes de que comience el movimiento. h) ¿El movimiento comenzará por sí solo, o el experimentador debe dar un pequeño golpe al bloque deslizante para que comience? ¿Los cálculos de rapidez todavía son válidos? 39. Una partícula de 4.00 kg se mueve a lo largo del eje x. Su posi- ción varía con el tiempo de acuerdo con x t 2.0t3 , donde x está en metros y t en segundos. Encuentre: a) la energía ci- nética en cualquier tiempo t, b) la aceleración de la partícula y la fuerza que actúa sobre ella en el tiempo t, c) la potencia que se entrega a la partícula en el tiempo t y d) el trabajo invertido en la partícula en el intervalo t 0 a t 2.00 s. 40. ; Sin atención del peligro, un niño salta sobre una pila de col- chonetas para usarlas como trampolín. Su movimiento entre dos puntos particulares se describe mediante la ecuación de conservación de la energía 1 2 11.94 104 Nm2x2 1 2 146.0 kg2 12.40 ms22 146.0 kg2 19.80 ms2 2 12.80 m x2 a) Resuelva la ecuación para x. b) Componga el enunciado de un problema, incluidos datos, para los que esta ecuación dé la solución. Identifique el significado físico del valor de x. 41. Mientras el conductor pisa el pedal del acelerador, un auto- móvil de 1 160 kg de masa acelera desde el reposo. Durante los primeros segundos de movimiento, la aceleración del au- tomóvil aumenta con el tiempo de acuerdo con la expresión a (1.16 m/s3 )t (0.210 m/s4 )t2 (0.240 m/s5 )t3 Figura P8.38 Figura P8.37 1.20 m 0.900 m
- 251. Problemas 223 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo a) ¿Qué trabajo invierten las ruedas sobre el automóvil durante el intervalo desde t 0 hasta t 2.50 s? b) ¿Cuál es la potencia útil de las ruedas en el instante t 2.50 s? 42. Una partícula de 0.400 kg se desliza alrededor de una pista horizontal. La pista tiene una pared exterior vertical uniforme que forma un círculo con un radio de 1.50 m. A la partícula se le da una rapidez inicial de 8.00 m/s. Después de una revolu- ción, su rapidez cae a 6.00 m/s debido a la fricción con el suelo rugoso de la pista. a) Encuentre la energía transformada de me- cánica a interna en el sistema como resultado de la fricción en una revolución. b) Calcule el coeficiente de fricción cinética. c) ¿Cuál es el número total de revoluciones que da la partícula antes de detenerse? 43. Un bloque de 200 g se presiona contra un resorte con 1.40 kN/m de constante de fuerza hasta que el bloque comprime el resorte 10.0 cm. El resorte descansa en la parte baja de una rampa inclinada 60.0° con la horizontal. Mediante considera- ciones de energía, determine cuánto se mueve el bloque hacia arriba del plano inclinado antes de detenerse a) si la rampa no ejerce fuerza de fricción en el bloque y b) si el coeficiente de fricción cinética es 0.400. 44. ; Mientras limpia un estacionamiento, un quitanieve empu- ja una pila cada vez más grande de nieve enfrente de él. Su- ponga que un automóvil que se mueve a través del aire se modela como un cilindro que empuja una pila creciente de aire enfrente de él. El aire originalmente estacionario se pone en movimiento a la rapidez constante v del cilindro, como se muestra en la figura P8.44. En un intervalo de tiempo $t, un nuevo disco de aire de masa $m se debe mover una distancia v $t y por tanto se le debe dar una energía cinética 1 2($m)v2 . Con el uso de este modelo, muestre que la pérdida de potencia del automóvil debida a resistencia del aire es 1 2SAv3 , y que la fuerza resistiva que actúa sobre el automóvil es 1 2SAv2 , donde S es la densidad del aire. Compare este resultado con la expresión empírica 1 2DSAv2 para la fuerza resistiva. del cuerpo de la persona. La cuerda se modela como un resor- te que obedece la ley de Hooke con una constante de resorte de 81.0 N/m, y el cuerpo de la persona se modela como par- tícula. El globo no se mueve. a) Exprese la energía potencial gravitacional del sistema persona–Tierra como función de la altura variable y de la persona sobre el suelo. b) Exprese la energía potencial elástica de la cuerda como función de y. c) Exprese la energía potencial total del sistema persona–cuer- da–Tierra como función de y. d) Trace una gráfica de energías gravitacional, elástica y potencial total como funciones de y. e) Suponga que la resistencia del aire es despreciable. Deter- mine la altura mínima de la persona sobre el suelo durante su caída. f) ¿La gráfica de energía potencial muestra alguna posi- ción de equilibrio? Si es así, ¿a qué elevaciones? ¿Son estables o inestables? g) Determine la rapidez máxima del saltador. 47. Considere el sistema bloque–resorte–superficie en el inciso B) del ejemplo 8.6. a) ¿En qué posición x del bloque su rapidez es un máximo? b) En la sección ¿Qué pasaría si? de dicho ejemplo, se exploraron los efectos de una fuerza de fricción aumentada de 10.0 N. ¿En qué posición del bloque su rapidez máxima se presenta en esta situación? 48. ; Hace más de 2 300 años el maestro griego Aristóteles escri- bió el primer libro llamado Física. Puesto en terminología más precisa, este pasaje es del final de su Sección Eta: Sea la potencia de un agente que causa movimiento; w, la carga movida; d, la distancia cubierta; y $t, el intervalo de tiempo requerido. En tal caso 1) una potencial igual a en un intervalo de tiempo igual a $t moverá w/2 una distancia 2d, o 2) moverá w/2 la distancia dada d en el intervalo de tiempo $t/2. Además, si 3) la potencia conocida mueve la carga dada w una distancia d/2 en el intervalo de tiempo $t/2, por lo tanto 4) /2 moverá w/2 la distancia dada d en el intervalo de tiempo dado $t. a) Demuestre que las proporciones de Aristóteles se incluyen en la ecuación $t bwd, donde b es una constante de pro- porcionalidad. b) Demuestre que la teoría de movimiento del libro incluye esta parte de la teoría de Aristóteles como un caso especial. En particular, describa una situación en la que sea ver- dadera, deduzca la ecuación que represente las proporciones de Aristóteles y determine la constante de proporcionalidad. 49. Problema de repaso. La masa de un automóvil es 1 500 kg. La forma del cuerpo del automóvil es tal que su coeficiente de arrastre aerodinámico es D 0.330 y el área frontal es 2.50 m2 . Si supone que la fuerza de arrastre es proporcional a v2 y si ignora otras fuentes de fricción, calcule la potencia requerida para mantener una rapidez de 100 km/h mientras el automó- vil asciende una larga colina con 3.20° de pendiente. 50. Una partícula de 200 g se libera desde el reposo en el punto a lo largo del diámetro horizontal en el interior de un tazón hemisférico sin fricción con radio R 30.0 cm (figura P8.50). Calcule a) la energía potencial gravitacional del sistema par- tícula–Tierra cuando la partícula está en el punto en rela- 45. Un molino de viento, como el que se muestra en la fotografía de apertura del capítulo 7, gira en respuesta a una fuerza de resistencia del aire de alta rapidez, R 1 2DSAv2 . La potencial disponible es Rv 1 2DSQr2 v3 , donde v es la rapidez del viento y se supone una cara circular para el molino de viento, de radio r. Tome el coeficiente de arrastre como D 1.00 y la densidad del aire de las primeras páginas de este libro. Para un molino de viento casero que tenga r 1.50 m, calcule la po- tencia disponible con a) v 8.00 m/s y b) v 24.0 m/s. La potencia entregada al generador está limitada por la eficiencia del sistema, cerca de 25%. En comparación, un hogar estadou- nidense típico usa alrededor de 3 kW de energía eléctrica. 46. ; Desde el reposo, una persona de 64.0 kg hace un salto bungee desde un globo atado 65.0 m sobre el suelo (figura P8.11). La cuerda bungee tiene masa despreciable y longitud no estirada de 25.8 m. Un extremo se amarra a la canasta del globo aerostático y el otro extremo a un arnés alrededor Figura P8.44 A v t v $ Figura P8.50 Problemas 50 y 51. 2R/3 R
- 252. 224 Capítulo 8 Conservación de energía 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo a) la distancia de compresión d, b) la rapidez v en la posición no estirada cuando el objeto es móvil hacia la izquierda y c) la distancia D donde el objeto llega al reposo. ción con el punto , b) la energía cinética de la partícula en el punto , c) su rapidez en el punto y d) su energía cinética y la energía potencial cuando la partícula está en el punto . 51. ; ¿Qué pasaría si? La partícula descrita en el problema 50 (figu- ra P8.50) se libera desde el reposo en , y la superficie del tazón es rugosa. La rapidez de la partícula en es 1.50 m/s. a) ¿Cuál es su energía cinética en ? b) ¿Cuánta energía mecánica se transforma en energía interna a medida que la partícula se mueve de a ? c) ¿Es posible determinar el coeficiente de fricción a partir de estos resultados de alguna manera sim- ple? Explique. 52. Suponga que asiste a una universidad estatal que se fundó como escuela de agricultura. Cerca del centro del campus hay un alto silo coronado con un casco hemisférico. El casco no tiene fricción cuando está húmedo. Alguien equilibró una calabaza en el punto más alto del silo. La línea desde el cen- tro de curvatura del casco hacia la calabaza forma un ángulo Vi 0° con la vertical. En una noche lluviosa, mientras está de pie en las cercanías, un soplo de viento hace que la calabaza se comience a deslizar hacia abajo desde el reposo. La calabaza pierde contacto con el casco cuando la línea desde el centro del hemisferio hacia la calabaza forma cierto ángulo con la vertical. ¿Cuál es este ángulo? 53. El zanco saltarín de un niño (figura P8.53) almacena energía en un resorte con una constante de fuerza de 2.50 104 N/m. En la posición (x 0.100 m), la compresión del resorte es un máximo y el niño momentáneamente está en reposo. En la posición (x 0), el resorte está relajado y el niño se mueve hacia arriba. En la posición , el niño de nuevo está momentáneamente en reposo en lo alto del salto. La masa combinada del niño y el zanco es de 25.0 kg. a) Calcule la ener- gía total del sistema niño–zanco saltarín–Tierra, y considere las energías gravitacional y potencial elástica como cero para x 0. b) Determine x. c) Calcule la rapidez del niño en x 0. d) Determine el valor de x para el que la energía cinética del sistema es un máximo. e) Calcule la rapidez hacia arriba máxima del niño. 54. Un objeto de 1.00 kg se desliza hacia la derecha sobre una su- perficie que tiene un coeficiente de fricción cinética de 0.250 (figura P8.54). El objeto tiene una rapidez de vi 3.00 m/s cuando hace contacto con un resorte ligero que tiene una constante de fuerza de 50.0 N/m. El objeto llega al reposo des- pués de que el resorte se comprime una distancia d. En tal caso el objeto se fuerza hacia la izquierda mediante el resorte y con- tinúa moviéndose en dicha dirección más allá de la posición no estirada del resorte. Al final, el objeto llega al reposo una distancia D a la izquierda del resorte no estirado. Encuentre 55. Un bloque de 10.0 kg se libera desde el punto en la figura P8.55. La pista no tiene fricción excepto por la porción entre los puntos y , que tiene una longitud de 6.00 m. El bloque viaja por la pista, golpea un resorte con 2 250 N/m de constan- te de fuerza y comprime el resorte 0.300 m desde su posición de equilibrio antes de llegar al reposo momentáneamente. Determine el coeficiente de fricción cinética entre el bloque y la superficie rugosa entre y 56. Una cadena uniforme de 8.00 m de longitud inicialmente yace estirada sobre una mesa horizontal. a) Si supone que el coefi- ciente de fricción estática entre la cadena y la mesa es 0.600, muestre que la cadena comenzará a deslizarse de la mesa si al menos 3.00 m de ella cuelgan sobre el borde de la mesa. b) Determine la rapidez de la cadena cuando su último eslabón deja la mesa, teniendo en cuenta que el coeficiente de fricción cinética entre la cadena y la mesa es 0.400. 57. Un bloque de 20.0 kg se conecta a un bloque de 30.0 kg me- diante una cuerda que pasa sobre una polea ligera sin fricción. El bloque de 30.0 kg se conecta a un resorte que tiene masa despreciable y una constante de fuerza de 250 N/m, como se muestra en la figura P8.57. El resorte no está estirado cuando el sistema está como se muestra en la figura, y el plano inclina- do no tiene fricción. El bloque de 20.0 kg se jala 20.0 cm hacia abajo del plano (de modo que el bloque de 30.0 kg está 40.0 cm sobre el suelo) y se libera desde el reposo. Encuentre la ra- pidez de cada bloque cuando el bloque de 30.0 kg está 20.0 cm arriba del suelo (esto es: cuando el resorte no está estirado). Figura P8.54 Figura P8.55 Figura P8.53 x x k d D m vi v v = 0 vf = 0 3.00 m 6.00 m
- 253. Problemas 225 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo 59. ; Un bloque de 0.500 kg de masa se empuja contra un resorte horizontal de masa despreciable hasta que el resorte se compri- me una distancia x (figura P8.59). La constante de fuerza del resorte es 450 N/m. Cuando se libera, el bloque viaja a lo lar- go de una superficie horizontal sin fricción al punto B, la parte baja de una pista circular vertical de radio R 1.00 m, y conti- núa moviéndose a lo largo de la pista. La rapidez del bloque en la parte baja de la pista es vB 12.0 m/s, y el bloque experimen- ta una fuerza de fricción promedio de 7.00 N mientras se desliza hacia arriba de la pista. a) ¿Cuál es x? b) ¿Qué rapidez predice para el bloque en lo alto de la pista? c) ¿En realidad el bloque llega a lo alto de la pista, o cae antes de llegar a lo alto? 61. Un bloque de masa M descansa sobre una mesa. Se amarra al extremo inferior de un resorte vertical ligero. El extremo su- perior del resorte se amarra a un bloque de masa m. El bloque superior se empuja hacia abajo con una fuerza adicional 3mg, así que la compresión del resorte es 4mg/k. En esta configura- ción, el bloque superior se libera desde el reposo. El resorte se eleva de la mesa al bloque inferior. En términos de m, ¿cuál es el mayor valor posible de M? 62. Un péndulo, que consta de una cuerda ligera de longitud L y un esfera pequeña, se balancean en el plano vertical. La cuer- da golpea una clavija ubicada a un distancia d bajo el punto de suspensión (figura P8.62). a) Demuestre que, si la esfera se libera desde una altura por abajo de la clavija, regresará a esta altura después de que la cuerda golpee la clavija. b) Demuestre que, si el péndulo se libera desde la posición horizontal (V 90°) y se balancea en un círculo completo con centro en la clavija, el valor mínimo de d debe ser 3L/5. 60. Una bola de masa m 300 g se conecta mediante una cuerda resistente de longitud L 80.0 cm a un pivote y se mantie- ne en su lugar con la cuerda vertical. Un viento ejerce fuerza constante F hacia la derecha sobre la bola, como se muestra en la figura P8.60. La bola se libera desde el reposo. El viento hace que se balancee para lograr altura máxima H sobre su punto de partida antes de que se balancee abajo de nuevo. a) Encuentre H como función de F. Evalúe H b) para F 1.00 N y c) para F 10.0 N. ¿Cómo se comporta H d) cuando F tiende a cero e) y cuando F tiende a infinito? f) Ahora consi- dere la altura de equilibrio de la bola con el viento que sopla. Determínela como función de F. Evalúe la altura de equilibrio g) para F 10 N y h) para F que tiende a infinito. 58. Jane, cuya masa es 50.0 kg, necesita columpiarse a través de un río (que tiene una anchura D), lleno de cocodrilos cebados con carne humana, para salvar a Tarzán del peligro. Ella debe columpiarse contra un viento que ejerce fuerza horizontal constante F S , en una liana que tiene longitud L e inicialmente forma un ángulo V con la vertical (figura P8.58). Considere D 50.0 m, F 110 N, L 40.0 m y V 50.0°. a) ¿Con qué rapidez mínima Jane debe comenzar su balanceo para apenas llegar al otro lado? b) Una vez que el rescate está completo, Tarzán y Jane deben columpiarse de vuelta a través del río. ¿Con qué rapidez mínima deben comenzar su balanceo? Su- ponga que Tarzán tiene una masa de 80.0 kg. Figura P8.57 Figura P8.59 Figura P8.60 Figura P8.58 Figura P8.62 63. Una bola gira alrededor de un círculo vertical en el extremo de una cuerda. El otro extremo de la cuerda está fijo en el centro del círculo. Si supone que la energía total del sistema bola–Tierra permanece constante, demuestre que la tensión en la cuerda en la parte baja es mayor que la tensión en lo alto por seis veces el peso de la bola. 64. Un carro de montaña rusa se libera desde el reposo en lo alto de la primera subida y luego se mueve libremente con fricción despreciable. La montaña rusa que se muestra en la figura d L Clavija V L a) F m L Pivote b) F Pivote H m T B R m k x vB vT Viento L D Tarzán Jane F V G 20.0 kg 40.0 30.0 kg 20.0 cm
- 254. 226 Capítulo 8 Conservación de energía 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo P8.64 tiene un bucle circular de radio R en un plano vertical. a) Primero suponga que el carro apenas libra el bucle; en lo alto del bucle, los pasajeros están cabeza abajo y se sienten sin peso. Encuentre la altura requerida del punto de liberación sobre la parte baja del bucle en términos de R. b) Ahora su- ponga que el punto de liberación está en o arriba de la altura mínima requerida. Demuestre que la fuerza normal sobre el carro en la parte baja del bucle supera la fuerza normal en lo alto del bucle por seis veces el peso del carro. La fuerza nor- mal sobre cada pasajero sigue la misma regla. Puesto que una fuerza normal tan grande es peligrosa y muy incómoda para los pasajeros, las montañas rusas no se construyen con bucles circulares en planos verticales. La figura P6.18 y la fotografía de la página 137 muestran dos diseños actuales. 8.3 a). La roca tiene el doble de energía potencial gravitacional asociada con ella en comparación con la de la roca más ligera. Puesto que la energía mecánica de un sistema aislado se con- serva, la roca más de gran masa llegará al suelo con el doble de energía cinética que la roca más ligera. 8.4 v1 v2 v3. La primera y tercera bolas aceleran después de ser lanzadas, mientras que la segunda bola frena al inicio pero acelera después de llegar a su pico. Las trayectorias de las tres bolas son parábolas, y las bolas tardan diferentes intervalos de tiempo en llegar al suelo porque tienen distintas velocidades iniciales. Sin embargo, las tres bolas tienen la misma rapidez en el momento en que golpean el suelo porque todas parten con la misma energía cinética y porque el sistema bola–Tierra se somete al mismo cambio en energía potencial gravitacional en los tres casos. 8.5 c). Los frenos y el camino son más calientes, así que su energía interna aumentó. Además, el sonido del derrape representa transferencia de energía que se aleja mediante ondas mecá- nicas. 8.1 a). Para el televisor, la energía entra mediante transmisión eléctrica (a través del cable eléctrico). La energía sale median- te calor (de las superficies calientes hacia el aire), ondas me- cánicas (sonido de las bocinas) y radiación electromagnética (de la pantalla). b) Para la podadora de gasolina, la energía entra mediante transferencia de materia (gasolina). La ener- gía sale mediante trabajo (sobre las hojas de pasto), ondas mecánicas (sonido) y calor (de las superficies calientes hacia el aire). c) Para el sacapuntas manual, la energía entra me- diante trabajo (de su mano que da vuelta al sacapuntas). La energía sale mediante trabajo (invertido sobre el lápiz), ondas mecánicas (sonido) y calor debido al aumento de temperatura por fricción. 8.2 i), b). Para el bloque, la fuerza de fricción de la superficie re- presenta una interacción con el medio ambiente. ii), b). Para la superficie, la fuerza de fricción del bloque representa una interacción con el medio ambiente. iii), a). Para el bloque y la superficie, la fuerza de fricción es interna al sistema, así que no hay interacción con el medio ambiente. Respuestas a las preguntas rápidas Figura P8.65 65. Problema de repaso. En 1887, en Bridgeport, Connecticut, C.J. Belknap construyó el tobogán de agua que se muestra en la figura P8.65. Un pasajero en un pequeño trineo, de 80.0 kg de masa total, se empuja para arrancar en lo alto del to- bogán (punto ), con una rapidez de 2.50 m/s. El tobogán tiene 9.76 m de alto en la cima, 54.3 m de largo y 0.51 m de ancho. A lo largo de su longitud, 725 ruedas pequeñas hacen la fricción despreciable. Al momento de dejar el tobogán ho- rizontalmente en su extremo inferior (punto ), el pasajero pasa rozando el agua de Long Island Sound por hasta 50 m, “saltando como un guijarro plano”, antes de que llegue al re- poso y nade a la orilla, jalando su trineo tras de él. De acuerdo con Scientific American, “La expresión facial de los novatos que toman su primer deslizamiento venturoso es bastante notoria, 66. Considere la colisión bloque–resorte discutida en el ejemplo 8.8. a) En el inciso (B), para la situación en que la superficie ejerce una fuerza de fricción sobre el bloque, demuestre que el bloque nunca llega de regreso a x 0. b) ¿Cuál es el valor máximo del coeficiente de fricción que permitiría al bloque regresar a x 0? Figura P8.64 9.76 m 50.0 m 54.3 m 20.0 m b) Grabado de Scientific American, julio de 1888 y las sen-saciones que experimentan son correspondientemen- te novedosas y peculiares”. a) Encuentre la rapidez del trineo y el pasajero en el punto . b) Modele la fuerza de la fricción del agua como una fuerza retardadora constante que actúa sobre una partícula. Encuentre el trabajo invertido por la fric- ción del agua para detener al trineo y al pasajero. c) Hallar la magnitud de la fuerza que ejerce el agua sobre el trineo. d) Encuentre la magnitud de la fuerza que el tobogán ejerce sobre el trineo en el punto . e) En el punto , el tobogán es horizontal pero curvo en el plano vertical. Suponga que su radio de curvatura es 20.0 m. Encuentre la fuerza que el tobogán ejerce sobre el trineo en el punto . a)
- 255. Considere lo que ocurre cuando una bola de boliche golpea un pino, como en la fotografía de arriba. Al pino se le da una gran velocidad como resultado de la colisión; en consecuen- cia, se aleja volando y golpea a otros pinos o se proyecta hacia el tope de retención y que la fuerza promedio que se ejerce sobre el pino durante la colisión es grande (lo que resulta en una gran aceleración), el pino logra su gran velocidad muy pronto y experimenta la fuerza durante un intervalo de tiempo muy corto. Aunque la fuerza y la aceleración son grandes para el pino, varían en el tiempo, ¡lo que hace una situación complicada! Uno de los objetivos principales de este capítulo es permitirle entender y analizar tales eventos en una forma simple. Primero, se introduce el concepto de cantidad de movimiento, que es útil para describir objetos en movimiento. La cantidad de movimiento de un objeto se relaciona tanto con su masa como con su veloci- dad. El concepto de cantidad de movimiento conduce a una segunda ley de conservación para un sistema aislado, el de conservación de la cantidad de movimiento. Esta ley es de especial utilidad para tratar problemas que incluyen colisiones entre objetos y para analizar propulsión de cohetes. Además se introduce el concepto de centro de masa de un sistema de partículas: el movimiento de un sistema de partículas se puede describir mediante el movimiento de una partícula representativa ubicada en el centro de masa. 227 Una bola de boliche en movimiento transporta cantidad de movimiento, el tema de este capítulo. En la colisión entre la bola y los pinos, la cantidad de movimiento se transfiere a los pinos. (Mark Cooper/Corbis Stock Market) 9.1 Cantidad de movimiento lineal y su conservación 9.2 Impulso y cantidad de movimiento 9.3 Colisiones en una dimensión 9.4 Colisiones en dos dimensiones 9.5 El centro de masa 9.6 Movimiento de un sistema de partículas 9.7 Sistemas deformables 9.8 Propulsión de cohetes 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones
- 256. 228 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones 9.1 Cantidad de movimiento lineal y su conservación En el capítulo 8 se estudiaron situaciones que son difíciles de analizar con las leyes de Newton. Fue posible resolver problemas que involucran estas situaciones al identificar un sistema y aplicar un principio de conservación, el de conservación de energía. Examine otra situación en la que un arquero de 60 kg está de pie sobre hielo sin fricción y dispara una flecha de 0.50 kg horizontalmente a 50 ms. A partir de la tercera ley de Newton, se sabe que la fuerza que el arco ejerce en la flecha se iguala mediante una fuerza en la dirección opuesta sobre el arco (y el arquero). Esta fuerza hace que el arquero se deslice hacia atrás sobre el hielo, ¿pero con qué rapidez? No se puede responder esta pregunta directamente con el uso de la segunda ley de Newton o un planteamiento de energía porque no se tiene suficiente información. A pesar de la incapacidad para resolver el problema del arquero mediante las técnicas aprendidas hasta el momento, este problema es muy simple de resolver si se introduce una nueva cantidad que describa el movimiento, la cantidad de movimiento lineal. Aplique la estrategia general para resolver problemas y elabore su marco conceptual de un sistema aislado de dos partículas (figura 9.1) con las masas m1 y m2 que se mueven con velocidades v S 1 y v S 2 en un instante de tiempo. Ya que el sistema está aislado, la única fuerza sobre una partícula es a causa de la otra partícula, y se puede clasificar esta situación como una en la que las leyes de Newton son útiles. Si una fuerza a causa de la partícula 1 (por ejemplo, una fuerza gravitacional) actúa sobre la partícula 2, debe haber una segunda fuerza, igual en magnitud pero opuesta en dirección, que la partícula 2 ejerce sobre la partícula 1. Es decir, las fuerzas en las partículas forman un par acción–reacción de la tercera ley de Newton, y F S 12 F S 21. Esta condición se expresa como F S 21 F S 12 0 Más adelante analice esta situación al incorporar la segunda ley de Newton. En algún intervalo de tiempo, las partículas en acción recíproca en el sistema aceleran en respuesta a la fuerza. Por lo tanto, al sustituir la fuerza sobre cada partícula con ma S para la partícula se obtiene m1a S 1 m2a S 2 0 Ahora se sustituye cada aceleración con su definición de la ecuación 4.5: m1 d v S 1 dt m2 d v S 2 dt 0 Si las masas m1 y m2 son constantes, se les puede colocar adentro de la operación de deri- vada, que produce d dt 1m1v S 1 m2v S 2 2 0 d1m1v S 1 2 dt d1m2v S 2 2 dt 0 (9.1) Para finalizar esta discusión, note que la derivada de la suma m1v S 1 m2v S 2 respecto del tiempo es cero. En consecuencia, esta suma debe ser constante. A partir de esta discusión se aprendió que la cantidad m v S para una partícula es importante en que la suma de estas cantidades para un sistema de partículas aislado se conserva. A esta cantidad se le llama cantidad de movimiento lineal: La cantidad de movimiento lineal de una partícula o un objeto que se modela como una partícula de masa m que se mueve con una velocidad v S se define como el pro- ducto de la masa y la velocidad de la partícula: p S m v S (9.2) La cantidad de movimiento lineal es una cantidad vectorial porque es igual al producto de una cantidad escalar m y una cantidad vectorial v S . Su dirección es a lo largo de v S , tiene dimensiones MLT y su unidad del SI es kg · ms. Definición de cantidad de movimiento lineal de una partícula 0 Figura 9.1 Dos partículas interactúan mutuamente. De acuerdo con la tercera ley de Newton, se debe tener F S 12 F S 21. v2 m2 m1 F21 F12 v1
- 257. Si una partícula es móvil en una dirección arbitraria, p S tiene tres componentes y la ecuación 9.2 es equivalente a las ecuaciones por componentes px mvx py mvy pz mvz Como se obseva a partir de su definición, el concepto de momentum1 proporciona una distinción cuantitativa entre partículas pesadas y ligeras que se mueven a la misma veloci- dad. Por ejemplo, el momentum de una bola de boliche es mucho mayor que la de una bola de tenis que se mueve con la misma rapidez. Newton llamó al producto m v S cantidad de movimiento; tal vez hoy en día este término es una descripción más gráfica que la palabra momentum, que viene del latín y significa movimiento. Al usar la segunda ley de movimiento de Newton, se puede relacionar la cantidad de movimiento lineal de una partícula con la fuerza resultante que actúa en la partícula. Se inicia con la segunda ley de Newton y sustituye la definición de aceleración: F S ma S m dv S dt En la segunda ley de Newton, la masa m se supone constante. Debido a eso, se puede llevar m dentro de la operación derivada para producir F S d1mv S 2 dt dp S dt (9.3) Esta ecuación muestra que la relación de cambio con el tiempo de la cantidad de movi- miento lineal de una partícula es igual a la fuerza neta que actúa sobre la partícula. Esta forma alternativa de la segunda ley de Newton es la forma en que Newton pre- sentó la ley, y de hecho es más general que la forma que se introdujo en el capítulo 5. Además de las situaciones en las que el vector velocidad varía con el tiempo, se puede usar la ecuación 9.3 para estudiar fenómenos en los que la masa cambia. Por ejemplo, la masa de un cohete cambia conforme el combustible se quema y es expulsado del cohete. No se puede usar F S ma S para analizar la propulsión de cohetes; se debe aplicar la ecuación 9.3, como se mostrará en la sección 9.8. Pregunta rápida 9.1 Dos objetos tienen iguales energías cinéticas. ¿De qué modo se comparan las magnitudes de sus cantidades de movimiento? a) p1 p2, b) p1 p2, c) p1 p2, d) no hay suficiente información para informar. Pregunta rápida 9.2 Su profesor de educación física le lanza una pelota de beisbol con cierta rapidez y usted la atrapa. A continuación el profesor le lanza una pelota grande y pesada usada para gimnasia cuya masa es diez veces la masa de la pelota de beisbol. Usted tiene las siguientes opciones: la pelota grande y pesada se le puede lanzar con a) la misma rapidez que la pelota de beisbol, b) la misma cantidad de movimiento o c) la misma ener- gía cinética. Clasifique estas opciones de la más fácil a la más difícil de atrapar. Al usar la definición de cantidad de movimiento, la ecuación 9.1 se puede reescribir d dt 1p S 1 p S 2 2 0 Ya que la derivada respecto al tiempo de la cantidad de movimiento total p S tot p S 1 p S 2 es cero, se concluye que la cantidad de movimiento total del sistema aislado de las dos par- tículas en la figura 9.1 debe permanecer constante: p S tot constante (9.4) o, de manera equivalente, p S 1i p S 2i p S 1f p S 2f (9.5) 1 Segunda ley de Newton para una partícula Sección 9.1 Cantidad de movimiento lineal y su conservación 229 PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 9.1 La cantidad de movimiento de un sistema aislado se conserva Aunque la cantidad de movimiento de un sistema aislado se conserva, la cantidad de movimiento de una partícula dentro de un sistema aislado no necesariamente se conserva porque es posible que otras partículas en el sistema interactúen con ella. Siempre aplique la conservación de cantidad de movimiento a un sistema aislado. 1 En este capítulo, los términos cantidad de movimiento y cantidad de movimiento lineal tienen el mismo signifi- cado. Más adelante, en el capítulo 11, se usará el término cantidad de movimiento angular para una cantidad diferente cuando se trate con movimiento rotacional.
- 258. 230 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones donde p S 1 y p S 2i son los valores iniciales y p S 1f y p S 2f son los valores finales de las cantida- des de movimiento para las dos partículas en el intervalo de tiempo durante el que las partículas se afectan entre sí. La ecuación 9.5 en forma de componentes demuestra que las cantidades de movimiento totales en las direcciones x, y y z se conservan todas de manera independiente: p1ix p2ix p1fx p2fx p1iy p2iy p1fy p2fy p1iz p2iz p1fz p2fz (9.6) Este resultado, conocido como la ley de conservación de la cantidad de movimiento lineal, se puede extender a cualquier número de partículas en un sistema aislado. Se considera una de las leyes más importantes de la mecánica. Se le puede establecer del modo siguiente: Siempre que interactúan dos o más partículas en un sistema aislado, la cantidad de movimiento total del sistema permanece constante. Esta ley dice que la cantidad de movimiento total de un sistema aislado en todo momento es igual que su cantidad de movimiento inicial. La ley es la representación matemática de la versión en cantidad de movimiento del modelo de sistema aislado. La versión energética del modelo de sistema aislado se estudió en el capítulo 8. Note que no se hizo afirmación alguna en cuanto al tipo de fuerzas que actúan sobre las partículas del sistema. Además, no se especificó si las fuerzas son conservativas o no conservativas. El único requisito es que las fuerzas deben ser internas al sistema. Conservación de la cantidad de movimiento 0 EJEMPLO 9.1 El arquero Considere la situación propuesta al principio de esta sección. Un arquero de 60 kg está de pie en reposo sobre hielo sin fricción y dispara una flecha de 0.50 kg hori- zontalmente a 50 ms (figura 9.2). ¿Con qué velocidad el arquero se mueve sobre el hielo después de disparar la flecha? SOLUCIÓN Conceptualizar Es posible que usted ya haya pensado en este problema cuando se introdujo al principio de la sección. Imagine que la flecha se dispara de una forma y el arquero retrocede en la dirección opuesta. Categorizar No se puede resolver este problema al representar la flecha como una partícula bajo una fuerza neta, porque no se tiene información acerca de la fuerza en la flecha o su aceleración. No se puede resolver este problema al usar un modelo de sistema y aplicar un enfoque energético porque no se sabe cuánto trabajo se invierte al jalar el arco hacia atrás o cuánta energía potencial se almacena en el arco. No obstante, este problema se puede resolver muy fácilmente con un planteamiento que suponga cantidad de movimiento. Considere el sistema que está constituido del arquero (incluido el arco) y la fle- cha. El sistema no está aislado porque la fuerza gravitacional y la fuerza normal del hielo actúan sobre el sistema. Sin embargo, dichas fuerzas son verticales y perpendicu- lares al movimiento del sistema. Por lo tanto, no hay fuerzas externas en la dirección horizontal y se puede considerar un sistema aislado en términos de componentes de la cantidad de movimiento en esta dirección. Analizar La cantidad de movimiento horizontal total del sistema antes de disparar la flecha es cero, porque nada en el sistema se mueve. Debido a esto, la cantidad de movimiento horizontal total del sistema después de disparar la flecha tam- bién debe ser cero. Se elige la dirección de disparo de la flecha como la dirección x positiva. Al identificar al arquero como la partícula 1 y la flecha como la partícula 2, se tiene m1 60 kg, m2 0.50 kg y v S 2f 50î ms. Ajustar la cantidad de movimiento final del sistema igual a cero: m1v S 1f m2v S 2f 0 Figura 9.2 (Ejemplo 9.1) Un arquero dispara una flecha horizontalmente hacia la derecha. Ya que él está de pie sobre hielo sin fricción, comenzará a deslizarse hacia la izquierda a través del hielo.
- 259. Resuelva esta ecuación para v S 1f y sustituya valores numé- ricos: Finalizar El signo negativo para v S 1f indica que el arquero, después de disparar la flecha, se mueve hacia la izquierda en la figura 9.2, en la dirección opuesta a la dirección de movimiento de la flecha, en concordancia con la tercera ley de Newton. Ya que el arquero es mucho más pesado que la flecha, su aceleración y en consecuencia su velocidad son mucho más pe- queños que la aceleración y velocidad de la flecha. ¿Qué pasaría si? ¿Y si la flecha se dispara en una dirección que forma un ángulo V con la horizontal? ¿Cómo cambiará la velocidad de retroceso del arquero? Respuesta La velocidad de retroceso disminuirá en magnitud porque sólo una componente de la velocidad de la flecha está en la dirección x. La conservación de la cantidad de movimiento en la dirección x produce m1v1f m2v2f cos u 0 lo que conduce a v1f m2 m1 v2f cos u Para V 0, cos V 1, y la velocidad final del arquero se reduce al valor cuando la flecha se dispara horizontalmente. Para valores de V distintos de cero, la función coseno es menor que 1 y la velocidad de retirada es menor que el valor calculado para V 0. Si V 90°, en tal caso cos V 0 y v1f 0, de modo que no hay velocidad de retirada. EJEMPLO 9.2 ¿En realidad se puede ignorar la energía cinética de la Tierra? En la sección 7.6 se afirmó que se puede ignorar la energía cinética de la Tierra cuando se considera la energía de un sistema que consiste de la Tierra y una bola que se deja caer. Verifique esta afirmación. SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine que deja caer una bola en la superficie de la Tierra. Desde su punto de vista, la bola cae mientras la Tierra permanece fija. Sin embargo, por la tercera ley de Newton, la Tierra experimenta una fuerza hacia arriba y debi- do a eso una aceleración hacia arriba mientras la bola cae. En el cálculo que sigue, se demostrará que este movimiento se puede ignorar. Categorizar El sistema se identifica como la bola y la Tierra. Ignore la resistencia del aire y otras fuerzas cualesquiera sobre el sistema, de modo que el sistema está aislado en términos de cantidad de movimiento. Analizar Esta afirmación se verificará al establecer una relación de la energía cinética de la Tierra respecto a la bola. Se identifican vE y vb como las magnitudes de velocidad de la Tierra y la bola, respectivamente, después de que la bola cae a través de cierta distancia. Use la definición de energía cinética para establecer una proporción: La cantidad de movimiento inicial del sistema es cero, de modo que la cantidad de movimiento final es igual a cero: Resuelva la ecuación para la relación de las magnitudes de velocidad: Sustituya esta expresión de vEvb en la ecuación 1): Sección 9.1 Cantidad de movimiento lineal y su conservación 231 v S 1f m2 m1 v S 2f a 0.50 kg 60 kg b 150 î ms2 0.42 î ms 1) KE Kb 1 2mEvE 2 1 2mbvb 2 a mE mb b a vE vb b 2 pi pf S 0 mbvb mEvE vE vb mb mE KE Kb a mE mb b a mb mE b 2 mb mE
- 260. 232 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Sustituya los números de orden de magnitud para las masas: KE Kb mb mE 1 kg 1024 kg 10 24 Finalizar La energía cinética de la Tierra es una fracción muy pequeña de la energía cinética de la bola, así que es justifi- cado ignorar la energía cinética del sistema. 9.2 Impulso y cantidad de movimiento De acuerdo con la ecuación 9.3, la cantidad de movimiento de una partícula cambia si una fuerza neta actúa en la partícula. Conocer el cambio en la cantidad de movimiento causada por una fuerza es útil al resolver algunos tipos de problemas. Para construir una mejor comprensión de este concepto importante, suponga que una fuerza neta F S actúa en una partícula y que esta fuerza puede variar con el tiempo. De acuerdo con la segunda ley de Newton, F S d p S dt, o dp S F S dt (9.7) Se puede integrar2 esta ecuación para encontrar el cambio en la cantidad de movimiento de una partícula cuando la fuerza actúa durante algún intervalo de tiempo. Si la canti- dad de movimiento de la partícula cambia de p S i en el tiempo ti a p S f en el tiempo tf, integrar la ecuación 9.7 produce ¢p S p S f p S i tf ti F S dt (9.8) Para evaluar la integral, es necesario saber cómo varía con el tiempo la fuerza neta. La cantidad en el lado derecho de esta ecuación es un vector llamado impulso de la fuerza neta F S que actúa en una partícula durante el intervalo de tiempo $t tf ti: I S tf ti F S dt (9.9) A partir de esta definición, se ve que el impulso I S es una cantidad vectorial que tiene una magnitud igual al área bajo la curva fuerza–tiempo, como se describe en la figura 9.3a. Se supone que la fuerza varía en el tiempo en la forma integral que se muestra en la figura y es distinta de cero en el intervalo de tiempo $t tf ti. La dirección del vector impulso es la misma que la dirección del cambio en la cantidad de movimiento. El impulso tiene las dimensiones de cantidad de movimiento, esto es, MLT. El impulso no es una propiedad de una partícula; en vez de ello, es una medida del grado en el que la fuerza externa cambia la cantidad de movimiento de la partícula. La ecuación 9.8 es un enunciado importante conocido como teorema impulso–cantidad de movimiento: El cambio en la cantidad de movimiento de una partícula es igual al impulso de la fuerza neta que actúa en la partícula: $p S I S (9.10) Este enunciado es equivalente a la segunda ley de Newton. Cuando se dice que a una partícula se le da un impulso, significa que la cantidad de movimiento se transfiere de un agente externo a dicha partícula. La ecuación 9.10 es idéntica en forma a la ecuación de conservación de la energía, la ecuación 8.1. El lado izquierdo de la ecuación 9.10 representa el cambio en la cantidad de movimiento del sistema, que en este caso es una sola partícula. El lado derecho es una medida de cuánta cantidad de movimiento cruza la frontera del sistema debido a la fuerza neta que se aplica al sistema. Ya que la fuerza neta que imparte un impulso a una partícula por lo general puede variar en el tiempo, es conveniente definir una fuerza neta promediada en el tiempo: Impulso de una fuerza 0 Teorema impulso– cantidad de movimiento 0 Las bolsas de aire en los automóviles han salvado incontables vidas en los accidentes. La bolsa de aire aumenta el intervalo de tiempo durante el cual el pasajero es llevado al reposo, con lo cual disminuye la fuerza (y las lesiones resultantes) en el pasajero. 2 Aquí se integra la fuerza en relación con el tiempo. Compare esta estrategia con los esfuerzos del capítulo 7, donde se integró fuerza en relación con la posición para encontrar el trabajo invertido por la fuerza. © Vereschagin Dmitry/Shutterstock
- 261. 1 F S 2prom 1 ¢t tf ti F S dt (9.11) donde $t tf ti. (Esta ecuación es una aplicación del teorema del valor medio del cálculo.) Debido a eso, la ecuación 9.9 se puede expresar como I S 1 F S 2prom ¢t (9.12) Esta fuerza promediada en el tiempo, que se muestra en la figura 9.3b, se interpreta como la fuerza constante que daría a la partícula, en el intervalo de tiempo $t, el mismo impulso que la fuerza variable en el tiempo da durante este mismo intervalo. En principio, si F S se conoce como una función del tiempo, el impulso se calcula a partir de la ecuación 9.9. El cálculo se vuelve especialmente simple si la fuerza que actúa sobre la partícula es constante. En este caso ( F S )prom F S , donde F S es la fuerza neta constante, y la ecuación 9.12 se convierte en I S F S ¢t (9.13) En muchas situaciones físicas se usará lo que se llama la aproximación del impulso, en la que se supone que una de las fuerzas ejercida sobre una partícula actúa durante un tiempo breve pero es mucho mayor que cualquiera otra fuerza presente. En este caso, la fuerza neta F S en la ecuación 9.9 se sustituye con una sola fuerza F S para encontrar el impulso sobre la partícula. Esta aproximación es especialmente útil al tratar colisiones en las cuales la duración de la colisión es muy breve. Cuando se hace esta aproximación, la fuerza sola se conoce como fuerza impulsiva. Por ejemplo, cuando un bat golpea una pelota de beisbol, el tiempo de la colisión es aproximadamente 0.01 s y la fuerza promedio que el bat ejerce sobre la pelota en este tiempo usualmente es de muchos miles de newtons. Ya que esta fuerza de contacto es mucho más grande que la magnitud de la fuerza gravitacional, la aproximación del impulso justifica el ignorar las fuerzas gravitacionales en la pelota y el bat. Cuando se usa esta aproximación, es importante recordar que p S i y p S f representan las cantidades de movimiento inmediatamente antes y después de la colisión, respectivamente. Por lo tanto, en cualquier situación en la que es adecuado usar la aproximación del im- pulso, la partícula se mueve muy poco durante la colisión. Pregunta rápida 9.3 Dos objetos están en reposo sobre una superficie sin fricción. El objeto 1 tiene una masa mayor que el objeto 2. i) Cuando se aplica una fuerza constante al objeto 1, acelera a través de una distancia d en una línea recta. Se retira la fuerza del objeto 1 y se aplica al objeto 2. En el momento cuando el objeto 2 aceleró a través de la misma distancia d, ¿qué enunciados son verdaderos? a) p1 p2, b) p1 p2, c) p1 p2, d) K1 K2, e) K1 K2, f) K1 K2. ii) Cuando se aplica una fuerza al objeto 1, éste acelera durante un intervalo de tiempo $t. Se retira la fuerza del objeto 1 y se aplica al objeto 2. De la misma lista de opciones, ¿cuáles enunciados son verdaderos después de que el objeto 2 acelera durante el mismo intervalo de tiempo $t? Pregunta rápida 9.4 Clasifique el tablero, el cinturón de seguridad y la bolsa de aire de un automóvil en términos de a) el impulso y b) la fuerza promedio que cada uno entrega a un pasajero en el asiento delantero durante una colisión, de mayor a menor. Sección 9.2 Impulso y cantidad de movimiento 233 Figura 9.3 a) Una fuerza neta que actúa sobre una partícula puede variar en el tiempo. El impulso impartido a la partícula por la fuerza es el área bajo la curva fuerza con tiempo. b) En el intervalo de tiempo $t, la fuerza neta promediada en el tiempo (línea discontinua horizontal) da el mismo impulso a una partícula como lo hace la fuerza variable en el tiempo descrita en a). EJEMPLO 9.3 ¿Qué tan útiles son las defensas? En una prueba de choque, un automóvil de 1 500 kg de masa choca con una pared, como se muestra en la figura 9.4. Las velocidades inicial y final del automóvil son v S i 15.0î ms y v S f 2.60î ms, respectivamente. Si la colisión dura 0.150 s, encuentre el impulso causado por la colisión y la fuerza promedio ejercida en el automóvil. SOLUCIÓN Conceptualizar El tiempo de colisión es breve, así que se puede formar una idea de que el automóvil se lleva al reposo muy rápidamente y en tal caso se mueve de regreso en la dirección opuesta con una rapidez reducida. ti tf ti F a) tf t F b) t F )prom 3 3 (3 Área = ( F )prom $t 3
- 262. 234 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Categorizar Se considera que la fuerza ejercida por la pared sobre el automóvil es grande en comparación con otras fuerzas sobre el auto (como la fricción y la resisten- cia del aire). Además, la fuerza gravitacional y la fuerza normal ejercida por el camino sobre el automóvil son per- pendiculares al movimiento y en consecuencia no afectan la cantidad de movimiento horizontal. Por lo tanto, se clasifica el problema como uno en el que se puede aplicar la aproximación del impulso en la dirección horizontal. Analizar Evalúe las cantidades de movimiento inicial y final del automóvil: Aplique la ecuación 9.10 para hallar el impulso en el automóvil Aplique la ecuación 9.3 para hallar el valor numé- rico de la fuerza promedio ejercida por la pared en el automóvil: Finalizar Note que los signos de las velocidades en este ejemplo indican la inversión de direcciones. ¿Cuáles serían las matemáticas descriptivas si las velocidades inicial y final tienen el mismo signo? ¿Qué pasaría si? ¿Y si el automóvil no rebota de la pared? Suponga que la velocidad final del automóvil es cero y que el intervalo de tiempo de la colisión permanece en 0.150 s. ¿Esto representaría una fuerza mayor o menor ejercida por la pared sobre el auto? Respuesta En la situación original en la que el automóvil rebota, la fuerza por la pared sobre el automóvil hace dos cosas durante el intervalo de tiempo: 1) detiene el auto y 2) hace que el auto se aleje de la pared a 2.60 ms después de chocar. Si el automóvil no rebota, la fuerza sólo hace el primero de estos pasos (detener el auto), lo que requiere una fuerza más pequeña. En términos matemáticos, en el caso del auto que no rebota, el impulso es I S ¢p S p S f p S i 0 1 2.25 104 î kg # ms2 2.25 104 î kg # ms La fuerza promedio que ejerce la pared sobre el automóvil es F S prom ¢p S ¢t 2.25 104 î kg # ms 0.150 s 1.50 105 î N que de hecho es más pequeña que el valor anteriormente calculado, como se argumentó teóricamente. 9.3 Colisiones en una dimensión En esta sección se usa la ley de conservación de cantidad de movimiento lineal para descri- bir lo que ocurre cuando chocan dos partículas. El término colisión representa un evento durante el que dos partículas se acercan una a la otra e interactúan mediante fuerzas. Se supone que las fuerzas de interacción son mucho mayores que otras fuerzas externas cualesquiera, así que se puede usar la aproximación del impulso. Una colisión puede involucrar contacto físico entre dos objetos macroscópicos, como se describe en la figura 9.5a, pero la noción de lo que significa una colisión se debe ampliar porque “contacto físico” en una escala submicroscópica está mal definido y por lo tanto no Figura 9.4 (Ejemplo 9.3) a) La cantidad de movimiento de este automóvil cambia como resultado de su colisión con la pared. b) En una prueba de choque, mucha de la energía cinética inicial del automóvil se transforma en energía asociada con el daño al auto. +2.60 m/s –15.0 m/s Antes Después a) F S prom ¢p S ¢t 2.64 104 î kg # ms 0.150 s 1.76 105 î N 2.64 104 î kg # ms I S ¢p S p S f p S i 0.39 104 î kg # ms 1 2.25 104 î kg # ms2 p S i mv S i 11 500 kg2 1 15.0 î ms2 2.25 104 î kg # ms p S f mv S f 11 500 kg2 12.60 î ms2 0.39 104 î kg # ms Tim Wright/CORBIS b)
- 263. tiene significado. Para comprender este concepto, considere una colisión a escala atómica (figura 9.5b) tal como la colisión de un protón con una partícula alfa (el núcleo de un átomo de helio). Ya que las partículas tienen carga positiva, se repelen mutuamente debido a la fuerza electrostática intensa entre ellas en separaciones cercanas y nunca entran en “contacto físico”. Cuando dos partículas de masas m1 y m2 chocan como se muestra en la figura 9.5, las fuerzas impulsivas pueden variar en el tiempo en formas complicadas, tales como las que se muestran en la figura 9.3. Sin embargo, sin importar la complejidad del comportamien- to temporal de la fuerza impulsiva, esta fuerza es interna al sistema de dos partículas. En consecuencia, las dos partículas forman un sistema aislado y la cantidad de movimiento del sistema se conserva. En contraste, la energía cinética total del sistema de partículas puede o no conservarse, dependiendo del tipo de colisión. De hecho, las colisiones se categorizan como elásticas o como inelásticas, dependiendo de si la energía cinética se conserva o no. Una colisión elástica entre dos objetos es aquella en la que la energía cinética total (así como la cantidad de movimiento total) del sistema es la misma antes y después de la colisión. Las colisiones entre ciertos objetos en el mundo macroscópico, como las bolas de billar, sólo son aproximadamente elásticas porque tiene lugar alguna deformación y pér- dida de energía cinética. Por ejemplo, usted puede escuchar la colisión de una bola de billar, de modo que usted sabe que parte de la energía se transfiere del sistema mediante sonido. ¡Una colisión elástica debe ser perfectamente silenciosa! Las colisiones verdadera- mente elásticas se presentan entre partículas atómicas y subatómicas. En una colisión inelástica la energía cinética total del sistema no es la misma antes ni después de la colisión (aun cuando la cantidad de movimiento del sistema se conserve). Las colisiones inelásticas son de dos tipos. Cuando los objetos se unen después de cho- car, como cuando un meteorito choca con la Tierra, la colisión se llama perfectamente inelástica. Cuando los objetos en colisión no se unen sino que se pierde parte de la ener- gía cinética, como en el caso de una bola de hule que choca con una superficie dura, la colisión se llama inelástica (sin adverbio modificador). Cuando la bola de hule choca con la superficie dura, parte de la energía cinética de la bola se pierde cuando la bola se de- forma mientras está en contacto con la superficie. En el resto de esta sección, se tratan las colisiones en una dimensión y se consideran los dos casos extremos, las colisiones perfectamente inelásticas y elásticas. Colisiones perfectamente inelásticas Considere dos partículas de masas m1 y m2 que se mueven con velocidades iniciales v S 1i y v S 2i a lo largo de la misma línea recta, como se muestra en la figura 9.6. Las dos par- tículas chocan de frente, quedan unidas y luego se mueven con alguna velocidad común v S f después de la colisión. Ya que la cantidad de movimiento de un sistema aislado se conserva en cualquier colisión, se puede decir que la cantidad de movimiento total antes de la colisión es igual a la cantidad de movimiento total del sistema compuesto des- pués de la colisión: m1v S 1i m2v S 2i 1m1 m2 2v S f (9.14) Al resolver para la velocidad final se obtiene v S f m1v S 1i m2v S 2i m1 m2 (9.15) Colisiones elásticas Considere dos partículas de masas m1 y m2 que se mueven con velocidades iniciales v S 1i y v S 2i a lo largo de la misma línea recta, como se muestra en la figura 9.7. Las dos partículas chocan frontalmente y luego dejan el sitio de colisión con diferentes velocidades v S 1f y v S 2f. En una colisión elástica, tanto la cantidad de movimiento como la energía cinética Sección 9.3 Colisiones en una dimensión 235 Figura 9.5 a) Colisión entre dos objetos como resultado de contacto directo. b) “Colisión” entre dos partículas con carga. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 9.2 Colisiones inelásticas Por lo general, las colisiones inelásticas son difíciles de analizar sin información adicional. La falta de esta información aparece en la representación matemática con más incógnitas que ecuaciones. Figura 9.6 Representación esquemática de una colisión frontal perfectamente inelástica entre dos partículas: a) antes y b) después de la colisión. p m2 m1 a) F21 F12 b) He 4 + + + v2i Antes de la colisión a) m1 m2 Después de la colisión b) m1 + m2 vf v1i
- 264. 236 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones del sistema se conserva. Por ende, al considerar velocidades a lo largo de la dirección horizontal en la figura 9.7, se tiene m1v1i m2v2i m1v1f m2v2f (9.16) 1 2m1v1i 2 1 2m2v2i 2 1 2m1v1f 2 1 2m2v2f 2 (9.17) Ya que todas las velocidades en la figura 9.7 son hacia la izquierda o hacia la derecha, se pueden representar mediante las correspondientes magnitudes de velocidad junto con los signos algebraicos que indican dirección. Se indicará v como positivo si una partícula se mueve hacia la derecha y negativo si se mueve hacia la izquierda. En un problema representativo que incluye colisiones elásticas, existen dos cantida- des desconocidas, y las ecuaciones 9.16 y 9.17 se pueden resolver simultáneamente para encontrarlas. Sin embargo, un planteamiento alternativo, uno que involucra un poco de manipulación matemática de la ecuación 9.17, con frecuencia simplifica este proceso. Para ver cómo, cancele el factor 1 2 en la ecuación 9.17 y rescríbala como m1 1v1i 2 v1f 2 2 m2 1v2f 2 v2i 2 2 el factorizar ambos lados de esta ecuación produce m1 1v1i v1f 2 1v1i v1f 2 m2 1v2f v2i 2 1v2f v2i 2 (9.18) A continuación, se separa los términos que contengan m1 y m2 en la ecuación 9.16 para obtener m1 1v1i v1f 2 m2 1v2f v2i 2 (9.19) Para obtener el resultado final, divida la ecuación 9.18 entre la ecuación 9.19 v1i v2i 1v1f v2f 2 v1i v1f v2f v2i (9.20) Esta ecuación, en combinación con la ecuación 9.16, se usa para resolver problemas que traten con colisiones elásticas. De acuerdo con la ecuación 9.20, la velocidad relativa de las dos partículas antes de la colisión, v1i v2i, es igual al negativo de su velocidad relativa después de la colisión, (v1f v2f). Suponga que se conocen las masas y velocidades iniciales de ambas partículas. Las ecuaciones 9.16 y 9.20 se pueden resolver para las velocidades finales en términos de las velocidades iniciales porque existen dos ecuaciones y dos incógnitas: v1f a m1 m2 m1 m2 bv1i a 2m2 m1 m2 bv2i (9.21) v2f a 2m1 m1 m2 bv1i a m2 m1 m1 m2 bv2i (9.22) Es importante usar los signos apropiados para v1i y v2i en las ecuaciones 9.21 y 9.22. Considere algunos casos especiales. Si m1 m2, las ecuaciones 9.21 y 9.22 muestran que v1f v2i y v2f v1i, lo que significa que las partículas intercambian velocidades si tienen masas iguales. Esto es aproximadamente lo que uno observa en las colisiones frontales de las bolas de billar: la bola blanca se detiene y la bola golpeada se aleja de la colisión con la misma velocidad que tenía la bola blanca. Si la partícula 2 está en reposo al inicio, en tal caso v2i 0, y las ecuaciones 9.21 y 9.22 se convierten en v1f a m1 m2 m1 m2 bv1i (9.23) v2f a 2m1 m1 m2 bv1i (9.24) Si m1 es mucho mayor que m2 y v2i 0, se ve de las ecuaciones 9.23 y 9.24 que v1f v1i y v2f 2v1i. Esto es, cuando una partícula muy pesada choca frontalmente con una muy Figura 9.7 Representación esquemática de una colisión frontal elástica entre dos partículas: a) antes y b) después de la colisión. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 9.3 No es una ecuación general La ecuación 9.20 sólo se puede usar en una situación muy específica, una colisión elástica unidimensional entre dos objetos. El concepto general es la conservación de la cantidad de movimiento (y la conservación de la energía cinética, si la colisión es elástica) para un sistema aislado. Colisión elástica: partícula 2 inicialmente en reposo 0 m1 m2 v1i Antes de la colisión v2i v1f v2f Después de la colisión a) b)
- 265. ligera que inicialmente está en reposo, la partícula pesada continúa su movimiento sin alterarse después de la colisión y la partícula ligera rebota con una rapidez igual a casi el doble de la rapidez inicial de la partícula pesada. Un ejemplo de tal colisión es la de un átomo pesado en movimiento, como el uranio, que golpea un átomo ligero, como el hidrógeno. Si m2 es mucho mayor que m1 y la partícula 2 inicialmente está en reposo, en tal caso v1f v1i y v2f 0. Esto es, cuando una partícula muy ligera choca frontalmente con una partícula muy pesada que inicialmente está en reposo, la partícula ligera invierte su velo- cidad y la pesada permanece prácticamente en reposo. Pregunta rápida 9.5 En una colisión unidimensional perfectamente inelástica entre dos objetos en movimiento, ¿qué condición única es necesaria de modo que la energía cinética final del sistema sea cero después de la colisión? a) Los objetos deben tener cantidades de movimiento con la misma magnitud pero direcciones opuestas. b) Los objetos deben tener la misma masa. c) Los objetos deben tener la misma velocidad. d) Los objetos de- ben tener la misma rapidez, con vectores velocidad en direcciones opuestas. Pregunta rápida 9.6 Una pelota de ping pong se lanza hacia una bola de boliche fija. La pelota de ping pong hace una colisión elástica unidimensional y rebota de regreso a lo largo de la misma línea. En comparación con la bola de boliche después de la coli- sión, ¿la pelota de ping pong tiene a) una magnitud mayor de cantidad de movimiento y más energía cinética, b) una magnitud menor de cantidad de movimiento y más energía cinética, c) una magnitud mayor de cantidad de movimiento y menos energía cinética, d) una magnitud menor de cantidad de movimiento y menos energía cinética o e) la misma magnitud de cantidad de movimiento y la misma energía cinética? ESTRATEGIA PARA RESOLUCIÓN DE PROBLEMAS Colisiones unidimensionales Debe aplicar el planteamiento siguiente cuando resuelva problemas de colisiones en una dimensión: 1. Conceptualizar. Piense que la colisión se presenta en su mente. Dibuje diagramas simples de las partículas antes y después de la colisión e incluya vectores velocidad adecuados. Al principio, es posible que deba adivinar las direcciones de los vectores velocidad finales. 2. Categorizar. ¿El sistema de partículas es aislado? Si es así, clasifique la colisión como elástica, inelástica o perfectamente inelástica. 3. Analizar. Establezca la representación matemática adecuada para el problema. Si la co- lisión es perfectamente inelástica, use la ecuación 9.15. Si la colisión es elástica, use las ecuaciones 9.16 y 9.20. Si la colisión es inelástica, use la ecuación 9.16. Para encontrar las velocidades finales en este caso, necesitará alguna información adicional. 4. Finalizar. Una vez que determine su resultado, compruebe para ver si sus respuestas son congruentes con las representaciones mental y gráfica y que sus resultados son realistas. Sección 9.3 Colisiones en una dimensión 237 EJEMPLO 9.4 Aliviador de estrés para ejecutivos En la figura 9.8 (página 238) se muestra un ingenioso dispositivo que explica la conservación de la cantidad de movimiento y la energía cinética. Consiste de cinco bolas duras idénticas sostenidas por cuerdas de iguales longitudes. Cuando la bola 1 se retira y se libera, después de la colisión casi elástica entre ella y la bola 2, la bola 1 se detiene y la bola 5 se mueve hacia afuera, como se muestra en la figura 9.8b. Si las bolas 1 y 2 se retiran y liberan, se detienen después de la colisión y las bolas 4 y 5 se balancean hacia afuera, y así por el estilo. ¿Alguna vez es posible que, cuando la bola 1 se libere, se detenga después de la colisión y las bolas 4 y 5 se balanceen en el lado opuesto y viajen con la mitad de la rapidez de la bola 1, como en la figura 9.8c?
- 266. 238 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones SOLUCIÓN Conceptualizar Con la ayuda de la figura 9.8c, piense que una bola llega desde la izquierda y dos bolas salen de la colisión a la derecha. Este es el fenómeno que se quiere probar para ver si podría ocurrir alguna vez. Categorizar Debido al intervalo de tiem- po muy breve entre la llegada de la bola desde la izquierda y la partida de las bolas de la derecha, se puede usar la aproxima- ción de impulso para ignorar las fuerzas gravitacionales sobre las bolas y clasificar el sistema de cinco bolas como aislado en términos de cantidad de movimiento y energía. Ya que las bolas son duras, las colisiones entre ellas se clasifican como elásticas para propósitos de cálculo. Analizar La cantidad de movimiento del sistema antes de la colisión es mv, donde m es la masa de la bola 1 y v es su rapidez inmediatamente antes de la colisión. Después de la colisión, se supone que la bola 1 se detiene y las bolas 4 y 5 se alejan, cada una con rapidez v2. La cantidad de movimiento total del sistema después de la colisión sería m(v2) m(v2) mv. Por ende, la cantidad de movimiento del sistema se conserva. La energía cinética del sistema inmediatamente antes de la colisión es Ki 1 2mv2 y después de la colisión es Kf 1 2m(v2)2 1 2m(v2)2 1 4mv2 . Esto muestra que la energía cinética del sistema no se conserva, lo que es inconsistente con la suposición de que las colisiones son elásticas. Finalizar El análisis muestra que no es posible que las bolas 4 y 5 se balanceen cuando sólo la bola 1 se libera. La única forma de conservar tanto la cantidad de movimiento como la energía cinética del sistema es que una bola se mueva cuando una bola se libera, dos bolas se muevan cuando dos se liberan, y así sucesivamente. ¿Qué pasaría si? Considere lo que ocurriría si las bolas 4 y 5 se unen con pegamento. ¿Qué ocurre ahora cuando la bola 1 es alejada y liberada? Respuesta En esta situación, las bolas 4 y 5 deben moverse juntas como un solo objeto después de la colisión. En efecto antes se argumentó que, en este caso, la cantidad de movimiento y la energía del sistema no se pueden conservar. Sin embargo, se supone que la bola 1 se detuvo después de golpear la bola 2. ¿Y si no se hace esta suposición? Considere las ecuaciones de con- servación con la suposición de que la bola 1 se mueve después de la colisión. Para conservación de cantidad de movimiento mv1i mv1f 2mv4,5 pi pf donde v4,5 se refiere a la rapidez final de la combinación bola 4–bola 5. La conservación de la energía cinética produce 1 2mv1i 2 1 2mv1f 2 1 2 12m2v2 4,5 Ki Kf Al combinar estas ecuaciones se obtiene v4,5 2 3v1i v1f 1 3 v1i En consecuencia, las bolas 4 y 5 se mueven juntas como un objeto después de la colisión mientras que la bola 1 rebota en la colisión con un tercio de su rapidez original. EJEMPLO 9.5 ¡Lleve seguro contra choques! A un automóvil de 1 800 kg detenido en un semáforo lo golpea por la parte trasera un automóvil de 900 kg. Los dos autos quedan unidos y se mueven a lo largo de la misma trayectoria que la del automóvil en movimiento. Si el auto más pequeño se movía a 20.0 ms antes de la colisión, ¿cuál es la velocidad de los automóviles unidos después de la colisión? Figura 9.8 (Ejemplo 9.4) a) Un aliviador de estrés para ejecutivos. b) Si una bola se impulsa a la izquierda, se ve que una bola se aleja en el otro extremo. c) ¿Es posible que una bola se impulse a la izquierda y dos bolas dejen el otro extremo con la mitad de la rapidez de la primera bola? En b) y c), los vectores velocidad que se muestran representan los de las bolas inmediatamente antes e inmediatamente después de la colisión. Thomson Learning/Charles D. Winters v v v v/2 Esto puede ocurrir Esto no puede ocurrir b) c) a)
- 267. SOLUCIÓN Conceptualizar Este tipo de colisión se visualiza con facilidad, y se puede predecir que, después de la colisión, ambos automóviles se moverán en la misma dirección que la del automóvil en movimiento. Ya que el automóvil en movimiento sólo tiene la mitad de masa que el automóvil fijo, se espera que la velocidad final de los automóviles sea relativamente pequeña. Categorizar Identifique el sistema de dos automóviles como aislado y aplique la aproximación de impulso durante el breve intervalo de tiempo de la colisión. La frase “quedan unidos” pide clasificar la colisión como perfectamente inelástica. Analizar La magnitud de la cantidad de movimiento total del sistema antes de la colisión es igual a la del automóvil más pequeño porque el auto más grande inicialmente está en reposo. Evalúe la cantidad de movimiento inicial del sistema: pi m1vi 1900 kg2 120.0 ms2 1.80 104 kg # ms Evalúe la cantidad de movimiento final del sistema: pf 1m1 m2 2vf 12 700 kg2vf Iguale las cantidades de movimiento inicial y final y resuelva para vf: vf pi m1 m2 1.80 104 kg # ms 2 700 kg 6.67 ms Finalizar Ya que la velocidad final es positiva, la dirección de la velocidad final de la combinación es la misma que la velocidad del automóvil en movimiento, como se predijo. La rapidez de la combinación también es mucho menor que la rapidez inicial del automóvil en movimiento. ¿Qué pasaría si? Suponga que se invierten las masas de los automóviles. ¿Y si un automóvil de 1 800 kg en movimiento golpea a un automóvil fijo de 900 kg? ¿La rapidez final es la misma que antes? Respuesta Por intuición, se supone que la rapidez final de la combinación es mayor que 6.67 ms si el automóvil en movimien- to es el auto más grande. En términos matemáticos, ese debe ser el caso, ya que el sistema tiene una cantidad de movimiento más grande si el automóvil en movimiento es el más grande. Al resolver para la velocidad final nueva, se encuentra vf pi m1 m2 11 800 kg2 120.0 ms2 2 700 kg 13.3 ms que es dos veces más grande que la velocidad final previa. EJEMPLO 9.6 El péndulo balístico El péndulo balístico (figura 9.9) es un aparato que se usa para medir la rapi- dez de un proyectil que se mueve rápidamente, como una bala. Un proyectil de masa m1 se dispara hacia un gran bloque de madera de masa m2 suspen- dido de unos alambres ligeros. El proyectil se incrusta en el bloque y todo el sistema se balancea hasta una altura h. ¿Cómo se determina la rapidez del proyectil a partir de una medición de h? SOLUCIÓN Conceptualizar La figura 9.9a ayuda a formar ideas de la situación. Siga la animación en su mente: el proyectil entra al péndulo, que se balancea cierta altura hasta que llega al reposo. Categorizar El proyectil y el bloque forman un sistema aislado. Identifique la configuración A como inmediatamente antes de la colisión y la configura- ción B como inmediatamente después de la colisión. Ya que el proyectil se incrusta en el bloque, la colisión entre ellos se considera como perfectamente inelástica. Sección 9.3 Colisiones en una dimensión 239 Figura 9.9 (Ejemplo 9.6) a) Diagrama de un péndulo balístico. Note que v S 1A es la velocidad del proyectil inmediatamente antes de la colisión y v S B es la velocidad del sistema proyectil–bloque inmediatamente después de la colisión perfectamente inelástica. b) Fotografía estroboscópica de un péndulo balístico usado en el laboratorio. m1 1A B m1 + m2 m2 h a) v v Thomson Learning/Charles D. Winters b)
- 268. 240 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Analizar Para analizar la colisión, se aplica la ecuación 9.15, que proporciona la rapidez del sistema inmediatamente des- pués de la colisión cuando se considera la aproximación de impulso. Al notar que v2A 0, resuelva la ecuación 9.15 para vB: 1) vB m1v1A m1 m2 Categorizar Para el proceso durante el que la combinación proyectil–bloque se balancea hacia arriba a una altura h (y termina en la configuración C), considere un sistema diferente, el del proyectil, el bloque y la Tierra. Esta parte del problema se clasifica como un sistema aislado para energía sin fuerzas no conservativas en acción. Analizar Escriba una expresión para la energía cinética total del sistema inmediatamente después de la colisión: Sustituya el valor de vB de la ecuación 1) en la ecuación 2): KB m1 2 v1A 2 21m1 m2 2 Esta energía cinética del sistema inmediatamente después de la colisión es menor que la energía cinética inicial del proyectil, como se esperaba en una colisión inelástica. La energía potencial gravitacional del sistema se define como cero para la configuración B. Por lo tanto, UB 0, mientras que UC (m1 m2)gh. Aplique el principio de conservación de la energía mecá- nica al sistema: Resuelva para v1A: v1A a m1 m2 m1 b 2gh Finalizar Este problema tuvo que resolverse en dos etapas. Cada etapa involucró un sistema diferente y un principio de conservación diferente. Ya que la colisión se considera perfectamente inelástica, alguna energía mecánica se transformó en energía interna. Hubiera sido incorrecto igualar la energía cinética inicial del proyectil que entra con la energía potencial gravitacional final de la combinación proyectil–bloque–Tierra. EJEMPLO 9.7 Un colisión de dos cuerpos con un resorte Un bloque de masa m1 1.60 kg inicialmente móvil hacia la derecha con una rapidez de 4.00 ms sobre una pista horizontal sin fricción y choca con un resorte unido a un segundo bloque de masa m2 2.10 kg que inicialmente se mueve hacia la izquierda con una rapidez de 2.50 ms, como se muestra en la figura 9.10a. La constante de resorte es 600 Nm. A) Encuentre las velocidades de los dos bloques después de la colisión. SOLUCIÓN Conceptualizar Con ayuda de la figura 9.10a, siga una animación de la colisión en su mente. La figura 9.10b muestra un instante durante la colisión, cuando se comprime el resorte. Al final, el bloque 1 y el resorte se separarán de nuevo, así que el sistema se parecerá de nuevo a la figura 9.10a pero con diferentes vectores velocidad para los dos bloques. Categorizar Ya que la fuerza del resorte es conservativa, la energía cinética en el sistema no se transforma en energía interna durante la compresión del resorte. Si ignora cualquier sonido hecho cuando el bloque golpea el resorte, clasifique la colisión como elástica. Analizar Ya que la cantidad de movimiento del sistema se conserva, aplique la ecuación 9.16: 2) KB 1 2 1m1 m2 2vB 2 m1 2 v1A 2 21m1 m2 2 0 0 1m1 m2 2gh KB UB KC UC v1i = (4.00î) m/s v1f = (3.00î) m/s v2f v2i = (–2.50î) m/s a) b) x k m1 m m1 k 2 m2 Figura 9.10 (Ejemplo 9.7) Un bloque móvil se aproxima a un segundo bloque en movimiento que está unido a un resorte. m1v1i m2v2i m1v1f m2v2f
- 269. Sustituya los valores conocidos: 1) 1.15 kg # ms 11.60 kg2v1f 12.10 kg2v2f 11.60 kg2 14.00 ms2 12.10 kg2 1 2.50 ms2 11.60 kg2v1f 12.10 kg2v2f Puesto que la colisión es elástica, aplique la ecuación 9.20: Sustituya los valores conocidos: 2) 4.00 m s 1 2.50 ms2 6.50 ms v1f v2f Multiplique la ecuación 2) por 1.60 kg: 3) 10.4 kg # ms 11.60 kg2v1f 11.60 kg2v2f Sume las ecuaciones 1) y 3): 11.55 kg # ms 13.70 kg2v2f Resuelva para v2f: v2f 11.55 kg # ms 3.70 kg 3.12 ms Use la ecuación 2) para encontrar v1f: v1f 3.38 ms 6.50 ms v1f 3.12 ms B) Durante la colisión, en el instante en que el bloque 1 se mueve hacia la derecha con una velocidad de 3.00 ms, como en la figura 9.10b, determine la velocidad del bloque 2. SOLUCIÓN Conceptualizar Ahora dirija su atención en la figura 9.10b, que representa la configuración final del sistema para el in- tervalo de tiempo de interés. Categorizar Ya que la cantidad de movimiento y la energía mecánica del sistema de dos bloques se conservan durante toda la colisión para el sistema de dos bloques, la colisión se clasifica como elástica para cualquier instante de tiempo final. Ahora elija el instante final cuando el bloque 1 se mueve con una velocidad de 3.00 ms. Analizar Aplique la ecuación 9.16: m1v1i m2v2i m1v1f m2v2f Sustituya los valores conocidos: Resuelva para v2f: v2f 1.74 ms Finalizar El valor negativo para v2f significa que el bloque 2 todavía se mueve hacia la izquierda en el instante que se considera. C) Determine la distancia que se comprime el resorte en dicho instante. SOLUCIÓN Conceptualizar De nuevo, centre su atención en la configuración del sistema que se muestra en la figura 9.10b. Categorizar Para el sistema del resorte y dos bloques, ni fricción ni otras fuerzas no conservativas actúan dentro del sistema. Por lo tanto, el sistema se clasifica como aislado sin fuerzas no conservativas en acción. Analizar Elija la configuración inicial del sistema como la existente inmediatamente antes de que el bloque 1 golpee el resorte y la configuración final cuando el bloque 1 se mueve hacia la derecha a 3.00 ms. Escriba una ecuación de conservación de energía mecánica para el sistema: Sección 9.3 Colisiones en una dimensión 241 v1i v2i 1v1f v2f 2 11.60 kg2 14.00 ms2 12.10 kg2 1 2.50 ms2 11.60 kg2 13.00 ms2 12.10 kg2v2f 1 2 m1v1i 2 1 2 m2v2i 2 0 1 2 m1v1f 2 1 2 m2v2f 2 1 2kx2 Ki Ui Kf Uf
- 270. 242 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Sustituya los valores conocidos y el resultado del inciso B): Resuelva para x: Finalizar Esta respuesta no es la compresión máxima del resorte, porque los dos bloques aún se mueven uno hacia el otro en el instante que se muestra en la figura 9.10b. ¿Se puede determinar la compresión máxima del resorte? 9.4 Colisiones en dos dimensiones En la sección 9.1 se mostró que la cantidad de movimiento de un sistema de dos partículas se conserva cuando el sistema está aislado. Para cualquier colisión de dos partículas, este resultado implica que la cantidad de movimiento en cada una de las direcciones x, y y z se conserva. Un importante subconjunto de colisiones tiene lugar en un plano. El juego de billar es un ejemplo familiar que involucra múltiples colisiones de objetos que se mueven en una superficie en dos dimensiones. Para tales colisiones en dos dimensiones, se obtie- nen dos ecuaciones componentes para conservación de cantidad de movimiento: m1v1iy m2v2iy m1v1fy m2v2fy m1v1ix m2v2ix m1v1fx m2v2fx donde tres subíndices en las componentes de velocidad en estas ecuaciones representan, respectivamente, la identificación del objeto (1, 2), los valores inicial y final (i, f) y la com- ponente de velocidad (x, y). Considere un problema específico en dos dimensiones en el que la partícula 1 de masa m1 choca con la partícula 2 de masa m2 inicialmente en reposo, como en la figura 9.11. Después de la colisión (figura 9.11b), la partícula 1 se mueve en un ángulo V respecto a la horizontal y la partícula 2 se mueve en un ángulo G respecto a la horizontal. Este evento se llama colisión oblicua al aplicar la ley de conservación de la cantidad de movimiento en forma de componentes y notar que la componente y inicial de la cantidad de movimiento del sistema de dos partículas es cero, se obtiene m1v1i m1v1f cos u m2v2f cos f (9.25) 0 m1v1f sen u m2v2f sen f (9.26) donde el signo menos en la ecuación 9.26 se incluye porque, después de la colisión, la partícula 2 tiene una componente y de velocidad que es hacia abajo. (Los símbolos v en estas ecuaciones particulares son magnitudes de velocidad, no componentes de velocidad. La dirección del vector componente se indica explícitamente con los signos más o menos.) Ahora se tienen dos ecuaciones independientes. Ya que no más de dos de las siete cantida- des en las ecuaciones 9.25 y 9.26 sean incógnitas, se puede resolver este problema. Si la colisión es elástica, también se puede usar la ecuación 9.17 (conservación de energía cinética) con v2i 0: 1 2m1v1i 2 1 2m1v1f 2 1 2m2v2f 2 (9.27) Al conocer la rapidez inicial de la partícula 1 y ambas masas, quedan cuatro incógnitas (v1f, v2f, V y G). Ya que sólo se tienen tres ecuaciones, se debe proporcionar una de las cuatro cantidades restantes para determinar el movimiento después de la colisión elástica a partir de principios de conservación. Si la colisión es inelástica, la energía cinética no se conserva y la ecuación 9.27 no se aplica. PREVENCIÓN DE RIESGOS OCULTOS 9.4 No use la ecuación 9.20 La ecuación 9.20, que relaciona las velocidades relativas inicial y final de dos objetos que chocan, sólo es válida para colisiones elásticas unidimensionales. No use esta ecuación cuando analice colisiones en dos dimensiones. Figura 9.11 Una colisión elástica indirecta entre dos partículas. x 0.173 m 1 2 11.60 kg2 13.00 ms22 1 2 12.10 kg2 11.74 ms22 1 2 1600 Nm2x2 1 2 11.60 kg2 14.00 ms22 1 2 12.10 kg2 12.50 ms22 0 b) Después de la colisión v2f cos v1f cos v1f sen v1f v2f v2f sen a) Antes de la colisión v1i m2 m1 V V V G G G
- 271. ESTRATEGIA PARA RESOLUCIÓN DE PROBLEMAS Colisiones bidimensionales Se recomienda el procedimiento siguiente cuando trate con problemas que involucran colisiones entre dos partículas en dos dimensiones. 1. Conceptualizar. Forme una idea de que ocurren las colisiones y predice las direcciones aproximadas en las que se moverán las partículas después de la colisión. Establezca un sistema coordenado y defina sus velocidades en términos de dicho sistema. Es conve- niente que el eje x coincida con una de las velocidades iniciales. Bosqueje el sistema coordenado, dibuje y etiquete todos los vectores velocidad e incluya toda la información conocida. 2. Categorizar. ¿El sistema de partículas verdaderamente está aislado? Si es así, clasifique la colisión como elástica, inelástica o perfectamente inelástica. 3. Analizar. Escriba expresiones para las componentes x y y de la cantidad de movimiento de cada objeto antes y después de la colisión. Recuerde incluir los signos adecuados para las componentes de los vectores velocidad y ponga mucha atención a los signos. Escriba expresiones para la cantidad de movimiento total en la dirección x antes y después de la colisión, e iguale las dos. Repita este procedimiento para la cantidad de movimiento total en la dirección y. Proceda a resolver las ecuaciones de cantidad de movimiento para las cantidades desconocidas. Si la colisión es inelástica, la energía cinética no se conserva y es posible que se requerirá información adicional. Si la colisión es perfectamente inelástica, las velocidades finales de los dos objetos son iguales. Si la colisión es elástica, la energía cinética se conserva y se puede igualar la ener- gía cinética total del sistema antes de la colisión con la energía cinética total después de la colisión, lo que proporciona una relación adicional entre las magnitudes de ve- locidad. 4. Finalizar. Una vez que haya determinado su resultado, compruebe para ver si sus res- puestas son consistentes con las representaciones mental y gráfica y que sus resultados sean realistas. Sección 9.4 Colisiones en dos dimensiones 243 EJEMPLO 9.8 Colisión en un cruce Un automóvil de 1 500 kg, que viaja al este con una rapidez de 25.0 ms, choca en un cruce con una camioneta de 2 500 kg que viaja al norte con una rapidez de 20.0 ms, como se muestra en la figura 9.12. Encuentre la dirección y magnitud de la velocidad del choque después de la colisión, y suponga que los vehículos quedan unidos después de la colisión. SOLUCIÓN Conceptualizar La figura 9.12 debe ayudarlo a formar ideas de la situación antes y después de la colisión. Elija el este a lo largo de la dirección x positiva y el norte a lo largo de la dirección y positiva. Categorizar Como se consideran los momentos inmediatamente antes e inmediata- mente después de la colisión como definitorios del intervalo de tiempo, se ignora el efecto pequeño que la fricción tendría sobre las llantas del automóvil y el sistema de dos autos se modela como aislado. También se ignoran los tamaños de los automóviles y se les modela como partículas. La colisión es perfectamente inelástica porque los dos autos quedan unidos después de la colisión. Analizar Antes de la colisión, el único objeto que tiene cantidad de movimiento en la dirección x es el automóvil. Por lo tanto, la magnitud de la cantidad de movimiento inicial total del sistema (automóvil más camioneta) en la dirección x sólo es la del automóvil. De igual modo, la cantidad de movimiento inicial total del sistema en la dirección y es la de la ca- mioneta. Después de la colisión, suponga que los despojos se mueven a un ángulo V y rapidez vf. y x (25.0î) m/s (20.0ĵ) m/s vf V Figura 9.12 (Ejemplo 9.8) Un automóvil que viaja hacia el este choca con una camioneta que viaja hacia el norte.
- 272. 244 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Evalúe la cantidad de movimiento inicial del sistema en la dirección x: Escriba una expresión para la cantidad de movimiento final en la dirección x: Iguale las cantidades de movimiento inicial y final en la dirección x: Evalúe la cantidad de movimiento inicial del sistema en la dirección y: Escriba una expresión para la cantidad de movimiento final en la dirección y: Iguale las cantidades de movimiento inicial y final en la dirección y: Divida la ecuación 2) entre la ecuación 1) y resuelva para V: Use la ecuación 2) para encontrar el valor de vf: Finalizar Note que el ángulo V está cualitativamente en concordancia con la figura 9.12; además que la rapidez final de la combinación es menor que las magnitudes de velocidad iniciales de los dos automóviles. Este resultado es consistente con la energía cinética del sistema a reducir en una colisión inelástica. Puede ser útil si dibuja los vectores cantidad de movimiento de cada vehículo antes de la colisión y de los dos vehículos juntos después de la colisión. EJEMPLO 9.9 Colisión protón–protón Un protón choca elásticamente con otro protón que inicialmente está en reposo. El protón que entra tiene una rapidez inicial de 3.50 105 ms y hace una colisión oblicua con el segundo protón, como en la figura 9.11. (En separaciones cerca- nas, los protones ejercen una fuerza electrostática repulsiva mutua.) Después de la colisión, un protón se aleja en un ángulo de 37.0° hacia la dirección de movimiento original y el segundo se desvía a un ángulo G con el mismo eje. Encuentre las magnitudes de velocidad finales de los dos protones y el ángulo G. SOLUCIÓN Conceptualizar Esta colisión es similar a la que se muestra en la figura 9.11, que lo ayudará a formar ideas del comporta- miento del sistema. El eje x se define a lo largo de la dirección del vector velocidad del protón inicialmente en movimiento. Categorizar El par de protones forma un sistema aislado. Tanto la cantidad de movimiento como la energía cinética del sistema se conservan en esta colisión elástica oblicua. Analizar Se sabe que m1 m2 y V 37.0°, y se sabe que v1i 3.50 105 ms. Ingrese los valores conocidos en las ecuacio- nes 9.25, 9.26 y 9.27: Reordene las ecuaciones 1) y 2): vf 5.00 104 kg # ms 14 000 kg2 sen 53.1° 15.6 ms u 53.1° 14 000 kg2vf sen u 14 000 kg2vf cos u tan u 5.00 104 3.75 104 1.33 2) 5.00 104 kg # ms 14 000 kg2vf sen u pyf 14 000 kg2vf sen u pyi 12 500 kg2 120.0 ms2 5.00 104 kg # ms 1) 3.75 104 kg # ms 14 000 kg2vf cos u pxf 14 000 kg2vf cos u pxi 11 500 kg2 125.0 ms2 3.75 104 kg # ms 1) 2) 3) v1f 2 v2f 2 13.50 105 ms22 1.23 1011 m2 s2 v1f sen 37.0° v2f sen f 0 v1f cos 37° v2f cos f 3.50 105 ms v2f senf v1f sen 37.0° v2f cos f 3.50 105 ms v1f cos 37.0°
- 273. Eleve al cuadrado estas dos ecuaciones y súmelas: Sustituya la ecuación 4) en la ecuación 3): Una posible solución de esta ecuación es v1f 0, que corresponde a una colisión frontal en la que el primer protón se detiene y el segundo continúa con la misma rapidez en la misma dirección. Esta no es la solución que se quiere. Iguale a cero el otro factor: Use la ecuación 3) para encontrar v2f: Use la ecuación 2) para encontrar G: Finalizar Es interesante que V G 90°. Este resultado no es accidental. Siempre que dos objetos de igual masa choquen elásticamente en una colisión oblicua y uno de ellos inicialmente en reposo, sus velocidades finales son mutuamente per- pendiculares. Sección 9.5 El centro de masa 245 9.5 El centro de masa En esta sección se describe el movimiento global de un sistema en términos de un punto especial llamado el centro de masa del sistema. El sistema puede ser un grupo de partí- culas, como un conjunto de átomos en un contenedor, o un objeto extendido, como un gimnasta que salta en el aire. Se verá que el movimiento traslacional del centro de masa del sistema es el mismo, como si toda la masa del sistema estuviese concentrada en dicho punto. Es decir, el sistema se mueve como si la fuerza externa neta se aplicara a una sola partícula ubicada en el centro de masa. Este comportamiento es independiente de otro movimiento, como la rotación o la vibración del sistema. Este modelo, el modelo de partícula, se introdujo en el capítulo 2. Examine un sistema que consiste de un par de partículas que tienen diferentes masas y se conectan mediante una barra rígida ligera (figura 9.13). La posición del centro de masa de un sistema se describe como la posición promedio de la masa del sistema. El centro de masa del sistema se ubica en algún lugar en la línea que une las dos partículas y está más cerca de la partícula que tiene la masa más grande. Si se aplica una sola fuerza a un punto en la barra arriba del centro de masa, el sistema gira en sentido de las manecillas del reloj (vea la figura 9.13a). Si la fuerza se aplica en un punto en la barra por abajo del centro de masa, el sistema gira contra las manecillas del reloj (vea la figura 9.13b). Si la fuerza se aplica al centro de masa, el sistema se mueve en la dirección de la fuerza sin girar (vea la figura 9.13c). El centro de masa de un objeto se ubica con este procedimiento. El centro de masa del par de partículas descritas en la figura 9.14 (página 246) se ubica sobre el eje x y yace en algún lugar entre las partículas. Su coordenada x está dada por xCM m1x1 m2x2 m1 m2 (9.28) Figura 9.13 Dos partículas de distinta masa se conectan mediante una barra rígida ligera. a) El sistema gira en sentido de las manecillas del reloj cuando una fuerza se aplica arriba del centro de masa. b) El sistema gira contra las manecillas del reloj cuando una fuerza se aplica por abajo del centro de masa. c) El sistema se mueve en la dirección de la fuerza sin girar cuando una fuerza se aplica en el centro de masa. CM a) b) c) CM CM 4) v2f 2 1.23 1011 15.59 105 2v1f v1f 2 v1f 2 sen2 37.0° 1.23 1011 m2 s2 17.00 105 ms2v1f cos 37.0° v1f 2 cos2 37.0° v2f 2 cos2 f v2f 2 sen2 f 2v1f 2 15.59 105 2v1f 12v1f 5.59 105 2v1f 0 v1f 2 31.23 1011 15.59 105 2v1f v1f 2 4 1.23 1011 2v1f 5.59 105 0 S v1f 2.80 105 ms 2.11 105 ms v2f 1.23 1011 v1f 2 1.23 1011 12.80 105 22 f sen 1 a v1f sen 37.0° v2f b sen 1 a 12.80 105 2 sen 37.0° 2.11 105 b 53.0°
- 274. 246 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Por ejemplo, si x1 0, x2 d y m2 2m1, se encuentra que xCM 2 3d. Es decir, el centro de masa se encuentra más cerca de la partícula más pesada. Si las dos masas son iguales, el centro de masa se encuentra a medio camino entre las partículas. Se puede extender este concepto a un sistema de muchas partículas con masas mi en tres dimensiones. La coordenada x del centro de masa de n partículas se define como xCM m1x1 m2x2 m3x3 p mnxn m1 m2 m3 p mn i mixi i mi i mixi M 1 M i mixi (9.29) donde xi es la coordenada x de la i–ésima partícula y la masa total es M i mi , donde la suma incluye las n partículas. Las coordenadas y y z del centro de masa se definen de igual modo por las ecuaciones yCM 1 M i miyi y zCM 1 M i mizi (9.30) El centro de masa se puede ubicar en tres dimensiones mediante su vector de posición r S CM. Las componentes de este vector son xCM, yCM y zCM, definidas en las ecuaciones 9.29 y 9.30. Por lo tanto, r S CM 1 M i mi r S i r S CM xCM î yCM ĵ zCMk̂ 1 M i mixi î 1 M i mi yi ĵ 1 M i mizi k̂ (9.31) donde r S i es el vector de posición de la i–ésima partícula, definida por r S i xi î yi ĵ zi k̂ Aunque ubicar el centro de masa para un objeto extendido es un poco más problemá- tico que ubicar el centro de masa de un sistema de partículas, las ideas básicas discutidas aún se aplican. Piense en un objeto extendido como un sistema que contiene un gran número de partículas (figura 9.15). Ya que la separación de las partículas es muy pequeña, se considera que el objeto tiene una distribución de masa continua. Al dividir el objeto en elementos de masa $mi con coordenadas xi, yi, zi, se ve que la coordenada x del centro de masa es aproximadamente xCM 1 M i xi ¢mi con expresiones similares para yCM y zCM. Si se hace que el número n de elementos tienda a infinito, el tamaño de cada elemento tiende a cero y xCM se conoce con precisión. En este límite, se sustituye la suma mediante una integral y $mi por el elemento diferencial dm: xCM lim ¢miS0 1 M i xi ¢mi 1 M x dm (9.32) Del mismo modo, para yCM y zCM se obtiene yCM 1 M y dm y z CM 1 M z dm (9.33) La posición vectorial del centro de masa de un objeto extendido se expresa en la forma r S CM 1 M r S dm (9.34) que es equivalente a las tres expresiones dadas por las ecuaciones 9.32 y 9.33. Figura 9.14 El centro de masa de dos partículas de masa distinta sobre el eje x se ubica en xCM, un punto entre las partículas, más cerca de la que tiene la mayor masa. Figura 9.15 Un objeto extendido se considera como una distribución de pequeños elementos de masa $mi. El centro de masa se ubica en la posición vectorial r S CM, que tiene coordenadas xCM, yCM y zCM. y m1 x1 x2 CM m2 x xCM y x z ri mi rCM CM $
- 275. El centro de masa de cualquier objeto simétrico se encuentra sobre un eje de simetría y sobre cualquier plano de simetría.3 Por ejemplo, el centro de masa de una barra uniforme se encuentra a medio camino entre sus extremos. El centro de masa de una esfera o un cubo se encuentra en su centro geométrico. El centro de masa de un objeto con forma irregular, como una llave de tuerca, se deter- mina al suspender el objeto, primero de un punto y luego de otro. En la figura 9.16, una llave de tuerca cuelga del punto A y se dibuja una línea vertical AB (que se puede esta- blecer con una plomada) cuando la llave de tuerca deja de balancearse. Luego la llave de tuerca se cuelga del punto C, y se dibuja una segunda línea vertical CD. El centro de masa está a la mitad a través del grosor de la llave de tuerca, bajo la intersección de estas dos líneas. En general, si la llave de tuerca cuelga libremente de cualquier punto, la línea vertical a través de este punto debe pasar a través del centro de masa. Ya que un objeto extendido es una distribución de masa continua, en cada elemento pequeño de masa actúa la fuerza gravitacional. El efecto neto de todas estas fuerzas es equi- valente al efecto de una sola fuerza Mg S que actúa a través de un punto especial, llamado centro de gravedad. Si g S es constante sobre la distribución de masa, el centro de gravedad coincide con el centro de masa. Si un objeto extendido gira sobre un eje en su centro de gravedad, se equilibra en cualquier orientación. Pregunta rápida 9.7 Un bat de beisbol de densidad uniforme se corta en la ubicación de su centro de masa, como se muestra en la figura 9.17. ¿Cuál trozo tiene la menor masa? a) el de la derecha, b) el de la izquierda, c) ambos trozos tienen la misma masa, d) imposible de determinar. EJEMPLO 9.10 El centro de masa de tres partículas Un sistema consiste de tres partículas ubicadas como se muestra en la figura 9.18. Encuentre el centro de masa del sistema. SOLUCIÓN Conceptualizar La figura 9.18 muestra las tres masas. Su intuición debe decirle que el centro de masa se ubica en alguna parte en la región entre la partícula anaranjada y el par de partículas coloreadas en azul y verde, como se muestra en la figura. Categorizar Este ejemplo se clasifica como un problema de sustitución porque se usarán las ecuaciones para el centro de masa desarrolladas en esta sección. El problema se configuró al etiquetar las masas de las partículas como se muestra en la figura, con m1 m2 1.0 kg y m3 2.0 kg. Figura 9.16 Una técnica experimental para determinar el centro de masa de una llave de tuerca. La llave de tuerca cuelga libremente, primero del punto A y luego del punto C. La intersección de las dos líneas AB y C ubica el centro de masa. A B A B C D Centro de masa Figura 9.17 (Pregunta rápida 9.7) Un bat de beisbol cortado en la ubicación de su centro de masa. 3 Esta afirmación sólo es válida para objetos que tienen una densidad uniforme. Figura 9.18 (Ejemplo 9.10) Dos partículas de 1.0 kg se ubican en el eje x, y una sola partícula de 2.0 kg se ubica en el eje y como se muestra. El vector indica la ubicación del centro de masa del sistema. rCM 2 0 2 1 1 3 y (m) x (m) 3 m1 m2 m3 Sección 9.5 El centro de masa 247
- 276. 248 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Use las ecuaciones definitorias para las coordenadas del centro de masa y note que zCM 0: Escriba el vector de posición del centro de masa: EJEMPLO 9.11 El centro de masa de una barra A) Demuestre que el centro de masa de una barra de masa M y longitud L se encuentra equidistante de sus extremos, si supone que la barra tiene una masa uniforme por unidad de longitud. SOLUCIÓN Conceptualizar La barra se muestra alineada a lo largo del eje x en la figura 9.19, de modo que yCM zCM 0. Categorizar Este ejemplo se clasifica como un problema de análisis, porque es necesa- rio dividir la barra en elementos para realizar la integración en la ecuación 9.32. Analizar La masa por unidad de longitud (esta cantidad se llama densidad de masa lineal) se puede escribir como M ML para la barra uniforme. Si la barra se divide en elementos de longitud dx, la masa de cada elemento es dm M dx. Use la ecuación 9.32 para encontrar una expresión para xCM: xCM 1 M x dm 1 M L 0 xl dx l M x2 2 ` L 0 lL2 2M Sustituya M ML: xCM L2 2M a M L b L 2 Además puede usar argumentos de geometría para obtener el mismo resultado. B) Suponga que una barra no es uniforme, tal que su masa por unidad de longitud varía linealmente con x de acuerdo con la expresión M Bx, donde B es una constante. Encuentre la coordenada x del centro de masa como fracción de L. SOLUCIÓN Conceptualizar Ya que la masa por unidad de longitud no es constante sino proporcional a x, los elementos de la barra hacia la derecha son más grandes que los elementos cerca del extremo izquierdo de la barra. Categorizar Este problema se clasifica de manera similar al inciso A), con el sesgo añadido de que la densidad de masa lineal no es constante. Analizar En este caso, sustituya dm en la ecuación 9.32 por M dx, donde M Bx. r S CM xCM î yCM ĵ 10.75 î 1.0 ĵ 2 m 11.0 kg2 102 11.0 kg2 102 12.0 kg2 12.0 m2 4.0 kg 4.0 kg # m 4.0 kg 1.0 m yCM 1 M i miyi m1y1 m2y2 m3y3 m1 m2 m3 3.0 kg # m 4.0 kg 0.75 m 11.0 kg2 11.0 m2 11.0 kg2 12.0 m2 12.0 kg2 102 1.0 kg 1.0 kg 2.0 kg xCM 1 M i mixi m1x1 m2x2 m3x3 m1 m2 m3 Figura 9.19 (Ejemplo 9.11) Geometría utilizada para encontrar el centro de masa de una barra uniforme. L x dm = Mdx y dx O x
- 277. Use la ecuación 9.32 para encontrar una expresión para xCM: a M L 0 x2 dx aL3 3M xCM 1 M x dm 1 M L 0 xl dx 1 M L 0 xax dx Encuentre la masa total de la barra: M dm L 0 l dx L 0 ax dx aL2 2 Sustituya M en la expresión para xCM: xCM aL3 3aL2 2 2 3L Finalizar Note que el centro de masa en el inciso B) está más lejos hacia la derecha que en el inciso A). Este resultado es razonable porque los elementos de la barra se vuelven más grandes conforme uno se mueve hacia la derecha a lo largo de la barra en el inciso B). EJEMPLO 9.12 Centro de masa de un triángulo rectángulo Se le pide colgar una señal metálica de un alambre vertical. La señal tiene la forma triangular que se muestra en la figura 9.20a. La parte baja de la señal es paralela al suelo. ¿A qué distancia del extremo izquierdo de la señal se debe unir el alambre de soporte? SOLUCIÓN Conceptualizar La figura 9.20a muestra la señal que cuelga del alambre. El alam- bre se debe unir a un punto directamente sobre el centro de gravedad de la señal, que es el mismo que su centro de masa, porque está en un campo gravitacional uniforme. Categorizar Como en el caso del ejemplo 9.11, este ejemplo se clasifica como un problema de análisis porque es necesario identificar elementos infinitesimales de la señal para realizar la integración en la ecuación 9.32. Analizar Se supone que la señal triangular tiene una densidad uniforme y masa total M. Ya que la señal es una distribución de masa continua, se debe usar la expre- sión integral de la ecuación 9.32 para hallar la coordenada x del centro de masa. El triángulo se divide en flejes estrechos de ancho dx y altura y, como se muestra en la figura 9.20b, donde y es la altura de la hipotenusa del triángulo arriba del eje x para un valor conocido del fleje de x. La masa de cada fleje es el producto del volu- men del fleje y la densidad S del material del que está hecho la señal: dm Syt dx, donde t es el grosor de la señal metálica. La densidad del material es la masa total de la señal dividida entre su volumen total (área del triángulo por grosor). Evalúe dm: dm ryt dx a M 1 2abt byt dx 2My ab dx Aplique la ecuación 9.32 para encontrar la coordenada x del centro de masa: Para proceder aún más y evaluar la integral, debe expresar y en términos de x. La línea que representa la hipotenusa del triángulo en la figura 9.20b tiene una pendiente de ba y pasa a través del origen, de modo que la ecuación de esta línea es y (ba)x. a x x O y c b y dx dm b) a) Figura 9.20 (Ejemplo 9.12) a) Una señal triangular que se colgará de un solo alambre. b) Construcción geométrica para ubicar el centro de masa. 1) xCM 1 M x dm 1 M a 0 x 2My ab dx 2 ab a 0 xy dx Sección 9.5 El centro de masa 249
- 278. 250 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Sustituya para y en la ecuación 1): 2 3a xCM 2 ab a 0 xa b a xb dx 2 a2 a 0 x2 dx 2 a2 c x3 3 d a 0 Por lo tanto, el alambre se debe unir a la señal a una distancia dos tercios la longitud del borde inferior desde el extremo izquierdo. Finalizar Esta respuesta es idéntica a la del inciso B) del ejemplo 9.11. Para la señal triangular, el aumento lineal en altura y con la posición x significa que los elementos en la señal aumentan en masa linealmente, lo que refleja el aumento lineal en densidad de masa en el ejemplo 9.11. También se podría encontrar la coordenada y del centro de masa de la señal, pero esto no es necesario para determinar dónde se debe unir el alambre. Puede intentar cortar un triángulo rectángulo de cartulina y colgarlo de una cuerda de modo que la base larga sea horizontal. ¿La cuerda necesita unirse a 2 3a? 9.6 Movimiento de un sistema de partículas Comenzará a entender el significado físico y la utilidad del concepto de centro de masa si toma la derivada con el tiempo del vector posición para el centro de masa conocido en la ecuación 9.31. De la sección 4.1 se sabe que la derivada con el tiempo de un vector de posición es por definición el vector velocidad. Si supone que M permanece constante para un sistema de partículas (esto es, ninguna partícula entra o sale del sistema) se obtiene la siguiente expresión para la velocidad del centro de masa del sistema: v S CM d r S CM dt 1 M i mi d r S i dt 1 M i miv S i (9.35) donde v S i es la velocidad de la i–ésima partícula. Al reordenar la ecuación 9.35 proporciona Mv S CM i miv S i i p S i p S tot (9.36) Debido a eso, la cantidad de movimiento lineal total del sistema es igual a la masa total multiplicada por la velocidad del centro de masa. En otras palabras, la cantidad de movi- miento lineal total del sistema es igual a la de una sola partícula de masa M que se mueve con una velocidad v S CM. La derivación de la ecuación 9.35 respecto del tiempo, se obtiene la aceleración del centro de masa del sistema: a S CM dv S CM dt 1 M i mi dv S i dt 1 M i mi a S i (9.37) Al reordenar esta expresión y usar la segunda ley de Newton se obtiene M a S CM i mi a S i i F S i (9.38) donde F S i es la fuerza neta sobre la partícula i. Las fuerzas sobre cualquier partícula en el sistema pueden incluir tanto fuerzas externas (desde afuera del sistema) y fuerzas internas (desde dentro del sistema). Sin embargo, por la tercera ley de Newton, la fuerza interna que ejerce la partícula 1 sobre la partícula 2, por ejemplo, es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza interna que ejerce la partícula 2 sobre la partícula 1. En consecuencia, cuando en la ecuación 9.38 se suman todas las fuerzas internas, se cancelan en pares y se encuentra que la fuerza neta en el sistema la causan solamente las fuerzas externas. En tal caso se escribe la ecuación 9.38 en la forma F S ext M a S CM (9.39) Velocidad del centro de masa 0 Cantidad de movimiento total de un sistema de partículas 0 Aceleración del centro de masa 0 Segunda ley de Newton para un sistema de partículas 0
- 279. Es decir, la fuerza externa neta en un sistema de partículas es igual a la masa total del siste- ma multiplicada por la aceleración del centro de masa. Al comparar la ecuación 9.39 con la segunda ley de Newton para una sola partícula, se ve que el modelo de partícula que se ha usado en muchos capítulos se describe en términos del centro de masa: El centro de masa de un sistema de partículas que tiene masa combinada M se mueve como una partícula equivalente de masa M que se movería bajo la influencia de la fuerza externa neta en el sistema. Se integra la ecuación 9.39 en un intervalo de tiempo finito: F S ext dt Ma S CM dt M dv S CM dt dt M dv S CM M ¢v S CM Note que esta ecuación se puede escribir como I S ¢p S tot (9.40) donde I S es el impulso que las fuerzas externas imparten al sistema y p S tot es la cantidad de movimiento del sistema. La ecuación 9.40 es la generalización del teorema impulso–can- tidad de movimiento para una partícula (ecuación 9.10) a un sistema de partículas. Por último, si la fuerza externa neta sobre un sistema es cero, se sigue de la ecuación 9.39 que Ma S CM M dv S CM dt 0 de modo que Mv S CM p S tot constante 1cuando F S ext 02 (9.41) Es decir, la cantidad de movimiento lineal total de un sistema de partículas se conserva si no hay fuerza neta externa que actúe sobre el sistema. Se sigue que, para un sistema aislado de partículas, tanto la cantidad de movimiento total como la velocidad del centro de masa son constantes en el tiempo. Este enunciado es una generalización de la ley de conservación de la cantidad de movimiento para un sistema de muchas partículas. Suponga que un sistema aislado que consta de dos o más integrantes en reposo. El centro de masa de tal sistema permanece en reposo a menos que sobre él actúe una fuerza externa. Por ejemplo, considere un sistema de un nadador que está de pie sobre una balsa, con el sistema inicialmente en reposo. Cuando el nadador se clava horizontalmente desde la balsa, ésta se mueve en la dirección opuesta a la del nadador y el centro de masa del sistema permanece en reposo (si se desprecia la fricción entre la balsa y el agua). Además, la cantidad de movimiento lineal del nadador es igual en magnitud a la de la balsa, pero opuesta en dirección. Pregunta rápida 9.8 Un crucero se mueve con rapidez constante a través del agua. Los vacacionistas en el barco están ansiosos por llegar a su siguiente destino. Deciden acelerar el crucero reuniéndose en la proa (el frente) y correr hacia la popa (la parte trasera) de la nave. i) Mientras corren hacia la popa, ¿la rapidez de la nave es a) mayor que antes, b) invariable, c) menor que antes, o d) imposible de determinar? ii) Los vacacionistas dejan de correr cuando llegan a la popa del barco. Después de que todos dejan de correr, ¿la rapidez del barco es a) mayor de la que era antes de que comenzaran a correr, b) in- variable de la que era antes de que comenzaran a correr, c) menor de la que era antes de que comenzaran a correr, o d) imposible de determinar? Sección 9.6 Movimiento de un sistema de partículas 251
- 280. 252 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones EJEMPLO CONCEPTUAL 9.13 Explosión de un proyectil Un proyectil disparado al aire súbitamente explota en muchos fragmentos (figura 9.21). A) ¿Qué se puede decir acerca del movimiento del centro de masa del sistema con- formado por todos los fragmentos después de la explosión? SOLUCIÓN Si desprecia la resistencia del aire, la única fuerza externa en el proyectil es la fuerza gravitacional. Por lo tanto, si el proyectil no explota, continuará moviéndose a lo largo de la trayectoria parabólica indicada por la línea discontinua en la figura 9.21. Ya que las fuerzas causadas por la explosión son internas, no afectan el movimiento del centro de masa del sistema (los fragmentos). En consecuencia, después de la ex- plosión, el centro de masa de los fragmentos sigue la misma trayectoria parabólica que el proyectil habría seguido si no hubiese ocurrido la explosión. B) Si el proyectil no explota, aterrizará a una distancia R desde su punto de lanza- miento. Suponga que el proyectil explota y se separa en dos piezas de igual masa. Una pieza aterriza a una distancia 2R desde el punto de lanzamiento. ¿Dónde ate- rriza la otra pieza? SOLUCIÓN Como se discutió en el inciso A), el centro de masa del sistema de dos piezas aterriza a una distancia R desde el punto de lanzamiento. Una de las piezas aterriza a una distancia más allá de R desde el punto de aterrizaje (o a una distancia 2R desde el punto de lanzamiento), a la derecha en la figura 9.21. Ya que las dos piezas tienen la misma masa, la otra pieza debe aterrizar a una distancia R a la izquierda del punto de aterrizaje en la figura 9.21, ¡lo que coloca a esta pieza justo de regreso en el punto de lanzamiento! EJEMPLO 9.14 El cohete que explota Un cohete se dispara verticalmente hacia arriba. En el instante en que llega a una altura de 1 000 m y una rapidez de 300 ms, explota en tres fragmentos que tienen igual masa. Un fragmento se mueve hacia arriba con una rapidez de 450 ms después de la explosión. El segundo fragmento tiene una rapidez de 240 ms y se mueve al este justo después de la explosión. ¿Cuál es la velocidad del tercer fragmento inmediatamente después de la explosión? SOLUCIÓN Conceptualizar Dibuje la explosión en su mente, con una pieza yendo hacia arriba y una segunda pieza moviéndose horizon- talmente hacia el este. ¿Tiene usted algún sentimiento intuitivo acerca de la dirección en la que se mueve la tercera pieza? Categorizar Este ejemplo es un problema en dos dimensiones porque tiene dos fragmentos móviles en direcciones per- pendiculares después de la explosión, así como un tercer fragmento que se mueve en una dirección desconocida en el plano definido por los vectores velocidad de los otros dos fragmentos. Se supone que el intervalo de tiempo de la explosión es muy breve, así que se usa la aproximación de impulso en la que se ignora la fuerza gravitacional y la resistencia del aire. Ya que las fuerzas de la explosión son internas al sistema (el cohete), el sistema se modela como aislado y la cantidad de movimiento total p S i del cohete inmediatamente antes de la explosión debe ser igual a la cantidad de movimiento total p S f de los fragmentos inmediatamente después de la explosión. Analizar Ya que los tres fragmentos tienen igual masa, la masa de cada fragmento es M3, donde M es la masa total del cohete. Sea v S f que representa la velocidad desconocida del tercer fragmento. Escriba una expresión para la cantidad de movimiento del sistema antes de la explosión: Escriba una expresión para la cantidad de movimiento del sistema después de la explosión: Figura 9.21 (Ejemplo conceptual 9.13) Cuando un proyectil explota en muchos fragmentos, el centro de masa del sistema conformado por todos los fragmentos sigue la misma trayectoria parabólica que el proyectil habría tomado si no hubiese explotado. p S i M v S i M1300 ĵ ms2 p S f M 3 1240 î ms2 M 3 1450 ĵ ms2 M 3 v S f
- 281. Iguale estas dos expresiones: M 3 v S f M 3 1240 î ms2 M 3 1450 ĵ ms2 M1300 ĵ ms2 Resuelva para v S f: v S f 1 240 î 450 ĵ 2 ms Finalizar Note que este evento es el inverso de una colisión perfectamente inelástica. Hay un objeto antes de la colisión y tres objetos después. Imagine correr hacia atrás una película del evento: los tres objetos se juntarían y se convertirían en un solo objeto. En una colisión perfectamente inelástica, la energía cinética del sistema disminuye. Si calcula la energía cinética antes y después del evento en este ejemplo, encontrará que la energía cinética del sistema aumenta. (¡Inténtelo!) Este aumento en energía cinética viene de la energía potencial almacenada en cualquier combustible que explote para causar el rompimiento del cohete. 9.7 Sistemas deformables Hasta el momento, en esta exposición de mecánica, se analizó el movimiento de partículas o sistemas no deformables que se modelan como partículas. La discusión en la sección 9.6 se puede aplicar a un análisis del movimiento de los sistemas deformables. Por ejemplo, suponga que está de pie sobre una patineta y se empuja de una pared, con lo que se pone en movimiento alejándose de la pared. ¿Cómo describiría este evento? La fuerza a causa de la pared en sus manos se mueve hasta el final sin desplazamiento; la fuerza siempre se localiza en la interfaz entre la pared y sus manos. Por lo tanto, la fuerza no trabaja en el sistema, que son usted y su patineta. Sin embargo, empujarse de la pared en efecto da por resultado un cambio en la energía cinética del sistema. Si intenta usar el teorema trabajo–energía cinética, W $K, para describir este evento, note que el lado izquierdo de la ecuación es cero, pero el lado derecho es distinto de cero. El teorema trabajo–energía cinética no es válido para este evento y con frecuencia no es válido para sistemas que son deformables. Su cuerpo se deformó durante este evento: sus brazos se doblaron antes del evento y se estiraron mientras se empujaba de la pared. Para analizar el movimiento de los sistemas deformables, se recurre a la ecuación 8.2, la ecuación de conservación de la energía, y a la ecuación 9.40, el teorema impulso–cantidad de movimiento para un sistema. Para el ejemplo de usted empujándose de la pared sobre su patineta, la ecuación 8.2 produce Esistema T ¢K ¢U 0 donde $K es el cambio en energía cinética debida al aumento de rapidez del sistema y $U es la disminución en energía potencial almacenada en el cuerpo resultante de las comidas previas. Esta ecuación dice que el sistema transformó energía potencial en energía cinética mediante el empleo de fuerza muscular necesaria para empujarse de la pared. Al aplicar la ecuación 9.40 a esta situación se obtiene F S pared dt m ¢v S I S ¢p S tot donde F S pared es la fuerza que ejerce la pared sobre sus manos, m es la masa de usted y la patineta, y $v S es el cambio en la velocidad del sistema durante el evento. Para evaluar el lado izquierdo de esta ecuación, se necesitaría conocer cómo varía en el tiempo la fuerza a causa de la pared. En general, este proceso puede ser complicado. Sin embargo, en el caso de fuerzas constantes, o fuerzas bien comportadas, se puede evaluar la integral del lado izquierdo de la ecuación. Sección 9.7 Sistemas deformables 253
- 282. 254 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones EJEMPLO 9.15 Empujar sobre un resorte4 Como se muestra en la figura 9.22a, dos bloques están en reposo sobre una mesa a nivel sin fricción. Ambos bloques tienen la misma masa m y están conectados mediante un resorte de masa despreciable. La distancia de separación de los bloques cuando el resorte está relajado es L. Durante un intervalo de tiempo $t, se aplica horizontalmente una fuerza constante F al bloque izquierdo y lo mueve una distancia x1, como se muestra en la figura 9.22b. Durante este intervalo de tiempo, el bloque derecho se mueve una distancia x2. Al final de este intervalo de tiempo, se retira la fuerza F. A) Encuentre la rapidez resultante v S CM del centro de masa del sistema. SOLUCIÓN Conceptualizar Imagine lo que sucede mientras empuja sobre el bloque izquierdo. Empieza a moverse hacia la derecha en la figura 9.22 y el resorte empieza a comprimirse. Como resultado, el resorte empuja hacia la derecha el bloque derecho, que comienza a moverse hacia la derecha. En cualquier momento dado, por lo general los bloques se mueven con diferentes velocidades. A medida que el centro de masa del sistema se mueve hacia la derecha, los dos bloques oscilan de ida y vuelta respecto del centro de masa. Categorizar El sistema de dos bloques y un resorte no es un sistema aislado, porque se está invirtiendo trabajo en él por la fuerza aplicada. Es un sistema deformable. Durante el intervalo de tiempo $t, el centro de masa del sistema se mueve una distancia 1 2(x1 x2). Ya que la fuerza aplicada en el sistema es constante, la aceleración de su centro de masa es constante y el centro de masa se modela como una partícula bajo aceleración constante. Analizar Se aplica el teorema impulso–cantidad de movimiento al sistema de dos bloques, y se reconoce que la fuerza F es constante durante el intervalo $t mientras se aplica la fuerza. Escriba la ecuación 9.40 para el sistema: 1) F ¢t 12m2 1vCM 02 2mvCM Ya que el centro de masa se modela como una partícula bajo aceleración constante, la velocidad promedio del centro de masa es el promedio de la velocidad inicial, que es cero, y la velocidad final vCM. Exprese el intervalo de tiempo en términos de vCM: ¢t 1 2 1x1 x2 2 vCM, prom 1 2 1x1 x2 2 1 2 10 vCM 2 1x1 x2 2 vCM Sustituya esta expresión en la ecuación 1): F 1x1 x2 2 vCM 2mvCM Resuelva para vCM: vCM F 1x1 x2 2 2m B) Encuentre la energía total del sistema asociada con la vibración relativa a su centro de masa después de que se retira la fuerza F. SOLUCIÓN Analizar La energía de vibración es toda la energía del sistema, distinta de la energía cinética asociada con el movimiento traslacional del centro de masa. Para encontrar la energía vibratoria, se aplica la ecuación de conservación de la energía. La energía cinética del sistema se puede expresar como K KCM Kvib, donde Kvib es la energía cinética de los bloques en relación con el centro de masa debida a su vibración. La energía potencial del sistema es Uvib, que es la energía potencial almacenada en el resorte cuando la separación de los bloques es algún valor distinto de L. Exprese la ecuación 8.2 para este sistema: 2) ¢KCM ¢Kvib ¢Uvib W 4 El ejemplo 9.15 fue inspirado en parte por C. E. Mungan, “A primer on work–energy relationships for introductory physics”, The Physics Teacher, 43 p. 10, 2005. m m a) b) L F x2 x1 m m Figura 9.22 (Ejemplo 9.15) a) Dos bloques de igual masa se conectan mediante un resorte. b) El bloque izquierdo se empuja con una fuerza constante de magnitud F y se mueve una distancia x1 durante cierto intervalo de tiempo. Durante este mismo intervalo, el bloque derecho se mueve una distancia x2.
- 283. Exprese la ecuación 2) en una forma alternativa y note que Kvib Uvib Evib: Los valores iniciales de la energía cinética del centro de masa y la energía vibratoria del sistema son cero: Resuelva para la energía vibratoria y use el resultado en el inciso A): Finalizar Ninguna de las dos respuestas en este ejemplo depende de la longitud del resorte, la constante del resorte o el intervalo de tiempo. Note también que la magnitud x1 del desplazamiento del punto de aplicación de la fuerza aplicada es diferente de la magnitud 1 2(x1 x2) del desplazamiento del centro de masa del sistema. Esta diferencia recuerda que el desplazamiento en la definición del trabajo es la del punto de aplicación de la fuerza. 9.8 Propulsión de cohetes Cuando los vehículos ordinarios como los automóviles se impulsan, la fuerza impulsora para el movimiento es la fricción. En el caso del automóvil, la fuerza impulsora es la fuerza que ejerce el camino sobre el auto. Sin embargo, un cohete que se mueve en el espacio no tiene camino contra el cual empujar. Por lo tanto, la fuente de la propulsión de un cohete debe ser algo distinto de la fricción. La operación de un cohete depende de la ley de con- servación de la cantidad de movimiento lineal como se aplica a un sistema de partículas, donde el sistema es el cohete más su combustible expulsado. La propulsión de cohetes es comprensible al considerar primero al arquero que está de pie sobre hielo sin fricción, en el ejemplo 9.1. Imagine que el arquero dispara varias flechas horizontalmente. Por cada flecha disparada, el arquero recibe una cantidad de mo- vimiento compensatoria en la dirección opuesta. Mientras más flechas dispare, el arquero se mueve cada más rápido a través del hielo. En forma similar, conforme un cohete se mueve en el espacio libre, su cantidad de movimiento lineal cambia cuando una parte de su masa se expulsa en la forma de gases de escape. Ya que a los gases se les da cantidad de movimiento cuando se expulsan del motor, el cohete recibe una cantidad de movimiento compensatoria en la dirección opuesta. Por lo tanto, el cohete se acelera como resultado del “empujón”, o empuje, de los gases de escape. En el espacio libre, el centro de masa del sistema (cohete más gases expulsados) se mueve uniformemente, independiente del proceso de propulsión.5 Suponga que en algún tiempo t la magnitud de la cantidad de movimiento de un cohete más su combustible es (M $m)v, donde v es la rapidez del cohete en relación con la Tierra (figura 9.23a). En un intervalo de tiempo breve $t, el cohete expulsa combustible de masa $m. Al final de este intervalo, la masa del cohete es M y su rapidez es v $v, donde $v es el cambio en rapidez del cohete (figura 9.23b). Si el combustible se expulsa con una rapidez ve en relación con el cohete (el subíndice e representa escape y ve usual- mente se llama rapidez de escape), la velocidad del combustible relativa a la Tierra es v ve. Si la cantidad de movimiento inicial total del sistema se iguala a la cantidad de movimiento final total, se obtiene 1M ¢m2v M1v ¢v2 ¢m1v ve 2 Al simplificar esta expresión se obtiene M$v ve $m Si ahora se toma el límite conforme $t tiende a cero, se tiene $v 3 dv y $m 3 dm. Ade- más, el aumento en la masa de escape dm corresponde a una igual disminución en la masa Figura 9.23 Propulsión de cohete. a) La masa inicial del cohete más todo su combustible es M $m en un tiempo t, y su rapidez es v. b) En un tiempo t $t, la masa del cohete se redujo a M y se expulsó una cantidad de combustible $m. La rapidez del cohete aumenta por una cantidad $v. La fuerza del dispositivo manual impulsado por nitrógeno permite a un astronauta moverse libremente en el espacio sin correas restrictivas, con el uso de la fuerza de empuje proveniente del nitrógeno expulsado. 5 El cohete y el arquero representan casos del inverso de una colisión perfectamente inelástica: la cantidad de movimiento se conserva, pero la energía cinética del sistema cohete–gas expulsado aumenta (a costa de energía potencial química en el combustible), como lo hace la energía cinética del sistema arquero–flecha (a costa de energía potencial de las comidas previas del arquero). Cortesía de NASA Sección 9.8 Propulsión de cohetes 255 ¢KCM ¢Evib W KCM Evib W Fx1 Evib Fx1 KCM Fx1 1 2 12m2vCM 2 F 1x1 x2 2 2 a) b) M + m pi = (M + m)v M m v v + v $ $ $ $
- 284. del cohete, así que dm dM. Note que dM es negativo porque representa una disminu- ción en masa, de modo que dM es un número positivo. Al usar este hecho se obtiene M dv ve dm ve dM (9.42) Ahora divida la ecuación entre M e integre, tomando la masa inicial del cohete más com- bustible como Mi y la masa final del cohete más su combustible restante como Mf. El resultado es vf vi ve lna Mi Mf b vf vi dv ve Mf Mi dM M (9.43) que es la expresión básica para la propulsión de cohetes. Primero, la ecuación 9.43 señala que el aumento en la rapidez del cohete es proporcional a la rapidez de escape ve de los gases expulsados. Por lo tanto, la rapidez de escape debe ser muy alta. Segundo, el aumento en la rapidez del cohete es proporcional al logaritmo natural de la proporción MiMf. En consecuencia, esta proporción debe ser tan grande como sea posible, es decir, la masa del cohete sin combustible debe ser tan pequeña como sea posible y el cohete debe llevar tanto combustible como sea posible. El empuje en el cohete es la fuerza que ejercen sobre él los gases de escape expulsados. A partir de la segunda ley de Newton y de la ecuación 9.42 se obtiene la siguiente expresión para el empuje: Empuje M dv dt `ve dM dt ` (9.44) Esta expresión muestra que el empuje aumenta conforme la rapidez de escape aumenta y conforme aumenta la relación de cambio de masa (llamada rapidez de consumo). EJEMPLO 9.16 Combate de incendios Dos bomberos deben aplicar una fuerza total de 600 N para estabilizar una manguera que descarga agua a una proporción de 3 600 Lmin. Estime la rapidez del agua conforme sale de la boquilla. SOLUCIÓN Conceptualizar Conforme el agua sale de la boquilla, actúa en una forma similar a los gases que se expulsan del motor de un cohete. Como resultado, una fuerza (empuje) actúa sobre los bomberos en una dirección opuesta a la dirección de movimiento del agua. En este caso se quiere que el extremo de la manguera sea una partícula en equilibrio, en lugar de que acelere como en el caso del cohete. En consecuencia, los bomberos deben aplicar una fuerza de magnitud igual al em- puje en la dirección opuesta para mantener fijo el extremo de la manguera. Categorizar Este ejemplo es un problema de sustitución en el que se usan valores conocidos en una ecuación deducida en esta sección. El agua sale a 3 600 Lmin, que es 60 Ls. Al saber que 1 L de agua tiene una masa de 1 kg, se estima que aproximadamente 60 kg de agua salen de la boquilla cada segundo. Use la ecuación 9.44 para el empuje: Empuje `ve dM dt ` Sustituya los valores conocidos: 600 N 0 0 ve 160 kgs2 Resuelva para la rapidez de escape: ve 10 ms Expresión para propulsión de cohete 0 256 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones
- 285. EJEMPLO 9.17 Un cohete en el espacio Un cohete que se mueve en el espacio, lejos de todos los otros objetos, tiene una rapidez de 3.0 103 ms en relación con la Tierra. Sus motores se encienden y el combustible se expulsa en una dirección opuesta al movimiento del cohete con una rapidez de 5.0 103 ms en relación con el cohete. A) ¿Cuál es la rapidez del cohete en relación con la Tierra una vez que la masa del cohete se reduce a la mitad de su masa antes de la ignición? SOLUCIÓN Conceptualizar A partir de la discusión en esta sección y las escenas de las películas de ciencia ficción, uno puede imaginar fácilmente el cohete acelerando a una mayor rapidez conforme el motor funciona. Categorizar Este es un problema de sustitución en el que se usan los valores conocidos en la ecuación deducida en esta sección. Resuelva la ecuación 9.43 para la velocidad final y sustituya los valores conocidos: B) ¿Cuál es el empuje sobre el cohete si quema combustible en una proporción de 50 kgs? SOLUCIÓN Use la ecuación 9.44 y el resultado del inciso A), y note que dMdt 50 kgs: 6.5 103 ms 3.0 103 ms 15.0 103 ms2lna Mi 0.5Mi b vf vi ve lna Mi Mf b Empuje `ve dM dt ` 15.0 103 ms2 150 kgs2 2.5 105 N Sección 9.8 Propulsión de cohetes 257
- 286. 2 intermedio; 3 desafiante; razonamiento simbólico; razonamiento cualitativo El vector de posición del centro de masa de un objeto extendido se obtiene a partir de la expresión integral r S CM 1 M r S dm (9.34) La velocidad del centro de masa para un sistema de partículas es v S CM i miv S i M (9.35) La cantidad de movimiento total de un sistema de partículas es igual a la masa total multiplicada por la velocidad del centro de masa. La segunda ley de Newton aplicada a un sis- tema de partículas es F S ext M a S CM (9.39) donde a S CM es la aceleración del centro de masa y la suma es sobre todas las fuerzas externas. El centro de masa se mueve como una partícula imaginaria de masa M bajo la influencia de la fuerza externa resultante en el sistema. CONCEPTOS Y PRINCIPIOS La cantidad de movimiento lineal p S de una partícula de masa m que se mueve con una velocidad v S es p S mv S (9.2) El impulso que se imparte a una partícula mediante una fuerza neta F S es igual a la integral en el tiempo de la fuerza: I S tf ti F S dt (9.9) En una colisión inelástica no se conserva la ener- gía cinética total del sistema de partículas en co- lisión. En una colisión perfectamente inelástica las partículas en colisión quedan unidas después de la colisión. En una colisión elástica se conser- va la energía cinética del sistema. El vector de posición del centro de masa de un sistema de partículas se define como r S CM 1 M i mi r S i (9.31) donde M i mi es la masa total del sistema y r S i es el vector de posición de la i–ésima partícula. 258 Capítulo 9 Cantidad de movimiento lineal y colisiones Sistema no aislado (cantidad de movimiento). Si un sistema interactúa con su entorno en el sentido de que hay una fuerza externa sobre el sistema, el comportamiento del sistema se describe mediante el teorema impulso–cantidad de movimiento: I S ¢p S tot (9.40) Sistema aislado (cantidad de movimiento). El principio de conservación de cantidad de movimiento lineal indica que la cantidad de movimiento total de un sistema aislado (sin fuerzas externas) se conserva sin importar la naturaleza de las fuerzas entre los integrantes del sistema: Mv S CM p S tot constante 1cuando F S ext 02 (9.41) En el caso de un sistema de dos partículas, este principio se expresa como p S 1i p S 2i p S 1f p S 2f (9.5) El sistema puede ser aislado en términos de cantidad de movimiento pero no aislado en términos de energía, como en el caso de colisiones inelásticas. MODELO DE ANÁLISIS PARA RESOLVER PROBLEMAS Resumen DEFINICIONES Frontera del sistema El cambio en la cantidad de movimiento total del sistema es igual al impulso total sobre el sistema. Impulso Cantidad de movimiento Cantidad de movimiento Frontera del sistema La cantidad de movimiento total del sistema es constante.
- 287. 1. a) ¿Una fuerza neta mayor ejercida sobre un objeto, siempre produce un cambio mayor en la cantidad de movimiento del objeto, en comparación con una fuerza neta más pequeña? Ex- plique. b) ¿Una fuerza neta mayor siempre produce un cambio mayor en energía cinética que una fuerza neta más pequeña? Explique. 2. O i) La cantidad de movimiento de cierto objeto se hace cua- tro veces más grande en magnitud. ¿En qué factor cambió su energía cinética? a) 16, b) 8, c) 4, d) 2, e) 1. ii) La energía cinética de